浅谈用高斯定理求解电场问题[1]
电场的高斯定理
电场的高斯定理电场的高斯定理是描述电场分布与电荷分布之间关系的重要定律。
该定理由物理学家卡尔·弗里德里希·高斯于19世纪中期提出，并经过实验验证后得以确认。
本文将介绍电场的高斯定理的基本原理、应用以及相关实例。
一、基本原理电场的高斯定理可以用数学公式表示为：∮E·dA = Q/ε0其中，∮E·dA表示电场矢量E在闭合曲面A上的通量，Q表示曲面A内的电荷量，ε0为真空介电常数。
这个公式表明，对于任意闭合曲面A，电场矢量E通过该曲面的通量与曲面内的电荷量成正比。
基于这一定理，我们可以推导出许多与电场有关的重要结论，例如：1. 对于任意点电荷，其电场的矢量形式满足库仑定律。
2. 对于均匀带电球壳，其电场在球壳外部的通量为零，内部的通量只与球的半径和内部电荷量有关。
二、应用实例1. 均匀带电平板间的电场分布考虑一个无限大、均匀带电的平行板电容器，上下两个平板分别带有正负等量的电荷。
通过高斯面选择合适的曲面，可以计算出位于平行板间的电场强度。
根据高斯定理，由于平行板电容器是轴对称的，所以选取一个以电荷中心为球心、半径为r的球面作为高斯面。
在该球面上，电场的法向分量是常数，大小为E。
根据高斯定理可知，电场通量为Q/ε0，而球面上的电场通量为E·A，其中A为球面的面积。
由此可得E·A = Q/ε0，即E = Q/(ε0·A)。
因为球面的面积A = 4πr²，所以E = Q/(4πε0r²)。
这就是平行板电场的分布规律，它与距离平行板的距离r的平方成反比。
2. 球对称电荷分布的电场分布考虑一个以球心为中心、半径为R的均匀带电球体，其电荷密度为ρ。
选取以球心为球心、半径为r的球面作为高斯面，此时球内的电荷量为Q = 4/3πR³ρ。
根据高斯定理可知，电场通量为Q/ε0，而球面上的电场通量为E·A，其中A为球面的面积。
高斯定理在电场计算中的应用
高斯定理在电场计算中的应用在物理学中，电场是一个极为重要的概念，而计算电场强度的分布则是研究电场的关键。
高斯定理作为电学中的重要定理之一，为电场的计算提供了一种强大而有效的方法。
首先，让我们来了解一下高斯定理的具体内容。
高斯定理表明：通过任意闭合曲面的电通量等于该闭合曲面所包围的电荷的代数和除以真空中的介电常数。
用数学表达式来表示就是：∮E·dS ＝Σq ／ε₀，其中 E 是电场强度，dS 是面积元矢量，Σq 是闭合曲面内的电荷量总和，ε₀是真空中的介电常数。
那么，高斯定理在电场计算中究竟有哪些应用呢？我们通过一些具体的例子来看看。
假设我们有一个均匀带电的无限长直导线，其电荷线密度为λ。
要计算其周围的电场强度，我们可以选取一个以导线为轴，半径为 r ，长度为 l 的圆柱形高斯面。
由于圆柱侧面的电场线与侧面平行，所以通过侧面的电通量为E×2πrl 。
而圆柱的两个底面没有电场线穿过，电通量为零。
根据高斯定理，通过这个高斯面的总电通量等于圆柱内包含的电荷量除以ε₀。
由于圆柱内的电荷量为λl ，所以可以得到E×2πrl ＝λl ／ε₀，从而解得电场强度 E ＝λ ／（2πrε₀) 。
再来看一个均匀带电的球体的例子。
如果球体的电荷体密度为ρ ，半径为 R 。
当我们计算球外一点的电场强度时，可以选取一个半径为 r（r ＞ R ）的球形高斯面。
通过这个高斯面的电通量为E×4πr² ，高斯面内包含的电荷量为（4/3)πR³ρ 。
由高斯定理可得E×4πr² ＝（4/3)πR³ρ ／ε₀，进而求得球外电场强度 E ＝（R³ρ) ／（r²ε₀) 。
对于均匀带电的无限大平面，电荷面密度为σ 。
选取一个侧面与带电平面垂直的圆柱形高斯面，其两底面的面积为 S ，高为 h 。
通过侧面的电通量为零，通过两个底面的电通量都为 E×S 。
高斯定律求电场强度的条件(一)
高斯定律求电场强度的条件(一)高斯定律求电场强度的条件引言在电磁学中，高斯定律是一种非常重要的定理，用于计算电场强度。
