SESAM锁模OP-VECSELs技术
激光原理教案第6章
《激光原理技术及应用》讲义（第6章激光技术） 王菲 长春理工大学 2007年5月
第六章 激光技术（6学时） §1. 调Q 技术 调Q 技术：通过某种方法使腔的Q 值随时间按一定程序变化的技术，将激光能量压缩到宽度极窄的脉冲中发射，从而获得高峰值功率的激光脉冲。 一、 调Q 的基本原理 在泵浦开始时，使谐振腔处于低Q 值状态（高损耗），即提高振荡阈值使振荡不能形成，上能级的反转粒子数就可以大量积累（可储存时间决定于上能级寿命）；当积累到饱和值时，突然使腔的损耗减小，Q 值突增，激光振荡迅速建立起来，在极短时间内上能级的反转粒子数以单一脉冲形式释放出来。 二、调Q 激光器的速率方程 三能级系统速率方程 ? ? ?-?=-?-=?δφφφφg A n dt d A n g A n W n dt n d //2/22/2131 ○1 在Q 突变过程中，激光器处于急剧变化的瞬态过程，光泵浦和自发辐射忽略， ? ? ?-?=?-=?φδφφ)/(//2/g nA dt d g A n dt n d ○ 2 阈值条件，腔的增益等于损耗，0/=dt d φ，稳态振荡时阈值反转粒子数 A g n t /δ=? ○3 代入○2得调Q 激光器的速率方程 =>???-??=??-=?δφφδφ)1/(//2/t t n n dt d n n dt n d ○4 1.调Ｑ激光器腔内光子数 当N >t N 时, δ>G , Φ↑;当N 设调Q 过程Q 值阶跃刚开始时, 腔内初始光子数近似为0，初始反转粒子数i N 。将式○4中两式相除并利用分离变量两边同时积分可以得到调Q 脉冲激光器腔内光子数的表示式。腔内光子数的最大值 M Φ=2)1(4-t i t N N N ○ 5 提高初始反转粒子数i N 与阈值反转粒子数t N 之间的比值可以提高腔内光子数的最大值M Φ。 2.调Q 脉冲的脉冲能量 Q 脉冲的能量由受激辐射过程中消耗反转粒子数提供的： E =hvV N N f i )(2 1 - ○6 f N 为激光振荡终止时的反转粒子数密度（通常f i N N >>）。 3.调Ｑ激光器的峰值功率 max Φ时，激光脉冲达到峰值功率 max P =)]}ln(1[){1ln(t i t i r N N N N R t Alh +-γν ○ 7 式中l 是工作物质长度，r t 为光子在腔内的往返一周的时间。 4.调Ｑ激光器的脉冲宽度 由○5和○4式得dN N N N dt t i 2 ) 1/(2 -= ○ 8 =>激光脉冲的一段时间t ?== ??t dt 0 ? -N N t i i dN N N N 2 ) 1/(2 ○ 9 三、几种典型调Q 方式 1.声光调Q 技术 锁模脉冲激光器概述 张斌 北京工业大学 应用数理学院 010611班 指导教师：宋晏蓉 摘要 本文概述了锁模激光器的发展历史和发展方向、激光超短脉冲技术的分类及应用。 关键词 锁模，脉冲，激光器 一、引言 自从1964年第一台锁模激光器问世以来，超短脉冲激光器的研制工作已有了飞速发展，到目前为止已经可产生脉宽几个飞秒，峰值功率TW （1012瓦）级，激光波长从紫外到红外的全光谱范围的超短、超强脉冲激光器。缩短脉冲激光器脉冲宽度的方法主要经历了三次革新，即调Q 脉冲激光器阶段、主动、被动锁模激光器阶段和克尔锁模激光器阶段。随着超短脉冲激光技术的飞速发展，目前人们已能从克尔透镜锁模（KLM ）的掺钛蓝宝石飞秒激光器中直接产生脉冲宽度不到两个光学周期的激光脉冲（对于800nm 的中心波长，一个光学周期约等于2.17fs ）。同时在得到高峰值功率的脉冲输出方面也作了很多尝试，目前利用啁啾脉冲放大技术（CPA ）所能获得的最高脉冲峰值功率已经突破了200TW [1]。由于输出的脉宽窄、峰值功率高、光谱范围宽这些特点，使超短脉冲激光器广泛应用于各个领域。如高峰值功率的脉冲激光器被用于产生高次谐波，用于“水窗”和X 射线的应用中。而高重复率的脉冲激光器在信息处理、通信（波分复用）、互联网及光全息技术、激光光谱等领域中均有广泛用途。