流体力学课件PPT孔珑主编
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流体力学 孔珑 第2版 chap1力学性质

•
物质三态--液、气、固间的区别 呈现流动性?
流体 有无固定的 体积?
固体 能否形成 自由表面? 否 能 是否容易 被压缩? 易 不易
2
流体
气体 液体
无 有
Fluid Mechanics
Chap1 PP OF Fluid
1.1连续介质假设
从物质的宏观形态看: 固体具有一定的体积和形状; 液体具有一定的体积而无一定的形状; 气体无一定的体积,无一定的形状。 什么原因导致不同形态物质性质的差异? 原因:一般认为物质三态的形成是分子间相互作 用和分子的热运动共同作用的结果。 结论:物质在微观尺度上是由分子组成的,是离散的
即 : (T , p )
v0
由于温度、压力改变引起的密度变化:
d p p T T
= dp - dT
其中:等温压缩系数;等压膨胀系数
Fluid Mechanics
12
Chap1 PP OF Fluid
1.3 流体的力学性质
• 1、压缩性
等温压缩系数
Fluid Mechanics
3
Chap1 PP OF Fluid
1.1连续介质假设
• 研究“离散”流体运动的两种方法: 1、分子物理学(统计物理学) 把流体看作离散体;对单原子气体适用,对多原 子气体和液体不成熟。
2、连续介质假说 宏观上:当所讨论问题的特征尺寸远大于流体的分 子平均自由程时,可将流体视为在时间和空间连续分 布的函数。
Fluid Mechanics
5
Chap1 PP OF Fluid
1.1连续介质假设
流体质点(微团):含有大量分子而体积足够小的流 体微团。是能给出流体稳定平均值的最小体积单位。 连续介质假设的涵义:连续介质假设是近似的、宏观 的假设,它为数学工具的应用提供了依据,在其它力 学学科也有广泛的应用,该假设的力学统称为“连续 介质力学”。
fxc工程流体力学(孔珑)第二章 流体及其物理性质

例如:水银倒在玻璃上。
26
2013年9月15日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
毛细现象:液体在毛细玻璃管中,出现液面上升,或下降的现象。 解释:附着力和内聚力相互作用,使液面弯曲; 表面张力指向液面凹的一侧,提升或降低液面。
27
2013年9月15日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
毛细压强:表面张力作用液体曲面,
分子引力大——流动性稍弱,有自由液面。
1
2013年9月15日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
第二节
流体作为连续介质的假设
流体力学研究流体的宏观运动,但与流体的微观性质紧密联系。 研究中,选取“流体微团”: 体积无限小,有无数分子,物理量连续并且具有统计意义。 假设:流体是由无数流体微团组成的连续介质。 描述流体宏观属性的物理量: 密度、速度、压强、温度、粘度、热力学能等。
解:汽缸与活塞间的间隙
很小
dv x v dy
dv x v F A A dl dy 6 152.4 103 304.8 103 920 9.144 10 5 152.6 152.4 10 3 2 736.6 N
1 , 2 , , n
7
为各组分的体积百分比
2013年9月15日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
第五节
流体的压缩性和膨胀性
一、流体的压缩性和膨胀性 1.压缩性:压强增大,体积缩小
δV V 压缩系数 δp
单位: Pa 1
即,单位压强变化引起的体积变化率。
δp 体积模量 δV V 1
适用范围为: 20 ~ 50 MPa 。
16
2013年9月15日
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2013年9月15日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
毛细现象:液体在毛细玻璃管中,出现液面上升,或下降的现象。 解释:附着力和内聚力相互作用,使液面弯曲; 表面张力指向液面凹的一侧,提升或降低液面。
27
2013年9月15日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
