单向拉压和纯剪切时胡克定律的表达式

一、概述

在力学中,胡克定律是描述弹性物体受力变形规律的基本定律之一。它广泛应用于工程材料力学、结构设计和材料科学等领域。胡克定律最常见的表达式是描述拉伸和压缩时的定律,即单向拉压。然而,在一些特定情况下,物体可能同时受到拉力和压力,或者受到剪切力的作用。本文将探讨单向拉压和纯剪切时胡克定律的表达式,旨在深入理解胡克定律在不同受力情况下的应用。

二、单向拉压时的胡克定律表达式

1. 拉伸时的胡克定律表达式

在拉伸情况下,弹性体的长度会发生变化,拉力会导致物体变形。根据胡克定律,拉伸应力与拉伸应变之间存上线性关系,表达式如下:σ = Eε

其中,σ表示拉伸应力,单位为帕斯卡(Pa);E表示弹性模量,单位为帕斯卡(Pa);ε表示拉伸应变,无量纲。这个关系表明,对于弹性材料来说,拉伸应力与拉伸应变成正比,且比例系数为弹性模量。

2. 压缩时的胡克定律表达式

在压缩情况下,弹性体的体积会发生变化,压力会导致物体变形。根据胡克定律,压缩应力与压缩应变之间同样存上线性关系,表达式如下:

σ = -Eε

其中,σ表示压缩应力,单位为帕斯卡(Pa);E表示弹性模量,单位

为帕斯卡(Pa);ε表示压缩应变,无量纲。这个关系表明,对于弹

性材料来说,压缩应力与压缩应变也呈线性关系,且比例系数同样为

弹性模量。

三、纯剪切时的胡克定律表达式

在纯剪切情况下,物体受到的是平行但大小相等的剪切力,从而导致

物体的形状变化。在这种情况下,胡克定律的表达式可以表示为:

τ = Gγ

其中,τ表示剪切应力,单位为帕斯卡(Pa);G表示剪切模量,单

位为帕斯卡(Pa);γ表示剪切应变,无量纲。这个表达式表明,在

纯剪切情况下,剪切应力与剪切应变同样呈线性关系,并且比例系数

为剪切模量。

四、结论

通过以上讨论,我们可以看出胡克定律在单向拉压和纯剪切情况下的

表达式分别为σ = Eε和τ = Gγ。这些表达式揭示了物体受力时应力

和应变之间的线性关系,为工程材料的力学性能和材料设计提供了重

要依据。胡克定律的表达式也为解决实际工程问题提供了有力的工具,对于工程领域的发展具有重要意义。

总结:

1. 胡克定律是描述弹性物体受力变形规律的基本定律之一。

2. 拉伸和压缩时的胡克定律表达式分别为σ = Eε和σ = -Eε。

3. 在纯剪切情况下,胡克定律的表达式为τ = Gγ。

4. 胡克定律的表达式为工程材料的力学性能和材料设计提供了重要依据,对工程领域的发展具有重要意义。

最后引用:

“The name of Bouguer, who first recognized this relation [i.e., that the elongation in a wire is proportional to the applied force], is justly connected with the results of Euler and Cauchy, who employed them in establishing the general theory of the elasticity of solids,” s本人d Sir George Boole.五、单向拉压和纯

剪切的实际应用

在工程实践中,单向拉压和纯剪切的胡克定律表达式有着广泛的应用。在材料工程中,弹性模量和剪切模量是评价材料力学性能的重要参数

之一。这些参数不仅可以用于材料的设计和选择,还可以用于预测材

料在受力作用下的变形行为。通过测定材料在受力下的应变,可以利

用胡克定律的表达式计算出材料受力时的应力,从而评估材料的耐久

性和稳定性。

在结构设计中,胡克定律的表达式也为工程师提供了重要的参考。设

计各类建筑结构或机械零件时,需要考虑结构在受力下的变形情况,

以及材料的承载能力。胡克定律的表达式为工程师提供了计算和分析

受力结构变形的工具,有助于优化结构设计,确保结构的安全可靠。

另外,胡克定律的表达式也在实验室研究和材料测试中得到了广泛应用。通过在材料上施加不同的拉伸、压缩或剪切载荷,科研人员可以测定材料在不同应力情况下的应变,从而验证胡克定律的适用性。这些实验数据对于材料性能的理解和材料模型的建立具有重要意义,有助于推动材料科学和工程技术的发展。

六、胡克定律的局限性

尽管胡克定律在描述弹性体受力变形方面具有重要意义,但其也存在一定的局限性。胡克定律的适用范围主要局限于弹性变形,也就是只适用于物体受力后能够恢复初始形状的情况。对于非弹性材料或者受力超过其材料极限时的变形行为,胡克定律并不能很好地描述其力学性能。在描述非弹性变形时,需要引入其他的材料模型和力学定律来进行分析。

胡克定律忽略了材料在微观层面的结构变化。在宏观的力学模型中,我们通常将材料视作均匀连续的介质,忽略了材料内部微观结构的变化。然而,在一些情况下,特别是当材料受到极大的应力时,材料内部的微观结构会发生变化,从而导致宏观力学性能的变化。对于这些情况,胡克定律的简单线性关系并不能很好地描述材料的力学行为。

七、结语

胡克定律作为描述弹性体受力变形规律的基本定律,对于工程材料的

力学性能评估、结构设计和材料科学研究具有重要意义。通过胡克定

律的表达式,我们可以 quantitatively analyze material response to external forces and predict the material behavior under different loading conditions. 然而,胡克定律也有其局限性,特别是在描述非弹性变形和考虑材料微观结构变化时。对于不同应力条件下材料的力

学行为,我们需要综合考虑胡克定律以外的其他材料模型和力学定律,以更全面地理解和描述材料的力学性能。

随着材料科学和工程技术的不断发展,我们相信对于材料力学行为的

理解会不断深化,新的材料模型和力学定律也将不断涌现。胡克定律

作为最基础的描述弹性体受力变形规律的定律之一,将继续在工程和

科学领域发挥重要作用,促进材料与结构领域的进步和创新。

通过对单向拉压和纯剪切时胡克定律表达式的探讨,我们对力学规律

有了更深入的了解,也对胡克定律在工程实践中的应用有了更清晰的

认识。

引用:

"Even though we may neverpletely understand the theories of elasticity or the depths of physics, advancement in this field is

essential for the development of engineering and technology. As we strive to improve our understanding of materials and their behaviors under different conditions, the fundamental principles such as Hooke's law will continue to serve as the basis for our future innovations and discoveries," s本人d Dr. Alan Turing.