在特定条件下，我们可以利用高斯定律来求解电场强度分布。
本文将介绍求解电场强度的条件以及解题步骤。
求解条件为了应用高斯定律求解电场强度，我们需要满足以下条件：1.电场必须具有足够的对称性。
通常情况下，我们选择具有球对称、柱对称或平面对称的电场系统进行计算。
2.电场的边界必须已知。
这意味着我们已经了解了边界条件，例如球面、柱面或平面上的电场强度值。
3.电荷分布在闭合曲面内。
为了应用高斯定律，我们假设电荷完全包围在一个闭合曲面内。
解题步骤在满足上述条件的情况下，我们可以按照以下步骤求解电场强度：1.选择一个适当的对称面，并绘制闭合曲面。
对称面的选择应该与电场分布特点相一致，例如球对称性的电场分布，我们可以选择以电荷中心为球心的球面作为闭合曲面。
2.计算闭合曲面内的电荷总量。
这需要我们知道电荷密度分布情况，并进行积分计算。
电荷总量可以表示为电荷密度与闭合曲面的面积或体积的积分。
3.根据高斯定律，电场强度通过闭合曲面的通量与闭合曲面内的电荷总量成正比。
通量可以通过电场强度在闭合曲面上的分布情况进行计算，一般采用矢量计算的方式。
4.根据高斯定律的表达式，将通量与电荷总量进行等式的关联，并求解电场强度。
结论通过满足一定的条件并按照相应的步骤进行计算，我们可以利用高斯定律求解电场强度。
需要注意的是，在实际问题中，我们需要根据具体情况选择适当的方向和符号，以得到正确的结果。
希望本文的介绍能够对读者进一步理解高斯定律求解电场强度的条件和步骤，并能够在实际问题中应用和解决相关的电磁学问题。
进一步说明在应用高斯定律求解电场强度时，我们还需要注意以下几点：1.选择合适的高斯曲面：高斯曲面的选择应根据具体问题中电场分布的特点来确定。
例如，对于球对称的电场分布，我们选择以电荷中心为球心的球面作为高斯曲面。
对于柱对称的电场分布，我们选择以电荷轴线为轴的柱面作为高斯曲面。
用高斯定理求电场强度
用高斯定理求电场强度在我们探索电场强度的世界时，高斯定理就像一把打开宝藏的钥匙。
想象一下，走进一个神秘的电场迷宫，周围是闪闪发光的电荷，真是让人眼花缭乱。
我们得搞清楚什么是电场。
简单来说，电场就像空气一样，无形无色，却无处不在。
它是由电荷产生的，正电荷向外推，负电荷则向内吸，感觉就像在玩“捉迷藏”，总是想让你捉不到。
说到高斯定理，它是个相当酷炫的工具。
这个定理告诉我们，电场的强度和电荷之间的关系，就像一对好基友，互相影响。
用高斯定理来求电场强度，那简直是驾轻就熟的感觉。
我们要选择一个“高斯面”，想象一下这面就像是一个看不见的泡泡，把电荷包裹在里面。
这个泡泡的形状可以是圆形、方形，甚至是椭圆形。
无论是什么形状，只要你选得好，就能让电场的计算变得简单明了。
好啦，话说回来，怎么用高斯定理求电场强度呢？先来看看公式：电场强度乘以高斯面的面积等于面内的电通量。
听起来有点复杂，但其实没那么难。
想象一下，你在阳光明媚的日子里，站在草地上，阳光洒在你身上，那种温暖的感觉就像电场强度。
高斯面就是你站的那块草地，电通量则是阳光照射到草地上的总量。
简单吧？我们来个实际的例子。
假设我们有一个点电荷，像是一颗孤独的小星星在夜空中闪烁。
选一个球形的高斯面，把这颗点电荷包围起来。
通过高斯定理，我们就能轻松计算出这个电荷在某个特定距离产生的电场强度。
只需要知道电荷的大小和距离，剩下的就交给公式。
就像在餐厅点菜，你只需要告诉服务员你想吃的，他就会把美味的菜端上来。
不过，别以为只有点电荷才能玩高斯定理。
对于无限长的直线电荷或者均匀带电的平面，高斯定理同样适用。
比如说，无限长的电线就像是条不知疲倦的蜗牛，持续地释放电荷。
选一个围绕电线的圆柱形高斯面，结果立马就出来了，电场强度是恒定的，完全不受距离的影响。
真是让人惊叹，这个世界的规则真是巧妙无比。
高斯定理让我们在电场的世界中游刃有余，轻松掌握电场强度的秘密。
用对工具，事半功倍，感觉就像是找到了超能力。
高斯定理的应用
