第一章 固态相变概论
第一章 金属固态相变概论资料

图中容器的中间有一厚度为⊿x的金属薄膜,两侧气体的压力分别为p1和p2,p1>p2,并保持不变。
金属薄膜左侧表面的气体溶解度为C1,右侧表面为C2。
气体在金属中的饱和溶解度与气体的压力有关,对于双原子气体(如O2、N2)C=sp1/2,s是一个比例常数,等于单位压强下气体在金属中的溶解度。
这样C1>C2,在金属薄膜中存在浓度梯度。
如果扩散系数D是常数,经过一段时间后,扩散达到恒稳状态,扩散气体的流量是一常数。
根据菲克第一定律:p1、p2和J可以精确测量;s可以通过其他方法测定。
这样根据上式即可测定气体的原子在金属中的扩散系数D。
将组元相同而浓度分别为C1、C2的固溶体长棒焊接在一起,构成一个扩散偶,焊接面与扩散方向垂直,并定为坐标的原点(x=0)。
将扩散偶加热到某一温度进行扩散后,在焊接面附近的浓度发生显著的变化,而远离焊接面的棒两端,由于棒足够长仍保持原来的浓度不变。
因为加热扩散过程中,焊接面附近的浓度在不断的变化,所以dC/dt≠0,是一个非稳态扩散问题,可以应用扩散第二方程求解焊接面附近的浓度变化C=f(x,t)。
假定扩散系数D不随浓度的变化而改变。
求解上述问题,可以引出一个新的变量β=x/2(Dt)1/2,利用高斯误差函数ψ求解扩散第二方程式。
高斯误差函数ψ的表达式是:初始条件:t=0时 x>0 C=C1X<0 C=C2边界条件; t>0时x +无穷大 C=C1x -无穷大 C=C2则菲克扩散第二方程的解是:前面讨论的均属于在单相中的扩散,在扩散过程中没有新相形成。
而在许多合金系中会有中间相存在,在扩散过程中也可能出现中间相,这种扩散包括两个过程,一是与前述相同的扩散过程;另一是在相界面处溶质原子达到一定浓度后,发生化学反应产生新相的过程,产生这种现象的扩散过程称为反应扩散或多相扩散。
在二元系的扩散层中,不可能出现两相共存区;在三元系的扩散层中,不可能出现三相共存区,但可以有两相共存区。
第一章 固态相变

第1章金属固态相变概论1.1金属固态相变的主要类型1.2金属固态相变的分类1.3金属固态相变的主要特点1.4固态相变的形核1.5固态相变时的晶核长大1.6固态相变动力学1.1金属固态相变的主要类型21ααα+→一、平衡转变61.同素异构体转变和多晶型转变62.平衡脱溶转变6共析转变6包析转变6调幅分解6有序化转变1.1金属固态相变的主要类型二、不平衡转变6伪共析转变6马氏体转变6块状转变6贝氏体转变6不平衡脱溶沉淀(时效)固态相变包括三个基本变化6晶体结构的变化:如同素异构转变、多晶型转变、马氏体相变;6化学成分的变化:调幅分解,只有成分转变而无相结构的变化;6有序程度的变化:如有序化转变,磁性转变、超导转变1.2金属固态相变的分类按热力学分类6平衡转变:缓慢加热或冷却同素异构、共析转变、调幅分解等6不平衡转变:快速加热或冷却伪共析转变、M转变、B转变等按动力学分类(依据原子运动的情况)6扩散型:脱溶沉淀、共析转变、有序化、块状转变、同素异构转变6非扩散型:M转变1.3金属固态相变的主要特点基本特点:È固态相变阻力大È原子迁移率低È非均匀形核派生特点:È低温相变时出现亚稳相È新相有特定形状È相界面È位向关系È存在惯习面新相有特定形状析出物的形状由相变中比体积(比容差)应变能和界面能的共同作用。
新相与母相保持弹性联系时,相同体积的晶核比较,新相呈片状的比体积应变能最小,针状次之,球状最大。
若过冷度很大,r*很小,界面能居主要地位,两相间易形成共格或半共格界面以降低表面能,同时应变能的降低使新相倾向于形成盘状(或薄片状)若过冷度很小时,r*较大,界面能居次要地位,两相间易形成非共格界面以降低应变能,若两相比容差很小,新相倾向于形成球状以降低界面能;若两相比容差较大,则倾向于形成针状以兼顾界面能和应变能相界面界面能居中界面能最小界面能最大位向关系为了减少界面能,新相与母相之间往往存在一定的晶体学关系,它们常以原子密度大而彼此匹配较好的低指数晶面相互平行来保持这种位向关系。
1 金属固态相变概论

(5) 不平衡脱溶转变(时效)
在等温条件下,由过饱和固溶体中析出第 二相的过程。
析出相为非平衡亚稳相。 举例:低碳钢和铝、镁等有色合金中会发
生这种转变。
