狭义相对论的时空性质 速度合成 时空结构
伽利略速度变换
讨论：1. 超光速的不可能性
若物体相对一个参考系的运动速度小于c，即 则相对于任意参考系，它的速度都小于c。
2. 光速不变性 【例1】追光实验
在S系中： 在S’系中：
υ
u c
意义：在洛仑兹变换下，真空中的光速在所有惯性 系中都相同。——与光速不变原理一致！
【例2】求S 系中光的速率和传播方向
地球 u
➢ 相对论的解释
y
在恒星系（设为S系）中：
恒星
x
星光的速度分量：
光行差角：
ux uz 0; uy c
观察恒星时，y′ 望星远光镜必须倾斜
则地球系（S′系）中星光的速度分量：
ux v; uz 0; uy c2 v2
光行差角：
x′
tgα ux v v uy c2 v 2 c
考虑两个特殊相关的惯性系 S 和 S' ，S'系相 对S系以速度 v 运动。
问题：在静止的惯性系S 中，如何测量运动时钟的 时间间隔？
设S系和S'系特殊相关，考虑一块放射物质静止在S'系中。
S'系的钟(相对发生物理过程的物体静止的 钟）测得的放射持续时间－固有时间（原 时)，记为0。
S系的钟（相对物体运动的钟)测得的时间－ 运动时间，记为。
S' S
C
•
t '1
O'
O
• t1
A
C
• t'2
x' x•
t2
B
固有时间测量：
运动时间测 量：
时钟相对S‘系静止，位于x1' ，它的两次报时是两个物理事 件。在S系看来，也是两个物理事件： S'
S
由洛仑兹逆变换：
C
•
t '1
O'
O
• t1
A
C
• t'2
x' •x
t2
B
固有时最短。运动时钟 变慢——时间膨胀。
V) nc
c n
1
1 n2
V
斐索公式：u c / n kV
k
1
1 n2
1
(4
1 / 3)2
0.438
与斐索的实验结果完全一致。
二、相对论的时空结构
考虑两个物理事件P1和P2，在S和S'中的时空坐标分别为
定义两事件的时空间隔:
S S'
P
P
2
1
x
O O'
x'
（1）
类时间隔
具有这种间隔的两个事件，其空间距离小 于这两事件的时间间隔乘以光速c，两事件有因 果关系。称两事件间隔是类时的。
S S' P
P
2
Байду номын сангаас
1
x
O O'
x'
t2>t1，P1先发生
在S'系中，若t2' -t1' <0 , P2先发生。P1、P2的先后次序在S'系中被 颠倒了。时间的相对性是否会破坏因果律？
事物发展因果关系具有绝对性，通过物质运动相联系，作为 原因的事件先发生，导致作为结果的第二事件后发生，这种 因果关系和参考系无关。
讨论
1. 物理过程开始和终止相对某个参考系在同一地点，这个 参考系的时钟测得的时间才是固有时。
2. 运动时钟变慢效应是时间本身的客观特征,是相对的。 3. 局限在惯性系间，运动时钟延缓是相对的。
Einstein 对相对论的解释: 当你和一个漂亮姑娘在一起坐一小时,你感觉只坐了
一分钟,当你坐在火炉旁一分钟,就好象坐了一小时,这就 是相对论。
v
地球
4）斐索的流水实验
光在静止水中的速度是 c/n，水的折射率大
约是 n=4/3。 1851年斐索测量了流水中的光速，
发现在速度为V 的水中光的传播速度可以表示
为：u c / n kV，k为斐索测得的“拖曳系
数”k 0.44 。
➢ 相对论的解释：
一个相对于水处于静止的观测者（S'系），
光的速度为
三、Einstein 运动时钟变慢
根据狭义相对论，时空的属性除了运动的长度缩短 之外，还有运动的时钟变慢，或称作时间膨胀。
一个物理过程用相对于它静止的惯性系上的标准时 钟测量到的时间，称为固有时间（原时），用 表示
一个物理过程用相对于它运动的惯性系上的标准时 钟测量到的时间，称为观察时间（两地时）。用 表示
的传播的方向不变！
3）光行差现象
恒星＊ x
1727年，英国天文学家布拉得雷 研究地球绕太阳运行时，发现天龙座γ
y
星在天球上的移动与视差位移不相符合， 他认为这是星星的光速度与地球轨道的
速度合成的结果，称其为光行差现象。
α
光行差是指运动着的观测者观 察到光的方向与同一时间同一地 点静止的观测者观察到的方向有 偏差的现象。
