最新完美版建筑力学第五章杆件的内力
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工程力学第5章复习杆件的内力图
C x
M
斜直线
曲线
自左向右折角 自左向右突变
图
x
x
x
x
x 与 M2 x
特
m
征M
M
M
M
M
反 M M1
增函数 降函数 坟状 盆状 折向与P反向 M1 M2 m
18
简易作图法: 利用内力和外力的关系及特殊点的内力值来作 图的方法。
用简易作图法画下列各图示梁的内力图。
qa
q
A
解: 利用内力和外力的关系及 特殊点的内力值来作图。
q0L2
Q(
x
)
q0 6L
(L2
3x2)
3
M (x)
q0x 6L
(
L2
x2
)
x
③根据方程画内力图
16
根据剪力、弯矩、载荷集度的微分关系画弯曲内力图
q(x)
x dx
弯矩图上某点处的 切线斜率等于该点 处剪力的大小。
dM (x) dx
FQ (x)
剪力图上某点处的切线斜率 等于该点处荷载集度的大小
dFQ x qx
轮输出 P2=150kW，P3=150kW，P4=200kW，试绘制扭矩图。
m2
m3
m1
m4
解：①计算外力偶矩
m1
9.55
P1 n
9.55
500 300
A
15.9(kN m)
n
B
C
D
m2
m3
9.55
P2 n
9.55
150 300
4.78 (kN m)
m4
9.55
P4 n
9.55
200 300
M
斜直线
曲线
自左向右折角 自左向右突变
图
x
x
x
x
x 与 M2 x
特
m
征M
M
M
M
M
反 M M1
增函数 降函数 坟状 盆状 折向与P反向 M1 M2 m
18
简易作图法: 利用内力和外力的关系及特殊点的内力值来作 图的方法。
用简易作图法画下列各图示梁的内力图。
qa
q
A
解: 利用内力和外力的关系及 特殊点的内力值来作图。
q0L2
Q(
x
)
q0 6L
(L2
3x2)
3
M (x)
q0x 6L
(
L2
x2
)
x
③根据方程画内力图
16
根据剪力、弯矩、载荷集度的微分关系画弯曲内力图
q(x)
x dx
弯矩图上某点处的 切线斜率等于该点 处剪力的大小。
dM (x) dx
FQ (x)
剪力图上某点处的切线斜率 等于该点处荷载集度的大小
dFQ x qx
轮输出 P2=150kW，P3=150kW，P4=200kW，试绘制扭矩图。
m2
m3
m1
m4
解：①计算外力偶矩
m1
9.55
P1 n
9.55
500 300
A
15.9(kN m)
n
B
C
D
m2
m3
9.55
P2 n
9.55
150 300
4.78 (kN m)
m4
9.55
P4 n
9.55
200 300
第五章 杆件内力(Lu_x)
静力学H电O子H教A案I UNIVERSITY 第五章 杆件的内力
以扭转变形为主要变形的受力杆件——轴。 圆形截面的扭转构件——圆轴。
静力学H电O子H教A案I UNIVERSITY 第五章 杆件的内力
一、扭矩的计算（内力的计算）——截面法
m
T
m
T
m Ⅰ Mx x
Tm
Mx （x） = T—— 扭矩方程 Mx —— 扭 矩
2m
2m
3kN A
B FN(x)
2m x
x
由∑Fix = 0， - 3 +2x + FN (x) = 0， FN (x) = 3 - 2x .
x = 0 时 , FN (x) = 3 kN . x = 2m 时 , FN (x) = - 1 kN.
