第9章 中子通量测量
中子通量的物理含义-概述说明以及解释

中子通量的物理含义-概述说明以及解释1.引言1.1 概述中子通量是指在特定区域内通过单位表面积的中子数量,是描述中子在空间中传播和传递能量的重要物理量。
中子通量的大小与中子在介质中传输的速度和能量有着密切的关系,对于核反应堆、中子源以及其他核物理和辐射应用设备都具有重要的意义。
中子通量的研究涉及到核反应、辐射传输、中子激发等多个方面,对于了解核反应堆内部的中子分布、优化反应堆的设计以及辐射防护等具有重要作用。
此外,中子通量在医学领域中也有广泛应用,如中子治疗肿瘤、中子成像等技术都需要对中子通量进行准确测量和控制。
本文将从中子通量的定义、测量方法以及在核反应堆中的重要性等方面进行探讨,以期更加深入地了解中子通量的物理含义和在科研和工程领域中的应用。
1.2文章结构1.2 文章结构本文主要分为引言、正文和结论三个部分。
在引言部分中,我们将概述中子通量的物理含义,说明撰写本文的目的,并介绍文章的结构安排。
正文部分将分为三个小节,首先介绍中子通量的定义,然后讨论中子通量的测量方法,最后探讨中子通量在核反应堆中的重要性。
在结论部分,将总结中子通量的物理含义,探讨中子通量在科学研究和工程中的应用,并展望未来中子通量研究的发展方向。
通过这样的结构安排,读者将能够全面了解中子通量在物理学和工程领域中的重要性及应用前景。
1.3 目的本文旨在探讨中子通量的物理含义,以帮助读者更深入理解中子通量在物理学和工程领域中的重要性。
通过对中子通量的定义、测量方法和在核反应堆中的重要性进行详细介绍,我们可以理解中子通量对于核反应、辐射治疗、辐射测量等方面的影响。
同时,我们也将探讨中子通量在科学研究和工程中的应用,展望未来中子通量研究的发展方向,以期为相关领域的研究人员提供参考和启发。
通过本文的探讨,读者可以更好地理解中子通量在各个领域中的作用,从而更好地应用和发展相关技术,推动相关领域的发展。
2.正文2.1 中子通量的定义中子通量是指在单位面积上通过单位时间内通过的中子数目,通常用单位面积上的中子数目每秒来表示,单位为n/cm²·s。
第九章__中子测井

第九章中子测井(Neutron log)利用中子与地层相互作用的各种效应,来研究钻井地质剖面的一类测井方法统称中子测井。
它是利用岩石的另一种特性,即岩石中的含氢量来研究岩石性质和孔隙度等地质问题。
这种测井方法在于将装有中子源和探测器的井下仪器下入井中,由中子源→中子→进入岩层,同物质的原子核发生碰撞将产生减速、扩散和被俘获几个过程,到达探测器。
在这些过程中,探测器周围的中子分布状况,以及中子被俘获后所放出的伽马射线强度,与仪器周围的岩石性质,特别是岩石的含氢量有关。
而储集层的含氢量又取决于它的孔隙度,因此,中子测井是目前广泛使用的一种孔隙度测井。
根据中子测井的记录内容:可以将它分为中子-中子测井和中子-伽马测井。
根据仪器的结构特点,中子—中子测井又可分为中子-超热中测井(SNP)—井壁中子测井中子-热中子测井(CNL)—补偿中子测井一、中子测井的核物理基础1 中子和中子源中子是组成原子核的一种不带电荷的中性粒子,其质量与氢核的质量相近。
中子与物质作用时,能穿过原子的电子壳层而与原子核相碰撞,所以它对物质的穿透能力较强。
通常中子与质子以很强的核力结合在一起,形成稳定的原子核。
要使中子从原子核里释放出来,就必须供给一定的能量。
如果使原子核获得的能量大于中子结合能,中子就可能从核中发射出来。