也正是由于这些重要领域对超短光脉冲源的需求，促使从事激光领域研究的人们一直在不断努力探索，用各种手段，各种方法得到脉宽越来越窄，峰值功率越来越高，波长范围连续可调并覆盖全波段的相干光脉冲，并不断地改进其锁模方式和泵浦方式，使激光器向小型化、全固化方向发展。 二、锁模脉冲激光器的发展历史 自本世纪60年代第一台激光器诞生以来，由于此新型光源具有以前光源所不具有的优点，如单色性好、相干性好、高亮度等，使激光技术得到了飞速发展，其中发展的一个重要方向是缩短输出脉冲宽度，就锁模脉冲激光技术领域来研究，大致可以分为四个发展阶段： 60年代中期～为第一阶段，其特征是各种锁模理论的建立和各种锁模方法的试验探索。这属于超短激光脉冲的初始阶段。 s 910?s 1010?70年代中后期10-11～10-12s 为第二阶段，其特征是各种锁模方式和理论（如主动锁模、被动锁模、同步泵浦锁模等）逐步成熟，并在物理和化学领域展开了皮秒（10-12s ）级的初步应用。 80年代为第三阶段，其主要特征是脉冲宽度已进入飞秒（10-15s ）阶段。它是以所谓碰撞锁模染料激光器为主要代表，该激光器就其基本的锁模原理来说依然为被动锁模，在锁模机理和方法上并没有根本突破，但是由于脉冲的碰撞效应，使该激光器不仅能够产生，而且能够稳定地运转在飞秒量级。这展开了超快激光极其重要和十分活跃的新研究领域—飞秒激光技术与科学。 90 年代初开始了超短激光脉冲的第四阶段。这一阶段的主要特征并不表现脉冲宽度的进一步压缩，而是在产生飞秒激光的介质方面有新突破。具有突破性的研究是1991年，D. E. Spence [2]等人利 锁模激光器的工作原理及其特性 摘要： 本文主要介绍了锁模的基本原理和实现方法，并简单介绍了锁模激光器。 关键词：锁模，速率方程，工作原理 一、引言 如果在激光谐振腔内不加入任何选模装置，那么激光器的输出谱线是由许多分立的，由横纵模确定的频谱组成的。锁模就是将多纵模激光器中各纵模的初相位关系固定,形成等时间间隔的光脉冲序列。使各纵模在时间上同步，频率间隔也保持一定，则激光器将输出脉宽极窄、峰值功率很高的超短脉冲。 二、锁模的概念 一般非均匀加宽激光器，如果不采取特殊选模措施，总是得到多纵模输出。并且，由于空间烧孔效应，均匀加宽激光器的输出也往往具有多个纵模。每个纵模输出的电场分量可用下式表示 ])-([),(q q z t i q q e E t z E ?υω+= （2.1） 式中，q E 、q ω、q ?为第q 个模式的振幅、角频率及初相位。各个模式的初相位q ?无确定关系，各个模式互不相干，因而激光输出是它们的无规叠加的结果，输出强度随时间无规则起伏。但如果使各振荡模式的频率间隔保持一定，并具有确定的相位关系，则激光器将输出一列时间间隔一定的超短脉冲。这种激光器称为锁模激光器。 假设只有相邻两纵模振荡，它们的角频率差 Ω='=L c q q πωω1-- （2.2） 它们的初相位始终相等，并有01-==q q ??。为分析简单起见，假设二模振幅相等，二模的行波光强I I I q q ==1-。 现在来讨论在激光束的某一位置（设为0=z ）处激光场随时间的变化规律。不难看出，在0=t 时，二纵模的电场均为最大值，合成行波光强是二模振幅和的平方。由于二模初相位固定不变，所以每经过一定的时间0T 后，相邻模相位差便增加了π2，即 πωω2-01-0=T T q q （2.3） 因此当0mT t =时（m 为正整数），二模式电场又一次同时达到最大值，再一次发生二模间 4.7 激光锁模技术 目的:压缩脉冲宽度，高峰值功率。 Q开关激光器般脉宽达10s 10s量级，如果再压缩 开关激光器一般脉宽达-8s~10-9量级如果再压缩脉宽，Q开关激光器已经无能为力，但有很多实际应用需要更窄的脉冲。(1964年后发展了锁模技术，可将脉冲压缩到10-11～10-14s（ps）量级。) 例: 1. 激光测距：为了提高测距的精度，则脉宽越窄越好. 2激光高速摄影为了拍照高速运动的物体提高照片的2. 