硬边界自由声场分析
2 M 1m cos θ i ) 2 2 2 2 m cos θ i − M 1 − M 2
入射角大于全内反射临界角时： 在分界面上 D = 1 + R 且介质2有声吸收， 所以 D = 1 + R = 1 + 式中
2
Re
jϕ
= Ce
jφ
C = 1 + R + 2 R sin ϕ , φ = arctan
M1 = 1 2 A2 + B 2 + A 2 − A
2 2 A = sin 2 θi − n0 (1 − α 2 ), B = 2α n0
R =
( m cos θ i − M 2 ) 2 + M 12 ( m cos θ i + M 2 ) 2 + M 12
ϕ = arctg (
八组讨论题目
平面波由均匀介质1入射到均匀介质2的分界面上， n=c1/c2<1，c1和c2分别为介质1和介质2中的声速。当入 射角大于全内反射临界角时，若介质2有吸收时，是否有 非均匀平面波存在？请讨论。（提示：取k2为复数讨论）
八组：组长 郑晓庆
组员： 组员：赵汉波 赵越 周云 郑富强
题目中n=c1/c2<1（c1和c2分别为介质 和介质 中的声 分别为介质1和介质 和介质2中的声 题目中 （ 速）， 且介质2存在声吸收 存在声吸收。 且介质 存在声吸收。 所以其声波反射系数为 m cos θ i − M 2 + jM 1 R= = R e jϕ m cos θ i + M 2 − jM 1 其中
z<0
k2 cosθt = k1 n 2 − sin 2 θi = ±k1 j sin 2 θi − n 2 =
2 2 ± k1 j sin 2 θi − n0 (1 − α 2 ) + 2 jαn0 = ± A + jB = ±(M1 + M 2 )
所以可得
Pt = Ce jφ Pi exp[ j (ωt − k1 x sin θ i − zM 1 − jzM 2 )] = Ce jφ Pi exp( zM 2 ) exp[ j (ωt − k1 x sin θ i − zM 1 )]
z<0
由上解可知，平面波由均匀介质1入射 到均匀介质2的分界面上，n=c1/c2<1时， 当入射角大于全内反射临界角时，若介质2 有吸收，有一列沿x轴正向传播，但幅值随z绝 对值（介质2中的深度）增加而指数衰减的平面 波。
得证。
R sin ϕ 1 + R cos ϕ
且
R <1
因此，在介质2中
Pt = DPi exp[ j (ωt − k 2 x sin θ t + k 2 z cos θ t )]
由介质2无声吸收时的假设可知 可得 k 2 sin θ t = k1 sin θ i
c 2 = c 20 (1 + j α )
ACTRAN AERO-Acoustics_Theory_complete-ACTRAN气动声学理论完整版
半经验模型：不依赖于非定常的流体计算。
6
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主控方程
两个定义, 没有假设:
A0是声源区之外静止流体的声速 a = - 0 其中0大气密度 0 是个常数:
得到(L1):
(L1)
如果观察点不在声源区，也没有均匀流动，那么, a = 声场密度
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混合方法
积分方法：
Lighthill, Curle, FW-H, Farassat, ... 都基于NS方程的方法 在声场内求解关于声学的显式方程以及计算声源对胜场内任何一点的贡献率 需要Green function
局限
声源项的不准确性（声源的统计） 对声学特性的预测相当困难 数值计算的成本不容忽视（大量的涡=大量的计算）
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Analogy concept
声类比理论
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压力 粘性应力 (2)
经过变换，方程（2）可以写成如下的形式：
常数 Lighthill应力张量
Lighthill应力张量T如下:
(T)
19
有限空间内基于等效源法的近场声全息测量方法研究
哈尔滨工程大学硕士学位论文摘要近场声全息技术是声场预报和声源识别的一种重要途径，通过提取声源近场附近的声场所包含的信息即可计算出声源表面声压和质点振速等声学量，进而重建出整个三维声场。
传统近场声全息技术要求所有声源均处于全息面的一边，而另一边为自由场。
实际上，声源所处的环境往往并非自由场，通常会有边界的限制，这就导致了全息测量面获得声场数据不仅仅是声源的直接辐射的声波，还包括了由于界面多次反射所产生的声波。