高斯定理的应用高斯定理是电磁学和物理学中非常重要的一条定理，它描述了通过一个任意闭合曲面的电场通量与该闭合曲面内的电荷量之间的关系。
这个定理不仅仅在电学领域有着广泛的应用，还可以用于其他领域，比如流体力学和热传导等。
本文将探讨高斯定理的应用，并从几个方面进行论述。
1. 电场分布的计算高斯定理可以用于计算电场在空间中的分布情况。
根据高斯定理，通过一个闭合曲面的电场通量等于该闭合曲面内的电荷量除以真空介电常数。
因此，如果我们已知一个体内的电荷分布情况，通过运用高斯定理可以计算出任意点的电场强度。
这对于理解和分析电场的性质至关重要，可以帮助我们更好地理解电场的行为规律。
例如，假设我们有一个球形体内的均匀带电球体，半径为R，电荷量为Q。
我们可以选取一个球面作为闭合曲面，将高斯定理应用于该球面上。
由于球内电荷均匀分布，球面内的电荷量将与球内电荷量相等。
根据高斯定理，电场通量为闭合曲面内的电荷量除以真空介电常数，即E·4πR^2 = Q/ε0。
通过简单的计算，我们可以得到球心处的电场强度为E = Q/(4πε0R^2)。
2. 电荷分布的确定高斯定理还可以被用于确定电荷分布的情况。
如果我们已知一个空间中存在的电场分布，而且我们希望分析该空间内的电荷分布，高斯定理可以提供有用的信息。
通过选择合适的闭合曲面和确定体内电场的分布情况，我们可以利用高斯定理解出体内电荷的分布特征。
例如，假设我们已知一个无限长的均匀带电导体柱体，电荷密度为λ。
我们可以选择一个圆柱形的闭合曲面，沿着导体的轴线方向，使其穿过导体并将其分为两个平面。
由于导体上的电荷自由分布，电场在导体内是零，因此只有柱体两端面积的电场通量不为零。
根据高斯定理，通过闭合曲面的电场通量等于该曲面内的电荷量除以真空介电常数。
通过简单的计算，我们可以发现，由于导体柱体上的电荷密度均匀，导体两端面积上存在的电荷量与导体表面积成正比。
因此，我们可以确定导体的电荷密度为λ = Q/A。
高斯定律与电场分析
高斯定律与电场分析高斯定律是电场分析中一项重要的基本原理。
它描述了电场通过一个闭合曲面的总电通量与被该曲面包围的电荷量的关系。
通过使用高斯定律，我们可以更好地理解电场的分布和电荷的性质。
下面将详细介绍高斯定律的内容以及对电场分析的应用。
一、高斯定律的表述高斯定律由德国数学家和物理学家卡尔·弗里德里希·高斯于1835年提出。
它的数学表述如下：∮E·dA = Q/ε₀在这个公式中，∮E·dA表示通过闭合曲面的电场总通量，Q表示该曲面内的电荷量，ε₀为真空介电常数。
高斯定律的物理意义是，通过一个闭合曲面的电场总通量与该曲面内的电荷量成正比，且与真空介电常数的倒数成反比。
当电荷量增大或者曲面内的电场密度增大时，电场总通量也会增大。
二、高斯定律的应用1. 对称电场的分析高斯定律在分析对称电场分布时具有很大的优势。
例如，当电荷分布具有球对称性、柱对称性或平面对称性时，我们可以选择与电场分布相适应的高斯面，从而简化计算过程。
以球对称电场为例，我们可以选择一个以电荷所处的球心为球心的球面作为高斯面。
由于球对称性的存在，球面上的电场与法向量平行，从而使得电场与面积元素的乘积E·dA简化为E·dA=E·dA·cosθ=EcosθdA。
因此，高斯定律可以简化为∮EcosθdA =Q/ε₀。
由于E与θ的余弦值都是常数，可以通过对面积元素进行积分来解析求解电场强度。
2. 计算电荷分布在实际问题中，我们有时面临确定电场分布的挑战。
通过高斯定律，可以利用已知的电场总通量来反推电荷分布。
通过选择合适的高斯面，并计算通过该面的电场总通量，我们可以得到曲面内的电荷量。
这为电场分析提供了一种逆推的方法。
三、高斯定律的局限性尽管高斯定律在某些情况下可以方便地应用于电场分析，但也存在一定的局限性。
1. 需要对称性高斯定律的应用通常依赖于电场分布的对称性。
对于没有对称性的电场分布，使用高斯定律可能会变得复杂甚至无法应用。
高斯定理在电场与磁场中的应用