静力学H电O子H教A案I UNIVERSITY 第五章 杆件的内力
3
2
1
FR
10KN 20KN
10KN
x A 3 B 2C 1 D
FN3
10KN 20KN
10KN
AB段：由∑Fix = 0，10 - 20 - 10 - FN3= 0，
FN3 = - 20 KN。
静力学H电O子H教A案I UNIVERSITY 第五章 杆件的内力
3 FR
A3 FN （kN）
20
2
1
规定： 杆受拉，FN 为正。 杆受压，FN 为负。
静力学H电O子H教A案I UNIVERSITY 第五章 杆件的内力
二、轴力图
FNA A
FNA
m m
FN
FNB B
x
内力方程：FN（x）=f（x）——轴力方程
根据轴力方程画出的内力图 ——轴力图。
建筑力学第5章内力及内力图
8
图 5.1 （a）轴向拉伸和轴向压缩 （b）剪切 （c）扭 转 （d）弯曲
9
5.1.4 杆件的承载能力
为了保证结构能安全工作，每一个杆件Байду номын сангаас必须 有足够的能力来担负起所承受的荷载。杆件的这种 承载能力主要由以下三个方面来衡量。
（1）杆件应有足够的强度 所谓强度是指构件在荷载作用下抵抗破坏的能力。 例如氧气瓶在规定压力下不应爆破。对杆件的设计 应保证在规定的条件下能够正常工作而不发生破坏 。
10
（2）杆件应有足够的刚度 所谓刚度是指杆件在荷载作用下抵抗变形的 能力。任何杆件在荷载作用下都不可避免地要发生 变形，但这种变形必须要限制在一定范围内，否则 杆件将不能正常工作。
11
（3）杆件应有足够的稳定性 所谓稳定性是指杆件在荷载作用下保持其原有 平衡形态的能力。一根轴向受压的细长直杆，当压 力荷载增大到某一值时，会突然从原来的直线形状 变成弯曲形状，这种现象称为失稳。杆件失稳后将 失去继续的能力，并将可能使整个结构跨塌。对于 压杆来说，满足稳定性的要求是其正常工作必不可 少的条件。
5.1.2 变形体及其基本假设 在上一篇中，我们研究了力系的等效、简化和 平衡，或者说研究的是力系的外效应。此时，忽略 了物体的变形，把物体看成是刚体。现在要研究物 体在力系作用下的变形以及同时在物体内部产生的 各部分之间的相互作用力。因此，这时的物体已不 能再看成刚体，而必须如实地将受力物体视为变形 体。
2
（1）连续性假设 认为组成固体的物质毫无空隙地充满了固体的 几何空间。我们知道，从物质结构来说，组成固体 的粒子之间实际上并不连续。但它们之间的空隙与 杆件的尺寸相比是极其微小的，可以忽略不计。这 样就可以认为在其整个几何空间内是连续的。
建筑力学5内力内力图
5.1.2求内力的截面法 为了显示某一截面的内力，必须用一假 想的截面截开物体，才能显示出作用在该截 面上的内力。 截面上的内力一般有轴力（FN)、剪力 （FQ)和弯矩(M)。
3
1、切开； 2、代力； 3、平衡。
F2 F1 n M F4
n
F2 F1 n M FN n FQ
F3
∑Fix=0 ∑Fiy=0
q 1 A 3m 1 6m 2B 2m
FAy=8kN
FBy=16kN
31
2 q A 3m FAy=8kN 1 6m 2B 2m FBy=16kN 1
如果取截面右边为研究对象，结果一样： 取1-1截面右端部分为研究对象 FQ1=-∑F右=-(FBy-q×5)=-(16-3 ×5)=-kN (逆转） M1=FBy×3 - q×5×2.5=16×3 -3×5×2.5= 10.5kN.m(向下凸) 取2-2左面部分为研究对象 FQ2=-(FBy - q×2)=-(16 - 3×2)=-10kN （逆转） M2=FBy×0 - q×2×1=0 - 3×2×1=-6kN.m (上凸)
18
1）固定铰支座
螺栓
A FA y A A FA x A A FA x
A FA y
A
FAx A
FAy
19
2）可动铰支座
垫 块
.
. .
A
A FA
20
3）固定端支座
mA FA x FA y
mA
FAx
A
FAy
21
3.梁的类型 1）简支梁
2）外伸梁
3）悬臂梁
22
5.4.2梁弯曲时横截面上的内力—剪力和弯矩 1.剪力和弯矩的概念
17
2.梁的计算简图 （1） 梁身的简化：用梁的轴线。 （2） 荷载的简化： 集中力—当外力的作用范围与梁的尺寸相比很小时， 可视为作用在一点上。 力偶—当作用在梁上的两个集中力大小相等、反向 相反，作用线相邻很近时，可视为集中力偶。 分布力—连续作用在梁上的全长或部分长度内的荷 载表示为分布荷载。 （3）支座的简化：固定铰支座、可动铰支座、固定 端支座。
3
1、切开； 2、代力； 3、平衡。
F2 F1 n M F4
n
F2 F1 n M FN n FQ
F3
∑Fix=0 ∑Fiy=0
q 1 A 3m 1 6m 2B 2m
FAy=8kN
FBy=16kN
31
2 q A 3m FAy=8kN 1 6m 2B 2m FBy=16kN 1
如果取截面右边为研究对象，结果一样： 取1-1截面右端部分为研究对象 FQ1=-∑F右=-(FBy-q×5)=-(16-3 ×5)=-kN (逆转） M1=FBy×3 - q×5×2.5=16×3 -3×5×2.5= 10.5kN.m(向下凸) 取2-2左面部分为研究对象 FQ2=-(FBy - q×2)=-(16 - 3×2)=-10kN （逆转） M2=FBy×0 - q×2×1=0 - 3×2×1=-6kN.m (上凸)
18
1）固定铰支座
螺栓
A FA y A A FA x A A FA x
A FA y
A
FAx A
FAy
19
2）可动铰支座
垫 块
.
