第三章常用计算的基本理论与方法PPT课件
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第三章-数值模拟理论与方法
第三章 数值模拟理论与方法§3.1 流体力学的基本方程流体运动所遵循的规律是由物理学三大守恒定律规定的，即质量守恒定律，动量守恒定律和能量守恒定律[44]。
（一）连续方程0)(=∇+∂∂v tρρ （3.1） 式中 ρ－流体密度u －流体速度分量（二）动量方程（x 方向）对于不可压流体（即0=∇v ）xp f v u v x u x ∂∂-+∇∇=⋅∇+∂∂ργρρρ)()()( （3.2） 式中 γ－运动粘性系数p －压力对于可压缩流体()()()()()xp f v x u u v x u x ∂∂-+∇∂∂+∇∇=⋅∇∂∂ργργρρρ 31 （3.3） 式中等号后前两项是粘性力y ，z 方向上的动量方程可类似推出。
（三）能量方程()()()v q T k e v e tερρ++∇⋅∇=⋅∇+∂∂ （3.4） 其中 T C e v =式中等号左边第一项是瞬变项，第二项是对流项，等号右边第一项是扩散项，第二、三项是源项。
所以，流体力学基本方程组为：()0=∇+∂∂v tρρ()xp f u u v f t u x ∂∂-+∇∇=⋅∇+∂∂ργρ)( ()()yp f v v v f t v y ∂∂-+∇∇=⋅∇+∂∂ργρ （3.5） ()()wp f w w v f t w w ∂∂-+∇∇=⋅∇+∂∂ρλρ ()()v q e c k e v f e t v ερ++⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∇∇=⋅∇+∂∂ §3.2 紊流模式理论概况§3.2.1 基本方程在自然界中，真实的流体都具有粘性。
粘性流体存在两种不同的运动方式和流态，即层流和紊流。
而在自然界和工农业生产中所遇见的流体流动大部分都是紊流。
三维的N-S 方程是目前描述粘性流体运动较为理想的模型，其优点一是应用范围广，在空气、水流、传热等方面均用N-S 方程描述；二是对于有分离、旋涡等情况的复杂三维流动更为适用。
第4讲常用计算的基本理论和方法2剖析PPT课件
进行电动力的计算的目的，是为了校验导体和电器实际受到的电 动力是否超过其允许应力，以便选择适当强度的导体和电气设备。这 种校验称为动稳定校验。
4.1 载流导体短路时电动力计算
一、计算电动力的方法
电动力是磁场对载流导体的一种作用力，可应用毕奥-萨
伐尔定律法计算。
（1）毕奥-萨伐尔定律
dF 方向：
左手定则
4.1 载流导体短路时电动力计算
电气设备中的载流导体当通过电流时，除了发热效应以外，还 有载流导体相互之间的作用力，称为电动力。
通常，由正常的工作电流所产生的电动力不大；但短路时冲击 电流所产生的电动力将达到很大的数值，可能导致设备变形或损坏。 因此，为了保证电器和载流导体不致破坏，必须研究短路电流产生 电动力的大小和特征。
通过电流 i 的导体，处在磁感应强 i 度为 B 的外磁场中，导体 L 上的单元
L
dl
长度 dl 上所受到的电动力 dF 为： B
d F iB s ind l（4-1） 图4-1磁场对载流导体的电动力
对上式沿导体L全长积分，可得L全长上所受电动力为：
L
F iBsindl （N） 0
（4-2）
导体持续发热时温 升与时间的关系式：
(t)
W
t
(1 e Tr
t
) k e Tr
稳定温升： W
I2R
W F
发热时间常数：
Tr
mC
W F
载流量计算：
I wF(w0) Ql Qf
R
R
4.0 上讲内容回顾
3.4 导体的短时发热
短时发热的特点：1、绝热过程：导体产生的全部热量都用来使导 体温度升高；2、电阻R、比热容C不能再视为常数，而是温度的函数。
4.1 载流导体短路时电动力计算
一、计算电动力的方法
电动力是磁场对载流导体的一种作用力，可应用毕奥-萨
