强激光场中原子的电离问题
激发态原子的潘宁电离
激发态原子的潘宁电离激发态原子的潘宁电离是一种重要的电子离解过程，它在物理学、化学、生物学等领域都有广泛的应用。
潘宁电离的本质是原子未被瞬间电离时所受到的外部作用力能够将其带入激发态，再通过一系列过程将原子电离。
潘宁电离最早由德国物理学家沃尔夫冈·潘宁于1905年提出，他发现在磁场中加速的电子束与原子相互作用时，对于某些电子能量而言，原子的离解现象取决于原子的激发态和基态之间的能量差，而不是原子的电离能。
这种现象就是潘宁电离。
在潘宁电离过程中，原子被外部作用力带入激发态，然后发生自发辐射、受激辐射、碰撞电离等过程，最终达到电离状态。
具体来说，原子分为基态和激发态两种状态，外部作用力可以将原子由基态激发到激发态，此时原子处于不稳定的状态。
在激发态原子中，由于能级差的限制，有些激发态原子的电离能在基态下是高于激发态的，因此只有在激发态下才能实现电离。
此时，激发态原子通过自发辐射、受激辐射等相互作用，在相应的能级通道上产生电离电子。
潘宁电离是一种非常稳定且可控性强的电离方法，其应用范围很广。
例如，在核物理实验中，可以通过潘宁电离制备特定的高能粒子束；在材料科学中，潘宁电离可以用于表面改性、材料表面清洗等；在生物医学中，可以通过潘宁电离制备特定化合物的药物。
另外，潘宁电离还可以用于探索原子和分子内部结构、反应机理等基本问题。
通过对激发态原子的光谱研究，可以了解原子和分子的电子结构、能级等信息，进而深入了解原子和分子之间的相互作用和反应机理。
总之，潘宁电离是一种重要的电子离解过程，不仅在物理学、化学、生物学等领域有广泛应用，而且还被广泛用于解决一些基础科学问题。
随着技术的发展和研究的深入，潘宁电离将继续为我们揭示更多科学奥秘。
强激光场中氘团簇的离子能谱与团簇尺度
团簇具 有体 密度 大 、 激光 吸 收效 率 高 、 残 核 等特 点 ， 光 与其 相 互 作 用 能 够 产 生 能 量 为 Ｍｅ 的离 子 、 无 激 Ｖ ｋ Ｖ 的电子 和 ｘ射 线辐 射 ］ ９ ９年 Ｄ ｔ ｒ 用 强 激 光 辐 照 氘 团簇 产 生 了 １ 中 子／ ， 现 了 “ ｅ 。１ ９ ｉ ｅ等 ｍｉ Ｏ Ｊ实 台式 聚 变”】， ＿ ｌ 激光一 ］ 团簇 聚 变有望 成 为新型 的台式高 效 中子源 。近几 十 年来 ， 国内外开展 了大量 的超短 超 强激 光 与 团 簇相 互作用 的实验和 理论 研究 口 ］ 激 光与 团簇相 互作 用 过程 具有 明显 不 同于 气 体 和 固体 的 特点 ， 作 用过 程 ， 其
强激 光场 中氘 团簇 的 离 子 能谱 与 团簇 尺 度
魏番惠 ， 吴玉迟 谷渝秋。 刘 猛 ， 刘红杰 ， 杨朝文 ， 朱 斌 ， 何颖玲 。 ， ， 。
（ ．四川 大 学 物 理 科学 与技 术 学 院 ，成 都 ６ ０ ６ ； ２ 中 国工 程 物 理 研 究 院 激 光 聚 变 研 究 中心 ，四川 绵 阳 ６ １０ ） １ １０ ４ ． ２ ９０
冲 的影 响 ， 到 了 团 簇 的 尺 度 比瑞 利 散 射 测 量 的 结 果 小 。这 些 结 果 对 团簇 源 制 备 系 统 的 改 进 和优 化 激 光 打 靶 得
有 着 重 要 的参 考 意 义 ， 且 可 以 为 团簇 尺 度 的 测 量 提 供 一 种 新 的方 法 。 而
关 键 词 ： 氘 团簇 ； 尺 寸 测 量 法 ； 强 激 光 ； 离 子 能 谱
原子结构知识：原子的光电离与光吸收
原子结构知识：原子的光电离与光吸收原子结构学是物理学的重要分支，它的研究对象是原子，研究内容包括原子的能级结构、电离和辐射等。
其中，原子的光电离和光吸收是原子结构学中的两个重要课题，涉及到原子与光之间的相互作用。
本文将从这两个方面展开讨论。
一、原子的光电离原子的光电离是指原子吸收足够大的光能后，电子从原子内部跃迁到更高能级或发生自由电离，从而被原子释放出来的现象。
这个过程包括从吸收光子到电离的所有步骤，因此是相对复杂的。
