辐射测量的基本仪器
电磁辐射测量仪器
电磁辐射测量仪器
电磁辐射测量仪器是用于测量和定量分析电磁辐射的设备。
它可以用于测量各种频率范围内的电磁辐射，包括无线电波、微波、紫外线、可见光、红外线等辐射。
常见的电磁辐射测量仪器包括：
1. 电磁辐射功率测量器：用于测量电磁辐射的功率强度，常见的仪器有功率计和频谱分析仪。
2. 电磁辐射场强测量仪：用于测量电磁辐射场强度，常见的仪器有电磁辐射场强仪和电磁辐射密度仪。
3. 辐射源探测器：用于探测和识别电磁辐射源，常见的仪器有辐射源探测器和辐射源定位仪。
4. 电磁辐射监测系统：用于监测电磁辐射的长期变化和趋势，常见的仪器有电磁辐射监测系统和电磁辐射数据采集仪。
这些仪器可以帮助人们评估和控制电磁辐射对人体和环境的潜在影响，保护人们的健康与安全。
几种核地球物理仪器简介
几种放射性仪器简介5.1 FD-3013 数字γ辐射仪FD-3013 数字γ辐射仪是一种便携式γ总量测量仪器，其工作原理如下图所示。
探测器为N a（Tl）闪烁计数器，它将入射γ射线转换成电脉冲信号，其计数率正比于射线强弱。
放大器将探测器给出的脉冲加以放大，以利后面的电路工作。
甄别器的阈压为40 keV，它剔除掉对应能量小于40 keV的脉冲，而让能量大于40 keV 的脉冲通过，使仪器进行积分测量。
分频器的作用是进行每秒计数与含量间换算；测量结果的归一化。
由于该仪器的灵敏度大致为5s-1／10-6eU（每10-6eU能引起每秒钟5次计数），通过微调仪器时钟频率，可以得到以仪器时钟为标准的仪器灵敏度5s-1／10-6eU 。
这样在1秒钟内，甄别器输出的脉冲数经过5分频后，即是以10-6eU为单位的测量值。
当测量时间分别为2s，4s,16s的时候，则分别经过2分频,4分频和16分频，最后得到归一化的10-6eU测量结果。
计数选通门根据测量要求，在控制电路的控制下，选择经过不同分频的脉冲计数通路。
计数、锁存、译码电路将通过了计数选通门的脉冲数记录下来，并送往显示器显示测量结果。
显示器为四位液晶显示器，当计数器进行下一周期的计数时，液晶屏上仍显示原来的内容，直到计数器又完成一个周期的计数才显示新的内容。
定时器给出了测量时间信号，使控制器能够根据要求协调仪器的工作。
它分别给出ls、2S、4S、16S、64s等时间信号，其中2S、4S、16s信号为测量10-6eU的时间信号，64s信号为测量64S的脉冲时间信号，1s为量程判别和监测的时间信号。
控制器包括量程判别电路、计数通路控制、报警控制等部分。
量程判别电路根据计数率的大小确定测量10-6eU的时问，当计数率小于100～199S-1时，将测量时间定为16 S，当计数率为100～19 9 S-1时，测量时间定为4S,当计数率大于200S-1时，则测量时间定为2S 计数通路控制电路则根据量程判别电路给出的测量时间或指定的测量方式，给出控制信号，使经过适当分频的信号通过计数选通门进入计数器，得到正确的测量结果。
核辐射探测仪器基本原理及及指标
• 剂量当量 反映各种射线或粒子被吸收后引起的
生物效应强弱的电离辐射量。它不仅与吸收 剂量有关，而且与射线种类、能量有关，当 量剂量是在吸收剂量的基础上引入一与辐射 类型及能量有关的权重因子。
• 国际制单位：Sv（希沃特），1Sv=1J∙ kg-1 。
• 旧的专用单位：rem（雷姆）
1Sv=100rem
剂量当量（率）：单位时间引起的剂量当量。
• BS9521 X、γ剂量当量仪 • 测量范围： • 剂量当量率：0~2500uSv/h • 累积剂量当量0~9999.99mSv
• 有效剂量 • 在全身受到非均匀性照射的情况下，受照
组织或器官的当量剂量（HT）与相应的组 织权重因子（WT）乘积的总和即为有效剂 量
• 响应：系统在激励作用下所引起的反应。 • 能量响应：指放射性测量仪（辐射仪）测量剂
量（µSv/h）相同但能量（Kev）不同的X、γ 射线时，仪器读数显示的差异。
• 放射性核素不同，其发射出的射线的能量也各 不同，有时同一种同位素，它能发射出几种不 同能量的 射线，如241Am的γ射线能量为 59Kev、137Cs γ射线能量为661Kev。X光机 因不同的使用场所所加的高压不同。其发出的 X射线能量也不一样。 。
例如：BS9521型智能化X、γ辐射仪 能量响应：≤±20%（相对于137Cs） 137Cs半衰期为：30年 能量为662keV
