第二章 材料力学

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材料力学第二章

材料力学第二章

钢拉杆
8.5m
解: ① 整体平衡求支反力 q
HA
RA
钢拉杆
8.5m
RB
X 0 HA 0 mB 0 RA 19.5kN
② 局部平衡求 轴力: q HC ③应力: RC
mC 0 N 26.3kN
HA
RA ④强度校核与结论: N

max
N 4P A d2
max 0 /2127.4/263.7MPa
127 .4 a (1cos 2a ) (1cos 60)95.5MPa 2 2
127 .4 a sin 2a sin6055.2MPa 2 2
0
0
§2-4 材料在拉伸和压缩时的力学性能 力学性能:材料在外力作用下表现的有关强度、变形方面的特性。 一、试验条件及试验仪器 1、试验条件:常温(20℃);静载(及其缓慢地加载); 标准试件。
由杆2的强度条件得
FN 2 A2 P A2 co sa P 8 8.6kN
(c) 确定许可载荷。 杆系的许可载荷必须同时满足1、2杆的强度要求,所以 应取上述计算中小的值,即许可载荷为[P]=88.6kN
L x A B
分析:
V ABDLBD;
P C
ABD N B / ; LBD h / sin 。

h
D
L x
XA
A
B
YA

NB
P
C
解: BD杆内力N( ): 取AC为研究对象,如图
mA 0 , (NBDsin ) (hctg ) Px
PL NBD hcos
遇到向左的P, 轴力N 增量为正; 遇到向右的P , 轴力N 增量为负。

第2章 材料力学

第2章 材料力学

截面法的步骤:
P
注意:外力的正负号取决于坐 标,与坐标轴同向为正, 反之 为负。 II
P
I
P
I
N
x
SX=0:+N-P=0
N=P
SX=0:-N'+P=0
N'=P
x
N'
II
P
2、轴力与轴力图
拉压杆的内力称为轴力,用 N 表示
轴力的正负号规定: 轴力的方向与所在截面的外法线方向一致时,取正;反之取负。
2.3 应力和变形分析
一、应力的概念
为了描写内力的分布规律,我们将单位面积的内力称为应力。 在某个截面上, 与该截面垂直的应力称为正应力。 记为: 与该截面平行的应力称为剪应力。 记为: 应力的单位:Pa
1 Pa 1 N / m2
1 MPa 1 N / mm2 106 Pa
工程上经常采用兆帕(MPa)作单位
二、材料力学的任务
由上述三项构件安全工作的基本要求可 以看出:如何合理的选用材料(既安全又经 济)、如何恰当的确定构件的截面形状和尺 寸,便成为构件设计中十分重要的问题。 材料力学的主要任务是:研究构件在外 力作用下的变形、受力和破坏规律,为合理 设计构件提供有关强度、刚度和稳定性分析 的基本理论和方法。
例: 在图示简支梁AB的C点处作用一集中力偶
M,作该梁的剪力图和弯矩图。
A
x
a
C
M B b
解: 1、求支反力
FA M M ; FB l l
FA
l
FB
2、建立剪力方程和弯矩方程
M FQ ( x) FA 0 x a l AC : M ( x) F x Mx 0 x a A l

《材料力学第二章

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2.屈服阶段:bc段




当应力超过b点增加到某一数值时,应变有非常明显的增加, 而应力先是下降,然后在很小的范围内波动,在ζ-ε曲线上 出现接近水平线的小锯齿形线段。这种现象称为屈服或流动。 在这个阶段产生严重的塑性变形。 在屈服阶段内的最高应力和最低应力分别称为上屈服极限和 下屈服极限。 流动极限(屈服极限)ζs—下屈服极限(载荷第一次回退时的最 小值) 强度指标通常用拉伸时的屈服极限ζs来表示。 若试件表面光滑,可以看到在应力达到屈服极限后,表面将 出现与轴线大致成450倾角的条纹。这是因为在450的斜截面上 作用着最大切应力,所以这是材料沿最大切应力作用面发生 滑移的结果,这些条纹称为滑移线。
38 . 7 10 N
3

