北航计算流体力学第8课

迁移方程

()()()()⎪⎩⎪⎨

⎧+∞<<∞-=>=∂∂+∂∂

, 0

0 x x F t x u a x u a t u

其通解为

)(),(at x F t x u -=

实际上二元函数

),(t x u 变成了以

at x -为自变量的一元函数.

由图可见,迁移方程的解是沿C at x =-的直线族随时间向下游传播的, C at x =-就是迁移方程的特征线, 一般用斜率形式表示特征线

a dt dx = (或a

dx dt 1=)

u

l 2

1h

h

h

l

x

t

∆t

∆t

a ∆t

a ∆2A

t a l ∆+2

1

t a l ∆+22

1

)

(x F )

(t a x F ∆-)

2(t a x F ∆-t

t

a l ∆+2t

a l ∆+l

x =-0

=-at x 2

l

at x =

-2

+n 1+n n 2

+n 1

+n n

2

+i 2

+i 1+i 1+i i

i

1-i 1

-i 2-i 2-i A

后差格式影响域

前差格式依赖域

前差格式影响域

后差格式依赖域

a

dx dt 1=a

dx dt 1=x

t

依赖域——如果求解域中某一点A 只受到上游某一区域内发生的扰动的影响,则称该区域是点A 的依赖域;

影响域——如果求解域中某一点A 上发生的扰动影响下游的某个区域,则称这个区域是点A 的影响域;

CFL 条件——双曲型方程显式格式收敛(或稳定)的必要条件是差分方程的依赖域包含原微分方程的依赖域(从而将特征线包含进去)。

CFL 条件经常被归纳为克朗数小于等于1, 即

1c ≤∆∆=x

t

a

一些常见的格式 对于迁移方程

0=∂∂+∂∂x

u a t u ()0>a (5-1) 1. Euler 显式格式

x

u u a t u u n i n i n i n i ∆--=∆--+1

1 (5-2) 其等价微分方程为:

()()()

3

33

3

2222,1612t x x

u c x a x u c x a x u a t u ∆∆+∂∂-∆-∂∂-∆=∂∂+∂∂ο 可见它是一阶精度格式.

稳定性条件是: 1≤c ⎪⎭⎫ ⎝

∆∆=x t a c

2. Lax 格式

()11111

2

2n n n n n i i i i i u u u u u a

t

x

++-+--+-=-∆∆ (5-3) 其等价微分方程为

() +∂∂-∆-∂∂⎪⎭⎫ ⎝⎛-∆=∂∂+∂∂3

3

2

2221612x u c x a x

u c c x a x u a t u 稳定性条件是: 1≤c

比较Lax 格式和后差格式的误差大小:

()()

c c c c c

c x a c c x a +=--=⎥⎦⎤⎢⎣⎡-∆⎪⎭⎫ ⎝⎛-∆11112122

当5.0=c 时, 上式为3,Lax 格式的误差远大于后差格式.

3. 跳点格式(Leap Frog Method)

x

u u a t u u n i n i n i n i ∆--=∆--+-+221

111 (5-4)

其等价微分方程

()()

+∂∂-∆-∂∂-∆-=∂∂+∂∂55

443322112016x

u c x a x u c x a x u a t u 可见其精度为二阶.

稳定性条件:

1≤c

4. Lax-Wendroff 格式

2

1

12111222x

u u u a t x u u a t u u n i n i n i n i n i n i n i ∆+-∆+∆--=∆--+-++ (5-5) 或写成

()()n i n i n i n i n i n i n i u u u c

u u c u u 112

11122

2-+-+++-+--=

稳定性条件: 1≤c

5. MacCormack 格式 预测步 ()n i n i n i n i u u c u u 11-+--=

校正步

()[]

11

2

1++--+=i

i i n i n i

u u c u u u

或写成:

()n i n i n i n i u u c u u 11-+--=

()

1

1111+++++--=n i

n i n i n i u u c u u ()

11

2

1+++=n i n

i n i

u u u

其等价微分方程为(与L-W 格式相同

)

(5-6)

()() +∂∂-∆+∂∂-∆-=∂∂+∂∂44

23332212416x

u

c c x a x u c x a x u a t u

可见它是二阶精度格式.

6. Euler 隐式格式

x

u u a t u u n i n i n i n i ∆--=∆-+-+++21

1111 (5-7) 稳定性条件: 无条件稳定 等价微分方程为:

+∂∂⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∆+∆-∂∂∆=∂∂+∂∂33223222632x

u

x a t a x u t a x u a t u 或

() +∂∂+∆-∂∂∆=∂∂+∂∂3

3

2

2221262x

u c x a x u t a x u a t u (一阶精度) 隐式格式形成三对角方程组(用追赶法求解)

n

i n i n i n i u u c u u c =++-++++-111112

2 7. Crank-Nicolson 格式

⎪⎪⎭

⎫ ⎝⎛∆-+∆--=∆-+-++-++x u u x u u a t u u n i n i n i n i n i n i 2221

111111 (5-8) 稳定性条件: 无条件稳定 其等价微分方程为:

+∂∂⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∆+∆∆+∆-∂∂⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∆+∆-=∂∂+∂∂55442234332238024120612

x u

t a x t a x a x u x a t a x u a t u 可见它是二阶精度格式.

流体力学教学大纲.