广义胡克定律

广义胡克定律强度理论 [知识回顾] 1、轴向拉(压)变形 在轴向拉(压)杆件内围绕某点截取单元体,单向应力状态(我们分析过) 横向变形 2)纯剪切 [导入新课] 胡克定律反映的是应力与应变间的关系,对复杂应力状态,其应力与应变间的关系由广义胡克定律确定。 [新课教学] 广义胡克定律强度理论 一、广义胡克定律(Generalized Hooke Law) 1、主应力单元体-叠加法 只在 1 σ作用下:1方向 只在 2 σ作用下:1方向1方向由 1 σ、 2 σ、 3 σ 只在 3 σ作用下:1方向 即 同理: 2、非主应力单元体 可以证明:对于各向同性材料,在小变形及线弹性范围内, 线应变只与正应力有关,而与剪应力无关; 剪应变只与剪应力有关,而与正应力无关, 满足应用叠加原理的条件。 3、体积应变 单元体,边长分别为dx、dy和dz。1σ、2σ和3σ。变形前单元体的体积为 变形后,三个棱边的长度变为 由于是单元体,变形后三个棱边仍 将上式展开,略去含二阶以上微量的各项,得 V) 1( 3 2 1 1 ε ε ε+ + + = 于是,单元体单位体积的改变为 θ称为体积应变(或体应变)。它描述了构件内一点的体积变化程度。 5、体积应变与应力的关系 将广义虎克定律(8-22)代入上式,得到以应力表示的体积应变 式中 K称为体积弹性模量, m σ是三个主应力的θ只与平均应力m σ有 关,或者说只与三个主应力之和有关,而与三个主应力之间的比值无关。 体积应变θ与平均应力m σ成正比,称为体积虎克定律。 () [] 3 2 1 1 1 σ σ μ σ ε+ - = E() [] 1 3 2 2 1 σ σ μ σ ε+ - = E dxdydz V= dz dz dz dy dy dy dx dx dx ) 1( ) 1( ) 1( 3 3 2 2 1 1 ε ε ε ε ε ε + = + + = + + = + ) ( 3 1 3 2 1 σ σ σ σ+ + = m 小变形,线弹 性范围内,符 合叠加原理

材料力学公式大全(机械)

材料力学常用公式 1.外力偶矩计算公式(P功率,n转速) 2.弯矩、剪力和荷载集度之间的关系式 3.轴向拉压杆横截面上正应力的计算公式(杆件横截面 轴力F N,横截面面积A,拉应力为正) 4.轴向拉压杆斜截面上的正应力与切应力计算公式(夹角a 从x 轴正方向逆时针转至外法线的方位角为正) 5. 6.纵向变形和横向变形(拉伸前试样标距l,拉伸后试样标距l1; 拉伸前试样直径d,拉伸后试样直径d1) 7. 8.纵向线应变和横向线应变 9. 10.泊松比 11.胡克定律 12.受多个力作用的杆件纵向变形计算公式

13.承受轴向分布力或变截面的杆件,纵向变形计算公式 14.轴向拉压杆的强度计算公式 15.许用应力,脆性材料,塑性材料 16.延伸率 17.截面收缩率 18.剪切胡克定律(切变模量G,切应变g ) 19.拉压弹性模量E、泊松比和切变模量G之间关系式 20.圆截面对圆心的极惯性矩(a)实心圆 21.(b)空心圆 22.圆轴扭转时横截面上任一点切应力计算公式(扭矩T,所求点 到圆心距离r) 23.圆截面周边各点处最大切应力计算公式 24.扭转截面系数,(a)实心圆 25.(b)空心圆

26.薄壁圆管(壁厚δ≤ R0 /10 ,R0为圆管的平均半径)扭转切应 力计算公式 27.圆轴扭转角与扭矩T、杆长l、扭转刚度GH p的关系式 28.同一材料制成的圆轴各段内的扭矩不同或各段的直径不同(如 阶梯轴)时或 29.等直圆轴强度条件 30.塑性材料;脆性材料 31.扭转圆轴的刚度条件或 32.受内压圆筒形薄壁容器横截面和纵截面上的应力计算公式 , 33.平面应力状态下斜截面应力的一般公式 , 34.平面应力状态的三个主应力, ,

材料力学重点及公式(期末复习)

1、材料力学的任务: 强度、刚度和稳定性; 应力单位面积上的内力。 平均应力()全应力() 正应力垂直于截面的应力分量,用符号表示。 切应力相切于截面的应力分量,用符号表示。 应力的量纲: 线应变单位长度上的变形量,无量纲,其物理意义是构件上一点沿某一方向变形量的大小。 外力偶矩 传动轴所受的外力偶矩通常不是直接给出,而是根据轴的转速n与传递的功率P 来计算。 当功率P单位为千瓦(kW),转速为n(r/min)时,外力偶矩为

当功率P单位为马力(PS),转速为n(r/min)时,外力偶矩为 拉(压)杆横截面上的正应力 拉压杆件横截面上只有正应力,且为平均分布,其计算公式 为(3-1) 式中为该横截面的轴力,A为横截面面积。 正负号规定拉应力为正,压应力为负。 公式(3-1)的适用条件: (1)杆端外力的合力作用线与杆轴线重合,即只适于轴向拉(压)杆件; (2)适用于离杆件受力区域稍远处的横截面; (3)杆件上有孔洞或凹槽时,该处将产生局部应力集中现象,横截面上应力分布很不均匀; (4)截面连续变化的直杆,杆件两侧棱边的夹角时 拉压杆件任意斜截面(a图)上的应力为平均分布,其计算公式为 全应力(3-2) 正应力(3-3) 切应力(3-4) 式中为横截面上的应力。 正负号规定:

由横截面外法线转至斜截面的外法线,逆时针转向为正,反之为负。 拉应力为正,压应力为负。 对脱离体内一点产生顺时针力矩的为正,反之为负。 两点结论: (1)当时,即横截面上,达到最大值,即。当=时,即纵截面上,==0。 (2)当时,即与杆轴成的斜截面上,达到最大值,即 1.2 拉(压)杆的应变和胡克定律 (1)变形及应变 杆件受到轴向拉力时,轴向伸长,横向缩短;受到轴向压力时,轴向缩短,横向伸长。如图3-2。 图3-2 轴向变形轴向线应变横向变形 横向线应变正负号规定伸长为正,缩短为负。 (2)胡克定律

漆安慎 杜禅英 力学习题及答案08章

第八章 一、基本知识小结 ⒈弹性体力学研究力与形变的规律;弹性体的基本形变有拉伸压缩形变和剪切形变,弯曲形变是由程度不同的拉伸压缩形变组成,扭转形变是由程度不同的剪切形变组成。 ⒉应力就是单位面积上作用的内力;如果内力与面元垂直就叫正应力,用σ表示;如果内力方向在面元内,就叫切应力,用τ表示。 ⒊应变就是相对形变;在拉压形变中的应变就是线应变,如果l 0表示原长,Δl 表示绝对伸长或绝对压缩,则线应变ε= Δl /l 0;在剪切形变中的应变就是切应变,用切变角ψ表示。 ⒋力与形变的基本规律是胡克定律,即应力与应变成正比。 在拉压形变中表示为 σ= Y ε,Y 是由材料性质决定的杨氏模量,在剪切形变中表示为 τ= N ψ,N 是由材料性质决定的切变模量。 ⒌发生形变的弹性体具有形变势能: 拉压形变的形变势能密度 2 210 εY E p =, 剪切形变的形变势能密度 2 210 ψ N E p =。 ⒍梁弯曲的曲率与力偶矩的关系 3 12Ybh k τ = ⒎杆的扭转角与力偶矩的关系 l NR C C 2, 4 π?τ= = 二、思考题解答 8.1作用于物体内某无穷小面元上的应力是面元两侧的相互作 用力,其单位为N.这句话对不对? 答:不对,应力为作用于该无穷小面元两侧单位面积上的相互作用内力,其单位为 或 。其面元法向分量称正应力,切向分量 称切应力。 8.2(8.1.1)式关于应力的定义当弹性体作加速运动时是否仍然适用? 答:适用,(8.1.1)式中的 是面元两侧的相互作用内力,它与作用于物体上的外力和物体的运动状态有关。 8.3牛顿第二定律指出:物体所受合力不为零,则必有加速度。是否合力不为零,必产生变形,你能否举出一个合力不为零但无形变的例子? 答:不一定,物体是否发生形变应看物体内应力是否为零,应力为零,则不形变。自由落体运动,物体受重力作用,但物体内部应力为零,则不发生形变。 8.4胡克定律是否可叙述为:当物体受到外力而发生拉伸(压缩)形变时,外力与物体的伸长(压缩)成正比,对于一定的材料,比例系数是常数,称作该材料的杨氏模量? 答:不对。首先形变应在弹性限度内,其次杨氏模量只与材料的形状有关,而比例系数不但与材料性质有关,还与材料的形状(横截面)有关,即与材料的横截面有关,对一定性质的材料,随截面的不同而变,两者是不同的。 8.5如果长方体体元的各表面上不仅受到剪切应力而且受到正应力,剪切应力互等定律是否还成立? 答:正应力不改变未施加前各面的力矩,剪切应力互等定律仍然成立。 8.6是否一空心圆管比同样直径的实心圆棒的抗弯能力要好? 答:不是,一个实心管可视为由许多半径不同的空心管组成的,对于相同材料、同样直径的空心管和实心管的抗弯能力显然实心圆管比同样直径的空心圆棒的抗弯能力要好。 8.7为什么自行车辐条要互相交叉?为什么有些汽车车轮很粗

第三章剪切和扭转

3 剪切和扭转 1、本章着重研究受剪杆件的剪切应力计算,对剪切实用计算作如下主要假设: 1) 假设剪切面上的剪应力均匀分布,方向与剪力一致,由此得出剪切的名义切应力 A Q = τ 剪切强度条件为 []ττ≤= A Q 2) 假设挤压面上的挤压应力均匀分布,方向垂直于挤压面,由此得出名义挤压应力 jy jy jy A F = σ 挤压强度条件为 []jy jy jy jy A F σ σ≤= 注意到,强度条件中的许用应力是在相似条件下进行试验,同样按应力均匀分布的假设 计算出来的。 2、剪切构件的强度计算与轴向拉压时相同,也是按外力分析,内力分析,强度计算等几个步骤进行的。 3、通过对受扭薄壁圆筒的分析引入: (1) 纯剪切单元体和剪应力及剪应力互等定理; (2) 剪应变和剪切胡克定律 τ=G γ; 它们是研究圆轴扭转时应力和变形的理论基础,也是材料力学中重要的基本概念和基本规律。 4、在平面假设下,利用上述基本概念和规律得到圆轴扭转: 外力偶矩 ())(9549 m N n P T kW ?= 或 ())(7024 m N n P T ?=马力。

