液体流体力学基础
第一章 流体力学基础(10)
Pa s
在物理单位制中： P，泊 SI单位制和物理单位制粘度单位的换算关系为：
1Pa s 10P 第一章 流体力学基础
牛顿型流体和非流动流体
1）凡遵循牛顿粘性定义的流体称为牛顿型流体；否则 为非流动型流体。 牛顿型流体，如水、空气等； 2) 非流动型流体，如某些高分子溶液、悬浮液、泥浆 和血液等。 3) 本书所涉及的流体多为牛顿型流体。
第一章 流体力学基础
（2）通过喷嘴的流动
1 2
q+w=△h+ g△Z+
1 2 △ u 2
u2 2h1 h2
流体流过收缩喷嘴时获得的动能等于流体韩志的增加
第一章 流体力学基础
（3）通过节流阀的流动
q+w=△h+ g△Z+
1 2 △ u 2
h1 h2
流体截流前后的焓值不变
第一章 流体力学基础
在过程生产中，有些仪表是以静力学基本方程式为理论依
一、压强与压强差测量
1 U型管液柱压差计 指示液密度ρ0，被测流体密度为ρ，图中a、 b两点的压力是相等的，因为这两点都在同一 种静止液体（指示液）的同一水平面上。通 过这个关系，便可求出p1－p2的值。
指示剂的选择
@ 指示液必须与被测流体不 互容； @ 不起化学反应； @ 大于被测流体的密度。 指示液随被测流体的 不同而不同。
实际上流体都是可压缩的，一般把液体当作不可压缩流体； 气体应当属于可压缩流体。但是，如果压力或温度变化率很小 时，通常也可以当作不可压缩流体处理。
第一章 流体力学基础
稳定流动（定态流动）
稳定流动：流体在流动时，在任一点上的流速、压力等有关 物理参数仅随位置变化而不随时间改变。
第二章 流体力学基础
本章是学习液压传动理论基础的章节，集中了学 习本课程的基本概念、基本原理和基本定律（方程）。
重点：
1. 静压力基本方程、连续性方程和伯努利方程； 2. 层流状态下的沿程压力损失、局部压力损失； 3. 流经薄壁小孔的流量公式。
难点：
1. 实际液体的伯努利方程及压力损失计算； 2. 真空度的概念。
第四节 液体流经小孔及缝隙的特性
• 概述：液压传动中常利用液体流经阀的 小孔或间隙来控制流量和压力,达到调速 和调压的目的，它也涉及液压元件的密 性，因此，小孔虽小，间隙虽窄，但其 作用却不可等闲视之。
一、孔口流量 特性 薄壁小孔 l/d ≤ 0.5
孔口分类： 细长小孔 l/d > 4 短孔 0.5 < l/d ≤4
量守恒定律，在单位时间内流过两个截面的液体流量相等，即：
v1 /A1 = v2/A2
不考虑液体的压缩性, 则得 :
q = v A = 常量
• 流量连续性方程说明了恒定 流动中流过各截面的不可压 缩流体的流量是不变的。因而流速与通流截面的面积成反 比。
三 伯努利方程 （Bernoulli Equation）
附加摩擦 — 只有紊流时才有，是由于 分子作横向运动时产生的 摩擦，即速度分布规律改 变，造成液体 的附加摩擦。
1. 局部压力损失公式 △pζ = ζ·ρv2/2 2. 标准阀类元件局部压力损失
△pF = △pn(Q/Qn)2
四 管路系统的总压力损失
∑△p = ∑△pλ + △pζ +∑△pF
=∑λ·l/d·ρv 2/2+∑ζρv2/2 + ∑△pn(Q/Qn)2
能量守恒定律在流体力学中的应用
能量守恒定律：理想液体在管道中稳定流 动时，根据能量守恒定律， 同一管道内任 一截面上的总能量应该相等。 或：外力对物体所做的功应该等
化工原理第一章流体力学基础
第一章 流体力学基础
m GA uA
17/37
1.3.1 基本概念
三、粘性——牛顿粘性定律
y x
v
内部存在内摩擦力或粘滞力
v=0
内摩擦力产生的原 因还可以从动量传 递角度加以理解:
v
单位面积上的内摩擦力，N m2
dv x
dy
动力粘度 简称粘度
速度梯度
----------------牛顿粘性定律
(2)双液柱压差计
p1
1略小于2
z1
p1 p2 2 1 gR
p1
R
p2
R
p2
1
z1
R 2
0
倾斜式压差计
浙江大学本科生课程 化工原理
