第一章量子力学基础 - 南开大学结构化学精品课程网站 孙宏伟

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结构化学基础课件第一章量子力学基础知识

结构化学基础课件第一章量子力学基础知识
利用量子力学现象和原理开发纳 米材料和器件。
总结
1 量子力学基础知识的重要性
深入了解量子力学对于理解结构化学和材料 科学具有重要作用。
2 未来的量子科学发展前景
量子科学将在信息技术、能源等领域带来革 命性突破。
不确定性原理
测量某粒子的位置和动量不能同时精确确定, 存在一定的不确定性。
量子态和态矢量
用于描述量子系统状态的数学概念,对系统进 行全面描述。
基础理论
1Leabharlann 偏微分方程和薛定谔方程量子力学的基本方程,描述粒子的行为和状态随时间的变化。
2
波函数的标准正交性
波函数之间存在正交性关系,用于求解多粒子系统的波函数。
结构化学基础课件第一章 量子力学基础知识
量子力学是现代物理学的基础,了解其基础知识对于理解结构化学至关重要。
引言
量子力学的背景和产生,以及与经典力学的差异和重要性。
关键概念
波粒二象性
物质既可表现为粒子又可表现为波动,大大拓 展了物质的理解。
波函数和波函数的物理意义
波函数是描述粒子状态的数学函数,其平方表 示粒子存在的概率。
3
动量与位置算符
用于描述量子系统中粒子的物理性质和运动状态。
4
哈密顿算符
描述量子系统的总能量和演化过程,包含系统的动能和势能。
量子力学的应用
简单分子的量子化学计算
通过量子力学模型计算分子的能 级和反应动力学。
精确测量的困难和重要性
量子力学揭示了测量中的困难和 可能的误差来源。
量子力学在纳米科技中的 应用

第一章 量子力学基础知识

第一章  量子力学基础知识

《结构化学基础》讲稿第一章孟祥军第一章 量子力学基础知识 (第一讲)1.1 微观粒子的运动特征☆ 经典物理学遇到了难题:19世纪末,物理学理论(经典物理学)已相当完善: ◆ Newton 力学 ◆ Maxwell 电磁场理论 ◆ Gibbs 热力学 ◆ Boltzmann 统计物理学上述理论可解释当时常见物理现象,但也发现了解释不了的新现象。

1.1.1 黑体辐射与能量量子化黑体:能全部吸收外来电磁波的物体。

黑色物体或开一小孔的空心金属球近似于黑体。

黑体辐射:加热时,黑体能辐射出各种波长电磁波的现象。

★经典理论与实验事实间的矛盾:经典电磁理论假定:黑体辐射是由黑体中带电粒子的振动发出的。

按经典热力学和统计力学理论,计算所得的黑体辐射能量随波长变化的分布曲线,与实验所得曲线明显不符。

按经典理论只能得出能量随波长单调变化的曲线:Rayleigh-Jeans 把分子物理学中能量按自由度均分原则用到电磁辐射上,按其公式计算所得结果在长波处比较接近实验曲线。

Wien 假定辐射波长的分布与Maxwell 分子速度分布类似,计算结果在短波处与实验较接近。

经典理论无论如何也得不出这种有极大值的曲线。

• 1900年,Planck (普朗克)假定:黑体中原子或分子辐射能量时作简谐振动,只能发射或吸收频率为ν, 能量为 ε=h ν 的整数倍的电磁能,即振动频率为 ν 的振子,发射的能量只能是 0h ν,1h ν,2h ν,……,nh ν(n 为整数)。

• h 称为Planck 常数,h =6.626×10-34J •S•按 Planck 假定,算出的辐射能 E ν 与实验观测到的黑体辐射能非常吻合:●能量量子化:黑体只能辐射频率为 ν ,数值为 h ν 的整数倍的不连续的能量。

能量波长黑体辐射能量分布曲线 ()1/8133--=kt h c h eE ννπν1.1.2 光电效应和光子学说光电效应:光照射在金属表面,使金属发射出电子的现象。