毛细压强:表面张力作用液体曲面,
分子引力大——流动性稍弱,有自由液面。
1
2013年9月15日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
第二节
流体作为连续介质的假设
流体力学研究流体的宏观运动,但与流体的微观性质紧密联系。 研究中,选取“流体微团”: 体积无限小,有无数分子,物理量连续并且具有统计意义。 假设:流体是由无数流体微团组成的连续介质。 描述流体宏观属性的物理量: 密度、速度、压强、温度、粘度、热力学能等。
解:汽缸与活塞间的间隙
很小
dv x v dy
dv x v F A A dl dy 6 152.4 103 304.8 103 920 9.144 10 5 152.6 152.4 10 3 2 736.6 N
1 , 2 , , n
7
为各组分的体积百分比
2013年9月15日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
第五节
流体的压缩性和膨胀性
一、流体的压缩性和膨胀性 1.压缩性:压强增大,体积缩小
δV V 压缩系数 δp
单位: Pa 1
即,单位压强变化引起的体积变化率。
δp 体积模量 δV V 1
适用范围为: 20 ~ 50 MPa 。
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2013年9月15日
流体力学 孔珑 第2版 chap4相似原理2

v v ' kv v ' kl1 2 2.0 20
1 2
8.944 m s
qV q 'V kqV q 'V kAkv q 'V kl5 2 0.03 205 2 53.67 m3 s
F F ' kF F ' k kv2 kl2 F ' kl3 102 203 8.160105 N
• • • • 几何相似是运动相似和动力相似的前提, 动力相似是决定两个流动系统相似的主导因素, 运动相似是几何相似和动力相似的表象, 三者是密切相关的一个整体,缺一不可。
Fluid Dynamics
5
Chap4 Similar Theory
4.2 动力相似准则
由动力相似: kF F '/ F 1 1 2 2 2 2 2 2 k kl k v 'l ' v ' / l v
(dv / dx) A 2 kF k kl kv 代入k F k kl2 kv (dv / dx) A
或:
k k v kl k
1
Re 称为雷诺数,它是
' v' l ' vl '
惯性力与粘性力的比值。 令:
vl Re
当模型与原型的粘性力相似,则其雷诺数必定相等,反 之亦然。这就是粘性力相似准则(雷诺准则)。
Chap4 Similar Theory
第四章
相似理论与量纲分析
流动相似原理 两个物理现象,对应瞬时,若对应点处同一物理量对应 成比例,则称该两物理现象相似。物理相似通常包括: 几何相似、运动相似和动力相似。
Fluid Dynamics
1 2
8.944 m s
qV q 'V kqV q 'V kAkv q 'V kl5 2 0.03 205 2 53.67 m3 s
F F ' kF F ' k kv2 kl2 F ' kl3 102 203 8.160105 N
• • • • 几何相似是运动相似和动力相似的前提, 动力相似是决定两个流动系统相似的主导因素, 运动相似是几何相似和动力相似的表象, 三者是密切相关的一个整体,缺一不可。
Fluid Dynamics
5
Chap4 Similar Theory
4.2 动力相似准则
由动力相似: kF F '/ F 1 1 2 2 2 2 2 2 k kl k v 'l ' v ' / l v
(dv / dx) A 2 kF k kl kv 代入k F k kl2 kv (dv / dx) A
或:
k k v kl k
1
Re 称为雷诺数,它是
' v' l ' vl '
惯性力与粘性力的比值。 令:
vl Re
当模型与原型的粘性力相似,则其雷诺数必定相等,反 之亦然。这就是粘性力相似准则(雷诺准则)。
Chap4 Similar Theory
第四章
相似理论与量纲分析
流动相似原理 两个物理现象,对应瞬时,若对应点处同一物理量对应 成比例,则称该两物理现象相似。物理相似通常包括: 几何相似、运动相似和动力相似。
Fluid Dynamics
《流体力学入门》课件

03