FN A


4
123 MPa
2
20 mm

§2.3
直杆轴向拉伸或压缩时斜截面上的应力
设直杆的轴向拉力为F(图a),横截面 面积为A,则横截面上的正应力σ为

FN A F A
设与横截面成α角斜截面k-k的面积为Aα
A A cos
若沿斜截面k-k假想地把杆件分成两部分, 以Fα表示斜截面k-k上的内力 由于斜截面上的应力也是均匀分布的。若以pα表示斜截面k-k上的 应力 F F
F max sin AC W AC 0 F max W sin
sin
BC AB

0 .8 m
0 . 8 m
2
1 . 9 m
0 . 388
2
F max
W sin

1 kN
(2)运用截面法求轴力;

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§2-7 拉、压超静定问题
静定结构:
约束反 力(轴力) 可由静力平 衡方程求得
§2-8
超静定结构:结构的强度和刚度均得到提高
约束反力不能 由平衡方程求得
超静定度(次)数:
约束反力多于 独立平衡方程的数 独立平衡方程数: 平面任意力系:
3个平衡方程 平面共点力系:
2个平衡方程 平面平行力系:2个平衡方程
材料的比例极限增高, 延伸率降低,称之为冷作硬 化或加工硬化。
d g
o
f h
1、弹性范围内卸载、再加载 2、过弹性范围卸载、再加载
目录
三、其他材料的拉伸试验
灰口铸铁在拉伸时的 — 曲线
典型的脆性材料
特点:
1、 — 曲线从很低应力水平
开始就是曲线;采用割线弹性模 量
2、没有屈服、强化、局部变形
阶段,只有唯一拉伸强度指标b
胡克定律 EA :拉抗(压)刚度
当拉(压)杆有两个以上的外力作用时,需要先画出轴力图,然后 分段计算各段的变形,各段变形的代数和即为杆的总伸长量。
EA L L
L
i
FNi Li
EAi
FN EA L E
A AL
在计算ΔL的L长度内,FN,E,A均 为常数。
在材料的线弹性范围内,正应力与线应变呈正比关系。
载P。
d=80
解:取节点A为受力体,受力图如图(a)
B
30
A
FNAB 3 P FNAC 2 P
木杆设计:
P
FNAB A1σ 60.3kN
P1 34.8kN
C
钢杆设计:
FN AB
A
FN AC P
(a)
FNAC A2σ 1.459104 160106 23.3kN

材料力学第二章

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圣维南原理Saint-Venaes
拉压杆横截面上的应力Stresses over the cross section 1.试验观察 Experimental observation
变形后横线仍为直线,仍垂直于杆件轴线,只是间距增大. Transversal line after deformation : straight; perpendicular to the axis.
E= tanα -elastic modulus 弹性模量
1.等直杆或小锥度杆Straight bar(or stepped bar) with uniform section, or with small taper ; 2.外力过轴线 The applied force P acts through the centroid of the cross section; 3.当外力均匀地加在截面上,此式对整个杆件都 适用,否则仅适用于离开外力作用处稍远的截面 The normal stress distribution in an axially loaded member is uniform, except in the near vicinity of the applied load (known as Saint-Venant's Principle) .
§4~5 Mechanical Properties of Materials
材料的力学性能 拉伸试验与应力-应变图Tensile Tests and Stress-Strain Diagram 低碳钢拉伸应力-应变曲线Tensile Stress-Strain Curve for Mild Steel 卸载与再加载路径Unloading and Reloading Path 名义屈服极限Conditional Yield Limit 脆性材料拉伸应力-应变曲线Stress-Strain Curves for Brittle Materials 复合与高分子材料的力学性能Strength Properties of Composite Materials

