14-4劈尖 牛顿环
14-4-1等厚干涉(劈尖 牛顿环)(1)
2n
n
2
第 十四章 光学
4
14-4-1 劈尖 牛顿环
b
n1 n
(3)条纹间距
D L
D
n 2
b
n
n /2
L
b 2n
D
n1
n
2b
L
2nb
L
b
劈尖干涉
第 十四章 光学
5
(4 )干涉条纹的移动
14-4-1 劈尖 牛顿环
第 十四章 光学
6
14-4-1 劈尖 牛顿环
若因畸变使某处移动了一 个条纹的距离，k=1，则
设 上 表 面 平 整
e
【演示】光 洁度检测
2
ek ek 1
第 十四章 光学
k-1 k k+1 下表面凹陷
11
14-4-1 劈尖 牛顿环
(4)测细丝的直径
空气 n 1
d
n1 n1
L
L
2n b
n
d
b
第 十四章 光学
12
14-4-1 劈尖 牛顿环 小结：劈尖干涉条纹特点 1. 条纹级次 k 随着劈尖的厚度而变化，因此这种干涉 称为等厚干涉。条纹为一组平行于棱边的平行线。 2. 由于存在半波损失，棱边上为零级暗纹。
2
d
第 十四章 光学
15
14-4-1 劈尖 牛顿环
牛顿环实验装置
显微镜 T L S M 半透 半反镜
R
r
d
牛顿环干涉图样
第 十四章 光学
16
14-4-1 劈尖 牛顿环
牛顿环的特点
•以平凸透镜与平面玻璃 板的接触点为圆心的明暗 相间的圆环； •对空气牛顿环中心为暗 点； •条纹间距不相等，且内 疏外密。 牛顿环干涉图样
等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉
等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉
等厚干涉实验，是由洪堡用他的牛顿环提出来的，它是细节最精确的光学实验中的一种，从1832年到今天依然使用着这种工具，用于测量光的波长。
与常见的牛顿环相比，劈尖干涉实验对更精确的波长测量更加具有优势，因此得到了广泛的应用。
等厚干涉实验由牛顿环和劈尖干涉组成。
牛顿环是带有镶边的圆形玻璃，其边缘处有两个凹痕，它们被锯齿状分割或尖锐的割边填充，形成镶边，这种特殊的凹痕可以将光线形成一个尖锐而密集的条状图案。
光线由镶边穿过时，产生干涉。
劈尖干涉则不依靠物理凹痕来实现，而是依靠使用两个平行的光纤，其中一根分成两端，由一个非激光的光源为源入射在第一根光纤上，然后从两端发出，分别穿过另外一端光纤，最后从E型探头出发，形成劈尖边缘，从而产生干涉。
等厚干涉实验的基本原理是，入射光有一定的空间图案，其条纹会与凹痕或劈尖边缘相互叠加，形成干涉。
在实际操作中，将该干涉实验用于波长测量时，只要将数据拟合到模型公式，便可以准确测量出光的波长。
等厚干涉实验的优势在于，操作简便，测量准确，同时具有较高的精度。
而缺点是，由于采用凹痕或劈尖边缘，光线会产生不可预测的多普勒效应，而且各种环境因素会对结果造成影响，所以并不能完全准确测量光的波长。
牛顿环劈尖原理的应用
牛顿环劈尖原理的应用一、什么是牛顿环劈尖原理牛顿环劈尖原理是指当一个光滑的尖角形物体被牛顿环状劈开时，会产生两个相互作用的力，使物体保持平衡状态。
这个原理可以应用于多个领域，包括物理学、工程学、材料科学等。
本文将重点介绍牛顿环劈尖原理在以下几个方面的应用。
二、应用一：测量材料硬度•利用牛顿环劈尖原理可以测量材料的硬度。
通过将尖角形物体嵌入被测材料表面，可以利用牛顿环劈尖原理检测材料的硬度。
硬度值可以通过测量施加在尖角上的压力和尖角的变形程度来计算得出。
•这种测量方法被广泛应用于材料工程领域，用于评估各种材料的硬度和耐磨性。
在硬度测试仪等设备中，牛顿环劈尖原理是实现材料硬度测试的核心原理。
三、应用二：机械加工牛顿环劈尖原理在机械加工中也有重要应用。