伐尔定律法计算。
（1）毕奥-萨伐尔定律
dF 方向：
左手定则
4.1 载流导体短路时电动力计算
电气设备中的载流导体当通过电流时，除了发热效应以外，还 有载流导体相互之间的作用力，称为电动力。
通常，由正常的工作电流所产生的电动力不大；但短路时冲击 电流所产生的电动力将达到很大的数值，可能导致设备变形或损坏。 因此，为了保证电器和载流导体不致破坏，必须研究短路电流产生 电动力的大小和特征。
通过电流 i 的导体，处在磁感应强 i 度为 B 的外磁场中，导体 L 上的单元
L
dl
长度 dl 上所受到的电动力 dF 为： B
d F iB s ind l（4-1） 图4-1磁场对载流导体的电动力
对上式沿导体L全长积分，可得L全长上所受电动力为：
L
F iBsindl （N） 0
（4-2）
导体持续发热时温 升与时间的关系式：
(t)
W
t
(1 e Tr
t
) k e Tr
稳定温升： W
I2R
W F
发热时间常数：
Tr
mC
W F
载流量计算：
I wF(w0) Ql Qf
R
R
4.0 上讲内容回顾
3.4 导体的短时发热
短时发热的特点：1、绝热过程：导体产生的全部热量都用来使导 体温度升高；2、电阻R、比热容C不能再视为常数，而是温度的函数。
北京大学国际金融教学课件第3章远期外汇交易
（分析：英商预期3个月后日元的即期汇率将高于现在的日元三 个月的远期汇率，可以做买空3个月日元远期的交易。如果预期 准确，在3个月后按远期合约购入日元后再到即期市场上出售， 即可获得差价收入。） 解：为履行远期合约，3个月后该英商为买入1亿日元，需支付英 镑为： 1×108÷190.00≈5.263×105 英镑 3个月后英商在即期市场上卖掉1亿日元，可获得英镑为： 1×108÷180.20≈5.549×105 英镑 英商通过买空获利为： 5.549×105－5.263×105＝2.86×104 英镑
四、远期外汇交易的分类
（一）根据交割日的不同划分 1.规则交割日交易 指的是远期期限为1个月的整数倍的交易。常用的有远期1 个月、2个月、3个月、6个月的交易。
2.不规则交割日交易 指的是远期期限不是1个月整数倍的交易，比如远期33天交 割、232天交割等，也称为零星交易。
（二）根据交割日是否固定 1.定期远期交易（Fixed Forward Transaction） 指的是交易双方商定某一确定的日期作为外汇买卖履行的交 割日，这类交易的外汇交割日既不能提前，也不能推迟。这是与 远期外汇交易定义相一致的标准的远期外汇交易。
例2，在伦敦市场，即期GBP /USD＝1.6406 /21， ①三个月掉期率为60/80 ②六个月掉期率为100/60，求远期。 解：间接标价法下，远期汇率＝即期汇率－升水 远期汇率＝即期汇率＋贴水 ①60/80 贴水 三个月远期GBP /USD＝（1.6406+0.006） /（1.6421+0.008） ＝1.6466 /501 ② 100/60 升水 六个月远期GBP /USD＝（1.6406-0.01） /（1.6421-0.006） ＝1.6306 /61
计量与测试技术第3章近似计算及其误差ppt课件
编辑课件
7
例：检定2.5级、上限为100V的电表时，发 现全量程内的最大示值误差出现在50V刻度 点，为2V，问：该电表合格否？测量70V 电压时，最大相对误差可能为多少？
解：该电表的最大实际引用误差为：
xlim120010% 02%
可见该电表合格。测量70V电压时，最
大相对误差为：
x210% 02.% 9
limx Q
n
实际上进行无穷多次测量是不可能的，因此真值实 际上也不可能得到。然而可以认为，当测量次数适 当大时，算术平均值是最接近真值的。
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37
3.6.2 方差
方差是方均根误差的简称，也可称为标准偏差或标准差。在等精度测量列中， 单次测量的标准差按下式计算：
