阵列天线ppt课件
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阵列天线
1
二
[r12 r1[1
2r1d sin d
2 sin
cos cos
d (
2 ]2 d )2
1
]2
dr1sin cos r1
r1(1
)
r1
以二元阵为例
r1 dsin cos
z
M
如图: 天线阵间距
d
;
r1
沿x轴排列;
2
半波振子:
r2
h 2 h 2h
2
1
d
2
x
天线元2电流相位超
4
2
H面方向图(xoy平面)为:
例三:(2) E面方向图(zoy平面)为:
三、均匀直线阵
❖ 定义:均匀直线阵是等间距、 各阵元电流的幅度、相位依 次等量递减（相位差为 ）
的直 线阵.
❖ N元均匀直线阵的辐射场：
❖ 推导：
E
Em r
N1
F(, ) e jkr e ji( kdsin cos)
例一(1)： （等幅同相）
半波阵子,沿x轴,间距d 等幅同相 0
2
例一(2)： （等幅同相）
➢ 由上图可知，
0, FH () 0
2
,
FH
()
1
所以，最大辐射方向在垂直于阵子轴方向的 N元均匀直线阵----边射阵。
例二（1）: （等幅反向 ）
例二（2）：
➢ 由上图可知，
0, FH() 1
i0
Em e jkr F(, ) 1 e j e j2 L e j( N1) r
其中，( kdsin cos )
令 2，得到H平面方向函数（归一化阵因子表达式）：
例：五元均匀直线阵：
阵列天线PPT课件
.
35
N元非等幅均匀阵列
• 阵因子比较 • 二项式分布阵列 • 多尔夫-切比雪夫多项式阵列 • 泰勒分布阵列
.
36
N元非等幅均匀阵列
• 阵因子比较 • 二项式分布阵列 • 多尔夫-切比雪夫多项式阵列 • 泰勒分布阵列
.
37
阵因子
• 均匀幅值阵列具有最小的半功率波束宽度 • 二项式分布幅值阵列能够实现最小的副瓣电平 • 二项式分布幅值阵列单元间距小于半波长时，副瓣
.
N元等幅均匀线阵
求解最大值点：
阵列存在唯一的一个最大值点，即m=0 求解阵因子的3dB波束点：
.
线阵实例 1: 侧射阵
• 波束最大指向θ0=90°（线阵沿Z轴），当单元 的波束最大指向和阵因子的最大波束指向均指向 θ0=90°时，便可达到最佳的侧射阵。 • 对于单元天线的波束指向要求，可以通过选择 合适的辐射单元来满足要求 • 对于阵因子的波束指向要求，可以通过合理的 调整阵列单元间的间距、每个单元的相位激励实 现。
.
N元非等幅均匀阵列
• 阵因子比较 • 二项式分布阵列 • 多尔夫-切比雪夫多项式泰勒线阵—线源激励计算
线源激励幅度的分布为
i1
Ii (p)12 Sn(m)com s()p m1
1
m0
Sn(m)＝(i1[m (i )1!(i)!]21m)!ii1112A2m (2i12)2 0mi
➢在每个天线单元的馈端 以及电缆的公共馈端处各 接入一个开关 ➢控制联动开关可使波束 从边射移到45°方向
.
相控阵
➢ 每个阵列单元都有移相器和衰减器，所有馈电 电缆都布置成等长度的组合结构
.