可以用α粒子、氘核d、质子p或γ光子轰击原子核,引起各种核反应,使中子从核内释放出来。
这种产生中子的装置称中子源。
一、中子测井的核物理基础因为不同能量的中子与原子核作用时有着不同的特点,所以通常根据中子的能量大小,可以把它分成几类:高能快中子:能量大于10万电子伏特;中能中子:能量在100电子伏特—10万电子伏特之间;慢中子:能量小于100电子伏特;其中0.1—100电子伏特的中子为超热中子;能量等于0.025电子伏特的中子为热中子。
一、中子测井的核物理基础1 中子和中子源中子测井所用的中子源有两类:即同位素中子源和加速器中子源。
中子通量测量

(5)自给能核探测器
• • • • 辐射能量给电极充电(无外加高压) 发射体(中心电极):对中子灵敏,关键 绝缘体 收集体(外壳):对中子不灵敏
• • • • •
发射体:铂、钴、镉、鈧等 收集体:不锈钢 绝缘体:氧化镁 外径:1---3毫米 长度:厘米----数米
9.3 堆芯中子通量测量系统
11 10
• 源 10-1--2×105 10-9 --10-3 FP% • 中间 2×102-- 5×1010 10-6 102 FP% • 功率 5×102--- 5×1010 10-3 FP%
左起: 中子通量/功率 10B计数管 2 r补偿电离室 2 长电离室 4
三。探测器
• 通过测量离子数量得到能量 • 中子无法直接测量 • 转换10B →7Li+a • 10n+105B→73Li+a+2.792Mev • ↘73Li*+r+2.792Mev (7Li激发态)) • ↘ 73Li+r+0.48Mev • 物质和能量有变化
电源电压(V)
• 量程 • 源量程 • 中间量程 • 功率量程 • 堆内测量 电压范围 200/1500 200/1500 100/1000 50/200 常用 900 450 555 100
(1)电离室
• 电脉冲叠加,电流输出
•I=e∫AN0dA
• E电子电荷 • A灵敏体积 • N0离子数
• • • • • •
• A室:i1=in+ir1 • B室:i2=ir2 • 方向相反,98%
(3)计数管
• • • • • • 脉冲 低量程 计数率由上升沿决定 通常:0.2微妙 计数率5×105脉冲/S BF3和涂硼计数管
第9章中子测井

初始能量为2百万伏特的中子 在不同元素中减速成为热中子时,碰撞特征及能量损失
元素 钙 氯 硅 氧 碳
散射截面(巴) 9.5 10 1.7 4.2 4.8
氢 45
原子量
40.1 35.9 28.1 16.0 12.0 1.0
属于放射性测井,它是利用岩石中含氢量来研究岩石性质
和孔隙度的一种测井方法。
下井仪包括中子源与探测器
中子源→中子→进入岩层,同物质原子核发生碰撞、减速、 散射、被俘获的情况与地层氢(H)含量有关
探测器:探测中子和伽马射线。
Hale Waihona Puke 一般的中子测井就是利用与源有一定距离的中子探测器来测量超 热中子(0.2~10eV)或热中子(0.025eV)的密度。
11H + 10n→ 21H + r
热中子被元素原子核俘获几率取决于元素俘获能力,通常 用俘获截面来量度,单位 巴。
➢单位cm2,大多数在10-24 cm2数量级,定义为巴。
➢发生两种过程(散射、俘获)的总有效截面为全有效
截面。
➢单位体积物质的有效截面为各个原子核有效截面的总
和,称为宏观有效截面,用Σ表示
井壁中子测井
这是中子测井的第二代仪器,实为超热中子测井,使用一个 中子探测器,源到探测器的距离为0.42m,中子计数管外包有镉 和石蜡层,使其只能记录超热中子,中子源和探测器装在同一滑 板上,用推靠器使滑板紧贴井壁,井壁中子测井记录的是地层孔 隙度值,这种仪器有以下优点:
⑴ 探测器贴井壁,减少了井的影响;
和石灰岩地层模块孔隙充填淡水,无泥饼,井温240c,压 力1atm,仪器偏心。实测测井时,条件与刻度条件不同, 相差远,需校正。
核反应中的中子通量与反应率

核反应中的中子通量与反应率核反应是指原子核之间发生的各种变化,其中中子通量和反应率是核反应过程中重要的物理量。
本文将介绍中子通量和反应率的概念、计算方法以及它们在核反应中的作用。
一、中子通量的概念和计算方法中子通量是指单位面积、单位时间内通过某一截面的中子数目。
中子通量的计算方法可以通过实验测量或者理论计算得到。
实验测量中子通量的方法主要有两种:一种是利用中子探测器进行测量,例如利用闪烁体探测器、电离室等;另一种是利用中子活化分析方法,通过测量样品中产生的放射性同位素的活度来间接计算中子通量。
理论计算中子通量的方法主要有两种:一种是利用中子输运方程进行计算,该方程描述了中子在物质中的输运过程;另一种是利用蒙特卡洛方法进行模拟计算,该方法通过随机模拟中子的运动轨迹来计算中子通量。
二、反应率的概念和计算方法反应率是指单位体积、单位时间内发生核反应的次数。
反应率的计算方法可以通过中子通量和截面积的乘积得到。
反应率的计算公式为:R = Φσ,其中R表示反应率,Φ表示中子通量,σ表示截面积。
截面积是描述核反应发生概率的物理量,它表示单位中子通量通过单位面积时,发生核反应的概率。
截面积的单位通常用巴恩(barn)表示,1巴恩等于10^-24平方厘米。
三、中子通量和反应率在核反应中的作用中子通量和反应率是核反应中重要的物理量,它们在核反应中起着至关重要的作用。
首先,中子通量决定了核反应的强度和速率。
中子通量越大,核反应发生的次数就越多,反应速率就越快。
其次,反应率决定了核反应的效率和产物的生成量。
反应率越大,核反应的效率就越高,产物的生成量也就越多。
最后,中子通量和反应率还与核反应的稳定性和控制有关。
通过调节中子通量和反应率,可以实现核反应的稳定性控制,保证核反应的安全运行。
总之,中子通量和反应率是核反应中重要的物理量,它们的计算和控制对于核反应的研究和应用具有重要意义。
通过深入理解中子通量和反应率的概念和计算方法,可以更好地理解核反应的本质和规律,为核能的开发利用和核技术的应用提供科学依据。
第9章中子测井

4、仪器刻度 刻度原因:不同仪器(源距,探测器),导致计 数率变化。 休斯顿大学的API中子测井标准井:三个孔隙不 同的纯石灰岩地层(厚为6英尺,由6块厚为1英尺、 宽为5英尺的六面体组成),井眼居中,井径7.875“, 规定:把仪器零线与φ=19%的Indiana石灰岩的曲线 幅度之差的千分之一规定为一个API中子测井单位。 5、曲线 井壁中子曲线记为φSNP或φSWN ,单位石灰岩 孔隙度单位。
2016/7/26 测井方法 10
二 中子和物质的作用
1、快中子的非弹性散射 高能快中子与地层发生作用时,快中子被靶核吸收 形成复核,然后放出能量较低的中子,靶核仍处于激发 态,而激发态的核放出特定能量的伽马射线后回到基态。 例如,12C和16O都能与14Mev的中子发生非弹性散射而激 发释放出γ射线,这是C/O能谱测井的基础。 特点:将入射中子靶核作为一个系统,碰撞前后 能量(动能)发生损失,所以是非弹性散射,或称(n, n’)核反应,放出的伽马射线称为非弹性散射伽马射线。
测井方法
3
一 中子和中子源
