三阶光学非线性效应
三阶非线性光学材料合成及应用研究
三阶非线性光学材料合成及应用研究光学材料是一种非常重要的研究领域，它在众多领域中都有广泛的应用，如光电子学、激光技术、传感技术等。
三阶非线性光学材料是一种性质独特的材料，它在分子结构、光学有机材料合成及应用中有广泛的研究价值和应用前景。
本文将简单介绍三阶非线性光学材料的合成及应用研究现状。
一、三阶非线性光学材料的基本概念三阶非线性光学材料是一种材料，在光学上表现出一种非线性特性。
在国际上，由于研究人员对于这种特性的认知分布较为一致，对于三阶非线性光学材料的定义也较为稳定。
一般而言，三阶非线性光学材料是指通过分析材料分子的三阶非线性极化率而生成的一种光学材料，其中极化率表示了光学材料在光子激发下电子能级迁移后所产生的宏观正电荷分布及负电荷分布。
二、三阶非线性光学材料的合成方法目前，三阶非线性光学材料的合成方法多种多样，主要包括物理合成方法和化学合成方法。
在物理合成方法中，主要依托于制备技术的进步及新型放大器的应用，通过控制光学性质来制备三阶非线性光学材料。
而在化学合成方法中，可采用分子合成、溶液合成、凝胶合成等方法，通过控制分子结构及运用化学技术来制备三阶非线性光学材料。
三、三阶非线性光学材料的应用研究三阶非线性光学材料在能量或动量传递的过程中，对光场进行强烈的非线性作用，产生了许多有意义的应用。
例如，可在光速复用技术、光记忆、光·电子自由振幅放大器（EOPA）等领域中被应用。
此外，三阶非线性光学材料还可应用于二光子激光显微成像技术、多光子聚焦显微成像技术、多通道多光子显微镜等领域。
四、结语随着现代科技水平的不断提高，三阶非线性光学材料的研究及应用价值也越来越受到人们的重视。
其在多个领域中均有广泛的应用前景，如新型光电器件、激光技术、传感技术等。
同时，不同于传统的光学材料，三阶非线性光学材料还具有较高的分子有机性能，可创造更高效、更精确的光学成像及探测方法。
因此，它也是目前研究领域中非常重要的一种材料。
从理论上分析一种由三阶电极化引起的非线性光学现象
从理论上分析一种由三阶电极化引起的非线性光学现象三阶电极化是一种由非线性光学效应引起的现象，它在光场与物质之间的相互作用中起到重要的作用。
在高强度光场中，单个光子的能量足以影响原子或分子的电子结构，从而引发非线性光学效应。
这种非线性效应可以用三阶电极化来解释。
三阶电极化是指在外加电场存在的情况下，原子或分子的电子由基态跃迁到激发态，然后再在外场的作用下跃迁回基态。
但在跃迁过程中由于非线性光学效应而产生的电子运动引起了三阶电极化。
当外场频率接近电子能级间的共振能量时，跃迁几率最大，电子的跃迁速率也是最大的。
在三阶电极化过程中，光与物质的相互作用会引起电子的加速运动，使得电子与晶格发生碰撞，从而改变晶格构型。
这种变形产生了由电偶极矩到四极、六极矩等更高阶多极矩的转变，使得物质介质本身表现出非线性响应。
具体而言，三阶电极化可以产生以下几种非线性光学现象：1.第三次谐波产生：在光场的作用下，原子或分子的电子在跃迁过程中会发生无序运动，使得电子云的极化方向发生变化，从而导致入射光的振幅变化。
这种电子云的可压缩程度使得光波会发生第三次谐波的产生。
2.自相位调制：光场作用下，原子或分子的电子的跃迁速率会发生变化，产生相应的折射率变化。
这种自相位调制可以用于产生光学非线性器件，如光纤光栅等。
3.三阶自由黄松效应：在三阶电极化过程中，光场会引起局部介质密度的变化，从而使得光子的传播速度发生变化。
这种变化会在光场传播过程中产生光子的自聚焦和自散焦现象，也称为自由黄松效应。
4.非线性折射：原子或分子的电子在光场的影响下，得到更高的能级激发，从而会影响介质的折射率。
这种折射率的变化引发了光场在介质中的传播速度变化，即产生了非线性折射现象。