相控阵
➢端馈相控阵也需要逐个单元配有移相器和衰减 器，由于在单元之间引入了递进的相位移，随着 频率的变化，在额定的相位移之外，还需要附加 相反的相位变化作为补偿
天线工程设计基础课件：阵列天线
性，根据电磁波在空间相互干涉的原理，把具有相同结构、
相同尺寸的某种基本天线按一定规律排列在一起，并通过适
当的激励达到预定的辐射特性，这种多个辐射源的结构称为
阵列天线。根据天线阵列单元的排列形式，阵列天线可以分
为直线阵列、平面阵列和共形阵列等。
阵列天线
直线阵列和平面阵列形式的天线常作为扫描阵列，使其主波
波束最大值方向，则
阵列天线
6. 2. 2 天线阵的分析
1. 均匀线阵的分析
相邻辐射元之间距离相等，所有辐射元的激励幅度相同，
相邻辐射元的激励相位恒定的线阵就是均匀线阵，如图 6.2所示。列天线图 6.2 均匀线阵
阵列天线
1 )均匀线阵方向图
若 n 个辐射元均匀分布在 z 轴上，这时单元的位置坐标
向图函数。当阵列单元相同时， f n (θ ， ϕ ) = f ( θ ， ϕ )，
对于均匀直线阵有 I n = I 0 ，上式可化为
阵列天线
其中
阵列天线
式(6－62 )为方向图乘积原理，即阵列天线的方向图函
数等于阵列单元方向图函数与阵列因子的乘积。 S (θ ， ϕ )
称为阵列因子方向图函数，它和单元数目、间距、激励幅度
单元共轴排列所组成的直线阵，阵列中相邻单元的间距均为
d ，设第 n 个单元的激励电流为 I n ej β n ，通过将每个阵列
单元与一个移相器相连接，使电流相位依次滞后 α ，
阵列天线
将单元 0 的相位作为参考相位，则 βn =nα 。由几何关系可
知，当波束扫描角为 θ 时，各相邻单元因空间波程差所引起
瓣指向空间的任一方向。当考虑到空气动力学以及减小阵列
天线的雷达散射截面等方面的要求时，需要阵列天线与某些
相控阵天线 ppt课件
50 ohms
朝前: 10W 返回: 0.5W
80 ohms
9.5 W
当传输线的特性阻抗Ｚ。天线的输入阻抗Ｚ
（Ｚ -Ｚ。) 反射系数Γ＝ --------------------
（Ｚ （ 1+Γ）
驻波系数Ｓ＝------------（1-Γ）
终端负载阻抗和特性阻抗越接近，反射系
数越小，驻波系数越接近于１，匹配也就
无源相控阵仅有一 个中央发射机和一 个接收机，发射机 产生的高频能量经 过计算机自动分配 给天线阵的各个辐 射器，目标反射信 号经接收机统一放 大
天线和馈线的连接端，即馈电点两端感应的信 号电压与信号电流之比，称为天线的输入阻抗Z
当馈线和天线匹配时，高频能量全部被负载吸收，馈线上只有 入射波，没有反射波。
而当天线和馈线不匹配时，也就是天线阻抗不等于馈线特性阻 抗时，负载就不能全部将馈线上传输的高频能量吸收，而只能吸收 部分能量。入射波的一部分能量反射回来形成反射波。
6dBd 25
1 天线的基本结构及工作原理 2 天线的阻抗匹配 3 天线的极化方式 4 天线的辐射方向图 5 天线的增益 6 相控阵的基本模型
不下倾
电调下倾
机械下倾
电下倾的产生
无下倾时
在馈电网络中 路径长度相等
有下倾时
在馈电网络中 路径长度不相等
常规天线
电调天线
对于间隔排列为d的N个单元阵列，当 相邻单元的相位呈等相均匀分布时， 天线最大波束形成于法向正前方。
越好。Biblioteka 1 天线的基本结构及工作原理 2 天线的阻抗匹配 3 天线的极化方式 4 天线的辐射方向图 5 天线的增益 6 相控阵的基本模型
天线的极化就是指天线辐射时形成的电场强度 方向：垂直，水平，+45，-45
《微波与天线》PPT课件
8.2 阵列天线
多个天线按一定方式排列所构成的系统称为天线阵,分为直线阵(超级链接)、平面阵（超 级链接）、立体阵和园环阵（超级链接）等。目前该技术的最新应用：3G移动通信上的智能 天线和相控阵天线。
1. 二元阵的辐射场
设天线阵是由间距为d并沿x轴排列的两个相同的天线元所组成, 如图下图所示。 假设天线元的电流振幅相等, 但天线元2的电流相位超前天线元1的角度为ζ, 它们 的远区电场是沿θ方向的, 于是有：
z
r′
h dz
z
r
Im h
图 8- 1 细振子的辐射
图 8 – 2 开路传输线与对称振子
令振子沿z轴放置（图 8 - 1）, 其上的电流分布为 I(z)=Imsinβ(h-|z|)………………………..(第一章开路线的结论)
式中, β为相移常数, β=k= 的贡献为
在距中心2点为z处取电流元段dz, 则它对远区场 0 c
3） 主瓣宽度 当N很大时, 头两个零点之间的主瓣宽度可近似确定。令ψ01表示
第一个零点, 实际就是令上式中的m=1, 则
01
2 N
4) 旁瓣方位 旁瓣是次极大值, 它们发生在：
sin N 1 处，即
2
N (2m 1) ................(m 1,2,3,...)