固态相变总结
所发生的变化:结构;成分;有序化程度。 结构变化(一种变化):同素异构转变、多
第1章 金属固态相变概论
本章主要内容
固态相变的类型及特点 经典形核理论及长大机制 相变动力学 扩散及非扩散型相变
1.0 概论
金属固态相变:固态金属(包括纯金属和合 金)在温度和压力改变时,组织和结构发生 变化的统称。
固态相变理论是施行金属热处理的理论依 据和实践基础。
固态相变的应用
固态相变的分类
(2) 按相变方式分类 有核相变(形核—长大型):形核和长大。始
于程度大而范围小的相起伏,已相变区与未 相变区以相界面相分隔。钢中的相变大多为 形核—长大型相变。 无核相变(连续型):无形核阶段。始于程度 小而范围大的相起伏,由于相起伏的程度小, 故母相中到处可以形核。如增幅分解。
利用其理化性能(功能材料)
相变储能材料 温控材料 薄膜材料
提高材料力学性能(结构材料) Nhomakorabea属热处理
固态相变的分类
(1) 按相变过程中原子迁移情况 扩散型:依靠原子的长距离扩散;相界面非
共格。如P、A转变,Fe,C都可扩散。 非扩散型:母相原子有规则地、协调一致地
通过切变转移到新相中;相界面共格、原子 间的相邻关系不变;化学成分不变。如M转 变,Fe,C都不扩散。 半扩散型:既有切变,又有扩散。如B转变, Fe切变,C扩散。
特点:(a) 不需要形核,新形成的两个微 区之间无明显的界面和成分的突变,分解 速度快;(b) 通过上坡扩散实现成分变化。
第一章 金属固态相变概论2(固态相变1)

1.晶界形核
母相的晶界,特别是大角晶界具有较 高的能量。A.在晶界处生核可以释放 生该处晶界的晶界能 ,生核容易。B. 晶界处的结构较“松”,形核时产生 的弹性应变易被松弛;C.晶界处易于 原子扩散和晶界处的溶质原子偏析等, 均有利于扩散相变的形核。
2.位错线上生核
• 新相在母相的位错线上生核,使生核处的 位错线消失,这段位错线的能量被释放出 来作为相变的驱动力,促进生核。若新相 形核后位错不消失,则会位于界面上构成 半共格界面的位错部分,降低形成相界面 所需的能量(共格应变能),也会促进形 核。溶质原子易于偏聚在刃型位错上形成 柯垂尔气团,在扩展位错的层错区偏聚形 成玲木气团,给新相形核提供了成分起伏 的有利条件。
• 二级相变:在发生相变时两相的化学 位相等,两相化学位的一阶偏微分也 相等,但二阶偏微分不相等的相变。 • 所以,二级相变时熵不变、比体积不 变,没有相变潜热和体积变化发生, 有比热容、压缩系数和膨胀系数的变 化。 • 磁性转变和有序无序转变等是属于二 级相变。
2.扩散相变和非扩散相变
扩散相变:是在相变的过程中有原子的扩散运 动,相变前后有成分改变的相变。如过饱和固 溶体的分解转变、钢的共析转变等。
7、过渡相(中间亚稳相)的形成
• 在有些情况下,固态相变不能直接形成 自由能最低的稳定相,而是先形成一系 列自由能较低的过渡相 ( 又称中间亚稳 相),然后在条件允许时才形成自由能最 低的稳定相。 母相 较不稳定过渡相 较稳定过 渡相 稳定相 • 固态相变根据具体条件分阶段进行的规 律,称为相变阶段规则。 • 例如淬火和回火过程。
固态相变理论(研究生课程课件)

Cu
无序相
Zn
50%Cu+50%Zn
有序相
图1-8 有序-无序合金的原子在晶胞中占位(CuZn合金)
第一章 固态相变总论
Cu
无序相
Au
25%Au+75%Cu
有序相
图1-8 有序-无序合金的原子在晶胞中占位(CuAu合金)
b a
(332) (421) (420) (331) (330) (410) (400) (321) (320) (222) (311) (310) (300) (220) (211) (210) (200) (111) (110) (100)
图1-9 AuCu3合金的粉末X-射线衍射谱示意图 (a)无序相;(b)有序相
第一章 固态相变总论
第一章 固态相变总论
T o ( C)
β
α
50%
500
块型
100%
Ms 4
2
1
3
t
图1-10 T-T-T图中块型转变的温度范围示意图
课程小结(1)
热力学分类:
α β α β α β µ = µ 1. 一级相变: i i ;S ≠ S ;V ≠ V 2. 二级相变: µiα = µiβ ;Sα = Sβ; Vα = Vβ;