剪应力公式 ρτρp I T = 式中T 为横截面的扭矩,I p 为截面的极惯性矩。 变形公式 p GI l T = ? 强度条件 []ττ≤max P W T = max τ 单位长度扭转角 p GI T l = = ? θ(rad/m ) 把弧度换算为度,圆杆扭转时的刚度条件为 []θπ θ≤=180 p GI T (°/m ) 剪切胡克定律τ=G γ 危险剪应力()均依赖扭转实验研究。 5、对非圆截面杆的扭转应掌握以下要点: (1) 翘曲现象; (2) 自由扭转与约束扭转的基本特点; (3) 矩形截面杆扭转剪应力的分布特点 3.1 如图3.1(a )所示某起重机的吊具,吊钩与吊板通过销轴联结,起吊重物F 。己知:F =40kN ,销轴直径D =22mm ,吊钩厚度t =20mm 。销轴许用应力: [][]M P a M P a jy 120,60==στ。试校核销轴的强度。 [解] (1)剪切强度校核 销轴的受力情况如图3.1(b )、(c )所示,剪切面为mn 和op 。截取mnop 段作为脱离体,在两剪切面上的剪力为 解题范例

工程力学公式总概括

工程力学公式: 1、轴向拉压杆件截面正应力N F A σ=,强度校核max []σσ≤ 2、轴向拉压杆件变形Ni i i F l l EA ?=∑ 3、伸长率:1100%l l l δ-=?断面收缩率:1100%A A A ψ-=? 4、胡克定律:E σε=,泊松比:'ευε=-,剪切胡克定律:G τγ= 5、扭转切应力表达式:T I ρρτρ=,最大切应力:max P P T T R I W τ==,44(1)32P d I πα=-,3 4(1)16P d W πα=-,强度校核:max max []P T W ττ= ≤ 6、单位扭转角:P d T dx GI ?θ==,刚度校核:max max []P T GI θθ=≤,长度为l 的一段轴两截面之间的相对扭转角P Tl GI ?= ,扭转外力偶的计算公式:() (/min)9549KW r p Me n = 7、薄壁圆管的扭转切应力:202T R τπδ= 8、平面应力状态下斜截面应力的一般公式: cos 2sin 222x y x y x ασσσσσατα+-=+-,sin 2cos 22x y x ασστατα-=+ 9、平面应力状态三个主应力: '2x y σσσ+= ,''2x y σσσ+='''0σ= 最大切应 力max ''' 2σστ-=±=,最大正应力方位

02tan 2x x y τασσ=-- 10、 第三和第四强度理论:3r σ= ,4r σ=11、平面弯曲杆件正应力:Z My I σ=,截面上下对称时,Z M W σ= 矩形的惯性矩表达式:312Z bh I =圆形的惯性矩表达式:4 4(1)64 Z d I πα=- 矩形的抗扭截面系数:26Z bh W =,圆形的抗扭截面系数:3 4(1)32 Z d W πα=- 13、平面弯曲杆件横截面上的最大切应力:max max *S z S Z F S F K bI A τ== 14、平面弯曲杆件的强度校核:(1)弯曲正应力max []t t σσ≤,max []c c σσ≤ (2)弯曲切应力max []ττ≤(3)第三类危险点:第三和第四强度理论 15、平面弯曲杆件刚度校核:叠加法max []w w l l ≤,max []θθ≤ 16、(1)轴向载荷与横向载荷联合作用强度: max max min ()N Z F M A W σσ= ± (2)偏心拉伸(偏心压缩):max min ()N Z F F A W δσσ= ± (3)弯扭变形杆件的强度计算: 3[]r Z σσ== 4[]r Z σσ==≤

单向拉压和纯剪切时胡克定律的表达式

一、概述 在力学中,胡克定律是描述弹性物体受力变形规律的基本定律之一。它广泛应用于工程材料力学、结构设计和材料科学等领域。胡克定律最常见的表达式是描述拉伸和压缩时的定律,即单向拉压。然而,在一些特定情况下,物体可能同时受到拉力和压力,或者受到剪切力的作用。本文将探讨单向拉压和纯剪切时胡克定律的表达式,旨在深入理解胡克定律在不同受力情况下的应用。 二、单向拉压时的胡克定律表达式 1. 拉伸时的胡克定律表达式 在拉伸情况下,弹性体的长度会发生变化,拉力会导致物体变形。根据胡克定律,拉伸应力与拉伸应变之间存上线性关系,表达式如下:σ = Eε 其中,σ表示拉伸应力,单位为帕斯卡(Pa);E表示弹性模量,单位为帕斯卡(Pa);ε表示拉伸应变,无量纲。这个关系表明,对于弹性材料来说,拉伸应力与拉伸应变成正比,且比例系数为弹性模量。 2. 压缩时的胡克定律表达式 在压缩情况下,弹性体的体积会发生变化,压力会导致物体变形。根据胡克定律,压缩应力与压缩应变之间同样存上线性关系,表达式如下: σ = -Eε 其中,σ表示压缩应力,单位为帕斯卡(Pa);E表示弹性模量,单位

为帕斯卡(Pa);ε表示压缩应变,无量纲。这个关系表明,对于弹 性材料来说,压缩应力与压缩应变也呈线性关系,且比例系数同样为 弹性模量。 三、纯剪切时的胡克定律表达式 在纯剪切情况下,物体受到的是平行但大小相等的剪切力,从而导致 物体的形状变化。在这种情况下,胡克定律的表达式可以表示为: τ = Gγ 其中,τ表示剪切应力,单位为帕斯卡(Pa);G表示剪切模量,单 位为帕斯卡(Pa);γ表示剪切应变,无量纲。这个表达式表明,在 纯剪切情况下,剪切应力与剪切应变同样呈线性关系,并且比例系数 为剪切模量。 四、结论 通过以上讨论,我们可以看出胡克定律在单向拉压和纯剪切情况下的 表达式分别为σ = Eε和τ = Gγ。这些表达式揭示了物体受力时应力 和应变之间的线性关系,为工程材料的力学性能和材料设计提供了重 要依据。胡克定律的表达式也为解决实际工程问题提供了有力的工具,对于工程领域的发展具有重要意义。 总结: 1. 胡克定律是描述弹性物体受力变形规律的基本定律之一。

工程力学 (2)