结构化学:01-量子力学基础知识

结构化学:01-量子力学基础知识

光电效应和光子学说
h
W
1 mv2 2
h 0
1 2
mv2
光电方程
解释光电效应实验结果:
当hv<W 时,光子的能量不足以克服逸出功,不发生光电效应;
当hv=W 时,光子的频率即为产生光电效应的临阈频率(v0) ;
当hv>W 时,从金属中发射的电子具有一定的动能,它随v的增
加而增加,与光强无关。
1921年,爱因斯坦因在光电效应方面的成就而被授 予诺贝尔物理学奖。
1.1 微观粒子的运动特征
一、黑体辐射和能量量子化
黑体——是指能够完全吸 收照射在其上面各种波长的光 而无反射的物体。
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College of Chemistry, LNU
黑体辐射和能量量子化
带有一微孔的空心金属 球,非常接近于黑体,进入 金属球小孔的辐射,经过多 次吸收、反射、使射入的辐 射实际上全部被吸收。当空 腔受热时,空腔壁会发出辐 射,极小部分通过小孔逸出。
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黑体辐射和能量量子化
由图中不同温度的曲线可见:
①随温度增加,辐射能Eν值增
大,且其极大值向高频移动,最 大强度向短波区移动(蓝移)。
②随着温度升高,辐射总能 量(曲线所包围的面积)急剧增 加。
E
T=1500K T=1000K
在不同温度下黑体 辐射的能量分布曲线
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1.1 微观粒子的运动特征
三、氢原子光谱
原子光谱的产生: 当原子被电火花,电弧,火焰或其它方法激发时,能够 出一系列具有一定频率(或波长)的光谱线.

结构化学《结构化学》第1章 第2讲(1.2)1.2 《结构化学》第1章第2讲

结构化学《结构化学》第1章 第2讲(1.2)1.2 《结构化学》第1章第2讲

6. 量子力学中最重要的算符
是哈密顿(能量)算符:
Hˆ h2 2 Vˆ
8 2m
这里
2


2 x2

2 y2

2 z 2

称为Laplace算符。
6
1.2.3 本征态、本征值和Schrödinger方程
1. 量子力学基本假设III的主要内容
若某一物理量A的算符Â作用于某一状态函数ψ, 等于某一常数a乘以ψ,即
将能量算符作用于描述该状态的波函数ψ,求出
能量算符的本征值, 该本征值应与实验测量的该状态的能量相一致。
8
4. 自轭算符的重要性质之一 自轭算符的本征值一定为实数。
5. 能量算符的本征方程为:
Hˆψ Eψ

h2
8 2m
2

ψ





2
2m
2

ψ

1.2 量子力学基本假设
1. 对量子力学基本假设的几点说明 1)这些假设类似于公理,人们都认为是正确的, 但却无法证明; 2)从这些基本假设出发,可以推导出一些重要 的结论,这些结论与已有的实验事实相符; 3)从这些基本假设出发,可以从理论上预测一 些实验现象,这些理论预测结果后来与实验测定结 果相符合。
1
1.2.1 波函数和微观粒子的状态 1. 量子力学基本假设I的主要内容 一个微观体系的状态和由该状态所决定的各种物
理性质,可用波函数(x, y, z, t)表示。是体系的
状态函数,是体系中所有粒子坐标和时间的函数。 2. 定态波函数
不含时间的波函数ψ(x, y, z)称为定态波函数,也
就是体系的性质不随时间的改变而改变。 本课程主要讨论定态波函数,而不是含时波函数。

第一章__量子力学基础-12

第一章__量子力学基础-12
理论与计算化学实验室
第一章 量子力学基础
量子化学
定态
体系的能量、几率密度分布以及所有力
学量的平均值不随时间改变的状态。
( x, y , z , t ) ( x, y , z )
2 2
1-1
iEt
iEt
则的形式必为:
( x, y, z, t ) ( x, y, z) (t ) ( x, y, z)e
第一章 量子力学基础
量子化学
1.1.3 假设III——微观粒子的状态方程
1925年,W.K.Heisenberg提出的矩阵力学 1926年,E.Schrö dinger创立波动力学 Dirac 用算符形式表述量子力学 1932年,Heisenberg获诺贝尔物理学奖; 1933年,Schrö dinger与Dirac共享诺贝尔 物理学奖. E.Schrö dinger
动能
T p / 2m
2
2 2 2 2 T ( 2 2 2) 2m x y z
势能
能量
V E T V

V V
2 2 H V ( x, y , z ) 2m
理论与计算化学实验室

第一章 量子力学基础
量子化学
px i i x x
d dx

为Hermite 算符。
d dx
d Ai dx
A* i
1 eix
1* eix
(1-4)式左端
2 d ix ix e (i )e dx e (i ) eix dx dx x dx ix
(1-4)式右端
eix ( i

d ix )e dx eix ( i ) 2e ix dx dx x dx

结构化学第一章

结构化学第一章
不含时间的波函数ψ(x,y,z)称为定态波函数.我们主要讨 论定态波函数。
Ψ一般是复数形式: Ψ*,其定义为
,f和g是坐标的实函数. Ψ的共轭复数为

