3.2热传导
氧化铝隔热原理__概述说明以及解释
氧化铝隔热原理概述说明以及解释引言部分是一篇文章的开头，用于引入读者并概述文章的主要内容。
在撰写关于“1. 引言”的部分时，以下是一个详细和清晰的示例：1. 引言1.1 概述引言部分将介绍氧化铝隔热原理及其应用领域。
氧化铝作为一种常见且有效的隔热材料，在工业和建筑领域中具有广泛应用。
本文将探讨氧化铝隔热原理的基础知识、结构特点以及其在不同领域中的用途。
1.2 文章结构本文按照以下结构展开对氧化铝隔热原理进行解释和说明：- 第2节将介绍氧化铝隔热原理的理论基础，包括其物理性质和组成成分，为后续内容打下基础。
- 第3节将重点探讨氧化铝的结构特点，包括颗粒形态、微观结构和孔洞特征等，并解释这些结构对隔热性能的影响。
- 第4节将进一步介绍氧化铝隔热材料的热传导机制，重点解释热传导的过程和影响因素。
- 第5节将介绍隔热性能评估的方法和步骤，包括测量方法和热传导系数计算等，并通过具体示例进行分析。
- 第6节将探讨氧化铝在工业领域和建筑领域中的应用情况，以及其在可持续发展趋势中的潜力。
- 最后，在第7节中将总结本文的主要内容并给出一些结论。
1.3 目的本文旨在全面介绍氧化铝隔热原理及其应用。
通过对物理性质、微观结构与组成、热传导机制等方面进行深入探讨，读者将获得对氧化铝材料的更好了解。
此外，文章还通过实际应用案例和评估方法分析，提供了氧化铝隔热材料在不同领域中应用的参考。
最终旨在引起人们对氧化铝隔热技术发展潜力和可持续发展趋势的关注。
这样清晰详细地描述了“1. 引言”部分的内容。
2. 氧化铝隔热原理:2.1 理论基础:氧化铝是一种具有优异隔热性能的材料，其原理基于以下两个方面：首先，氧化铝具有较高的熔点和导热系数。
其熔点可达到2072℃，而导热系数较低，通常在0.03-0.04 W/(m·K)范围内。
这意味着在高温环境下，氧化铝能够有效地减少热量的传导。
其次，氧化铝的晶体结构中包含大量的微小孔洞和多孔结构。
化工原理3.2热传导
2πl ( t1 − t 4 ) = 3 ri +1 1 ∑ λ ln r i =1 i i
24
对于n层圆筒壁：
2πl ( t1 − t n+1 ) t1 − t n + 1 t1 − t n + 1 ＝ n = n Q＝ n bi 1 ri +1 ∑ λ ln r ∑ λ A ∑ Ri i =1 i =1 i =1 i i i mi
λ3
t1 t2 t2t3 t4 x
假设： 各层接触良好，接触 面两侧温度相同。
16
t1 − t 2 t 2 − t 3 t 3 − t 4 = = Q= b3 b1 b2 λ1 A λ2 A λ3 A
i 1 3 4 1
∑ Δt = t − t = t − t = 总推动力 = b 总热阻 R b ∑λ A ∑λ A ∑
推动力与热阻成正比 思考： 厚度相同的三层平壁 传热，温度分布如图所 示，哪一层热阻最大， 说明各层λ的大小排列。
t t1 Q λ1 t2 λ2 λ3
t3 t4 x
18
3-2-5 通过圆筒壁的稳定热传导
一、 通过单层圆筒壁
假定：一维、 稳定温度场
19
取dr同心薄层圆筒，作热量衡算：
Qr = Qr + dr
t3 t1 λ2 λ1 旧工况 r1 r2 r3 t3 t1 λ1 λ2 新工况
27
结论：λ小（保温性能好）材料放内层。
小结3-2
dt 傅立叶定律： Q = − λA dx
平壁热传导 圆筒壁热传导
导热系数，W/(m·℃)或W/(m·K) 分子微观运动的宏观表现
固体 液体 气体
28
• 热传导——傅立叶定律
热传导练习题导热系数与温度变化
热传导练习题导热系数与温度变化热传导是指物体内部由于分子振动引起热量的传递。
导热系数是衡量物质导热性能的一个重要参数，它是指单位时间内单位面积上的热量传导量与温度梯度的比值。
在研究热传导现象时，导热系数与温度变化之间存在着一定的关系。
本文将通过一些练习题，来探讨导热系数与温度变化之间的关系。
1. 练习题一：导热系数的计算设一块材料的厚度为0.5米，宽度为1米，长度为2米，温度差为50摄氏度，热流为1000瓦特。
求导热系数。
解析：根据导热系数的定义，我们可以使用下面的公式进行计算：导热系数 = (热流 ×厚度) / (面积 ×温度差)代入数据计算即可得到导热系数的值。
