原子的精细结构电子的自旋
原子结构知识：原子结构中电子自旋和核自旋
原子结构知识：原子结构中电子自旋和核自旋原子是构成物质的基本单位，其结构包括核和围绕核运动的电子。
在原子结构中，电子自旋和核自旋是两个非常重要的物理概念，它们对原子的性质和行为都有重要影响。
一、电子自旋1.电子自旋的概念电子自旋是电子固有的一种内禀性质，它并不是电子真正的旋转运动，而是描述电子的一种量子性质。
电子自旋可以用两种态来描述，即上自旋态和下自旋态，分别用↑和↓表示。
这两种态是对应于电子自旋在空间中的两个方向，它们之间没有中间态。
2.电子自旋的测量电子自旋的测量是基于量子力学的原理，它具有不确定性。
当进行电子自旋的测量时，不可能同时测量出电子的位置和自旋方向。
根据量子力学的测不准原理，测量电子的自旋方向会使得其位置的不确定性增加，反之亦然。
3.电子自旋的性质电子自旋在原子结构中具有重要的作用。
它决定了原子在外加磁场下的行为，从而影响了原子的磁性。
电子自旋还与化学键的形成和原子光谱的性质有关。
由于电子自旋的存在，原子的能级结构会呈现出一些特殊的规律，如Pauli不相容原理等。
4.康普顿散射电子自旋还与康普顿散射现象相关。
康普顿散射是指X射线与物质中的自由电子相互作用而发生散射的现象。
在康普顿散射中，X射线会与电子的自旋磁矩相互作用，使得散射角度发生变化，从而可以用来测量电子的自旋。
二、核自旋1.核自旋的概念核自旋是核子固有的自旋角动量，通常用I来表示。
与电子自旋类似，核子的自旋也具有量子性质，即其自旋角动量只能取离散的数值。
在自然界中，存在很多核素，它们的核自旋可以是整数或半整数。
2.核自旋的性质核自旋是核物理研究的重要参数之一，它与原子核的稳定性、核衰变、核磁共振等现象密切相关。
核自旋还可以影响原子的磁性和核荷分布，从而影响原子的化学性质。
3.核自旋共振核自旋可以通过核磁共振技术来研究。
核磁共振是一种利用核自旋的方法来研究物质结构和性质的技术。
在核磁共振中，外加磁场使得具有核自旋的原子核产生共振吸收信号，从而可以得到有关原子核的信息。
第三章原子的精细结构
E2 E2 m j 2 g2 B B
'
反常塞曼 效应
帕刑-巴 克效应 原子态的 表示
E E1 m j1 g1B B
' 1
而
hv E2 E1
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结束
第三章：原子的精细结构：电子的自旋
第五节：塞曼效应
E2' E2 m j 2 g2 B B， E1' E1 m j1 g1B B
第五节：塞曼效应 根据量子力学的计算，选择定则不仅对 量子数l ，j 提出了限制，对 mj 也提出了 限制。
磁场中的 能级分裂
mj 的选择定则是：
m j 0, 1
所以
'
m j 0 产生 线（E ∥B）
正常塞曼 效应 反常塞曼 效应 克效应
m j 1产生 线（E ⊥ B） 帕刑-巴
back
next
目录
结束
第三章：原子的精细结构：电子的自旋
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第三章：原子的精细结构：电子的自旋
第五节：塞曼效应
U m j g B B
—— mj有2j+1个值（mj=j，j-1，…-j），
即式 U= mj gμ B B 因为 mj 的不同，有 2j+1个不同的值
原来的一个能级
磁场中的 能级分裂
正常塞曼 效应 反常塞曼 效应
磁场中的 能级分裂
J LS
s
正常塞曼 效应 反常塞曼 效应
帕刑-巴 克效应
相应有一个总磁矩：
s l
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原子光谱的精细结构
原子光谱的精细结构是指由于电子的自旋-轨道相互作用引起的原子能级分裂和光谱线的多重结构。