2
2
第一旁瓣发生在m=1 即 ψ=±3π/N方向。
RΣ=73.1 (Ω) (与75欧同轴线几乎匹配) 将F（θ）代入式（6 -3 -8）得半波振子的方向系数:
D=1.64
(8 -1 -11)
方向图的主瓣宽度等于方程:
cos( cos )
F( ) 2
1
sin
2
（0°＜θ＜180°的两个解之间的夹角 ）
阵列天线
切比雪夫多项式阵列
阵列单元个数无论奇偶， 都可以写成 cosine 函数相 加的形式，这和推导出的 切比雪夫多项式具有很大 的相似性，那么未知的阵 列单元激励幅值就可以通 过已知的切比雪夫多项式 系数来近似确定。
切比雪夫多项式阵列
单元个数为2M或者2M+1，单元间距为d，第一旁瓣的旁 瓣电平为R0，切比雪夫阵列的设计流程：
阵因子
2M
2M+1
阵因子
幅值分布关于原点对称，则偶数单元阵列的阵因子
奇数单元阵列的阵因子
AF 2 M an cos2n 1u
n 1
M
d AF 2 M 1 an cos2n 1u ， 其中u cos n 1
M 1
N元非等幅均匀阵列
线阵实例 2: 常规端射阵
方向性系数：
线阵实例 2: 常规端射阵
线阵实例 3: 汉森-伍德亚德端射阵
为了提高常规端射阵的方向性系数，且不影 响阵列的其他特性，汉森和伍德亚德提出了附加 条件来提高方向性系数：
对于大型阵列， N足够大
具有比常规端射阵更高的方向性系数
线阵实例 3: 汉森-伍德亚德端射阵
55
相控阵
• 相控阵是指由大量配相单元组成的阵列 • 每个单元的相位 ( 和幅度 ) 可变，借以控制波束方 向，以及包括旁瓣的波瓣图形状 • 相控阵能瞬时形成波束，通过适当的馈电网络可 以同时形成多个波束
相控阵
• 波束形成时，无需旋转天线阵列，因此不存 在机械问题和惯性问题
• 在某固定频率或确定的频带宽度上实现波束 控制的非频变性
5
二元阵列
忽略单元间互耦，远场电场值计算如下：
二元阵列
二元阵列
第十六讲_阵列天线
项消失
n=0
均匀直线阵
阵列方向函数的幅度：
Nϕ sin 2 fα (α ) = ϕ sin 2
fα (α ) max Nϕ sin 2 = =N ϕ sin 2 ϕ =0
Fα (α ) max
Nϕ N sin sin (ψ + kd cos α ) 1 2 = 1 2 = N N ϕ 1 sin sin ψ + kd cos α 2 2
2、
π
d=λ
fα (α ) = 2 cos ψ + kd cos α） 2 （ /
π 2π d = 2 cos （ + cos α）= 2 cos （ + π cos α） 4 λ2 4
π
均匀直线阵
1、定义：N个阵列单元以相同的间距排列在一条直线上构成 的阵列。若阵列单元的激励幅度相等相位依次等幅递增，称 为N元直线阵列。 N 2 1 2、阵列方向函数： ϕ = ψ + kd cos α E1 = E1m I1 jnψ E n = E1e jnψ e jknd cosα = E1e jnϕ I n = I1e
= E1m F(α ) fα (α ) E=E1 + E 2
= E1m f阵列
方向图乘积定理：f阵列 = F(α ) fα (α )
阵元相似性：天线形式一致，辐射场形式一致 阵列单元辐射场的坐标要和阵列一致 方向图乘积定理可以推广到多元阵列 阵列单元不同：幅度和相位以及排列位置 阵列因子
F(α ) =1 f阵列 fα (α ) →
总的辐射方向函数为：
F总 =F(θ )fα x (α ) fα z (θ ) 3 sin (ψ + kd cos α ) 2 = sinθ sin ( k2h cos θ ) sin ( kh cos θ ) )
n=0
均匀直线阵
阵列方向函数的幅度：
Nϕ sin 2 fα (α ) = ϕ sin 2
fα (α ) max Nϕ sin 2 = =N ϕ sin 2 ϕ =0
Fα (α ) max
Nϕ N sin sin (ψ + kd cos α ) 1 2 = 1 2 = N N ϕ 1 sin sin ψ + kd cos α 2 2