2. 练习题二：导热系数与温度变化之间的关系以某材料为例，温度变化范围从0摄氏度到100摄氏度。
在不同温度下，测定了该材料的导热系数。
以下是测量结果：温度（摄氏度）导热系数（瓦特/米·摄氏度）0 1.520 1.740 2.060 2.280 2.5100 2.7根据上述数据，我们可以绘制导热系数与温度变化之间的关系曲线，并进行分析。
解析：绘制坐标系，横轴为温度，纵轴为导热系数。
根据给定数据，将不同温度对应的导热系数绘制到坐标系上，得到一条折线曲线。
从图中可以看出，随着温度的升高，导热系数也相应增加。
这是因为在高温下，材料中分子的振动会更加频繁，热量的传导会变得更加容易，所以导热系数会增加。
3. 练习题三：导热系数的影响因素导热系数除了与温度变化有关外，还受到其他因素的影响。
以下是一些与导热系数相关的因素：3.1 材料的物理性质：不同材料的导热系数有所差异。
例如，金属通常具有较高的导热系数，而绝缘材料的导热系数较低。
3.2 组分的变化：在复合材料中，不同组分的存在可能会影响整体的导热系数。
例如，添加导热颗粒可以提高复合材料的导热性能。
3.3 结构的改变：材料的结构和形态也会影响导热系数。
例如，多孔材料通常具有较低的导热系数，因为空气在孔隙中可以阻碍热量的传导。
热传导热量如何传输
热传导热量如何传输热传导是热量通过物体内部传递的过程，是热量从高温区向低温区扩散的方式之一。
在自然界和工业过程中，热传导是一种普遍存在的现象，掌握热传导的原理和机制对于热力学学科的研究以及相关工程领域具有重要意义。
本文将从分子层面和宏观层面介绍热传导的传输方式和相关知识。
1. 热传导的分子机制热传导的分子机制是指微观颗粒（通常是分子或原子）的热量传递方式。
根据分子间的相互作用，可以将热传导的分子机制分为三类：固体的晶格热传导、液体的粒子传导和气体的分子碰撞传导。
1.1 固体的晶格热传导固体是热传导最有效的媒介之一，其传导机制主要依赖于固体内部的晶格结构。
当固体处于高温状态时，晶格中的原子或分子会发生振动，此振动将能量从高温区传递到低温区。
晶格热传导的强弱取决于晶体的结构、晶格参数等因素。
1.2 液体的粒子传导相对于固体，液体的粒子自由度更高，粒子之间没有固定的排列规律。
液体的热传导主要通过流动方式进行，即使液体处于静止状态，也会有粒子的扩散和迁移。
液体的热传导与其物理和化学性质有关。
1.3 气体的分子碰撞传导气体的热传导主要由气体分子之间的碰撞传递能量而实现。
气体分子的高速运动导致其具有较大的动能，在碰撞过程中，能量会从动能较高的分子传递到动能较低的分子，从而形成热传导。
气体的热导率与气体的密度、温度和分子间的碰撞频率相关。
2. 热传导的宏观机制除了分子层面的传输机制，热传导在宏观层面上也有其特定的机制和规律。
2.1 导热介质的选择在工程实践中，为了提高热传导的效率，常常选用导热性能较好的材料作为导热介质。
金属、陶瓷等固体材料由于其较高的热导率常被作为导热介质使用。
2.2 温度梯度对热传导的影响热传导的速率与温度梯度有直接关系，温度梯度越大，热传导的速率越快。
热量会沿着温度梯度方向从高温区传递到低温区。
2.3 导热性能的影响因素导热材料的导热性能不仅与材料本身的物理性质有关，还与材料的结构、温度、压力等因素密切相关。
热量的传导和热传输速率
热量的传导和热传输速率热量的传导是指物体内部、表面或不同物体之间热量的传递过程。
热能自高温物体流向低温物体，通过物体内部分子振动和相互碰撞的方式传导热量。
而热传输速率则是指单位时间内传导的热量。
1. 热传导的基本原理热传导是由物质内部分子间的相互作用力引起的。
分子通过晃动、振动、碰撞等方式将热能传递给周围分子，使得整个物体温度均匀化。
热量的传导方式可以分为以下几种：1.1. 热传导热传导是固体特有的传热方式，通过固体中的自由电子和晶格振动来传递热量。
金属是一种良好的导热材料，因为金属中自由电子的存在使得热传导速率较高。
1.2. 热对流热对流是在流体中传热的方式，流体分子在受热后会由于密度变化而发生对流运动。
大气中的寒流、热流以及水中的对流换热等都是热对流的例子。