《材料力学》第二章

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F
F
F
F
横截面上 正应力分
横截面间 的纤维变
斜截面间 的纤维变
斜截面上 应力均匀
布均匀
形相同
形相同
m
分布
F
m
p
Page24
第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能 s t
n
F p
n p
FN FN p s 0 cos A A / cos
s p cos s 0 cos 2 s t p sin 0 sin 2
二、材料拉伸力学性能 低碳钢Q235
s
D E A
o
线弹性 屈服
硬化
缩颈
e
四个阶段:Linear, yielding, hardening, necking
Page32
第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能
低碳钢Q235拉伸试验 线性阶段
s
B A
规律:
s Ee (OA段)
变形:变形很小,弹性 特征点:s p 200MPa (比例极限)
应力——应变曲线(低碳钢)
思考:颈缩阶段后,图中应力为什么会下降?
Page37
第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能
名义应力与真实应力
真实应力曲线 名义应力曲线 名义应力
FN s A
变形前截面积
颈缩阶段载荷减小,截面积也减小,真实应力继续增加
Page38
第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能
低碳钢试件在拉伸过程中的力学现象
材料力学应力分析的基本方法:
•试验观察
•几何方程
e const 变形关系
•提出假设
•物理方程
s Ee

材料力学-第二章

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第二单元第二章 杆件的轴向拉压应力与材料的力学性能§2-1 引言工程实例: 连杆、螺栓、桁架、房屋立柱、桥墩……等等。

力学特征: 构件:直杆外力:合力沿杆轴作用(偏离轴线、怎样处理?)内力:在轴向载荷作用下,杆件横截面上的唯一内力分量为轴力N ,它们在该截面的两部分的大小相等、方向相反。

规定拉力为正,压力为负。

变形:轴向伸缩§2-2 拉压杆的应力一、拉压杆横截面上的应力(可演示,杆件受拉,上面所划的横线和纵线仍保持直线,仅距离改变,表明横截面仍保持为平面)平面假设→应变均匀→应力均匀AN=σ或A P =σ(拉为正,压为负)二、Saint-Venant 原理(1797-1886,原理于1855年提出)问题:杆端作用均布力,横截面应力均布。

杆端作用集中力,横截面应力均布吗? 如图, 随距离增大迅速趋于均匀。

局部力系的等效代换只影响局部。

它已由大量试验和计算证实,但一百多年以来,无数数学力学家试图严格证明它,至今仍未成功。

这是固体力学中一颗难以采撷的明珠。

三、拉压杆斜截面上的应力(低碳钢拉伸,沿45°出现滑移线,为什么?)0cos =-P Ap αα ασ=α=αcos cos AP p ασ=α=σαα2cos cos pασ=α=ταα22sin sin p ()0=ασ=σm ax ()452=ασ=τmax方位角α:逆时针方向为正剪应力τ:使研究对象有顺时针转动趋势为正。

例1和例2,看书p17,18§2-3 材料拉伸时的力学性能(构件的强度、刚度和稳定性,不仅与构件的形状、尺寸和所受外力有关,而且与材料的力学性能有关。

拉伸试验是最基本、最常用的试验。

)一、拉伸试验P18: 试样 拉伸图绘图系统放大变形传感器力传感器--→→→→二、低碳钢拉伸时的力学性能材料分类:脆性材料(玻璃、陶瓷和铸铁)、塑性材料(低碳钢:典型塑性材料)四个阶段:线性阶段(应力应变成正比,符合胡克定律,正比阶段的结束点称为比例极限)、屈服阶段(滑移线)(可听见响声,屈服极限s σ)、强化阶段(b σ强度极限)、局部变形(颈缩)阶段(名义应力↓,实际应力↑) 三(四个)特征点:比例极限、(接近弹性极限)、屈服极限、强度极限(超过强度极限、名义应力下降、实际应力仍上升)。