总结起来，由三阶电极化引起的非线性光学现象包括第三次谐波产生、自相位调制、三阶自由黄松效应和非线性折射。
这些现象在光学通信、光纤传输和光学器件中有着广泛的应用。
理论上的分析和理解这些现象，对于设计和开发新型光学器件和系统具有重要的意义。
从理论上分析一种由三阶电极化引起的非线性光学现象
从理论上分析一种由三阶电极化引起的非线性光学现象，并讲述其实际应用双光子吸收现象摘要本文从理论上分析了一种由三阶电极化引起的非线性光学现象—双光子吸收现象，并讲述了其实际应用—飞秒激光微纳加工，双光子吸收起因于介质三阶非线性效应，吸收的光子数与N 2(w 1,0)成正比，即与入射光强的平方成正比，利用非线性双光子聚合作用可获得远小于衍射极限的加工分辨率。
关键词：三阶电极化 双光子吸收 飞秒激光微纳加工AbstractThis article analyzed a nonlinear optical phenomenon caused by a three order polarization from theories, this phenomenon is two photon absorption phenomenon. As a practical application, femtosecond laser micromachining was introduced , two photon absorption arises from the medium of three order nonlinear effect, the photon number absorbed is proportional to N 2(w 1,0), thus is proportional to the square of the incident light intensity, use nonlinear two-photon polymerization can get much smaller processing resolution than the diffraction limit.Key words : Three order polarization Two photon absorption Femtosecond laser micromachining一、 理论分析1.1 非线性光学现象是高阶极化现象当光入射介质，在光电场(,)E r t 作用下，组成介质的激性分子、原子、电子发生位移，感生次级电场，称之为电极化强度(),P r t 。
三阶非线性光学的原理
三阶非线性光学的原理
三阶非线性光学是指在产生非线性光学效应时，光的强度与作用物质的电场之间存在三次方关系。
其原理可以通过光与物质相互作用的过程来解释。
在三阶非线性光学中，光与物质的相互作用可以通过一个非线性极化率描述。
非线性极化率是一个二阶张量，其中包含了三次方和一次方电场的项，分别对应非线性和线性极化。
当光通过物质时，光的电场将与物质中的极化电荷相互作用，产生非线性光学效应。
常见的三阶非线性光学效应包括如下几个方面：
1. 非线性折射：光在介质中传播时，光的折射率受到电场强度的影响，引起光的传播方向发生弯曲。
这种效应被称为自聚焦或者自远离效应。
2. 红外吸收、非线性光学吸收和饱和吸收：在强光照射下，物质分子的产生振动、自旋翻转等非线性现象，这些非线性效应会引起光的吸收率发生变化。
3. 光学非线性效应的协同作用：在强光照射下，光的相位和频率会发生变化，从而引起频率变换（如倍频效应、差频效应等）和相位变换（如相位调制、相位重构等）。
总之，三阶非线性光学的原理是通过光与物质中的非线性极化电荷相互作用，使
得光的强度与电场之间存在三次方关系，产生非线性光学效应。
这些效应对于激光技术、光通信、光存储等领域具有重要的应用价值。
三阶非线性光学材料
光的受激散射, 光致透明, 多光子吸收...
