肿瘤放射物理学复习(复习版)
肿瘤放射物理学复习考试课件-放射物理-8、治疗计划设计的物理学原理与生物学基础
高能电子束本身的剂量特性决定于它只适 用于治疗表浅的、偏心部位的肿瘤，而且以单 野照射较好。
（三）电子和X 射线混合束治 疗
假设肿瘤之后有 重要器官脊髓。
两者结合后，在 保证得到相同的 肿瘤剂量情况下， 皮肤剂量和脊髓 剂量都相应得到 了改善。
（四）高LELeabharlann 射线负π介子、质 子和其他重离子 等，因电离密度 比X射线、电子束 的高，称为高传 能线密度射线。
热剂量区(hot volume) 高于CTV处方剂量的 上限(5％)的范围。
靶区最大剂量 计划靶区内最高剂量。当 面积大于或等于2cm2（直径l.5cm)时，临床上 才认为有意义，当面积小于2cm2时，临床上不 考虑其影响。
靶区最小剂量 计划靶区内最低剂量。靶 区最小剂量不能低于治疗区的剂量。
靶区平均剂量(MTD) 计划靶区内均匀分割 的剂量矩阵内的剂量的平均值。平均剂量是临 床治疗中的一个很重要的量，它不仅代表组织 中的局部能量的吸收，而且与生物效应相关。
后的正常组织受到较高剂量的照射。优点是 肿瘤组织前的正常组织剂量较小。
对一般体厚为20cm的患者，10～25 MV 能量的X射线比较理想。
（二）高能电子束
剂量分布特点： 肿瘤区域的剂量
分布比较均匀，符 合理想剂量分布， 而且肿瘤后的正常 组织剂量很小。但 肿瘤前的正常组织 剂量很高，等于或 大于肿瘤剂量。 （皮肤剂量随能量 的增加而增加，并 且接近最大剂量点 的剂量）。
（2）治疗的肿瘤区域内，剂量分布要均匀， 剂量变化不能超过±5％。
（3）照射野设计应尽量提高治疗区域内剂 量，降低照射区正常组织的受照范围。
（4）保护肿瘤周围重要器官免受照射，至少 不能使它们接受超过允许耐受剂量范围的照射。
肿瘤放射治疗学-复习重点+答案
源皮距SSD：射线源沿射线中心轴到体模表面的距离。
源瘤距STD：射线源沿射线中心轴到肿瘤中心的距离。
源轴距SAD：射线源到机器等中心点的距离。
机器等中心点：机架的旋转中心、准直器的旋转中心及治疗床的旋转中心在空间的交点。
PDD：百分深度剂量：体模内射线中心轴上某一深度d处的吸收剂量Dd与参考深度d0处吸收剂量D0之比的百分数，是描述沿射线中心轴不同深度处相对剂量分布的物理量。
等效方野：如果使用的矩形野火不规则野在其照射野中心轴上的百分深度剂量与某一方形野的百分深度剂量相同时，该方形野叫做所使用的矩形或不规则照射野的等效方野。
MLC：多叶准直器：相邻叶片沿宽度方向平行排列，构成叶片组，两个相对叶片组组合在一起，构成MLC。
Bolus：等效组织填充物：包括石蜡、聚乙烯、薄膜塑料水袋、凡士林、纱布及其他组织等效材料。
在皮肤表面及组织欠缺的位置填入组织等效物，达到改善剂量分布的效果。
剂量建成效应：百分深度剂量在体模内存在吸收剂量最大值，这种现象称为剂量建成效应。
GTV：肿瘤区：是可以明显触诊或可以肉眼分辨和断定的恶性病变位置和范围。
CTV：临床靶区：包括了可以断定的GTV和（或）显微镜下可见的亚临床恶性病变的组织体积，是必须去除的病变。
ITV：内靶区：包括CTV加上一个内边界范围构成的体积。
PTV：计划靶区：是一个几何概念：包括ITV边界（ICRU62号报告）、附加的摆位不确定度边界、机器的容许误差范围和治疗中的变化。
确定性效应：是指受照剂量超过一定阈值后必然发生的辐射效应。
随机效应：发生概率与受照射的剂量成正比，但其严重程度与剂量无关。
主要表现为有法远期效应，包括恶性肿瘤和遗传效应。
TD5/5：表示在标准治疗条件下治疗的肿瘤患者，在5年之后因放射线造成严重损伤的患者不超过5%。
TD50/5：表示在标准治疗条件下治疗的肿瘤患者，在5年之后因放射线造成严重损伤的患者不超过50%。