2、
π
d=λ
fα (α ) = 2 cos ψ + kd cos α） 2 （ /
π 2π d = 2 cos （ + cos α）= 2 cos （ + π cos α） 4 λ2 4
π
均匀直线阵
1、定义：N个阵列单元以相同的间距排列在一条直线上构成 的阵列。若阵列单元的激励幅度相等相位依次等幅递增，称 为N元直线阵列。 N 2 1 2、阵列方向函数： ϕ = ψ + kd cos α E1 = E1m I1 jnψ E n = E1e jnψ e jknd cosα = E1e jnϕ I n = I1e
= E1m F(α ) fα (α ) E=E1 + E 2
= E1m f阵列
方向图乘积定理：f阵列 = F(α ) fα (α )
阵元相似性：天线形式一致，辐射场形式一致 阵列单元辐射场的坐标要和阵列一致 方向图乘积定理可以推广到多元阵列 阵列单元不同：幅度和相位以及排列位置 阵列因子
F(α ) =1 f阵列 fα (α ) →
总的辐射方向函数为：
F总 =F(θ )fα x (α ) fα z (θ ) 3 sin (ψ + kd cos α ) 2 = sinθ sin ( k2h cos θ ) sin ( kh cos θ ) )
天线技术天线技术(第七部分 天线阵列)5.7 第七章 天线阵列
图 天线阵的H面方向图
§4.7.1 天线阵的方向性
FE ( )
cos( cos )
2 sin
cos
4
(cos
1)
图 天线阵的 E面方向图
§4.7.2 天线阵的阻抗
当两个以上的天线排阵时，某一单元天线除受本 身电流产生的电磁场作用之外，还要受到阵中其它天 线上的电流产生的电磁场作用。有别于单个天线被置 于自由空间的情况，这种电磁耦合（或感应）的结果 将会导致每个单元天线的电流和阻抗都要发生变化。 此时，可以认为单元天线的阻抗由两部分组成，即一 部分是不考虑相互耦合影响时本身的阻抗，称为自阻 抗；另一部分是由相互感应作用而产生的阻抗，称为 互阻抗。对于对称振子阵，互阻抗可以利用感应电动 势法比较精确地求出。
R1 y
x
(a) 纵向二元阵
§4.7.1 天线阵的方向性
E
E1
E2
60I m1 r
fe , e jkr1 1 me j d cos
E1 1 me j d cos
E1 fa ,
天线阵因子
推广——天线阵的方向函数为 ：
Prf 1
1 2
I *m1U1
U1 I Z m1 11 Im1Z12
Prf 2
1 2
I
* m
2U
2
U 2 Im2Z22 Im2Z21
Zr1 Z11 Z12
Zr2 Z22 Z21
Z12
I m2 I m1
Z12
Z 21
I m1 Im2
Z 21
U1 Im1Z11 Im2Z 12
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➢在每个天线单元的馈端 以及电缆的公共馈端处各 接入一个开关 ➢控制联动开关可使波束 从边射移到45°方向
.
相控阵
➢ 每个阵列单元都有移相器和衰减器，所有馈电 电缆都布置成等长度的组合结构
.
相控阵
➢端馈相控阵也需要逐个单元配有移相器和衰减 器，由于在单元之间引入了递进的相位移，随着 频率的变化，在额定的相位移之外，还需要附加 相反的相位变化作为补偿
.
切比雪夫多项式阵列
阵列单元个数无论奇偶， 都可以写成cosine函数相 加的形式，这和推导出的 切比雪夫多项式具有很大 的相似性，那么未知的阵 列单元激励幅值就可以通 过已知的切比雪夫多项式 系数来近似确定。
.
切比雪夫多项式阵列
单元个数为2M或者2M+1，单元间距为d，第一旁瓣的旁 瓣电平为R0，切比雪夫阵列的设计流程：
.
线阵实例 1: 侧射阵
对于大型阵列 Nkd/2趋于无穷大
.
栅瓣
对于n元均匀直线阵，如果阵元的间距dλ超过1， 将会出现幅度与主（中心）瓣相等的旁瓣，称为栅 瓣，它们与主瓣相隔
Garcd m sin其m 中 1,2,3...
当dλ>> 1 时，可近似简化为
G
m d
.