第一章 流体力学基础
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1.3 流体流动的基本方程 1.3.1 基本概念 1.3.2 质量衡算方程 1.3.3 运动方程 一、作用在流体上的力 二、运动方程 三、N-S方程 四、欧拉方程 五、不可压缩流体稳定层流时的N-S 方程若干解
v x v y vz 0
t x
y
z
t
vx
x
vy
y
vz
z
v x x
v y y
v z z
0
D
Dt
v x x
v y y
v z z
0
-------连续性方程微分式
若流体不可压缩，则D/Dt=0
v x v y v z 0 x y z
浙江大学本科生课程 化工原理
第一章 流体力学基础
dy
N m2 ms
Ns m2
Pa s
m
1Pa s 10P 1000cP
流体力学
h1 流体运动示图
在这个过程中，机械能的增量为：
a´ 2 v2
h2
△2
l
△E ＝ E 2 － E 1
状态2的（动能＋势能）－ 状态1的（动能＋势能）
△E ＝ E 2 － E 1
1 1 2 △ E ＝ △m v2＋△mgh 2 － △m v12 － △mgh 1 2 2
在这个过程中，流体两端 的压力对流体作的功为：
＝ 3.6×105 Pa
第四节 伯努利方程的应用
一.文特利管（串接在管道中测量流体流速）
s1 s2
已知条件：粗管和细管的横截面s1、 s2，水银柱的高度差h 原理：设，流体密度为ρ，大小管处的 压强分别为P1、P2，流速分别为v1、v2 由连续性方程和伯努利方程
h
曲管压强计
消去v2，可得
1ρ v 2 ＋ ＝ 1ρ v 2 ＋P P1 2 2 2 1 2
△F dF ＝lim △S ＝d P S 液体内部压强的特点:
△S 0
单位: Pa (帕斯卡)
1.静止液体内部同一点各个方向的压强相等。 2. 静止液体内部随深度的增加，压强也增加。
ρ P＝ g h
3. 密闭容器内的静止流体受到
也称重力压强
P
e
外界压强时，流体内任一点的 压强是：
ρ P＝ P ＋ g h
设：入水端和出水端的截面分别为A1和A2
由：
入水端
v A ＝ v A ＝ 常数
1 1 2 2 1 2 1 2 2 2
2
1
(
v ＝v
π d） （ A 2 ＝ ( 6.4 ＝v × 4.0 A 2.5 d） π （ 2 ＝ 26 m/s
1
2
流体力学基础知识概述
流体力学基础知识概述流体力学是研究流体运动及其力学性质的学科领域，它对于了解和分析自然界中的流体现象、工程设计和科学研究都具有重要的意义。
本文将对流体力学的基础知识进行概述，帮助读者对该领域有一个全面的了解。
一、流体的特性流体是一种连续变形的物质，其特性包括两个基本的属性：质量和体积。
质量是指流体的总重量，而体积则表示流体占据的空间。
流体还具有可压缩性和不可压缩性之分，可压缩流体如气体在受力时体积可变，不可压缩流体如液体则在受力时体积基本保持不变。
二、流体的力学性质1. 流体的静力学性质：静力学研究的是流体在静态平衡下的性质。
静力学方程描述了流体静力平衡的条件，在不同的情况下有不同的方程形式。
例如，对于不可压缩流体，静力平衡方程可以表示为斯托克斯定律。
2. 流体的动力学性质：动力学研究的是流体在运动状态下的性质。
根据流体的性质和流动条件，可以使用纳维-斯托克斯方程或欧拉方程来描述流体运动。
这些方程可以通过流体的质量守恒、动量守恒和能量守恒得到。
三、流体的流动类型根据流体的运动方式，流体力学将流动分为两种基本类型：层流和湍流。
层流是指流体以有序、平稳的方式流动，流线相互平行且不交叉；而湍流则是流体运动不规则、混乱的状态，流线交叉、旋转和变化。
层流和湍流的转变由雷诺数决定，雷诺数越大，流动越容易变为湍流。
雷诺数是流体力学中一个无量纲的参数，通过流体的密度、速度和长度等特性计算而来。
四、流体的流速分布流体在管道或河流等容器中的流速分布可以通过速度剖面来描述，速度剖面是指流体速度随离开管道中心轴距离的变化关系。