流体力学教学大纲 一、课程目标: 1、课程性质: 《流体力学》是建筑环境与设备专业必修的一门应用性较强的主要专业基础课。通过介绍流体力学的基本概念、基本原理和计算方法,使学生对专业课中所涉及的流体力学问题有一个初步的了解。 2、教学方法: 本门课程主要应用高等数学、工程力学等先行课程的知识。通过本课程的学习,使学生掌握专业课中所涉及的流体力学知识,培养学生的分析问题能力、解决问题能力、基本计算能力和实验技能,为学习专业课打下基础。 3、课程学习目标和基本要求: 本课程的任务如下: (1)使学生了解流体的主要力学性质,更好地讨论其游动规律。 (2)了解流体处于静止(或相对静止)状态下的力学规律及其在工程技术中的应用。 (3)掌握一元流体动力学的三大基本方程。三大方程是一元流体动力学的核心内容,要把握好此中心环节。 (4)掌握阻力损失规律及其计算方法,使能量方程的计算得以完善,并为学习管路计算做准备。 (5)掌握孔口管嘴出流规律,管路计算规律和气体射流规律,并能应用这些规律解决问题。 (6)对理想流体和粘性流体的多元流动部分有初步的了解。 (7)了解相似性原理。 4、课程类型:必修 5、先修课程:理论力学 二、课程内容及教学要求 (一)理论教学 第一部分绪论 (1)作用在流体上的力

教学内容:作用在流体上的两种形式的力:质量和表面力。 教学要求:掌握对流体进行受力分析。 (2)流体的主要力学性质及力学模型 教学内容:流体的主要力学性质:惯性、重力特性、粘滞性、压缩性和热胀性。 力学模型:连续介质、无粘性流体(理想流体)、不可压缩流体。 教学要求:掌握流体的力学性质,了解所使用的力学模型。 第二部分流体静力学 (1)流体静压强及其特性 教学内容:流体静压强的分布规律;压强的计算基准和度量单位;液柱测压计。 教学要求:掌握流体静压强的特性、分布规律及计算。 (2)液体压力计算 教学内容:作用于平面的液体压力;作用于曲面的液体压力。 教学要求:掌握总静压力的计算。 (3)液体平衡微分方程及应用 教学内容:流体平衡微分方程,液体的相对平衡。 教学要求:简单了解液体平衡微分方程及其应用。 第三部分一元流体动力学基础 (1)一元流体动力学基础知识 教学内容:描述流体运动的两种方法;恒定流动和非恒定流动;流线和迹线;一元流动模型。 教学要求:了解描述流体运动的两种方法,理解描述流体运动的一系列概念,掌握一元流动的分析方法。(2)一元流体动力学基本方程及其应用

流体力学6,7,8章课后题答案

第六章 6-1解:层流状态下雷诺数Re 2000< 6 0.1 Re 6.710 vd v υ -?== ? ? 6 0.1 20006.710v -??水 301510 0001501 ...d -??== 根据雷诺数和相对粗糙度查莫迪图可知流态为水力粗 糙。 当输送的介质为石油时:质量流量与水相等3310101010(/)Q kg s -=??= 310 00118850 .(/)Q m s = = 2200118 150********..(/)..Q v m s d π= ==? 4150301 1318420 0011410..Re .vd υ-?===>?水 3015100001501 ...d -??== 根据雷诺数和相对粗糙度查莫迪图可知流态为水力光滑。 6-5解:判断流态需先求出雷诺数 () 29000 3600 9000088023144 ./..Re Q v m s A vd υ ÷===?= 冬季:421101./m s υ-?= 40088021608820001110..Re ..vd υ-?===????==?====??=

流体力学第8篇(打印A4)

第八章 粘性不可压缩流体的运动 本章主要介绍:粘性流体层流运动的基本理论和基本分析方法,并简要介绍湍流边界 层的求解方法。 §8.1 粘性流体中的应力 一.粘性流体中的应力: 由于流体中任意一点的应力状态可由通过这一点的三个相互正交的作用面上的应力矢量唯一地确定。而每一应力矢量都可用三个分量表示。故共有九个应力分量。 ??? ? ??????=zz zy zx yz yy yx xz xy xx P στττστττσ P 又称为应力张量(二阶张量)。 应力表示方法:σij (τij ) 第一个下标i 表示应力所在平面的法线与i 轴平行。 第二个下标j 表示应力的方向与j 轴平行。 正、负号的规定: 如果应力作用面的外法向指向i 轴的正向,则σij (τij )的正向指向j 轴正向。 如果应力作用面的外法向指向i 轴的负向,则σij (τij )的正向指向j 轴负向。 应力分量的正方向如图所示。 切应力互等定律: 即,P 的九个分量中只有六个是独立的分量。 二.广义牛顿内摩擦定律: 在第一章中介绍的牛顿内摩擦定律: 采用本章所定义的符号,可表示为: y u xy yx ??==μ ττ 斯托克斯(Stokes) 1845年研究了如何表达流体中粘性应力的问题。 斯托克斯假设:(1) 粘性应力与变形率之间成线性的正比关系;(2) 流体是各向同性的,即应力与变形率之间的关系与方向无关;(3) 当流体静止时,变形率为零,此时应力--变形率关系给出的正应力就是流体的静压强。 由假设,有: 故: b x u xx +??=μ σ2 b y v yy +??=μσ2 b z w zz +??=μσ2 考虑到假设(3) ,要求: p zz yy xx -===σσσ当流体静止时: 在粘性流体流动中一般: σxx ≠ σyy ≠ σzz p zz yy xx 3-=++σσσ在运动的粘性流体中:

计算流体力学简明讲义

第一章绪论 第一节计算流体力学:概念与意义 一、计算流体力学概述 任何流体运动的规律都是由以下3个基本定律为基础的:1)质量守恒定律;2)牛顿第二定律(力=质量×加速度),或者与之等价的动量定理;3)能量守恒定律。这些基本定律可由积分或者微分形式的数学方程(组)来描述。把这些方程中的积分或者(偏)微分用离散的代数形式代替,使得积分或微分形式的方程变为代数方程(组);然后,通过电子计算机求解这些代数方程,从而得到流场在离散的时间/空间点上的数值解。这样的学科称为计算流体(动)力学(Computational Fluid Dynamics,以下简称CFD)。CFD有时也称流场的数值模拟,数值计算,或数值仿真。 在流体力学基本方程中的微分和积分项中包括时间/空间变量以及物理变量。要把这些积分或者微分项用离散的代数形式代替,必须把时空变量和物理变量离散化。空间变量的离散对应着把求解域划分为一系列的格子,称为单元体或控制体(mesh,cell,control volume)。格子边界对应的曲线称为网格(grid),网格的交叉点称为网格点(grid point)。对于微分型方程,离散的物理变量经常定义在网格点上。某一个网格点上的微分运算可以近似表示为这个网格点和相邻的几个网格点上物理量和网格点坐标的代数关系(这时的数值方法称为有限差分方法)。对于积分型方程,离散物理量可以定义在单元体的中心、边或者顶点上。单元体上的积分运算通常表示为单元体的几何参数、物理变量以及相邻单元体中物理变量的代数关系(这时的数值方法称为有限体积方法和有限元方法)。所谓数值解就是在这些离散点或控制体中流动物理变量的某种分布,他们对应着的流体力学方程的用数值表示的近似解。由此可见,CFD得到的不是传统意义上的解析解,而是大量的离散数据。这些数据对应着流体力学基本方程的近似的数值解。对于给定的问题,CFD 研究的目的在于通过对这些数据的分析,得到问题的定量描述。在这一点上,CFD 与实验研究有类似之处。另一方面,CFD直接处理的是描述流动的数学模型:微分或积分形式的方程组及其边界条件。在这一点上,CFD与理论流体力学又是相同的。

《流体力学》徐正坦主编课后答案第6、7、8章

第六、七、八章习题简答 6-1 假设自由落体的下落距离s与落体的质量m,重力加速度g及下落时间t有关,试用瑞利法导出自由落体下落距离的关系式。 解:首先将关系式写成指数关系: s=Km a g b t c 其中,K为无量纲量,也称无量系数。 各变量的量纲分别为:dim s=L,dim W=MLT-2,dim t= T,dim g=LT-2。将上式指数方程写成量纲方程: L=( MLT-2) a ( LT-2) b ( T) c 根据物理方程量纲一致性原则得到 M:0=a L:1=a+b T:0=-2a-2b+c 得出a=0 b=1 c=2 代入原式,得s=Km0gt2 即s=Kgt2 注意:式中重量的指数为零,表明自由落体距离与重量无关。其中系数K须由实验确定。 6-7已知矩形薄壁堰的溢流量Q与堰上水头H、堰宽b、水的

密度ρ和动力粘滞系数μ,重力加速度g 有关,试用π定理推导流量公式。 题6-7图 解:首先将函数关系设为 F(Q ,H ,b ,ρ,μ,g )=0 其中变量数n=6,选取基本变量H 、ρ、g ,这3个变量包含了L 、T 、M 三个基本量纲。根据π定理,上式可变为 f (π1,π2,π3)=0 式中Q g H c b a 1 1 1 1ρπ= b g H c b a 2 2 2 2ρπ= μρπ3 3 3 3c b a g H = 将各数方程写成量纲形式: )()()(dim 132********---==T L LT ML L T L M c b a π 根据量纲的一致性,有: L :a 1-3b 1+c 1+3=0 T :-2c 1-1=0 M :b 1=0 得a 1=-5/2,b 1= 0,c 1= -1/2

流体力学第八章习题答案

第八章习题答案 选择题(单选题) 明渠均匀流只能出现在:(b ) (a )平坡棱柱形渠道;(b )顺坡棱柱形渠道;(c )逆坡棱柱形渠道;(d )天然河道中。 水力最优断面是:(c ) (a )造价最低的渠道断面;(b )壁面粗糙系数最小的断面;(c )过水断面积一点,湿周最小的断面;(d )过水断面积一定,水力半径最小的断面。 水力最优矩形渠道断面,宽深比/b h 是:(c ) (a );(b );(c );(d )。 平坡和逆坡渠道中,断面单位能量沿程的变化:(b ) (a ) de ds >0;(b )de ds <0;(c )de ds =0;(d )都有可能。 明渠流动为急流时:(a ) (a )r F >1;(b )h >c h ;(c )v 1;(b )h >c h ;(c )v

流体力学计算题及答案

例1:用复式水银压差计测量密封容器内水面的相对压强,如图所示。已知:水面高程z 0=3m,压差计各水银面的高程分别为z 1=0.03m, z 2=0.18m, z 3=0.04m, z 4=0.20m, 水银密度 3/13600m kg ρ=',水的密度3/1000m kg ρ= 。试求水面的相对压强p 0。 解: a p z z γz z γz z γp =-----+)(')(')(3412100Θ )()('1034120z z γz z z z γp ---+-=∴ 例2:用如图所示的倾斜微压计测量两条同高程水管的压差。该微压计是一个水平倾角为θ的Π形管。已知测压计两侧斜液柱读数的差值为L=30mm ,倾角θ=30°,试求压强差p 1 – p 2 。 解: 224131)()(p z z γz z γp =-+--Θ θL γz z γp p sin )(4321=-=-∴ 例3:用复式压差计测量两条气体管道的压差(如图所示)。两个U 形管的工作液体为水银,密度为ρ2 ,其连接管充以酒精,密度为ρ1 。如果水银面的高度读数为z 1 、 z 2 、 z 3、 z 4 ,试求压强差p A – p B 。