课程小结(3)
在α→β的固态相变中,假定形成的晶核为半径为r的球体,则 系统自由焓的变化为:
4 3 ′ + ∆GS ′ ) + 4π r 2γ αβ ∆G = π r ( ∆GV 3 3 γ 16π 2γ αβ αβ * * ∆ G = r =− ′ + ∆GS ′ )2 3 (∆GV ′ + ∆GS ′ ∆GV * ∆ G * 临界晶核的密度: N = NV exp − kT
第01章 金属固态相变概论

∆G =−n∆G +ηn γ + nE V
n代表晶核中的原子数。
临界形核功:
2 3
4 η3γ 3 ∆G∗ = 2 27 (∆G − E) V
推导过程。从表达式中理解 均匀形核的动力与阻力。
形核率:
Q+∆G∗ I = N exp(− ν ) kT
固态下,原子扩散激活能Q较大,相变应 变能进一步加大了形核所需功,所以I十 分小(与凝固转变相比) 均匀形核一般形核率低,不为固态相变 形核的主要形式 固态中存在大量缺陷→ 储存畸变能→ 提 供形核能量→ 能促进形核 非均匀形核为固态相变的主要形核方式
时效合金: 时效合金:能够发生时效现象的合金称为时效型合 金或简称为时效合金。 金或简称为时效合金。 成为这种合金的基本条件:一是能形成有限固溶体; 成为这种合金的基本条件:一是能形成有限固溶体; 二是其固溶度随着温度的降低而减小。 二是其固溶度随着温度的降低而减小。速冷
三、固态相变的特征 结构变化 同素异构转变、多形性转变、马 氏体转变 成分变化 调幅分解 有序程度变化 有序化转变
图1-2 Fe-Fe3C相图的伪共析区 相图的伪共析区
(2) 马氏体相变 钢在快冷时,若能避免其发生扩散型转变, 钢在快冷时,若能避免其发生扩散型转变, 则将无需原子的扩散,以一种切变共格的方式 则将无需原子的扩散, 以一种切变共格的方式 切变共格 实现点阵的改组, 实现点阵的改组,而转变为马氏体 (3) 块状转变 在一定的冷速下奥氏体转变为与母相成分相 同而形貌呈块状的α相的过程 同而形貌呈块状的 相的过程
问题:两个相相同为什么组织不同,性能也不同。 (金属的强化理论)
为什么土木堡之变时明朝50万军队都赢不 了瓦剌,但北京保卫战时仅有22万人却击 退了瓦剌?王振 于谦
第一章 固态相变概论
都是相变,驱动力都是新旧相之间的自由能差 基本过程相同(形核和长大) 金属固态相变:研究的是母相 和新相 都是固态 这与结晶显著不同
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金属固态相变具有一定的特点:
相界面 弹性应变能 原子的迁移率 晶体缺陷 亚稳过渡相 位向关系 惯习面
自由能G :是系统的一个特征函数。 G= H− T S H为焓、S为熵、T为绝对温度 任何相的自由能都是温度的函数,通过 改变温度是可以获得相变热力学条件。
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在等容过程中,自由能G 对温度T的一阶 导数为: 由于 S 总为正值,所以G 总是随T 的增加 而降低。
材料热力学与相变 (固态相变)
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材料的相结构是直接影响材料力学、 物理、化学性能的重要因素。 研究和控制材料中的相变过程,从而 提高材料性能,一直是材料科学与工 程领域的一个重要的研究领域。
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本课程目的
介绍相变的基本理论,使大家能够对材 料的相变化过程有深入的了解,尤其是 金属的固态相变,熟悉主要的热处理工 艺对金属材料 固态组织与性能的影响规 律,了解金属固态相变-组织-性能之间 的具体关系,为从事材料科学的深入研 究打下必要的理论基础。
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(三)按相变方式 形核-长大相变(有相界面) 无核相变(无相界面,调幅分解)
金属主要的相变类型
一级相变 扩散型相变 形核-长大型相变
