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【精品PPT】微分学课件

u v,
(u+v+…+ω)′=
u vω .
(2)积的导数:(uv)′= uv uv,
特例:(cu)′= cu (c为常数).
(3)商的导数: u =
uv - uv v2 (v≠0).
v
例1 设 y x4,则 y '
例2 求 y x3 2x2 sin x 的导数 .
f (x0 )
f(x0 )
lim
x0
y x
lim x0
f (x0 x) x
f (x0 )
注意 函数在一点可导的充分必要条件为:
f' (x0 ) f' (x0 )
导函数
(1)如果函数 y f (x)在开区间(a,b)内的每一点都可导,
就称函数 f (x)在开区间(a,b) 内可导.
y
y f (x)
T
M
o
x0
x
在(x0, f (x0 ))处的
切线方程为 y y0 f ( x0 )( x x0 ). 每年都考、重点掌握!
法线方程为
y y0
f
1 ( x0
)
(
x
x0
)
(f (x0 ) 0).
例1、曲线 y 2x2在点(1,2)处的切线方程为:.
A. y x 1 B. y x C. y x 1 D. y x
例. 曲线 y 3 x 在点 (0,0) 处的切线方程为(
)
A、 x 0
B、 y 0
C、 x y
例. 设 y (1 x2 ) arctan x, 求 y/
D、不存在
微分几何曲面的第一基本形式课件

03
整合第一基本形式,得到 $ds^2 = (u^2 + v^2)du^2 +
2uvdudv + (u^2 + v^2)dv^2$。
04
结果分析和讨论
01
通过计算结果,可以得出该曲面的第一基本形式,进
一步分析曲面的性质和特点。
02
可以使用该方法计算其他类型的曲面,并比较不同曲
面之间的差异和相似之处。
第一基本形式与度量张量的关系
第一基本形式与度量张量之间有 着紧密的联系,它们共同构成了
曲面的几何结构。
度量张量是曲面上各点处长度、 面积和体积等的度量标准,而第 一基本形式则提供了曲面上各点
处的曲率信息。
通过第一基本形式和度量张量的 结合,我们可以更好地理解和研
究曲面的形状和性质。
2023
PART 04
张量在物理学中的应用 张量在物理学中可以用来描述物体的运动状态和 相互作用,如力学、电磁学、相对论等领域。
2023
PART 03
第一基本形式的定义和性 质
REPORTING
第一基本形式的定 义
第一基本形式是曲面上的测地 曲率的一种表达形式,它与曲 面的第一基本张量有着密切的
关系。
在曲面上的任意一点,第一 基本形式可以定义为曲面的 第一基本张量与该点处切线
空间同胚的空间。
第一基本形式是微分几何中用于 描述曲面上的点与点之间的距离、
方向和曲率的一种方式。
研究目的和意 义
理解第一基本形式可以帮助我 们更好地理解曲面的几何性质 和特征。
通过研究第一基本形式,我们 可以研究曲面的形状、大小和 曲率等重要指标。
第一基本形式在微分几何中具 有重要的理论和应用价值。
整合第一基本形式,得到 $ds^2 = (u^2 + v^2)du^2 +
2uvdudv + (u^2 + v^2)dv^2$。
04
结果分析和讨论
01
通过计算结果,可以得出该曲面的第一基本形式,进
一步分析曲面的性质和特点。
02
可以使用该方法计算其他类型的曲面,并比较不同曲
面之间的差异和相似之处。
第一基本形式与度量张量的关系
第一基本形式与度量张量之间有 着紧密的联系,它们共同构成了
曲面的几何结构。
度量张量是曲面上各点处长度、 面积和体积等的度量标准,而第 一基本形式则提供了曲面上各点