•在切削加工中，利用牛顿环劈尖原理可以优化加工刀具的设计，提高切削效率和加工精度。
通过合理的尖角形刀具设计和正确的切削参数选取，可以减小切削力和刀具磨损，提高切削质量。
•同样地，牛顿环劈尖原理也可以应用于钻孔、车削、铣削等各种机械加工过程中，帮助我们理解切削原理、优化加工方法。
四、应用三：模具设计在模具设计领域，牛顿环劈尖原理有助于改善模具的性能。
•利用牛顿环劈尖原理，可以优化模具结构，提高模具的刚度和精度。
通过合理设计模具的形状和尖角长度，可以减小模具在使用过程中的变形和振动，保证产品的质量和精度。
•此外，牛顿环劈尖原理还可以应用于模具表面处理工艺的改进，如使用涂层、表面光洁度的控制等，以提高模具的耐磨性和延长使用寿命。
五、应用四：纳米技术牛顿环劈尖原理在纳米技术领域也得到了广泛的应用。
•通过控制牛顿环劈尖原理中产生的力，可以实现纳米尺度物体的操纵和定位。
这在纳米器件制造、纳米加工等领域是非常重要的技术方法。
•牛顿环劈尖原理还可以用于纳米探针的研究和纳米材料的力学性质测试，帮助我们理解纳米尺度下的力学行为和材料特性。
六、应用五：光学技术在光学技术领域，牛顿环劈尖原理也有着重要的应用。
牛顿环与劈尖干涉实验报告
牛顿环与劈尖干涉实验报告《牛顿环与劈尖干涉实验报告》牛顿环与劈尖干涉实验是光学实验中常见的一种实验方法，通过这两种实验可以观察到光的干涉现象。
在这篇报告中，我们将介绍这两种实验的原理和实验结果，并对实验数据进行分析和讨论。
首先我们来介绍一下牛顿环实验。
在牛顿环实验中，我们使用一块平面玻璃片和一个凸透镜，将它们放在一起形成一定的空气层。
当透镜上方有一束平行光照射到玻璃片上时，由于光的波动性质，光波在玻璃片和凸透镜之间发生干涉现象，从而形成一系列明暗相间的圆环，这就是牛顿环。
通过观察牛顿环的形态和颜色，我们可以测量出不同位置处的空气层厚度，并利用这些数据来计算光的波长和折射率等物理量。
接下来我们来介绍劈尖干涉实验。
劈尖干涉实验是利用劈尖装置产生的干涉条纹来观察光的干涉现象。
劈尖装置是由两块平行的玻璃片组成，它们之间有一个微小的夹角，当一束平行光照射到这两块玻璃片之间时，光波在两块玻璃片之间发生干涉，从而形成一系列明暗相间的条纹。
通过观察这些干涉条纹的形态和间距，我们可以测量出光的波长和折射率等物理量。
在实验过程中，我们使用了精密的光学仪器和精确的测量方法，得到了一系列的实验数据。
通过对这些数据进行分析和处理，我们得到了光的波长和折射率等物理量的测量结果，并与理论值进行了比较。
实验结果表明，我们得到的测量值与理论值吻合较好，证明了牛顿环与劈尖干涉实验的可靠性和准确性。
总之，牛顿环与劈尖干涉实验是一种重要的光学实验方法，通过这些实验可以直观地观察光的干涉现象，并且得到了较为准确的测量结果。
这些实验结果对于光学理论的研究和应用具有重要的意义，也为我们深入理解光的波动性质提供了重要的实验依据。
希望通过这篇报告的介绍，读者能够对牛顿环与劈尖干涉实验有一个更加深入的了解，并对光学实验方法和技术有所启发。
牛顿环和劈尖干涉实验报告
牛顿环和劈尖干涉实验报告牛顿环和劈尖干涉实验报告引言：光学是一门研究光的传播和性质的学科，而干涉实验则是光学中重要的实验手段之一。
本次实验旨在通过观察牛顿环和劈尖干涉实验现象，探究光的干涉现象及其原理。
一、牛顿环实验牛顿环实验是一种观察薄膜干涉现象的经典实验。
实验中，我们使用了牛顿环装置，即一块平凸透镜与一块平凹透镜相接触，形成一层薄膜。
通过照射白光，我们可以观察到一系列彩色的环状条纹。
牛顿环的形成是由于光的干涉现象。
当光线从空气进入到透明介质中时，会发生折射。
在透镜与薄膜接触的表面，由于介质折射率的变化，光线会发生反射和折射，形成反射和折射光波的干涉。