在实际计量工作中，上一级标准的给出值对下一 级标准来说，往往可视为相对真值（亦称实际 值）；对于多次重复测量，有时亦可视测得值的 算术平均值为相对真值。
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1
绝对误差— 绝对误差x是测得值x与其真值 x0之差，即
xxx0
相对误差—相对误差x是测得值x的绝对误 差与其真值之比，即
xxxx0 10% 0
2
K
u2
e 2du
2 0
设
K
1
K u2
e 2 du
2 0
则
P K 2 K
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31
K被称为正态分布积分，或称为拉氏函数，其值
有表可查:
•K K
K
K
• 0.00 0.0000 0.70 0.2580 1.40 0.4192 2.20 0.4861
• 0.05 0.0199 0.75 0.2734 1.45 0.4265 2.30 0.4893
发电厂电气课件——第3章 常用计算的基本理论和方法-3
如图3－9所示，设两条无限细长平行导体l和2，长L，中心距 离为 a，导体中流过的电流分别为i1和i2，且方向相反,d为导体 直径.当L＞＞a，a＞＞D时，因导体截面很小，可认为电流在细长 的轴线上流过。为了利用式3-33来确定两条载流导体间的电动力， 可以认为一条导体处在另一条导体的磁场中。
设导体1中的电流在导体2
最大电动力必须乘以一个动态应力系数，以求得共振时的最
大电动力，即
Fmax 1.73107
L a
ish3
2
称为动态应力系数，为动态应力与静态应力之比值，
它可根据固有频率，从图3-14查得。
•由图3-14可见，固有频率
1.6 1.4
在中间范围变化时，β ＞1， 1.2
动态应力较大；当固有频
• （1）导体具有质量和弹性，组成一弹性系统。 •当收到一次外力作用时，就按一定频率在其平衡位置上下运 动，形成固有振动，其振动频率称为固有频率。 •由于受到摩擦和阻尼作用，振动会逐渐衰减。 •若导体受到电动力的持续作用而发生振动，便形成强迫振 动。如图3-12（c）（d）可知，电动力中工频和二倍工频两 个分量。 •（2）如果导体的固有频率接近这两个频率工频（50Hz）和 两倍工频(100Hz)两个分量之一时，就会出现共振现象，甚 至使导体及其构架损坏，所以在设计时应避免发生共振。
分量。
图3－12三相短路时A相电动力的各分量及其合力 a）不衰减的固定分量；b）按时间常数Ta/2衰减的非周 期分量；c）按时间常数Ta衰减的工频分量； d） 不衰 减的两倍工频分量。e）合力FA
2.电动力的最大值
工程上常用电动力的最大值。先求外边相（A相或C相）和中间相（B相） 电动力的最大值，然后进行比较。
设导体1中的电流在导体2
最大电动力必须乘以一个动态应力系数，以求得共振时的最
大电动力，即
Fmax 1.73107
L a
ish3
2
称为动态应力系数，为动态应力与静态应力之比值，
它可根据固有频率，从图3-14查得。
•由图3-14可见，固有频率
1.6 1.4
在中间范围变化时，β ＞1， 1.2
动态应力较大；当固有频
• （1）导体具有质量和弹性，组成一弹性系统。 •当收到一次外力作用时，就按一定频率在其平衡位置上下运 动，形成固有振动，其振动频率称为固有频率。 •由于受到摩擦和阻尼作用，振动会逐渐衰减。 •若导体受到电动力的持续作用而发生振动，便形成强迫振 动。如图3-12（c）（d）可知，电动力中工频和二倍工频两 个分量。 •（2）如果导体的固有频率接近这两个频率工频（50Hz）和 两倍工频(100Hz)两个分量之一时，就会出现共振现象，甚 至使导体及其构架损坏，所以在设计时应避免发生共振。
分量。
图3－12三相短路时A相电动力的各分量及其合力 a）不衰减的固定分量；b）按时间常数Ta/2衰减的非周 期分量；c）按时间常数Ta衰减的工频分量； d） 不衰 减的两倍工频分量。e）合力FA