由此，在非自由场中，采用传统近场声全息技术通常无法实现声源的准确识别。
因此，本文提出了有限空间中基于等效源法的近场声全息技术。
本文首先针对现有的自由场中基于等效源法的近场声全息技术进行了理论研究，以点源组合和结构声源为研究对象，数值分析了该方法的可行性和有效性，并分析了全息面布放方式、全息面测点间距以及声源频率等对于重建精度的影响。
在有限空间中采用近场声全息法进行声源识别和声场重建时，由于通常会受到边界影响，无法给出格林函数的解析解。
所以本文提出采用数值计算的方式来获取有限空间中格林函数的方法，利用数值计算的格林函数来实现声源在自由场中的三维声场重建。
并将其应用于点源组合和结构声源在自由场中的声辐射预报和声场重建，分析了不同声源频率、全息面尺寸、全息测点间距以及全息面位置对于重建精度的影响。
结果表明：本文提出的方法解决了近场声全息技术只能应用于自由场和半空间声场的问题。
可以应用于非自由声场中的声场重构，具有较好的效果。
关键词：有限空间；等效源法；近场声全息技术；格林函数；声场重建ABSTRACTNear-field acoustic holography（NAH）is an important method for sound field prediction and sound source identification. Using NAH technology, the sound pressures on the surface of the sound source and the vibration velocities of the particles can be calculated by extracting sound information in the near field of the sound source, and then the entire three-dimensional sound field can be reconstructed. Traditional near-field acoustic holography technology requires all sound sources to be on the same side of the holographic surface and the other side to be a free field. Usually, the environment in which the sound source is located, however, is not a free field because of the boundary restrictions. So, the sound field data obtained by the holographic measurement surface is not only the sound waves directly radiated by the sound source, but also the multiple reflections at the interface. Therefore, the sound source cannot be identified accurately by conventional near-field acoustic holography. In this paper, proposes a near-field acoustic holography technique based on the equivalent source method in limited space has been proposed.NAH technology based on the equivalent source method in the free field is studied firstly. Then, the point source combination and structural sound source are taken as the research object, the feasibility and effectiveness of this method are analyzed numerically. And the influences of the holographic surface layout method, the distance between the measuring points of the holographic surface