1、中子 (1) 组成原子核不带电的中性微粒,它与质子以很强的 核力结合在一起,形成原子核。 (2)中子的质量 1.00887u;质子的质量1.00758u (3)中子的半衰期 中子的静止质量大于质子和电子的静止质量之和, 会自发的发生β-衰变,它的半衰期为11.7±0.3min, 因此,自然界几乎不存在自由中子。 (4)中子的分类
中子通量测量的质子反冲望远镜
经过脉冲形状甄别 , 由单道分析器选出质子等 的信号 , 再与二个 A E探测器输出信号构成三 重符合 , 这样做 的好处是 ^射线本底 引起 的偶 y
管, 这是为 了提高反应质子谱仪 的能量分辨率 ,
而用 于中子通量测量 , 我们 选择 的是 A E半 导
常用方法之一 , 比较适用于中子产额 1 1m 它 × 0
左 右 的情 况 。 随着 中子 产额 的增 加 , 于 双叉 对 管 靶室 , 常是采 用 加 长 d粒 子 监 测 管 道 长度 通 和增 加 光 阑道 数 的 办法 来 抑 制 散 射 仅粒 子 的
CI s 晶体前加一个用 1m m厚 的钽皮做 成的光 阑 , E探测器外 的铝帽衬有 同样厚度 的钽皮。 △ 直径 2 m, ge 的辐射体用小条 的透 0m 6 m .m 0
明胶 纸 固定 在 孔 径 3 0mm 的钽 环 上 。辐 射 体 到A E探 测 器 1 m, 个 △ 5m 二 E探 测器 间 距 离
2 反冲质子脉 冲幅度分布
入射 中子 与辐射 体 中的 H核发生弹性碰 撞时 , 中子被散射并损失能量 ,。 向的一小锥 0方 角 内的反 冲质子的能量与 1 e 4M V入射中子 的 能量相 当, 它穿过 由二个 A E探测器和 CI s晶体
只有本底 的千分之几 , 而本底中绝大部分是 由 射线贡献 的。与常用的望远镜三重符合不 同 的是利用了带 电粒 子与 射线 的脉冲形状甄
陈 静, 郑 普 , 渊 陈
( 中国工程物理 研究 院核物理与化学研究所 , 四川绵 阳 6 10 ) 2 90
摘要 : 制了用 于测 量 D—T中子 通量的质子反冲闪烁望远镜 , 研 望远镜 由二个对带 电粒 子响应 的半 导体探测器 ( E 和一个 C IT ) △) s( 1 闪烁探测器 ( 组 成。利用 脉 冲形状 甄别技术抑 制 C I E) s 闪烁探 测器 的
《地球物理测井方法》第九章中子测井
《地球物理测井方法》第九章中子测井中子测井是地球物理测井中一种常用的方法,通过测量自然放射性中子在地下岩石中的吸收和散射情况,给出含氢量,从而判断岩石的岩性和含水性质。
本章主要介绍中子测井的原理、测井曲线的解释和应用。
9.1中子测井的原理中子测井通过探测和测量中子在地下岩石中的吸收和散射情况,来确定地层的物性参数。
中子测井一般使用两种中子源:放射性核素源和中子发生器。
9.1.1放射性核素源放射性核素源一般采用锶-90/钇-90和铯-137源。
当源辐射中子进入地层时,与地层中的核与原子进行散射、吸收和成为散裂中子,从而改变中子的传输规律。
通过测量地层中散射中子和散裂中子的比例,可以确定地层的平均原子质量和中子俘获截面。
9.1.2中子发生器中子发生器一般采用贝里利钠源。
中子发生器产生高速中子,通过地层的散射和核反应,快速减速并且散射成热中子。
测量地层中的散射中子可以得到地层的平均原子质量。
9.2中子测井曲线的解释中子测井曲线是通过记录和测量地下岩石中散射和吸收中子的响应,从而得到岩石的物性参数。