2.电动力的最大值
工程上常用电动力的最大值。先求外边相（A相或C相）和中间相（B相） 电动力的最大值，然后进行比较。
标准偏差计算PPT课件
利用（3—9）式求平均规模：
H
1
1 1 2.3 03 8
1 5(2 10 2 0 12 2 0 11 1 0 19 2 0 1)10 1 5(0 .0) 20 4 .0048
即保种群平均规模为208.33头。
最新课件
28
对于同一资料： 算术平均数>几何平均数>调和平均数
上述五种平均数，最常用的是算术平均数。
则样本平均数可通过下式计算：
n
x x1 x2 xn i1 xi
n
n
其中，Σ为总和符号； 表示从第一个观测值
x1累加到第n个观测值xn。当
n
在x i 意义上已明确时，
可简写为Σx，（3-1）式可改写为i 1 ：
x x n
最新课件
4
【例3.1】 某种公牛站测得10头成年公牛的体重 分别为500、520、535、560、585、600、480、 510、505、490（kg），求其平均数。
最新课件
26
五、调和平均数
资料中各观测值倒数的 算术平均数 的倒数，
称为调和平均数，记为H，即
1
1
H 1 n(x11
x12
x1n)1 n
1 x
调和平均数主要用于反映畜群不同阶段的 平均增长率或畜群不同规模的平均规模。
最新课件
27
【例3.8】 某保种牛群不同世代牛群保种的规模分 别为：0世代200头，1世代220头，2世代210头； 3 世代190头，4世代210头，试求其平均规模。
数为11.5天。
（二）已分组资料中位数的计算方法
最新课件
18
若资料已分组，编制成次数分布表，则可利用次数分布表 来计算中位数，其计算公式为：
H
1
1 1 2.3 03 8
1 5(2 10 2 0 12 2 0 11 1 0 19 2 0 1)10 1 5(0 .0) 20 4 .0048
即保种群平均规模为208.33头。
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28
对于同一资料： 算术平均数>几何平均数>调和平均数
上述五种平均数，最常用的是算术平均数。
则样本平均数可通过下式计算：
n
x x1 x2 xn i1 xi
n
n
其中，Σ为总和符号； 表示从第一个观测值
x1累加到第n个观测值xn。当
n
在x i 意义上已明确时，
可简写为Σx，（3-1）式可改写为i 1 ：
x x n
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4
【例3.1】 某种公牛站测得10头成年公牛的体重 分别为500、520、535、560、585、600、480、 510、505、490（kg），求其平均数。
最新课件
26
五、调和平均数
资料中各观测值倒数的 算术平均数 的倒数，
称为调和平均数，记为H，即
1
1
H 1 n(x11
x12
x1n)1 n
1 x
调和平均数主要用于反映畜群不同阶段的 平均增长率或畜群不同规模的平均规模。
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27
【例3.8】 某保种牛群不同世代牛群保种的规模分 别为：0世代200头，1世代220头，2世代210头； 3 世代190头，4世代210头，试求其平均规模。
数为11.5天。
（二）已分组资料中位数的计算方法
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18
若资料已分组，编制成次数分布表，则可利用次数分布表 来计算中位数，其计算公式为：
成本管理会计完整版本ppt课件
图3.１ 短期总成本曲线
25.04.2020
.
21
第一编 成本会计基本理论与内容
各种短期成本的相互关系
图3.２ 各种短期成本的相互关系
25.04.2020
.