材料的非线性极化
材料的非线性光学效应：
强光场或其它外加场的扰动 非线性极化引起材料光学性质的变化，
导致不同频率光波之间的能量耦合，
从而是入射光波的频率、振幅、偏振及传播方向发生改变。
材料由较弱光波电场E j引起的电极化强度Pi满足线性关系： Pi 0 ij E j
自散焦自聚焦25两种非线性吸收中间虚能级反饱和吸收多光子吸收激发态饱和吸收电子弛豫时间远大于激光脉宽26z扫描实验装臵平台小孔样品钛宝石可调谐激光器探测器1探测器2双通道功率计双凸镜步进马达控制器分光镜应用了材料自聚焦和自散焦以及非线性吸收的原理z扫描实验装臵成为了测量光学均匀材料非线性折射率n27z扫描测量的基本原理样品凸透镜激光源小孔28泵浦探测技术测量材料的三阶非线性性能29超快激光光谱学研究材料在超短脉冲激发后某些特性随时间变化的快慢
3） 由Pi3（ 辐射出的光波称为三次谐波。
又通过ω = ω – ω + ω的简并四波混频，得到频率仍然是ω的三阶极化 P(ω)(3)： 2 1 3 P 0 3 , , , E E
β
三阶非线性的应用与材料
一、研究背景
波长 转换器
信息存储
超连续光谱 产生
三次谐波产生
三阶 非线性光学
光限幅器
全光 网络开关
激光频率调谐
非线性材料种类
非线性材料
晶 体
半 导 体
有 机 物
高 聚 物
金 属 有 机 物
玻 璃
优良的非线性材料
具有一定的非线性系数 在工作波长具有较好的透明度 在工作波长具有较快的响应时间 具有较高的光损伤阈值 能制成具有足够尺寸、光学均匀的块状 物化性能稳定，易于进行各种加工
三阶非线性光学
频率 (ω4 ) 之间存在色散关系，这两个方程不能被同 时满足。因此非线性光学四波混频只有在两个方 程同时满足的特别的输入装置时才有可能发生。 本节将讨论一个非常有趣且有用的相位匹配条件 得到满足的非线性光学四波混频问题。特别地， 我们讨论简并（或准简并）四波混频过程，该过 程有许多重要的应用，包括相位共轭和频谱反转。
线强度与斯托克斯强度相比较弱。分子振动的寿 命可由拉曼谱线宽度推出。 像克尔效应一样，拉曼散射在大多数介质中相 对较弱。在光纤中，由于激光束光强高和作用距 离长（可达10km）拉曼散射引起的非线性效应相 当大。当进入光纤的光功率超过各自的阈值时， 受激拉曼散射（SRS）和受激布里渊散射（SBS） 可以同时发生。在受激散射的条件下，光能量可 以更有效地从输入泵浦波转换为散射斯托克斯波。 散射波对泵浦波的频移，在受激布里渊散射
者折射率）的修正。它们对前面讨论的光学克尔
( ) 效应起作用。这两个非线性项χ B3有效地耦合了 EL
和 EB ，引起了这两个光波的能量交换。这两个非 线性极化率是产生受激布里渊过程的原因，称为 受激布里渊极化率。
8.8 四波混频和相位共轭
到目前为止，我们已经讨论了一些特殊的非线 性光学现象，包括Kerr效应、SRS和SBS。一般情 况下，三阶非线性过程需要四个光波的参与。这 样的一般三阶过程可以被看成利用三种光波产生 第四种光波。设三种输入光波的频率和波矢分别
8.9 参变振荡的频率调谐
在本章的前面我们曾证明信号波 (ω1 )和空闲 波(ω2 )，可以由参量泵浦光波(ω3 )产生振荡，它们 之间满足条件 k3 = k1 + k 2。利用 ki = niωi c 我们可以 写出
ω3n3 = ω1n1 + ω2 n2 （8.9-1）
三阶非线性光学材料的研究与应用
三阶非线性光学材料的研究与应用近年来，随着社会的不断发展和科学技术的不断进步，光学材料作为一种具有高度发展前景的科技材料，已经引起了国内外众多研究者的关注。
其中三阶非线性光学材料，以其在光通信、光存储、激光以及微纳光控制等领域的广泛应用，成为了目前广泛研究的热点领域。
本文将对三阶非线性光学材料的研究与应用进行简要介绍。
一、三阶非线性光学材料的研究现状三阶非线性光学材料，是指在电磁波作用下，光子与材料产生的非线性响应，相较于线性光学材料而言，其折射率随光强度而变化。
这种非线性响应大大增强了光学器件的功能，同时又能提供高输出功率和高光束质量等优越性能。