9.2.1中子通量曲线中子测井中,中子源发射的中子流经地层时会发生吸收和散射,散射到测井仪器的中子将与原子核发生散射反应。
记录和测量测井仪器接收到的中子数目,可以得到中子的通量曲线。
中子通量曲线反映了地层中散射和吸收中子的情况,从而可以判断地层的物性参数。
9.2.2归一化中子通量曲线为了消除不同测井工具之间的差异,通常会将中子通量曲线归一化。
将测井仪器接收到的中子数目除以源活度和测井仪器的响应系数,得到归一化的中子通量曲线。
9.2.3中子测井曲线的解释根据中子测井曲线的形态和变化,可以判断地层的物性参数。
当地层中的含水量较高时,中子通量较高,因为水对中子的吸收较强。
而当地层中的含水量较低时,中子通量较低。
通过测量中子测井曲线的斜率,还可以得到地层的氢指数,从而判断地层的岩性。
9.3中子测井的应用中子测井可以用于判断地层的物性参数,从而对地层进行岩性和含水性质的判断。
第九章中子测井详解
产生的几率与中子能量有关,中子能量越 高,产生的几率越大。 结果:1)、快中子能量降低; 2)、产生非弹性散射伽马射线; 3 )、快中子与不同靶核产生的非弹性
散射伽马射线的能量不同
2、快中子对原子核的活化 快中子与稳定的原子核作用会发生(n, α)、(n,p)核反应。生成新的放射性核 素。此作用为活化核反应。 特点:活化形成的新核素,油一定的半衰期, 其衰变产生的伽马射线为活化伽马射线。
Rt ,则扩散长度定义为:
Rt 6
2
Ld
表9-2 几种核素的微观俘获截面 核素 钙 氯 硅 氧 碳 氢 硼
759
镉
3500
Σ(b) 0.42 32 0.16 0.0016 0.0045 0.329
其中:镉、硼核对热中子的俘获截面最大,氯核 对热中子的俘获截面也比较大。
的微观俘获截面49000 。
热中子寿命:从热中子生成到它被俘获吸收为止所 经过的平均时间。它与宏观俘获截面
为:
a 的速度,常温下, v=0.22cm/μs 。
注:1、地层对快中子的弹性散射截面越大,则对
快中子的减速能力越强,快中子的减速距离越短。
氢核素的减速能力强。 地层中的氢:1、地层水(孔隙,泥质) 2、石油及天然气。 2、地层对热中子的俘获截面越大,则对热中子的俘 获能力越强,热中子扩散距离及寿命越短。氯核素的 俘获能力强。 地层中的氯:地层水(地层水矿化度)
最后变为超热中子和热中子。
快中子与不同靶核发生弹性散射时,快中子
变为超热中子或热中子所需时间不同。
2) 描述此过程的参数: 微观弹性散射截面
s :一个快中子和一个原
子核发生弹性散射的几率,单位为巴. 宏观弹性散射截面 s :1立方厘米物质原子
第9章-中子通量测量上课讲义
堆外中子注量率测量:中子注量率小于 1011(n/cm2s) 连续监测,测得的信号用于核电厂的控制和保护。 核探测器:把正比于核功率的中子注量率信号转变成 电信号的敏感元件。 分为固体探测器和气体探测器两类。
V S 起始电压,当电极电压V超过 V S 时, 探测器开始输出。
V VS 后,随V的增加,探测器输出 也迅速增加。 当 VGVVD时,随着V的增加,输出 变化不大,此区间称为坪区。
坪长和坪斜的公式:
好的探测器要有较宽的坪。100-300V,坪斜每100V不大于5%。 探测器应工作在坪区,工作电压应选在坪区内靠近 V G 的范围内。
Ⅴ:G-M区,是G-M计数管工作区, 定N值,与 无N关0 。
:电N极收集到的离子对数目 :带N电0 粒子产生的总的离子对数目
9.3.4 坪特性
探测器工作在饱和区时,探测器有一段坪区. 坪曲线:所测中子通量不变,探测器输出随外加电压变化的曲线。 坪:坪曲线上输出不随电压变化的一段,长度称坪长。斜率称坪斜。