但在不同的惯性系中有不同的解释：
地面参考系： 子的寿命变长了。 子参考系：大气层的厚度变短了。
然而结果相同：大部分子都能穿透大气层到达底部。
四. 相对论中的因果律，极限速度原理
事物发展的因果性是绝对的,在任何观测参考系 都成立。
考虑两个物理事件P1和P2，它们在S和 S'中的时空坐标分别为
由Lorentz变换
问从地面上看，物体速度多大？
解：选飞船参考系为S 系
地面参考系为 S 系
v 0.80c u 'x 0.90c
S S' v
O O'
u 'x x x'
利用相对论速度变换：
ux
u'x v
1
v c2
u 'x
0.90c 0.80c 1 0.80 0.90
0.99c
若：v c, ux' c ux c
例 子衰变。
子是物理性质与电子类似的粒子，
质量是电子质量的206.768倍。
子静止时的寿命
子在大气层上部产生，速度为 0.998c。无时钟效应，平均走过距离 660米，但实际上大部分子都能穿透
大气层到达底部。
由于相对论效应
子以速度0.998c运动，寿命是静止寿命的15倍，可运行 9500m 子在较短的固有寿命中能够飞跃大气层，这是客观事实，
（2）
类空间隔
具有这种间隔的两个事件，其空间距离大于光在时间间隔 内传播的距离，两事件无因果关系。称两事件间隔是类空的。
（3）
两个事件由光信号联系
AB是类时间隔
AC是类空间隔
光锥内有绝对过去和绝对将来，因果律成立。
例. 设想一飞船以0.80c 的速度在地球上空飞行，如果这时从
飞船上沿速度方向发射一物体，物体相对飞船速度为0.90c。
若在S系
,则
极限速度原理：任何物体或信号传播的速度都不能超过 真空中的光速。
对于有因果联系的事件，它们之间相互作用的最大速度 不大于光速
有因果联系的事件不会发生时序的颠倒。
第一章 狭义相对论
第五节
相对论的速度合成 相对论的时空结构
回顾：洛仑兹变换
正
逆
变
变
换
换
其中 同一事件的时空坐标在两特殊相关系间的变换关系
υ
y
z
x
υΔt
S 系中的光速
ux uz 0, uy c
求S 系中的光速
（速率、方向）
ux
ux v
1
v c2
ux
uy,z
uy , z 1
1 2
v c2
ux
ux v
uy c2 v2 uz 0
υ
c2-v2
c
v
tgθ
c2 υ2 c
υ
υ
1
υ
2
c
1 β
1 β 2
光速不变是指光的传播的速率不变，并非光
u 'x c / n
把光看成一个粒子，实验室中的观测者（S系)，
发现该粒子的速度为：
ux
u'x V
1
V c2
u 'x
c V
n
1
V c2
c n
( c V )(1 V )1
n
nc
ux
(c n
V )(1
V )1 nc
当v<<c时：
(1 V )1 1 V
nc
nc
ux
(c n
V )(1
五、相对论的速度相加公式 经典速度相加定理：
伽利略变换下的速度变换公式，在相对论中不再成立。
１. 相对论中速度的定义
在相对论中，速度的定义方法与经典力学相同。
S系
S′ 系
2. 相对论中速度变换公式
洛伦兹变换
将变换公式两边取微分
在参考系S' 中，速度定义为
相 对 论 速 度 变 换
相 对 论 速 度 逆 变 换
爱因斯坦的相对论物理学的知识点
爱因斯坦的相对论物理学的知识点相对论是爱因斯坦创立的一套物理理论体系，它在20世纪的物理学发展中具有重要地位。
相对论主要包括狭义相对论和广义相对论两部分，下面将介绍这两个方面的主要知识点。
一、狭义相对论（Special Theory of Relativity）狭义相对论是爱因斯坦于1905年提出的，它主要涉及到时空观念的变革，包括以下几个主要知识点：1. 时间和空间的相对性：狭义相对论认为，时间和空间不是绝对的，而是相对于观察者的参考系而言的。
不同的观察者在不同的参考系中测量时间和空间的长度会产生偏差。
2. 光速不变原理：狭义相对论提出了光速不变的原理，即光在真空中的速度是恒定的，与观察者的运动状态无关。
这一原理引起了许多有关时间膨胀和长度收缩等概念的推导。