. .
A
A FA
20
3）固定端支座
mA FA x FA y
mA
FAx
A
FAy
21
3.梁的类型 1）简支梁
2）外伸梁
3）悬臂梁
22
5.4.2梁弯曲时横截面上的内力—剪力和弯矩 1.剪力和弯矩的概念
17
2.梁的计算简图 （1） 梁身的简化：用梁的轴线。 （2） 荷载的简化： 集中力—当外力的作用范围与梁的尺寸相比很小时， 可视为作用在一点上。 力偶—当作用在梁上的两个集中力大小相等、反向 相反，作用线相邻很近时，可视为集中力偶。 分布力—连续作用在梁上的全长或部分长度内的荷 载表示为分布荷载。 （3）支座的简化：固定铰支座、可动铰支座、固定 端支座。
工程力学-第5章杆件内力图
截面上的弯矩等于截面任 一侧外力对截面形心力矩的代 数和。
a 5 F 3a 3 2F ME Fa 2 2 3 2
目录
§5.5.4 剪力方程和弯矩方程 剪力图和弯矩图
y
q
例题5-4(教材p84) 简支梁受均布载荷作用 B
x
A
FAY
x
C
l
试写出剪力和弯矩方程，并画 出剪力图和弯矩图。 解：1．确定约束力
受扭转变形杆件通常为轴类零件，其横 截面大都是圆形的。所以本章主要介绍圆轴 扭转。
§5.4 外力偶矩的计算 扭矩和扭矩图
4.外力偶矩
直接计算
§5.4 外力偶矩的计算 扭矩和扭矩图
按输入功率和转速计算
已知 轴转速－n 转/分钟 输出功率－P 千瓦 求：力偶矩Me
电机每秒输入功： 外力偶作功完成：
W P 1000(N m) n W M e 2 60
集中力偶作用处，弯矩图突变
目录
§5.5.5
载荷集度、剪力和弯矩间的关系
从左到右，向上（下）集中力作用处，剪力图向上（下） 突变，突变幅度为集中力的大小。弯矩图在该处为尖点。 从左到右，顺（逆）时针集中力偶作用处，弯矩图向上 （下）突变，突变幅度为集中力偶的大小。剪力图在该点没 有变化。 5、也可通过积分方法确定剪力、 弯矩图上各点处的数值。 dFS dM q FS dM FSdx d F q d x S dx dx
扭矩图
5.5
§5.5.1 §5.5.2 §5.5.3 §5.5.4
弯曲内力
弯曲的概念和实例 受弯杆件的简化 剪力和弯矩 剪力方程和弯矩方程 剪力图和弯矩图 §5.5.5 载荷集度、剪力和弯矩间的关系
建筑力学之内力和内力图(PPT50页)
1、切开； 2、代力； 3、平衡。
F
FN
FN F
FN F
7
例 5-1 试画出图所示直杆的轴力图。
8
例：
9KN 3KN
F
1 3F
2 2F
4KN
2KN
A 1B
2C
F
4KN
2F
2KN
5KN
9
5.3扭转杆件的内力与内力图
5.3.1 扭转的概念 在外力作用下，杆件各横截面均绕杆轴线相对转动，
杆轴线始终保持直线，这种变形形式称为扭转变形。
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19
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2）可动铰支座
. A
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.
A FA
垫块 .