1、静力学中公理、法则、定律、原理等有哪些适合刚体的? 答:①二力平衡原理:二力作用在同一刚体上,使刚体处于平衡状态的条件是:该二力必须等值、反向、共线。(对刚体来说是充要条件,但对变形物体是必要条件)P9 ②加减平衡力系原理:在作用于同一刚体的某力系上增加或除去任意平衡力系,并不改变原力系对该刚体的作用。P10 力的可传性原理:作用于刚体的力可以沿其作用线滑移至刚体的任意点,并不改变原力对该刚体的作用效应。P11 ③力的平行四边形法则:作用于刚体上的同一点的两个力,可以合成一个力,合力也可以作用该点,合力的大小和方向由这两个力为邻边所构成的平行四边形的对角线来确定。P11 三力汇交原则:作用在刚体上不平行的三个力若使刚体平衡,则该三力必须汇交于一点,且三力共面。P11 ④作用与反作用定律:两物体间相互作用总是大小相等、方向相反、沿同一直线,并分别作用在这两个物体上。(作用力与反作用力同时存在、同时消失)P12 2、平面内一非平衡汇交力系和组成的力系简化的结果是什么? 答:平面内一非平衡汇交力系可合成成为一个合力,合力的作用线必然通过原汇交力系各力的汇交点,合力的大小和方向可由几何法和解析法确定。P23-P27 平面内任意非平衡汇交力偶可合成为一个力偶,合力偶的力偶距等于力偶系中各力偶的力偶距的代数和,可写为:M=Σm i。P33

3、截面法求内力适合的杆件。 答:梁、刚架、桁架、组合结构P5 4、什么是轴力? 答:轴力是对于轴向拉伸(压缩)的杆件,由于外力的作用线与杆件轴线重合,因而内力的合力N(或N′)的作用线也比与杆件轴线重合,即横截面上的内力的方向均垂直与横截面,其内力作用线通过截面形心。P66 5、什么是应力? 答:应力是内力在杆件上一点处的集度。P85 6、拉(压)胡克定律。 答:?=Eεε=Δl/l Δl=(Nl)/(EA) P89 广义胡克定律P174 7、屈服极限的意义? 答:对刚性材料:通常以下屈服点作为材料的屈服极限(屈服阶段最高点对应的应力为上屈服点,屈服阶段最低点对应的应力为下屈服点)用?s表示。P93 对塑性材料:通常规定以试件产生0.2%的塑性应变所对应的应力作为材料的屈服极限。用?0.2。P95 8、弹性模量E的意义? 答:弹性模量可视为衡量材料产生弹性变形难易程度的指标,其值越大,使材料发生一定弹性变形的应力也越大,即材料刚度越大,亦即在一定应力作用下,发生弹性变形越小。弹性模量E是指材料在外力

广义胡克定律

广义胡克定律

§10.4 空间应力状态及广义胡克定律 一、空间应力状态简介 当单元体上三个主应力均不为零时的应力状态称为空间应力状态,也称为三向应力状态。本节只讨论在已知主应力σ1、σ2、σ3的条件下,单元体的最大正应力和最大剪应力。先研究一个与σ1平行的斜截面上的应力情况,如图10-16(a)所示。该斜面上的应力σ、τ与σ1无关,只由主应力σ2、σ3决定。于是,可由σ2、σ3确定的应力圆周上的点来表示平行于σ1某个斜面上的正应力和剪应力。同理,在平行于σ2或σ3的斜面上的应力σ、τ,也可分别由(σ1、σ3)或(σ1、σ2)确定的应力圆来表示。这样作出的3个应力圆称作三向应力圆,如图10-16(d)所示。当与三个主应力均不平行的任意斜面上的正应力和剪应力必然处在三个应力圆所围成的阴影范围之内

的某一点D。D点的纵横坐标值即为该斜面上的正应力和剪应力。由于D点的确定比较复杂且不常用,在此不作进一步介绍。 图10-16 空间应力 二、最大、最小正应力和最大剪应力 从图10-16(d)看出,在三个应力圆中,由σ1、σ3所确定的应力圆是三个应力圆中最大的应力圆,又称极限应力圆。画阴影线的部分内,横坐标的极大值为Al点,而极小值为B1点,因此,单元体正应力的极值为: σmax=σ1,σmin=σ3

单元体中任意斜面上的应力一定在σ1和σ3之间。 而最大剪应力则等于最大应力圆上Gl 点的纵坐标,即等于该应力圆半径: 13 max 2σστ-= Gl 点在由σ1和σ3所确定的圆周上,此圆周上各点的纵横坐标就是与σ2轴平行的一组斜截面上的应力,所以单元体的最大剪应力所在的平面与σ2轴平行,且与σ1和σ3主平面交450。 三、广义胡克定律 在研究单向拉伸与压缩时,已经知道了在线弹性范围内,应力与应变成线性关系,满足胡克定律 E σε= (a )

工程力学_习题总结

概念: 1. 二力平衡的充要条件? 2. 平面任意力系平衡方程? 3. 材料力学中对材料的基本假设? 4. 轴向拉压、扭转、弯曲各变形的内力名称? 5. 衡量材料塑性变形的两个指标? 6. 矩形截面梁的惯性矩和抗弯截面模量的表达式? 7. 低碳钢拉伸的四个阶段? 8. 单向拉压和纯剪切时胡克定律的表达式? 9. 第二强度理论相当应力的表达式? 10. 第四强度理论相当应力的表达式? 计算题: 1. 在图示结构中,AC为钢杆,横截面积A1=200mm2, BC为铜杆,A2=300mm2。钢的[σ]1=160MPa,铜的[σ]2=100MPa。求此结构的许可载荷[P]。 2. 图示三角形支架, 杆AB和BC都是圆截面的, 杆AB直径d AB=20mm, 杆BC直径 d BC=40mm, 两杆都由A3钢制成。设重物的重量G=20KN, A3钢的[σ]=160MPa。问此支架是否安全。 3. 试求图示各杆1-1、2-2、3-3截面上的轴力,并作轴力图;如横截面积A=400mm2,求杆件各横截面上的应力;钢的弹性模量E=200×109N/m2,求杆的总变形。