and the frequency of the sound source on the reconstruction accuracy have been analyzed.Aiming at the problem of sound source identification and sound field reconstruction in a limited space, the analytical solution of the Green's function cannot be given due to the limitations of the boundary properties. Therefore, this paper proposes a method to obtain the Green's function in finite space by numerical calculation，and then the three-dimensional sound field of the sound source in the free field is reconstructed by the Green’s function .It is also applied to the acoustic radiation prediction and sound field reconstruction point source combination and structured sound source. The effects of sound source frequencies, holographic surface size, holographic measurement point spacing, and holographic surface position on reconstruction accuracy are analyzed. The results show that the method proposed in this paper can be used for sound field reconstruction in non-free sound fields, and has a good effect. This method solves the limitation that traditional NAH could only be applied to free-field and half-space acoustic fields.目录第1章绪论 (1)1.1 论文背景及研究目的 (1)1.2 国内外研究现状 (2)1.2.1 近场声全息研究现状 (2)1.2.2 有限空间声场测量技术 (5)1.3 本文主要内容与章节安排 (7)1.3.1 本文主要内容 (7)1.3.2 章节安排 (7)第2章基于等效源法的近场声全息变换方法 (9)2.1 引言 (9)2.2 等效源积分方程 (9)2.3 基于等效源法的近场声全息变换方法基本原理 (11)2.4 数值仿真分析 (12)2.4.1 点源组合情况的数值仿真分析 (12)2.4.2 球壳结构近场声全息变换数值仿真分析 (14)2.5 本章小结 (18)第3章有限空间中基于等效源法的近场声全息变换方法 (21)3.1 引言 (21)3.2 有限空间中基于等效源法的近场声全息变换理论模型 (21)3.3 有限空间中声场重构 (22)3.3.1 有限元法 (22)3.3.2 有限空间中声场重构步骤 (23)3.4 有限空间中基于等效源法的近场声全息理论模型的有效性验证 (24)3.5 本章小结 (25)第4章矩形水池中近场声全息变换方法数值仿真分析 (27)4.1 引言 (27)4.2 有限空间中点源组合的数值仿真分析 (27)4.3 不同全息测量参数情况下点源组合的数值仿真分析 (31)4.3.1 全息面尺寸和测点间距对全息重建的影响 (31)哈尔滨工程大学硕士学位论文4.3.2 全息面位置对全息重建的影响 (37)4.4 本章小结 (39)第5章循环水槽中近场声全息变换方法数值仿真分析 (41)5.1 引言 (41)5.2 不同边界条件下点源组合的数值仿真分析 (41)5.2.1 阻抗边界条件 (42)5.2.2 绝对软边界 (46)5.2.3 绝对硬边界 (51)5.2.4 整体绝对硬边界 (56)5.3 球壳结构表面源强度近场声全息变换数值仿真分析 (60)5.4 本章小结 (66)结论 (68)参考文献 (70)攻读硕士学位期间发表的论文和取得的科研成果 (74)致谢 (75)第1章绪论第1章绪论1.1 论文背景及研究目的控制水下航行体的辐射噪声水平是提高其自身隐蔽性、增强自身战斗力的重要保证。