3. 相对论速度叠加原理：相对论速度叠加原理指出，当两个物体以相对于某一观察者的速度相对运动时，它们的速度并不是简单地相加，而是按照相对论公式进行运算。
二、广义相对论（General Theory of Relativity）广义相对论是爱因斯坦于1915年提出的，相对于狭义相对论而言，广义相对论更加普适，涵盖了引力和引力场的描述，主要包括以下几个知识点：1. 引力的等效原理：广义相对论提出引力的等效原理，即在引力场中的物体的运动情况与处于等加速度情况下的自由下落物体的运动情况是完全相同的。
这一原理有效地将引力与惯性运动相统一。
2. 弯曲时空：广义相对论认为物质和能量会使时空产生弯曲，形成引力场。
物体沿着弯曲的时空轨迹运动，同时也会影响周围的时空结构。
3. 爱因斯坦场方程：广义相对论使用爱因斯坦场方程描述了物质和能量分布对时空的影响，并得到了描述引力场的具体数学形式。
爱因斯坦的相对论物理学在当代物理学中具有极其重要的地位，不仅为人类对宇宙的认识提供了基础框架，还推动了一系列科学研究的发展。
通过狭义相对论和广义相对论的学习，可以更好地理解时空、运动和引力等基本物理概念，并为进一步研究和探索开辟了新的路径。
简述狭义相对论
简述狭义相对论
狭义相对论是一门研究物质、能量和时间的相互关系的科学理论，它的主要观点是：物质、能量和时间是三者之间相互交互关系的不可分割的统一体，相互交互关系下物质、能量和时间具有相应的绝对不变性。
狭义相对论最早是由爱因斯坦提出的，他在广义相对论的基础上提出了更加严格的假设，也就是狭义相对论的基本思想。
该理论的主要特点是：一、物质、能量和时间之间的绝对不变性：它们相互间不存在绝对的关系，只有相对的关系；二、时空的柔性：时空的概念完全取决于观测者，时空可以任意弯曲，它是可变的；三、光速的绝对不变性：光速是一个绝对不变的常量，它是物质运动的最大速度。
这些特性对物质和能量在空间和时间中的运动分布起到了以下作用：空间中，物质和能量分布存在无限远和无限近两个极限，它们不处于有限空间；时间方面，物质和能量的变化是无法被看见的，只能通过构建相对时间来进行精确测量。
狭义相对论的发展与科学研究有着千丝万缕的联系，它曾经极大地影响着物理学、宇宙学以及现代天文学的发展。
它被物理学家用于研究宇宙的大尺度，以及原子核的小尺度，例如普朗克的统一场论，广义相对论和量子力学等。
它也影响到宇宙学，宇宙的形成和演化，宇宙中的物质和能量等；它还影响到了现代天文学，如黑洞、重力波和宇宙学家的一些研究等。
显然，狭义相对论是科学发展进程中的一个重要的里程碑，它提
出的观点对现代科学的发展起到了非常重要的作用。
它推翻了传统物理学的一些观念，提出了对物质、能量和时间的全新理解，为科学家在解释物质世界提供了更加完善和准确的理论框架。
物理学中的相对论与时空结构
物理学中的相对论与时空结构相对论是现代物理学中的一大分支，它在20世纪初期由亚尔伯特·爱因斯坦提出，是现代物理学的基石之一，对物理学、天文学、宇宙学都有着巨大的影响。
当爱因斯坦在1905年推出狭义相对论时，他打破了牛顿力学的基本假设，即时间和空间是绝对不变的，不受观察者的运动状态的影响。
相对论给出了完全不同的观点，认为时间和空间是相对的，它们的度量依赖于观察者的运动状态。
这种依赖性被称为“时空间隔的不变性”。
狭义相对论狭义相对论是爱因斯坦在1905年提出的，它的核心思想是很简单的：闵可夫斯基空间、光速不变原理、相对性原理。
其中，“相对性原理”指的是所有的物理定律在所有惯性系中都是相同的。
狭义相对论在三个方面对牛顿力学进行了修正。
第一，狭义相对论指出，光速是一个自然界中的普遍极限。
第二，它否定了同时性的概念，因为等同于在两个不同的地方上对同一件事情的观察结果是不同的。
第三，它揭示了物质和能量之间存在等价关系，这就是著名的E=mc²公式——质量和能量是可以互相转化的。
广义相对论广义相对论是爱因斯坦在1915年提出的，并成为现代天体物理学、宇宙学等领域中一个重要的理论框架。
广义相对论考虑到了引力在物理学中的作用，把引力解释为时空的弯曲。
定义了“时空的曲率”概念，并将其归功于受到重力作用的物质。