材料力学第2章

材料力学第2章

2-2截面,即BC段:
BC
FN 2 30 103 N 100MPa 6 2 A2 300 10 m
FN 4 20 103 N 100MPa 6 2 A3 200 10 m
(压应力)
3-3截面,即DE段:
DE
(压应力)
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2.3.3 拉压杆斜截面上的应力
4
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由上可知苹果把中的内力和外力(重力)是有关 系的,它随外力作用而产生,是由于外力的作用而 引起的“附加内力”,有别于物体中微观粒子间的 作用力,这就是材料力学中的内力。 2.2.2 轴力、截面法、轴力图 当直杆轴向拉伸或压缩时,所产生的内力是沿杆 件轴线的,故称为轴力。由于内力是受力物体内相邻 部分的相互作用力,可用截面法来分析内力 。
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例题 2.5
解: 由于杆的轴力FN沿杆长是变化的,材料有两种 ,截面为变截面,所以在运用式(2-10)计算 杆长度改变量时,应按FN 、E、A的变化情况, 分别计算每段长度的改变量,最后的代数和即 为杆纵向总变形量Δl 。
先画出杆的轴力图, 见(b)图。各段的纵向 伸长或缩短量分别为:
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截面法的基本步骤如下:
1)截开: 2)代替: 3)平衡:
F
x
0 : FN F 0, FN F
轴力的正负号规定: a.拉杆的变形是沿纵向伸长, 其轴力规定为正,称为拉力; b.压杆的变形是沿纵向缩短,其轴力规定为负,称 为压力。
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为了表示轴力随横截面位臵而变化的情况,可选 取一定的比例,用平行于杆轴线的坐标表示横截面 的位臵,用垂直于杆轴线的坐标表示横截面上轴力 的数值,从而绘出表示轴力与截面位臵关系的图线 ,称为轴力图。习惯上将正值的轴力画在坐标轴的 上侧,负值的轴力画在下侧。轴力图上可以确定最 大轴力的数值及其所在横截面的位臵。
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4kN
图2-6
以横坐标 x 表示横截面位置,纵轴表示对应横截面上的轴力 FN ,选取适当比例,绘出轴 力图(图(e) ) 。在轴力图中正的轴力(拉力)画在 x 轴上侧,负的轴力(压力)画在 x 轴下 侧。 例 2-2 传动轴在图 2-7(a)所示。主动轮 A 输入功率为 PA=36kW,从动轮 B、C、D 输出功率分别为 PB=PC=11kW,PD=14kW,轴的转速为 n=300r/min。试作轴的扭矩图。 解:1.计算各轮上的外力偶矩
计算简图为:

图2-2
2)外力偶矩 传动轴所受的外力偶矩通常不是直接给出, 而是根据轴的转速 n 与传递的功率 P 来计算。 当功率 P 单位为千瓦(kW) ,转速为 n(r/min)时,外力偶矩为
M e = 9549
P (N . m) n