解: 点1 的压强 :p A )(21222z z γp p A --=的压强:点 )()(33211223z z γz z γp p A -+--=的压强:点 B A p z z γz z γz z γp p =---+--=)()()(3423211224 )()(32134122z z γz z z z γp p B A ---+-=-∴ 例4:用离心铸造机铸造车轮。求A-A 面上的液体总压力。 解: C gz r p +??? ??-=2 22 1ωρΘ a p gz r p +?? ? ??-=∴2 22 1ωρ 在界面A-A 上:Z = - h a p gh r p +?? ? ??+=∴2221ωρ?? ? ??+=-=∴ ? 2420 218122)(ghR R rdr p p F a R ωπρπ 例5:在一直径d = 300mm ,而高度H = 500mm 的园柱形容器中注水至高度h 1 = 300mm ,使容器绕垂直轴作等角速度旋转。如图所示。 (1)试确定使水之自由液面正好达到容器边缘时的转数n 1; (2)求抛物面顶端碰到容器底时的转数n 2,此时容器停止旋转后水面高度h 2将为多少? 解:(1)由于容器旋转前后,水的体积不变(亦即容器中空气的体积不变),有: 1421 4 221ππd L d H h ?=-() ∴=-==L H h mm m 2400041(). 在xoz 坐标系中,自由表面1的方程: g r z 22 20ω= 对于容器边缘上的点,有: m L z m d r 4.015.02 0==== )/(67.1815.04 .08.9222 20 s rad r gz =??== ∴ω ∵ωπ=260n / ∴= =?=n r 1602601867 21783ωππ ..(/min) (2)当抛物面顶端碰到容器底部时,这时原容器中的水将被甩出一部分,液面为图中2 图

北航计算流体力学大作业

汽车气动特性分析1.汽车模型 图1为原设计图,图2为二维简化模型示意图: 图 1 汽车模型设计图 图 2 简化模型示意图

2. 题目要求 流体属性:空气静温T=300K 、静压Pa p 5 10015.1?=、气体常数R=8314./29.、比热比4.1=γ , 只计算层流。 (1)工况一:汽车在地面行驶,速度分别为:12、120、240km/h ,对应马赫数取为Ma = 0.01、0.1、0.2。 (2)工况二:假设汽车在天空飞行,速度分别为:Ma = 0.2、0.8、2.0。 (3)分别采用基于密度的算法和基于压力的算法。 输出结果: (1)网格生成推荐采用ICEM ,要求在Tecplot 中显示温度场、压力场、马赫数分布、流线图; (2)对比分析当Ma = 0.2时工况1和工况2流场的差别。 (3)对于工况二,Ma = 2.0,基于密度的算例在原网格(大约100*80)基础上加密1倍(200*160),分析网格对计算结果的影响。 (4)比较采用基于密度的算法和基于压力的算法的收敛情况。 (5)分析汽车的阻力和升力随行驶速度的变化规律。 (6)在完成二维计算的基础上,尝试采用三维模型计算可获得加分(工况1或者工况2,Ma = 0.2)。 3. 输出结果 3.1. 工况一 网格如图3所示(140*80):

3.1.1.温度场 图 4 基于密度0.01马赫 图 5 基于密度0.1马赫 图 6 基于密度0.2马赫注:初始温度设置为300K 图7 基于压力0.01马赫图8 基于压力0.1马赫图9 基于压力0.2马赫

3.1.2.压力场 图10 基于密度0.01马赫 图11 基于密度0.1马赫 图12 基于密度0.2马赫注:初始压强设置为101325Pa 图13 基于压力0.01马赫图14 基于压力0.1马赫图15 基于压力0.2马赫

《流体力学》课程教学大纲

《流体力学》教学大纲 课程编码:632015课程名称:流体力学 英文名称:Fluid Mechanics开课学期:4 学时/学分:32/2 (其中实验学时:课内4学时,课外2学时)课程类型:必修课 开课专业:建设工程学院勘查工程专业、建筑工程专业、卓越工程师班选用教材:于萍主编.《工程流体力学》,科学出版社2011年3月第二版。 主要参考书: 1、张也影主编.《流体力学》,高等教育出版社1998年第二版。 2、孔珑主编.《工程流体力学》,北京大学出版社1982年版。 3、归柯庭等编.工程流体力学科学出版社2()05年版。 4、李诗久:《工程流体力学》,机械工业出版社1989年版。 5.、A. J. Ward-Smith : ^Internal Fluid Flow》,1980 版一、课程性质、目的与任务 工程流体力学是动力、能源、航空、环境、暖通、机械、力学、勘探等专业的重要专业基础课。通过系统学习流体的力学性质、流体力学的基本概念和观点、基础理论和常用分析方法、有关的工程应用知识等;在实验能力、运算能力和抽象思维能力方面受到进一步严格的训练,培养学生具有对简单流体力学问题的分析和求解能力;掌握一定的实验技能,学会应用基本规律来处理和解决实际问题。为今后学习专业课程,从事相关的工程技术和科学研究工作打下坚实基础。 流体力学学科既是基础学科,又是用途广泛的应用学科,在教学过程中要综合运用先修课程中所学到的有关知识与技能,结合各种实践教学环节,进行机械工程技术人员所需的基本训练,为学生进一步学习有关专业课程和有目的从事机械设计

工作打下基础。 二、教学基本要求 通过本课程的学习,学生应到达以下基本要求: 1、掌握流体力学的基本概念、基本规律、基本的计算方法。 2、能推导一些基本公式和方程,明确方程的物理意义。 3、能独立完成基本的实验操作,通过实验,学会熟练运用基本公式。 4、具有分析实验数据和编写实验报告的能力。 5、通过研究型实验工程,使学生初步具有一定的创新能力。 三、各章节内容及学时分配第一章绪论及流体的主要物理性质(2学时) 教学目的与要求 了解流体力学的任务、与科学及工程技术的关系、在推动社会开展中的作用;了解流体力学的研究方法。 通过对流体的物理性质的学习,使学生对流体力学的基本概念、流体的主要物理特性有基本了解。 教学内容 第一节绪论、连续介质的概念、流体的密度、流体的粘性 一、粘性产生的原因 二、牛顿内摩擦定律 第二节相关概念 一、理想流体 二、流体的膨胀性与压缩性