一般情况下，流体在靠近管道壁面处速度较小，在中心位置处速度较大。
速度剖面可用来研究流体流动的特性，例如通过计算剖面的斜率可以确定流体的平均速度。
此外，流体的速度分布还受到管道壁面的摩擦力和流体性质的影响。
五、流体的流量计算流量是指单位时间内通过某一横截面的流体体积，计算流体流量是流体力学中的一项重要任务。
流体力学基础流体的性质与流体力学原理
流体力学基础流体的性质与流体力学原理流体力学基础——流体的性质与流体力学原理流体力学是研究流体运动和流体力学基本原理的学科，广泛应用于航空、航海、能源、化工等领域。
本文将介绍流体的性质以及流体力学的基本原理。
一、流体的性质流体指的是气体和液体，在力学中被视为连续介质。
流体具有以下几个主要的性质：1. 可流动性：与固体不同，流体具有较低的粘性和内聚力，因此可以流动。
流体的流动性使其在工程领域中应用广泛，并且流体力学正是研究流体流动的力学学科。
2. 不可压性：对于液体来说，密度变化相对较小，一般可视为不可压缩的。
而对于气体来说，变化较大的压力会引起密度变化，所以流体力学中对气体流动的研究需要考虑密度的变化。
3. 流体静力学压力：流体静力学压力是由于流体自身重力或外力作用下的压力差异引起的。
流体中的每一点都承受来自其周围流体的压力。
4. 流体动力学压力：流体动力学压力是由于流体的动力作用引起的压力差异。
当流体以较高速度通过管道或物体时，流体动力学压力扮演着重要的角色。
二、流体力学原理流体力学原理是研究流体运动的基本规律，它由庞加莱提出的运动方程、贝努利定律、连续方程等组成。
以下将分别介绍这几个基本原理：1. 流体运动方程：流体运动方程描述了流体在空间中运动的规律。
流体运动方程包括质量守恒方程、动量守恒方程和能量守恒方程。
质量守恒方程指出质量在流体中不会凭空消失或产生；动量守恒方程描述了流体运动中受到的作用力和压力的关系；能量守恒方程则研究了流体在流动过程中的能量转化。
2. 贝努利定律：贝努利定律是流体力学中最为著名的定律之一。
它说明了在无粘度和定常状态下，流体在不同位置的速度、压力和高度之间存在着一种平衡关系。
贝努利定律在飞行器设计和管道流动等领域中有广泛的应用。
3. 材料导数：材料导数是流体力学中用来描述物质随时间变化的速率的重要概念。
对于流体来说，由于其非刚性的特性，物质随时间的变化需要通过材料导数来描述，它包括时间导数和空间导数。
2第二章流体力学基础
液柱高单位
1atm 1.01325105 Pa 1mm水柱=9.8Pa 1mm汞柱=133.32Pa
流体力学基础
流体静力学
压力的单位及其表示方法
五、液体对固体壁面的作用力
如不考虑液体自重产生的那部分压力，固体表面上各点在 某一方向上所受静压力的总和便是液体在该方向上作用于固体 表面的力。
１.作用于平面上的力： 当固体表面为一平面时，静止液体对该平面的作用力F 等 于静压力P与平面面积A的乘积，其方向垂直于固体表面,其值
③ 流管：在流场中任画一封闭曲线，只要该曲线不是流线，
经过曲线上每一点作出流线。这些流线组成的管 状表面即为流管。
④ 流束：指流管中由许多流线组成的一束流体。
⑤ 总流：由流管组成的流体称为总流。
流体力学基础
流体动力学
基本概念
3. 通流截面、湿周和水力半径
① 通流截面：又称有效截面、过流截面或有效断面
sin(2
)
sin(
2
)
2 prl
解2：∵ 右半壁内表面在x方向上的投影面积为：
Ax 2r l ∴ Fx p Ax 2 prl
流体力学基础
流体静力学
液体对固体壁面的作用力
作
用
于
平
面
液 压
上 的 力
传
动
中
的
实
作
例
用
于
曲
面
上
的体对固体壁面的作用力
2.2 气体状态方程
外力 从液体内取出的分离体所受的力
内力
流体力学基础
流体静力学
静压力及其特性
2. 流体静压力及其特性
流体处于静止（或平衡）状态时，单位面积上所受到的法 向力，称为静压力（p）。
流体力学基本伯努力方程