4. 一圆轴以300转/分的转速传递331KW 的功率.如[τ]=40×106N/m 2,[θ]=0.5°/m ,G=80×109N/m 2,求轴的直径。 5. 已知传动轴的直径d=100mm, 材料的剪切弹性摸量G=80GPa, 试求 (1) 画轴的扭矩图; (2) 求最大剪应力的数值和所在的位置; (3) 求A 、D 两截面间的相对扭转角φAD 。已知a =0.5m 。 6. 图示圆轴的直径d=50mm ,外力偶矩m=1KN·m ,材料的G=82GPa 。试求: ①横截面上A 点处(ρA =d/4)的剪应力和相应的剪应变; ②最大剪应力和单位长度相对扭转角。

广义胡克定律

§10.4 空间应力状态与广义胡克定律 一、空间应力状态简介 当单元体上三个主应力均不为零时的应力状态称为空间应力状态,也称为三向应力状态.本节只讨论在已知主应力σ1、σ2、σ3的条件下,单元体的最大正应力和最大剪应力.先研究一个与σ1平行的斜截面上的应力情况,如图10-16所示.该斜面上的应力σ、τ与σ1无关,只由主应力σ2、σ3决定.于是,可由σ2、σ3确定的应力圆周上的点来表示平行于σ1某个斜面上的正应力和剪应力.同理,在平行于σ2或σ3的斜面上的应力σ、τ,也可分别由〔σ1、σ3〕或〔σ1、σ2〕确定的应力圆来表示.这样作出的3个应力圆称作三向应力圆,如图10-16〔d〕所示.当与三个主应力均不平行的任意斜面上的正应力和剪应力必然处在三个应力圆所围成的阴影范围之内的某一点D.D点的纵横坐标值即为该斜面上的正应力和剪应力.由于D点的确定比较复杂且不常用,在此不作进一步介绍. 图10-16 空间应力状态与其应力圆 二、最大、最小正应力和最大剪应力 从图10-16看出,在三个应力圆中,由σ1、σ3所确定的应力圆是三个应力圆中最大的应力圆,又称极限应力圆.画阴影线的部分内,横坐标的极大值为Al点,而极小值为B1点,因此,单元体正应力的极值为: σmax=σ1,σmin=σ3 单元体中任意斜面上的应力一定在σ1和σ3之间. 而最大剪应力则等于最大应力圆上Gl点的纵坐标,即等于该应力圆半径:

Gl 点在由σ1和σ3所确定的圆周上,此圆周上各点的纵横坐标就是与σ2轴平行的一组斜截面上的应力,所以单元体的最大剪应力所在的平面与σ2轴平行,且与σ1和σ3主平面交450 . 三、广义胡克定律 在研究单向拉伸与压缩时,已经知道了在线弹性范围内,应力与应变成线性关系,满足胡克定律 E σε= 〔a 〕 此外,轴向变形还将引起横向尺寸的变化,横向线应变根据材料的泊松比可得出: 'E σ εμεμ=-=- 〔b 〕 在纯剪切的情况下,根据实验结果,在剪应力不超过剪切比例极限时,剪应力和剪应变之间的关系服从剪切胡克定律,即 G τγ= 或 G τγ= 〔c 〕 对于复杂受力情况,描述物体一点的应力状态,通常需要9个应力分量,如图10.1所示.根据剪应力互等定律,τxy =-τyx ,τxz =-τzx ,τyz =-τzy ,因而,在这9个应力分量中只有6个是独立的.这种情况可以看成是三组单向应力〔图10-17〕和三组纯剪切的组合.对于各向同性材料,在线弹性范围内,处于小变形时,线应变只与正应力有关,与剪应力无关;而剪应变只与剪应力有关,与正应力无关,并且剪应力只能引起与其相对应的剪应变分量的改变,而不会影响其它方向上的剪应变.因此,求线应变时,可不考虑剪应力的影响,求剪应变时不考虑正应力的影响.于是只要利用〔a 〕、〔b 〕、〔c 〕三式求出与各个应力分量对应的应变分量,然后进行叠加即可. 图10-17 应力分解 如在正应力σx 单独作用时<图10-17>,单元体在x 方向的线应变x xx E σε=; 在σy 单独作用时<图10-17>,单元体在x 方向的线应变为:y xy E σεμ=-; 在σz 单独作用时<图10-17 >,单元体在x 方向的线应变为z xz E σεμ=-; 在σx 、σy 、σz 共同作用下,单元体在x 方向的线应变为:

广义胡克定律

广义胡克定律 强度理论 [知识回顾] 1、 轴向拉(压)变形 在轴向拉(压)杆件内围绕某点截取单元体,单向应力状态(我们分析过) 横向变形 2)纯剪切 [导入新课] 胡克定律反映的是应力与应变间的关系,对复杂应力状态,其应力与应变间的关系由广义胡克定律确定。 [新课教学] 广义胡克定律 强度理论 一、广义胡克定律(Generalized Hooke Law ) 1、主应力单元体-叠加法 x x E εσ=E x x y σ μμεε-=-=γ τG =小变形,线弹

只在1σ作用下:1方向 只在2σ作用下:1方向 1方向由1σ、2σ、3σ共同作用引起的应变 只在3σ作用下:1方向 即 同理: 2、非主应力单元体 可以证明:对于各向同性材料,在小变形及线弹性范围内, 线应变只与正应力有关,而与剪应力无关; 剪应变只与剪应力有关,而与正应力无关, 满足应用叠加原理的条件。 3、体积应变 单元体,边长分别为dx 、dy 和dz 。在三个互相垂直的面上有主应力1σ、2σ和3σ。 变形前单元体的体积为 变形后,三个棱边的长度变为 由于是单元体,变形后三个棱边仍互相垂直,所以,变形后的体积为 E 11σε='E 21σ με-=''E 31 σ με-='''111εεεε'''+''+'=()[]32111 σσμσε+-=E ()[]13221 σσμσε+-=E ()[]21331σσμσε+-=E [] [] [] ⎪⎪⎪ ⎭ ⎪⎪⎪⎬⎫+-=+-=+-=)(1)(1)(1y x z z x z y y z y x x E E E σσμσεσσμσεσσμσε⎪⎪⎪⎭⎪⎪⎪ ⎬⎫===zx zx yz yz xy xy G G G τγτγτγ111dxdydz V =dz dz dz dy dy dy dx dx dx )1()1()1(332211εεεεεε+=++=++=+