计算流体力学课程总结

计算流体力学课程总结 计算流体动力学(computational Fluid Dynamics,简称CFD)是通过计算机数值 计算和图像显示,对包含有流体流动和热传导等相关物理现象的系统所做的分析。是用电子计算机和离散化的数值方法对流体力学问题进行数值模拟和分析的一个分支。 流体力学和其他学科一样,是通过理论分析和实验研究两种手段发展起来的。很早就已有理论流体力学和实验流体力学两大分支。理论分析是用数学方法求出问题的定量结果。但能用这种方法求出结果的问题毕竟是少数,计算流体力学正是为弥补分析方法的不足而发展起来的。计算流体力学是目前国际上一个强有力的研究领域,是进行传热、传质、动量传递及燃烧、多相流和化学反应研究的核心和重要技术,广泛应用于航天设计、汽车设计、生物医学工业、化工处理工业、涡轮机设计、半导体设计、HAVC&R 等诸多工程领域。 计算流体力学的任务是流体力学的数值模拟。数值模拟是“在计算机上实现的一 个特定的计算,通过数值计算和图像显示履行一个虚拟的物理实验——数值实验“。 数值模拟包括以下几个部分。首先,要建立反映问题(工程问题、物理问题等)本质数 学模型。其次,数学模型建立以后需要解决的问题是寻求高效率、高准确度的计算方法。再次,在确定了计算方法和坐标系统后,编制程序和进行计算式整个工作的主体。最后,当计算工作完成后,流畅的图像显示是不可缺少的部分。 还有一个就是CFD的基本思想问题,它就是把原来在时间域及空间域上连续的物理量的场,如速度场和压力场,用一系列有限个离散点上的变量值的集合来代替,通 过一定的原则和方式建立起关于这些离散点上场变量之间关系的代数方程组,然后求 解代数方程组获得场变量的近似值。 经过四十多年的发展,CFD出现了多种数值解法。这些方法之间的主要区别在于 对控制方程的离散方式。根据离散的原理不同,CFD大体上可分为三个分支: ⏹有限差分法(Finite Different Method,FDM) ⏹有限元法(Finite EIement Method,FEM) ⏹有限体积法(Finite Volume Method,FVM) 有限差分法是应用最早、最经典的CFD方法,也是最成熟、最常用的方法。它将求解域划分为差分网格,用有限个网格节点代替连续的求解域,然后将偏微分方程的 导数用差商代替,推导出含有离散点上有限个未知数的差分方程组。求出差分万程组 的解,就是微分方程定解问题的数值近似解。它是一种直接将微分问题变为代数问题 的近似数值解法。

《流体力学》课程教学大纲(本科)

《流体力学》课程教学大纲 英文名称:Fluid mechanics 课程类型:学科基础课 课程要求:必修 学时/学分:24/1.5 适用专业:环境工程 一、课程性质与任务 流体力学是环境工程专业学生学习和掌握污染控制工程中管道、沟道等选择、设计、流体力学计算的技术基础课程。本课程在教学内容方面强调理论够用,重在应用,充分体现应用型发展需要,在培养实践能力方面着重联接环保设备、构筑物、仪表等的管道、沟道设计技能以及计算,使学生对污染控制工艺有一定的了解并具备初步的设计能力。 二、课程与其他课程的联系 先修课程包括大学物理、化工原理,为本门课程提供理论支持,后续课程包括环保设备基础、大气污染控制工程、水污染控制工程等专业课程,该课程为把前述的后续课程有机联系在一起,实现工程化。 三、课程教学目标 1.学习流体力学基本理论知识,了解各种流体力学三大方程,流体力学在污染控制工程中的应用; 2. 掌握水和气体在沟道、管道、管件流动过程中流动阻力及能量损失的计算等基本知识; 3.掌握沟道、管道和管件的在污水处理工艺和废气处理工艺选用的一般方法,具有分析、选用管道和管件的能力; 4.培养学生的工程实践学习能力,具有运用标准、规范、手册、图册和查阅有关技术资料的能力; 5.了解流体力学的前沿和新发展动向。 四、教学内容、基本要求与学时分配

五、其他教学环节(课外教学环节、要求、目标) 无 六、教学方法 本课程以案例教学为主,结合平时作业、课堂表现、课堂笔记和期末考试等教学手段和形式完成课程教学任务。 在案例教学中,以污水处理工艺和局部排风系统为主线,通过讲授、提问、讨论、演示等教学方法和手段让学生了解流体力学的理论体系,掌握流体力学的基本概念,基本原理和管路、沟道和管件在污水处理工艺和局部排风系统中的设计计算方法、选择,强化运用标准、规范、手册、图册和查阅有关技术资料的能力。 七、考核方式 最终成绩由平时作业成绩、课堂表现、课堂笔记和期末成绩等组合而成。各部分所占比例如下: 1. 平时作业:20%;考核对重要知识点的理解和掌握程度。提交2~3次。 2. 课堂表现:20%。考察出勤情况及听讲和回答问题情况。 3. 课堂笔记:10%。根据记录的质量和完整性,随时抽查。