动能:Eu=mu2/2=Vρu2 /2 总能量: Vρgz+ pV+ Vρu2 /2 =C1
两边同除以Vρg，
动能-压力能：测速计 势能-动能：倒水，虹吸 动能-势能：喷泉
z+ p/ρg+ u2/2g=C
16
3.实际液体的伯努力方程1
z1
p1
g
u12 2g
(3-19)
z2
p2
g
u22 2g
s s s t
这就是理想液体的运动微分方程，也称液流的欧拉方程
13
2.理想液体的伯努力方程1
要在图3-10所示的一段微流 束上，寻找它各处的能量关 系 ， 将 式 (3-10) 的 两 边 各 乘 上ds，并从流线s上的截面1 积分到截面2，即
2
1
g
z s
1
p s
5. 如 图 所 示 ， 液 压 泵 输 出 的 流 量
A1
qp=0.5L/s，全部进入液压缸，液压 缸 大 腔 截 面 积 A1=2000mm2 ， 小 腔 截 面 积 A1=1000mm2 ， 进 、 回 油 管 直径d=10mm。求活塞的运动速度，
进、回油管中油液的流速。
qp
A2
v
d
21
当容器没有惯性加速度，即当液 体仅受重力作用时，则
j cos gz / s 质量力为 dsdAgz / s
这一微元体积的惯性力为
ma dAds du dAds u ds u dAds u u u
dt
s dt t
Q1
q A udA
在过流截面上各点的流速是不相等的。
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液体流体力学基础----4f449400-7161-11ec-a880-7cb59b590d7d 液压流体力学基础液压传动与液体一起工作教学要求重点难点重点难点本章目录本章目录因此，了解液体的物理性质，掌握液体在静止和运动过程中的基本力学规律，对于正确理解液压传动的基本原理，合理设计和使用液压系统是非常必要的。
液压传动是以液体作为工作介质进行能量的传递。
1、了解液体的物理性质，静压特性、方程、传递规律，掌握液体在静止和运动过程中的基本力学规律，掌握静力学基本方程、压力表达式和结论；2、了解流动液体特性、传递规律，掌握动力学三大方程、流量和结论；3、了解流量公式、特点、两种现象产生原因，掌握薄壁孔流量公式及通用方程、两种现象的危害及消除。
返回本章的上一页和下一页�液压油的粘性和粘度�粘温特性�静压特性�压力形成�静力学基本方程�流量与流速的关系，三大方程的形式及物理意义返回本章的上一页和下一页第一节液体的物理性质第二节流体静力学基础第三节流体动力学基础第四节液体流动时的液力损失第五节液体流经小孔和缝隙的流量第六节液压冲击和空穴现象返回本章的上一页和下一页第一节液体的物理性质•流体的密度和重力•液体的压缩性•液体的粘度和粘度•液压油的要求•液压油的类型和选择•液压油的污染和控制返回本章返回本节上一页下一页流体的密度和重力m液体的密度：ρ=v液压油的密度约为900kg/m3g液体的重度：γ=v液压油的重力为8800n/m3。
重力和密度之间的关系：上一页下一页液体的可压缩性液体的弹性模量k∆P−∆f/a−∆主键=−==∆v/v∆洛杉矶/洛杉矶∆信用证液体产生单位体积相对压缩量所需的压力增量液压油弹性模量为k=(1.4-2.0)x109pa 等效（常用）弹性模量为k'=(1.4-2.0)x109pa返回本章返回上一页本节下一页液体的粘性和粘度当液体在外力作用下流动时，液体分子之间的内聚力（内耗）会阻碍其相对运动。
内摩擦力内摩擦应力达夫=μadyduτ=µdy返回本节的上一页或下一页度量液体粘性大小的物理量。
动力粘度单位速度梯度上的内摩擦力;是表征液体粘性的内摩擦系数。
杜迪单位：pas运动粘度与动粘度和密度之比没有明确的物理意义，但它是工程实践中常用的一个物理量。
返回本章返回本节单位：平方米/秒，立方厘米/秒=106立方厘米上一页下一页对于同一介质，新旧运动粘度等级之间的比较如下表所示：n10060n15080一般地，同一种介质比较大小时常用运动粘度,不是同一种介质比较大小时一般用动力粘度。