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第一编 成本会计基本理论与内容
· 长期成本 长期平均成本曲线
图3.３ 长期平均成本曲线
25.04.2020
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23
3）机会成本：从事某种选择所必须放弃的最有价值的 其他选择（经济学）；已放弃的次优方案可能取得的 利益看作是被选取最优方案的“机会成本”（管理学）
5、《成本管理会计（第二版） 》 出版:中国财政经济出版社
出版日期：2003.2
6、成本管理会计 作者 王立彦 刘志远
出版机构 西蒙与舒斯特国际出版公司
7、成本与管理会计（第11版）（美）查尔斯.T.亨格瑞
（Charles T. Horngren）等
王立彦 代冰彬 等译中国人民
大学出版社
25.04.2020
.
4
课程考核
一、平时成绩 1、作业 2、出勤 3、课堂提问 二、期末考试 题型：单项选择题、多项选择题、判断
题、计算分析题、案例分析等
25.04.2020
.
5
第一章 概述
第一节 成本管理会计的产生和发展 第二节 成本管理会计的基本特征 第三节 成本管理会计的职能作用和信息
质量 第四节 成本管理会计战略与管理理论 第五节 管理会计师和职业道德规范
25.04.2020
.
11
（二）成本管理会计的特征
1、目的性 成本管理会计要素的选择、联系方式及其运动方向反映企业管
理当局的某种期望，服从于企业成本管理的目的 2、集合性：最基本的特征 一从构成上看，成本管理会计是由成本策划、成本控制、成本
四年级数学上册ppt课件
4. 判定方法：根据三角形的定义进行判定；根据三角形 的性质进行判定；根据三角形的分类进行判定。
04
第四章：简单统计
数据收集与整理
总结词：理解数据收集与整理的方法与重要性
01
02
详细描述
1. 明确数据收集与整理的概念和目的
03
04
2. 掌握数据收集的方法和步骤
3. 了解整理数据的常用方法，如分类、排 序、分组等
总结词
减法是数学运算中的另一种基本概念 ，是求差的过程。
详细描述
减法运算包括大数减小数、小数减大 数、大数减小数等。在运算过程中， 应遵循从低位到高位的顺序，依次计 算每一位上的数字，并注意借位。
乘法运算
总结词
乘法是数学运算中的一种基本运算方式，是求积的过程。
详细描述
乘法运算包括单乘、连乘和乘方等。在运算过程中，应遵循 从低位到高位的顺序，依次计算每一位上的数字，并注意进 位和借位。
详细描述 1. 整数的定义和分类
小数认识与比较
详细描述
2. 小数数轴的表示 方法
总结词：理解小数 的基本概念、数轴 表示和比较方法
1. 小数的定义和分 类
3. 小数比较的基本 原则和方法
分数认识与比较
详细描述
2. 分数数轴的表示方法
总结词：掌握分数的基本概念、 数轴表示和比较方法
1. 分数的定义和分类
时间计算与日期推算
详细描述
2. 日期的推算：让学生掌握日期 的推算方法，例如计算两个日期 之间的天数差，以及日期的简单 推算。
总结词：掌握时间计算与日期推 算的方法，提高数学应用能力。
1. 时间的计算：让学生掌握时间 的加、减运算，例如计算两个时 间之间的差值，以及时间的简单 推算。
04
第四章：简单统计
数据收集与整理
总结词：理解数据收集与整理的方法与重要性
01
02
详细描述
1. 明确数据收集与整理的概念和目的
03
04
2. 掌握数据收集的方法和步骤
3. 了解整理数据的常用方法，如分类、排 序、分组等
总结词
减法是数学运算中的另一种基本概念 ，是求差的过程。
详细描述