4Rs：是指，细胞放射损伤的修复；周期内细胞的再分布；氧效应及乏氧细胞的再氧合以及再群体化。
12总复习
间接效应：
H2O--射线照射--H.+OH.+eag+H2+H2O2+H3O+ 产生水的原发辐射产物： 氢自由基(H.) 、羟自由基(OH.) 、水化电子(e-ag) 氢分子(H2) 、双氧水(H2O2 ) 、 水化氢离子（H3O+
直接效应：就是指射线对生物有机分子的直接 电离作用。这种作用同样能产生对生物组织有 害的有机自由基R.。
原子和原子粒子的质量用原子质量单位表示。 1amu定义为碳同位素原子核质量的1/12，因 原子核质量就定义为12amu，且1amu＝ 1.66×10-27kg。 用amu表示的原子的质量就叫做原子量; 组成原子的不同粒子的质量分别是： 电子0.000548amu, 质子1.00727amu，中子1.00866amu。
电磁波实际上是交变电磁场，可用电场(E)和磁场（H）强度来表示，这 些场在任何时刻均相互垂直，并以光速3 ×108m/s，在真空中）向Z方 向上传播，波长入、频率v和传播速度c的关系如下： c= v×入 我们必须把电磁辐射考虑成粒子而不是波。一束能量或光子所携载的能量 为： E=h v 式中，E是光子携带的能量（Joule），h是普朗克常量（6.62 ×10-34 个/s），v是频率（周期/s）。 如果将c= v×入合并得：E=hc/入 E必须用电子伏特（eV）、c必须用米（m）表示，则因 1ev＝1.602 ×10-19J，有 E＝1.24×10-6 /入 上式表明，当波长变得越短、或频率变得越高时，光子得能量就变得越大， 电磁辐射的粒子特性占优势，该性能可用粒子或量子学说加以解释。
因为电子的质量比质子或中子的质量小得多，而且质子和 中子的质量几乎相等，大致等于1amu。所有以amu为单位的原子量 都几乎与其质量数相等。 但是，事实上原子的质量并不完全等于其组成粒子的质量 的总和，原因是当构成原子核时，一部分质量要消耗并转换成“粘 合剂”形式的能量，用于将核子“粘合”在一起。这种质量差称做 质量亏损。 从另一个角度看，质量亏损所对应的能量被用来将核分成 单个核子并维系在一起，因此，该能量也叫做原子核结合能。 结合能：当所有核子（质子和中子）由于核力相互吸引而聚集 在一起时，将有能量放出，此放出的能量称结合能又称原子能。 结合能近似地与核子数（A）成正比，每个核子的平均结合能称比 结合能，是个常数，与A无关。核子的比结合能越大，原子核就愈 稳定。
肿瘤放射物理学复习考试课件-放射物理-9、治疗计划的设计与执行(简)
四、治疗计划的执行
治疗计划执行包括三方面内容： 治疗机物理 工作状态确认 几何参数的设置 治疗摆位和治疗体位的固定
技术员是治疗计划的主要执行者
在计划执行过程中难免出现差错，必须采取措 施使之避免：
（1）必须使用体位固定器和激光定位器
（2）射野证实片。较经济，使用不方便。
（3）射野影像系统。能观察、记录和再 现照射过程中的体位和射野与靶区间关系的动 态情况，价格较贵。
第九章 治疗计划的设计与执 行
进一步叙述计划设计的步骤，以及计划设 计中涉及的有关辅助设备，治疗计划系统等内 容。
第一节 治疗计划设计步骤
放疗患者从就诊、治疗到治疗结束，一 般要经过四个环节：体模阶段、计划设计、 计划确认、计划执行。
四个环节的有机配合是放射治疗取得成 功的关键。
一、体模阶段
此阶段的主要任务是：
如果将靶区定为靶区剂量规定点处剂量的 90％区域，则上述肾、肝、胃的剂量上限分别 为30％，45％，75％，设计的同时要注意到 脊髓的受量。如果认为上述要求合理，并且靶 区、计划区范围确定正确，就可以开始进行治 疗计划的设计。
用钴－60两对野前后照射