其中，光子的能量必须大于某个阈值能量才能引起光电离。
此外，原子的离子化能以及原子的电子结构也会影响光电离的过程。
在光电离的实验中，我们可以通过测量电离电子的能量和速度，来研究光电离的过程和机制。
这些实验表明，光电离的能谱具有一些特定的规律性质，比如说光电离截面和电离能的关系、电离电子角分布、电离电子角分布和极化性质等。
同时，理论计算也对光电离进行了深入的研究和分析。
从量子力学的角度来看，光电离可以被解释为原子电子的波函数跃迁过程。
量子力学理论预测了光电离的截面大小、能量分布、电子角度分布等多个方面的性质，并且已经得到了广泛的验证。
二、原子的光吸收原子的光吸收是指原子吸收光子所引起的一系列过程。
当光子通过原子时，部分光子被原子吸收，原子的电子从低能级跃迁到高能级，吸收的光子能量正好等于电子跃迁前后能级差的能量。
与光电离不同，吸收光子的能量低于原子光电离能，因为吸收光子后，原子仍然保持稳定的状态。
对于吸收光子的过程，也可以通过实验和理论计算进行研究。
实验中我们可以通过测量透射率或反射率的变化，来确定光子被原子吸收的情况。
研究发现吸收光谱是原子光谱研究的重要方面，因为原子不同能级之间跃迁所吸收的光谱线具有很多的特征性质。
从量子力学的角度来看，原子吸收光子的过程可以用电偶极子近似来描述。
这种描述假设原子在光场中被激发后，由于电子云分布的不同会发生电偶极子辐射而光子被吸收。
总之，原子的光电离和光吸收是原子结构学中重要的研究领域。
【单元练】青岛银海学校高中物理选修3第四章【原子结构和波粒二象性】测试题(答案解析)
一、选择题1．利用光电管研究光电效应的实验电路如图所示，用频率为ν的可见光照射阴极K，电流表中有电流通过，则（）A．改用紫外光照射K，电流表中没有电流通过B．只增加该可见光的强度，电流表中通过的电流将变小C．若将滑动变阻器的滑片移到A端，电流表中一定无电流通过D．若将滑动变阻器的滑片向B端移动，电流表示数可能不变D解析：DA．发生光电效应的条件是入射光的频率大于金属的极限频率，紫外线的频率更大，所以改用紫外光照射K，电流表中有电流通过，则A错误；B．只增加该可见光的强度，电流表中通过的电流将变大，所以B错误；C．若将滑动变阻器的滑片移到A端，电流表中也有电流通过，因为是正向电压，只要发生光电效应就有光电流通过，所以C错误；D．如果光电流已经达到饱和光电流，则增大电压，光电流将保持不变。
所以若将滑动变阻器的滑片向B端移动，电流表示数可能不变，所以D正确；故选D。
2．关于下列四幅图的说法正确的是（）A．甲图中A处能观察到少量的闪光点B．乙图中用弧光灯照射原来就带电的锌板时，发现验电器的张角变大，则锌板原来带负电C．丙图中的泊松亮斑说明光具有波动性D．丁图，当两分子间距由等于r0开始增大，它们间的分子力先减小后增大C解析：CA. 甲图是α粒子散射实验，绝大多数α粒子不偏转，A处能观察到大量的闪光点，A错误；B. 乙图中用弧光灯照射原来就带电的锌板时，有电子逸出，发现验电器的张角变大，则锌板原来带正电，B错误；C. 丙图中的泊松亮斑是光照射十分小的圆板发生的衍射现象，说明光具有波动性，C正确；D. 当两分子间距由等于r0开始增大，它们间的分子力先增大后减小，D错误。
故选C。
3．物理学史的学习是物理学习中很重要的一部分，下列关于物理学史叙述中不正确的是 ( ) A．汤姆孙通过研究阴极射线实验，发现了电子B．卢瑟福通过对α粒子散射实验现象的分析，提出了原子的核式结构模型C．爱因斯坦发现了光电效应，并提出了光量子理论成功解释了光电效应D．巴耳末根据氢原子光谱分析，总结出了氢原子光谱可见光区波长公式C解析：CA．1897年汤姆孙根据放电管中的阴极射线在电磁场和磁场作用下的轨迹确定阴极射线中的粒子带负电，并测出其荷质比，这在一定意义上是历史上第一次发现电子，故A正确；B．卢瑟福的α粒子散射实验结果：绝大多数α粒子穿过金箔后仍沿原来的方向前进，但有少数α粒子发生了较大的偏转，并有极少数α粒子的偏转超过90°，有的甚至几乎达到180°而被反弹回来，这就是α粒子的散射现象。