• 探测器处于辐射场中,发射体和收集体在入射中子的 作用下会发射和吸收荷电粒子而带电,这样在它们之 间就产生了电势差,用导线连接它们,导线中有电流 流过,电流的大小和变化反映了辐射场的特性和变化。 因为发射体的电流直接被测量,不需要对探测器外加 偏压,所以称为“自给能”探测器。
• 测量方式:
1、测充电电极之间的电势差——剂量仪表
9.1 固体探测器
固体探测器:利用辐射与固体的相互作用来进行辐 射测量的探测器。
闪烁计数管:用于剂量监测 自给能探测器:测反应堆中子注量率。
——秦山三期的堆内测量
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9.3.3 气体探测器的输出与外加电压的关系
正负离子对在外加电场的作用下做定向运动,正极收集到 的电子数目随外加电压的数值而变化。
N 0 中有部分 Ⅰ:复合区, N < N 0 因复合而消失。 Ⅱ:饱和区,电离室工作区。N = N 0 Ⅲ: 正比区,正比计数管选择的工作 区。 N / N 0 =M常数。M不随 N 0 变。 Ⅳ:有限正比区,M与 N 0 的大小有关 N N 系, 0 比较大时M比较小,N 与 N 0 的正比关系受限。 Ⅴ:G-M区,是G-M计数管工作区, N 定值,与 N 无关。 0
n /(cm2 s)
换句话说是,在单位时间内进入单位表面积的球内或 穿过单位截面积的中子数。中子注量率也称为中子通 量。
中子注量率测量的分类: 堆内中子注量率测量:中子注量率大于1011(n / cm2 s) 定期监测,提供堆芯功率分布信息,校准堆外核仪表。
堆外中子注量率测量:中子注量率小于 1011(n / cm2 s) 连续监测,测得的信号用于核电厂的控制和保护。 核探测器:把正比于核功率的中子注量率信号转变成 电信号的敏感元件。 分为固体探测器和气体探测器两类。
9.1 固体探测器
固体探测器:利用辐射与固体的相互作用来进行辐 射测量的探测器。 闪烁计数管:用于剂量监测 自给能探测器:测反应堆中子注量率。 ——秦山三期的堆内测量
9.2.1自给能探测器的基本工作原理
• 在辐射场中,由于物质和辐射场的相互 作用,任何物体都可能发射和吸收荷电 粒子而带电。物体带电的情况与材料及 其几何结构有关,置于辐射场中的两种 相互绝缘的导体或半导体,由于带电情 况和程度不同,它们之间就产生了电势 差,用导线连接它们,则导线中就有电 流流过,它的大小和变化反映出辐射场 的特性和变化。
9.3 气体探测器
9.3.1、结构 加速电压电极(高压电极)、收集电极、电极间充以 气体、探测器内壁涂层物质、绝缘体及支撑结构。
9.3.2、测量原理:
入射中子作用于探测器,与内涂层物质相互作用, 产生带电粒子,带电粒子在运动中使所充气体电离, 产生正负离子,在外加电场作用下,该离子对向两级 运动,形成正比于入射中子的电信号输出。 常用的中子探测器是基于 10 B(n, )7Li 反应。 输出有脉冲信号,也有电流信号,通过电缆输送 到二次仪表显示。
主 要 内 容
1
9.1 概述 9.2 固体探测器
2
3
9.3 气体探测器
9.1 概述
重要:反应堆的功率正比于单位时间的核裂变率,测 量中子注量率可知反应堆功率。 概念:中子注量率是指空间一定点上,单位时间内接 受到的不论以任何方向进入以该点为中心的小球体的 中子数目除以该球体的最大截面积所得的商,单位是
探测堆芯有否偏离正常运行。
二、堆内中子通量测量系统的组成