气体压力计利用弹性元 件的变形来测量压力, 适用于测量较低的压力 。
04
流体静压力的计算需要 考虑流体的密度、重力 加速度和作用面积等因 素。
03
流体动力学基础
流体动力学基本概念
01
流体
流体是气体和液体的总称,具有流 动性和不可压缩性。
流线
流线是表示流体运动方向的几何线 条。
03
02
流场
流场是流体运动所占据的空间区域 。
伯努利方程
伯努利方程描述了流体在 封闭管道中流动时,流体 的压力、速度和高度之间 的关系。
连续性方程
连续性方程描述了流体在 流动过程中质量守恒的规 律。
流体流动的阻力与损失
摩擦阻力
摩擦阻力是由于流体与管 壁之间的摩擦而产生的阻 力,通常用达西-韦伯定律 来描述。
局部损失
局部损失是由于流体在管 道中流动时,由于管道形 状、方向变化等原因而产 生的能量损失。
《流体力学入门》 ppt课件
xx年xx月xx日
• 流体力学简介 • 流体静力学基础 • 流体动力学基础 • 流体流动现象与规律 • 流体力学在工程中的应用
目录
01
流体力学简介
流体的定义与特性
总结词
流体的定义与特性是流体力学研究的基础。
详细描述
流体是指在任何微小剪切力作用下都能发生连续变形的物体,具有粘性、压缩性和流动性等特性。
流体动力学还用于解决一些工程问题,例如管 道流动的阻力和传热问题,以及流体动力学的 振动和稳定性问题等。
流体动力学在航空航天、交通运输、能源等领 域也有着重要的应用,例如飞机和汽车的设计 、发动机的工作原理等。
流体流动现象与规律在工程中的应用
《流体力学导论》PPT课件_OK

2021/8/30
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二、流体连续介质假设
从微观角度看,流体和其它物体一样,都是由大量不 连续分布的分子组成,分子间有间隙。但是,流体力学所 要研究的并不是个别分子的微观运动,而是研究由大量分 子组成的宏观流体在外力作用下的宏观运动。因此,在流 体力学中,取流体微团来作为研究流体的基元。所谓流体 微团是一块体积为无穷小的微量流体,由于流体微团的尺 寸极其微小,故可作为流体质点看待。这样,流体可看成 是由无限多连续分布的流体微团组成的连续介质。这种对 流体的连续性假设是合理的,因为在流体介质内含有为数 众多的分子。例如,在标准状态下,lmm3气体中有2.7× 1016个分子;lmm3的液体中有3×10 19个分子。可见分子间 的间隙是极其微小的。因此在研究流体宏观运动时,可
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液体或气体界面处,不仅研究相互之间的作用力,而且还 需要研究它们之间的传热、传质规律。
工程流体力学是研究流体(液体、气体)处于平衡状 态和流动状态时的运动规律及其在工程技术领域中的应用。
流体力学的基础理论由三部分组成。一是流体处于平 衡状态时,各种作用在流体上的力之间关系的理论,称为 流体静力学;二是流体处于流动状态时,作用在流体上的 力和流动之间关系的理论,称为流体动力学;三是气体处 于高速流动状态时,气体的运动规律的理论,称为气体动 力学。工程流体力学的研究范畴是将流体流动作为宏观机 械运动进行研究,而不是研究流体的微观分子运动,因而
出液体中压力传递的定理;1686年牛顿(Newton,I.)发
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表了名著《自然哲学的数学原理》对普通流体的黏性性状 作了描述,即现代表达为黏性切应力与速度梯度成正比— 牛顿内摩擦定律。为了纪念牛顿,将黏性切应力与速度梯 度成正比的流体称为牛顿流体。
流体力学(共64张PPT)

1) 柏努利方程式说明理想流体在管内做稳定流动,没有
外功参加时,任意截面上单位质量流体的总机械能即动能、
位能、静压能之和为一常数,用E表示。
即:1kg理想流体在各截面上的总机械能相等,但各种形式的机
械能却不一定相等,可以相互转换。
2) 对于实际流体,在管路内流动时,应满足:上游截面处的总机械能大于下游截面
p g 1z12 u 1 g 2W g ep g 2z22 u g 2 2g hf
JJ
kgm/s2
m N
流体输送机械对每牛顿流体所做的功
令
HeW ge,
Hf ghf
p g 1z12 u 1 g 2H ep g 2z22 ug 2 2 H f
静压头
位压头
动压头 泵的扬程( 有效压头) 总压头
处的总机械能。
22