激光、激光技术 激光工作物质
里渊散射光散射机制,获得了散射光能量角分布。
实验结果表明,激光辐照金盘靶时,在入射激光能量大致相同的情况下,受激布里渊散射光能量在匀滑的条件下比没有匀滑时低一个数量级以上(背反能量除外),束匀滑对散射光的抑制作用十分明显。
在匀滑条件下,越靠近背反方向,散射光能量越大。
散射光能量分布沿方位角的变化不大。
激光辐照铝盘靶时,散射光能量分布的离散性较大。
图3参7(杨妹清)TN2412007043134真空度对强紫外激光在空气中长程传输的影响=Effect of vacuum degree on high power ultr aviolet laser beams in long air path[刊,中]/罗莉(四川大学电子信息学院.四川,成都(610064)),李恪宇//强激光与粒子束.―2007,19(3).―417420采用瞬态受激旋转喇曼散射(SR RS)模型,并充分考虑非线性介质分子密度、增益系数、泵浦光的衰减、斯托克斯光的非线性放大以及初始的随机斯托克斯散射场等因素,研究了空气真空度对强紫外激光在空气长程传输过程中产生的SRRS 效应的影响。
结果表明,真空度对SRRS 效应的阈值传输距离和Stokes 光的转换效率的影响较大,随着真空度的提高,Stokes 光的转换效率将降低,产生SR RS 效应的阈值传输距离将增大。
图4参7(杨妹清)TN2412007043135激光驻波场形成Cr 原子沉积纳米光栅的初步实验研究=Pr eliminar y r esult of laser focused Cr atomic deposition for fabr icating nanostr ucture[刊,中]/马艳(同济大学物理系.上海(200092)),张宝武//物理学报.―2007,56(3).―13651369利用激光驻波场会聚原子沉积纳米结构的技术可以用来研制纳米结构长度传递标准。
当激光驻波场的频率大于原子的共振频率时,原子由于受到偶极力的作用将被会聚到驻波的波节处。
激光解吸电离飞行时间质谱
激光解吸电离飞行时间质谱是一种先进的质谱技术，它结合了激光解吸电离和飞行时间质谱的优点，能够在不破坏分子结构的情况下，对样品进行快速、准确地检测和分析。
在激光解吸电离飞行时间质谱中，激光被用来将样品分子从基态激发到高能态，使其获得足够的能量以克服库伦斥力，从而实现电离。
电离后的分子在电场的作用下被加速，沿着飞行管飞向质量分析器。
在质量分析器中，不同质荷比的离子被分离，并按照它们到达检测器的时间进行排序。
最终，通过测量离子质荷比和飞行时间，可以确定分子的质量和结构。
相比于传统的质谱技术，激光解吸电离飞行时间质谱具有更高的灵敏度和分辨率。
它可以对小分子、大分子、有机物、无机物等多种类型的样品进行检测，因此在化学、生物、环境、医学等领域得到了广泛应用。
在化学领域，激光解吸电离飞行时间质谱被用于研究分子的结构和性质，以及化学反应的动力学和机理。
在生物学领域，它被用来检测生物分子的结构和功能，以及对蛋白质、核酸等生物大分子的分析。
在环境科学领域，它可以用来检测空气、水体和土壤中的污染物，以及研究环境污染物的来源和迁移转化规律。
在医学领域，它被用于药物研发、临床诊断和生物标志物的检测。
总之，激光解吸电离飞行时间质谱是一种非常重要的分析工具，它为科学研究和技术创新提供了强有力的支持。
飞秒激光惰性气体Ar原子多次电离过程的空间分辨研究
飞秒激光惰性气体Ar原子多次电离过程的空间分辨研究胡湛;金明星;刘航;杨景;丁大军
【期刊名称】《原子与分子物理学报》
【年(卷),期】2004(21)4
【摘要】使用100飞秒、1014 W/cm2的强激光与惰性气体Ar原子相互作用,我们利用飞行时间质谱仪结合Z扫描技术获得了各次电离的Ar原子在激光焦点附近不同位置处强度分布.测量得到的各个不同电离态Ar n+(n=1～4)的产额随激光焦点位置变化关系与不同电离态的空间分布理论预言相一致.