靶区剂量在 100 ％ 至 50 ％间变化， 同时肝、胃 的一部分以 及脊髓均在 100 ％ 剂 量 之内，故这 种不能满足 临床剂量学 要求。
材料A成型技术
三、体位参考标记
（一）患者坐标系与参考标记点
体位定位及体位固定之后，通过模拟 定位机及CT／MRI等影像设备，利用治疗计 划系统确定患者的靶区中心和患者治疗部位 的坐标系。患者坐标系一旦确立，靶区的相 对范围、靶区与周围重要组织和器官的关系、 靶区与体位固定器的关系等都被确定。
对头颈部，因器官和组织运动相对较小， 在患者坐标系中各对象的相对位置关系一般 不会改变；但对胸、腹部位，由于呼吸、器 官运动等引起的靶区、器官和组织的相对位 移扩大；加上皮肤、皮下脂肪、乃至肌肉的 张力及拉紧状态每次不同，造成治疗部位的 整体与体位固定器发生位移。
肿瘤放射物理学基础
基本措施
1.时间防护 尽量缩短受照时间 2.距离防护 增大与辐射源的距离 3.屏蔽防护 人与源之间设置防护屏障
能量和照射野的选择
常用能量 4~25Mev
能量与治疗深度的关系 E = 3d+2~3Mev
照射野 电子束射野≥靶区横径的1.18倍
近距离照射剂量学
剂量学特点 放射源周围的剂量分布按照与放射
源之间的距离的平方而下降，即平方反 比定律。 基本特征 肿瘤剂量 高而不均匀，而邻 近正常组织受量低
近距离治疗的主要特点
康普顿效应：
当光子与原子内
一个轨道电子发生相互 作用时，光子损失一部 分能量，并改变运动方 向，电子获得能量而脱 离原子，这种现象叫做 康普顿效应。在 0.03~25MeV的范围占 优势，骨和软组织的吸 收剂量相近
电子对效应：
入射光子能量 大于1.02MV时，光 子可以与原子核相 互作用，使入射光 子的全部能量转化 成为具有一定能量 的正电子和负电子 ，这就是电子对效 应。在25~100MeV 的范围占优势。
任何物质。
名词解释
放射源（S） 一般规定为放射源前表面 的中心，或产生辐射的靶面中心。
照射野 射线束经准直后垂直通过模体的 范围。
临床剂量学中规定模体内50%等剂量线 的延长线交于模体表面的区域定义为照射野 的大小
参考点 规定模体表面下射野中心轴 上某一点作为剂量计算或测量参考的点。 400kV以下X射线参考点取在模体表面，对 高能X（γ）射线参考点取在模体表面下射 野中心轴上最大剂量点位置
60Co治疗机
原理：利用放射性同位素60Co发射出的γ 射线治疗肿瘤，平均能量1.25MeV，与一 般深部X射线机相比有一下特点
特点：①能量较高，射线穿透力强；② 皮肤反应轻；③康普顿效应为主，骨吸 收类似于软组织吸收；④旁向散射少， 放射反应轻；⑤经济可靠，维修方便。
肿瘤放射物理学复习考试课件-放射物理-6、高能电子束射野剂量学
胸壁照射的示例：不加补偿时，肺前缘的剂 量较高(80％)，并有一高剂量区(139％)；沿胸 壁填加补偿材料，并有意增加高剂量区位置处 补偿材料的厚度，既降低了肺前缘的受量，又 减弱了高剂量区
图6－29 电子束照射胸壁的剂量分布
临床常用的补偿材料有石蜡、聚苯乙烯和 有机玻璃。
电子束的物理半影
P80/20 (由特定平面内80％与20％等剂量曲线 之间的距离确定。)
一般条件下:
限光筒到表面距离 电子束能量 半影
5 cm以内
低于10MeV 10～12mm
10～20MeV 8～10mm
超过10cm
超过15mm
四、电子束的“虚源”及有效源皮距
“虚源”：加 速管中一窄束加速 的电子束，经偏转 穿过出射窗、散射 箔、监测测电离室、 限束系统等而扩展 成一宽束电子束， 好像从某一位置(或 点)发射出来，此位 置(或点)称为电子 束的“虚源”位置。
小结：
高能电子束，其剂量分布特点如下： （1）从皮肤表面到一定的深度，剂量高且分 布比较均匀，随着能量增加，此深度也不断增 加。表面剂量大小依能量不同而不同：能量低， 表面剂量低；能量高，表面剂量高。