减法运算包括大数减小数、小数减大 数、大数减小数等。在运算过程中， 应遵循从低位到高位的顺序，依次计 算每一位上的数字，并注意借位。
乘法运算
总结词
乘法是数学运算中的一种基本运算方式，是求积的过程。
详细描述
乘法运算包括单乘、连乘和乘方等。在运算过程中，应遵循 从低位到高位的顺序，依次计算每一位上的数字，并注意进 位和借位。
详细描述 1. 整数的定义和分类
小数认识与比较
详细描述
2. 小数数轴的表示 方法
总结词：理解小数 的基本概念、数轴 表示和比较方法
1. 小数的定义和分 类
3. 小数比较的基本 原则和方法
分数认识与比较
详细描述
2. 分数数轴的表示方法
总结词：掌握分数的基本概念、 数轴表示和比较方法
1. 分数的定义和分类
时间计算与日期推算
详细描述
2. 日期的推算：让学生掌握日期 的推算方法，例如计算两个日期 之间的天数差，以及日期的简单 推算。
总结词：掌握时间计算与日期推 算的方法，提高数学应用能力。
1. 时间的计算：让学生掌握时间 的加、减运算，例如计算两个时 间之间的差值，以及时间的简单 推算。
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二、导体的发热和散热 导体产生的热量＝导体耗散的热量
QR QT Ql Q f
QR ─ 单位长度导体电阻损耗的热量，W/m QT ─ 单位长度导体吸收太阳日照热量， W/m Ql ─ 单位长度导体对流散热量，W/m Q f ─ 单位长度导体向周围介质辐射散热量， W/m
1. 导体电阻损耗的热量 QR
第三章 常用计算的 基本理论和方法
第一节 导体载流量和运行温度计算
一、概述
绝缘材料的绝缘性能的降低
发热对电气 设备的影响
金属材料的机械强度降低
导体接触部分的接触电阻增加
为了保证导体的可靠工作和安全规定：
正常工作温度：70 ℃ ，80 ℃ （当计及日照时）；85 ℃ （接触面镀锡）。
短时允许温度：铝，200 ℃ ；铜300 ℃
（2）短路电流是随时间变化的电流-------电力系统分析可知
（3）短路时，导体温度变化范围大，导体的电阻和比热 容不能再视为常数，应看作是温度的函数
根据导体短路发热绝热特点，在dt时间内的热平衡方程：
I
2 kt
R
dt
mC
d
(J m)
式中
R
0 (1 )
1 S
C C0 (1 )
其中
m mS
I kt－短路电流全电流有效值，A
3. 导体对流散热量 Ql
Ql l (w 0 )Fl
其中 l － 对流散热系数，W／(m2·℃) ， 其大小与对流条件有关
是 自然对流还是强迫对流
w － 导体温度， ℃ 0 － 周围空气温度，℃
Fl － 单位长度导体散热面积，m2/m
矩形截面单位长度面积：
1）单条导体 h、b单位: mm
图3－3(a) 中 Fl=2(
（2）假定通过导体的电流是一个恒定值（额定电流）。
（3）导体温度变化范围小，反映导体热性能的电阻和比热 容视为常数。
第二节 载流导体短路时发热计算---通过短路电流的发热 一、导体短路时发热过程
图中错误
➢ 导体短路时发热的特点
（1）发热时间短，产生的热量来不及向周围介质散布，即认 为是一个绝热的过程（短路电流持续时间内所产生的全部热量 都用于导体自身温度升高），导体短时发热最高温度随短路时 间增加而升高
R － θ ℃导体电阻，Ω C － θ ℃导体比热容，J/(kg·℃) m － 导体质量，kg 0 － 0 ℃导体电阻率， Ω·m － 电阻率ρ0的温度系数， 1／℃
C0－ 0 ℃导体比热容，J/(kg·℃) － 比热容C0的温度系数， 1／℃
l
S － 导体截面积，m2 m－ 导体材料的密度，kg／m3
273 w
100
)4
(
273 0
100
)4
]Ff