【总页数】3页(P567-569)
【作者】胡湛;金明星;刘航;杨景;丁大军
【作者单位】吉林大学原子与分子物理研究所,长春,130012;吉林大学原子与分子物理研究所,长春,130012;吉林大学原子与分子物理研究所,长春,130012;吉林大学原子与分子物理研究所,长春,130012;吉林大学原子与分子物理研究所,长
春,130012
【正文语种】中文
【中图分类】O562.4
【相关文献】
1.Ar原子电离能谱和Ar3p电子动量谱研究 [J], 陈向军;杨炳忻
2.在正交偏振双色激光场中原子电离过程的理论研究 [J], 金发成;杨慧慧;张桐;陈雨欣;唐英翔;赵嘉伟;贺勇衡;
3.He~+离子与Ne、Ar原子碰撞中靶原子的电离激发过程 [J], 杨锋;雷子明;卢小林;刘参文;潘广炎;刘家瑞;孙湘
4.Ne~+离子与He、Ar原子碰撞中入射离子的电离激发过程 [J], 潘广炎;卢小林;雷子明;杨锋;刘参文;刘家瑞;孙湘
5.Ar原子偶宇称3p^5（^2P1／2）nl′[k′]J（l′=1，3）自电离态激发谱线形研究[J], 李春燕;周梅;何志巍;张今红;陈旸
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强电、磁场效应中的氢及类氢原子
强电、磁场效应中的氢及类氢原子强电、磁场效应是指外加的静电场、静磁场和交变电磁场的场强大到已不能作为微扰时对原子分子体系的物理和化学性质的影响。
实验表明髙激发态里德伯原子的能级特性与外场异常敏感而且复杂。
而理论研究也很困难，在弱外场下，可用微扰法求解薛定谔方程计算能级的劈裂、移动和展宽，得到与实验一致的结果。
强外场下就不能用微扰法，需要严格求解含外场的薛定谔方程，这变得很困难。
这种困难主要在于外场的静电力、洛伦兹力和核的库仑力具有各自不同的对称性。
大多数理论计算仍集中在氢原子，或以氢原子为模型的适当修正，如碱金属原子。
由于在均匀外电场中的哈密顿量在抛物坐标中变量是可分离的，相对计算容易一些。
本文简单的记述国内关于强电、磁场中氢以及类氢原子的部分研究。
一、 强电场中的氢及类氢原子高激发态里德伯原子在电场下行为主要有电离和斯塔克效应这两方面的情况。
由于氢原子和类氢离子基态s 电子波函数是球对称的它的点和分布中心和原子核是重合的。
可以证明：任意一个具有确定角动量量子数l 态的固有电偶极矩也为零。
但是每一个n ≠1的激发态，由于对l 是简并的，不同l 态线型叠加的结果使固有电偶极矩不为零。
对其他多电子原子，如碱金属原子，由于轨道贯穿和极化效应，使能级对l 的简并破坏，它们的固有电偶极矩也为零。
在均匀电场作用下，原子被计划，电子云中心不再与核重合，原子还能产生电偶极矩。
除了原子具有的固有电偶极矩d 0之外，外场诱导的电偶极矩d 1正比于场强E 。
原子具有的总电偶极矩d = d 0+ d 1，在外电场强度E 作用下产生的能级分裂为∆E e =-d *E ，这就是斯塔克效应。
关于类氢原子在强电场中的电离[1]，前人有过研究。
方法是分离变量，即恒电场下类氢原子的薛定谔方程在旋转抛物座标下形式上分离变量，得到如下联立常微分方程：⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∈---++=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∈---++044120441222222121221212χηηηβξχχξξξβξχm E d d m E d d 联立条件为Z =+21ββ。
多光子电离 光电效应
多光子电离光电效应
多光子电离和光电效应是两个不同的物理现象，尽管它们都涉及光与物质相互作用导致的电子激发过程。
1.光电效应：
-光电效应是指当光照射在某些材料上时，如果光子的能量足够大，可以将一个或多个束缚电子从原子或分子中击出形成自由电子。