20
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3）固定端支座
mA FAx
A
FAy
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mA
FAx FA y
21
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F2 F1
n n
M
FN n FQ
F3
∑Fix=0 ∑Fiy=0
∑mo(Fi)=0
4
截面法求内力的步骤： 1）截开：欲求某一截面上Fra bibliotek内力时，就沿着
F
FN
FN F
FN F
7
例 5-1 试画出图所示直杆的轴力图。
8
例：
9KN 3KN
F
1 3F
2 2F
4KN
2KN
A 1B
2C
F
4KN
2F
2KN
5KN
9
5.3扭转杆件的内力与内力图
5.3.1 扭转的概念 在外力作用下，杆件各横截面均绕杆轴线相对转动，
杆轴线始终保持直线，这种变形形式称为扭转变形。
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2）可动铰支座
. A
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.
A FA
垫块 .
20
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3）固定端支座
mA FAx
A
FAy
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mA
FAx FA y
21
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F2 F1
n n
M
FN n FQ
F3
∑Fix=0 ∑Fiy=0
∑mo(Fi)=0
4
截面法求内力的步骤： 1）截开：欲求某一截面上Fra bibliotek内力时，就沿着
建筑力学教材课件第五章 静定结构的内力分析
1kW = 1000N· m/s = 1.36PS（马力）
二、扭转内力—扭矩T 以图示圆轴扭转的力学模型为例，用截面法，以m-m截面将轴截分为两段。 取其左段列力偶平衡方程可得 m Me Me Mx(F)=0: T-Me=0 T=Me A B m T为截面的内力偶矩，称为扭 Me T 矩。同理，也可取右段求出截面 A 扭矩。 Mx(F)=0: Me-T' =0 T'=Me 图d为截面扭矩的正负规定。 Me T
解：1、计算各段的轴力。 Fx 0 AB段
FN 1 F1 0 FN 1 10KN
BC段
F
x
0
FN 2 F2 F1 0 FN 2 10KN
CD段
F
x
0
FN3
F4 FN 3 0 FN 3 25kN
F4
2、绘制轴力图。
FN kN
产生轴向拉伸或压缩的杆件称为轴向拉杆或压杆。
轴向拉压的受力特点：外力的作用线与杆的轴线重合。
轴向拉压的变形特点：沿轴线方向伸长或缩短。
力学模型如图
F
轴向拉伸，对应的力称为拉力。
F
F
轴向压缩，对应的力称为压力。
F
如图所示屋架中的弦杆、牵引桥的拉索和桥塔等均为拉 压杆。
工程实例一
轴向压缩构件
工程实例二
1. 轴向拉伸和压缩
2. 剪切 3. 扭转 4. 弯曲
1. 轴向拉伸和压缩
如果在直杆的两端各受到一个外力F的作用， 且二者的大小相等、方向相反、作用线与杆件的轴 线重合，那么杆的变形主要是沿轴线方向的伸长或
缩短，这种变形称为轴向拉伸或压缩。
2. 剪切
如果直杆上受到一对大小相等、方向相反、作
第五章 杆件的内力与内力图(陆)
FQ Fp FP a / l FQ Mz
(a≤x≤l)
FPba / l
Mz
例 3： 已知m，求FQ(x)和 Mz (x)。并画出 FQ图和 Mz 图。 m
a
b 解： 1°求支座反力 FRA = FRB = m / l 2°求FQ(x)和 Mz (x)。 AC: FQ(x) = - FRA = - m / l (0＜x＜ a)
3°画 FQ(x)图和 Mz (x)图。 AC: FQ(x) = FRA = FPb / l (0＜x＜ a) Mz (x) = FRAx = FPbx / l (0≤x≤ a) BC: FQ(x) = FRA -FP= FPb / l -FP= -FP a / l (a＜x＜ l)
Mz (x) = FRAx - FP (x -a)= Fpa(l - x) / l FPb / l
60 20 x = 3.6m
Mz 4 =72 ×10-160-160×4 = - 80 KNm