在没有考虑这种相互作用时，氢原子等简单原子的光谱呈现出由玻尔模型预测的离散谱线。
然而，当考虑到相对论效应和电子的自旋性质时，情况变得更加复杂。
以下是一些关于原子光谱精细结构的关键点：
1. 自旋-轨道相互作用：电子不仅具有轨道运动，还具有内在的自旋。
这两种运动之间的相互作用导致了原本单一的能级分裂为多个子能级，形成了精细结构。
2. 精细结构常数：描述自旋-轨道相互作用强度的物理量是精细结构常数（通常表示为α），其值约为1/137。
这个常数在量子电动力学中起着核心作用，并与电磁相互作用的强度有关。
3. 光谱线分裂：由于能级的分裂，当电子在不同能级之间跃迁时，会发出或吸收特定波长的光，形成光谱线。
精细结构导致这些光谱线进一步分裂为更窄的谱线，这些谱线之间的间隔通常很小，但可以通过高分辨率光谱仪观测到。
4. 量子数：为了描述具有精细结构的能级，需要引入额外的量子数。
除了主量子数n、角量子数l和磁量子数m_l之外，还需要考虑自旋量子数m_s。
这些量子数共同决定了电子在原子中的状态和相应的能级。
5. 相对论效应：除了自旋-轨道相互作用外，相对论效应也对原子光谱的精细结构有贡献。
特别是对于重原子，这些效应更为显著。
6. 实验观测：原子光谱的精细结构最早是在实验中通过高分辨率光谱学技术观察到的，这些观察结果对理解和验证量子理论的发展起到了关键作用。
通过研究原子光谱的精细结构，不仅可以更深入地理解原子内部的电子行为，还可以精确测量基本物理常数，并在精密测量和光谱学等领域找到应用。
原子物理学 课后答案
目录第一章原子的位形 (2)第二章原子的量子态：波尔模型 (8)第三章量子力学导论 (12)第四章原子的精细结构：电子的自旋....................... 错误！未定义书签。
第五章多电子原理：泡利原理 (23)第六章X射线 (28)第七章原子核物理概论.......................................... 错误！未定义书签。
1.本课程各章的重点难点重点:α粒子散射实验公式推导、原子能量级、氢原子的玻尔理论、原子的空间取向量子化、物质的波粒二象性、不确定原则、波函数及其物理意义和薛定谔方程、电子自旋轨道的相互作用、两个价电子的原子组态、能级分裂、泡利原理、电子组态的原子态的确定等。
难点：原子能级、电子组态、不确定原则、薛定谔方程、能级分裂、电子组态的原子态及基态的确定等。
2.本课程和其他课程的联系本课程需在高等数学、力学、电磁学、光学之后开设，同时又是理论物理课程中量子力学部分的前导课程，拟在第三学年第一学期开出。
3.本课程的基本要求及特点第一章原子的位形：卢瑟福模型了解原子的质量和大小、原子核式模型的提出；掌握粒子散射公式及其推导，理解α粒子散射实验对认识原子结构的作用；理解原子核式模型的实验验证及其物理意义。
第二章原子的量子态：玻尔模型掌握氢原子光谱规律及巴尔末公式；理解玻尔原子模型的基本假设、经典轨道、量子化条件、能量公式、主量子数、氢能级图；掌握用玻尔理论来解释氢原子及其光谱规律；了解伏兰克---赫兹实验的实验事实并掌握实验如何验证原子能级的量子化；理解索菲末量子化条件；了解碱金属光谱规律。
第三章量子力学导论掌握波粒二象性、德布罗意波的假设、波函数的统计诠释、不确定关系等概念、原理和关系式；理解定态薛定谔方程和氢原子薛定谔方程的解及n,l,m 三个量子数的意义及其重要性。
第四章 原子的精细结构：电子的自旋理解原子中电子轨道运动的磁矩、电子自旋的假设和电子自旋、电子量子态的 确定；了解史特恩—盖拉赫实验的实验事实并掌握实验如何验证角动量取向的量子化；理解碱金属原子光谱的精细结构；掌握电子自旋与轨道运动的相互作用；了解外磁场对原子的作用，理解史特恩—盖拉赫实验的结果、塞曼效应。
原子结构知识：原子结构中电子自旋和核自旋