堆芯中子通量测量, 由50个通道组成,被 分为5组,每组10个 通道,每十个通道配 备一只微型裂变室, 共5只微型裂变室, 各由一台机械-电气 驱动机构来驱动。
测量通道内插入指套管,探测器在指套管中 移动,达到在堆芯整个高度上逐点测量的目 的。
• 探测器处于辐射场中,发射体和收集体在入射中子的 作用下会发射和吸收荷电粒子而带电,这样在它们之 间就产生了电势差,用导线连接它们,导线中有电流 流过,电流的大小和变化反映了辐射场的特性和变化。 因为发射体的电流直接被测量,不需要对探测器外加 偏压,所以称为“自给能”探测器。 • 测量方式: 1、测充电电极之间的电势差——剂量仪表 2、测流过的电流——通量测量
驱动机构将微型裂变室从起点沿置于导管内的指形套管,以速度18m / min 插向堆芯底部,然后以低速 3m / min 使微型裂变室上升至堆芯顶部, 再以 3m / min 的低速均匀下降,室到达堆芯底部时,测量停止。 这时驱动机构再以 18m / min 的高速,将裂变室抽回起点。接着再将 裂变室插入第二个通道测量,直至测量完该组的十个通道为止。 裂变室输出的信号送电站计算机分析处理,从而获得堆芯径向和轴 向的通量分布和功率分布。
9.2.3 种类
9.2.3.1 内转换自给能探测器(快响应自给能中子探测器、铂自给能 中子探测器) 结构:发射体:铂、钴、钪、镉等材料 绝缘体:氧化镁 收集体:不锈钢 外径1.5毫米 电缆:同轴电缆 外径1.0毫米 原理:发射体原子核俘获中子形成激发态的复合核,复合核在退激 过程中辐射 射线, 射线与探测器通过康普顿散射、光电效应及 产生电子对等相互作用,转换为荷能电子,这些电子的发射,形 成了正比于中子注量率的电流,测电流可知中子注量率。
二、测量系统的组成
由探测器、测量仪表和显示设备三部分组成。 1、探测器:共8个探测器。 2个源量程探测器,2个中间量程探测器,4个功率量程探测器 安放: 探测器装于两种容器内,容器置于反应堆压力容器外的仪表井内。 一个源量程和一个中间量程探测器同装一个容器内,外径160毫米, 高1953毫米。 功率量程探测器装于外径180毫米,高3200毫米的容器内。
2、测量原理
热中子射入微型裂变室灵敏体内,打在涂有二氧化 铀的电极上,使 235U核发生裂变。中的带正电的裂 92 变碎片使氩气电离,产生电子-离子对,电子和正 离子在外加电磁场作用下向两级漂移而形成脉冲, 脉冲叠加起来则形成电流。微型裂变室的输出平均 电流为
I 0 Sn
Sn
微型裂变室对热中子的灵敏度 测量区的热中子通量
坪长和坪斜的公式:
好的探测器要有较宽的坪。100-300V,坪斜每100V不大于5%。
探测器应工作在坪区,工作电压应选在坪区内靠近 VG 的范围内。
9.3.5 大亚湾核电站中子通量测量 9.3.5.1 堆内中子通量测量 一、功用 中子通量测量数据分两组并行输送给纸带图形 记录仪和集中数据处理系统KIT存盘,存盘数 据再由大容量计算机进行离线处理,输往电站 监督计算机KAP,并由它处理和给出功率分布 图,以上信息用于启堆期间和正常运行期间。
指套管:空心圆管。沿导向管插入测量通道, 另一端在密封段处,换料时由测量通道抽出。 为探头提高一个通路,并与一回路介质隔离。 导向管:一端焊在压力容器下封头的套管上, 另一端焊在手动隔离阀上。指套管和导向管 的内壁为一回路压力边界。 手动隔离阀:指套管抽出时它手动关闭,达 到主冷却剂密封的目的。
三、堆内中子通量测量系统的运行