定义: 概率波——由于空间某点波的强度与波函数绝对值的 平方成正比,即在该点附近找到粒子的概率正比与Ψ Ψ*, 所以通常将波函数Ψ描述的波称为概率波。 应用: 在原子、分子等体系中,将Ψ称为原子轨道或分子 轨道;将Ψ Ψ*称为概率密度,他就是通常所说的电子 云; 为空间某点附近体积元 中电 子出现的概率。
9 禳 镲 镲 睚 å 镲 镲 铪
所以不同频率的光子有不同的质量。 (3)光子具有一定的动量(p) p=mc= =
(4)光子的强度取决于单位体积内光子的数目即光子密 度。
将频率为ν的光照射到金属上,当金属中的一个电 子受到一个光子撞击时,产生光电效应,并把能量hν转 移给电子。电子吸收的能量,一部分用于克服金属对 它的束缚力,其余部分则表现为光电子动能。
例如对一个两粒子体系, Ψ= Ψ(x1,y1 , z1 , x2 , y2 , z2 , t),其中x1,y1 , z1 为粒子1的坐标; x2 , y2 ,z2为 粒子2 的坐标;t是时间。 Ψ的形式可由光波推演而得,根据 平面单色光的波动方程: ,将波粒 二象性关系 , 代入,得单粒子一维运动 的波函数 (1.2.1)
1.2 量子力学基本假设
量子力学的基本原理是由许多科学家.如E. Schrödinger, W.Heisenberg,M.Born以及P.A.M.Dirac(狄拉克)等人,根据微 粒的波性,经过大量的工作总结出来的,它是自然界的基本规律 之一。
1.2.1波函数和微观粒子的状态(Wave function and The state of microscopic particles )

结构化学_孙宏伟_第一章量子力学基础

结构化学_孙宏伟_第一章量子力学基础

参考书①周公度, 段连运:《结构化学基础》(第4版), 北京大学出版社(2008, 1)②潘道皑, 赵成大, 郑载兴:《物质结构》, 高等教育出版社③倪行, 高剑南:《物质结构学习指导》, 科学出版社④结构化学网站: http://202.113.231.117课件、《结构化学习题集》(结构化学教研室编)第一章量子力学基础§1. 微观粒子的运动特征一、黑体辐射和能量量子化1. 黑体辐射T υ∼υ+d υE υE υ∼υ黑体辐射能量密度分布曲线经典解释维恩:黑体辐射位移律瑞利-金斯:黑体辐射公式01234501234561200K1400K 1600K 1800KE νν2000K2. 能量量子化1900年,普朗克ε= nh ν()12/23−=kTh e c h E νννπc: 真空光速k: Boltzmann 常数T: 热力学温度h = 6.626×10–34J ⋅s ,称为planck 常数。

二、光电效应和光子学说1.光电效应①ν>ν0,ν0称为临阈频率②ν↑,E k ↑③I ↑,光电子数目↑2.光子学说1905年,爱因斯坦①光是一束光子流,每一种频率的光的能量都有一个最小单位,称为光子。

光子的能量与光的频率成正比:ε= h ν②光子不但有能量,还有质量,但光子的静止质量为零。

根据相对论的质能联系方程:ε= mc 2 ⇒m = h ν/c 2③光子具有一定的动量:p = mc = h ν/c = h/λ④光的强度取决于单位体积内光子的数目,即光子密度。

20v21m h E W h k +=+=νν3.光的波粒二象性ε= h νp = h/λ三、实物粒子的波粒二象性1.德布罗意(de Broglie)假设E = h νp = h/λ德布罗意波的波长: λ= h/p = h/mv德布罗意波与光波的区别:⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧======v21vv2122m m c mcmc p E p h T u υλ计算实物粒子的德布罗意波长例1.子弹,m = 0.01kg ,v = 1000m/sm sm kg s J m h 351323410626.6101010626.6v −−−−×=⋅×⋅×==λ例2.电子,m = 9.11×10-31kg ,v = 5×106m/sÅ455.110455.11051011.910626.6v 10163134=×=⋅×××⋅×==−−−−m sm kg s J m h λ1927年,戴维孙(C.J.Davisson)和革末(L.H.Germer)通过实验观察到了单晶的电子衍射。