北航计算流体力学第8课

迁移方程 ()()()()⎪⎩⎪⎨ ⎧+∞<<∞-=>=∂∂+∂∂ , 0 0 x x F t x u a x u a t u 其通解为 )(),(at x F t x u -= 实际上二元函数 ),(t x u 变成了以 at x -为自变量的一元函数. 由图可见,迁移方程的解是沿C at x =-的直线族随时间向下游传播的, C at x =-就是迁移方程的特征线, 一般用斜率形式表示特征线 a dt dx = (或a dx dt 1=) u l 2 1h h h l x t ∆t ∆t a ∆t a ∆2A t a l ∆+2 1 t a l ∆+22 1 ) (x F ) (t a x F ∆-) 2(t a x F ∆-t t a l ∆+2t a l ∆+l x =-0 =-at x 2 l at x = -2 +n 1+n n 2 +n 1 +n n 2 +i 2 +i 1+i 1+i i i 1-i 1 -i 2-i 2-i A 后差格式影响域 前差格式依赖域 前差格式影响域 后差格式依赖域 a dx dt 1=a dx dt 1=x t

依赖域——如果求解域中某一点A 只受到上游某一区域内发生的扰动的影响,则称该区域是点A 的依赖域; 影响域——如果求解域中某一点A 上发生的扰动影响下游的某个区域,则称这个区域是点A 的影响域; CFL 条件——双曲型方程显式格式收敛(或稳定)的必要条件是差分方程的依赖域包含原微分方程的依赖域(从而将特征线包含进去)。 CFL 条件经常被归纳为克朗数小于等于1, 即 1c ≤∆∆=x t a

一些常见的格式 对于迁移方程 0=∂∂+∂∂x u a t u ()0>a (5-1) 1. Euler 显式格式 x u u a t u u n i n i n i n i ∆--=∆--+1 1 (5-2) 其等价微分方程为: ()()() 3 33 3 2222,1612t x x u c x a x u c x a x u a t u ∆∆+∂∂-∆-∂∂-∆=∂∂+∂∂ο 可见它是一阶精度格式. 稳定性条件是: 1≤c ⎪⎭⎫ ⎝ ⎛ ∆∆=x t a c 2. Lax 格式 ()11111 2 2n n n n n i i i i i u u u u u a t x ++-+--+-=-∆∆ (5-3) 其等价微分方程为 () +∂∂-∆-∂∂⎪⎭⎫ ⎝⎛-∆=∂∂+∂∂3 3 2 2221612x u c x a x u c c x a x u a t u 稳定性条件是: 1≤c 比较Lax 格式和后差格式的误差大小: ()() c c c c c c x a c c x a +=--=⎥⎦⎤⎢⎣⎡-∆⎪⎭⎫ ⎝⎛-∆11112122 当5.0=c 时, 上式为3,Lax 格式的误差远大于后差格式. 3. 跳点格式(Leap Frog Method)

北航计算流体力学试题(2019年研究生课程)

1.证明,对于Burgers 方程 0,,0u u u x R t t x ∂∂+=∈>∂∂,0(,0),u x u x R =∈,初始条件 010 ()10101x u x x x x ≤⎧⎪ =- <≤⎨⎪ >⎩ ,根据特征线理论和Rankine —Hugoniot (激波)关系 式:221()(),2l r l r ds u u s'(t)u u s'(t)dt -=-=,推导Burgers 方程的弱解。 解: 利用特征线方程:dx u dt =,并根据沿着特征线物理量的大小不变的原理,有: (,)(,0)u x t u x ut =-(时间间隔相差t,则空间距离相差ut ) 。 从而有010(1) ()()1()01(2)01(3)x ut u x,t u x ut x -ut x -ut x ut -≤ ⎧⎪ =-=- <≤ ⎨⎪ -> ⎩ 由于两边都有u ,可以将u 解出来,并带到分段条件中,即: 对(1)式,将1u =代入,有1,u x t =≤ 对(2)式,移项,有1u t u x -=-,解出11x u t -= -,将其代入分段条件,有:1011x x t t -<-≤-,即0111x tx t tx x t t t --+-<=≤--,即011x t t -<≤-。 对(3)式,将0u =代入,有0,1u x => 从而有:1(1)' 1()01(2)'1101(3)' x t x x t u x,t t t x ≤ ⎧⎪--⎪ = <≤ ⎨--⎪ > ⎪⎩ 当01t <<时,(2)’式的分段条件变为:01x t t <-≤-,即1t x <≤,此时 有:11()1101x t x u x,t t x t x ≤ ⎧⎪-⎪ = <≤ ⎨-⎪ > ⎪⎩此时解是连续的,如图1。

北航计算流体力学第9课

对于迁移方程: 0t x u au += ()0a > (5-1) 1) Euler 显式格式 11 0n n n n i i i i u u u u a t x +---+=∆∆ (5-2) 其等价微分方程为: (设t c a x ∆=∆) ()()22 1126 t x xx xxx a x a x u au c u c u ∆∆+=--- + 2) MacCormack 格式 () () 111112n n n n i i i i n n i i i i i u u c u u u u u c u u +-++⎧=--⎪ ⎨⎡⎤=+--⎪⎣ ⎦⎩ (5-6) 其等价微分方程为: ()()23 2211624 t x xxx xxxx a x a x u au c u c c u ∆∆+=--+- + 3) Euler 隐式格式 111 11 02n n n n i i i i u u u u a t x ++++---+=∆∆ (5-7) 其等价微分方程为: 232323 6t x xx xxx a t a t a x u au u u ⎛⎫∆∆∆+=-++ ⎪⎝ ⎭ 4) Crank-Nicolson 格式 111 11110222n n n n n n i i i i i i u u a u u u u t x x ++++-+-⎛⎫---++= ⎪∆∆∆⎝⎭ (5-8) 其等价微分方程为: 3224322445126120 2480t x xxx x a t a x a x a t x a t u au u u ⎛⎫⎛⎫ ∆∆∆∆∆∆+=-+-+++ ⎪ ⎪⎝⎭⎝ ⎭