如7MeV，表面剂量为85％ 18MeV，表面剂量为98％。 因而不能保护皮肤。
（2）在一定的深度之后，剂量突然下降。如 果临床医生将病变选在80％区域内，则病变后 正常组织的受量极小。但是随着能量不断增加， 此特点逐渐消失，对45MeV电子束，此特点几 乎全部失去。因此，电子加速器的电子能量选 得过高是没有实际意义的，一般最有用的电子 能量选在25MeV以内。
度剂量的基本特性及有关参数。
高能电子束的百分深度剂量分布，大致 可分为四部分：
剂量建成区
高剂量坪区 剂量跌落区 x射线污染区
肿瘤放射物理学复习考试课件-放射物理-9、治疗计划的设计与执行(简)
四、治疗计划的执行
治疗计划执行包括三方面内容： 治疗机物理 工作状态确认 几何参数的设置 治疗摆位和治疗体位的固定
技术员是治疗计划的主要执行者
在计划执行过程中难免出现差错，必须采取措 施使之避免：
（1）必须使用体位固定器和激光定位器
（2）射野证实片。较经济，使用不方便。
（3）射野影像系统。能观察、记录和再 现照射过程中的体位和射野与靶区间关系的动 态情况，价格较贵。
（4）治疗摆位的提示、检查和记录系统。 保证摆位精度、减少差错的微机检查和控制 系统。
随着治疗计划的执行，有些条件会发生 变化，所以要不断对治疗计划进行检查和修 改：
①肿瘤的范围不断缩小和变化，应不断修 改治疗计划，适应肿瘤变化了的情况。
②要作测量，以证实和校正治疗区域内的 剂量。有多种测量方法：如小的空腔电离室， 放在人体腔内(如食管、鼻咽、子宫腔等)进 行测量，或用穿射电离室测量出射量方法进 行校正。
用钴－60γ射线180º旋转照射
肝的一部分，胃 的大部分受量均 在80％到50％之 间，而且靶区剂 量很不均匀，其 中一部分位于80 ％等剂量线之外。 要80％等剂量线 包括整个靶区， 势必要扩大照射 野，致使周围器 官受量范围加大， 因此这种方法也 不能用于胰腺癌 治疗。
用四野对穿照射
在给定的射野剂量比条件下，靶区剂量均
校对时，患者的体位应与实际照射时的相 同。（垫肩、加固定器等）
如果设计好的治疗计划，剂量分布虽然满
意，但在具体治疗机上或因患者的具体要求 (身体条件)，导致计划不能执行时，应该返回 治疗计划系统，重新进行设计，以适应该机器 和患者的要求。
一旦治疗计划被证实为可以执行，则应在 患者体表上作出相应的射野标记(射野等中心、 射野边界等)，填好治疗单，做好挡野铅块和 组织补偿块等，确定最后的治疗计划。
肿瘤放射物理学复习(复习版)
肿瘤放射物理学1.第5页，两个例题。
例一计算氢气和氧气的每克电子数和电子密度。
解：例二计算水的电子密度和每克电子数。
解：2.第12页，放射平衡定义，条件。
答：放射性核素衰变，子母体间的放射性活度将保持固定的比例，这样一种状态称为放射性平衡。
3.第13页，制备人工放射性核素的途径。
1)利用反应堆中的强中子束照射靶核，靶核俘获中子而生成放射性核；2)利用中子引起重核裂变，从裂变碎片中提取放射性核素。
4.第16页，带电粒子与核外电子的非弹性碰撞三点结论；1)电离损失近似与重带电粒子的能量成反比；2)电离损失与物质的每克电子数成正比；3)电离损失与重带电粒子的电荷数平方成正比。
5.第17页带电粒子与原子核的非弹性碰撞三点结论。
1)辐射损失与入射带电粒子的成反比；2)辐射损失与成正比；3)辐射损失与粒子能量成正比。
6.第20页，比电离：带电粒子穿过靶物质时使物质原子电离产生电子—离子对，单位路程上产生的电子—离子对数目称为比电离。
布拉格峰：重带电粒子束的比电离曲线和百分深度剂量曲线尾部均可以观察到明显的峰值，此峰值称为布拉格峰。
利用重带电粒子束（主要是质子和负π介子）实施放疗，可以通过调整布拉格峰的位置和宽度使其正好包括靶区，从而达到提高靶区剂量和减少正常组织受照剂量的目的，这正是重带电粒子束相对光子、电子和中子束等所具有的计量学优点。