1.3. 热辐射热辐射是指物体因温度差别而产生的热能以电磁波的形式辐射出去。
热辐射不需要介质传导，可以在真空中传递。
例如，太阳能通过热辐射传递到地球表面。
2. 热传输速率的计算热传输速率表示单位时间内热量的传递量，其计算公式为：Q = k * A * △T / d其中，Q 表示热传输速率，k 为材料的热导率，A 为传热的横截面积，△T 为温度差，d 为热传导的距离。
3. 影响热传导和热传输速率的因素热传导和热传输速率受多种因素的影响，如材料的导热性质、温度差、横截面积和传热距离等。
具体来说，以下几点是影响热传导和热传输速率的主要因素：3.1. 材料的热导率材料的热导率表示单位时间内单位面积的传热速率。
不同材料的热导率有很大的差异，例如金属的热导率通常较高，而绝缘体的热导率较低。
3.2. 温度差温度差是指传热两端的温度差异，温度差越大，传热速率就越快。
3.3. 传热横截面积传热横截面积指传热的面积大小，面积越大，传热速率越快。
3.4. 传热距离传热距离指热量传递的距离，传热距离越短，传热速率越快。
4. 热量传导和热传输速率的应用热量传导和热传输速率在生活和工业中有广泛的应用。
热传导和传热的实际应用练习题
热传导和传热的实际应用练习题传热是热力学中一个重要的概念，它描述了热能在物体之间的转移过程。
传热有三种主要的方式：热传导、对流传热和辐射传热。
在日常生活和工程实践中，我们经常遇到与传热相关的问题。
以下是一些实际应用练习题，旨在巩固和深化对热传导和传热的理解。
1. 热传导问题1.1 一块长方形金属板的两侧温度分别为100°C和20°C，板的宽度为0.1m，厚度为0.02m。
已知该金属板的导热系数为50 W/(m·K)，求金属板上某一点的热传导速率。
解答：根据热传导定律，热传导速率Q与导热系数λ、温度差ΔT 以及传热面积A的乘积成正比，即Q = λ·A·ΔT。
由题意可知，ΔT = 100°C - 20°C = 80°C，A = 0.1m × 0.02m = 0.002m²。
代入已知数据，可得热传导速率Q = 50 W/(m·K) × 0.002m² × 80°C = 8 W。
1.2 一根长为1m，直径为0.02m的铜棒的两端分别与100°C和20°C的热源接触，已知铜的导热系数为400 W/(m·K)，求铜棒上某一点的热传导速率。
解答：对于圆柱体，热传导速率的计算式为Q = λ·A·ΔT/Δx，其中A为圆柱体的横截面积，Δx为热传导的距离。
由题意可知，A = πr² = π(0.01m)²，ΔT = 100°C - 20°C = 80°C。
根据题意条件，Δx可以取1m。
代入已知数据，可得热传导速率Q = 400 W/(m·K) × π(0.01m)² × 80°C / 1m = 0.08 π W。
2. 传热方式问题2.1 一瓶装有热茶的杯子放在室内，茶的温度为70°C，室内温度为25°C。
3.2热传导
L eT
L——弗兰兹数 (2.45×10-8 V2/K2)
非金属：同样温度下，ρ越大， λ越大。 随温度变化
0 (1 at)
λ0,λ── 0℃, t℃时的导热系数, W/(m· K)； a ── 温度系数， 对大多数金属材料a < 0, t↑λ↓ 对大多数非金属材料a > 0, t↑λ↑
3.2 热传导
3.2.1 有关热传导的基本概念
3.2.2 傅立叶定律 3.2.3 导热系数（热导率） 3.2.4 通过平壁的稳定热传导 3.2.5 通过圆筒壁的稳定热传导
3.2.1 有关热传导的基本概念
(1) 温度场和等温面
温度场: 某时刻，物体(或空间)各点的温度分布。
t f x, y, z,
（2）按变量计
由
b 0
dt q dx
q dx
积得
0.815 0.00076t dt
t2 t1
0.815 0.00076 1650 300 16502 3002 q 0.37 2 0.37 5677W /m2
0.00076 2 5677x 0.815t 1650 ( t 16502 ) 2
165.5℃。
3.2.5 圆筒壁的稳定热传导
一、单层圆筒壁的稳定热传导
假定： (1)稳定温度场 (2)一维温度场
（沿r的方向）
对于稳定温度场 傅立叶定律
Qr Qr dr Q const
dt dt Q A 2rl dr dr r r2时，t t 2