原子结构知识：原子结构中电子自旋和核自旋1.引言原子结构是指原子内部的组成和排列方式，包括核子和电子的结构。
在原子结构中，电子自旋和核自旋是两个重要的概念，它们对于原子的性质和行为起着重要作用。
2.电子自旋电子是原子中最轻的带电粒子，它的自旋是电子最重要的特性之一。
电子自旋是指电子围绕自身轴心旋转的现象，它的大小和方向可以用自旋量子数来描述。
根据量子力学理论，电子自旋量子数可以取两个值，分别为+1/2和-1/2。
这意味着电子自旋可以分为两种状态，即自旋向上和自旋向下。
3.核自旋与电子自旋类似，核自旋也是原子结构中非常重要的一个概念。
核自旋是指原子核内部核子（质子和中子）围绕自身轴心旋转的现象。
核子的自旋量子数也可以取两个值，分别为+1/2和-1/2。
不同于电子自旋，核自旋的大小和方向会受到核外电子的屏蔽效应的影响。
这意味着核自旋的取值范围和性质会受到核外电子的影响而发生改变。
4.电子自旋和核自旋的相互作用在原子结构中，电子自旋和核自旋之间存在着相互作用。
这种相互作用会对原子的性质和行为产生影响。
在原子内部，电子与核子之间会发生自旋-轨道耦合，这是因为电子不仅有自旋运动，还有轨道运动。
这种耦合会导致电子的自旋和轨道运动不再是完全独立的，而是相互影响的。
另外，电子自旋和核自旋之间还会发生磁相互作用，这种相互作用会导致原子具有磁性。
5.电子自旋和核自旋在原子物理中的应用电子自旋和核自旋在原子物理中具有广泛的应用。
其中，最重要的应用之一是核磁共振(NMR)技术。
核磁共振是利用原子核的自旋性质来获取物质结构和性质的一种分析方法。
通过NMR技术，可以研究原子核自旋和化学环境之间的相互作用，从而获取大量化学信息。
此外，电子自旋和核自旋还在磁共振成像(MRI)领域得到广泛应用，用于医学诊断和研究。
6.结论电子自旋和核自旋是原子结构中重要的概念，它们对于原子的性质和行为具有重要影响。
在原子内部，电子自旋和核自旋之间存在相互作用，这种相互作用会引发许多重要的物理现象。
电子的自旋
又由式
Lz = mh 可得 l
Z 方向的投影表达式为
前 言 经典表达 式 量子表达 式
µ在
→
eh µlz = −rLz = − ml 2m
（3）
角动量取 向量子化
eh 通常令 µB = 称之为玻尔磁子。 ，称之为玻尔磁子。 2m
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第三章：原子的精细结构： 第三章：原子的精细结构：电子的自旋
前 言 经典表达 式 量子表达 式 角动量取 向量子化
µ ≡rB
→
→
→
dµ → → = ω× µ （1） dt
→
的物理意义： ω的物理意义：ω与 B同向 则
dµ 轨道”切向，如下一页图所示。 沿“轨道”切向，如下一页图所示。 dt
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→
第三章：原子的精细结构： 第三章：原子的精细结构：电子的自旋
ml 称为轨道磁量子数
取定后， 当l 取定后，他的可能取值为
ml = 0, ±1, ±2,…± l
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第三章：原子的精细结构： 第三章：原子的精细结构：电子的自旋
第一节： 第一节：原子中电子轨道运动磁矩 即完整的微观模型是： 即完整的微观模型是： 给定的n 个不同形状的轨道（ 给定的n，有l 个不同形状的轨道（l ）； 确定的轨道有2l +1个不同的取向（ml ）； 个不同的取向（ 都给定后， 当n ，l ，m 都给定后，就给出了一个确 定的状态； 定的状态； 所以我们经常说: 所以我们经常说: 描述了一个确定的态。 （n ，l ，ml ）描述了一个确定的态。
前 言 经典表达 式 量子表达 式
原子的精细结构.