根据爱因斯坦的光电效应理论，当单个光子的能量hν（其中h为普朗克常数，ν为光的频率）大于材料的逸出功W时，就可以发生光电效应。
被击出的电子获得的动能等于光子能量减去逸出功，即K=hν-W。
2.多光子电离：
-多光子电离则是一个更为复杂的非线性光学过程，它需要在极短的时间内吸收多个连续的光子来共同提供足够的能量，才能使一个电子克服其对原子核的束缚力而被电离出来。
这一过程通常发生在高强度激光场中，因为只有在这种情况下，光子密度才足够高，使得一个原子或分子在同一时间窗口内捕获多个光子成为可能。
原子与分子物理 研究方向
原子与分子物理作为物理学的一个重要分支，研究方向主要包括但不限于以下方面：1. 原子结构与光谱学：- 研究原子内部电子的能级结构，通过分析原子光谱探索电子在原子内部的行为模式和量子化规律，包括精细结构、超精细结构和兰姆移位等。
2. 分子结构与振动光谱：- 分析分子的电子结构、几何构型、转动和振动特性，通过红外光谱、拉曼光谱、紫外-可见光谱等手段研究分子的振动和转动光谱，揭示分子内部的动态过程。
3. 分子碰撞与反应动力学：- 研究原子与原子、原子与分子、分子与分子之间的碰撞过程，包括弹性碰撞、非弹性碰撞以及化学反应的动力学过程，探究碰撞能量、角度、碰撞体系等因素对反应概率和速率的影响。
4. 分子团簇与低维物理：- 分析少原子数量组成的分子团簇的结构、稳定性、电子性质以及光学性质，研究由少数原子组成的二维和三维结构的物理性质和量子效应。
5. 量子信息与量子计算中的原子分子物理：- 探讨原子和分子作为量子比特的可能性，研究如何利用原子和分子的量子态实现量子信息的编码、存储和传输，以及构建量子计算机的硬件基础。
6. 冷原子与量子调控：- 研究极低温条件下（接近绝对零度）的原子、分子系统，包括玻色-爱因斯坦凝聚（BEC）、费米气体等奇异物态，并探讨如何对其进行精确操控，以实现对量子态的主动调控。
7. 强场物理与非线性光学：- 在强激光场作用下，研究原子和分子的电离、解离、高次谐波产生等非线性效应，以及这些效应在超快光学、阿秒科学等领域的应用。
8. 计算原子与分子物理：- 利用量子力学理论和数值方法，如密度泛函理论（DFT）、多体薛定谔方程求解、蒙特卡洛模拟等，进行原子与分子系统性质的理论预测和计算模拟。
这些研究方向共同构成了原子与分子物理学科丰富而宽广的研究领域，对于材料科学、化学、生物物理、信息科学以及基础物理等诸多领域都有着深远的影响。
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强激光场中原子的电离问题
【摘要】：由于超强超短脉冲激光技术的发展以及飞行时间谱仪、冷靶反冲离子动量谱仪(COLTRIMS)等测量技术的应用,使得强激光场中的原子电离成为原子分子物理中的一个研究热点。
随着实验中所采用的激光光强的增加,微扰论已经不再适用,实验上报道的阈上电离(above-thresholdionization,ATI)中的低能结构(lowenergystructure,LES)以及非次序双电离(nonsequentialdoubleionization,NSDI)中的电子关联等现象有待理论上的进一步研究。
本文利用数值求解三维含时薛定谔方程的方法对隧穿区域内ATI过程中低能电子的动力学行为进行了研究,同时利用半经典再散射模型对NSDI中电子的动力学行为进行了研究。
我们发现电子的经典效应,例如长程库仑势,在电离过程中占据了重要的地位,同时一些量子效应,例如共振以及电子波包的扩散,对电离过程也有影响。
主要内容如下：通过数值求解三维含时薛定谔方程,对ATI过程中的低能电子特性进行了研究。
我们发现随着波长和光强的增加,较高能量的低能峰(high-energylow-energystructure,HLES)越来越明显,该结果与实验报道(Nat.Phys.,2009,5,335;Phys.Rev.Lett,2009,103,093001)一致。