半自由声场空间公式
半自由声场空间公式
单频声场分析是指在声场中只存在一个频率的声波。
为了简化计算，
可以利用复数形式进行分析。
声压(p)和粒速(ṽ)可以表示为复数形式的振
幅(A)与相位(φ)的乘积。
根据波动方程和边界条件，可以得到以下的数
学表达式：
波动方程：∇²p+k²p=0
声压边界条件：p=0(在边界上)
粒速边界条件：ρ₀v_n=∂p/∂n(在边界上)
其中，∇²是拉普拉斯算子，k是波数，ρ₀是介质密度，v_n是法线
方向上的粒子速度。
多频声场分析在于描述声场中存在多个频率的声波。
声波可以表示为
一系列单频声场的叠加。
声压和粒速的复数振幅和相位可以进行频谱分析，可以用离散傅立叶变换进行处理。
通过叠加不同频率的单频声场，可以得
到复杂声源的声压和粒速的分布。
在半自由声场空间中，还可以利用辅助函数法进行声场分析。
辅助函
数法将声波的传播路径视为由源点发出的格林函数与目标点接收到的声压
或粒速的叠加。
通过计算源点与目标点的距离、方向和相位差，可以确定
辅助函数的形式。
辅助函数法在一些问题的求解中更加简单和高效，特别
是在复杂的边界条件下。
以上所述为半自由声场空间的基本原理及其数学模型。
在实际应用中，半自由声场空间的研究对于建筑声学、音频信号处理、声纳等领域都有重
要意义。
通过深入研究和理解声场的传播和特性，可以更好地设计和优化相关系统和设备。
声学 自由场环境评定测试方法
声学自由场环境评定测试方法Acoustic free field environment assessment testing methods are crucial for evaluating the sound quality and characteristics of anopen space. In order to accurately measure and analyze the acoustic properties of a free field environment, a variety of testing methods are utilized. These methods include the use of microphones, sound level meters, and other acoustic measuring devices to capture and analyze sound waves and frequencies in the environment.声学自由场环境评估测试方法对于评估开放空间的声音质量和特性至关重要。
为了准确测量和分析自由场环境的声学特性，使用了各种测试方法。
这些方法包括使用麦克风、声级计和其他声学测量设备来捕捉和分析环境中的声波和频率。
One common method for evaluating the acoustic properties of a free field environment is the use of a microphone array. By strategically placing multiple microphones in the open space, sound waves canbe captured from different angles and distances. This allows for a more comprehensive analysis of the sound field, including characteristics such as directivity, reflection, and diffraction.评估自由场环境的声学特性的一种常见方法是使用麦克风阵列。
舰船水下声场边界元法建模与计算机模拟
但在特征频率（或渡数）处不唯一。
可是，当在区域Ｄ内取一点口时，由（８）式可得到如下关系：
¨㈣旦甓吐町州洲Ｇ如）１．ｄＳ－－Ｏ
（１３）
选取Ｍ个内部点，就有肘个这样的关系式，把这些关系式 作为附加方程与（１２）式联立起来，采用最小二乘法求解就可克 服（１２）式在特征波数处解的不唯一性。
然后可分别对（１２）式、（８）式和（１３）式进行离散化处理，针 对每个节点写出上面的方程式，然后再进行并置可得到整体矩 阵方程，解此方程可计算出每个节点以及声场中任一点的值。 具体过程可参阅文献［８】。 ２．２舰船三维实体建模与边界元模型
２０世纪９０年代以来，舰船辐射声场的建模和数值计算， 又被欧美其他先进国家列为水下军用目标特性研究的重点攻 关项目。但是，由于该研究难度太，技术性强．又涉及军事上的