如λ1~t1， λ2~t2
λ=（λ1+λ2）/2
[例5-2-1]有一厚度为240mm的砖墙，已知砖墙的内壁温度为
化工原理第三章_传热-学习要点
传热(Heat transfer)是指由于温度差而引起的能量传递过程。 热传导 (Heat conduction)：由于物体内部微观粒子热运动而 引起的热量传递现象。（固体或静止流体中） 热对流 (Heat convection)：由于温度不同的流体之间发生相 对位移而引起的热量传递现象。（流体流动中） 自然对流：温差导致密度差导致流体流动 强制对流：外力强制流体流动 热辐射 (Heat radiation) ：温度不同的物体之间发射与吸收 电磁波的能量不同，从而引起热量传递现象。（任 何物体中，高温条件下显著） 实际传热过程中，往往是多种传热形式的组合。
3.4.2 总传热系数 (Overall heat transfer coefficient )
基于管外表面积： 1 1 b d o 1 d o
Ko
o
dm
i di
1 1 b di 1 di 基于管内表面积： Ki i d m o do
dm 1 b dm 基于管平均面积： K m i di o do
多液滴，并沿壁面落下 。
* 蒸气与低温壁面直接接触，因此滴状冷凝传热效果好于膜 状冷凝。
3.3 对流传热 Convection Heat Transfer
3.3.3 对流传热系数 (Convective heat transfer coefficient )
3.3.3.4 蒸汽冷凝
影响冷凝传热的因素(P131) ① 液体的性质： λ↗ ,ρ↗, μ↘ → α↗ α水> α有机 ② 冷凝液膜两侧的温度差：α= f (Δt-1/4) Q =α· Δt A· ③ 蒸气中不凝气体（设置放气口，定期排不凝气体）
2023热交换器型式与基本参数 第1部分
2023热交换器型式与基本参数第1部分2023热交换器型式与基本参数第1部分引言：热交换器作为工业生产过程中重要的热能转移设备之一，在化工、能源等行业有着广泛的应用。
了解热交换器的不同型式和基本参数，对于提高设备的效率和安全性具有重要意义。
本文将从深度和广度两个方面，对2023年热交换器的型式和基本参数进行全面评估，并探讨其在工业生产中的应用。
一、热交换器的定义和作用1.1 热交换器的定义热交换器是一种通过固体壁将两个流体之间的热量传递给对方的设备，通常用于加热或冷却流体。
1.2 热交换器的作用热交换器的主要作用是实现热能的互换，使热能得以高效利用。
它可以将高温流体的热量传递给低温流体，实现热能的回收和能量的节约。
二、2023年热交换器型式2.1 壳管式热交换器壳管式热交换器是目前应用最广泛的一种热交换器。
它由外壳、管束、管板等组成，通过管束将需要传热的流体分为两路，分别流经壳侧和管侧。
壳侧和管侧之间通过管束实现热量传递，管侧为传热体，壳侧为被换热体。
壳管式热交换器具有结构简单、传热效率高、适用范围广等优点，广泛应用于化工、电力、制药等领域。
2.2 板式热交换器板式热交换器是一种采用特种金属板片作为传热面的热交换器。
它通过将板片以固定间距叠加并封闭在外壳中形成多个交错的流体通道，实现传热效果。
板式热交换器具有传热效率高、占地面积小、清洗方便等优点，被广泛应用于食品加工、空调制冷等领域。
2.3 管壳式热交换器管壳式热交换器是一种以管子和外壳为主要构件的热交换器。
它通过管子将流体分为多个流道，实现传热。
管壳式热交换器结构简单，适用于高压、高温以及要求传热效率高的场合，广泛应用于电力、钢铁等行业。
三、2023年热交换器的基本参数3.1 传热面积传热面积是热交换器进行热量传递的重要参数，也是评价热交换器效果的基础指标。
传热面积越大，热交换器的传热效果越好。
3.2 热传导率热传导率是热交换器材料的一个基本参数，它反映了材料传递热量的能力。
热膨胀与热传递
热膨胀与热传递热膨胀和热传递是热学中两个重要的概念。
本文将分别介绍热膨胀和热传递的概念、原理、应用以及相关实验。
1. 热膨胀热膨胀指的是物体在温度变化时其尺寸会发生变化的现象。
这是由于物体的分子在温度升高时运动加剧，导致物体内部分子间的相互作用力减弱而使物体膨胀。