• 能量分辨率
Байду номын сангаас
3、测量相关的指标
• 计数（率） 仪器对某一能量或者能量段响应次数的总
和 单位时间的计数成为计数率 计数率单位：
cps 每秒计数 cpm 每分钟计数 cph 每小时计数
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红外物理(第二版)课件：红外辐射测量仪器及基本辐射参数的测量
散作用,不能用于分光,光 栅分光必须利用高级主极大。但是,
由多缝衍射的强度分布知,多缝衍射的零级主极大占 有很大
的一部分光能量,因此可用于分光的高级主极大的光能量较
少,大部分能量将被浪 费。所以,在实际应用中,必须改变通常
光栅的衍射光强度分布,使光强度集中到有用的 那一高光谱
级上。
红外辐射测量仪器及基本辐射参数的测量
为dl,则由几何关系可以写出:
其中,f'2为第二物镜的焦距。
红外辐射测量仪器及基本辐射参数的测量
光谱分辨率也称分辨本领,是指分离相邻两条谱线的能
力。对于某一波长λ,其与相 邻波长λ+dλ 的单色光刚好能分
辨开,则dλ 越小,说明棱镜的光谱分辨能力越高。根据瑞 利判
据,一条谱带的最大刚好与邻近谱带的最小相重叠,则其理论
红外辐射测量仪器及基本辐射参数的测量
红外辐射测量仪器及
基本辐射参数的测量
7.1 红外辐射测量仪器
7.2 辐射测量系统的标定
7.3 基本辐射量的测量
7.4 红外发射率的测量
7.5 红外反射比的测量
7.6 红外吸收比和透射比的测量
红外辐射测量仪器及基本辐射参数的测量
7.1 红外辐射测量仪器
7.1.1 单色仪
入射到反射光栅上时,光线 R1比相邻的光线R2超前dsinφ,其中
间距d 通常称为光栅常数;在离开光栅时,R2比R1 超前dsinθ,其
中θ称为衍射角。所以,衍射图样中亮线位置的方向为
该式通常称为光栅方程,其中当入射光与衍射光在 光 栅 法
线 异 侧 时 取 - 号;同 侧 时 取 +号。
红外辐射测量仪器及基本辐射参数的测量
如果采用图7-8所示的在金属平板表面刻制锯齿槽构成
辐射测量的基本仪器
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６.２ 积分球
• 积分球和探测器与光源一起工作时， 应作为一个整体来考虑其光谱 特性。
• 要求高的涂层反射比主要是为了增加出射窗处的辐亮度值， 因为积 分球出射窗处的辐照度值和球半径的平方成正比， 球较大时， 辐照 度值将相当低。
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６.２ 积分球
• 和光度导轨一样， 积分球(图６ －５) 并非一个单独的测量设备， 它 常常和光源、探测器装在一起， 作为理想漫射光源和匀光器， 广泛 地用于光辐射测量中。
• 积分球的基本结构是由铝或塑料等做成的一个内部空心球。 球内壁 上均匀喷涂多层中性漫射材料， 如氧化镁、硫酸钡、聚四氟乙烯等 。 球上开有多个孔， 作为入射光孔、安装探测器、光源等用。 为了 防止入射光直接射到探测器上， 球内还装有遮挡屏， 如图６ － ６ 所示。
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６.１ 光度导轨
• 改变光源至屏的距离， 光源的辐亮度值可连续、精确地变化。 • 光度导轨的特点是其他方法(如加中性密度滤光片改变光阑孔径等) 不
能实现或不能精确实现的。 • 导轨上装有数个带距离精细刻度的滑动架或滑动车， 以便和导轨上
的距离刻尺对准， 提高距离读数的精度。为了增加垂直测量平面上 辐照度等的变化范围， 减少距离误差对测量的影响， 光度导轨应尽 可能长.由于辐照度和距离的平方成反比例， 所以距离精度将直接影 响辐照度的测量精度。 • 在光度导轨上测量时， 光源至待测平面的最近工作距离取决于用平 方反比定律计算辐照度的允许误差， 可根据允许的相对距离误差ε 和 光源的尺寸确定最近工作距离。
• 当出射窗的辐照度要求不强， 而要求辐照度的时间稳定性好时， 可 用反射比较低的涂层。 这时涂层反射比的变化和球内脏物对辐照度 值的影响就较小。
红外辐射的测量
5.1 常见红外辐射测量仪器
5.1.1
单色仪
红外光谱辐射计.