3)g式中z各、项 的2u 2物、理 意p 义处于g 某Z 个1 截u 2 1 面2上的p 1流 W 体e本 身g Z 所2具u 有2 22 的 能p 量2 ; hf
We和Σhf: 流体流动过程中所获得或消耗的能量〔能量损失〕;
We:输送设备对单位质量流体所做的有效功;
Ne:单位时间输送设备对流体所做的有效功,即有效功率;
u2 2
u22 2
u12 2
p v p 2 v 2 p 1 v 1
Ug Z 2 u2 pQ eW e
——稳定流动过程的总能量衡算式 18
UgZ 2 u2pQ eW e
2、流动系统的机械能衡算式——柏努利方程
1) 流动系统的机械能衡算式〔消去△U和Qe 〕
UQ'e vv12pdv热力学第一定律
26
五、柏努利方程应用
三种衡算基准
流体力学ppt课件-流体动力学

g
g
2g
水头
,
z
p
g
v2
2g
总水头, hw 水头损失
第二节 热力学第一定律——能量方程
水头线的绘制
总水头线
hw
对于理想流体,总水
1
v12 2g
2
v22 2g
头线是沿程不变的,
测压管水头线
p2
为一水平直线,对于
g
实际流体,总水头沿 程降低,但测压管水
p1 g
头线沿程有可能降低、
z2
不变或者升高。
z1
v2 A2 e2
u22 2
gz2
p2
v1A1 e1
u12 2
gz1
p1
微元流管即为流线,如果不 可压缩理想流体与外界无热 交换,热力学能为常数,则
u2 gz p 常数
2
这个方程是伯努利于1738年首先提出来的,命名为伯努利 方程。伯努利方程的物理意义是沿流线机械能守恒。
第二节 热力学第一定律——能量方程
皮托在1773年用一根弯成直角的玻璃管,测量了法国塞纳河 的流速。原理如图所示,在液体管道某截面装一个测压管和 一个两端开口弯成直角的玻璃管(皮托管),皮托管一端正 对来流,一端垂直向上,此时皮托管内液柱比测压管内液柱 高h,这是因为流体流到皮托管入口A点受到阻滞,速度降为 零,流体的动能变化为压强势能,形成驻点A,A处的压强称 为总压,与A位于同一流线且在A上游的B点未受测压管的影 响,其压强与A点测压管测得的压强相等,称为静压。
第四章 流体动力学
基本内容
• 雷诺输运公式 • 能量方程 • 动量方程 • 流体力学方程应用
第一节 雷诺输运方程
• 前面解决了流体运动的表示方法,但要在流 体上应用物理定律还有困难.
工程流体力学第一章

毛细现象
1 d cos( ) d 2 hg 4 4 cos( ) h gd
h
内聚力: 液体分子间吸引力 附着力: 液体与固体分子间吸引力
思考题
按连续介质的概念,流体质点是指: A、流体的分子; B、流体内的固体颗粒; C、几何的点; D、几何尺寸同流动空间相比是极小量, 又含有大量分子的微元体。 (D)
pz
x
即流体静压强是空 间坐标的连续函数
图1.5.1 流体静压特性
p p( x, y, z )
力在x方向的平衡方程为
1 1 p x dydz p n dA cos( n, x) f x dxdydz 0 2 6
■
1.5.2静止流体的压力分布
p( x, y, z )
A
• 流体质点:
包含有足够多流体分子的微团,在宏观上流体微团的尺 度和流动所涉及的物体的特征长度相比充分的小,小到在 数学上可以作为一个点来处理。而在微观上,微团的尺度 和分子的平均自由行程相比又要足够大。 失效情况: 稀薄气体 程同量级) 激波(厚度与气体分子平均自由
1.2 流体的密度和粘性
■流体的密度
f lim F dF V 0 V dV
f fxi f y j f zk
仅受重力作用流体的质量力
fx 0
质量力的合力
fy 0
f z g
F f ( x, y, z, t )dV
V
1.5 流体静压特性及 静止流体的压力分布
1、流体静力学研究的任务:以压强为中心,主 要阐述流体静压强的特性,静压强的分布规律, 欧拉平衡微分方程,等压面概念,作用在平面 上或曲面上静水总压力的计算方法,以及应用 流体静力学原理来解决潜体与浮体的稳定性问 题等。 2、绝对静止流体: 3、相对静止流体: 4、重点和难点: 等压面的概念、作用在曲面上 的静压力(压力体)
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热能与动力工程教研室 王发辉
虽然生活在流体环境中,人们对一些 流体运动却缺乏认识,比如:
1. 高尔夫球 :表面光滑还是粗糙? 2. 汽车阻力: 来自前部还是后部? 3. 机翼升力 :来自下部还是上部?