当功率 P 单位为马力(PS) ,转速为 n(r/min)时,外力偶矩为 M e = 7024 3)扭矩、扭矩图 当外力偶矩已知,利用截面法可求任一横截面上的内力偶矩—扭矩,用 T 表示。 扭矩的正负号规定:按右手螺旋法则,T 矢量背离截面为正,指向截面为负(或矢量与 截面外法线方向一致为正,反之为负) 。 表示扭矩随杆件轴线变化规律的图线称为扭矩图。扭矩图作法与轴力图相似。正的扭矩 画在 x 轴上方,负的扭矩画在 x 轴下方。 3.弯曲内力 1)基本概念 弯曲变形:杆件在垂直于其轴线的载荷作用下,使原为直 线的轴线变为曲线的变形称为弯曲变形。 以弯曲变形为主要变形的杆件称为梁。 对称弯曲:工程中最常见的梁,其横截面一般至少有一根 对称轴,因而整个杆件有一个包含轴线的纵向对称面。若所有 外力都作用在该纵向对称面内时,梁弯曲变形后的轴线将是位 于该平面内的一条曲线,这种弯曲形式称为对称弯曲。其力学模 型如图 2-3 所示。 2)梁的计算简图 静定梁:所有支座反力均可由静力平衡方 程确定的梁。 静定梁的基本形式有简支梁、悬臂梁、外伸梁。计算简图分 别如图 2-4(a) 、 (b) 、 (c)所示。3)剪力和弯矩 图 2-4 剪力: 受弯构件任意横截面上与横截面相切的分布内力系的合力, 称为剪力, 用 FS 表示。 弯矩:受弯构件任意横截面上与横截面垂直的分布内力系的合力偶矩,称为弯矩,用 M 表示。 剪力和弯矩的正负号规定:从梁中取出长为 dx 的微段,若横截面上的剪力使 dx 微段有 左端向上而右端向下的相对错动趋势时,此剪力 FS 规定为正,反之为负(或使梁产生顺时针 转动的剪力规定为正,反之为负) ,如图 2-5(a) 、 (b)所示;若弯矩使 dx 微段的弯曲变形凸 向下时,截面上的弯矩 M 规定为正,反之为负(或使梁下部受拉而上部受压的弯矩为正,反
max
FS = FS ( x) M = M ( x)
、 M
max
的数值。
(2)微分关系法:即利用载荷集度、剪力与弯矩之间的关系绘制剪力图和弯矩图。 载荷集度 q(x) 、剪力 FS(x)与弯矩 M(x)之间的关系为: dFS ( x) = q( x) dx dM ( x) = FS ( x) dx d 2 M ( x) dFS ( x) = = q( x) dx dx 2 根据上述微分关系,由梁上载荷的变化即可推知剪力图和弯矩图的形状。 (a)若某段梁上无分布载荷,即 q ( x) = 0 ,则该段梁的剪力 FS(x)为常量,剪力图为平行 于 x 轴的直线;而弯矩 M ( x) 为 x 的一次函数,弯矩图为斜直线。 (b)若某段梁上的分布载荷 q ( x) = q (常量) ,则该段梁的剪力 FS(x)为 x 的一次函数,剪 力图为斜直线;而 M ( x) 为 x 的二次函数,弯矩图为抛物线。当 q > 0 ( q 向上)时,弯矩图为 向下凸的曲线;当 q < 0 ( q 向下)时,弯矩图为向上凸的曲线。 dM ( x) (c)若某截面的剪力 FS(x)=0,根据 = 0 ,该截面的弯矩为极值。 dx 利用以上各点,除可以校核已作出的剪力图和弯矩图是否正确外,还可以利用微分关系 直接绘制剪力图和弯矩图,而不必再建立剪力方程和弯矩方程,其步骤如下: 第一,求支座反力(对悬臂梁,若从自由端画起,可省去求支反力) ;
Ⅰ Ⅱ Ⅲ
P M A = 9549 A = 1146 N⋅ m n P M B = M C = 9549 B = 350 N⋅ m n
M D = 9549 PD = 446 N⋅ m n