处的曲率信息。
通过第一基本形式和度量张量的 结合,我们可以更好地理解和研
究曲面的形状和性质。
2023
PART 04
张量在物理学中的应用 张量在物理学中可以用来描述物体的运动状态和 相互作用,如力学、电磁学、相对论等领域。
2023
PART 03
第一基本形式的定义和性 质
REPORTING
第一基本形式的定 义
第一基本形式是曲面上的测地 曲率的一种表达形式,它与曲 面的第一基本张量有着密切的
关系。
在曲面上的任意一点,第一 基本形式可以定义为曲面的 第一基本张量与该点处切线
空间同胚的空间。
第一基本形式是微分几何中用于 描述曲面上的点与点之间的距离、
方向和曲率的一种方式。
研究目的和意 义
理解第一基本形式可以帮助我 们更好地理解曲面的几何性质 和特征。
通过研究第一基本形式,我们 可以研究曲面的形状、大小和 曲率等重要指标。
第一基本形式在微分几何中具 有重要的理论和应用价值。
微分几何入门与广义相对论.下册_2版(梁灿彬,周彬[著])PPT模板
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微分几何入门与广义相对论.下 册|2版(梁灿彬,周彬[著])
演讲人
2 0 2 X - 11 - 11
目录
1
下册前言
2
第15章广义相对论的拉氏和哈氏形
式
3
第16章孤立视界、动力学视界和黑
洞(热)力学
4
附录H时空对称性与守恒律
(Noether定理)
5
附录I纤维丛及其在规范场论的应用
6
附录J德西特时空和反德西特时空
附录I纤维丛及其在规范场论的应用
§I.2主丛上的联络
0 1 I.2.1主丛联络的三个等价定义 0 2 I.2.2水平提升矢量场和水平提升曲
线
附录I纤维丛及其在规范场论的应用
§I.4物理场的整体规范不变性
02
I.4.2非阿贝尔情况 下的整体规范不变
性
01
I.4.1阿贝尔情况下
的整体规范不变性
3
哈氏理论的几何表述
[选读]
4
§15.4经典场论的哈 氏形式
第15章广义相对论的拉氏和哈 氏形式
§15.7辛几何及其在哈氏理论的 应用[选读]
§15.8从几何动力学到联络动力 学——Ashtekar新变量理论简 介[选读].
习题
第15章广义相对论的拉氏和哈氏形式
§15.1拉氏理论
15.1.2经典 场论的拉氏 形式
第零定律
04 1 6 . 5 . 4 弱孤 立视界
05 1 6 .5 .5 弱孤 立视界
和孤立视界的对称性
第一定律
第16章孤立视 界、动力学视界 和黑洞(热)力学
§16.6弱孤立视界的进一步讨 论[选读]
0 1 16.6.1类光超曲面上的适配“面元” 0 2 16.6.2“度规”和适配“面元”的广
演讲人
2 0 2 X - 11 - 11
目录
1
下册前言
2
第15章广义相对论的拉氏和哈氏形
式
3
第16章孤立视界、动力学视界和黑
洞(热)力学
4
附录H时空对称性与守恒律
(Noether定理)
5
附录I纤维丛及其在规范场论的应用
6
附录J德西特时空和反德西特时空
附录I纤维丛及其在规范场论的应用
§I.2主丛上的联络
0 1 I.2.1主丛联络的三个等价定义 0 2 I.2.2水平提升矢量场和水平提升曲
线
附录I纤维丛及其在规范场论的应用
§I.4物理场的整体规范不变性
02
I.4.2非阿贝尔情况 下的整体规范不变
性
01
I.4.1阿贝尔情况下
的整体规范不变性
3
哈氏理论的几何表述
[选读]
4
§15.4经典场论的哈 氏形式
第15章广义相对论的拉氏和哈 氏形式
§15.7辛几何及其在哈氏理论的 应用[选读]
§15.8从几何动力学到联络动力 学——Ashtekar新变量理论简 介[选读].