《原子物理学》第四章 原子的精细结构：电子的自旋
为使氢原子束在磁场区受力，则要求磁场在Å的线度 范围内是非均匀磁场（实验的困难所在）。 在外加非均匀磁场中原子束产生分裂。是对原子在外 磁场中取向量子化的首次直接观察，是原子物理学中最 重要的实验之一。
12
《原子物理学》第四章 原子的精细结构：电子的自旋
分析矢量μ的进动。图（b）取自与B 垂直的、μ进动平面上的一小块扇面。 μ与B的垂直距离即为扇面半径 显然：d sin d d d sin sin 于是： dt dt d d d dt sin d 由此知 即为角速度。 （ b） dt 6
3
《原子物理学》第四章 原子的精细结构：电子的自旋
§4-1 原子中电子轨道运动的磁矩
1.经典表示式
由经典电磁理论，载流 线圈的磁矩： iSn 电子绕核运动等效于一 载流线圈,必有一个磁矩。
i
n
r
i
n
L
r
v 设电子旋转频率: 2r
则原子中电 子绕核旋转 的磁矩为：
e
电子与自旋相联系的 磁矩类似于电子轨道 运动的磁矩。可写出 电子自旋的磁矩为：
3 s s ( s 1) B B 2 m 1 s B B sz 2
但这两个式子与实验不符，为此乌仑贝 克与古兹米特进一步假设：电子的磁矩 为一个玻尔磁子，即为经典数值的2倍。
（*如果视电子为带电小球，半径为0.01nm，它绕自身 1 的轴线旋转，则当其角动量为 时，表面处的切向线速 2 度大大超过光速！）
电子自旋假设受到各种实验的支持，是对电子认识的一 个重大发展。狄拉克于1928年找到一种与狭义相对论相融 洽的理论，可由狄拉克相对量子力学严格导出电子自旋的 自然结果。
原子物理化学3Fine
原子的精细结构：相对论效应● 微扰论计算原子精细结构 ● 电子自旋轨道波函数非相对论哈密顿量：r Ze m p H 022042πε-= 更精密的实验揭示出原子有更精细的结构!如：Na 的D 线(33p s →的跃迁，波长为5893Å)→5890Å和5896Å的两条谱线 静电相互作用无法解释精细结构!可能的因素：运动电荷体系有磁相互作用？ 1、自旋-轨道耦合与精细结构电子在半径为r 的圆轨道上以速度v 运动～I e r =v /()2π的圆电流～一个方向垂直于轨道平面且偶极矩为μl I A =⋅的磁偶极子轨道磁矩与轨道角动量：μμl B L g L =- 轨道g 因子： g L =1 玻尔磁子：240102732.92-⨯==m e B μamp ⋅m 2：度量角动量的单位B μ：度量原子磁矩的单位磁矩B μ与电矩)(~0ea E μ：μπεπεααμB E c e c m e e c ea c===244222002020() 磁相互作用能：电相互作用能=？E Bc B E E B μαμαμ 21 21== 进动频率＝拉莫频率：ωμL BB =轨道磁矩μl ↔轨道角动量 L L z ：μl l g e m L =-20，g l =1自旋磁矩μs ↔自旋角动量 S S z ：μs s g e m S =-20，2≅s g 电子的自旋g 因子狄拉克(1928年)：相对论量子力学理论基础是相对论的能量方程E c p m c V =++()/2202412，电子自旋是相对论量子力学的必然结果，并给出g s =2，与实验上得出的精确值g s =20023.的差别只能用更精密的理论--量子电动力学加以解释。
以速度v 运动的原子核～强度为 j Ze =-v 的电流该电流在电子处产生磁场：B Ze r r Ze r m L =-⨯=μπμπ030344v ，L mr Ze B 30421πμ= 电子由于绕核作轨道运动所受到的磁场∝L电子的自旋磁矩在该磁场中的能量：E B g S B s s B SO =-⋅=⋅μμμs 相对于 B (或 L )的不同取向→原子有不同的能量→原子能级的分裂自旋-轨道耦合能： E Ze m rS L SO =⋅20238μπs 能级无自旋轨道耦合能根据上式估算氢原子的n l ==21,能级由于自旋-轨道耦合（spin-orbitcoupling ）引起的精细结构（fine structure ）能级裂距（提示：|| S 和||L ~ → S L ⋅~ 2，n =2能级，量子力学给出<13/r >~1303/()a ）氢原子n l ==21,能级的位置是E 234=-.eV ，由于自旋－轨道作用，该能级一分为二。