Mz 5 = Mz 4 = - 80 KNm
72
Mz 6 = 72×12 - 160 - 20×10×5 -148×2= 0 FQy
(KN)
当FQ（x）=0时， Mz （x）有极值。 x = 3.6ｍ处， FQ（x）=0 。
1 2m 160KNm 23 20KN 20KN/m 4 5 8m 2m 6
C
B D FRB
BD q = c（＜0） 斜直线（ ） ）
∑MB= 0，FRA= 72 KN. 2°画FQ、M图。
分段 q AC q=0 水平线
CB q = c（＜0） 斜直线（ ） 下凸曲线（ ）
FQ 图 Q
M 图 斜直线（
A
FRA
x
c
(a≤x≤l)
FPba / l
Mz
例 3： 已知m，求FQ(x)和 Mz (x)。并画出 FQ图和 Mz 图。 m
a
b 解： 1°求支座反力 FRA = FRB = m / l 2°求FQ(x)和 Mz (x)。 AC: FQ(x) = - FRA = - m / l (0＜x＜ a)
3°画 FQ(x)图和 Mz (x)图。 AC: FQ(x) = FRA = FPb / l (0＜x＜ a) Mz (x) = FRAx = FPbx / l (0≤x≤ a) BC: FQ(x) = FRA -FP= FPb / l -FP= -FP a / l (a＜x＜ l)
Mz (x) = FRAx - FP (x -a)= Fpa(l - x) / l FPb / l
60 20 x = 3.6m
Mz 4 =72 ×10-160-160×4 = - 80 KNm
Mz 5 = Mz 4 = - 80 KNm
72
Mz 6 = 72×12 - 160 - 20×10×5 -148×2= 0 FQy
(KN)
当FQ（x）=0时， Mz （x）有极值。 x = 3.6ｍ处， FQ（x）=0 。
1 2m 160KNm 23 20KN 20KN/m 4 5 8m 2m 6
C
B D FRB
BD q = c（＜0） 斜直线（ ） ）
∑MB= 0，FRA= 72 KN. 2°画FQ、M图。
分段 q AC q=0 水平线
CB q = c（＜0） 斜直线（ ） 下凸曲线（ ）
FQ 图 Q
M 图 斜直线（
A
FRA
x
c
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目录
第五章 杆件的内力\杆件拉（压）时的内力
解 (1)求支座反 A 力。由杆AD的平衡 x 方程∑Fx=0，可求得 支座反力FD=18 kN。 (2)求横截面1－1、2－2、3－3上的轴力。由于在横截 面B和C上作用有外力，须将杆分为AB、BC、CD三段。
应用截面法，假想地沿1 －1横截面把杆截开，取受力 较简单的右段为研究对象（如图），列出平衡方程 ∑Fx=0，F1－FN1=0 得 FN1= F1 =20 kN
目录
第五章 杆件的内力\杆件拉（压）时的内力
若取右段为研究对象，同样可求得轴力F ＝ FN （如 图），但其方向与用左段求出的轴力方向相反。
为了使两种算法得到的同一截面上的轴力不仅数值相 等，符号相同，规定轴力的正负号如下：当轴力的方向与 横截面的外法线方向一致时，杆件受拉伸长，轴力为正； 反之，杆件受压缩短，轴力为负。 在计算轴力时，通常未知轴力按正向假设。若计算结 果为正，则表示轴力的实际指向与所设指向相同，轴力为 拉力；若计算结果为负，则表示轴力的实际指向与所设指 向相反，轴力为压力。
目录
第五章 杆件的内力\杆件拉（压）时的内力
同理，取2－2横 截面的右段为研究对 象，列出平衡方程
x
得
∑Fx=0，F1＋ F2 －FN2=0 FN2= F1－F2=8 kN ∑Fx=0，FN3＋ FD =0 FN3= －FD= － 18 kN
取3－3横截面的左段为研究对象，列出平衡方程 得
式中，FN3为负值，说明FN3的指向与假设的方向相反，即 FN3为压力。
5－2－1 外力偶矩的计算
工程中作用于传动轴上的外力偶矩往往不是直接给 出的，而是给出轴所传递的功率和轴的转速。它们之间的 换算关系为 ｛Me｝N· m=9549
PkW nr / min
式中，Me为轴所受的外力偶矩，单位为N· m；P为轴 传递的功率，单位为kW；n为轴的转速，单位为r/min。
18 kN
目录
第五章 杆件的内力\杆件扭转时的内力
§5－2 杆件扭转时的内力
工程实际中有很多承受扭转 的杆件。例如，钻探机的钻杆 (图a)、房屋中的边梁(图b)等。 在两个大小相等、方向相反且作 用平面垂直于杆件轴线的力偶作 用下，杆件的任意两个横截面之 间都发生绕轴线的相对转动，这 种变形称为扭转变形。以扭转为 主要变形的杆件称为轴，其计算 简图如图c所示。扭转变形用两 个横截面绕轴线的相对扭转角 表示。