线阵实例 2: 常规端射阵
➢阵列单元沿Z轴分布，波束最大指向为Z轴方向 （正向或负向），称之为端射阵。 ➢端射阵最大波束只指向一个方向，θ0=0°或者 180°方向，满足相位条件：
.
53
天线阵的应用
• 相控阵天线 • 自适应天线阵
.
54
天线阵的应用
• 相控阵天线 • 自适应天线阵
.
55
相控阵
• 相控阵是指由大量配相单元组成的阵列 • 每个单元的相位(和幅度)可变，借以控制波束方 向，以及包括旁瓣的波瓣图形状 • 相控阵能瞬时形成波束，通过适当的馈电网络可 以同时形成多个波束
激励相位为n1i ikdcos0
可得 S
Iejikdcoscos0 i
i0
n1
对于等幅阵列 S ejikdcoscos0
i0
利用等比级数求和公式，简化并取绝对值得
S sinn2 kdcos cos0
sin12
kdcos .
cos0
N元等幅均匀线阵
.
N元等幅均匀线阵
β=−90, d=λ/4, N=2
.
线阵实例 1: 侧射阵
侧射阵的条件：阵列单元间的相位差为0°，即 所有单元采用相同的激励相位
.
线阵实例 1: 侧射阵
➢ 单元间距d会严重 影响栅瓣的形成 ➢ 为了保证不出现较 大较明显的栅瓣和旁 瓣，单元间距不宜超 过一个波长
.
线阵实例 1: 侧射阵
方向性系数
Umax=1, 平均辐射强度 U0
.
线阵实例 2: 常规端射阵
➢为了得到一个唯一的端射最大值，且避免出现较 大较明显的旁瓣值，阵列单元间间距应该小于半个 波长，即dmax<λ/2
.
线阵实例 2: 常规端射阵
方向性系数：
.
线阵实例 2: 常规端射阵
.
线阵实例 3: 汉森-伍德亚德端射阵
为了提高常规端射阵的方向性系数，且不影 响阵列的其他特性，汉森和伍德亚德提出了附加 条件来提高方向性系数：
0
mi
.
泰勒线阵—线源激励计算
其中
p2dLd(2Lii,1i),0,1i,2,0,1,,2N , 2,1N 2阵 1 元 阵N为 数 元N奇 为 数数 偶数
i
A2 (i 1)2
2
A1cosh1(R0)
i 2A2 1 2
.
泰勒线阵—比较（等幅）
.
泰勒线阵—比较（泰勒分布）
.
目录
• 简介 • 天线阵基本理论 • 天线阵的应用
.
N元等幅均匀线的零点
➢当n=N,2N,3N ,... 时，上述方程可化简为sin(0)/0 形式，其在0处取极限为1，即为方向图的最大值 ➢当n取其他整数时，可以得到方程的各阶零点 ➢对于arccos函数，其变量值不能超出±1的范围，零 点的个数会是阵列单元间距和单元相位激励的函数。
消失
.
阵因子
➢2M.
➢2M+1
阵因子
幅值分布关于原点对称，则偶数单元阵列的阵因子
奇数单元阵列的阵因子
M
AF 2Manco2sn1u n1
A2 M F 1 M 1 a nc . o 2 n s 1 u ， 其 u 中 d cos n 1
N元非等幅均匀阵列
• 阵因子比较 • 二项式分布阵列 • 多尔夫-切比雪夫多项式阵列 • 泰勒分布阵列
对于大型阵列， N足够大
具有比常规端射阵更.高的方向性系数
线阵实例 3: 汉森-伍德亚德端射阵
常规端射阵和汉森-伍德亚德端射阵3维方向图对比 (N = 10,d = λ/4)
.
线阵实例 3: 汉森-伍德亚德端射阵
➢d=λ/2时，虽然副瓣较小， 但其背瓣大于最大指向主瓣 ➢d=λ/4 时 ， 满 足 汉 森 - 伍 德 亚德条件，实现了最大的方 向性系数
适用范围：完全相同的单元组成的阵列
.
阵因子的几点说明
• 阵因子，一般是阵列单元个数、物理排布、单 元的激励幅值、激励相位、空间间距的函数。
• 因为阵因子与单个单元方向图特性完全无关，这 为我们研究阵列提供了简单的途径，即忽略掉单 元方向图的特性，直接以理想点源代替，得出阵 因子后，再选择单元形式以满足特定需求。
.