相对粘度Lei粘度“R”-英国、欧洲Sai粘度SSU-美国en粘度OE-俄罗斯、德国、中国200ml温度为t的被测液体,流经恩氏粘度计小孔（φ2.8mm）所用时间t1，与同体积20度的水通过小孔所用时间t2之比。
返回本章返回上一页本节下一页�三种粘度之间的关系�影响粘度的因素μt=μ0（1− λδt）Γp=Γ0（1+0.003p）6.31υ=7.31e−e粘度随温度升高而显著降低（粘温特性）�调和油的粘度粘度随压力增加（粘压特性）ae1+be2−c(e1−e2)e=~~~~(e1>e2)100由a%e1和b%e2掺配后组成（a+b)%e新油返回本章返回上一页本节下一页•粘温特性好•有良好的润滑性•成分要纯净•有良好的化学稳定性•抗泡沫性和抗乳化性好•材料相容性好•无毒，价格便宜液压油的类型和选择液压油的类型石油型液压油合成型液压油乳化型液压油（见教科书中的表2-2）•合适的类型（油型）•适当的粘度（油号）环境因素运动性能设备种类液压系统工作压力：高压，选用高粘度液压油。
环境温度：高温，选择高粘度液压油。
运动速度：高速，选用低粘度液压油。
液压泵类型：各种泵的适用粘度范围见教材表2-3。
返回本节上一页下一页液压油的污染与控制•造成系统故障降低元件寿命使液压油变质影响工作性能系统残留物外界侵入物内部生成物彻底清洗系统保持系统清洁定期清除污物定期换油上一页下一页液压油污染的危害：液压油污染源：••••第二节流体静力学基础压力的概念压力的分布压力的表示压力的传递压力的计算静止液体单位面积上的法向力称为静压。
若在液体的面积a上所受的作用力f为均匀分布时，静压力可表示为：p=f/a液体静压力在物理学上称为压强，工程实际应用中习惯称为压力。
液体静压力的特性：�液体静压力垂直于承压面，方向为该面内法线方向。
�液体内任一点所受的静压力在各个方向上都相等。
返回本章返回上一页本节下一页�静压力基本方程式：p=p0+ρgh�重力作用下静止液体压力分布特征：•压力由两部分组成：液位压力P0和自重形成的压力ρgh；•液体中的压力与液体深度成正比；•从液面到同一深度的每个点的压力相等，所有压力相等的点形成一个等压面。
静止液体在重力作用下的等压面是一个水平面静止液体中任何粒子的总能量P/ρG+H保持不变，即能量守恒。
(p∆a=po∆a+ρgh∆a)（压力随深度、等深度和等压力线性增加）1）按测量方式表示单位面积力值（MPa，MPa，工程大气压力下）水柱高度（m）汞柱高度（mm）2）按测量基准不同表示p> P0:p表压=p相对=p绝对-p0p静止液体——密闭容器内压力等值传递流动液体——压力传递时考虑压力损失例：已知：ρ=900kg/m2F=1000N，a=1x10-3m2，P=？在h=0.5m时？解：表面压力：P0=f/a=1000/1x10-3=106n/m2h压力：P=P0+ρgh=1.00441x106pa返回本章返回本节上一页下一页在封闭容器中，施加在静止液体上的压力可以均匀地传递到液体的每个点。
帕斯卡原理也称为静压传递原理。
该图显示了Pascal原理的一个示例。
作用在大活塞上的载荷F1形成液体压力P=F1/A1。
为了防止大活塞掉落，施加在小活塞上的力F2=pa2=f1a2/A1。
这导致：液体内的压力是由负载决定的。
液压传动可使力放大，可使力缩小，也可以改变力的方向。
返回本章返回上一页本节下一页帕斯卡原理应用已知：D=100mm，D=20mm，M=5000kg发现：F=？解决方案：从P1=P2开始，g=mg=49000n，然后f/（πD2/4）=g/（πD2/4）f=（D2/D2）g=（202/1002）49000=1960n液体和固体壁面接触时，固体壁面将受到液体静压力的作用。
当固体壁面为平面时，液体压力在该平面的总作用力f=pa，方向垂直于该平面。
当固体壁面为曲面时，液体压力在曲面某方向上的总作用力f=pax，Ax是曲面在此方向上的投影面积。
df x=∫plrcosθdθ=2plr=pax第三节液体动力学基础流体力学主要研究液体流动时速度和压力的变化规律。