7. 第21页，简答题：X （γ）射线与物质的相互作用表现出不同的特点。
答：1）X （γ）光子不能直接引起物质原子电离或激发，而是首先把能量传递给带电粒子；2）X （γ）光子与物质的一次相互作用可以损失其能量的全部或很大一部分，而带电粒子则是通过许多次相互作用逐渐损失其能量；3）X （γ）光子束入射到物体时，其强度随穿透物质厚度近似呈指数衰减，而带电粒子有确定的射程，在射程之外观察不到带电粒子。
8. 第25页，半价层关系式：HVL=ln2/μ=0.693/μ。
9. 光电效应：光子被原子吸收后发射轨道电子的现象。
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肿瘤放射物理学1.第5页，两个例题。
例一计算氢气和氧气的每克电子数和电子密度。
解：例二计算水的电子密度和每克电子数。
解：2.第12页，放射平衡定义，条件。
答：放射性核素衰变，子母体间的放射性活度将保持固定的比例，这样一种状态称为放射性平衡。
3.第13页，制备人工放射性核素的途径。
1)利用反应堆中的强中子束照射靶核，靶核俘获中子而生成放射性核；2)利用中子引起重核裂变，从裂变碎片中提取放射性核素。
4.第16页，带电粒子与核外电子的非弹性碰撞三点结论；1)电离损失近似与重带电粒子的能量成反比；2)电离损失与物质的每克电子数成正比；3)电离损失与重带电粒子的电荷数平方成正比。
5.第17页带电粒子与原子核的非弹性碰撞三点结论。
1)辐射损失与入射带电粒子的成反比；2)辐射损失与成正比；3)辐射损失与粒子能量成正比。
6.第20页，比电离：带电粒子穿过靶物质时使物质原子电离产生电子—离子对，单位路程上产生的电子—离子对数目称为比电离。
布拉格峰：重带电粒子束的比电离曲线和百分深度剂量曲线尾部均可以观察到明显的峰值，此峰值称为布拉格峰。
利用重带电粒子束（主要是质子和负π介子）实施放疗，可以通过调整布拉格峰的位置和宽度使其正好包括靶区，从而达到提高靶区剂量和减少正常组织受照剂量的目的，这正是重带电粒子束相对光子、电子和中子束等所具有的计量学优点。
7. 第21页，简答题：X （γ）射线与物质的相互作用表现出不同的特点。
答：1）X （γ）光子不能直接引起物质原子电离或激发，而是首先把能量传递给带电粒子；2）X （γ）光子与物质的一次相互作用可以损失其能量的全部或很大一部分，而带电粒子则是通过许多次相互作用逐渐损失其能量；3）X （γ）光子束入射到物体时，其强度随穿透物质厚度近似呈指数衰减，而带电粒子有确定的射程，在射程之外观察不到带电粒子。
8. 第25页，半价层关系式：HVL=ln2/μ=0.693/μ。
9. 光电效应：光子被原子吸收后发射轨道电子的现象。
内层电子（K ）容易些，低能高Z ；10. 康普顿散射：光子与轨道电子相互作用使得光子只改变方向而不损失能量。
外层电子发生概率大。
中能中Z ；11. 电子对效应：光子与原子核发生电磁相互作用，光子消失而产生一个电子和一个正电子（电子对）的现象。
且要原子核参加。
高能高Z 。
12. 第36页，图2—17。
答：根据图比较人体骨、肌肉和脂肪对临床所用X （γ）射线能量吸收的差别：1) 对于60~150keV 的低能X 射线，骨的吸收比肌肉和脂肪的高得多；2) 对于150~250keV 的低能X 射线，骨的吸收比肌肉和脂肪的高；3) 对于钴—60γ射线和2~22MV 的高能X 射线，单位质量骨的吸收比肌肉和脂肪的略低，但因为骨的密度比肌肉和脂肪的高，因此单位厚度的骨的吸收仍然比肌肉和脂肪的高；4) 对于22~25MV 的高能X 射线，骨的吸收比肌肉和脂肪的稍高。
13. 第40页，照射量，单位为C/kg ，曾用单位为伦琴（R ），1R ＝2.58×C/kg 。