习题
第15章广义相对论的拉氏和哈氏形式
§15.1拉氏理论
15.1.2经典 场论的拉氏 形式
第零定律
04 1 6 . 5 . 4 弱孤 立视界
05 1 6 .5 .5 弱孤 立视界
和孤立视界的对称性
第一定律
第16章孤立视 界、动力学视界 和黑洞(热)力学
§16.6弱孤立视界的进一步讨 论[选读]
0 1 16.6.1类光超曲面上的适配“面元” 0 2 16.6.2“度规”和适配“面元”的广
《微分的概念》课件

《微分的概念》ppt课 件
目录 CONTENT
• 引言 • 微分的定义 • 微分的性质 • 微分法则 • 微分的应用 • 习题与答案
01
引言
微分的重要性和应用
微分是数学分析中的基本概念,对于理解函数的变化规律和解决实际问题 具有重要意义。
在科学、工程、经济等领域,微分被广泛应用于优化问题、预测模型、控 制系统等方面。
04
微分法则
和差法则
总结词
和差法则是指函数和差运算的微分规则,即 两个函数的和或差的微分等于它们各自微分 的和或差。
详细描述
设函数$u(x)$和$v(x)$在某点$x$处可导, 则$(u+v)'=u'+v'$,$(u-v)'=u'-v'$。
幂的微分法则
总结词
幂的微分法则是表示幂函数导数的规 则,即幂函数的导数等于该函数的指 数乘以自变量的导数。
03
微分的性质
线性性质
总结词
பைடு நூலகம்线性性质是微分学中的一个基本性质,它表明函数的一阶导数在一定条件下具有线性性质。
详细描述
如果函数y=f(x)在某点的导数f'(x)存在,且常数a和b都存在,那么函数a*f(x)+b的导数等于a*f'(x)。这 个性质在求复杂函数的导数时非常有用,因为它可以将复杂的函数拆分成几个简单的部分来分别求导 。
详细描述
设函数$x^n$在某点$x$处可导,则 $(x^n)'=n x^{n-1}$。
常数微分法则
要点一
总结词
常数微分法则是表示常数函数导数的规则,即常数函数的 导数为0。
要点二
详细描述
设常数$c$在某点$x$处可导,则$(c)'=0$。
目录 CONTENT
• 引言 • 微分的定义 • 微分的性质 • 微分法则 • 微分的应用 • 习题与答案
01
引言
微分的重要性和应用
微分是数学分析中的基本概念,对于理解函数的变化规律和解决实际问题 具有重要意义。
在科学、工程、经济等领域,微分被广泛应用于优化问题、预测模型、控 制系统等方面。
04
微分法则
和差法则
总结词
和差法则是指函数和差运算的微分规则,即 两个函数的和或差的微分等于它们各自微分 的和或差。
详细描述
设函数$u(x)$和$v(x)$在某点$x$处可导, 则$(u+v)'=u'+v'$,$(u-v)'=u'-v'$。
幂的微分法则
总结词
幂的微分法则是表示幂函数导数的规 则,即幂函数的导数等于该函数的指 数乘以自变量的导数。
03
微分的性质
线性性质
总结词
பைடு நூலகம்线性性质是微分学中的一个基本性质,它表明函数的一阶导数在一定条件下具有线性性质。
详细描述
如果函数y=f(x)在某点的导数f'(x)存在,且常数a和b都存在,那么函数a*f(x)+b的导数等于a*f'(x)。这 个性质在求复杂函数的导数时非常有用,因为它可以将复杂的函数拆分成几个简单的部分来分别求导 。
详细描述
设函数$x^n$在某点$x$处可导,则 $(x^n)'=n x^{n-1}$。
常数微分法则
要点一
总结词
常数微分法则是表示常数函数导数的规则,即常数函数的 导数为0。
要点二
详细描述
设常数$c$在某点$x$处可导,则$(c)'=0$。
微分ppt课件

微分PPT课件
目录
微分的定义与性质导数的概念与性质导数在研究函数中的应用微分中值定理微分的应用
01
CHAPTER
微分的定义与性质
总结词
微分是一种数学运算,表示函数在某一点的局部变化率。
详细描述
微分是微积分的基本概念之一,它表示函数在某一点的切线的斜率。具体来说,如果函数在某一点的导数存在,那么这个导数就是函数在该点的微分。微分可以看作是函数值的增量与自变量增量的比的极限。
极值点是函数的重要特征点,利用导数研究函数的极值有助于找到这些关键点。
1
2
3
4
通过求二阶导数,可以找到函数的拐点。
二阶导数为0的点可能是拐点,需要进一步判断三阶导数的符号来确定是向上凸还是向下凸。
对于函数$f(x) = x^4$,其二阶导数$f''(x) = 12x^2$,令其为0得到拐点$x=0$,进一步求三阶导数$f'''(x) = 24x$,在$x=0$处为非正值,因此$x=0$为向下凸的拐点。
举例
单调性是函数的一个重要性质,利用导数研究函数的单调性有助于理解函数的述
举例
应用
通过求导数,可以找到函数的极值点。