5.1.2
5.1.3
红外分光光度计
傅里叶变换红外光谱仪 5.1.4
5.1.5
多通道光谱仪
项目三 空运出口货代单证 任务四 航空出口报关报检（报检单、出境货物通关单、报关单）
步骤二：认识并填制出境货物通关单 要完成出境货物通关单的制作，李芳芳必须先弄清楚集货单上各项 内容的含义，通过查阅相关资料，了解到出境货物通关单各项内容含义 如下： 1.收货人：填写本批出境货物的贸易合同中或信用证中买方名称。 任务给出买方为PEOPLES SPORTING GOODS & MDSG. CORP.，所以 此栏应填PEOPLES SPORTING GOODS & MDSG. CORP.。 2.发货人：填写本批出境货物的贸易合同中或信用证中受益人名称。 任务给出发货人为厦门阳光贸易有限公司，此栏应填厦门阳光贸易有限 公司。 任务执行
5.1.1 单色仪
两种常见的单色仪： （1）棱镜单色仪 当入射角i1等于出射角i2时，角 射散为：
d
2sin( A / 2)
dn i1
d [1 n2 sin2 ( A / 2)]1/ 2 d
A
i2
棱镜对单色光的折射
A为棱镜的顶角；
dn d为棱镜材料的色散率。
5.1.1 单色仪
棱镜分辨本领：分辨本领是指分离开两条邻近谱线的能力．
闪耀光栅的横剖面图
原理：
光栅单色仪是利用光栅每个 缝对光线的衍射和缝间的干 涉所产生的，且与衍射花样
的极大位置和波长有关。
光栅的角色散率：
d m d b cos
光栅的分辨本领 R W d d
测量环境中核辐射的仪器 标准
测量环境中核辐射的仪器标准
一、测量范围
核辐射测量仪器应能够测量多种类型的辐射，包括X射线、γ射线、β射线、α射线等。
其测量范围应涵盖常见的辐射类型和能量范围，同时应具备适应不同环境和测量需求的能力。
二、准确性
核辐射测量仪器应具备高准确度，能够准确测量辐射剂量和剂量率。
仪器的测量误差应符合国际标准和相关法规的要求。
在测量过程中，仪器不应受到环境因素的影响，如温度、湿度、气压等。
三、灵敏度
核辐射测量仪器应具备高灵敏度，能够检测到较低的辐射剂量。
仪器的灵敏度应与测量范围相匹配，以便在各种情况下都能准确测量辐射剂量。
四、稳定性
核辐射测量仪器应具备高稳定性，能够在长时间内保持测量结果的准确性。
在仪器使用过程中，应定期进行校准和维护，以确保其性能和准确度。
五、响应时间
核辐射测量仪器应具备快速响应能力，能够在短时间内给出测量结果。
这对于需要实时监测辐射剂量的情况尤为重要。
六、量程
核辐射测量仪器应具备宽广的量程，能够适应不同环境和测量需求。
仪器的量程应足够大，以便在各种情况下都能进行准确的测量。
七、防护等级
核辐射测量仪器应具备较高的防护等级，能够保护操作者和设备免受环境中的有害辐射影响。
仪器的防护等级应符合相关标准和法规的要求。
八、便携性
核辐射测量仪器应具备便携性，方便携带和移动。
这使得操作者能够轻松地将仪器带到不同地点进行测量，同时也降低了仪器的运输和维护成本。
HJ-T 10.2-1996 辐射环境保护管理导则-电磁辐射监测仪器和方法
中华人民共和国环境保护行业标准 HJ/T 10.2-1996辐射环境保护管理导则-电磁辐射监测仪器和方法Guidline on Management of Radioactive Environmental Protection Electromagnetic Radiation Monitoring Instruments and Methods1 电磁辐射测量仪器本导则所称电磁辐射限于非电离辐射。
电磁辐射的测量按测量场所分为作业环境、特定公众暴露环境、一般公众暴露环境测量。
按测量参数分为电场强度、磁场强度和电磁场功率通量密度等的测量。
对于不同的测量应选用不同类型的仪器，以期获取最佳的测量结果。
测量仪器根据测量目的分为非选频式宽带辐射测量仪和选频式辐射测量仪。
1.1 非选频式宽带辐射测量仪1.1.1 工作原理偶极子和检波二极管组成探头这类仪器由三个正交的2~10cm长的偶极子天线，端接肖特基检波二极管、RC滤波器组成。
检波后的直流电流经高阻传输线或光缆送入数据处理和显示电路。