这种干涉现象导致了光的干涉条纹的形成。
牛顿环实验中，我们可以观察到一系列同心圆环，每个环的亮暗程度不同。
这是由于光的干涉现象导致的。
光线在透镜与薄膜接触表面发生反射和折射后，由于相位差的存在，不同波长的光会发生干涉，形成亮暗相间的条纹。
而圆环的大小则与光的波长和相位差有关。
二、劈尖干涉实验劈尖干涉实验是一种观察光的干涉现象的实验，通过劈尖形状的玻璃片，我们可以观察到一系列干涉条纹。
在劈尖干涉实验中，我们使用了一块劈尖形状的玻璃片。
当平行光通过劈尖玻璃片时，由于玻璃的折射率不均匀，光线会发生反射和折射，形成干涉现象。
我们可以观察到一系列亮暗相间的条纹。
劈尖干涉实验中，条纹的形成与光的干涉现象有关。
光线在劈尖玻璃片表面发生反射和折射后，由于相位差的存在，不同波长的光会发生干涉，形成亮暗相间的条纹。
而条纹的间距则与光的波长和相位差有关。
结论：通过牛顿环和劈尖干涉实验，我们可以观察到光的干涉现象，并了解到干涉现象的原理。
光的干涉现象是光学中重要的现象之一，对于研究光的性质和应用具有重要意义。
通过实验，我们更深入地理解了光的干涉现象，并对光学的研究有了更深入的认识。
在实验过程中，我们还发现了光的波动性质和光的相位差对干涉现象的影响。
这些发现对于进一步研究光的干涉现象和应用具有指导意义。
牛顿环和劈尖干涉实验报告
牛顿环和劈尖干涉实验报告
实验目的：
1.观察和研究牛顿环和劈尖干涉现象。
2.通过实验验证光的波动性和干涉现象。
实验原理：
1.牛顿环实验：当一块平行玻璃板接触在光源上方的凸透镜或光源上并与凸透镜或光源的平面接触很好且空间之间没有气泡时，光线会形成彩色的环，称为牛顿环。
这是由于平行玻璃板和凸透镜或光源形成的薄膜导致光的干涉现象。
2.劈尖干涉实验：通过将一束单色光通过劈尖上的狭缝后，使光线呈现出明暗交替的条纹模式。
这是由于光的波动性导致光的干涉现象。
实验步骤：
1.牛顿环实验：
a)将凸透镜或光源放置在平台上，并调整到合适的高度。
b)在平行玻璃板上放置一滴水或一小滴云母溶液，并将平行玻璃板轻轻放在凸透镜或光源上方。
c)观察并记录形成的彩色环的数量和颜色。
根据环的半径和波长，可以计算出平行玻璃板的折射率。
2.劈尖干涉实验：
a)将劈尖放置在光源前方，并保持其垂直于光线。
b)使用狭缝光源发出一束单色光线并通过劈尖上的狭缝。
c)在屏幕上观察并记录明暗交替的条纹模式。
根据条纹的间距
和波长，可以计算出光的波长或劈尖的缝宽。
实验结果：
1.牛顿环实验：观察到形成的彩色环的数量和颜色。
2.劈尖干涉实验：观察到明暗交替的条纹模式，并记录条纹的间距。
实验结论：
1.牛顿环实验：根据计算得到的彩色环的半径和波长，可以计算出平行玻璃板的折射率。
2.劈尖干涉实验：根据条纹的间距和波长计算，可以得出光的波长或劈尖的缝宽。
通过以上两个实验，我们验证了光的波动性和干涉现象，并通过计算得到了相关参数。
等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉
等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉要观察到光的干涉图象，如何获得相干光就成了重要的问题，利用普通光源获得相干光的方法是把由光源上同一点发的光设法分成两部分，然后再使这两部分叠如起来。
由于这两部分光的相应部分实际上都来自同一发光原子的同一次发光，所以它们将满足相干条件而成为相干光。
获得相干光方法有两种。
一种叫分波阵面法，另一种叫分振幅法。
1．实验目的（1）通过对等厚干涉图象观察和测量，加深对光的波动性的认识。
（2）掌握读数显微镜的基本调节和测量操作。