如此，引力的效应不是通过远程作用实现的，而是由时空本身所控制的，因为质量弯曲了周围的时空。
一个恒星、行星或一个更大的物体，会弯曲空间-时间，从而形成了引力场。
广义相对论给出新的、更准确的引力的表达式，并成功预言了黑洞的存在、双星体系统的预测地位变化等重要的天文现象。
时空结构狭义相对论和广义相对论都强调，时空的性质取决于我们所处的“参考系”。
一个参考系是一个我们能够测量距离和时间的物理框架，也就是语言概念的“坐标系”。
我们熟知的时空结构是一个四维时空，其中三个维度指的是空间，另一个指的是时间。
广义相对论用时空“曲率”的概念（参考黑洞理论）来描述引力场的构成。
相对论下的时空结构
相对论下的时空结构相对论是现代物理学的基石之一，它是描述物理系统的数学模型。
相对论的一个核心思想是时空的相对性，即时间和空间的度量取决于观察者的运动状态。
相对论在科学界有着广泛的应用，例如黑洞、引力波、星际旅行等等。
本文将深入探讨相对论下的时空结构。
狭义相对论狭义相对论是相对论的第一个版本，提出于1905年，由爱因斯坦首次公开发表。
狭义相对论对于在恒定、直线运动中的物体来说，时间和空间是相对的。
也就是说，两个相对静止的观察者会看到不同的事件发生顺序和持续时间。
狭义相对论提出了著名的E=mc²公式，它揭示了质量和能量之间的等价性。
此外，狭义相对论合并了空间和时间，形成了四维的时空结构。
广义相对论广义相对论是相对论的扩展版，提出于1915年，由爱因斯坦继续发展。
广义相对论描述了引力的本质和作用机制，它运用了曲率张量的概念，将引力解释为空间的弯曲。
因此，广义相对论与物体的规模无关。
广义相对论也提出了黑洞这一概念，黑洞是一种极度弯曲时空的状态，并通过引力吸引附近的物体。
由于引力极强，黑洞不会放射出光线。
广义相对论的这一理论被证明是精确的，它能够准确地预测天体物理现象，并为引力波的探测奠定了理论基础。
在广义相对论中，时空结构被描述为四维流形，它是由时间和三维空间构成的。
时间和空间与其它物质的分布和速度相互影响，并且由著名的引力场方程式所描述。
引力波的探测引力波是相对论的重要预言之一，是由具有加速度的物体在空间中传播的属于时空弯曲的扰动。
引力波的探测是相对论领域最重要和最具挑战性的课题之一。
引力波在物理中的我们的生活中并不常见，但是它们在宇宙空间中广泛存在。
它们可被由大量质量快速旋转的天体、并集卫星或通过与互动影响的黑洞、中子星等物体而产生。
2015年9月，人类首次探测到了引力波，这是一个意义深远的历史性突破。
总结相对论影响着当代物理学的方方面面，从基本粒子到宏大结构的天体物理，它都有大量的应用。
爱因斯坦 狭义相对论
爱因斯坦的狭义相对论是他在1905年提出的一种描述物理世界的理论。
狭义相对论主要涉及到时间、空间和速度的相对性，它建立在两个基本原理上：
1. 相对性原理：物理定律在所有相对惯性参考系中都具有相同的形式。
这意味着无论观察者的运动状态如何，物理规律都保持不变。
2. 光速不变原理：在真空中，光的传播速度是恒定不变的。
无论光源和观察者相对于其他物体是如何运动的，光速始终是同样的值。
根据狭义相对论的原理，爱因斯坦提出了一系列概念和结论：
1. 相对性时间：观察者的运动状态会影响时间的流逝。
当观察者的速度接近光速时，时间会相对于其他静止观察者流逝得更慢。
2. 相对性空间：观察者的运动状态也会影响空间的测量。
根据相对性原理和光速不变原理，爱因斯坦提出了著名的洛伦兹变换，它描述了空间和时间之间的相对性关系。
3. 质能等效：爱因斯坦得出了最著名的公式E=mc²，其中E 代表能量，m代表质量，c代表光速。
这个公式表明质量和能量之间存在等效关系。
狭义相对论颠覆了牛顿时代的绝对时间和空间观念，提出了一种全新的物理观点。
它在精确的测量和高速运动的领域中得到了验证，对于现代物理学的发展产生了深远影响。
20-3 狭义相对论的基本原理 时空观
l0 x'2 x'1 l '
l x2 x1
固有长度
l l ' 1 l0
注意
固有长度：物体相对静止时所测得的长度 .（最长）
长度收缩是一种相对效应, 此结果反之亦然 . 当 1 时
l l0 .