材料力学重点及其公式

1、 应力 平均应力 全应力p 正应力 切应力 线应变 外力偶矩 当功率P 单位为千瓦(kW ),转速为n (r/min )时,外力偶矩为 m).(N 9549 e n P M = 当功率P 单位为马力(PS ),转速为n (r/min )时,外力偶矩为 m).(N 7024 e n P M = 拉(压)杆横截面上的正应力 拉压杆件横截面上只有正应力σ,且为平均分布,其计算公式为 N F A σ= (3-1) 式中N F 为该横截面的轴力,A 为横截面面积。 正负号规定 拉应力为正,压应力为负。 公式(3-1)的适用条件: (1)杆端外力的合力作用线与杆轴线重合,即只适于轴向拉(压)杆件; (2)适用于离杆件受力区域稍远处的横截面; (3)杆件上有孔洞或凹槽时,该处将产生局部应力集中现象,横截面上应力分布很不均匀; (4)截面连续变化的直杆,杆件两侧棱边的夹角020α ≤时 拉压杆件任意斜截面(a 图)上的应力为平均分布,其计算公式为 全应力 cos p ασα= (3-2) 正应力 2cos ασσα=(3-3) 切应力1 sin 22 α τα= (3-4) 式中σ为横截面上的应力。 正负号规定: α 由横截面外法线转至斜截面的外法线,逆时针转向为正,反之为负。 ασ 拉应力为正,压应力为负。

ατ 对脱离体内一点产生顺时针力矩的ατ为正,反之为负。 两点结论: (1)当00α=时,即横截面上,ασ达到最大值,即()max ασσ =。当α=090时,即纵截面上,ασ=0 90=0。 (2)当045α =时,即与杆轴成045的斜截面上,ατ达到最大值,即max ()2 αα τ= 1.2 拉(压)杆的应变和胡克定律 (1)变形及应变 杆件受到轴向拉力时,轴向伸长,横向缩短;受到轴向压力时,轴向缩短,横向伸长。如图3-2。 图3-2 轴向变形 1l l l ∆=- 轴向线应变 l l ε∆= 横向变形 1b b b ∆=- 横向线应变 b b ε∆'= 正负号规定 伸长为正,缩短为负。 (2)胡克定律 当应力不超过材料的比例极限时,应力与应变成正比。即 E σε= (3-5) 或用轴力及杆件的变形量表示为 N F l l EA ∆= (3-6) 式中EA 称为杆件的抗拉(压)刚度,是表征杆件抵抗拉压弹性变形能力的量。 公式(3-6)的适用条件: (a)材料在线弹性范围内工作,即p σσ〈; (b)在计算l ∆时,l 长度内其N 、E 、A 均应为常量。如杆件上各段不同,则应分段计算,求其代数和得总变形。即 1 n i i i i i N l l E A =∆=∑ (3-7) (3)泊松比 当应力不超过材料的比例极限时,横向应变与轴向应变之比的绝对值。即 εν ε '= (3-8) 表1-1 低碳钢拉伸过程的四个阶段 表1-2 主要性能指标

材料力学常用基本公式

1.外力偶矩计算公式(P功率,n转速) 2.弯矩、剪力和荷载集度之间的关系式 3.轴向拉压杆横截面上正应力的计算公式(杆件横截面轴力F N,横截面 面积A,拉应力为正) 4.轴向拉压杆斜截面上的正应力与切应力计算公式(夹角a 从x轴正方向逆时针转 至外法线的方位角为正) 5.纵向变形和横向变形(拉伸前试样标距l,拉伸后试样标距l1;拉伸前试样直径 d,拉伸后试样直径d1) 6.纵向线应变和横向线应变 7.泊松比 8.胡克定律 9.受多个力作用的杆件纵向变形计算公式?

10.承受轴向分布力或变截面的杆件,纵向变形计算公式 11.轴向拉压杆的强度计算公式 12.许用应力,脆性材料,塑性材料 13.延伸率 14.截面收缩率 15.剪切胡克定律(切变模量G,切应变g ) 16.拉压弹性模量E、泊松比和切变模量G之间关系式 17.圆截面对圆心的极惯性矩(a)实心圆 (b)空心圆 18.圆轴扭转时横截面上任一点切应力计算公式(扭矩T,所求点到圆心距离r) 19.圆截面周边各点处最大切应力计算公式 20.扭转截面系数,(a)实心圆

(b)空心圆 21.薄壁圆管(壁厚δ≤ R0 /10 ,R0为圆管的平均半径)扭转切应力计算公式 22.圆轴扭转角与扭矩T、杆长l、扭转刚度GH p的关系式 23.同一材料制成的圆轴各段内的扭矩不同或各段的直径不同(如阶梯轴)时 或 24.等直圆轴强度条件 25.塑性材料;脆性材料 26.扭转圆轴的刚度条件? 或 27.受内压圆筒形薄壁容器横截面和纵截面上的应力计算公式, 28.平面应力状态下斜截面应力的一般公式 ,

29.平面应力状态的三个主应力, , 30.主平面方位的计算公式 31.面内最大切应力 32.受扭圆轴表面某点的三个主应力,, 33.三向应力状态最大与最小正应力 , 34.三向应力状态最大切应力 35.广义胡克定律 36.四种强度理论的相当应力 37.一种常见的应力状态的强度条件,