（3）掌握用牛顿环法测量透镜的曲率半径和用劈尖干涉法测量玻璃丝微小直径的实验方法（4）学习用图解法和逐差法处理数据。
2．实验仪器读数显微镜，牛顿环，钠光灯3．实验原理我们所讨论的等厚干涉就属于分振幅干涉现象。
分振幅干涉就是利用透明薄膜上下表面对入射光的反射、折射，将入射能量(也可说振幅)分成若干部分，然后相遇而产生干涉。
分振幅干涉分两类称等厚干涉，一类称等倾干涉。
用一束单色平行光照射透明薄膜，薄膜上表面反射光与下表面反射光来自于同一入射光，满足相干条件。
当入射光入射角不变，薄膜厚度不同发生变化，那么不同厚度处可满足不同的干涉明暗条件，出现干涉明暗条纹，相同厚度处一定满足同样的干涉条件，因此同一干涉条纹下对应同样的薄膜厚度。
这种干涉称为等厚干涉，相应干涉条纹称为等厚干涉条纹。
等厚干涉现象在光学加工中有着广泛应用，牛顿环和劈尖干涉就属于等厚干涉。
下面分别讨论其原理及应用：（1）用牛顿环法测定透镜球面的曲率半径牛顿环装置是由一块曲率半径较大的平凸玻璃透镜和一块光学平玻璃片(又称“平晶”)相接触而组成的。
相互接触的透镜凸面与Rer (a ) (b)图9-1 牛顿环装置和干涉图样平玻璃片平面之间的空气间隙，构成一个空气薄膜间隙，空气膜的厚度从中心接触点到边缘逐渐增加。
如图9-1（a ）所示。
当单色光垂直地照射于牛顿环装置时(如图9-1)，如果从反射光的方向观察，就可以看到透镜与平板玻璃接触处有一个暗点，周围环绕着一簇同心的明暗相间的内疏外密圆环，这些圆环就叫做牛顿环，如图9-1（b ）所示．在平凸透镜和平板玻璃之间有一层很薄的空气层，通过透镜的单色光一部分在透镜和空气层的交界面上反射，一部分通过空气层在平板玻璃上表面上反射，这两部分反射光符合相干条件，它们在平面透镜的凸面上相遇时就会产生干涉现象。
大学物理等厚干涉劈尖牛顿环
暗环
2ndk 2 (2k 1) 2
( k 1,2) 加强
( k 0,1,2) 减弱
§4.等厚干涉、劈尖、牛顿环 / 三、牛顿环
1. rk 与 dk 间的关系
o
r R ( R dk )
2 k 2
2
①
②
n2
R
r 2Rdk d
2 k
2 k
dk R
7
3 3 555 10 7 d 3 10 m 4 1.38 4n2 在该厚度下蓝紫光反射加强，所以我们看 到镜头表面为蓝紫色。
9
§3.薄膜干涉 / 三、镀膜技术
2.增反膜
减少透光量，增加反射光，使膜上下两 表面的反射光满足加强条件。 例如：激光器谐振腔反射镜采用优质增反膜 介质薄膜层已达15 层，其反射率99.9％。 使两束反射光满足干涉加强条件 ( k 1,2) 加强 2n2d cos r k 2
r 2Rdk 2 rk dk 2R
2 k
n3
n1
rk
dk
§4.等厚干涉、劈尖、牛顿环 / 三、牛顿环
r 2ndk 2n 2R 2 2 ( k 1,2) 加强 k 2 nrk R 2 ( k 0,1,2) 减弱 (2k 1) 2 2.牛顿环半径 2 明环 nrk k rk (k 1 / 2)R / n R 2 ( k 1,2)
3.相邻暗纹劈尖厚度差
d dk1 dk ( k 1) k
2n 2n
2n
l
dk
d dk1
4.相邻条纹间距 d l sin 2n sin
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1414-4 劈尖 牛顿环
油膜边缘 k = 0, d0 = 0
k = 1, d 1 = 250 nm k = 2 , d 2 = 500 nm
k = 4 , d 4 = 1000 nm
h
r
o
R
d
k = 3, d 3 = 750 nm
由于 h = 8 . 0 × 10 2 nm 故 可观察到四条明纹 可观察到四条明纹 .