14. 第41页，论吸收剂量注意的问题：1、照射量和照射量率只对空气而言，只γγ2c m h e ≈νγγ22c m hv e≥是从电离本领的角度说明X射线或γ射线在空气中的辐射场性质，仅适用于X射线或γ射线。
2、根据照射量的定义，dQ中不包括次级电子发生轫致辐射被吸收后产生的电离，这在X（γ）射线能量较高时会有明显意义。
15.第44页，吸收剂量和比释动能的关系：当满足电子平衡条件，并且由次级电子产生的轫致辐射可以忽略时，吸收剂量和比释动能在数值上相等。
16.第45页，电离室的工作机制：通过测量电离辐射在与物质相互作用过程中产生的次级粒子的电离电荷量，由计算得到吸收剂量。
17.第51页，环境因素对工作特性的影响，记住公式。
18.第52页，电离室吸收剂量的原理：电离室可以用来测量电离辐射在空气或空气等效壁中产生的次级粒子的电离电荷。
另外，在空气中产生一对正负离子对所消耗的电子动能，基本为一常数，即平均电离能为W/e＝33.97J/C。
19.综合低能X（γ）射线和高能电离辐射（包括电子、X（γ）射线等）的测量原理，需注意以下几点：（1）中低能X（γ）射线，首先测量照射量，但电离室壁材料不仅空气等效，而且室壁厚度要满足电子平衡条件；（2）利用布拉格－格雷理论测量吸收剂量时，就不需要电子平衡条件，因为根据空腔电离理论，气腔中产生的电离电荷量只与介质实际吸收的能量有关。
（3）对中低能X（γ）射线测量时，只要电离室壁材料和空气等效，对空腔的大小并没有实际的限制。
如在空气中测量低水平辐射时，电离室的体积往往较大。
用空腔理论测量高能电离辐射的吸收剂量时，气腔应足够小，一般要小于次级电子的最大射程，但也不能过分小，以致造成由次级电子电离产生的电子大量跑出气腔，而使布拉格－格雷关系式失效。
20.第59页，高能电子束射线质的确定：由于电子束是带电粒子，它的能谱随着射线在介质中的穿行而连续变化。
21.第64页，吸收剂量校准一般都是在水模体（简称水箱）中进行的。
因为人体组织接受的电离辐射的吸收剂量，是通过在水模体中测得的吸收剂量转换后得到的。
扰动因子PU，修正电离室对X（γ）射线或电子束在水中的注量产生的扰动影响。
有效测量点Peff，修正电离室气腔内电离辐射注量的梯度变化。
不同辐射质有效测量点Peff的位置，r为电离室气腔半径.辐射质 Peff中能X射线几何中心60Co 射线 0.6r高能X射线 0.6r高能电子线 0.5r22.第88页，热释光剂量计基本原理：根据固体能带理论，具有晶体结构的固体，因含有杂质，造成晶格缺陷，称为“陷阱”，当价带上的电子获得电离辐射的能量，迁跃到导带，不稳定而落入“陷阱”，如对该物质加热，会使电子重新回到价带上，并将电离辐射给予的能量，以可见光的形式辐射出去。
发光强度与“陷阱”所释放的电子数成正比。
而电子数又与物质吸收辐射能量有关。
经过标定，可测量吸收剂量。
23.第89页，胶片剂量计优缺点：①优点：（1）同时测量一个平面内所有点剂量，可以减少照射时间和测量时间；（2）有很高的空间分辨率；可以测量不均匀固体介质中的剂量分布。
②缺点：银卤化物胶片灵敏度显著地受X（γ）射线能量和洗片条件的影响；GAF新型胶片不采用溴化银作为感光剂，具有较好的组织等效性，并且不需要暗室操作，不需要显影、定影，可以克服银卤化物胶片的缺点。
但也存在一些缺陷，如灵敏度受环境温度和湿度的影响，同一张胶片不同位置的灵敏度差别较大。
24.第92页，胶片在剂量学中的应用主要有三个方面：（1）检查射野的平坦度和对称性；（2）获取临床常用剂量学数据，如高能 X（γ）射线的离轴比、电子束的百分深度剂量和离轴比；（3）验证剂量分布，如相邻射野间剂量分布的均匀性、治疗计划系统剂量计算的精确度。
25.第99页，第二大段。