在此基础上，三阶非线性光学材料被广泛应用于激光加工、生物诊疗、光通信、光存储、光传感等领域。
目前，国内外研究者们主要采用有机材料、无机材料和杂化有机-无机材料等来制备三阶非线性光学材料。
有机材料通常采用化合物的方法来构建，材料具有分子级别的一些特征，如分子对称性、电子云分布等，这些都影响着材料的三阶非线性光学性质。
无机材料主要是利用晶格不对称性，如PH近似、DFPM等实现非线性光学响应，这些材料的缺陷主要是结构刚性，容易产生自发极化和溶剂效应。
杂化有机-无机材料则融合了有机和无机材料的优点，在结构、性质和应用方面都有一定的好处。
二、三阶非线性光学材料的应用前景1、光通信方面的应用随着互联网技术的发展，人们对于光通信系统的要求越来越高，而三阶非线性光学材料的高灵敏度和窄带宽特性，则可以为光通信领域提供更多的选择。
目前，三阶非线性光学材料已经被广泛应用于波长转换器、光放大器、光交换等方面，并取得了很好的效果。
2、光存储领域的应用随着日益增长的数据量和信息存储需求，光存储技术逐渐发展成为一种重要的信息存储技术。
而三阶非线性光学材料，便可以作为一种进行光学储存的重要材料，以其高速、高密度和不易受干扰等优点感受到了广泛的关注。
3、其他应用场景除去光通信和光存储方面，三阶非线性光学材料在生物医学、化学合成、光学制备、光学测量等领域均有着非常广泛的应用。
三阶非线性光学效应
在z=0处输入光束的场强简化为： E0 ( x, y,0) A0e
引入聚焦参数：
2 zmin 2 k0
在z=0处输入光束的场强变为：
E0 ( x, y ,0) A0 e
r2 d2
(1 i )
kd 2 z min 2 1 2 d 0 (1 2 )1/ 2
2 k0
在z=0处输入光束的场强为： 令z=0处的输入光束半径为d：
E0 ( x, y,0) A0e
2 2 2
2z 1 min k 2 0
2
2 zmin 2 d (0) 1 ( ) 2 k0 0
2z r2 2 1 i min 2 d k0
度更加均匀分布的光束，这种现象为光模糊效应。
光强分布引起折射率变化还会造成光的群速度变化 , 图 5.1 - 4表示一时域高斯光脉冲在非线性介质中传播一定距离 后, 脉冲后沿变陡的现象。 这是由于脉冲峰值处折射率大, 光速慢， 而在后沿, 光强逐渐下降, 光速逐渐增大, 以致后面 部分的光“赶上”前面部分的光, 造成光脉冲后沿变陡。 这 就是光脉冲的自变陡现象。
假定光束聚焦处的光束面积为零，可求得自聚焦焦点离输 入平面的距离：
kd 2 1 Zf 2 P 1 Pc
P是输入光束的总功率：
P
0cn0 d 2
2
A02
0c3 Pc称为临界功率： Pc 2n2 2
如果输入光束原来是收敛的，则当总功率P超过Pc是，它 将突然在 zf 处聚焦。自聚焦的临界功率与光束起始的收
kr 2 i kz ( z ) i 2q( z )
自聚焦介质 输入光束 2d 2w0
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慢过程的产生与泵浦光 在薄膜体内激发出的 非平衡电子分布有关。
2号样品慢过程信号最大，从其吸收谱中可以发现，慢过程 产生的三阶非线性效应与薄膜的绝对吸收大小无关，而与 薄膜表面等离子激元共振吸收峰位与泵浦光波长间相对位 置有关。
在金属纳米薄膜超外差光克尔效应中表现出的这一慢弛豫现 象是金属纳米粒子对处于其中的电子的限域效应 的结果， 为金属纳米粒子薄膜所特有。
测量方式
金属纳米粒子-半导体薄膜的
6.2.1Ag-BaO薄膜的光克尔效应 1.超快光克尔效应
Ag-BaO薄膜时间分辨光克尔效应
Ag-BaO复合薄膜实验样 品厚度30nm，薄膜中 Ag纳米粒子平均粒径 10nm
Ag-BaO薄膜与Ag 薄膜光克尔信号 比较
Ag-BaO纳米粒子 复合薄膜的非线 性效应要大许多
来源
影响延迟时间零点附近的光克尔效应的因素： 1）光场感生双折射现象导致的探测光的偏振方向的改变 2）相干效应的影响
光克尔效应中相干效应的影响：