当D≤h时（D偶极子直径，h偶极子长度）偶极子互耦可忽略不计，由于偶极子相互正交，将不依赖场的极化方向。
探头尺寸很小，对场的扰动也小，能分辨场的细微变化。
偶极子等效电容CA、电感LA根据双锥天线理论求得：CA= (π・ε0・L)/｛ln(L/a)+S/2L-1｝……………………………………（1.1）LA = μ（ln －）……………………………………（1.2）式中：a --天线半径；S --偶极子截面积；L --偶极子实际长度。
由于偶极子天线阻抗呈容性，输出电压是频率的函数：V= ・………………………………（1.3）式中：ω--角频率，ω=2・π・f ，f频率；CL--天线缝隙电容和负载电容；RL--负载电阻。
国家环境保护局 1996-05-10批准 1996-05-10 实施由于CA、CL基本不变，只要提高RL就可使频响大为改善，使输出电压不受场源频率影响，因此必须采用高阻传输线。
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６.１ 光度导轨
• 向左或向右移动光度计或者改变一侧光源到光度计的距离， 使进入 光度计两侧的光在视场内平衡时， 两半视场的中心界线消失， 但Ｒ １、Ｒ２仍分别比它们所在的背景暗８％， 在视场中人眼将看到它们 和所在的背景有相同的反差。 图６ －４画出了当左右侧视场亮度不 同时， 由于ＬＡ /ＬＢ值的变化而引起左右两半视场反差变化的曲线， 当两侧视场亮度ＬＡ 、ＬＢ 不等时， 一侧反差减小， 另一侧反差增 大。 这样来判断亮度不平衡要比仅用两半视场中线消失来判断更为 灵敏。
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６.３ 单色仪
• 单色仪中棱镜以最小偏向角状态工作。 所谓最小偏向角， 即由入射 狭缝出来的单色光入射到棱镜与由棱镜射出的光与棱镜两棱边具有相 同(或近似相同) 的夹角。 虽然在最小偏向角时棱镜色散角小， 但单 色仪的整体工作性能(像质) 较好。
• 单色仪的主要性能指标有: 角色散、线色散和光谱分辨率。 • 角色散表示色散元件分开不同波长辐射能的能力。 对于棱镜， 角色
６.１ 光度导轨
• 此外， 灯丝平面、待测表面应垂直于测量光学系统的光轴， 微量的 不垂直有时会因光源的非朗伯辐射特性而造成一定距离处辐照度的测 量误差。
• 图６ －２ 所示为在光度导轨上用标准光源标定待测光源的装置。 标 准光源和待测光源分别装在左、右滑车上，光度导轨中间的滑车上装 有目视光度计。 通过调节它们的高低、方向， 使两光源灯丝表面与 目视光度计测量光轴垂直， 这样， 来自两光源的光从目视光度计两 侧进入， 并在其观测视场内合一。
• 根据方孔衍射极限角分辨率ｄθ ＝ λ / ａ０， 则棱镜的最大理论分辨 率
• 进入光度计的是来自光源的直射光， 在光度计滑车两侧装有一系列 挡光片， 其作用是只使直射光进入光度头， 而把来自由四周侧壁、 设备等反射和散射的非测量光挡去。
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６.１ 光度导轨
• 挡光片的位置可沿水平方向移动。 从光源处看光度计入射光孔时， 只应看到光孔本身。 此外， 导轨上要覆盖黑色丝绒等， 以防止光由 导轨表面反射而进入光度计。
• 实际使用的积分球要考虑以下方面的问题:
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６.２ 积分球
• (１) 球内的遮挡屏与物: 球内有遮挡屏和物(如光源等)， 会使积分球 实际工作状况偏离理想球。 增大球的尺寸， 可相对地减少遮蔽屏和 物的影响。 遮蔽屏应当涂上与积分球内表面相同的涂层材料。 如果 球内有吸收光的表面， 如灯泡泡壳， 则应当满足
• 球内表面某一面元ｄＡ′上的辐照度ｄＥ０为
• 入射辐射通量Φ 经表面Ａ 漫射在ｄＡ′上的一次漫射辐照度
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６.２ 积分球