洛伦兹收缩: 运动物体在运动方向上长度收缩 .
20 - 3 狭义相对论的基本原理
固有时间 ：同一地点发生的两事件的时间间隔 .
t t ' t0
时间延缓 ：运动的钟走得慢 .
固有时间
20 - 3 狭义相对论的基本原理
时空观
第二十章 相对论
注意
1）时间延缓是一种相对效应 . 2）时间的流逝不是绝对的，运动将改变 时间的进程.（例如新陈代谢、放射性的衰变、 寿命等 . ） 3） v c 时，t t ' .
x1
o
9 6
x2
12
3 9 6
12
t t2 t1 2l c
20 - 3 狭义相对论的基本原理
时空观
2
第二十章 相对论
2
y
12
9 6 3
l d ut 2
d ct 2
sdx1o来自9 6x212
3 9 6 3
t t '
12
x
t
t ' 1 2
1971年，美国空军用两组Cs（铯）原子钟做实验。 发现绕地球一周的运动钟变慢了203±10ns，而按广义 相对论预言运动钟变慢184 ± 23 ns，在误差范围内理 论值和实验值一致，验证了孪生子效应。
20 - 3 狭义相对论的基本原理
时空观
大学物理-第七讲-狭义相对论基本原理-相对论的时空观PPT课件
在地面参考系S上看,
-的寿命是两地时,记作△t
Δ t Δ t 2 106
x
1
u2 c2
1 0.9982
x
3.16 105 s
它比原时 2×10-6 s 约长16倍！
按此寿命计算,它在这段时间里，在地面系走的距离 为 u△t =2.994×108×3.16×10-5 = 9461 m
（所以能到地面，与实验一致）
我们记 （原时） △t ’= 2×10-6s
若没有时间延缓效应,它们从产生到衰变掉 的时间里，是根本不可能到达地面的实验室的：
因为，它走过的距离只有
u△t’=2.99×108×2×10-6 = 600 m！
但事实是, 介子到达了地面实验室！
这可用时间延缓效应来解释：
将运动参考系S’建立在 -上,
y y
z z
t t
v v - u a a
— 伽利略变换
牛不顿同力惯学 性中 系力 中和F质 量m都a 与的参形考式系不变的。选择无关，所以在
这表明伽利略变换和力学相对性原理是一致的 。 力学实验无法判定一个惯性系的运动状态
二、经典理论遇到的困难
19世纪下半叶，得到了电磁学的基本规律即麦克斯韦 电磁场方程组,不具有伽利略变换下形式不变的特点。
感谢聆听
不足之处请大家批评指导
Please Criticize And Guide The Shortcomings
演讲人：XXXXXX 时 间：XX年XX月XX日
于是测得动长 l = x4 - x3 = u△t
△t = ？
△t = l /u
△t = l /u ----（1）
在S’系: 设这两个事件的时间间隔为 △t’。
狭义相对论时空观
狭义相对论时空观
狭义相对论是爱因斯坦在1905年提出的一种新的物理学理论，
从根本上改变了人们对时空的观念。
其时空观主要包括以下几个方面： 1. 相对性原理：相对性原理是狭义相对论的核心概念之一，指
的是任何惯性参考系中的物理定律都应该具有相同的形式，无论这个参考系是匀速运动的还是静止的。
2. 光速不变原理：光速不变原理认为，在所有惯性参考系中，
光速都是一个恒定的值。
这意味着无论谁以什么速度观察光，都会得到同样的结果。
3. 时空统一性：狭义相对论将时间和空间统一在一个四维时空中，即事件的位置不再是三维空间中的某一个点，而是四维时空中的一个点。
4. 时间相对性：狭义相对论认为时间是相对的，即不同的参考
系中，同一事件发生的时间可能是不同的。
这是由于不同的参考系具有不同的速度，时间的流逝也会因此发生变化。
5. 长度收缩效应：当一个物体以接近光速的速度运动时，其长
度会在方向上发生收缩。
这是由于在相对论中，时间和空间被统一到了一个四维时空中，空间的长度也受到了时间流逝的影响。