南开大学结构化学课件1.pdf

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普朗克因提出量子化概念获得1918年Nobel物理奖。
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黑体辐射研究中理论发展过程
实验数据
黑体模型 Kirchhoff 经典理论
经验关系式 Wien
数学模型
众多实验 证明
量子力学 诞生
量子假说 Planck
Planck 数学模型
Rayleigh-Jeans 数学模型 紫外灾难
“The more important fundamental laws and facts of physical science have all been discovered, and these are now so firmly established that the possibility of their ever being supplanted in consequence of new discoveries is exceedingly remote.... Our future discoveries must be looked for in the sixth place of decima”
麦克斯韦尔(J. C. Maxwell) 1856-1865年 电磁理论 光是一种电磁波。
赫兹(Gustav Hertz) 1887 年,实验验证电磁波
光的波动说似乎已确定无疑
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1. 麦克斯韦尔电磁学说:光是一种电磁波,可以用电场
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玻尔1913年基于卢瑟福(Ernest Rutherford)提出的原子模型,综合Planck和
Einstein的量子论,提出了关于原子结构的模型
①经典轨道加定态条件
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《量子化学》第一章 量子力学基础
• Dirac符号
量子力学表示积分经常采用Dirac引入的符号,右矢| 和左矢 |,微观状态可以表示为右矢| ,也可以表示 为左矢 |, | 与 |互为共轭
ˆ a A
ˆ a A ˆ )* d g A ˆ f ( g Af
ˆ xD ˆ ˆ =I ˆˆ Dx
Î (乘以1)为单位算符(unit operator) ˆ (乘以0)为零算符或空算符(null operator) 0
ˆ ˆ 与 BA ˆ ˆ 是不同的算符 一般情况下, AB • 算符的平方
2
Â2= Â Â
2 d ˆ f ˆ )=Df ˆ ( Df ˆ f ( x) D 例: D f ( x) 2 dx 2 d 2 ˆ D dx 2
*

ˆ g ˆ f A f * Agd
* ˆ ˆ m A ˆ n A d A m n m n * m n d m n
m|n=0,则称m与n相互正交
• 算符的加减
ˆB ˆ A
ˆB ˆ Bf ˆ ) f Af ˆ (A ˆ d dx 例: D ˆ x 3 5) D ˆ 3)( ˆ ( x 3 5) 3( x 3 5) 3 x 2 3 x 3 5 (D • 算符的乘法:用下式定义两个算符的积 ˆˆ A ˆ ( Bf ˆ ) ABf
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《量子化学》第一章 量子力学基础

1.1.3 本征值、本征函数和本征方程
如果算符Â作用在某个函数(x)等于一常数a乘以(x) ˆ ( x) a ( x) A 则称(x)为算符Â的具有本征值(eigenvalue)a的本征函数 (eigenfunction),上式称为本征方程(eigenvalue equation)
ˆ Df ˆ Df ˆ f ( x) 3 f ( x) ˆ ( x) 3 ˆ ( x) 3 例: 3
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《量子化学》第一章 量子力学基础

ˆ ˆ ( x) d xf ( x) f ( x) xf ( x) 例: Dxf dx ˆ ˆ ( x) xf ( x) xDf
第一章 量子力学基础
The Foundation of Quantum Mechanics
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《量子化学》第一章 量子力学基础

§1.1 量子力学算符
Operators in quantum mechanics 经典力学 可观 测力 学量 —函数
ˆ ˆ ˆj p ˆ i iq j BA q qi
i j
ˆq ˆ p
ˆj p ˆ i i ij q
0, i j ij 1, i j
ˆi , q ˆj ˆiq ˆj q ˆj p ˆi p p i ij
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《量子化学》第一章 量子力学基础

1.1.4 厄米算符(Hermitian Operators)
根据量子力学基本假设,力学量平均值
ˆ d A * A
力学量平均值必须是实数
A A*
ˆ d A * A
d ax e ae ax eax是算符d/dx的一个本征值为a的本征函数 dx d ax2 ax 2 eax2不是算符d/dx的本征函数 e 2axe dx 例:函数cos(3x+5)是否是算符d2/dx2的本征函数,如果是, 本征值是多少? d2 d cos(3x 5) 3sin(3 x 5) 9cos(3 x 5) 2 dx dx
C为任意值, 令C=1
令C=i
ˆ f * Agd ˆ g ( Af ˆ )* d f ( ACg ˆ )* d g * Afd

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ˆ g ( Af ˆ )* d f * Agd

ˆB ˆ f =( AC ˆ ˆ BC ˆ )C ˆ ˆ) f ( A
ˆB ˆ =AC ˆ ˆ BC ˆ )C ˆˆ (A
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《量子化学》第一章 量子力学基础
Байду номын сангаас