高尔夫球运动起源于15世纪的苏格兰。
最早的高尔夫球(皮革已龟裂) 起初,人们认为表面光滑的球飞行阻力小,因此当时 用皮革制球。
大型水利枢纽工程,超高层建筑,大跨度 桥梁等的设计和建造离不开水力学和风工 程。
杨浦大桥
总之,没有流体力学的发展, 现代工业和高新技术的发展是不可 能的。
流体力学在推动社会发展方面做 出过很大贡献,今后仍将在科学与 技术各个领域发挥更大的作用。
第一章 绪论 一、流体力学研究的内容
流体力学是力学的一个独立分支,是一 门研究流体的平衡和流体机械运动规律及 其实际应用的技术科学。
观看录像
流体力学也是众多应用科学和工程技术的基础。由于 空气动力学的发展,人类研制出3倍声速的战斗机。
F-15
使重量超过3百吨,面积达半个足球场的大型民航客机, 靠空气的支托象鸟一样飞行成为可能,创造了人类技 术史上的奇迹。
利用超高速气体动力学,物理化学流体力学和稀薄气体力 学的研究成果,人类制造出航天飞机,建立太空站,实现 了人类登月的梦想。
90年代以后,科研人员研制开发了气动性能更优 良的未来型汽车,阻力系数仅为0.137。
90年代以后,科研人员研制开发了气动性能更优良 的未来型汽车,阻力系数仅为0.137。
目前在汽车外形设计中,流体力学性能研究已 占主导地位,合理的外形使汽车具有更好的动 力学性能和更低的耗油率。
机翼升力 人们的直观印象是空气从下面冲击着 鸟的翅膀,把鸟托在空中。
3 . 从19世纪末起,人们将理论分析方法和实验分析方法 相结合,以解决实际问题,同时古典流体力学和实验流体 力学的内容也不断更新变化,如提出了相似理论和量纲分 析,边界层理论和紊流理论等,在此基础上,最终形成了 理论与实践并重的研究实际流体模型的现代流体力学。在 20世纪60年代以后,由于计算机的发展与普及,流体力 学的应用更是日益广泛。
此后,流体力学的发展主要经历了三个阶段:
1.伯努利所提出的液体运动的能量估计及欧拉 所提出的液体运动的解析方法,为研究液体运 动的规律奠定了理论基础,从而在此基础上形 成了一门属于数学的古典“水动力学”(或古 典“流体力学”)。
2. 在古典“水动力学”的基础上纳维和斯托克斯 提出了著名的实际粘性流体的基本运动方程——纳 维-斯托克思方程(N-S方程)。从而为流体力学的长 远发展奠定了理论基础。但由于其所用数学的复杂 性和理想流体模模型的局限性,不能满意地解决工 程问题,故形成了以实验方法来制定经验公式的 “实验流体力学” 。但由于有些经验公式缺乏理 论基础,使其应用范围狭窄,且无法继续发展。
后来发现表面有很多划痕的旧球反而飞得更远。 这个谜直到20世纪建立流体力学边界层理论后才解开。
现在的高尔夫球表面有许多窝,在同样大小和重量下, 飞行距离为光滑球的5倍。
光滑的球和非光滑球对比
汽车阻力 汽车发明于19世纪末。
当时人们认为汽车高速前进时的阻力主要来自车前部 对空气的撞击。
因此早期的汽车后部是陡峭的,称为箱型车,阻力系 数CD很大,约0.8
排水量达50万吨以上的超大型运输船
时速达200公里的新型地效艇等,它们的设计 都建立在水动力学,船舶流体力学的基础之上。
用翼栅及高温,化学,多相流动理论设计制造成功 大型气轮机,水轮机,涡喷发动机等动力机械,为 人类提供单机达百万千瓦的强大动力 。
气轮机叶片
大型水利枢纽工程,超高层建筑,大跨度桥 梁等的设计和建造离不开水力学和风工程。
流体力学的萌芽,是自距今约2200年以前,西 西里岛的希腊学者阿基米德写的“论浮体”一文 开始的。 他对静止时的液体力学性质作了第一次 科学总结。 流体力学的主要发展是从牛顿时代开始的, 1687年牛顿在名著《自然哲学的数学原理》中讨 论了流体的阻力、波浪运动,等内容,使流体力 学开始成为力学中的一个独立分支。
流体力学所研究的基本规律,有两大 组成部分:
1.流体静力学:它研究流体处于静止(或相对平衡) 状态时,作用于流体上的各种力之间的关系。 2.流体动力学:它研究流体在运动状态时,作用于流 体上的力与运动要素之间的关系,以及流体的运动特 征与能量转换等,这一部分称为流体动力学。