北航计算流体力学大作业

网格生成方法及网格质 量控制 (文献综述) 院系:能源与动力工程学院 姓名: 学号: 指导老师:宁方飞

一、前言 有限元网格生成是工程科学与计算科学相交叉的一个重要研究领域,在经历了30多年发展后的今天依然十分活跃一方面,有限元法己成为一种能够有效地求解各类工程和科学计算问题的通用数值分析方法:另一方面,计算机硬件运算能力的不断提高也容许人们对工程和科学计算的规模、复杂度、效率、精度等方面提出更高的要求。作为有限元走向工程应用的桥梁的有限元网格生成由此获得了源源不断的外在动力。同时,有限元网格生成算法研究中的某些难点问题始终未能获得真正意义上的解决,它们的研究解决对计算几何与计算数学都具有重要的理论价值。 有限元网格生成方法研究领域己取得许多重要成果,形成了独特的方法论体系,提出了许多有效的算法并研制出一些成功的工程化软件产品。近10年来,有限元网格生成方法研究不断地深入、完善和发展,各国科研人员不断尝试得到适应性强、应用范围广泛的网格生成方法。研究重点由二维平面问题转移到三维曲面和三维实体问题,从三角形/四面体网格自动生成转移到四边形/六面体网格自动生成,在并行网格生成、自适应网格生成、贴体坐标网格生成、各向异性网格生成等方面亦取得许多重要进展[1]。 另一方面,不同的网格在有限元计算中表现各异。网格质量对数值求解效率、收敛性和精度的巨大影响也在逐渐被人们认识到。因此,网格生成后的质量分析、后处理成为新的研究课题。尤其针对复杂计算区域,或者不易获得实验数据校核的计算区域,更需要获得高质量的计算网格。 二、网格生成方法 对不规则区域中的流动与传热问题进行数值计算,首先要解决如何进行区域离散化问题。现在有多种对不规则区域进行离散生成计算网格的方法,统称为网格生成技术。本章主要详细介绍结构与非结构网格生成技术。 2.1 概述 积分区域的网格划分直接影响到方程离散的难易,数值计算的快慢和所需计算机内存的大小,也影响到数值解的收敛性和准确性。数值计算中所用网格按网格节点排列是否有序,可分为结构化网格和非结构化网格。在一个区域中,网格的形式可以是单一的,也可以是几种形式的组合。网格生成的详细分类见图2.1。对于结构化网格,常用的方法主要有:正交曲线坐标系中的常规网格、适体坐标法和对角直角坐标法。由于计算域的不规则性,适体坐标法的三种方法比较常用,下文会做重点介绍。而对于非结构化网格,常用的方法主要有:分解和映射法、前沿推进法、Delaunay三角化法和其他方法。下文也会一一介绍[2]。

北航实验流体力学重点

北航研究生课程实验流体力学重点 第一章:相似理论和量纲分析 ①流体力学相似?包括几方面内容?有什么意义? 流体力学相似是指原型和模型流动中,对应相同性质的物理量保持一定的比例关系,且对应矢量相互平行。 内容包括: 1.几何相似—物体几何形状相似,对应长度成比例; 2.动力相似—对应点力多边形相似,同一性质的力对应成比例并相互平行 (加惯性力后,力多边形封闭); 3.运动相似—流场相似,对应流线相似,对应点速度、加速度成比例。 ②什么是相似参数?举两个例子并说明其物理意义 必须掌握的相似参数:Ma ,Re ,St 。知道在什么流动条件下必须要考虑这些相似参数。 相似参数又称相似准则,是表征流动相似的无量纲特征参数 。 1.两物理过程或系统相似则所有对应的相似参数相等。例如:假定飞机缩比模型风洞试验可以真正模拟真实飞行,则原型和模型之间所有对应的相似参数都相等,其中包括C L , C D , C M : S V L C L 2 2 1ρ= S V D C D 2 2 1ρ= Sb V M C M 2 2 1ρ= 风洞试验可以测得CL, CD, CM 值,在此基础上,将真实飞行条件带入CL, CD, CM 表达式,可以求得真实飞行的升力、阻力和力矩等气动性能参数。 2.所有对应的相似参数相等且单值条件相似则两个物理过程或系统相似。例如:对于战斗机超音速风洞试验,Ma 和Re 是要求模拟的相似参数,但通常在常规风动中很难做到。 由于对于此问题,Ma 影响更重要,一般的方案是保证Ma 相等,对Re 数影响进行修正。 ; R e V p M a a RT a V L l St V ρ ρωμ ∞∞== == =

北航流体力学与液压传动-液压传动复习

第一章 液压油及液压流体力学基础 第一节 液压油 一. 基本物理性质 1. 油的密度和重度 密度 ρ :单位体积流体内所含有的质量。 均质液体: 非均质液体: 重度 γ :单位体积流体内所含有的重量。 均质液体: 非均质液体: 常用值:ρ油 = 900 kg/m 3 , .γ油 = 8.8⨯103 N/m 3 2. 油的压缩性 (1) 压缩性:液体受压而使其体积减小的特性,用压缩 系数κ来表示。 体积弹性模量K :压缩系数κ的倒数. 常用值:K 油 = 0.7 ⨯109 N/m 2 V m =ρV m V ∆∆=→∆0lim ρV G V ∆∆=→∆0lim γg V mg V G ργ===dp dV V dp V dV ⋅-=⋅-=11κdV dp V K ⋅-==κ1

一般液压系统的静态分析和计算时,可以不考虑其压缩性3.油的粘性 (1)粘性的意义 液体在外力作用下流动时,液体分子之间的内聚力会阻碍其分子间的相对运动,而产生内摩擦力,这一特性称作液体的粘性。 (2)油的粘度 液体的粘性用粘度来表示。 常用的粘度:动力粘度、运动粘度和相对粘度 ①动力粘度μ(绝对粘度) 物理意义:当速度梯度等于1时,接触液体层间单位面 积上的内摩擦力。 国际单位SI:N⋅s/m2,简称:Pa⋅s, 工程单位CGS:dyn⋅s/cm2,简称:P (泊)。 换算关系:1Pa⋅s = 10 P =103cP ②运动粘度ν 国际单位SI:m2/s; ρ μ ν= du dy τ μ=