• ｄＡ′上的总辐照度除由表面Ａ 直接漫射光对它的辐照度贡献外， 还 有表面Ａ 照到球内其他部分(如图６ －７ 中ｄＡ″等)， 再由其部分 漫射到ｄＡ′的二次漫射辐照度ｄＥ′０
• (１) 使两个或多个部件之间轴向的相对位置对准， 并在其相对移动 时保持对准关系。
• (２) 精确地确定测量部件之间的轴向距离， 以便用辐照度平方反比 定律连续、精确地改变某一平面处的辐照度(照度)。
• (３) 用光源加上相距一定距离的透射－ 漫射屏， 可得到透射、漫射 特性近似朗伯体的均匀辐亮度源。
• 应用最广泛的Байду номын сангаас陆末－ 布洛洪(Ｌｕｍｍｅｒ － Ｂｒｏｄｈｕｎ) 目 视光度计， 其结构如图６ － ３ 所示。
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６.１ 光度导轨
• 图中Ｈ 的两侧反射比相等， 为具有朗伯漫射特性的白板。 Ｍ１、Ｍ ２ 是反射镜。 Ｐ 是由两个直角棱镜胶合而成的陆末立方体， 其中左 棱镜的斜边上刻有一些凹槽， 来自左侧的光透过未被刻槽的部分而 进入左侧光度视场; 而来自右侧的光， 则因左棱镜刻槽处所造成的空 气隙， 在右棱镜斜面上形成全反射而进入右侧光度视场。 合成视场 如图６ －３ 中阴影线和没有阴影线的部分， 各代表由一侧进入现场 的部分。 ＡＢ 面和ＢＤ 面上分别附加了一块透射比为９２％的薄玻 璃片， 其位置分别对应两梯形部分的视场， 这样， Ｒ２梯形部分要 比左半侧视场略暗， 而Ｒ１梯形部分比右半侧视场略暗。
• 当出射窗的辐照度要求不强， 而要求辐照度的时间稳定性好时， 可 用反射比较低的涂层。 这时涂层反射比的变化和球内脏物对辐照度 值的影响就较小。
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６.２ 积分球
• 当积分球工作在中远红外谱段时， 由于硫酸钡等在波长大于２.５ μ ｍ 时反射比下降很快， 因此用作涂层材料性能较差。 硫是一种较理 想的红外漫射材料， 在３ ~ １２ μｍ 的平均反射比高达０.９４， 只 是在１１.８ μｍ 处有一吸收带， 其朗伯漫射特性和硫酸钡等相近(图 ６ －８)。
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６.１ 光度导轨
• 改变光源至屏的距离， 光源的辐亮度值可连续、精确地变化。 • 光度导轨的特点是其他方法(如加中性密度滤光片改变光阑孔径等) 不
能实现或不能精确实现的。 • 导轨上装有数个带距离精细刻度的滑动架或滑动车， 以便和导轨上
的距离刻尺对准， 提高距离读数的精度。为了增加垂直测量平面上 辐照度等的变化范围， 减少距离误差对测量的影响， 光度导轨应尽 可能长.由于辐照度和距离的平方成反比例， 所以距离精度将直接影 响辐照度的测量精度。 • 在光度导轨上测量时， 光源至待测平面的最近工作距离取决于用平 方反比定律计算辐照度的允许误差， 可根据允许的相对距离误差ε 和 光源的尺寸确定最近工作距离。
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６.３ 单色仪
• 由子镜头本身有色差， 实际入射狭缝的光谱像不会严格在一个平面 内， 故许多单色仪采用凹面反射镜， 其优点是没有色差。 此外， 反 射镜不像透射透镜那样限制光的透过谱段。
• 单色仪工作的谱段范围主要取决于棱镜所用材料及其色散值， 棱镜 的色散值应尽可能大， 常用作色散棱镜的材料如表６ －１ 所示。 图 ６ －１２、图６ －１３ 分别给出用于可见和红外谱段的色散材料的 色散曲线。 在可见谱段， 玻璃的色散值随波长λ 的增大而减小; 在红 外谱段材料的工作谱段内， 色散值随波长的增大而增大。 当单色仪 工作在相当宽谱段范围内时，需更换不同材料的棱镜。
• 考虑到积分球可能有几个样品、探测器等的开孔, 第ｉ 个孔的反射比 为ρｉ,开口面积和球内表面积之比称为开口系数ｆｉ . 故积分球壁的平 均反射比 为
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６.２ 积分球