激光高速摄影：为了拍照高速运动的物体，提高照片的 清晰度，也要压缩脉宽. 3. 对一些超快过程的研究，激光核聚变，激光光谱，荧光 3对一些超快过程的研究激光核聚变激光光谱荧光 寿命的测定，非线性光学的研究等需窄的脉宽。(掺钛蓝 )。 宝石自锁模激光器中得到了8.5fs的超短光脉冲序列 1 4.7.1 锁模原理 多模激光器的输出特性 一、多模激光器的输出特性自由运转激光器的输出 一般包含若干个超过阈值的般包含若干个超过阈值的 纵模，如图所示。这些模的 振幅及相位都不固定，激光 输出随时间的变化是它们无 规则叠加的结果，是一种时 间平均的统计值 间平均的统计值。假设在激光工作物质的 净增益线宽内包含有N 个纵 模，每个纵模输出的电场分 那么激光器输出的光波电场个纵模电场的和即量可用下式表示: ) (q q t i e E t E ?ω+=+=t i q q ) (?ω是N 个纵模电场的和，即(4-73)(4-74)2)(q q ∑q q e E t E )((473)(474) )( )(q q t i q q e E t E ?ω+=∑+=t i q q q e E t E ) ()(?ωq E q 、ωq 、φq 为第q 个模式的振幅、角频率及初位相。各个模式的振幅E 、初位相均无确定关系，各个模式互不相干，因而q 、φq ，，激光输出是它们的无规叠加的结果，输出强度随时间无规则起伏。 假设有三个光波，频率分别为v 1、v 2和v 3，沿相同方向传播，并且有如下关系： 321311230 2, ,v v v v E E E E =====在未锁定时，初相彼此无关。 1v 2v 3v 由于“破坏性”的干涉叠加， 形成的光波没有一个地方有突 出的加强，输出的光强只在平 均光强级基础上有一个小的起 伏扰动3伏扰动。 东北石油大学课程设计 2013年3 月8 日 东北石油大学课程设计任务书 课程光电子技术基础课程设计 题目锁模激光器的设计 专业电子科学与技术姓名学号04 主要内容、基本要求、主要参考资料等 1、主要内容： 设计一锁模激光器，说明所设计的锁模激光器的基本原理、给出所设计的锁模激光器的结构、所使用的材料。 2、基本要求： 说明该锁模激光器的性能参数，撰写报告。 3、主要参考资料： [1]江涛,激光与光电子学进展,北京,电子工业出版社,2000年(8) 40-43 [2]贾正根,半导体报,北京,电子工业出版社,2000年6月第37卷(3)45-47 [3]周炳琨等,激光原理,第5版,北京,国防工业出版社,2004年8月 [4]马养武等,光电子学,第2版,杭州,浙江大学出版社,2003年3月 完成期限2013.3.4 ~2013.3.8 指导教师 专业负责人 2013年3 月4 日 目录 第1章概述 (4) 第2章锁模激光器的原理 (2) 2.1 锁模的基本原理 (4) 2.1.1锁模脉冲的特征 (4) 第3章锁模方式 (8) 3.1 主动锁模 (8) 3.1.1损耗内调制锁模 (8) 3.1.2相位内调制锁模 (9) 3.1.3主动锁模激光器的结构 (9) 3.2 被动锁模 (10) 第4章锁模光纤激光器设计 (13) 4.1 锁模光纤激光器基本结构 (13) 4.2 锁模光纤激光器设计 (13) 结论 (11) 参考文献 (12) 第1章概述 锁模就是将多纵模激光器中各纵模的初相位关系固定,形成等时间间隔的光脉冲序列。使各纵模在时间上同步，频率间隔也保持一定，则激光器将输出脉宽极窄、峰值功率很高的超短脉冲。实现锁模的方法有很多种，但一般可以分成两大类：即主动锁模和被动锁模。主动锁模指的是通过由外部向激光器提供调制信号的途径来周期性地改变激光器的增益或损耗从而达到锁模目的；而被动锁模则是利用材料的非线性吸收或非线性相变的特性来产生激光超短脉冲。 目前,最为广泛使用的一种产生飞秒激光脉冲的克尔透镜锁模（Kerr Lens mode locking)技术是一种独特的被动锁模方法。科尔透镜锁模实际上是利用了材料的折射率随光强变化的特性使得激光器运转中的尖峰脉冲得到的增益高出连续的背景激光增益，从而最终实现短脉冲输出。