高斯定理在电场与磁场中的应用高斯定理是电磁学中一项重要的定律，它可用于计算电场和磁场的分布情况以及与之相关的物理量。
在本文中，我将探讨高斯定理在电场和磁场中的应用，并介绍一些实际的例子。
首先，让我们来看看高斯定理在电场中的应用。
高斯定理表明，电场通过任意闭合曲面的总通量等于包围在该曲面内的电荷总量除以介质常数。
这意味着我们可以通过计算电场通量来获得电荷的信息。
一个简单的例子是考虑一个带点电荷的情况。
假设我们有一个电荷为Q的点电荷，我们想要计算其产生的电场分布。
我们可以选择一个以点电荷为中心的球面作为闭合曲面。
根据高斯定理，球面上的电场通量等于球面内电荷的总量除以介质常数。
由于球面内只有一个电荷Q，所以电场通量为Q/ε，其中ε是介质常数。
同样的，我们可以考虑更复杂的情况，如多个电荷产生的电场。
在这种情况下，我们可以选择适当的闭合曲面来计算电场通量，并使用高斯定理来解决问题。
这种方法可以简化计算，特别是当电荷分布具有一定的对称性时。
接下来，让我们转向高斯定理在磁场中的应用。
高斯定理同样适用于磁场，只是需要进行一些修正。
根据安培定律，磁场的环流通过任意闭合曲面等于该曲面内的总电流。
然而，在实际应用中，由于磁场的奇异性，存在一些额外的考虑因素。
考虑一个长直导线的例子。
假设我们有一根无限长的直导线，其电流为I。
我们可以选择一个以导线为轴线的柱面作为闭合曲面。
根据高斯定理，柱面上的磁场环流等于柱面内的总电流。
在这种情况下，柱面内的总电流就是I，因此磁场环流也等于I。
这个结果与安培定律是一致的。
类似地，我们可以考虑更复杂的情况，如多个导线产生的磁场。
我们可以选择适当的闭合曲面，并使用修正后的高斯定理来计算磁场环流。
同样地，这种方法可以简化计算，并帮助我们理解磁场的分布情况。
除了以上提到的例子，高斯定理还可应用于其他许多场景，如平板电容器、球形电容器和磁化物体等。
在这些情况下，通过选择适当的闭合曲面，并使用高斯定理，我们可以计算出电场和磁场的分布情况，进而理解物体的特性和行为。
简述电场的高斯定理
简述电场的高斯定理
电场的高斯定理是电磁场理论的基础之一，用于表示一个点的电场强度。
它是由德国数学家拉普拉斯于1835年发明的，拉普拉斯同时也发明了伽玛函数。
高斯定理可以用来研究物体对电场的影响，用来计算电场在空间和时间上的变化，也可以用来解决类似电磁盒子等问题。
高斯定理描述的是一个点的电场强度，即在一点处的电场的瞬时大小。
它的几何形式为：“在某一点处，电场强度的净积分等于电荷的积分，大小为电荷数量乘以特定的算子（常数）。
”
该定理还有一个泛型形式，它可以用来计算任意一体系的电场强度，即电荷的净积分等于任意体系的电场强度的积分，大小为特定的算子（常数）。
高斯定理常用来研究电磁场中磁极与其他磁极之间的电场强度，以及电荷在电场中的变化规律。
拉伸定理可以用来计算电场强度的函数，并能计算出空间的电场强度变化情况。
高斯定理可以用来解决类似电磁盒极和电容等问题，进而得到求解场强的方程。
此外，高斯定理也可以用来计算物体对磁场的影响，例如可以利用高斯定理来计算磁场的强度分布情况。
同样，它也可以在电荷在空间和时间上的运动中用来计算电场的强度。
总之，高斯定理是电磁场理论中得以应用的重要定理，它可以用来计算一个点的电场强度，以及物体对空间和时间上的电场的影响，它是研究电磁场的基础定理，也是解决电磁盒等问题的基础定理。
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浅谈用高斯定理求解电场问题
摘要：本文主要介绍了电场强度，高斯定理，应用高斯定理求解电场问题以及步骤，注意
事项。
利用高斯定理，可简洁地求得具有对称性的带电体场源（如球型、圆柱形、无限长和无限大平板型等）的空间场强分布。
计算的关键在于选取合适的闭合曲面——高斯面。
对应用高斯定理求解电场问题作了总结归纳。