目录
第五章 杆件的内力\杆件拉（压）时的内力
(3)绘制轴力图。根据所求得的轴力值，绘制轴力图。
x
20 kN
FN 8 kN
＋
－
x
18 kN
FN图
由图中看出FNmax=20 kN，发生在AB段内各横截面上。
目录
第五章 杆件的内力\杆件拉（压）时的内力
x
20 kN
FN
8 kN
＋
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x
FN图 对于等截面的直杆（以后简称等直杆），内力较大 的横截面称为危险截面，例如本例中AB段内各横截面。 以后若在规定的坐标系中绘制轴力图，则坐标轴可 省略不画。
第五章 杆件的内力
第5章 杆件的内力
§5－1 杆件拉（压）时的内力
§5－2 杆件扭转时的内力
§5－3 杆件弯曲时的内力 §5－4 斜梁的内力图
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第五章 杆件的内力\杆件拉（压）时的内力
§5－1 杆件拉（压）时的内力
工程实际中经常遇到承受轴向拉伸或压缩的杆件。例 如，斜拉桥中的拉索(图a)、钢木组合桁架中的钢拉杆(图b) 等。
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第五章 杆件的内力\杆件拉（压）时的内力
实际问题中，杆件所受外力较复杂，这时杆件各横截 面上的轴力不尽相同。为了表示轴力随横截面位置的变化 情况，用平行于杆轴线的坐标x表示横截面的位置，以垂 直于杆轴线的坐标表示相应横截面上的轴力FN的数值， 绘出轴力与横截面位置关系的图线，即为轴力图。 例5－1 试绘制图示直杆的轴力图。已知F1=20 kN， F2=12 kN，F3=26 kN。
第五章 杆件的内力
第5章 杆件的内力
【内容提要】 本章介绍杆件在拉压、扭转以及弯曲时的内力计算 和内力图的绘制。本章内容是对杆件进行强度、刚度和 稳定性计算的基础。 【学习要求】 1. 了解拉压杆的受力特点和变形特点，了解其计算 简图，熟练掌握轴力计算和轴力图绘制。 2. 了解受扭杆的受力特点和变形特点，了解其计算 简图，熟练掌握扭矩计算和扭矩图绘制。 3. 了解杆件在平面弯曲时的受力特点和变形特点， 了解其计算简图，熟练掌握剪力和弯矩计算，剪力图和 返回 弯矩图绘制。
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第五章 杆件的内力\杆件扭转时的内力
5－2－2 扭矩与扭矩图
确定了作用于轴上的外力偶 矩之后，就可应用截面法求其横 截面上的内力。 假想地沿m－m截面把圆轴 截开，取左段为研究对象。 由于左端有外力偶作用，为使 其保持平衡，m—m横截面上必存在 一个内力偶矩。它是截面上分布内 力的合力偶矩，称为扭矩，用T来表 示。由空间力系的平衡方程 ∑M x =0 T－Me＝０ 得 T＝Me 若取右段为研究对象，也可得到相同的结果，但扭矩 目录 的转向相反。
(a)
(b)
(c)
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第五章 杆件的内力\杆件扭转时的内力
受扭杆件的受力特点是：在杆件两端受到两个作用面垂 直于杆轴线的力偶的作用，两力偶大小相等、转向相反。 变形特点是：杆件任意两个横截面都绕杆轴线作相对转 动，两横截面之间的相对角位移称为扭转角，用表示。
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第五章 杆件的内力\杆件扭转时的内力
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第五章 杆件的内力\杆件拉（压）时的内力
以图 a 所示拉杆为例，应 用截面法求其任一横截面m-m 上的内力。根据均匀连续性假 设，横截面m－m上将有连续 分布的内力，以后称其为分布 内力，而把内力这一名词用来
代表分布内力的合力(力或力偶) 。 现要求的内力就是图b中的合力FN。左段处于平衡状 态，列出平衡方程 ∑X ＝ 0 FN － F ＝ 0 得 F N＝ F 由于内力FN的作用线与杆轴线重合，故FN称为轴力。
(a)
(时的内力
承受轴向拉伸或压缩的杆件简称为拉(压)杆。 实际拉(压)杆的形状、加载和连接方式各不相同，但 都可简化成图示的计算简图。
杆件的受力特点是：作用于杆件上的外力的合力作用 线与杆件轴线重合；杆件的主要变形是沿轴线方向的伸长 或缩短，同时横向尺寸也发生变化。