一台激光器实现锁模运转后，在通常情况下，只有一个激光脉冲在腔内来回传输，该脉冲每到达激光器的输出镜时，就有一部分光通过输出镜耦和到腔外。因此，锁模激光器的输出是一个等间隔的激光脉冲序列。相邻脉冲间的时间间隔等于光脉冲在激光腔内的往返时间，即所谓腔周期。一台锁模激光器所产生的激光脉冲的宽度是否短到飞秒量级主要取决于腔内色散特性、非线性特性及两者间的相互平衡关系。而最终的极限脉宽则受限于增益介质的光谱范围。衡量一台飞秒激光器的重要技术指标为：脉冲宽度、平均功率和脉冲重复频率。 此外，还有谱宽与脉宽积，脉冲的中心波长，输出光斑大小，偏振方向等。脉冲重复频率实际上告诉我们了激光脉冲序列中两相邻脉冲间的间隔。由平均功率和脉冲重复频率可求出单脉冲能量，由单脉冲能量和脉冲宽度可求出脉冲的峰值功率。 考试时间：12月17日 19:00—21:00 考试地点：思源楼411，412， 座位安排：学号03211138-05231022在411教室，05231144—06292044在412教室 第一章作业（激光技术--蓝信鉅，66页）答案 2．在电光调制器中，为了得到线性调制，在调制器中插入一个1／4波片，（1）它的轴向应如何设置为佳? （2）若旋转1／4波片，它所提供的直流偏置有何变化? 答：（1）. 其快、慢轴与晶体主轴x 轴成450角（即快、慢轴分别与x’、y’轴平行）。此时，它所提供 的直流偏置相当于在电光晶体上附加了一个V 1/4的固定偏压(E x’和E y’的附加位相差为900)；使得调制器在透过率T=50%的工作点上。 （2）. 若旋转1／4波片，会导致E x’和E y’的附加位相差不再是900；因而它所提供的直流偏置也 不再是V 1/4。当然调制器的工作点也偏离了透过率T=50%的位置。 3.为了降低电光调制器的半波电压，采用4块z 切割的KDP 晶体连接(光路串联、电路并联)成纵向串联式结构。试问：(1)为了使4块晶体的电光效应逐块叠加，各晶体的x 和y 轴取向应如何? (2) 若λ=0.628μm ，n 。＝1.51，γ63＝23.6×10—12m ／V ，计算其半波电压，并与单块晶体调制器比较之。 解：(1) 为了使晶体对入射的偏振光的两个分量的相位延迟皆有相同的符号，则把晶体x 和y 轴逐块旋转90安置，z 轴方向一致（如下图）， (2).四块晶体叠加后，每块晶体的电压为： v 966106.2351.1210628.0412n 41V 41V 123-663302' 2=?????=?==-γλλλ 而单块晶体得半波电压为： v 3864106.2351.1210628.02n V 123-6 63302 =????==-γλλ 与前者相差4倍。 4．试设计一种实验装置，如何检验出入射光的偏振态(线偏光、椭圆偏光和自然光)，并指出是根据什么现象? 如果一个纵向电光调制器没有起偏器，入射的自然光能否得到光强调制?为什么？ 解：（1）实验装置：偏振片和白色屏幕。 a. 在光路上放置偏振片和白色屏幕，转动偏振片一周，假如有两次消光现象，则为线偏振光。 b. 在光路上放置偏振片和白色屏幕，转动偏振片一周，假如光强有两次强弱变化（但无消光现象发生）；则为椭圆偏振光。 c. 在光路上放置偏振片和白色屏幕，转动偏振片一周，假如光强没有变化；则为自然光（或圆偏振光）。区分二者也不难，只需在偏振片前放置一个四分之一波片（可使圆偏振光变为线偏振光， 可出现a 的现象）即可。（这里自然光却不能变成线偏振光） （2）自然光得不到调制。原因是自然光没有固定的偏振方向，当它通过电光晶体后没有固定的位相差； 因而不能进行调制。 x y z x y z x y z x y z 长江大学试卷 院（系、部） 专业 班级 姓名 学号 …… … …… .… … … … … …… … … … … .密… … … … … … … … … …… … … … … 封 … … … … …… . . …… … … … ……. . 线… … … … … … … … … … … … … … . . 