以上是狭义相对论时空观的几个主要方面。
这些理论不仅深刻地改变了我们对时空的认知，还为后来的科学研究提供了重要的基础。
爱因斯坦相对论时空的几何结构
爱因斯坦相对论时空的几何结构相对论是爱因斯坦的伟大成就之一，其最为重要的贡献就是提出了狭义相对论和广义相对论两个理论框架。
在这两个框架中，爱因斯坦引入了时空的几何结构，对物质、能量和引力的相互作用进行了全新的解释。
首先，我们来讨论狭义相对论下的时空几何结构。
狭义相对论主要研究的是惯性系之间的相对运动，即没有相互作用力的自由运动状态。
在狭义相对论中，时空被看作是一个四维的坐标空间，包括三个空间坐标和一个时间坐标。
然而，与牛顿经典力学中的绝对时空观不同，狭义相对论认为时间和空间是相互关联的。
根据狭义相对论，时空的几何结构是由物质和能量的分布所决定的。
爱因斯坦提出了著名的等效原理，即质量和能量给时空弯曲的程度决定了物体在时空中的运动轨迹。
这表明了质量和能量与时空之间密切的相互关系。
接下来，我们转向广义相对论下的时空几何结构。
广义相对论是狭义相对论的进一步发展，它引入了引力的概念，并将引力解释为时空的弯曲效应。
在广义相对论中，时空不再是平直的，而是因为物质和能量的存在而呈现出弯曲的几何结构。
根据广义相对论，质量和能量会使时空发生曲率，形成类似于物体在弹性表面上的凹凸不平。
这种时空的弯曲会影响物体的运动轨迹，使其沿着曲率最小的路径移动，也就是我们所说的“地球绕太阳运动的轨迹是椭圆而不是直线”。
这种弯曲效应被称为引力。
广义相对论的一项重要预测就是引力会使光线弯曲，这在1919年的日食观测实验中得到了验证。
广义相对论还提出了著名的爱因斯坦场方程，描述了引力场的几何性质。
这个方程表明，时空的弯曲程度由分布在其中的物质和能量所决定。
爱因斯坦场方程是一个复杂的方程，其中包含了时空的度规张量、能动张量和万有引力常数等物理量。
通过求解这个方程，我们可以得到物质和能量的分布对时空几何结构的影响，从而揭示宇宙的运动规律。
总结起来，爱因斯坦的相对论理论框架引入了时空的几何结构，并以此解释了物质、能量和引力的相互作用。
狭义相对论认为时空是相互关联的，而广义相对论进一步认为时空会因为物质和能量的分布而发生弯曲。
大学物理学习课件-§18.3 狭义相对论的时空观
x ( x v t) t (t v x / c2 )
2.时间膨胀 在不同的惯性参照系中，同时是相对的，两事件发 生的时间间隔同样也与参照系有关。
实验：固定在小车上的光脉
s
平面镜
s
冲装置发射和接受光 脉冲的时间间隔的测 量。
o
o
x
x
S系中观测者测得光脉冲的发射与接收时间
间隔:
t 2d c
异地同时：x 0, t 0 t 0
若在 S系
即在S系不同时。
同地同时： x 0, t 0 t 0
即在S系亦同时。
结论：“异地”同时性与具体参照系有关，
即具有相对意义。
同样可证明：“同地”同时性与参照系的选择 无关，具有绝对意义。
常用的空间间隔、时间间隔的变换:
x ( x v t) t (t v x / c2)
试用洛沦兹变换证明该结论。
证明： 设两事件的坐标分别为
A
:
S S
: :
( (
x1 x1
, ,
t1 ) t1 )
B
:
S S
: :
( (
x2 x2
, ,
t2 ) 则：
t2 )
t1 (t1 vx1 / c2 ) t2 (t2 vx2 / c2 )
t t2 t1 [(t2 t1 ) v( x2 x1 ) / c2 ] (t vx / c2 )
s sv
当两坐标系原点重合时，S′系中的观 测者将S′系中所有步钟调零。
oo
x x
S系：A、B两步钟同时调到零，即Δt = tA-tB=0。
S′系：A、B两步钟调到零的时间间隔为
Δt tB tA (t vx / c2 ) vx / c2 而 Δx xB xA 0