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固态相变
第一章 固态相变概论
(1)结构;(2)成分;(3)有序程度
只有结构的变化:多形性转变,马氏 体相变 只有成分的变化:调幅分解 既有结构又有成分上的变化:共析转 变,脱溶沉淀
8
1.2 固态相变的一般特征
固态相变的驱动力也为新相与母相 的自由能差,与结晶过程相比,固态 相变有其自身特点 1.2.1 相界面 按结构特点可分为:共格界面、 半共格界面、非共格界面
d
x x0
dx D C V d C C x
(1 11)
x x0
随着温度的下降,溶质在母相中的扩散系数急 剧减小,故新相的长大速率降低。
32
图1-15 新相长大速度与过冷度的关系
33
1.4.3 固态相变动力学
研究新相形成量(体积分数)与时间、温 度关系的学科称为相变动力学。 与再结晶过程类似,形核—长大过程。
16
设形成的新相晶核为球形
对于 r 求导:
d (G ) 0 dr
可得临界晶核尺寸:
2 r GV
*
(1 2)
图1-5 球形晶核的自由能变化
形成临界晶核的形核功
3 16 G* 3(GV ) 2
(1 3)
形核功:晶核长大到 r* 所需克服的能垒,或所做的功
27
设单原子层厚度为δ,则界面迁移速率为:
V ( f f ) GV Q exp 1 exp kT kT (1 8)
28
过冷度较小时,∆GV → 0
GV exp kT GV V kT
20
(3)晶界
大角晶界具有较高的界面能,在晶界上形核可利 用晶界能量,使形核功降低。 有三种位置:a) 晶界面 b) 棱边 c)隅角
第一章 固态相变概论
8
1.1 金属固态相变的主要类型
1.1.1 平衡转变
在极为缓慢的加热或冷却的条件下发生能获得符 合状态图所示平衡组织的相变。
1.1.2 非平衡转变
在快速加热或冷却的非平衡条件下,平衡转变受 到抑制,将发生平衡相图上不能反映的转变类型,获 得不平衡组织或亚稳状态的组织。
1.1.3 固态相变的其它分类
20
1.1 金属固态相变的主要类型
1.1.2 非平衡转变
1.1.2.3 贝氏体转变 钢中的奥氏体过冷到珠光体转变和马氏体转变 温度之间的中温区,将发生贝氏体转变,又称中温 转变。 因为发生贝氏体转变时,铁等置换原子难于扩 散,只有碳原子可以扩散,所以贝氏体转变既不同 于伪共析转变,也不同于马氏体转变。贝氏体转变 的产物为贝氏体。
5. 相变:母相向新相的转变。
6
第一章 固态相变概论
序 固态相变
至少要伴随着下面三种基本变化之一:
① 晶体结构的变化
② 化学成分的变化
③ 固溶体有序化程度的变化
7
第一章 固态相变概论
1.1 金属固态相变的主要类型
1.2 金属固态相变的主要特点
1.3 固态相变时的形核 1.4 固态相变时的晶核长大
1.2 金属固态相变的主要特点
1.2.3 原子的迁移率
固态相变的第三个特点是原子的迁移率低。
液态金属的扩散系数可达10-7cm∙s-1,固态金属仅 约10-11~10-12cm∙s-1,固态金属中原子的扩散速度要比 液态金属的原子低几个数量级,这样扩散便成为固态 相变的控制因素。
受扩散控制的固态相变,可以产生很大程度的过 冷。随着过冷度增大,相变驱动力增大,故转变速度 增大。但是,当过冷度大到一定程度后,由于受到扩 散控制,转变速度随过冷度增大而减慢。
固态相变总论
(2)非均匀形核的形核率及受扩散控制的长大速度随时间而变化,则 恒温转变时的相变动力学方程(Avrami方程):
f ( ) 1 exp( B n )
固态相变
上面两个转变方程所描述的是在给定温度下的等温转变过程,据 此可以计算不同温度下的等温转变动力学曲线-TTT图
六、固态相变动力学
固态相变一般经历形核-长大过程
固态相变
固态相变速度决定于新相的形核率和长大速度
(1)设均匀形核的形核率及受点阵重构控制的长大速度在恒温转变时
均为常数,相变动力学方程(Johnson-Mehl方程):
转变量
f ( ) 1 exp( KIu 3 4 / 4)
形核率
长大速率
K为形状系数, 当新相为球形时 K=4π/3
TIPS:过渡相从热力学来说不利,
但从动力学来说有力,也是减小相 变阻力的重要途径之一!!!