2、仪表柜:接受探测器的信号,放大处理后输往显示设备和其他 相关系统。
3、显示设备:位于主控制室内和应急停堆盘上,操作员赖以进行 反应堆的各项操作。
三、堆外中子测量系统的原理
1、仪表量程 核仪表系统测量中子通量最小 101 n / cm2 s,最大为 5 *1010 n / cm2 s。为了 覆盖这11个数量级的测量范围,采用了3种量程的探测器。 源量程探测器:测 101 ~ 2 105 n / cm2 s 范围的中子通量。 中间量程探测器:测 2 102 ~ 5 1010 n / cm2 s 范围的中子通量。 功率量程探测器:测 5 102 ~ 5 1010 n / cm2 s 范围的中子通量。 3种探测器的量程有一定的范围重复,这是为了保证反应堆从源水平到 功率水平的整个范围内的控制和保护的连续性,读数相互校核,信号相 互连锁。 显示仪表的量程 1 ~ 107 cps 源量程显示仪表: (中子计数/秒) 中间量程显示仪表: 1011 ~ 103 A (安培) 功率量程显示仪表: (满功率的百分数) 0 ~ 120 % Pn
3、特点 灵敏度高于电离室。当中子能量低时,输出脉冲信 号;当中子能量高时输出脉动电流。 适用于更高的 辐射场的中子探测。
裂变碎片的射程很短,所以裂变材料涂层最厚不超 过 2mg / cm2,为提高探测效率做成多层裂变室。
裂变室测量中子通量一般用于由源量程向功率量程 过渡范围时的中子通量测量。
:电极收集到的离子对数目 N 0 :带电粒子产生的总的离子对数目
N
9.3.4
探测器工作在饱和区时,探测器有一段坪区.
坪特性
坪曲线:所测中子通量不变,探测器输出随外加电压变化的曲线。 坪:坪曲线上输出不随电压变化的一段,长度称坪长。斜率称坪斜。
VS 起始电压,当电极电压V超过 VS
时,
探测器开始输出。 V VS 后,随V的增加,探测器输出 也迅速增加。 当 VG V VD 时,随着V的增加,输出 变化不大,此区间称为坪区。
2、源量程探测器——涂硼正比计数管
结构: 中心阳极是直径25微米的不锈钢丝,圆筒形阴极是由高 纯铝制成。
阴极内表面涂丰度为92%的硼,两电极之间相互绝缘。 计数管内充以氩气和少量的二氧化碳。
原理: 入射中子与硼发生核反应
核反应产生的锂离子和 离子使氩气电离,产生电子和正离子 对。在外电场的作用下,电子和正离子分别向阳极和阴极运动,
形成电脉冲。 射线也产生电脉冲,但其幅值较小,可用甄别 放大器将它和反应堆内其他的 射线产生的小幅度脉冲滤除,
只放大 脉冲,从而得到只与中子通量成比例的计数。
3、中间量程探测器—— 补偿电离室
电离室所处的工作场所,都有较强的 场。所以在电离室 的输出信号中含有 产生的电流。这会影响测量中子注量率的 精度和范围。但在功率量程范围内中子通量水平比 通量水平相 比高许多倍,在电离室电流中,中子的贡献比 射线大得多,所 以没必要补偿。 但当 的影响不能忽略时,就要考虑把 的影响补偿掉,为此常 用 补偿电离室。
9.3.5.2 堆外中子通量测量
一、功用 运行功能和安全功能 运行功能:向操作员提供反应堆装料、停堆、启动直至 功率运行各工况下的反应堆状态信息。为此,它设有 多种量程的堆外核仪表,监测反应堆功率、功率变化 及功率分布。它还给长棒控制系统提供堆功率信号和 闭锁信号,向松动部件和振动监测系统提供中子噪声 信号。 安全功能:向反应堆保护系统提供多个紧急停堆信号和 允许信号。
反应堆正常运行期间,间断工作,至少每30个等效满功率天启用一 次,设计上最多每周使用一次。在启堆物理试验期间,使用较频繁。