应用．因此各国都十分保密，且前很少见到国外研究的具体报 道。该文研究了舰船声场理论计算的数值方法，初步建立舰船 声场的计算模型。采用Ｐａｔｒａｎ—ＣＡＤ技术对船体进行三维实体 的几何建模和边界元网格生成，然后根据舰船声场的特性仿真 和确定了模型的声学边界条件，利用边界元法（ＢＥＭ）计算了舰 船的声场分布，给出了舰船声场的纵向通过特性和声场平面 特性。
基金项目：国家部委科技“十五”重点预研项目 作者简介：工炳和．男．博十，副教授，现主要研究方向为系统建模和信号处理。相敬林，男，教授，博士生导师，主要研究领域为水中兵器、通信与信
息系统。 计算机工程与应用２００４．７ ２１７
万方数据
Ｓｏｍｍｆｅｌｄ辐射条件），西此，该文利用Ｈｅ｜ｍｈｏ｜ｔｚ方程的边界元 法对舰船声场进行建模和计算。图１是舰船声场边界元法求解 的边界示意图，即声场的几何边界Ｓ是由海面Ｓｌ（近似为水平 面）、船体水下部分的面积ｓ。和无穷远处（Ｒ＿∞时）的半无限 大球面Ｓ三部分组成。 ２．１ ＢＥＭ计算声场的原理
夹层结构声振耦合分析方法
夹层结构声振耦合分析方法宁少武;史治宇;张杰;王琪;李疆怀【摘要】为了研究夹层结构的声振耦合特性，提出了夹层声场的声波导模态展开方法，在此基础上发展了声波导模态展开方法的弱耦合形式，波导边界分别研究了绝对软边界和绝对硬边界两种形式，与结构模态展开方法和声腔模态展开方法及其弱耦合形式作对比，分析了声模态和声波导模态阶数对传声损失计算精度的影响，研究了不同夹层边界条件下夹层结构的声振耦合特性和夹层声场声压的分布情况。
计算表明，需要的声波导模态阶数和声腔模态阶数由计算频率段的最高频率决定，最高频率越大，需要的声波导模态阶数和声腔模态阶数也越多；夹层结构的声振耦合特性是结构振动模态和声腔模态综合作用的结果，“梁－空气－梁”共振、驻波共振以及结构共振都会使得结构的隔声性能下降；夹层边界对结构的声振耦合特型有显著的影响；不同的夹层声场处理方法对于相同的物理现象得到的夹层声场分布不完全相同，从声场分布的特点可以反映所发生物理现象的机理。
%A kind of modal expansion method based on acoustic waveguide modes was presented to investigate the vibro-acoustic coupled performance of sandwich structures and its weak coupling form was also developed.The waveguide boundary included two forms of pressure released boundary and rigid boundary.In comparison with the structural modal expansion method and the acoustic modal expansion method of a sound cavity,the influence of orders of acoustic modes and acoustic waveguide modes on the calculation accuracy of the sound transmission loss was analyzed and the vibro-acoustic coupled performance and sound pressure distribution of sandwich structures under different boundary conditions were studied.Itwas shown that the needed orders of acoustic waveguide modes and acoustic modes of the sound cavity are determined with the highest frequency of the calculated frequency range;the bigger the highest frequency,the more the orders of the acoustic waveguide modes and acoustic modes of the sound cavity;the comprehensive effect of structural vibration modes and acoustic modes of sandwich structures leads to their vibro-acoustic