第一类放射源可以作为体内近距离、体外远距离两种照射；第二、三类放射源只能作体外照射用。
基本的照射方式有两种：（1）外照射：位于体外一定距离，集中照射人体某一部位，称为体外远距离照射,简称外照射。
（2）近距离照射：将放射源密封直接放入被治疗的组织内或放入人体天然腔内，如舌、鼻咽、食管、宫颈等部位进行照射，称为组织间照射和腔内照射，简称近距离照射。
近距离照射和体外照射相比有四个区别：（1）近距离照射，其放射源活度较小（几个mCi～10Ci），而且治疗距离较短（5mm～5cm）。
（2）体外照射，其放射线的能量大部分被准直器、限束器等屏蔽，只有少部分到达组织。
近距离照射则相反，其放射线的能量大部分被组织吸收。
（3）体外照射，其放射线必须经过皮肤和正常组织才能到达肿瘤，肿瘤剂量受到皮肤和正常组织耐受剂量的限制，为了得到高的均匀的肿瘤剂量，需要选择不同能量的射线和采用多野照射技术。
（4）由于受距离平方反比定律的影响，在腔内组织间近距离照射中，离放射源近的组织剂量相当高，离放射源远的组织剂量较低，因此其靶区剂量分布的均匀性远比体外照射的差，临床应用必须慎重，防止靶区内有剂量过高或过低的情况发生。
（近距离照射时，其靶区剂量分布的均匀性受距离平方反比定律的影响要比体外照射时大。
）26.第101页，铱-192源。
铱-192源（192Ir）是一种人工放射性同位素，它是铱-191在核反应堆中经热中子照射轰击而生成的不稳定的放射性同位素，其能谱比较复杂，平均能量为0.36MeV。
由于铱-192的γ射线能量范围使其在水中的指数衰减率恰好被散射建成所补偿，在距离5cm的范围内任意点的剂量率与距离平方的乘积近似不变。
此外铱-192的粒状源可以做得很小，使其点源的等效性好，便于计算。
半衰期为74.5d，故铱-192源是较好的放射源，主要用于高剂量率的腔内照射和组织间插植。
距1mCi的铱-192源1cm处的每小时照射量为4.9R，铱-192源的半价层为24mmPb，是较容易防护的放射源。
27.第107页，1.X射线有两种成分，特征辐射和轫致辐射。
2.滤过板的作用，注意的问题。
（1）140kV以下的用铝，140kV以上的用铜或铜加铝或用复合滤过。
（2）同一管电压的X射线，滤过板不同，所得X射线的半价层不同。
（3）使用复合滤过板时，应注意放置次序，沿射线方向，先放原子序数大的，后放原子序数小的。
这样放置的目的是为了滤掉滤板本身产生的特征谱线，同时也达到滤掉低能部分的目的。
（4）不是滤过越多越好。
虽然滤过越多，谱线分布对治疗越好，但过多的滤过会使X射线强度大大降低，不合算。
28.第109页，钴—60γ射线半衰期5.27a。
29.钴—60γ射线的特点：①骨和软组织有同等的吸收剂量低能X射线：光电吸收占主要优势（uτ/ρ与（hv）3成反比，与Z3～3.8成正比），骨中每伦琴剂量吸收比软组织大得多。
钴-60γ射线：康普顿吸收占主要优势（ uc/ρ和uc,tr/ρ与Z近似无关），因此在同等条件下骨和软组织吸收的剂量近似相同。
②旁向散射小次级射线主要向前散射，因此射野边缘外次级射线旁向散射小，保护了射野边缘外的正常组织。
③经济、可靠与2～4MV加速器产生的X线性能相似，但结构简单、成本低、维修方便、经济可靠。
④穿透力强⑤保护皮肤⑥能量高30.第111页，钴—60半影半影(penumbra)：射野边缘剂量随离开中心轴距离的增加而急剧变化的范围。
临床上有三种原因造成钴-60治疗机有半影。
31.半影分类（三类），原因，如何消除，这三点必考。
1.几何半影产生原因：由于源具有一定尺寸，射线被准直器限束后，射野边缘诸点分别受到面积不等的源的照射，造成剂量由高到低的渐变分布。
消除方法：要消除这类半影，只有减少源的尺寸，但当减少到一定尺寸时源的活度受到影响，故临床上治疗病人时，可以采用延长源到准直器的距离这一方法。