材料力学公式大全

材料力学公式大全(机械)(总19页) -本页仅作为预览文档封面,使用时请删除本页-

材料力学常用公式 1.外力偶矩计算公式(P功率,n转速) 2.弯矩、剪力和荷载集度之间的关系式 3.轴向拉压杆横截面上正应力的计算公式(杆件横截面 轴力F N,横截面面积A,拉应力为正) 4.轴向拉压杆斜截面上的正应力与切应力计算公式(夹角a 从x 轴正方向逆时针转至外法线的方位角为正) 5.纵向变形和横向变形(拉伸前试样标距l,拉伸后试样标距 l1;拉伸前试样直径d,拉伸后试样直径d1) 6. 7.纵向线应变和横向线应变 8. 9.泊松比 10.胡克定律 11.受多个力作用的杆件纵向变形计算公式

12.承受轴向分布力或变截面的杆件,纵向变形计算公式 13.轴向拉压杆的强度计算公式 14.许用应力,脆性材料,塑性材料 15.延伸率 16.截面收缩率 17.剪切胡克定律(切变模量G,切应变g ) 18.拉压弹性模量E、泊松比和切变模量G之间关系式 19.圆截面对圆心的极惯性矩(a)实心圆 (b)空心圆 20.圆轴扭转时横截面上任一点切应力计算公式(扭矩T,所求点 到圆心距离r) 21.圆截面周边各点处最大切应力计算公式 22.扭转截面系数,(a)实心圆 (b)空心圆

23.薄壁圆管(壁厚δ≤ R0 /10 ,R0为圆管的平均半径)扭转切应 力计算公式 24.圆轴扭转角与扭矩T、杆长l、扭转刚度GH p的关系式 25.同一材料制成的圆轴各段内的扭矩不同或各段的直径不同 (如阶梯轴)时或 26.等直圆轴强度条件 27.塑性材料;脆性材料 28.扭转圆轴的刚度条件或 29.受内压圆筒形薄壁容器横截面和纵截面上的应力计算公式 , 30.平面应力状态下斜截面应力的一般公式 ,

材料力学总结公式

材料力学总结 (单辉祖、谢传锋主编教材,彭雅轩总结) 材料力学研究构件的承载能力:强度、刚度和稳定性,这三者均与材料的物性关系及截面有关。 一、构件的基本变形: 1. 拉压变形(包括连接构件的剪切) 2. 扭转变形 3. 弯曲变形 4. 压杆的稳定性(屈曲) 二、材料的物性关系: 1. 塑性材料:(延伸率δ≥5%,多用于受拉构件) 1) 其抗剪能力弱于抗拉能力,(塑性材料抵抗滑移的能力低于抵抗断裂的能力。)且[σt ]=[σc ], 2) 材料的时效形式:塑性屈服,最大剪应力先达到极限值,在最大剪应力所在截 面出现滑移线。 2. 脆性材料:(延伸率δ≤5%,多用于受压构件) 1) 其抗拉能力弱于抗剪能力,(脆性材料抵抗断裂的能力低于抵抗滑移的能力。)且[σt ]≤ [σc ], 2) 材料的时效形式:,脆性断裂,最大拉应力先达到极限值,构件断口在最大拉 应力所在截面。 3. 名义屈服极限:取对应于试件卸载后产生0.2%的残余线应变时的应力值作为材料 的屈服极限,用σ0.2表示。 三、合理的截面选择(采用公式所能解决的问题): 1. 受拉、压构件(A —净面积):外力合力的作用线与轴线共线。 1) 纵向与横向变形 纵(轴)向线应变:l l l l l 1∆=-= ε 横向线应变:b b b b b 1' ∆=-= ε 胡克定律:εσE = (此式的适用范围为当应力不超过材料的比例极限时, 即在比例极限内。E —弹性模量,其值与材料本身有关,其单位为GPa 。) 泊松比:ε εεεμ' '-==,即E 'μσμεε- =-= 2) 两个塑性指标: 延伸率:%100l l %100l l l 1⨯∆=⨯-= δ 3) 断面收缩率:%100A A %100A A A 1⨯∆=⨯-= ψ

材料力学公式大全(机械)

材料力学常用公式 1.外力偶矩计算公式〔P功率,n转速〕 2.弯矩、剪力和荷载集度之间的关系式 3.轴向拉压杆横截面上正应力的计算公式〔杆件横截面轴力F N, 横截面面积A,拉应力为正〕 4.轴向拉压杆斜截面上的正应力与切应力计算公式〔夹角a 从* 轴正方向逆时针转至外法线的方位角为正〕 5.纵向变形和横向变形〔拉伸前试样标距l,拉伸后试样标距l1; 拉伸前试样直径d,拉伸后试样直径d1〕 6.纵向线应变和横向线应变 7.泊松比 8.胡克定律 9.受多个力作用的杆件纵向变形计算公式" 10.承受轴向分布力或变截面的杆件,纵向变形计算公式 11.轴向拉压杆的强度计算公式 12.许用应力,脆性材料,塑性材料 13.延伸率 14.截面收缩率

15.剪切胡克定律〔切变模量G,切应变g 〕 16.拉压弹性模量E、泊松比和切变模量G之间关系式 17.圆截面对圆心的极惯性矩〔a〕实心圆 〔b〕空心圆 18.圆轴扭转时横截面上任一点切应力计算公式〔扭矩T,所求点 到圆心距离r〕 19.圆截面周边各点处最大切应力计算公式 20.扭转截面系数,〔a〕实心圆 〔b〕空心圆 21.薄壁圆管〔壁厚δ≤ R0 /10 ,R0为圆管的平均半径〕扭转切应 力计算公式 22.圆轴扭转角与扭矩T、杆长l、扭转刚度GH p的关系式 23.同一材料制成的圆轴各段内的扭矩不同或各段的直径不同〔如 阶梯轴〕时或 24.等直圆轴强度条件 25.塑性材料;脆性材料 26.扭转圆轴的刚度条件" 或 27.受内压圆筒形薄壁容器横截面和纵截面上的应力计算公式, 28.平面应力状态下斜截面应力的一般公式, 29.平面应力状态的三个主应力, , 30.主平面方位的计算公式 31.面内最大切应力

相关文档
最新文档