coupled characteristi cs;the ’beam-air-beam’ resonance,standing-wave resonance and structural resonance reduce the sound insulation performance of a structure;the sandwich boundary affects vibro-acoustic coupled features of sandwich structures obviously;the sandwich sound field distributions are not exact same for the same physical phenomenon with the above three different methods,the sound field distribution characteristics can reflect the mechanism of occuring physical phenomena.【期刊名称】《振动与冲击》【年(卷),期】2016(035)017【总页数】9页(P151-159)【关键词】层板结构;结构模态;声模态;声波导模态;共振频率【作者】宁少武;史治宇;张杰;王琪;李疆怀【作者单位】南京航空航天大学机械结构力学及控制国家重点实验室，南京210016;南京航空航天大学机械结构力学及控制国家重点实验室，南京 210016;南京航空航天大学机械结构力学及控制国家重点实验室，南京 210016;南京航空航天大学机械结构力学及控制国家重点实验室，南京 210016;南京航空航天大学机械结构力学及控制国家重点实验室，南京 210016【正文语种】中文【中图分类】TB535双板空腔结构相对于单板结构具有更为优良的隔声性能，在高速列车、舰船潜艇以及航空航天等领域有广泛的应用。
边界元方法分析收发分置Benchmark潜艇低频目标强度
０ 引 言
收 发 分 置 的双 基 地 声 呐 或 者 多基 地 声 呐 已成 国 内外现 代潜 艇 主动 声 呐技 术 的研 究热 点ｆ１七］。潜 艇 在 执 行探 测任 务 时 ，可 以释 放 一个 或 多个 无人 水 下 航 行 器（Ｕｎｍａｎｎｅｄ Ｕｎｄｅｒｗａｔｅｒ Ｖｅｈｉｃｌｅ，ｕｕｖ），组 成 收 发 分置 的双 基 地声 呐 或 多基地 声 呐 。收 发 分置 声 呐 除 了具 有主 动 声 呐高 效探 测 的优 势外 ，由于 ＵＵＶ 携 带 的主 动 声 呐 的发射 基地 远 离潜 艇本 体 ，还可 以
（，）］＝
ａＰ （ｒ）ｌｌ＋
Ｉ
ｌ ａｐ （ｒ）ｌｌ＋
（４）
（ｒ）ｌ ｃ（，）Ｐ（，）＝ （，）＋Ｍ［ｐ（，） ｌ Ｏｐ 锄
（１）
ｃ（，） 一 （，）一
其 中， 口为 系数 。式（４）即为 Ｂｕｒｔｏｎ—Ｍｉｌｌｅｒ方程 。
其中，，为点Ａ的位矢， 锄为法向偏导数。Ｃ（ｒ１ 当Ｉｍ（ａ）￣Ｏ时，式（４）存在唯一解【 ，一般取ａ＝ｊ／ｋ。
场 分布 ，因此对 于任 意 波数 ，ＣＢＩＥ和 ＨＢＩＥ有 且仅
１．１ 边 界元 方法 简述 本 节 简要 介绍 一 下边 界元 方法 。求解 收 发分 置
Ｂｅｎｃｈ ｍ ａｒｋ潜 艇 目标 强度 ，可 以归结 为外 部散 射 问
有 一个 相 同的解 ，这样 ＣＢＩＥ 和 ＨＢＩＥ 的适 当的线 性 组 合对 于 所 有 频 率 具 有 唯 一解 。取 式 （１）和 式 （３） 的线 性 组 合 ，并整 理可 得 ：
阻抗 来描 述 ，为 了简化 计算 ，本 文取 边 界条件 为 刚
硬 边 界 ，这也 是边 界 元方 法 的局 限性 。
声学边界条件
声学边界条件1. 声学边界条件啊，就像是给声音的小世界划地盘呢！你想啊，声音在不同的地方跑，就像小孩在不同的院子里玩耍，得有规矩。
比如说，在一个封闭的小房间里唱歌，墙壁就是声学边界条件，声音撞到墙上，就会有不同的反应，可能会弹回来，也可能被吸收一部分。
这就像球撞到墙上，有时候会直直弹回，有时候会陷进去一点。
这声学边界条件可太神奇了，它决定了我们听到的声音到底啥样呢。
2. 声学边界条件这东西呀，其实没那么神秘。
就好比是声音的“门禁规则”。
我给你讲啊，我有个朋友是搞乐队的，他们在小酒吧演出的时候，那个酒吧的空间大小、墙面的材质就是声学边界条件。
要是墙面是那种软乎乎的吸音材料，声音就像被温柔的大手抱住了，变得很柔和。
这就像我们在棉花堆里说话，声音都变得暖暖的。
要是墙面硬邦邦的，声音就会像个调皮的小鬼，到处乱蹦，特别吵。
这声学边界条件可真能影响声音的好坏啊。
3. 你知道声学边界条件吗？它简直就是声音的“个性塑造师”。