过渡相
过渡相
稳定相
固态相变
3. 固态相变的三种基本变化:
①晶体结构的变化
纯铁的同素异构转变
1538℃, bcc的δ-Fe
②化学成分的变化 ③有序程度的变化
1394℃,fcc的γ-Fe
912℃, bcc的α-Fe
当新/母相成分不同时,新相界面的推移除了需要上述的界面最邻近的原 子过程外,还可能要涉及原子的长程扩散过程。因而长大过程可能受界面 过程控制或受扩散过程控制,也可能同时受界面过程和扩散过程控制。
晶核长大的控制因素依相变温度和扩散速率而定: (1)相变温度较高时,原子扩散速率较快,但过冷度和相变驱动力较小,晶核长大 速率的控制因素是相变驱动力; (2)相变温度较低时,过冷度和相变驱动力较大,原子的扩散速率将成为晶核长大 的控制因素。
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平衡相变
同素异构转变和多形性转变 纯金属——同素异构性(Allotropic)例:纯铁α → γ → δ 同素异构性( 纯铁α 纯金属 同素异构性 ) 固溶体——多型性转变例:低碳钢 α(c)→ γ (c) → δ (c) 多型性转变例: 固溶体 多型性转变例 ) ) ) 平衡脱溶沉淀( 平衡脱溶沉淀(Precipitation) ) 共析转变( 共析转变(eutectoid tranformation) ) 有序化转变( 有序化转变(ordering transformation) 调幅分解(spinodal decomposition) 调幅分解( )
1.2 金属固态相变热力学
1.2 金属固态相变 热力学
1.2 金属固态相变热力学
1.2.1 金属固态相变的热力学条件
1、相变驱动力 、
图1-3 各相自由能与温度的关系
1.2 金属固态相变热力学
2、相变势垒 、
图1-4 态相变势垒示意图
1.2 金属固态相变热力学
1.2.2 金属固态相变的形核
1、均匀形核 、
第一章 金属固态相变基础
1.1 金属固态相
变概论
1.1 金属固态相变概论
1.1.1 金属固态相变分类
1 按热力学分类
一级相变:相变时新旧两相化学势相等, 一级相变 相变时新旧两相化学势相等,但化学势的一 相变时新旧两相化学势相等 阶偏微商不等。 阶偏微商不等。
一级相变:金属的凝固、熔化、升华等大多数金属固态相变。 一级相变:金属的凝固、熔化、升华等大多数金属固态相变。
目的: 目的: 1、搞清楚内在联系(内部转变、组织、性能〕 、搞清楚内在联系(内部转变、组织、性能〕 2、掌握变化规律(在化学成分、温度、冷速 、掌握变化规律(在化学成分、温度、 形变作用下〕 形变作用下〕 制定热处理工艺
改善钢材的使用性能
本课程的适用性: ---金属材料(黑色、有色金属) 本课程的适用性: ---金属材料(黑色、有色金属) 金属材料 ---无机非金属材料 ---无机非金属材料 ---高分子材料 ---高分子材料 ---电子材料 ---电子材料 ---生物体材料 ---生物体材料
1-1
1.2 金属固态相变热力学 临界晶核尺寸为: 临界晶核尺寸为:
2σ rc = ∆GV − ε
1-2
形成临界核胚的成核功为: 形成临界核胚的成核功为:
W = ∆ G max 16 πσ 3 = 3 (∆ G v − ε
)2
1-3
均匀形核时的形核率为: 均匀形核时的形核率为:
Q +W I = nv exp( − ) kT
材料相变原理
(金属热处理原理与工艺)
新材料 1.新材料 (两种方法 ) 热处理 2.热处理