446N .m
2.计算各段扭矩 BC 段:以截面 I—I 将轴分为两段,取左段部 分(图(b)) 。由平衡方程 T1 + M B = 0 得 TΙ = − M B = −350 N⋅ m 负号说明 T1 所假定的方向与实际扭矩相反 同理,在 CA 段内, T2 + M C + M B = 0 T2 = − M C − M B = −700 N⋅ m 在 AD 段内, T3 − M D = 0 T3 = M D = 446 N⋅ m 3.以横坐标 x 表示横截面位置,纵轴表示对应横截面上的扭矩大小,选取适当比例,绘 出扭矩图。正的扭矩画在 x 轴上侧,负的扭矩画在 x 轴下侧。 例 2-3 图示简支梁受集中力 F 作用,试利用剪力方程 和弯矩方程绘出该梁的剪力图和 弯矩图。解:1.求支反力。 由 ∑ Fy = 0, ∑ M A ( F ) = 0 ,得
Fa (l − x ), (a ≤ x ≤ l ) 3.求控制截面内力, 作剪力图、 弯矩图。 l FS 图:在 AC、CB 段内,剪力方程均为常数,因此两段剪力图均为平行于 x 轴的直线。 M ( x) = FB (l − x ) =
在集中力 F 作用处, FS C左 = - =
Fb Fa ,左、右两侧截面的剪力值发生突变,突变量 ,FS C右 = l l
第二,分段确定剪力图和弯矩图的形状; 第三,求控制截面内力,根据微分关系绘剪力图和弯矩图; 第四,确定 FS
FS
max
和M
max
。 可能出现的地方:①剪力
max
可能出现的地方:①集中力 F 作用处;②支座处。 M
max
FS=0 的截面;②集中力 F 作用处;③集中力偶 M 作用处。
6)平面刚架和平面曲杆的弯曲内力 刚架:杆系结构若在节点处为刚性连接,则这种结构称为刚架。 平面刚架:由在同一平面内、不同取向的杆件,通过杆端相互刚性连接而组成的结构。 各杆连接处称为刚节点。 刚架变形时,刚节点处各杆轴线之间的夹角保持不变。静定刚架:凡未知反力和内力能 由静力学平衡条件确定的刚架。 平面刚架各杆的内力,除了剪力和弯矩外,一般还有轴力。作刚架内力图的方法和步骤 与梁相同,但因刚架是由不同取向的杆件组成,习惯上按下列约定:弯矩图画在各杆的受压 一侧,且不注明正、负号。剪力图及轴力图可画在刚架轴线的任一侧(通常正值画在刚架外 侧) ,且必须注明正负号;剪力正负号的规定与梁相同,轴力仍以拉伸为正,压缩为负。 平面曲杆:轴线为一平面曲线的杆。平面曲杆横截面上的内力情况及其内力图的绘制方 法,与刚架相类似。 三、典型例题分析 例 2-1 在图 2-6(a)中,沿杆件轴线作用 F1、 F2、F3、F4。已知:F1=6kN,F2=18kN,F3=8kN, F4=4kN。试求各段横截面上的轴力,并作轴力图。 解:1.计算各段轴力 AC 段:以截面 1-1 将杆分为两段,取左段部分 (图(b) ) 。 由 ∑ Fx = 0 得 FN 1 = F1 = 6 kN (拉力) CD 段:以截面 2-2 将杆分为两段,取左段部分 (图(c)) 。 由 ∑ Fx = 0 得
Fb Fa − (− ) = F ; M 图:在 AC、CB 段内,弯矩方程 M ( x) 均是 x 的一次函数,因此两段 l l Fab ,标在 M − x 坐标系中,并 l
弯矩图均为斜直线。求出控制截面弯矩 M A = M B = 0,M C =
分别连成直线,即得该梁的弯矩图。显然在集中力 F 作用处左、右两侧截面上弯矩值不变, 但在该截面处弯矩图斜率发生突变,因此在集中力 F 作用处弯矩图上为折角点。 例 2-4 受均布载荷作用的简支梁,如图 2-9 所示,试作
轴线 图 2-3
纵向对称面
P (N . m) n
之为负) ,如图 2-5(c) 、 (d)所示 。
图 2-5
根据内力与外力的平衡关系,若外力对截面形心取矩为顺时针力矩,则该力在截面上产 生正的剪力,反之为负的剪力(顺为正,逆为负) ;固定截面,若外力或外力偶使梁产生上挑
的变形,则该力或力偶在截面上产生正的弯矩,反之为负的弯矩(上挑为正,下压为负) 。4) 剪力方程和弯矩方程 一般情况下,梁横截面上的剪力和弯矩随截面位置不同而变化。若以坐标 x 表示横截面 在梁轴线上的位置,则横截面上的剪力和弯矩可以表示为 x 的函数,即 上述函数表达式称为梁的剪力方程和弯矩方程。 5)剪力图和弯矩图 为了直观地表达剪力 FS 和弯矩 M 沿梁轴线的变化规律,以平行于梁轴线的横坐标 x 表 示横截面的位置,以纵坐标按适当的比例表示响应横截面上的剪力和弯矩,所绘出的图形分 别称为剪力图和弯矩图。 剪力图和弯矩图的绘制方法有以下两种: (1)剪力、弯矩方程法:即根据剪力方程和弯矩方程作图。其步骤为: 第一,求支座反力。 第二,根据截荷情况分段列出 FS(x)和 M(x)。 在集中力(包括支座反力) 、集中力偶和分布载荷的起止点处,剪力方程和弯矩方程可能 发生变化,所以这些点均为剪力方程和弯矩方程的分段点。 第三,求控制截面内力,作 FS、M 图。一般每段的两个端点截面为控制截面。在有均布 载荷的段内,FS=0 的截面处弯矩为极值,也作为控制截面求出其弯矩值。将控制截面的内力 值标在的相应位置处。分段点之间的图形可根据剪力方程和弯矩方程绘出。并注明 FS
FAy = FBy = ql 2
l
梁的剪力图和弯矩图。解:1.求支反力
2.列剪力、弯矩方程
FS ( x) = FAy − qx = ql − qx, (0 < x < l ) 2
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