反之，当温度降低时，分子的运动减弱，相互作用力增强，物体缩小。
热膨胀的原理可以通过热力学和统计物理学解释。
根据理想气体状态方程和基尔霍夫定律，物体的体积与温度之间的关系可以用下式表示：ΔV = V₀ * α * ΔT其中，ΔV表示温度变化引起的体积变化，V₀为起始体积，α为热膨胀系数，ΔT为温度变化量。
热膨胀系数是物质的一个重要参数，不同材料的热膨胀系数各不相同。
热膨胀现象在实际生活中有广泛的应用。
例如，铁路铺轨时需要留出一定的伸缩空间以适应温度变化引起的钢轨膨胀；建筑物的设计中也需要考虑材料的热膨胀问题，以避免温度变化引起的结构变形和破坏。
2. 热传递热传递是指热量从高温物体传递到低温物体的过程。
热传递有三种基本机制：传导、对流和辐射。
2.1 传导传导是指热量在物体内部由高温区域传递到低温区域的过程。
这是由于物质内部分子间的相互作用力导致的能量传递。
传导的速率与物质的导热性有关，导热性好的物质传导速率较快，反之较慢。
传导的数学描述可以用傅里叶定律表示：Q = -k * A * ΔT/Δx其中，Q表示单位时间内通过物体的热量，k为物体的导热系数，A为热传导面积，ΔT为温度差，Δx为热传导路径长度。
2.2 对流对流是指流体（气体或液体）中的热量通过流动而进行传递的过程。
它是传导和运动的结合，通过流体的对流运动将热量从高温区域带到低温区域。
对流的速率与流体的速度、温度差和流体的性质有关。
对流可以分为自然对流和强制对流两种。
自然对流是由于密度差引起的流动，如热气体上升、冷气体下沉。
强制对流是通过外力（如风）或机械设备（如泵）进行流动的，如水的循环、空调的制冷。
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第三章 传热学—第二节 热传导
微元体热力学能的增量dU = 微元体内热源的生成热dQ = 各量代入能量守恒式中得：
三维非稳态导热微分方程
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第三章 传热学—第二节 热传导
3.导热微分方程的化简 ①导热系数为常数
式中， ，称为热扩散率。 ②导热系数为常数 、无内热源
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第三章 传热学—第二节 热传导
三.平壁的稳态导热
2.多层平壁的导热 t1 t 2 : t 2 t3 : t3
b3 b1 b2 : : 1 A 2 A 3 A R1 : R2 : R3
t4
此式说明，在多层壁导热过程中，哪 层热阻大，哪层温差就大；反之，哪 层温差大，哪层热阻一定大。
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第三章 传热学—第二节 热传导
温度场图示
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第三章 传热学—第二节 热传导
4.温度梯度(Temperature gradient)
式中
T n
gradT 是空间某点温度梯度；
是等温面法线方向的温度变化率
T gradT n T n
第三章 传热学—第二节 热传导
2.多层平壁的导热 例题3-2（旧书ex2-2） 例题3-3（旧书ex2-3）
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第三章 传热学—第二节 热传导
四.圆筒壁的稳态导热 1.单层圆筒壁稳定热传导
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第三章 传热学—第二节 热传导
四.圆筒壁的稳态导热
2.温度场分类 1）随时间划分 稳态温度场（Steady-state conduction） 在稳态条件下物体各点的温度分布不随 时间的改变而变化的温度场称稳态温度 场。
T f (x, y ,z )
5
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第三章 传热学—第二节 热传导
非稳态温度场（Transient conduction ）
矢量，指向温度升高的方向。