计算结果也表明,能谱中在小于1eV处还出现了一个比较尖锐的峰(very-low-energystructure,VLES),并且其与纵向动量分布中的双峰结构有对应关系。
进一步计算表明,HLES和VLES对原子势有明显的依赖性,将长程势换成短程势以后,两个结构都消失了。
因此我们认为长
程库仑势在HLES和VLES的形成过程中起到了关键性的作用。
同时我们还发现,在隧穿区域内共振通道依然对ATI过程有贡献,它会干扰经典效应引起的纵向动量分布的双峰结构,使得实验中的双峰结构没有单纯考虑经典效应时那么明显。
我们把描述线极化场中NSDI的半经典模型推广到了椭圆极化场。
我们研究了椭圆极化场中氖原子的NSDI过程,得到了二价氖离子的产率随椭圆偏振度的变化关系,该结果与实验结果符合的很好。
我们还研究了不同偏振度下比率Ne2+/Ne+对波长的依赖关系：在短波区域,比率随着波长的增加快速上升,并且不依赖于偏振度；在长波区域比率达到最大值后开始下降,并且这个最大值依赖于偏振度。
从量子力学的观点出发,由于不确定性原理,电离过程中电子初始波函数应该具有有限宽度的动量,这样会导致波包在随后的运动中发生扩散。
之前人们在半经典模型中已经考虑了电子波包的横向扩散效应对NSDI的影响[Phys.Rev.A,1996,54,R2551],在本文中我们对半经典模型进行了进一步的改进,即通过引入隧穿电子的非零纵向初速度来模拟电子波包的纵向扩散效应。
我们发现非零纵向初速度对双电离过程中的单次返回碰撞轨道(singlereturncollision,SRC)有明显的抑制效应。
对于z轴方向(极化方向)的动量关联分布,非零纵向初速度使分布的中心区域明显减少。
对于x轴方向(椭圆极化情况中的次极化轴方向)的动量关联分布,考虑非零纵向初速度后$RC的分布明显变窄了。
在线极化情况下考虑非零纵向初速度后电子动量关联分布与实验符合得更好。
我们用半经典再散射模型计算了线极化场不同光强下氖的电子动量关联分
布。
计算结果表明,两种经典碰撞轨道(singlereturncollision,SRC和multireturncollision,MRC)在不同光强区域内对NSDI的贡献不同：在低光强下SRC占据主导地位而在高光强下MRC占据主导地位。
通过与量子S矩阵理论得到的结果进行比较,我们发现,现有的S矩阵理论中忽略了离子势对电子的影响,这就使得该理论中没有包含离子对电子波包的库仑聚焦作用,从而导致MRC的贡献被低估。
【关键词】：阂上电离非次序双电离再散射机制低能结构单次返回碰撞多次返回碰撞
【学位授予单位】：山西大学
【学位级别】：博士
【学位授予年份】：2012
【分类号】：O562.4
【目录】：中文摘要8-10ABSTRACT10-13引言13-15第一章绪论15-471.1引言151.2超强超短脉冲激光15-181.3强激光场中原子电离的研究进展18-341.3.1阈上电离(ATI)18-251.3.2非次序双电离(NSDI)25-341.4强激光场中原子电离的重要机制：再散射机制34-38参考文献38-47第二章ATI光电子谱中的低能结构47-652.1引言47-482.2求解三维含时薛定谔方程的数值方法介绍48-512.3ATI光电子谱中的低能结构51-612.3.1激光参数对低能结构的影响51-562.3.2
长波长激光中共振对ATI的影响56-572.3.3低能结构形成的原因57-612.4本章小结61-62参考文献62-65第三章NSDI中的电子动力学65-1013.1引言653.2半经典模型简介65-683.3电离电子的轨道分类68-723.4椭圆极化场对NSDI的影响72-773.5隧穿电子纵向初速度对NSDI的影响77-903.5.1线极化情况78-843.5.2椭圆极化情况84-903.6SRC和MRC对NSDI的贡献90-953.7本章小结95-97参考文献97-101总结与展望101-103攻读博士学位期间已发表论文和待发表的论文103-104致谢104-106 本论文购买请联系页眉网站。