工程单位CGS :cm 2/s ,简称:St(斯)。 mm 2/s ,简称:cSt(厘斯)。 换算关系:1m 2/s = 104cm 2/s = 104 St = 106 cSt 10号机械油:该油在50︒时运动粘度的平均值为10 mm 2/s ,ν50=10cSt 相对粘度 以相对于水的粘度大小来度量油的粘度大小, ︒E t = t 油/t 水 恩氏粘度。为了理论分析和计算而引出。 (3) 粘度与压力的关系 p ν p ν 一般液压系统的压力较低,可以认为不变;当压力较大 p >100bar ,则需考虑。 (4) 粘度与温度的关系 T ν T ν 液体粘性随温度变化的性质称为粘温特性。 二. 对液压油的要求和选用 1. 要求 ()E E cSt 31 .631.7-=ν

流体力学教案第8章边界层理论

第八章 边界层理论 §8—1 边界层的基本概念 实际流体和理想流体的本质区别就是前者具有粘性。对层流而言,单位面积摩擦力的大小y u d d μ τ=,可以看出,对于确定的流体的等温流场,摩擦力的大小与速度梯度有关,其比例函数即动力粘度。速度梯度y u d d 大,粘性力也大,此时的流场称为粘性流场。若速度梯度 y u d d 很小,则粘性力可以忽略,称为非粘性流场。对于非粘性流场,则可按理想流体来处理。则N-S 方程可由欧拉方程代替,从而使问题大为简化。 Vl v l l V v A y u V l t V l t u m ρρμρρ======2 223d d d d 粘性力惯性力 当空气、蒸汽,水等小粘度的流体与其它物体作高速相对运动时,一般雷诺数很大。由v Vl == 粘性力惯性力Re ,则在这些流动中,惯性力〉〉粘性力,所 以可略去粘性力。但在紧靠物体壁面存在一流体薄层,粘性力却与惯性力为同一数量级。所以,在这一薄层中,两者均不能略去。这一薄层就叫边界层,或叫速度边界层,由普朗特在1904年发现.

a .流体流过固体壁面,紧贴壁面处速度从零迅速增至主流速度,这一流体薄层,就叫边界层或速度边界层。 b .整个流场分为两部分 层外, 0=∂∂y u ,粘性忽略,无旋流动。 层内,粘性流,主要速度降在此,有旋流动. c .由边界层外边界上∞=V u %99,来定义δ,δ为边界层厚度。 d .按流动状态,边界层又分为层流边界层和紊流边界层。 由于在边界层内,流体在物体表面法线方向(即 y u ∂∂)速度梯度很大,所以,边界层内的流体具有相当大的旋涡强度;而在层外,由于速度梯度很小。所以,即使对于粘度很大的流体,粘性力也很小,故可忽略不计,所以可认为,边 图8-2空气沿平板边界层速度分布 外部区域 边界层

流体力学第8、10、11章课后习题

第八章 边界层理论基础 一、主要内容 (一)边界层的基本概念与特征 1、基本概念:绕物体流动时物体壁面附近存在一个薄层,其内部存在着很大的速度梯度和漩涡,粘性影响不能忽略,我们把这一薄层称为边界层。 2、基本特征: (1)与物体的长度相比,边界层的厚度很小; (2)边界层内沿边界层厚度方向的速度变化非常急剧,即速度梯度很大; (3)边界层沿着流体流动的方向逐渐增厚; (4)由于边界层很薄,因而可以近似地认为边界层中各截面上压强等于同一截面上边界层外边界上的压强; (5)在边界层内粘性力和惯性力是同一数量级; (6)边界层内流体的流动与管内流动一样,也可以有层流和紊流2种状态。 (二)层流边界层的微分方程(普朗特边界层方程) 2210 0y x x x y y x v p v v v v x y x y p y v v x y νρ⎧∂∂∂∂+=-+⎪∂∂∂∂⎪⎪∂⎪=⎨∂⎪ ⎪∂∂⎪+=∂∂⎪⎩ 其边界条件为:在0y =处,0x y v v == 在δ=y 处,()x v v x = (三)边界层的厚度 从平板表面沿外法线到流速为主流99%的距离,称为边界层的厚度,以δ表示。边界 层的厚度δ顺流逐渐加厚,因为边界的影响是随着边界的长度逐渐向流区内延伸的。

图8-1 平板边界层的厚度 1、位移厚度或排挤厚度1δ δ δδ=-=-⎰⎰1001()(1)x x v v v dy dy v v 2、动量损失厚度2δ δρρ∞ ∞ = -=-⎰ ⎰ 22 1 ()(1)x x x x v v v v v dy dy v v v (四)边界层的动量积分关系式 δδρρδτ∂∂∂-=--∂∂∂⎰⎰200x x w P v dy v v dy dx x x x 对于平板上的层流边界层,在整个边界层内每一点的压强都是相同的,即P =常数。这 样,边界层的动量积分关系式变为 δδ τρ ∞-=-⎰⎰200w x x d d v dy v v dy dx dx 二、本章难点 (一)平板层流边界层的近似计算 根据三个关系式:(1)平板层流边界层的动量积分关系式;(2)层流边界层内的速度分布关系式;(3)切向应力关系式。可计算得到在平板一个壁面上由粘性力引起的总摩擦力及摩擦阻力系数。 三、习题与解答 8-1一平板顺流放置于均匀流中。如果将平板的长度增加1倍,试问:平板所受的摩擦阻力将增加几倍?(设平板边界层内的流动为层流)

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