一阶导数为0的点可能是极值点,需要进一步判断二阶导数的符号来确定是极大值还是极小值。
对于函数$f(x) = x^3$,其一阶导数$f'(x) = 3x^2$,令其为0得到极值点$x=0$,进一步求二阶导数$f''(x) = 6x$,在$x=0$处为非负值,因此$x=0$为极小值点。
罗尔定理是数学分析中的一个基本定理,由法国数学家罗尔发现。该定理在微分学、积分学等领域有着广泛的应用。它提供了一个判断函数是否存在导数为零的点的方法,对于研究函数的极值和拐点等问题具有重要的意义。
目录
微分的定义与性质导数的概念与性质导数在研究函数中的应用微分中值定理微分的应用
01
CHAPTER
微分的定义与性质
总结词
微分是一种数学运算,表示函数在某一点的局部变化率。
详细描述
微分是微积分的基本概念之一,它表示函数在某一点的切线的斜率。具体来说,如果函数在某一点的导数存在,那么这个导数就是函数在该点的微分。微分可以看作是函数值的增量与自变量增量的比的极限。
极值点是函数的重要特征点,利用导数研究函数的极值有助于找到这些关键点。
1
2
3
4
通过求二阶导数,可以找到函数的拐点。
二阶导数为0的点可能是拐点,需要进一步判断三阶导数的符号来确定是向上凸还是向下凸。
对于函数$f(x) = x^4$,其二阶导数$f''(x) = 12x^2$,令其为0得到拐点$x=0$,进一步求三阶导数$f'''(x) = 24x$,在$x=0$处为非正值,因此$x=0$为向下凸的拐点。
举例
单调性是函数的一个重要性质,利用导数研究函数的单调性有助于理解函数的述
举例
应用
通过求导数,可以找到函数的极值点。
一阶导数为0的点可能是极值点,需要进一步判断二阶导数的符号来确定是极大值还是极小值。
对于函数$f(x) = x^3$,其一阶导数$f'(x) = 3x^2$,令其为0得到极值点$x=0$,进一步求二阶导数$f''(x) = 6x$,在$x=0$处为非负值,因此$x=0$为极小值点。
罗尔定理是数学分析中的一个基本定理,由法国数学家罗尔发现。该定理在微分学、积分学等领域有着广泛的应用。它提供了一个判断函数是否存在导数为零的点的方法,对于研究函数的极值和拐点等问题具有重要的意义。
微分几何的ppt

射影微分几何起始于1878年阿尔方的学位论文,后来1906年 起经以威尔辛斯基为代表的美国学派所发展,1916年起又经 以富比尼为首的意大利学派所发展。
二十世纪二、三十年代E.Cartan开创并发展了外微分形式与 活动标架法,建立起李群与微分几何之间的联系,从而为微 分几何的发展奠定了重要基础且开辟了广阔的园地,影响极 为深远。陈省身将Cartan的方法发扬光大,他关于纤维丛和 示性类的理论,建立了微分几何与拓扑的联系,是一个光辉 的里程碑。
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如果考虑洛伦茨流形到黎曼流形的调和映射,就归结为双曲型偏微 分方程的整体解的存在性问题,这方面成果国际上较少,谷超豪证 明了闵科夫斯基平面到完备黎曼流形的调和映射的柯西问题的整体 存在性定理,某些调和映射在物理学中称为非线性σ模型,是物理 学家独立地提出的。
有些微分几何学问题还必须求解“真正”非线性偏 微分方程,这是比拟线性方程的非线性程度更高 的偏微分方程,其难度更大,突出的事项是丘成 桐解决了由卡拉皮所提出的一个猜想,证明了某 种爱因斯坦-凯勒流形的存在定理,这需要求解复 蒙日-安培方程,它的非线性程度更高,需要有高 度的分析技巧。丘成桐还解决了一系列的其他的 与买的VIP时长期间,下载特权不清零。
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微分几何课件 课件一:矢量代数小结

何结构代数化为欧几里得矢量空间的一个模型。这 样以来就可以把几何里的一些推论转化为这个欧几 里得矢量模型上的以矢量的运算为基础的代数运算, 因此代数的方法也就引入到几何里来了。
几何结构矢量化,只是将代数运算带到了几何 里来,它可以研究几何里的一些定性问题,如:共
线、共面、中点等。它还不能解决有关定量的问题, 但许多几何问题研究的是数量关系,所以在几何中 要进行数的计算,还要沟通几何结构(或矢量)与 数量的关系。这个关系是通过建立坐标系沟通的。 本章是通过矢量引进标架来建立坐标系和坐标 概念的。在空间,给定一点O和不共线的三个矢量
(1)
或 b 可用 a 线性表出 a b (2)a, b, c 共面 a, b, c 线性相关 不全为零 的一组数 x, y , z 使 xa yb zc 0 a, b, c 中至少有一个是另两个的线性组合 若 a, b 不 共线,则 x, y 使 c xa yb 其中 x, y 被 a