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n 是通过该点等温线上的法向单位
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第三章 传热学—第二节 热传导
5.热流线
热流线是一组与等温线处处垂直的曲线， 通过平面上任一点的热流线与该点的热 流密度矢量相切。
等温线 与热流线
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第三章 传热学—第二节 热传导
6.导热基本定律（Fourier’s Law） 傅立叶定律是用以确定在物体各点间 存在温度差时，因热传导而产生的热流 大小的定律。单位时间内，单位传热面 积上传递的热量即热通量与温度梯度成 正比：
T f (x )
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第三章 传热学—第二节 热传导
3.等温面与等温线
等温面：同一时刻、温度场中所有温度
相同的点连接起来所构成的面
等温线：用一个平面与各等温面相交， 在这个平面上得到一个等温线簇。
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第三章 传热学—第二节 热传导
等温面与等温线的特点： 1) 温度不同的等温面或等温线彼此不能 相交； 2) 在连续的温度场中，等温面或等温线 不会中断，它们或者是物体中完全封闭 的曲面（曲线），或者就终止与物体的 边界上； 3)若温度间隔相等时，等温线的疏密可 反映出不同区域导热热流密度的大小。
应用合比定律得 Q
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t1 t 4 i 1 3 3 bi 总 阻 力 Ri i 1 i A i 1
总 推 动 力 t i
3
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第三章 传热学—第二节 热传导
三.平壁的稳态导热 2.多层平壁的导热 推广到n层平壁
从上式可看出，通过多层壁的定态热 传导，传热推动力和热阻是可以加和的； 总推动力等于各层推动力之和，总热阻 等于各层热阻之和。
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第三章 传热学—第二节 热传导
三.平壁的稳态导热
例题3-1：设某窑炉的耐火砖壁的厚度为 0.5m，内壁温度为1000℃，外壁温度为 0℃，耐火砖的热导率为 λ=1.16×(1+0.001t)w/(m.℃)，试求通 过炉壁的热流q，并求出壁内的温度分布。
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指在变动工作条件下，物体中各点的温 度分布随时间而变化的温度场称非稳态温 度场，其表达式：
T f ( x , y , z ,t )
6
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第三章 传热学—第二节 热传导
2）随空间划分 三维温度场 二维温度场 一维温度场
T f (x, y ,z )
T f (x, y )
固体、液体、气体的热导率的大致范围： λ金属固体>λ非金属固体>λ液体>λ气体 金属固体：101~ 102 W/(m• K)； 建筑材料： 10-1~ 10 W/(m• K)； 绝热材料： 10-2~ 10-1 W/(m• K)； 液体： 10-1 W/(m• K)； 气体： 10-2~ 10-1 W/(m• K)；
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第三章 传热学—第二节 热传导
5.导热常见三类边界条件 1）规定边界上的温度值，称为第一类 边界条件。 2）规定边界上任意时刻的热流通量。 3）规定边界上物体与周围流体间的表 面传热系数及周围流体的温度，称为第 三类边界条件。
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第三章 传热学—第二节 热传导