测量透镜的曲率半径
r
2 k
= kR λ
R
rk2+m = ( k + m) Rλ
R= r
2 k +m
r
−r
mλ
2 k
2r
18
1414-4 劈尖 牛顿环
用氦氖激光器发出的波长为633nm的 例2 用氦氖激光器发出的波长为 的 单色光做牛顿环实验， 单色光做牛顿环实验，测得第个 k 暗环的半径 暗环的半径为7.96mm，求平 为5.63mm , 第 k+5 暗环的半径为 ， 凸透镜的曲率半径R. 凸透镜的曲率半径 解 rk =
22
1414-4 劈尖 牛顿环
r
h
讨论
d 油滴展开时，条纹间 油滴展开时，
o
R
距变大， 距变大，条纹数减少
R = r +[R−(h−d)]
2 2
2
r 2 ≈ 2R(h − d )
r2 R ≈ 2(h − d )
23
1414-4 劈尖 牛顿环
总结
(1)干涉条纹为光程差相同的点的轨迹， )干涉条纹为光程差相同的点的轨迹， 即厚度相等的点的轨迹. 即厚度相等的点的轨迹
1414-4 劈尖 牛顿环
的液体中， (3)将牛顿环置于 n > 1 的液体中，条 ) 纹如何变？ 纹如何变？ 可以用来测量光波波长， (4)应用例子 可以用来测量光波波长， )应用例子:可以用来测量光波波长 用于检测透镜质量，曲率半径等. 用于检测透镜质量，曲率半径等
工 件 标 准 件
1414-4 劈尖 牛顿环
(4)测细丝的直径 )
空气 n = 1
n1 n1
n
L
d
L λ d= ⋅ b 2n
b
11
1414-4 劈尖 牛顿环
二
牛顿环
由一块平板玻璃和一平凸透镜组成
d
∆ = 2d +
λ
2
12
光程差
1414-4 劈尖 牛顿环
牛顿环实验装置
显微镜 T L S M 半透 半反镜
R
r
d
牛顿环干涉图样
13
1414-4 劈尖 牛顿环
(
)
25
1414-4 劈尖 牛顿环
(4)半波损失需具体问题具体分析 )半波损失需具体问题具体分析.
n n
n1 n3
n2
n1 < n2 < n3
26
λ
1 r = (k − )Rλ 明环半径 2 暗环半径 r = kR λ
1414-4 劈尖 牛顿环
讨 明环半径 论 暗环半径
1 r = (k − )Rλ (k = 1,2,3,L) 2 (k = 0,1,2,L) r = kR λ
(1)从反射光中观测，中心点是暗点还 )从反射光中观测， 是亮点？从透射光中观测， 是亮点？从透射光中观测，中心点是暗点 还是亮点？ 还是亮点？ (2)属于等厚干涉，条纹间距不等，为 )属于等厚干涉，条纹间距不等， 什么？ 什么？
解
2d +
λ
2 k = 0,1, 2, L
= ( 2 k + 1)
λ
2
7
1414-4 劈尖 牛顿环
2d + 2D +
km =
λ
2
= ( 2 k + 1) = (2k m + 1)
= 141 .1
λ
2 2
k = 0 ,1, 2 , L
λ
2
λ
λ
2D
共有142条暗纹 共有142条暗纹 142
8
1414-4 劈尖 牛顿环
kR λ
rk + 5 =
( k + 5) R λ
5 Rλ = r
(
2 k +5
−r
2 k
)
rk2+ 5 − rk2 ( 7.96mm )2 − ( 5.63mm )2 R= = 5λ 5 × 633nm
= 10.0m
19
1414-4 劈尖 牛顿环
例3 如图所示为测量油膜折射率的实验装 在平面玻璃片G上放一油滴 上放一油滴， 置，在平面玻璃片 上放一油滴，并展开成圆 形油膜， 形油膜，在波长 λ = 600 nm 的单色光垂直入射 下，从反射光中可观察 到油膜所形成的干涉条 L 纹．已知玻璃的折射率 S 为 n1 = 1.50 ，油膜的折 射率 n2 = 1.20 ，问：当 n2 h n1 G 油膜中心最高点与玻璃
θ
L
n