材料 要求
热处理: 热处理:
把钢加热到预定的温度, 把钢加热到预定的温度,在此温度下保 持一定时间, 持一定时间,然后以预定的速度冷却下 来的一种综合工艺。 来的一种综合工艺。 加热 冷却 各种相变 组织
性能
1、相界面 、
(a) 共格界面
(b)半共格界面
(c)非共格界面
图1-1 固态相变界面结构示意图
1.1 金属固态相变概论
相界面与弹性应变能、界面能。 相界面与弹性应变能、界面能。 界面能:非共格界面能最高,半共格次之, 界面能:非共格界面能最高,半共格次之, 共格界面能最低。 共格界面能最低。 弹性应变能:共格界面的弹性应变能最大, 弹性应变能:共格界面的弹性应变能最大, 半共格次之,非共格界面弹性应变能最小。 半共格次之,非共格界面弹性应变能最小。
二级相变:相变时新旧两相化学势、 二级相变 相变时新旧两相化学势、化学势的一阶偏微 相变时新旧两相化学势 商均相等,但化学势的二阶偏微商不等。 商均相等,但化学势的二阶偏微商不等。
二级相变:材料的有序化、磁性转变、超导转变。 二级相变:材料的有序化、磁性转变、超导转变。
1.1 金属固态相变概论
2 按平衡状态图分类
晶界形核 晶界的类型:界面、晶棱、 晶界的类型:界面、晶棱、界隅 晶界促进形核的原因:界面、 晶界促进形核的原因:界面、晶棱和界隅都可 以提供其储存的畸变能促进形核。 以提供其储存的畸变能促进形核。
1.2 金属固态相变热力学 若设为α母相, 为新相 为新相, 若设为 母相,β为新相,则晶界形核时系统自由能的 母相 总变化可表示为: 总变化可表示为:
∆G = −V ∆GV + Sαβ σ αβ + V ε − Sαα σ αα
式中: β相表面积 相表面积; 式中: Sαβ 为β相表面积;
1-6
σ αβ 为β相与 相的单位界面积的界面能; 相与α相的单位界面积的界面能 相与 相的单位界面积的界面能;
1-4
1.2 金属固态相变热力学
2、非均匀形核 、 非均匀形核时,系统的自由能变化为:
∆G = −V • ∆GV +核时相比增加了最后一项,为 非均匀成核时,由于晶体缺陷消失或被破 坏所降低的能量。因此,晶体缺陷的存在 将促进成核过程。
1.2 金属固态相变热力学
1.1 金属固态相变概论
2、位相关系与惯析面 、
金属固态相变时, 金属固态相变时,新相和母相之间常常存在一定 的位相关系。 的位相关系。 如:钢中奥氏体相马氏体转变时的K-S关系。 关系。 钢中奥氏体相马氏体转变时的 关系
{111}γ //{110}α ' ; 〈110〉 γ // 〈111〉 α '
1.1 金属固态相变概论
5、晶体缺陷的影响 、
几乎所有的晶体中的点、线、面缺陷对相变都有 几乎所有的晶体中的点、 显著的促进作用。 显著的促进作用。 原因:晶体缺陷是能量起伏、结构起伏和成分起伏 原因:晶体缺陷是能量起伏、 最大区域,在此区域成核时,原子扩散激活能低, 最大区域,在此区域成核时,原子扩散激活能低, 扩散速度快,相变应力容易被松驰。 扩散速度快,相变应力容易被松驰。 实验表明:母相晶界越多、晶内缺陷越多, 实验表明:母相晶界越多、晶内缺陷越多,相变速 度越快。 度越快。
1.1 金属固态相变概论 非扩散型相变 温度较低,原子失去扩散能力, 温度较低,原子失去扩散能力,只能通过切变方式 发生转变。 发生转变。 非扩散性相变的特征: 非扩散性相变的特征: •存在由于均匀切变引起的宏观变形; 存在由于均匀切变引起的宏观变形; 存在由于均匀切变引起的宏观变形 •新相和母相的成分相同; 新相和母相的成分相同; 新相和母相的成分相同 •新相和母相之间存在一定的晶体学位相关系; 新相和母相之间存在一定的晶体学位相关系; 新相和母相之间存在一定的晶体学位相关系 •相变速度非常快; 相变速度非常快; 相变速度非常快