流动液体的连续性方程、伯努利方程和动量方程是描述流动液体力学规律的三个基本方程。
前两个方程反映了液体的压力、速度和流动之间的关系，动量方程用于求解流动液体和固体壁之间的力。
主要内容：液体的流态与流速流体的连续方程流体的伯努利方程流体的动量方程返回本章返回上一页本节下一页液体的流态和流速1.理想液体，稳定流动理想液体：假定的既不粘性也不可压缩的流体称为理想流体。
实际液体：具有粘度和可压缩性的液体。
稳流：当液体流动时，液体中任何一点的压力、速度和密度都不随时间变化，这称为稳流或非时变流。
（实验）非定常流：压力、速度和密度随时间变化的流动。
2、流线、流束、流管、通流截面：流线：液流中各质点的速度方向相切的曲线。
流束：许多流线组成的一束曲线。
流管：通过一条封闭曲线的密集流线束。
通流截面：垂直于流动方向的截面，也称为过流截面。
3.流速，流速：单位时间内流经流道部分的流体体积。
流速用Q表示，单位为m3/s 或L/min。
流速：单位时间内流体颗粒流动的距离。
实际流体中每个粒子的流速不同。
平均流速：通过某一部分流体的流速的平均值。
q=∫uda∫uda=qv=返回本章返回本节上一页下一页4.液体流型1）实验2）流型层流：分层、稳定、无横流。
湍流：非分层、不稳定和横向流动。
3）临界雷诺数vdre=υ测定方法rere>rec——湍流Vdre=无量纲γrvre=γ返回本章返回上一页本节下一页流体的连续方程根据质量守恒定律，液体在管道中以恒定的方式流动。
取1或2个流动段。
根据质量守恒定律，单位时间内通过两个截面的液体流量相等，即：ρ1v1a1=ρ2v2a2，不考虑液体的可压缩性，我们得到：q=VA=常数结论：流动连续性方程表明，不可压缩流体在恒定流中流过每个截面的流量是恒定的。
因此，流速与流动截面面积成反比。
返回本章返回本节上伯努利流体方程1、理想液体微小流束伯努利方程假设：理想液体以恒定流量为基础：推导能量守恒定律：研究流动梁截面AB在时间DT WW=p1da1ds1内流向a'B'的外力所做的功− p2da2ds2=p1da1u1dt1−p2da2u2dt2dq=da1u1=da2u2w=(p1−p2)⋅dq⋅dt梁截面δe中AA'-BB'能量的变化u2u122动能δe1=ρdqdt−ρdqdt22位能δe2=h2ρgdqdt−h1ρgdqdt2p1+u1+ghρ2外力做功=能量变化即：w=δe返回本章返回本节2p2u2=++ghρ22.真实液体的伯努利方程实际液体：有粘性、可压缩、非稳定流动、考虑能量损失hw速度修正:α动能修正系数平均流速代替实际流速α2u2p1+α1u+1=p2+2+h2g+hwghg1122p1+ρgh1+ρα1v1=p2+ρgh2+ρα2v2+∆p22返回本章返回上一页本节下一页依据：动量定理用来计算流动液体作用在限制其流动的固体壁面上的总作用力。
推导：m1v1m2v2d(mv)f=dtm2v2−m1v1mvf==（v2−v1）tvt=ρq（v2）−v1）f=ρq(β2v2−β1v1)β1β2-动量修正系数，湍流=1，层流=4/3返回本章返回本节上一页下一页示例：阀芯打开时的应力分析fx=ρq(β2v2cos90-β1v1cosθ）则fx=–ρqβ1v1cosθ2、阀芯受力f'x=–fx=ρqβ1v1cosθ指向使阀芯关闭的方向液体流动时的压力损失由于流动液体具有粘性，以及流动时突然转弯或通过阀口会产生撞击和旋涡，因此液体流动时必然会产生阻力。
为了克服阻力，流动液体会损耗一部分能量，这种能量损失可用液体的压力损失来表示。
压力损失即是伯努利方程中的hw项。
压力损失由沿程压力损失和局部压力损失两部分组成。
液流在管道中流动时的压力损失和液流运动状态有关。
流态、雷诺数沿程压力损失局部压力损失总压力损失返回本章返回上一页本节下一页通过实验发现液体在管道中流动时存在两种流动状态：——层流————粘性力起主导作用湍流——惯性力起主导作用液体的流动状态用雷诺数判断。