2011 ─2012学年 第 2 学期 《 激光原理与技术 》课程考试试卷( A 卷) 专业：应物 年级2009级 考试方式：闭卷 学分4.5 考试时间：110 分钟 相关常数：光速：c=3×108m/s, 普朗克常数h =6.63×10-34Js, 101/5=1.585 一、选择题 (每小题 3 分，共 30 分) 1. 掺铒光纤激光器中的发光粒子的激光上能级寿命为10ms ，则其自发辐射几率为 。 （A ）100s -1 (B) 10s -1 (C) 0.1s -1 (D) 10ms 2. 现有一平凹腔R 1→∞，R 2=5m ，L =1m 。它在稳区图中的位置是 。 (A) (0, 0.8) (B) (1, 0.8) (C) (0.8, 0) (D) (0.8, 1) 3. 图1为某一激光器的输入/输出特性曲线，从图上可以看出，该激光器的斜效率约为 。 (A) 10% (B) 20% (C) 30% (D) 40% 图1 图2 4．图2为某一激光介质的吸收与辐射截面特征曲线，从图上可以看出，该激光介质可用来产生 的激光。 (A) 只有1532 nm (B)只能在1532 nm 附近 (C) 只能在1530 nm-1560nm 之间 (D) 1470 nm-1570nm 之间均可 A 卷第 1 页共 6 页 题号 一 二 三 四 总分 阅卷人 得分 得分 激光锁模技术 作者：付永旭 摘要：自由运转激光器的输出一般包含若干个超过阈值的纵模，锁模技术让谐 振腔中可能存在的纵模同步振荡，让各模的频率间隔保持相等并使各模的初位 相保持为常数，激光器输出在时间上有规则的等间隔的短脉冲序列。激光锁模 主要有主动锁模、被动锁模、同步锁模、注入锁模及碰撞锁模等几种。典型锁 模技术声光调制锁模是在腔内插入一个受外界信号控制的调制器，周期性改变 振荡模式的某个参量而实现锁模的方法，属于主动锁模。随着波分复用和光时分 复用技术的飞速发展，锁模光纤激光器以其优越的性能将在未来高速光通信系统中发 挥重要作用。 正文： 一．激光锁模概念 产生激光超短脉冲的技术常称为锁模技术（mode locking)。这是因为一台自由运转的激光器中往往会有很多个不同模式或频率的激光脉冲同时存在，而只 有在这些激光模式相互间的相位锁定时，才能产生激光超短脉冲或称锁模脉冲。世界上是在1964年底首先对He-Ne激光器实现锁模并获得了910 --s的 10~10 光脉冲列。此后，激光锁模的理论和方法不断推陈出新，相继出现了红宝石、 )量级的窄脉冲。八十YAG、钦玻璃及有机染料等锁模激光器，获得了ps(12 10- 年代初，Fork等人又发展了碰撞锁模的理论，使锁模光脉冲进入了fs(15 10-) 量级，这是至今在实验室利用其它手段尚不能实现的最短时标。这就为研究物 质微观世界超快速过程提供了新的工具，并将开阔这些领域的新前景。. 二．激光锁模原理 自由运转激光器的输出一般包含若干个超过阈值的纵模，如图所示。这些模的振幅及相位都不固定，激光输出随时间的变化是它们无规则叠加的结果，是一种时间平均的统计值。 假设在激光工作物质的净增益线宽内包含有N 个纵模，每个纵模输出的电场分量可用下式表示: 那么激光器输出的光波电场是N 个纵模电场的和，即 E q 、ωq 、φq 为第q 个模式的振幅、角频率及初位相。各个模式的振幅E q 、初位φq 均无确定关系,各个模式互不相干,因而激光输出是它们的无规叠加的结果,输出强度随时间无规则起伏。 假设有三个光波，频率分别为v 1 v 2 和 v 3，沿相同方向传播，并且有如下关系： ， 在未锁定时，初相彼此无关。由于“破坏性”的干涉叠加，形成的光波没有一个地方有突出的加强，输出的光强只在平均光强级基础上有一个小的起伏扰动。 )()(q q t i q q e E t E ?ω+=() ()q q i t q q E t E e ωφ+=∑21311230 2, 3v v v v E E E E =====1v 2v 2, 3v v v v E E E E =====3 v ………密………封………线………以………内………答………题………无………效…… 电子科技大学2010 -2011 学年第 2 学期期 末 考试 B 卷 一. 