1.1 金属固态相变概论
4 按相变方式分类 按相变方式分类—Gibbs分类法 分类法
有核相变:相变是通过形核—长大方式进行的转 有核相变 : 相变是通过形核 长大方式进行的转 大部分金属的固态相变是有核相变。 变。大部分金属的固态相变是有核相变。 无核相变:相变时没有形核阶段, 无核相变 : 相变时没有形核阶段 , 通过成分起伏 形成高浓度区和低浓度区。 形成高浓度区和低浓度区 。 调幅分解是典型的无 核相变。 核相变。
1.1 金属固态相变概论
金属固态相变实质: 金属固态相变实质:
综上所述,固态相变的类型繁多, 综上所述,固态相变的类型繁多,但就相变的实 质而言,其所发生的变化不外乎以下三个方面:结 质而言,其所发生的变化不外乎以下三个方面: 构、成份和有序化程度。 成份和有序化程度。
1.1 金属固态相变概论
1.1.2 金属固态相变的主要特点
固态相变时系统总的自由能∆G 变化为: 变化为: 固态相变时系统总的自由能
∆G = −V • ∆GV + Sσ + Vε
式中: 式中:V—新相体积 新相体积 ∆G—新相和母相单位体积自由能差 新相和母相单位体积自由能差 S—新相表面积 新相表面积 σ—新相与母相间的单位面积界面能差 新相与母相间的单位面积界面能差 ε—新相单位体积弹性应变能 新相单位体积弹性应变能
1.1 金属固态相变概论
3 按原子迁移情况分类
扩散型相变 只有当温度较高, 只有当温度较高,原子活动能力较强时才能发生扩 散型相变。 散型相变。 扩散性相变的基本特点: 扩散性相变的基本特点: •相变速率受原子扩散速度所控制; 相变速率受原子扩散速度所控制; 相变速率受原子扩散速度所控制 •新相和母相的成分不同; 新相和母相的成分不同; 新相和母相的成分不同 •只有因新相和母相比容不同而引起的体积变化,没 只有因新相和母相比容不同而引起的体积变化, 只有因新相和母相比容不同而引起的体积变化 有宏观形状改变。 有宏观形状改变。
一般说来,当新相与母相间为共格或半共格界面时, 一般说来,当新相与母相间为共格或半共格界面时, 必然存在一定的位相关系,若无一定的位相关系, 必然存在一定的位相关系,若无一定的位相关系,则 两相必定为非共格界面,但反过来, 两相必定为非共格界面,但反过来,有时两相间虽然 存在一定的位相关系,却未必是共格或半共格界面。 存在一定的位相关系,却未必是共格或半共格界面。
材料相变原理
相变:从广义上讲,构成物质的原子 或 相变:从广义上讲,构成物质的原子(或
分子)的聚合状态(相状态) 分子 的聚合状态(相状态)发生变化的 的聚合状态 过程均称为相变。 过程均称为相变。
材料相变原理
本课程的任务及在工业生产中的地位
任务:研究固态相变的规律性, 任务:研究固态相变的规律性,研究金属或合金热 处理组织与性能之间的关系。 处理组织与性能之间的关系。 地位: 工业生产领域 工业生产领域: 地位:(1)工业生产领域:工业生产中不可缺少的技 是提高产品质量和寿命的关键工序, 术,是提高产品质量和寿命的关键工序,是发挥材 料潜力、达到机械零部件轻量化的主要手段。 材 料潜力、达到机械零部件轻量化的主要手段。(2)材 料研究领域:研制和开发新材料。 料研究领域:研制和开发新材料。