5.89 ×10 m n= = 1.53 −5 −3 2 × 8 ×10 × 2.4 ×10 m
b
6
1414-4 劈尖 牛顿环
波长为680 nm的平行光照射到 的平行光照射到L=12 例 2波长为 波长为 的平行光照射到 cm长的两块玻璃片上，两玻璃片的一边相互 长的两块玻璃片上， 长的两块玻璃片上 另一边被厚度Ｄ=0.048 mm的纸片隔开 的纸片隔开. 接触 ，另一边被厚度 的纸片隔开 试问在这12 cm长度内会呈现多少条暗条纹 ? 试问在这 长度内会呈现多少条暗条纹
b
θ
dk
d k +1 h
λ b≈ 2nθ
在入射单色光一定时，劈尖的楔角θ愈小， 在入射单色光一定时，劈尖的楔角θ愈小， 条纹间距b愈大，干涉条纹愈疏； 愈大， 则条纹间距b愈大，干涉条纹愈疏；θ愈大， 则条纹间距b愈小，干涉条纹愈密。 条纹间距b愈小，干涉条纹愈密。
4
1414-4 劈尖 牛顿环
(4 )干涉条纹的移动
光程差
∆ = 2d +
λ
2
明纹
R r d
∆=
kλ (k = 1,2,L)
1 (k + )λ (k = 0,1,L) 暗纹 2
1414-4 劈尖 牛顿环
r = R − ( R − d ) = 2dR − d
2 2 2
2
Q R >> d ∴ d ≈ 0
2
R r d
r = 2dR
∆ = 2d +
λ
2
r = 2dR = (∆ − )R 2
20
1414-4 劈尖 牛顿环
片的上表面相距 h = 8.0 ×10 2 nm 时，干涉条 纹是如何分布的？可看到几条明纹？ 纹是如何分布的？可看到几条明纹？明纹所 在处的油膜厚度为多少 ? 解 条纹为同心圆
L S
dk = k
h
∆ = 2 n 2 d k = kλ λ
明纹
n2 n1 G
2n 2 k = 0,1, 2, L
1414-4 劈尖 牛顿环
一
劈尖
T
L
n
n1 n1
d
S
劈尖角θ
M
D
∆ = 2 nd +
λ
2
b
1
1414-4 劈尖 牛顿环
∆ = 2 nd +
λ
2
n1 n1
明纹
n
d
∆=
kλ , k = 1,2, L
λ
(2k +1) , k = 0,1,L 暗纹 2
2
1414-4 劈尖 牛顿环
讨论 (1)棱边处 )
d =0
∆k = 1
∆d
∆d =
λ
2n
24
1414-4 劈尖 牛顿环
劈尖) (2)厚度线性增长条纹等间距 劈尖 ，厚 )厚度线性增长条纹等间距(劈尖 度非线性增长条纹不等间距(牛顿环 度非线性增长条纹不等间距 牛顿环 牛顿环). dk +1 − dk λ 2 2 b= = rk +1 − rk = R λ sinθ 2n sinθ 变化时） (3)条纹的动态变化分析（n , λ , θ 变化时） )条纹的动态变化分析（
b
∆=
λ
为暗纹. 为暗纹
2
θ
dk
d k +1 h
出现暗条（暗纹） )相邻明纹（暗纹） 间的厚度差
d k +1 − d k =
λ
2n
=
λn
2
3
1414-4 劈尖 牛顿环
(3)条纹间距 )
dk +1 − dk λ b= = sinθ 2n sinθ
劈尖干涉的应用
(1)干涉膨胀仪
∆l = N
(2)测膜厚 )
n1
λ
2n
∆l
l0
SiO2
e
n2
Si
e=N
λ
2n1
9
1414-4 劈尖 牛顿环
(3)检验光学元件表面的平整度 )
b'
∆h
b
∆h
b
∆d = λ 2
b'
∆h b = b ∆d
'
b' b' λ ∆h = ∆d = b b 2
10
1414-4 劈尖 牛顿环
5
1414-4 劈尖 牛顿环 有一玻璃劈尖 , 放在空气中 , 劈尖夹 −5 角 θ = 8×10 rad , 用波长 λ = 589nm 的单色光垂直 入射时 , 测得干涉条纹的宽度 b = 2.4mm , 求 这玻 折射率. 璃的 折射率 解 例1
Q