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第四章 原子的精细结构：电子的自旋玻尔理论考虑了原子主要的相互作用即核与电子的静电作用，较为有效地解释了氢光谱。
不过人们随后发现光谱线还有精细结构，这说明还需考虑其它相互作用即考虑引起能量变化的原因。
本章在量子力学基础上讨论原子的精细结构。
本章先介绍原子中电子轨道运动引起的磁矩，然后介绍原子与外磁场的相互作用，以及原子部的磁场引起的相互作用。
说明空间量子化的存在，且说明仅靠电子的轨道运动不能解释精细结构，还须引入电子自旋的假设，由电子自旋引起的磁相互作用才是产生精细结构的主要因素。
§4-1原子中电子轨道运动的磁矩 1.经典表示式在经典电磁学中载流线圈的磁矩为niS ˆ=μρ。
(若不取国际单位制，则n S ci ρρ=μ)（S 为电流所围的面积，n ρ是垂直于该积的单位矢量。
这里假定电子轨道为圆形，可证明，对于任意形状的闭合轨道，其结果不变。
）电子绕核的运动必定有一个磁矩，设电子旋转频率为rvπν2=，则原子中电子绕核旋转的磁矩为：L m e n vr m m e n r r v en r e S i ee e ρρρρρρ22222-=-=-=-==ππνπμ 定义旋磁比上式是原子中电子绕核运动的磁矩与电子轨道角动量之间的关系式。
磁矩μρ与轨道角动量L ρ反向，这是因为磁矩的方向是根据电流方向的右手定则定义的，而电子运动方向与电流反向之故。
从电磁学知道，磁矩在均匀外磁场中不受力，但受到一个力矩作用，力矩为B ρρρ⨯=μτ力矩的存在将引起角动量的变化，即B dtL d ρρρρ⨯==μτ 由以上关系可得B dt d ρρρ⨯-=μγμ，可改写为μωμρρρ⨯=dtd拉莫尔进动的角速度公式B ρ中高速旋转的磁矩不向B ρ靠拢，而是以一定的ωρ绕B ρ作进动。
ωρ的方向与B ρ一致。
进动角频率（or2.量子化条件此前的两个量子数中，主量子数n 决定体系的能量，角动量量子数l 决定轨道形状。
轨道平面方向的确定：当有一个磁场存在时，磁场B ρ的方向即为参考方向，轨道平面的方向也才有意义。
轨道角动量L ρ垂直于轨道平面，它相对于磁场方向(定义为z)的角度α决定了轨道平面的方向，如右图示。
此前得到角动量量子化条件为：Λη,,,l ,l L 321==鉴于量子力学的本质，将此条件作一原则性改动，取由量子力学计算所得的结果Λη,,,l ,)l (l L 2101=+=，由此引入第三个量子化条件：l ,,l ,l m ,m L z --==Λη1 显然，对于一固定的l ，有(12+l )个m 值。
3.角动量取向量子化根据轨道角动量及其分量的量子化条件⎪⎩⎪⎨⎧--===+=ll l m m L l l l L z ,,1,,2,1,0,)1(ΛηΛη做出其矢量模型示意图(右图)。
其特点是L ρ不能与z 方向重合，这正是对角动量量子化条件改动而产生的效果。
将以上量子化条件代入磁矩μ和磁矩在z 方向投影的表达式z μ有：⎪⎩⎪⎨⎧-=-=-=+-=-=Bz z Bm m L l l L μγγμμγμη)1(玻尔磁子，是轨道磁矩的最小单元。
是原子物理学中的一个重要常数。
可改写为)ea (e e m c e e B 12222121αμ==ηη，式中1371=α为精细结构常数，1a 是第一玻尔半径。