选择题（单选）（共20分，共10题，每题2分) 1、与普通光源相比，下列哪项是激光的优势 D 。 A 、相干性好 B 、发散角小 C 、谱线窄 D 、以上都是 2、要产生激光下列哪个条件不是必需具备的___D___。 A 、实现集居数反转（粒子数反转）B 、受激辐射跃迁 C 、具有增益介质 D 、谐振腔为稳定腔 3、下列谱线加宽方式中，不属于均匀加宽的是 B 。 A 、自然加宽 B 、多普勒加宽 C 、晶格振动加宽 D 、碰撞加宽 4、从输出光束特性考虑，一个稳定腔等价于无穷个 A 。 A. 稳定腔 B.临界腔 C. 共焦腔 D. 非稳腔 5、若激光器输出为某一模式的厄米特-高斯光束，且其两个主轴方向上的M 2值为5和3，则该模式可能为 D 。 A 、TEM 01 B 、TEM 11 C 、TEM 31 D 、TEM 21 6、下列腔型中，肯定具有共轭像点的是 C （非稳腔） 。 A 、 B 、 C 、 D 、 ………密………封………线………以………内………答………题………无………效…… 7、可以利用下列哪种损耗进行模式选择 B 。 A 、腔镜不完全反射损耗 B 、衍射损耗 C 、材料中的非激活吸收损耗 D 、以上都不对 8、在振幅调制锁模激光器中，若损耗调制器紧贴腔镜放置且腔长为L , 光速为c , 则损耗调制信号的角频率为___C___。 A 、L c π2 B L c π C 、L c 2π D 、L c 4π 9、KDP 晶体横向电光调制的主要缺点为__C___。 A 、半波电压太高B 、调制带宽低 C 、存在着自然双折射引起的相位延迟 D 、调制频率较高时,功率损耗比较大 10、下列性质选项中，对于由受激辐射跃迁产生的光子与入射光子相同的是___D___。 A 、偏振方向 B 、频率 C 、运动方向 D 、以上都是 20分，共20空，每空2分） 1、激光器采用开放式谐振腔的主要原因是 减少模式数 。 2、一质地均匀的材料对光的吸收系数为α，光通过长为l 的该材料后，出射光 强占入射光强的比例 l α- 。在均匀泵浦的情况下，一光束通过长度为l 的该工作物质。如果出射光强是入射光强的两倍，该物质的增益系数为 α+l /2ln （假设光很弱，可不考虑增益或吸收的饱和效应）。 《激光技术原理与实验》 课程代码： 课程名称：激光原理与技术实验 学分：3 学时：48 （其中实验学时：16） 先修课程：普通物理、物理光学 一、目的与任务 本课程是测控技术与仪器专业一门理论与实验并重的专业基础课，其教学目的是通过该课程理论部分的学习，使学生系统掌握激光的基本概念和基础理论，掌握各种类型激光器和基本激光技术的工作原理与设计方法，了解激光器件和激光技术领域的发展趋势和技术前沿。通过实验环节的锻炼，进一步加深对激光器和激光技术基本工作原理的理解，认识和熟悉常见激光器的基本构造、工作特性和调试方法，掌握激光器主要特性参数的测试方法，并学会使用激光实验研究常用的测试仪器。以期通过本课程的学习，培养学生理论联系实际、综合运用所学基础知识解决实际工程问题的能力。 二、教学内容及学时分配 理论部分 绪论（1学时） 第一章激光的物理基础（4学时） 1.激光的特性 2.光波模式和光子状态 3.原子的能级、分布和跃迁 4.激光产生的必要条件与充分条件 第二章场与物质的相互作用（4学时） 1.谱线加宽与线型函数 2.激光器的速率方程理论 3.均匀加宽工作物质的增益系数 4.非均匀加宽工作物质的增益系数 第三章光学谐振腔理论（5学时） 1.光学谐振腔的基本知识 2.光学谐振腔的损耗 3.光学谐振腔的稳定性条件 4.谐振腔的衍射积分理论 5.平行平面腔的自再现模 6.对称共焦腔的自再现模 7.一般稳定球面腔的模式特征 8.高斯光束 第四章激光器的工作特性（4学时） 1.连续激光器和脉冲激光器 2.激光振荡的阈值条件 3.激光器的振荡模式 4.激光器的输出特性 5.单模激光器的线宽极限 6.激光器的泵浦技术 第五章典型激光器（4学时） 1.概述 2.气体激光器 3.