在泵浦光和探测光的自相关时域内，两束光在样品处发生相 干，并使作用区物质的光学性质变成空间调制的，即形成 干涉光栅；泵浦光在干涉光栅的作用下发生自衍射，而在 与探测光偏振方向相垂直的方向上产生分量。
光学双稳态
双光子效应
双光子吸收
四波混频
自聚焦
n n0 n2I
n2
3
2n02 0c
3
光的自聚焦
光学双稳态
受激光散射效应 受激拉曼散射
光克尔效应
克尔效应： 1875年克尔发现，线偏振光通过外电场作用下的玻
璃时会变成椭圆偏振光，旋转捡偏器，输出光并 不消失。 原来各向同性变成各向异性，外加电场感应引起双 折射现象，折射率变化与外加电场的平方成正比。
2. 分子的重新取向与重新分布，当光作用于各向异性的分 子上时，分子倾向于按光场的偏振方向重新取向，与此 同时，在光场作用区，由于光场的作用下感生的电偶极 矩之间的相互作用，也会引起分子在空间中的重新分布， 从而改变介质的折射率，该过程响应时间一般在0.1~1ps 数量级
3. 分子振动、转动及晶格的振动。（拉曼过程）
限域在金属纳米粒子中的导带电子带内跃迁产生的沿泵 浦光偏振方向的非线性极化，即电子云的畸变，进而 引起薄膜折射率的变化。
由于泵浦光是线偏振光，金属纳米粒子中折射率的变化 在与泵浦光垂着和平行方向上是不同的，这就到这了 光感生双折射现象的出现。
当探测光经过样品的被激发区域时 ，偏振方向发生改变， 对光克尔信号产生贡献。
4. 光场引起的电致伸缩。光场作用于介质，改变了作用区 的体系自由能，为使自由能最小，光场作用区密度发生 变化，从而引发非线性极化。
5. 温度效应。当介质对光场存在吸收时，吸收后能量通过 无辐射跃迁转化为热能，从而引起介质浓度和密度的变 化。
非线性光学
二阶非线性效应 三阶非线性效应 受激光散射效应
测量过程中，利用计算机 调节光学延迟线以改变泵 浦光脉冲与探测光脉冲到 达样品表面的延迟时间， 记录探测光强度，即可得 到时间分辨的超外差光克 尔信号。
右图为Au纳米粒子薄膜样品 的吸收光谱，图中箭头所示 为入射激光的波长位置 （647nm）。1~4号分别为 30nm，50nm，100nm和150nm。
5、当探测光通过薄膜被激发区域时，因其在与泵浦光相平 行和相垂直两个方向上感受到的折射率变化不同而导致双 折射现象。
当泵浦光波长位于表面等离子激元共振吸收峰位附近时，泵 浦光与长轴方向相互垂直的两种粒子间的耦合强度对比最 大；相应的，在与泵浦光相平行和相垂直两个方向上造成 的折射率变化的差异也最大。
光克尔信号与粒子尺寸间的依赖关系
金属纳米粒子 的三阶非线性
极化特性
金属纳米 粒子复合 薄膜的非 线性效应
周围介质和薄 膜结构
6.2.2Ag-Cs2O薄膜的光克尔效应
金属纳米粒子-半导体薄膜具有超快时间响应和高极化率 的三阶光学非线性效应
6.2.3金属纳米粒子-半导体薄 膜超快光克尔效应机理
由于泵浦光和探测光的自相关过程发生在零点附近且持续小 于脉冲宽度，故相干形成的干涉光栅为一个瞬态光栅，由 其引起的光克尔信号表现为关于延迟时间零点对称的瞬态 相应。
双折 射
瞬态 光栅
光克尔效应
电子激发（导带电子）
导带电子 带内跃迁
热电子非 平衡分布
1.导带电子带内跃迁引起的三阶非线性极化及其导致的折射 率变化
3）热电子引起的复折射率变化在整个非平衡电子的产生和 弛豫过程中都存在。
根据薄膜有效介电常数的变化与瞬态光谱间的关系
6.3金属纳米粒子薄膜的朝外差光克尔效应 6.3.1Au纳米粒子薄膜的超外差光克尔效应
为消除激光脉冲能量涨落 对测量结果的影响，该实 验系统从进入样品之前的 探测束中引出一路弱参考 光信号，通过补偿器调节 该束强度，从探测器1的 信号中扣除探测器2的信 号以得到一个信噪比较好 的信号。
3）三阶非线性极化率的虚部取值的正负与粒子的尺寸大小 有关，当r<r0时取负值，当r>r0时取正值。
2.热电子引起的费米面模糊及其导致的折射率变化 温度的变化
偏振光
激光的热作用会导致金属纳米粒子体内费米能级附近电 子能态分布的变化，从而产生非平衡状态，并导致费 米面的模糊。