此式说明磁相互作用至少比电相互作用小两个数量级。
4-2史特恩-盖拉赫实验（在外加非均匀磁场中原子束的分裂）1921年，史特恩和盖拉赫首次作实验证实了电子自旋的存在，是对原子在外磁场中取向量子化的首次直接观察，是原子物理学中最重要的实验之一，实验装置如右图示。
从加热炉O 中发出一束氢原子蒸气（由于炉温不很高，故原子处于基态），原子速度满足于kT mv 23212=，氢原子先后穿过两个狭缝后即得到沿x 方向运动的速度为v 的氢原子束。
原子束穿过磁场区最后落在屏上。
为使氢原子束在磁场区受力，要求磁场在0A 的线度围是非均匀磁场（实验的困难所在）。
沿x 方向进入磁场的原子束只在Z 方向上受力，zB F Zzz ∂∂=μ 原子束在磁场区的运动方程为：⎪⎩⎪⎨⎧==2121t m F z vt x Z原子经磁场区（长度为D ）后，与x 轴线的偏角为：211)(mvd F tg mv t F tg dx dztg z d z ---===α 当原子束落至屏上P 点时，偏离x 轴的距离为kTdD z B z z z 32∂∂=μ。
式中βμμcos =z ，见右上图。
由以上讨论知，不仅μ呈量子化，μ在z 方向的投影也呈量子化，因为只有这样，2z 的数值才可能是分立的。
故从实验测得2z 是分立的，反过来证明μ呈量子化。
此实验是空间量子化最直接的证明，它是第一次量度原子基态性质的实验。
以上只考虑了电子的轨道运动，现将电子的自旋也考虑进来，即原子的总磁矩是由轨道和自旋两部分磁矩合成的。
只有全面考虑才能解释氢原子在非均匀磁场中的偶分裂现象。
于是kT dD z B z z z32∂∂=μ中的B J J z g m μμ-=，即kTdDz B g m z Z B J J 32∂∂±=μ在运用上式时须注意单位，kT 3的单位应取eV 。
由于J J J m J --=,,1,Λ共有)12(+J 个值，所以就有)12(+J 个分裂的2z 值，即在感光板上有)12(+J 个黑条，表明了)12(+J 个空间取向。
由此得出一种通过实验确定g 因子的重要方法。
可据上式解释单电子或多电子体系的各种原子的史特恩-盖拉赫实验结果。
对于氢（单电子），因氢原子处于基态，21,210,21,0,1±==+====j m s j s l n ，进而可得出2=j g ，故有1=J J g m 于是与具体实验参数相对应的cm KK eV mm m T T eV kT dD z B z Z B12.1107/10617.8321/10/105788.034542±=⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯±=∂∂±=--μ 以上计算结果表明处于基态的氢原子束在不均匀磁场作用下分裂为两层，各距中线1.12cm ，与实验甚符。
史特恩-盖拉赫实验结果证明：1）原子在外磁场中的取向呈量子化；2）电子自旋假设是正确的，氢原子在磁场中只有两个取向即21=s ； 3）电子自旋磁矩的数值为2,=±=s B s g z μμ。
§4-3电子自旋的假设1. 乌仑贝克与古兹米特（1925年，时年不到25岁的荷兰学生）的电子自旋假说从史特恩-盖拉赫实验出现偶数分裂的事实，给人启示，要使)12(+l 为偶数，只有角动量为半整数。
而轨道角动量是不可能为半整数的。
乌仑贝克与古兹米特根据大量实验事实提出假设：1）电子不是点电荷，除轨道角动量外还有自旋运动，具有固有的自旋角动量S （禀角动量），21,)1(=+=s s s S η。
它在z 方向的分量只有两个：η21±=z s 。
即自旋量子数在z 方向的分量只能取21±， ηs z m S =，21±=s m 2）电子因自旋而具有的自旋磁矩（禀磁矩）与自旋方向相反，在z 方向的分量为1个玻尔磁（s μ的存在标志着电子还有一个新的物理自由度）玻尔磁子T eV .J/T .m e μeB /105788010927402423--⨯=⨯==η在此之前已得到电子轨道运动的磁矩为⎪⎩⎪⎨⎧-=-=+-=Bl Bl m m l l z μγμμμη)1(。