固体激光器 4.光纤激光器 5.半导体激光器 6.其他类型激光器 第六章激光调制技术（2学时） 1.调制的基本概念 2.电光调制 3.声光调制 4.直接调制 第七章调Q技术与锁模技术（4学时） 1.调Q技术的基本原理 短脉冲激光器锁模技术的研究 摘要：短脉冲锁模激光器因其紧凑小巧、成本低和光束质量好等优点，近年来获得了快速发展。锁模 技术作为脉冲激光器的关键技术成为了近年来全球激光研究的一个焦点。根据锁模原理可将锁模光纤 激光器分为三类：主动锁模光纤激光器、被动锁模光纤激光器、主被动混合锁模光纤激光器。本文对 各类产生短脉冲的锁模光纤激光器的关键技术以及最新研究进展作了较为详细的介绍，同时对其应用 以及发展趋势进行了描述。 关键词：短脉冲锁模激光器；主动锁模；被动锁模；混合锁模 Summary of short-pulse mode-locked laser technology College of Photoelectrical Engineering, Chongqing University of Post, Chongqing 400065, China Abstract:Short pulse mode-locked lasers have been developed rapidly in recent years, owing to their virtues of compact structure, low cost and good beam quality, etc. According to the principle of mode-locking, mode-locked fiber lasers can be classified into three kinds: active mode-locked fiber lasers, passive mode-locked fiber lasers, and active-passive-mixed mode-locked fiber lasers. In this paper the critical technology and the research progress of all kinds of mode-locked fiber lasers are introduced in details. Furthermore, the prospect of their applications is discussed. Key words: short pulse mode-locked lasers; active mode-locking; passive mode-locking; mixed mode-locking 0 前言 短脉冲技术是物理学、化学、生物学、光电子学，以及激光光谱学等学科对微观世界进行研究和揭示新的超快过程的重要手段[1]。而短脉冲激光器技术是近年来国际激光领域最受关注、最有发展前景的的分支之一，结合这个研究方向的优势应运而生的超短脉冲光纤激光器具有光束质量好、热管理方便、结构紧凑小巧以及宽的辐射带宽（获得更短脉冲宽度）等优点，被誉为高精度工业加工、激光医疗和军事国防所亟需的最新一代激光光源[2]。 而锁模技术是产生超短脉冲最直接和最有效的方式。1965 年，人们通过被动锁模技术，第一次在红宝石激光器中得到了ps量级的超短脉冲激光。之后，各国将研究的眼光和精力更多地集中在超短脉冲激光方面，超短脉冲技术得到了快速发展。与此同时，各类稀土掺杂光纤激光器也开始陆续出现。受光纤材料的损耗影响，光纤激光器的发展缓慢[3]。80年代后，新型稀土掺杂光纤材料和新型激光泵浦技术的出现极大地促进了光纤激光器的发展，超短脉冲激光逐渐成为激光技术研究领域里的前沿研究方向。进入90年代后，随着光孤子通信技术的出现，超短脉冲光纤激光器特别是锁模光纤激光器在光纤通信中的需求日益增长。作为锁模脉冲激光器概述
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