例:求算符的 d/dx+x的平方 设f为任意函数 例: ˆ x ˆ x ˆ x ˆ ) ( D ˆ) f ˆ )2 f ( D (D ˆ x ˆ )( f xf ) (D
1 h gt 2 2 1 f kx 2 2 1 2 E mv 2
量子力学 —算符
ˆ H
ˆ2 M
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1.1.1 算符 Operator
• 算符简单地说是一种规则,用它,我们能够从某一给出 的函数求出另外的相应函数。算符可用抑扬符(^)表示。 例: 如Â是将一个函数对x微分的算符 Â f (x) = f '(x) Â(x2+3ex) = 2x+3ex
当算符Â具有以下性质时, Â为线性算符 ˆ c Ag ˆ ˆ [c f c g ] c Af A
1 2 1 2
c1, c2为常数,f 和g为任意函数
根号
不是线性算符
c1 f c2 g c1 f c2 g
取共轭也不是线性算符 * * * * * (c1 1 c2 2 )* c1 1 c2 2 c1 1* c2 2
d/dx , 2/x2, 2/xy , 2 , Ĥ等是线性算符
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《量子化学》第一章 量子力学基础

ˆ ˆ BC ˆB ˆ =AC ˆˆ ˆ )C • 线性算符满足 ( A ˆ (B ˆ ) AB ˆ ˆ AC ˆˆ ˆ C A ˆ, B ˆ 为线性算符 ˆ, C 证明: A ˆB ˆ ) ˆB ˆ f =( A ˆ )(Cf ˆ )C ( A ˆ ) B ˆ ) ˆ (Cf ˆ (Cf A ˆ ˆ BCf ˆˆ ACf ˆ ˆ BC ˆ ˆ) f ( AC
f f xf xf x 2 f f 2 xf ( x 2 1) f ˆ x 2 1) f ˆ 2 2 xD (D
ˆ x ˆ 2 2 xD ˆ x2 1 ˆ )2 D (D
ˆ x ˆ x ˆ x 直接算符运算 ( D ˆ )( D ˆ) ˆ )2 ( D ˆ (D ˆ x ˆ x ˆ(D ˆ) ˆ) x D ˆ 2 Dx ˆ ˆ xD ˆ2 ˆˆ x D ˆ x2 1 ˆ 2 2 xD D
运算 乘以常数c 取其平方根 对x求导数 对x求积分 加以x
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算符 c d/dx
对sinx的作用结果 csinx
sin x
(
x+
) dx
cosx -cosx x+sinx

《量子化学》第一章 量子力学基础
• 算符的相等 ˆ Bf ˆ 就说 ˆ 两个算符对所有函数f,都有 Af 若Â, B ˆ 相等: Â与 B
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《量子化学》第一章 量子力学基础
i j p ˆj ˆi , q 0 ˆi , q ˆj i j p 0
不对易 对易

1.1.2 线性算符(linear operator)
例:
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《量子化学》第一章 量子力学基础

例:求d/dx所有的本征函数和本征值
df ( x) kf ( x) dx
df kd ( x) f
ln f kx 常数
f Ce kx
本征值为k
若函数 f 是线性算符Â的本征函数,本征值为a 则cf (c为任意非零的常数)也一定是Â本征值为a的本征函数
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• 算符服从乘法结合律 ˆ ( BC ˆ ˆ )C ˆ ˆ ˆ ) ( AB A ˆ d dx , B ˆ 3 ˆ ˆx ˆ, C 例: A
ˆ ˆ Dx ˆ ˆ 1 xD ˆ ˆ 3x ˆ ˆ BC ˆ AB ˆ ˆ )C ˆ ] f (1 xD ˆ ˆ )3 f 3 f 3 xf [( AB ˆ ( BC ˆ (3 xf ) 3 f 3 xf ˆ ˆ )] f D [A
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例:
d ˆ ˆ d ˆ d 3与d/dx对易 3, 3 3 0 dx dx dx ˆp ˆ q 例: A ˆ i i ˆj qj , B qi ˆ ˆ ˆ j i ˆiq (q j ) i ij q j AB p qi q i

ˆ )* d C g ( Af ˆ )* d C * f ( ACg ˆ )* d CC * g ( Ag ˆ )* d f ( Af
* ˆ * ˆ ˆ )* d f ( ACg ˆ )* d ( g Afd f Agd g Af
• 算符乘法一般不符合乘法交换律, • 定义对易子(commutator) ˆ ˆ =BA ˆ, B ˆ] 0 ˆ ˆ , 则[ A 若 AB ˆ ˆ BA ˆ, B ˆ ] AB ˆˆ [A ˆ与B ˆ 对易(commute) 称 A
ˆ ˆ BA ˆ与B ˆˆ 称A ˆ 不对易 若 AB
ˆ )* d A* ( A
* ˆ ˆ )* d A d A (
对任意品优函数,满足上式的算符Â都是厄米算符 对任意品优函数f与g,厄米算符也可以使用下面的定义:
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