电子与自旋相联系的磁矩类似于电子轨道运动的磁矩，可写出电子自旋的磁矩为⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧=-=-=+-=B B s s B B s m s s zμμμμμμ2123)1(μ。
但这两个式子与实验不符，为与实验事实相符，乌仑贝克与古兹米特进一步假设：电子的磁矩为一个玻尔磁子，即为经典数值的2倍。
⎪⎩⎪⎨⎧=-=B s Bs zμμμμμ3从以上的讨论可知：e sm e S=μ、 el m eL 2=μ，两者相差一倍。
电子自旋假设受到各种实验的支持，是对电子认识的一个重大发展。
狄拉克于1928年找到一种与狭义相对论相融洽的理论，可由狄拉克量子方程得出电子自旋的自然结果。
反过来看，电子轨道运动的磁矩为⎪⎩⎪⎨⎧-=-=+-=B l Bl m m l l zμγμμμη)1(在原子体系中并不普遍成立。
电子自旋假设是经典物理学是无法接受的。
如将电子自旋视为机械自旋，可证明电子自旋使其表面的切向线速度将超过光速。
正因为如此，这一假说一开始就遭到很多反对，但后来的事实证明，电子自旋的概念是微观物理学中最重要的概念。
（电子的自旋不能理解为像陀螺一样绕自身轴旋转，它是电子部的属性，与运动状态无关。
它在经典物理中找不到对应物，是一个崭新的概念）2.朗德因子（g 因子）定义一个g 因子，使得对任意角动量j 所对应的磁矩以及它们在z 方向上的投影都成立。
表示为⎪⎩⎪⎨⎧-=+-=Bj j jZ Bj j g m g j j μμμμ)1( g 因子是反映物质部运动的一个重要物理量，但至今仍是一个假设，它可以表示为：引入g 因子后，电子的轨道磁矩、自旋磁矩和总磁矩以及在z 方向的分量分别表示为：当只考虑轨道角动量时，⎪⎩⎪⎨⎧-=-=+-===B l Bl l m m l l g l j z μγμμμη)1(1,，则当只考虑自旋角动量时， ⎪⎩⎪⎨⎧=-===B s Bs s zs,g j μμμμμ32，则3.原子的磁矩电子的磁矩和原子核的磁矩合成原子的磁矩。
由于原子核的磁矩比电子磁矩小3个数量级，一般可不考虑。
因此，对单电子原子电子的磁矩即为原子的磁矩。
对多电子原子，当为S L -耦合时，⎪⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎪⎨⎧-=-=-=+-=+-=+-=B j j j B s s s B l l l B j j B s s Bl l g m g m g m j j g s s g l l g zz z μμμμμμμμμμμμ)1()1()1(g为：⎪⎩⎪⎨⎧-=+-=BJ BJ mg J J g z μμμμ)1(原子的磁矩及其在z 方向的分量4.角动量的合成电子的自旋和轨道运动相互耦合的总角动量可表示为：S L J ρϖρ+=按矢量合成法则有：S L S L LS S L J ρρ⋅++=++=2cos 222222θ→)(21222S L J S L --=⋅ρρ须注意的是，并非按上式求出的J 都合乎要求。
量子数j 的取值由角量子数l 与自旋量子数s 决定，最大值是（l ＋s ），最小值是s l -。
量子力学可证明，j 可能的取值是：s l s l s l j --++=,,1,Λ由此得：)]1()1()1([2+-+-+=⋅s s l l j j S L ηρρ量子化的J 、S 、L ρρρ*单电子的g 因子表达式§4-4碱金属双线（碱金属原子的光谱） 1.电子态和原子态的表示方法角量子数Λ5,4,3,2,1,0=l 对应的电子态用小写字母Λ,,,,,,h g f d p s 表示。