2.多层平壁的导热
t t1
1
2
t2
3
t3
b1
b2
b3
t4 x
多层平壁的热传导
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第三章 传热学—第二节 热传导
三.平壁的稳态导热 2.多层平壁的导热 由热阻分析法 Q t1 t 2 t 2 t3 t3 t 4 1 2 3 1 A 2 A 3 A
t t1 r2 t1
1.单层圆筒壁稳态导热 有内、外半径为r1、r2 的圆筒，内、外表面恒 定的温度t1、t2，且管 长l足够大（设单管长 度为l圆筒壁的外半径 小于长度的1/10）。
r1
t2 r dr
圆筒壁的热传导
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第三章 传热学—第二节 热传导
四.圆筒壁的稳态导热
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第三章 传热学—第二节 热传导
④导热系数为常数 、一维稳态 、无内 热源
4.定解条件 是指使导热微分方程获得适合某一特定 导热问题的求解的附加条件
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第三章 传热学—第二节 热传导
定解条件包括： 1）几何条件; 2) 物理条件 3) 初始条 件：初始时间温度分布的初始条件；4） 边界条件：导热物体边界上温度或换热 情况的边界条件。 说明：①非稳态导热定解条件有两个； ②稳态导热定解条件只有边界条 件，无初始条件。
积分
t2
t1
Q r2 dr dt 2l r1 r
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第三章 传热学—第二节 热传导
四.圆筒壁的稳态导热
1.单层圆筒壁稳态导热
Q dt t1 2l
t2
r2
r1
dr r
t1 t 2 t1 t 2 推动力 Q r2 R 阻力 ln 2l r1
dT Q A dx
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第三章 传热学—第二节 热传导
dt q dx
q dt dx
实际导热系数和温度相关： 对气体,t升高,λ增加；对金属,t升高, λ降低;对耐火材料，t升高,λ增加。 平均导热系数：
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2l t1 t 2 Q r2 ln r1
1）固体的热导率 纯金属：t↑, λ↓ ; 非金属：ρ↑或 t↑, λ↑。 λ =λ0（1+αt） 式中λ、λ0——固体分别在温度t、 273K时的热导率，W/(m• 。
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2.多层平壁的导热
t1 t n 1 Q n bi i 1 i A 总推动力 总阻力
t
i 1 n i
n
i
R
i 1
将上式写成热通量的形式为
t1 t n 1 q n bi
i 1
i
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第三章 传热学
第一节 第二节 第三节 第四节 第五节
概述 热传导 对流传热 热辐射 传热过程与换热器
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第三章 传热学
第二节 热传导
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第三章 传热学—第二节 热传导
一.导热基本定律 二.导热微分方程 三.平壁的稳态导热 四.圆筒壁的稳态导热 五.导热问题数值求解
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第三章 传热学—第二节 热传导
三.平壁的稳态导热 直接积分，得：
带入边界条件：
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