费米面的模糊意味着复合薄膜有效介电常数的变化，反 映在光学性质上即复折射率的变化
6.1 光克尔效应
线性光学特点： ① 光学材料的许多参量与光场强度无关，吸收只与波长有
关 ② 光与物质作用满足叠加关系
非线性光学特点： ① 光学材料的许多参量与光场强度有关 ② 光与物质作用不再满足叠加关系
微观机理：
1. 电子贡献，光场作用下电子云分布的畸变，当光波频率 与介质中能级系统的变化发生共振时，还会引起电子能 态的重新分布，从而产生非线性极化，该过程响应时间 在飞秒数量级
6.3.3金属纳米粒子薄膜超外差光克尔效应的分析
Au金属纳米粒子薄膜的不同样品的相对信号强度，可以看出， 1~3号样品的瞬态信号的峰值逐渐增大，而4 号样品的又有 所减少。
总体上瞬态信号的大小与激发波长是否位于表面等离子激元 共振吸收峰附近无关，但对于1~3号，吸收越大信号越强。
薄膜样品的光吸收大小决定着薄膜体内非平衡电子的激发效 率，进而会影响到费米面的模糊程度。瞬态信号随吸收增 强而增大意味着费米面模糊主要贡献于超外差光克尔效应 中瞬态过程。
Hache等人从量子力学的观点对金属纳米粒子体系中由导带 电子带内跃迁引起的三阶光学非线性问题进行了理论研究 发现：
1）金属纳米粒子中导带电子带内跃迁引起的三阶光学非线 性极化主要贡献于三阶非线性极化率的虚部
2）三阶非线性极化率的大小与金属纳米粒子的尺寸大小有 关，随粒子半径的减小，因导带电子带内跃迁引起的固有 三阶非线性极化率相应增大，反映了金属纳米粒子中限域 效应对电子云极化的影响
基于光克尔效应的光克尔门技术： 泵浦光
起
偏
介
片
质
三阶非线性极化率的大小
探测光
改变泵浦光与探测光之间的时间延迟，记录不同时刻探测光 的强度，就可以观察到光致各向异性的弛豫过程，此即时 间分辨的光克尔门技术。
依据是否在光路中引入局域振子以产生超外差项，利用光克超外差光克尔技术两种。
由于非平衡热电子的分布在泵浦光作用的瞬间会沿泵浦 光的偏振方向产生一定的取向，因此费米面的模糊而 产生的折射率变化也会在薄膜中引起光场感生的双折 射效应。
1）热电子贡献的光致各向异性及其导致的光克尔效应是一 个随激发脉冲瞬变的响应。
2）非平衡电子分布导致 薄膜复折射率变化，也会因成泵浦 光与探测光的相干形成瞬态光栅
第六章金属纳米粒子-半导体薄膜 的三阶光学非线性效应
非线性光学现象概述
物质的光学特性在特定条件下可能表现出非线性效应 电场：光电非线性 物质的折射率在电场影响下发生变化，电光克尔效应， 磁场：磁光效应 磁光法拉第效应，磁光克尔效应 光场 双光子效应，受激拉曼散射，光克尔效应，四波混频等
1961 Franken发现了二次谐波产生；
慢弛豫过程的解释：
1、薄膜中存在随机分布的非球形粒子，不同取向的纳米粒 子与一定的偏振方向的光场耦合强度不同。
2、进一步假定，非球形粒子为椭球形，且当其长轴方向与 泵浦光偏振方向相同时，耦合最强。
3、假定薄膜中的粒子仅存在取向相互垂直的两种极限情况
4、当泵浦光激发时，长轴方向与光场偏振方向平行的粒子 由于强耦合作用其电子大量被激发；长轴方向与光场偏振 方向垂直的粒子由于耦合作用较弱，其电子被激发程度要 轻微很多。
在对Au纳米粒子薄膜 样品进行光学三阶非 线性效应测试前，作 为比较，需首先测试 CS2的超外差光克尔 效应。
6.3.2超外差光克尔信号与瞬态透射谱之间的对应关系
对比Au纳米粒子固有三阶非线性极化率实部，可以发现1号 和2号样品的固有三阶非线性极化率被增强，而3号和4 号 样品的则被削弱。考察该组样品的吸收光谱，可以发现， 正是由于激发波长位于1号和2号样品表面等离子激元共振 吸收峰位附近从而使共振增强因子大于1 的缘故。
二阶非线性效应
倍（分）频效应 和（差）频效应 参量放大和参量振荡
倍频效应
（a）二次谐波产生配置图 （b）描述二次谐波产生的能级图
和频
差频
光学参量振荡
光参量振荡器。腔的端镜在ω2和（或） ω3具有高的反射率。 输出频率可以通过调整晶体的取向来改变。
三阶非线性效应
双光子吸收 四波混频 折射率随光强的变化 自聚焦 自相位调制 光克尔效应