其中 － 导体材料的辐射系数（表3－2）
导体表面涂漆的作用
Ff － 单位长度导体辐射散热表面积
图3－4(a) Ff 2(A1 A2 )
图3－4(b) Ff 2A1 4A2 2A1(1-) 其中 辐射系数
1 ( A2 A1)2 A2 A1
2. 导体的载流量
由稳定温升公式得 I 2R w wF w ( w 0)F Ql Qf
导体的载流量为 I wF (w 0 ) Ql Qf
R
R
( A) P69
屋外导体计及日照 I Ql Qf Qt ( A) R
➢导体长时发热的特点
（1）导体发热过程中，存在散热，存在热稳定（最高发热温） 热稳定-----电阻损耗的热量全部从导体表面散出。
其中 I － 流过导体的电流
R － 导体的电阻
m － 导体的质量
c － 导体的比热容 w － 导体的总散热系数
经过整理，得到
dt
mc wF
I2R
1 w F ( w
0)
d[I 2R wF(w
0 )]
在0 → t时间，设导体温度θk → θ，则对两端取积分，
t
0
dt
mc
wF
k
I
2R
1
wF (w
0
d[I )
2R
wF (w
0
)]
解得
t
mc
wF
ln
I 2R wF ( I 2R wF (k
0) 0)
令
k
k
，
0
表示通电瞬间导体的温升
，
0
表示通电时间为t时导体的温升
则 导体温升
＝ I 2R wF
-wF t
(1- e mc )
-wF t
ke mc
当 t 时， I 2R
wF
令
＝I
w
2R wF
（导体的稳定温升或最大温升）
mc
Tr w F
（Tr － 导体的热时间常数，约10分钟）
将其代入前面的方程，则
t
t
w (1 e Tr ) k e Tr
说明导体通电时间大于3Tr时， 即约 30分钟后，就达到稳定温升 ---即最高温升，也即最高温度来自由＝w
I
2R wF
可知，
导体的稳定温升
正比于电流的平方、导体电阻 反比于总散热系数和散热面积
辐射散热面积与对流异同原因
圆管导体的辐射表面积为
F1 D
5. 导体导热散热量 Qd
导体内导热量
Qd
Fd
1
2
式中
－ 导热系数
Fd － 导热面积 － 物体厚度 1、2 － 高温区和低温区的温度
导体对周围空气的导热量这部分可忽略不计？！
三、导体载流量的计算
对流辐射总散热量简化表示-----把辐射散热用对流形式表示
其中
A1
h 1000
*1
h 1000
+ )*1=2(A1+A2) m2/m
A2
b 1000
*1
b 1000
m2/m
2）双条导体
图3－3(b) 中
当b＝
6mm
8mm , F1= 10mm
2A1 2.5A1+A2 3A1+4A2
管型导体： 图3－3(e) 中
F1 D
4. 导体辐射散热量 Qf
Qf
5.7 [(
将Rθ、C θ和 m代入热平衡方程，得到导体短路发热的微分方程
QR
I
2 w
Rac
Rac
[1 t (w
S
20)]
Kf
其中
－ 20℃导体的直流电阻率，Ω·mm2/m t － 电阻的温度系数，℃－1 w－ 导体的运行温度， ℃
K f － 导体的集肤效应系数
S － 导体的截面积，mm2
2. 导体吸收太阳辐射的热量 Qt Qt=Et At D
Et － 单位面积太阳辐射能量；1000 W/m2 At —单体的吸收率；0.6 D—管型导体外直径
即
Ql Qf w (w 0 )F
w － 总散热系数（包含对流散热和辐射散热的作用）
F － 导体散热面积
1. 导体的温升过程---屋内导体 单位时间内,热平衡方程式
QR Qc Ql Q f
(J / sm)
导体产生热量 用于温度升高的热量
散失的热量
在时间dt内,热平衡方程式
I 2Rdt mcd wF (w 0 )dt (J / m)