• 于是 • ｄＡ′上的总辐照度
• 当光源在积分球内， 积分球是个完整漫射球表面 ,
,
则
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６.２ 积分球
散为
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６.３ 单色仪
• 式中， ｔ 为三角形棱镜底边尺寸; ａ０为沿缝高方向光束的口径(图 ６ －１１); ｄｎ / ｄλ 为棱镜材料的色散值。
• 线色散表示在出射狭缝平面上相邻波长分开的程度。 由几何关系不 难写出
• 光谱分辨率定义为λ / ｄλ， 表示波长为λ 和波长为λ ＋ ｄλ 的色光刚 能分开的能力。 对于某一波长λ， 其与相邻色光刚能分开的ｄλ 越小 ， 说明棱镜的光谱分辨能力越高。
第６ 章 辐射测量的基本仪器
• ６.１ 光度导轨 • ６.２ 积分球 • ６.３ 单色仪 • ６.４ 分光光度计和光谱辐射计 • ６.５ 傅里叶变换光谱仪
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６.１ 光度导轨
• 光辐射测量中， 在光度导轨上用标准光源来标定待测光源、探测器 和光辐射测量系统，仍是最常用而且精确、可靠的装置之一。
• 光度导轨和一般导轨的主要区别在于有精确的轴向距离刻度和标尺， 其主要功能是:
• 由于光辐射探测器是对辐照度的响应， 当它放在球内某一表面处时 ， 其输出信号值就能表示入射到积分球内的辐射通量值; 而当光源在 球内时， 该信号值表示光源在４π 立体角内的总辐射通量。
• 积分球用于分光光度计时， 由于测量中被测样品透射或反射特性的 不均匀造成的测量光束内光能分布不均匀， 在经积分球多次漫射后 可均匀化。 安装在积分球内的探测器， 由于接收表面响应的不均匀 可能会产生的测量误差， 也可因探测器接收均匀的照射而消除。 积 分球还是理想的消偏振部件， 可避免探测器响应受入射光偏振特性 的影响。
• 要保持待测表面的距离指标在同一垂直平面内， 或者有一已知的精 确距离， 一般可用一专用的距离规(图６ －１)。 图６ －１ 中ｌ 是 两孔垂直细丝的连线到尖端Ａ 的距离， 可精确测定。 当两细丝的连 线和灯丝工作表面(如钨带灯) 共线时， 可由Ａ 点作为灯丝位置距离 测量的基准。
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• 将光度计和一侧待测光源拿去， 滑车上装上支架， 支架上再安装探 测器， 由探测器表面到标准光源的距离可确定探测器表面的辐照度 值， 以此作为探测器辐照度标定的依据。
• 测量中还要注意的问题是: 导轨要置平， 以免实际距离和距离刻尺示 数不一致; 导轨不应有不平的接头， 以免光源在测量过程中受振动。
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６.２ 积分球
• 和光度导轨一样， 积分球(图６ －５) 并非一个单独的测量设备， 它 常常和光源、探测器装在一起， 作为理想漫射光源和匀光器， 广泛 地用于光辐射测量中。
• 积分球的基本结构是由铝或塑料等做成的一个内部空心球。 球内壁 上均匀喷涂多层中性漫射材料， 如氧化镁、硫酸钡、聚四氟乙烯等 。 球上开有多个孔， 作为入射光孔、安装探测器、光源等用。 为了 防止入射光直接射到探测器上， 球内还装有遮挡屏， 如图６ － ６ 所示。
• 当积分球是中空的完整球体时， 球内任一面元发出的辐射通量能使 球内各点有相同的直射辐照度。 至于球内多次漫射的情况分析， 则 较复杂。
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６.２ 积分球
• 设有一束入射辐射通量照在积分球内表面Ａ 上(图６ －７)， 这里分 析不在Ａ 处的某一表面元ｄＡ′上的辐照度值Ｅ∑ 。 当积分球内壁涂 以反射比为ρ 具有朗伯漫射特性的涂料时， 表面Ａ 上某一面元ｄＡ 的反射辐亮度ＬＡ和它的辐照度ＥＡ之间存在着关系