41
二项式分布阵列
函数（1+x）m-1可以使用二项式展开写成 多项式相加的形式，如下所示
( 1 x ) m 1 1 ( m 1 ) x ( m 1 ) m 2 ( ) x 2 ( m 1 ) m 2 ( ) m 3 ( ) x 3 .
2 !
3 !
不同阶次的m对应的二项式前的系数可以写 成如下的帕斯卡尔三角：
.
二项式分布阵列
➢二 项 式 分 布 阵 列 较 为 简单，只要确定了单元 个数，就可以直接读取 获得单元的激励幅值
.
N元非等幅均匀阵列
• 阵因子比较 • 二项式分布阵列 • 多尔夫-切比雪夫多项式阵列 • 泰勒分布阵列
.
44
切比雪夫多项式阵列
➢ 切比雪夫多项式阵列类似于均匀阵列和二项式 阵列的折中。 ➢ 无论偶数单元阵列还是奇数单元阵列，阵因子 实质上就是M个或M+1个cos函数项的相加，将不 同的cosine函数展开可以得到：
( k cd o ) 1 0 s 8 0 ( 2 k / N d ) d / 2 2 . 1
( k / N d )
N 10
.
线阵实例 3: 汉森-伍德亚德端射阵
方向性系数 ：
当ψ比较小
.
天线阵基本理论
• 二元阵列 • N元等幅均匀阵列 • N元非等幅均匀阵列
.
自适应阵和智能阵
1 单元1 下行信号的相位 2 单元2 下行信号的相位 0 参考振荡器的相位
.
自适应阵和智能阵
➢当信号来自0°和30°时 •对于0°信号，零点沿90°和270°方向 •对于30°信号，零点. 沿210°和330°方向
.
相控阵
• 波束形成时，无需旋转天线阵列，因此不存在机 械问题和惯性问题 • 在某固定频率或确定的频带宽度上实现波束控制 的非频变性
.
相控阵
➢ 将三根电缆接至公共馈端，形成边射三元阵 ➢ 为了阻抗匹配，与接收机(或发射机)联接的电 缆阻抗应是联接阵元电缆的1/3，或接入3：1的 阻抗变换器
.
相控阵
.
35
N元非等幅均匀阵列
• 阵因子比较 • 二项式分布阵列 • 多尔夫-切比雪夫多项式阵列 • 泰勒分布阵列
.
36
N元非等幅均匀阵列
• 阵因子比较 • 二项式分布阵列 • 多尔夫-切比雪夫多项式阵列 • 泰勒分布阵列
.
37
阵因子
• 均匀幅值阵列具有最小的半功率波束宽度 • 二项式分布幅值阵列能够实现最小的副瓣电平 • 二项式分布幅值阵列单元间距小于半波长时，副瓣
.
N元非等幅均匀阵列
• 阵因子比较 • 二项式分布阵列 • 多尔夫-切比雪夫多项式阵列 • 泰勒分布阵列
.
48
泰勒线阵—线源激励计算
线源激励幅度的分布为
i1
Ii (p)12 Sn(m)com s()p m1
1
m0
Sn(m)＝(i1[m (i )1!(i)!]21m)!ii1112A2m (2i12)2 0mi
a. 根据阵列的单元个数选择阵因子。 b. 展开阵因子，使用展开形式代替原来的cos(mu) 函 数(m = 0, 1, 2, 3, . .) 。 c. 通过给定的旁瓣电平R0 以及Tm(z0) = R0表达式来 确定Z0，同时选取的切比雪夫多项式的阶次比阵列单 元个数少1。设计过程要求切比雪夫多项式的自变量范 围为 −1 ≤ z ≤ z1 ，此时的z1时最接近 z = +1 的零 点，用来代表阵列的旁瓣。阵列的主瓣处在 z1 < z ≤ z0的范围内。
• 阵列天线不仅可以提高增益，还可以为天线的波束
形成提供更多的自由度: 1）阵列形状（线阵、圆 环阵、矩形阵）；2）阵列单元之间的相对位置； 3）每个单元的激励幅值；4）每个单元的激励相 位；5）每个单元的方向图差异。
.
天线阵基本理论
• 二元阵列 • N元等幅均匀阵列 • N元非等幅均匀阵列
.
5
二元阵列
忽略单元间互耦，远场电场值计算如下：
.
二元阵列
.
二元阵列
观察点处总电场值等于单个天线在该点处的电 场值乘以一个因子，称之为阵因子。