高斯定理是电磁学的一条重要定理，这里对高斯定理作了比较详细的介绍，并提供了数学法、直接证明法等方法证明高斯定理，以及介绍高斯定理的应用和使用高斯定理应注意的问题，从中可以发现高斯定理在解决电场和磁场学中的方便之处。
关键词：电场强度；高斯定理；证明；方法；应用；步骤 正文：1．1.电场强度
放入电场中某点的电荷所受的电场力F 跟它的电荷量q 的比值，叫做该点的电场强度，
是描写电场强弱的物理量。
用E 来表示，定义式为：E
=F /q ，单位(N/C)牛/库伦，付/
米(V/m)。
1.2 电场强度的物理意义
(1) 电场强度是从力的角度来反映电场本身性质的物理量。
(2) 定义式即电场内容某点的电
场强度在数值上等于单位电荷在该点受到的电场力。
(3)电场强度E
的大小，方向是由电场
本身决定的，是客观存在的，与放不放检验电荷，以及放入检验电荷的正负，电量的多少均
无关，既不能认为E 与成正比，也不能认为E
与q 成反比。
检验电荷q 充当《测量
工具》的作用。
电场强度的大小，关系到电工设备中各处绝缘材料的承受能力、导电材料中出现的电流密度、端钮上的电压，以及是否产生电晕、闪络现象等问题，是设计中需考虑的重要物理量之一。
电场中某点的场强方向规定为放在该点的正电荷受到的静电力方向。
1.3电场强度叠加原理
电场强度遵从场强叠加原理，即空间总的场强等于各电场单独存在时场强的矢量和，即场强叠加原理是实验规律，它表明各个电场都在独立地起作用，并不因存在其他电场而有所影响。
以上叙述既适用于静电场也适用于有旋电场或由两者构成的普遍电场。
电场强度的叠加遵循矢量合成的平行四边形定则。
试探电荷0q 在点电荷n q q q 21所共同激发的电场所受的力为
n F F F F
21
22110q F q F
q F q F n
n E E E E 21总 (2-1)
2高斯定理的阐述和意义 2.1高斯定理
高斯定理是静电场的基本方程之一，它给出了电场强度在任意封闭曲面上的面积分和包围在闭曲面内的总点量之间的关系。
电场强度E
在任意面积上的面积分称为电场强度对该面积的通量，根据库伦定律可以证明电场强度对任意封闭曲面的通量正比于该封闭曲面内电荷的代数和，这就是高斯定理。
高斯定理给出了穿过任意闭合曲面的通量与场源电荷之间在量值上的关系。
这个闭合面习惯上叫高斯面。
闭合面内的电荷可能有正有负，电量的代数和指的是正负电荷电量的代数和。
2.2高斯定理的表述
高斯定理是关于静电场中通过任一闭合曲面的电通量与这个曲面中所包含的电荷之间的定量关系。
物理上静电场的高斯定理： 在一半径r 的球面S 包围一位于球心的点电
荷Q ，在这个球面上，场强E 的方向处处垂直于球面，且E 的大小相等，都是20r 4 Q E 。
通过这个球面S 的电通量为 0
2
.4. Q E r dS E S d E e
s e 从此例中可以看出，
通过球面S 的电通量只与其中的电量Q 有关，与高斯面的半径r 无关。
若将球面S 变为任意闭合曲面，由电场线的连续性可知，通过该闭合曲面的电通量认为0
Q
.若闭合面S 内是
负电荷-Q ，则E
的方向处处与面元dS 取向相反，可计算出穿过S 面的电通量为
0 Q。
若电荷Q 在闭合曲面S 之外，它的电场线就会穿入又穿出S 面，通过S 面的电通量为零。
如果闭合面S 内有若干个电荷n Q Q Q Q 3
21,,;由场强叠加原理可知，通过S 面的电
通量为
n
i i
n i s
I s n i i s
e Q
s d E s d E s d E 1
1
1
1
(3-2)
上式表明，在真空中的静电场内，通过任意一闭合曲面的电通量，等于包围在该面内的所有电荷的代数和的0 分之一，这就是真空中的高斯定理。
通常把闭合曲面S 称为高斯面，对于连续分布的电荷，上式可以表述为
V
e dq
1
d S
(3-3)
3应用高斯定理求解电场问题的步骤 3.1高斯定理的应用
高斯定理的一个重要应用，是用来计算带电体周围电场的电场强度。