流体力学在研究流体平衡和机械运动规律时, 要应用物理学及理论力学中有关物理平衡及运动 规律的原理,如力系平衡定理、动量定理、动能 定理等等。因为流体在平衡或运动状态下,也同 样遵循这些普遍的原理。所以物理学和理论力学 的知识是学习流体力学课程必要的基础。
测量和计算表明上部吸力的贡献 比下部要大。
NACA2412翼型在7.4度攻角时的压强分布
丰富多彩的流动图案背后隐藏着复杂的力学规律, 有些动物具有巧妙运用这些规律的本领。
地球表面水和空气的运动是气象、水文、水利、 环保、农业、航空、航海、渔业、国防等部门研 究的对象。
航空、航天、造船、机械、动力、冶金、化工、 石油、建筑等部门设备中的工作介质都是流体, 改进流程,提高效率,需要流体力学知识。
目前,根据流体力学在各个工程领域的应用,流体 力学可分为以下三类:
水利类流体力学:面向水工、水动、海洋等;
机械类流体力学:面向机械、冶金、化工、水机 等; 土木类流体力学:面向市政、工民建、道桥、城市防
洪等。 大气类流体力学:飞机、飞行器外行的设计,天气预 报,环境污染预报等。
二、 流体力学的发展历史
实际上,汽车阻力主要取决于后部形成的尾流。
20世纪30年代起,人们开始运用流体力学原理,改 进了汽车的尾部形状,出现了甲壳虫型,阻力系数 下降至0.6。
50~60年代又改进为船型,阻力系数为0.45。
80年代经风洞实验系统研究后,进一步改进为鱼 型,阻力系数为0.3。
后来又出现楔型,阻力系数为0.2。
19世纪初流体力学环流理论彻底改变了人们的传 统观念。
脱体涡量与机翼环量大小相等方向相反
足球运动的香蕉球现象可以帮助理解环流理论:
旋转的足球带动空气形成环流,一侧气流加 速,另一侧气流减速,形成压力差,促使足 球拐弯,称为马格努斯效应。
机翼的特殊形状使它不用旋转就能产生 环流,上部流速加快形成吸力,下部流 速减慢形成压力。
虽然生活在流体环境中,人们对一些 流体运动却缺乏认识,比如:
1. 高尔夫球 :表面光滑还是粗糙? 2. 汽车阻力: 来自前部还是后部? 3. 机翼升力 :来自下部还是上部?
高尔夫球运动起源于15世纪的苏格兰。
最早的高尔夫球(皮革已龟裂) 起初,人们认为表面光滑的球飞行阻力小,因此当时 用皮革制球。
大型水利枢纽工程,超高层建筑,大跨度 桥梁等的设计和建造离不开水力学和风工 程。
杨浦大桥
总之,没有流体力学的发展, 现代工业和高新技术的发展是不可 能的。
流体力学在推动社会发展方面做 出过很大贡献,今后仍将在科学与 技术各个领域发挥更大的作用。
第一章 绪论 一、流体力学研究的内容
流体力学是力学的一个独立分支,是一 门研究流体的平衡和流体机械运动规律及 其实际应用的技术科学。
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流体力学也是众多应用科学和工程技术的基础。由于 空气动力学的发展,人类研制出3倍声速的战斗机。
F-15
使重量超过3百吨,面积达半个足球场的大型民航客机, 靠空气的支托象鸟一样飞行成为可能,创造了人类技 术史上的奇迹。
利用超高速气体动力学,物理化学流体力学和稀薄气体力 学的研究成果,人类制造出航天飞机,建立太空站,实现 了人类登月的梦想。
90年代以后,科研人员研制开发了气动性能更优 良的未来型汽车,阻力系数仅为0.137。
90年代以后,科研人员研制开发了气动性能更优良 的未来型汽车,阻力系数仅为0.137。
目前在汽车外形设计中,流体力学性能研究已 占主导地位,合理的外形使汽车具有更好的动 力学性能和更低的耗油率。
机翼升力 人们的直观印象是空气从下面冲击着 鸟的翅膀,把鸟托在空中。
3 . 从19世纪末起,人们将理论分析方法和实验分析方法 相结合,以解决实际问题,同时古典流体力学和实验流体 力学的内容也不断更新变化,如提出了相似理论和量纲分 析,边界层理论和紊流理论等,在此基础上,最终形成了 理论与实践并重的研究实际流体模型的现代流体力学。在 20世纪60年代以后,由于计算机的发展与普及,流体力 学的应用更是日益广泛。
此后,流体力学的发展主要经历了三个阶段:
1.伯努利所提出的液体运动的能量估计及欧拉 所提出的液体运动的解析方法,为研究液体运 动的规律奠定了理论基础,从而在此基础上形 成了一门属于数学的古典“水动力学”(或古 典“流体力学”)。
2. 在古典“水动力学”的基础上纳维和斯托克斯 提出了著名的实际粘性流体的基本运动方程——纳 维-斯托克思方程(N-S方程)。从而为流体力学的长 远发展奠定了理论基础。但由于其所用数学的复杂 性和理想流体模模型的局限性,不能满意地解决工 程问题,故形成了以实验方法来制定经验公式的 “实验流体力学” 。但由于有些经验公式缺乏理 论基础,使其应用范围狭窄,且无法继续发展。
后来发现表面有很多划痕的旧球反而飞得更远。 这个谜直到20世纪建立流体力学边界层理论后才解开。
现在的高尔夫球表面有许多窝,在同样大小和重量下, 飞行距离为光滑球的5倍。
光滑的球和非光滑球对比
汽车阻力 汽车发明于19世纪末。
当时人们认为汽车高速前进时的阻力主要来自车前部 对空气的撞击。
因此早期的汽车后部是陡峭的,称为箱型车,阻力系 数CD很大,约0.8
排水量达50万吨以上的超大型运输船
时速达200公里的新型地效艇等,它们的设计 都建立在水动力学,船舶流体力学的基础之上。
用翼栅及高温,化学,多相流动理论设计制造成功 大型气轮机,水轮机,涡喷发动机等动力机械,为 人类提供单机达百万千瓦的强大动力 。
气轮机叶片
大型水利枢纽工程,超高层建筑,大跨度桥 梁等的设计和建造离不开水力学和风工程。
流体力学的萌芽,是自距今约2200年以前,西 西里岛的希腊学者阿基米德写的“论浮体”一文 开始的。 他对静止时的液体力学性质作了第一次 科学总结。 流体力学的主要发展是从牛顿时代开始的, 1687年牛顿在名著《自然哲学的数学原理》中讨 论了流体的阻力、波浪运动,等内容,使流体力 学开始成为力学中的一个独立分支。
流体力学所研究的基本规律,有两大 组成部分:
1.流体静力学:它研究流体处于静止(或相对平衡) 状态时,作用于流体上的各种力之间的关系。 2.流体动力学:它研究流体在运动状态时,作用于流 体上的力与运动要素之间的关系,以及流体的运动特 征与能量转换等,这一部分称为流体动力学。
流体力学在研究流体平衡和机械运动规律时, 要应用物理学及理论力学中有关物理平衡及运动 规律的原理,如力系平衡定理、动量定理、动能 定理等等。因为流体在平衡或运动状态下,也同 样遵循这些普遍的原理。所以物理学和理论力学 的知识是学习流体力学课程必要的基础。
测量和计算表明上部吸力的贡献 比下部要大。
NACA2412翼型在7.4度攻角时的压强分布
丰富多彩的流动图案背后隐藏着复杂的力学规律, 有些动物具有巧妙运用这些规律的本领。
地球表面水和空气的运动是气象、水文、水利、 环保、农业、航空、航海、渔业、国防等部门研 究的对象。
航空、航天、造船、机械、动力、冶金、化工、 石油、建筑等部门设备中的工作介质都是流体, 改进流程,提高效率,需要流体力学知识。
目前,根据流体力学在各个工程领域的应用,流体 力学可分为以下三类:
水利类流体力学:面向水工、水动、海洋等;
机械类流体力学:面向机械、冶金、化工、水机 等; 土木类流体力学:面向市政、工民建、道桥、城市防
洪等。 大气类流体力学:飞机、飞行器外行的设计,天气预 报,环境污染预报等。
二、 流体力学的发展历史
实际上,汽车阻力主要取决于后部形成的尾流。
20世纪30年代起,人们开始运用流体力学原理,改 进了汽车的尾部形状,出现了甲壳虫型,阻力系数 下降至0.6。
50~60年代又改进为船型,阻力系数为0.45。
80年代经风洞实验系统研究后,进一步改进为鱼 型,阻力系数为0.3。
后来又出现楔型,阻力系数为0.2。
19世纪初流体力学环流理论彻底改变了人们的传 统观念。
脱体涡量与机翼环量大小相等方向相反
足球运动的香蕉球现象可以帮助理解环流理论:
旋转的足球带动空气形成环流,一侧气流加 速,另一侧气流减速,形成压力差,促使足 球拐弯,称为马格努斯效应。
机翼的特殊形状使它不用旋转就能产生 环流,上部流速加快形成吸力,下部流 速减慢形成压力。