我记得我去参观一个音乐厅，哇塞，那里的声学边界条件可讲究了。
就像声音在一个精心打造的舞台上表演。
天花板、地板、四周的墙壁，就像是给声音准备的不同角色的演员。
比如说，天花板如果是那种有弧度的，声音就像坐过山车一样，沿着特定的路线传播，变得很有层次感。
这就好比我们做菜的时候，不同的调料组合在一起，调出独特的味道。
声学边界条件就是这样把声音变得丰富多彩的。
4. 声学边界条件哟，就像声音的“家法”。
我在学校的音乐教室就感受过。
教室里的窗户、桌椅，甚至同学们坐的位置都是声学边界条件的一部分。
当我们在里面唱歌的时候，那些硬邦邦的桌子就像严厉的家长，让声音只能规规矩矩地走。
如果教室里多一些柔软的窗帘，声音就像得到了赦免，变得更加自由和温柔。
这就如同在不同的家庭里，孩子受到不同规矩的约束，性格也会不一样呢。
声学边界条件对声音的影响可真是无处不在啊。
5. 声学边界条件呀，听起来有点高大上，其实就像声音的“旅行指南”。
声场边界条件对扬声器声音传播的影响
声场边界条件对扬声器声音传播的影响帕特·布伦达·布朗;龙宏亮【摘要】本文结合测试实例,讨论声场边界条件对扬声器声音传播的影响.【期刊名称】《演艺科技》【年(卷),期】2010(000)003【总页数】5页(P22-26)【关键词】边界;扬声器;空间载荷;辐射【作者】帕特·布伦达·布朗;龙宏亮【作者单位】【正文语种】中文安装扬声器时，边界（如墙面）会对扬声器系统产生重要影响，可能导致扬声器系统的频响曲线不平坦、覆盖面不均匀、清晰度下降、甚至系统均衡过度补偿等，会引起一系列导致系统音质恶化的问题。
在室内安装扬声器系统时，几乎都得把它们安装在房间边界（靠墙面）的位置。
这势必会引出一系列逻辑问题：这样做会影响频响吗？这样做声音效果变得更好还是变得更差？能利用边界（墙面等）作为一种有利的工具吗？这样安装的扩声系统有利于声音处理吗？房间的边界是否可以成为一种“有用的专业工具”（即影响声音传播的工具）？空间载荷扬声器空间载荷是指各种点声源球状辐射的空间受一个边界或者多个边界的限制。
图2显示的是点声源辐射受边界影响的一些常见情况，通常用球空间的分数式来表示，辐射本身是受该分数式限制的。
这些分数式的正确表达应该是“1/n-空间”，但是普遍的描述方式是把“1/”省略了，直接用“n-空间”。
经典理论阐明：相对于自由场而言，辐射受边界限制的场所，每增加一个边界非相干波，叠加产生的有效声压增益为+3 dB，一只扬声器通过边界“角荷载”（房间的一角，即1/8空间），其增益可达到+9 dB。
声学中的测试结果总是不理想的，所以，要做的是确定测试结果发生了什么变化。
我们当然希望边界与声源之间的相互作用具有频率相关性，而事实也是这样的。
这使得针对边界引起的问题的答案通常是“它是根据不同边界因素决定的”。
测试概况测试环境为一个大的开放空间，三个墙面（界面）有着非常严格的边界。
笔者将一只音箱和其他设备排列成一行连接起来——分别是一只书架音箱，一只低音音箱，以及一只中音号角（见图3）。
离心风机噪声预测方法的进展与分析
定
。然 而 ， 年 来 风 机 噪声 扰 民 的报 道 愈 来 近
愈多 ， 如工 业 生 产 中 大 型 除 尘 设 备 ｊ居 民生 活 ， 中空 调和 供 暖锅炉 等 场合应 用 的离 心风 机 噪声 问 题 尤其 突 出 ＿ ７， 重 影 响 了人 们 正 常 的生 产 和 ５ ］严 － 生 活 。据 《 中国风机 行 业 发展 分 析 报 告 》 议 ， 建 我 国今后 开 展 风 机 研 究 的 主 要 课 题 第 一 条 是 “ 高
要 ： 分别对离心风 机气 动噪声和振动噪声预测方法 的研究 现状进行 了总结分析 ， 指出 了需要进一步开展 的相关研
究工作 。
关键词 ： 离心风机 ； 噪声 ； 数值 预测 中图分类号 ： Ｔ ４ ２ Ｈ ３ 文献标识码 ： Ａ ｄｉ１ ．９ ９ｊｉ ｎ １０ ｏ ： ３ ６ ／．ｓ ．０ ５—０２ ．０ １０ ．０ ０ ｓ ３９ ２ １ ．７ ０ ８
述¨ 。本 文 主要 从 风 机 的气 动 噪 声 和 振 动 噪声
的预测 方法 两个 方面 概括 近年来 的部分 工作 和进 展 。需要 说 明 的是 ， 动 声 学 的研 究 方 法 主要 分 气
为直 接模 拟方 法 和混 合计 算方 法两 种 。本文 主要 对 Ｌｇｔｉ 声 比拟理 论 的计算 方法 进行 概述 。 ｉ ｈｌ ｈ ｌ
Ｎ ｖｅ — ｔ ｅ 方程 和 Ｃ ｒ 方 程预测 了贯流 风机 ａｉ Ｓｏ ｓ ｒ ｋ ｕｌ ｅ
程中求解风机辐射的噪声 ， 必须假设风机 的几何 尺 寸满足 声学 紧 凑 结构 特 征 的要 求 ， 即必 须 忽 略 蜗壳反射 、 散射和衍射对高频段声波传播的影响。