几何结构
几何特征
代数结构
矢量形式
有向线段、点 矢量、径矢
三角形、平行 矢量的加法、 四边形 减法 放大、缩小, 数乘矢量、线 定比分点 性运算 长度、夹角 面积 体积 数性积 矢性积 混合积
(abc) (a b)c
c
O
b
a
(abc) V
矢量加法满足
(1)
(3)
ab ba
(2)(Βιβλιοθήκη )2(10)( a b)c ac bc
aa a (a 0)
(13)
矢性积满足 (12) a b b a
(14)
(a b) ( a) b a (b)
( a b) c (a c) (b c)
《微分几何》PPT课件

3点到平面的距离:
点M 0 x0 , y0 , z0 到平面Ax By Cz D 0的距离
d Ax0 By0 Cz0 D A2 B2 C 2
结论:
平面
1:A1x B1 y C1z D1 0 2:A2 x B2 y C2 z D2 0
1 // 2
n1 // n2
n A, B, C为平面的法向量 , D 0平面过坐标原点,A=0
平面过x轴,A B 0平面平行于xoy面.
2 两平面的夹角
1:A1x B1 y C1z D1 0
2:A2 x B2 y C2 z D2 0
cos n1 n2
n1 n2
A1 A2 B1B2 C1C2 A12 B12 C12 A22 B22 C22
椭
球
面:
x2 a2
y2 b2
z2 c2
1
y
o x
z
椭圆抛物面:
x2 a2
y2 b2
2z
y
o
x
双曲抛物面:- x2 a2
y2 b2
2z
单叶双曲面:x 2 a2
y2 b2
z2 c2
1
双叶双曲面:x2 y2 z 2 1 a2 b2 c2
二
次
锥面:x 2 a2
y2 b2
z2 c2
0
z
o x
z
o x
a b a b sin a b
a b的方向垂直于 a与 b决定的平面,a b的指向 按右手规则,从 a转向 b,大拇指的指向即 a b 的方向.
i jk a b ax ay az
bx by bz
aybz azby i azbx axbz j axby aybx k
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(t
)
r
(t0
).
r (t0)
,
2、如果r (t) 在闭区间[t1,t2]的每一点都连续,则称 r (t) 在区间
[t1,t2]上是连续的。
t30连、续命的题实2 函如数果,r(则t)和向s量(t函)是数在r点(t)t0连s续(t)的,向(t量)r函(t)数,r,(t)而s((tt))是和点实
数 r (t) s (t) 也都有在t0点连续(把命题中的点t0改为区间[t,t0]时,
3、向量函数 r (t)的微商 r (t)仍为 t 的一个向量函数,如果函数
r
类(t)似也可是定连义续三和阶可、微四的阶,微则商r。(t如)的r微(t)商,r
(t)
r
(
n)
称为
(t).
r
(t
)的二阶微商。
4、在区间 [t1,t2]上有直到 k 阶连续微商的函数称为这区间上的 k次
可微函数或 C k 类函数,连续函数也称为 C0 类函数,无限可微的
5有函、数r任记(t一为) 向C量x(t函类)e数1函r数(yt。)(与t解)e三2析个函实z数(t函)记e数3为xC(t),类y(函t),数z(。t) 一一对应,即
命题4
如果向量函数
r (t
)
在
[t1, t2 ]上是C k类函数,则向量函数
所对的三个实函数 x(t), y(t), z(t)在[t1, t2 ]上是C k 类函数。
回顾向量代数
一、向量的概念
1、向量的定义。
2、向量的表示
3、特殊向量(自由向量、单位向量、零向量、逆向量)
4、向量的坐标。
二、向量的运算 (几何意义)
1、加减法:a
b
{x1
x2 ,
y1
y2 ,
z1
z2}
234、、、数内外乘积积:::aaabb{aax,bbcsyio,ns((aza},,bb)),
证明
将 r (t)
由于 e1
是x常(t向)e1量,y而(t )re(2t
z(t
)是C
)e3两边点乘 e1得 x(t)
k 类的,所以x(t)是 C
r (t)
k类函数
e1
同理,y(t), z(t) 是Ck 类函数。
r
{x(t),
y(t),
z(t
)}
r
{x(t),
y(t),
z(t)},
1、4 向量函数的泰勒公式
命题也成立)。
1、3 向量函数的微商
果 这1、极个限极设限rlitm( 称t0)为是r(r定t0(t义) 在在tt)区t0点间r(的[tt01微),t2存商]上在(的,或向则导量称矢函r)数(t。),在记设t0点为t0是ddr可t (tt01微或, t分2r),的(t如),.