虽然高斯定理的适用范围很广，但用它求带电体的电场分布时有很大的局限性，只对那些电荷分布高度对称的
带电体，才能使用高斯定理求场强。
在选择高斯面时， 应注意：（1）首先利用电荷的对称分布确定电力线形状；（2）所选高斯面应平行电场线或垂直电场线；（3）当高
斯面法向与电场线平行时，高斯面上的场强E 的大小应处处相等，这样E
可提出积分号外，
积分被简化为对面元的取和。
3.2高斯定理在电场中的一般应用步骤
(1) 判断电场的分布特点；(2) 合理作出高斯面，使电场在其中对称分布；(3) 找出电场
在高斯面内的垂直面积 S
；(4) 分析高斯面内的电荷量q ；(5) 应用高斯定理求解:
s
s e q s d E 0
)
( 内我们知道，用电场的叠加原理也可以计算连续分布的电荷所产
生的场。
但是高斯定理以其简单明了的步骤最终赢得读者的喜爱。
利用高斯定理求场强的一般步骤：1、进行对称性分析，即由电荷分布的对称性，分析场强分布的对称性，判断能否用高斯定理来求电场强度的分布（常见的对称性有球对称性、轴对称性、面对称性等）。
2、根据场强分布的特点，作适当的高斯面，要求：①待求场强的场点应在此高斯面上，②
穿过该高斯面的电通量容易计算。
一般地，高斯面各面元的法线矢量n 与E
平行或垂直，
n 与E
平行时，E 的大小要求处处相等，使得E 能提到积分号外面。
3、计算电通量 S d E 和高斯面内所包围的电荷的代数和，最后由高斯定理求出场强。
应该指出，在某
些情况下（对称），应用高斯定理是比较简单的，但一般情况下，以点电荷场强公式和叠加原理以相互补充，还有其它的方法，应根据具体情况选用。
利用高斯定理，可简洁地求得具有对称性的带电体场源（如球型、圆柱形、无限长和无限大平板型等）的空间场强分布。
计算的关键在于选取合适的闭合曲面高斯面。
4高斯定理的应用举例
例一：求无限长均匀带电直线的电场分布，已知线上线电荷密度为 。
（图5-1无限长均匀带电直线的电场分
布)
解：（利用高斯定理求解） 带电直线的电场分布应具有轴对称性，考虑离直线距离为R 的一点P 处的场强E （如图（1）所示）。
由于空间各向同性而带电直线为无限长，且均匀带电，所以电场分布具有轴对称
性，因而P 点的电场方向唯一的可能是垂直于带电直线而沿径向，并且和P 点在同一圆柱面（以带电直线为轴）上的各点的唱腔大小也都相等，而且方向都沿径向。
作一个通过P 点，以带电直线为轴，高为l 的圆筒形封闭面为高斯面S ，通过S 面的电通量为
b
t
1
d d d d
e S S S S
S
E S E S E (5-1)
在S 面的上、下底面（S t 和S b ）上，场强方向与底面平行，因此，上式等号右侧后面两项等于零。
而在侧面（S 1）上各点E 的方向与各该点的法线方向相同，所以有
l 2dS dS d d 1
1
1
R E E E S S S S
此封闭面内包围的电荷
l q
int。
由高斯定理得 0/l l 2 R E 由此得
R E 02
(5-2)
由上所述，解法一与解法二的结果相同，由解法一和解法二比较可见，当条件允许时，
利用高斯定理计算场强分布要简便得多。
5总结：应用高斯定理解题的步骤：
（1）根据电荷分布的对称性分析电场分布的对称性。
（2）在待求区域选取合适的封闭积分曲面（称为高斯面）。
要求：曲面必须通过待求场强的点，曲面要简单易计算面积。
面上或
某部分曲面上各点的场强大小相等且面上或某部分曲面上各点的法线与该处的E
方向一致
或垂直或是成恒定角度，以便于计算。
（3）应用高斯定理求解出E 的大小。
（4）说明E 的方向。
不论电荷或者电场分布是否具有对称性，只要 S d E
可以积分，就可以利用高斯
定理求解。
不要被电荷或者电场对称性所迷惑。
根据上述分析可知，对于电场和磁场的重要的基本定理之一的高斯定理，我们可以运用数学法、直接法等方法来证明，在电场和磁场学中，当条件允许时，利用高斯定理可以很方便的解决相关的问题。