即
dr
dt t0
ma.
(3)数量积的极限等于极限的数量积。r (t)
s
(t
)
a
b.
(4)向量积的极限等于极限的向量积。 r (t) s (t) a b.
11、、2给出向一量元函向数量的函连数续r(t性) ,当t
t0
时,若向量函数
r (t)
则称向量函数r (t)
在
t0
点是连续的。
也有
lim
t t0rFra bibliotek时,有
) 趋向于极
t t0
2、向量函数的性质
命题1如果r (t)
和
s
(t
)
是两个一元函数, (t )
是一个实函数,并且
当t t0 时,有 r (t) a, s (t) b, (t) m 则有
(1)两向量之和( 差)的极限 等于极限之和(差)。 r (t) s (t) a b.
(2)数乘向量的极限等于极限的乘积。(t)r(t)
a,
bx1与x2ayb1垂 y2 直 z,1成z2右手系
e1 a b x1
x2
e2 y1 y2
e3 z1 z2
{ y1 y2
z1 , z1 z2 z2
x1 , x1 x2 x2
y1 } y2
x1 y1 z1 5、混合积: a (b c) (a b) c x2 y2 z2
微分几何
主讲人:周小辉
内 容 提 要
第一章 曲线论
1、向量函数 向量函数的极限、连续、微商、积分
2、曲线的概念
曲线、光滑曲线、曲线的切线和法面、自然参数。
3、空间曲线
3、1 空间曲线的密切平面 3、2 空间曲线的基本三棱形 3、3 空间曲线的曲率、挠率和伏雷内公式 3、4 空间曲线在一点邻近的结构 3、5 空间曲线的基本定理 3、6 一般螺线
r
r (t).
设G是一平面域, (u, v) G,则得二元向量函数 r r (u, v).
设G是空间一区域,(x, y, z) G,得三元向量函数 r r (x, y, z)
1、1 向量函数的极限
1、定义 设 r(t)是所给的一元函数,a是常向量,如果对任给
的
限r (ta)
,a0记,作都成存立li在m,数则r说(t)当0t ,a使t0得时当,0向量t 函t0数r(t
r (t0
)
lim
t 0
r (t0
t) t
r (t0
)
区间如内果是r (可t)微在的某或个简开称区向间量的函每数一点r(都t)是有可微微商的存,在它,的则微说商r (记t)为在r此(t)
2、命题3 设 的实函数,则
r (t),s(t),u(t)
(t)r (t), r (t)
分别是可 微的向量函 数, (t)是可微 s(t), r (t) s(t), r (t) s(t),
(r
(t ), s
(t
),u(t))
都是可 微函数, 并且
(r ) r r, (r s ) r s,
(r s ) r s r s,
(r s) r s r s, (r , s,u) (r , s,u) (r , s,u) (r , s,u)
2、a //
3、a, b ,
cb共面ab(a 0b)
c
0
第一节 向量函数
向量函数的概念:给出一点集G ,如果对于G 中的每一个
点 x ,有一 个确定的向量 r 和它对应,则说在 G上给定了一个向
量函数,记作 r r (x), x G, 例如
设G是实数轴上一区间
[t0 ,t] ,则得一元向量函数
x3 y3 z3
6、二重向量积:(a
7、Lagrange恒等式
b)c (a b)
(a (c
cd) )ba(cb
c )a ad
bc bd
8、模: a
x2 y2 z2
方向余弦:c os , c os , c os
三、几种运算的几何意义
四、运算规律、几个充要条件
1、
a
b a b 0
1、定理 设向量函数 r (t)在 [t0 , t0 t]上是 C n类1 函数,则有泰