大学物理--第7章《光的衍射》
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《光的衍射》课件

衍射角与衍射波
解释衍射时涉及的角度概念, 并介绍衍射波在空间中的传播。
衍射的公式及其推导
给出衍射的数学公式及其推导 过程,以便更好地理解和计算 衍射现象。
衍射的应用
衍射在各领域中的应用
探索衍射在光学、声学和无线通信等领域中的应用,例如光栅、衍射光学等。
衍射仪器的应用介绍
介绍一些常见的衍射仪器,如衍射光栅、衍射望远镜等,并说明其原理和用途。
《光的衍射》PPT课件
欢迎来到《光的衍射》的PPT课件,本课程将带您深入了解光的衍射现象,并 探讨其背后的物理原理和应用。让我们一起开始这个光学之旅吧!
简介
光的基本概念回顾
回顾光的基本概念,包括光是一种电磁波、光的传播速度等。
衍射的定义及其背后的物理原理
解释衍射的定义,并介绍光波在衍射现象中的传播和干涉。
本次课程的目的及重点
概述本课程的目的,并强调将重点讲解衍射的基本概念、数学表示和应用。
光的传播
光的直线传播
讨论光线在真空和均匀介质中的 直线传播特性。
光的波动性及其对光传播 的影响
探究光的波动性质以及对光传播、 衍射和干涉等现象的影响。光 Nhomakorabea干涉现象
介绍光的干涉现象、干涉条纹和 构成干涉的条件。
衍射的基本概念
总结本次课程对学生对物理学学习的启示和意义,鼓励他们深入探索更多的物理现象。
衍射技术的未来发展方向
展望衍射技术未来的发展方向,包括新型材料的应用和衍射技术在纳米尺度的应用。
总结
1 本次课程中学到的知识回顾
回顾本次课程中涉及的光的衍射的基本概念、数学表示以及应用。
2 衍射在光学研究中的重要性
强调衍射在光学研究中的重要性,并其在科学和工程领域的广泛应用。
第七章 光的衍射

K ( ) :倾斜因子
dS 2 nr dE CK ( ) cos( t ) r
0,K K max 1, 沿原波传播方向 的子波振幅最大 K ( )
惠更斯 — 菲涅耳原理解释了波为什么不向后传的问题,
,K 0 2
子波不能向后传播
这是惠更斯原理所无法解释的。
27
说明 (1) 得到的暗纹和中央明纹位置精确,其它明纹位置只是近似 (2) 单缝衍射和双缝干涉条纹比较。
单缝衍射条纹
双缝干涉条纹
28
§3 光栅衍射 由大量等宽,等间距的 平行狭缝所组成的光学元件。
光栅常数 d=a+b
P
a b
o
29
1.光栅公式
屏上出现衍射图象,实质:每个透光缝衍射(单缝衍射) 的基础上,各透光缝之间相互干涉作用的总效果。
如果同一个 满足(1)式时,又满足: λ a sin 2k (2) ( k 1,2,...) 2
每个狭缝各自的光(按单缝衍射)相消,谈不上缝与缝之间 的干涉,按(1)式应出现的明条纹,实际不出现缺级现象。
按光栅明纹公式:(a b) sin k , k= 0, 1, 2...
5
A
B
A
a'
a
B
b b'
6 光能绕过障碍物进入几何阴影区,并出现光强的不均匀分布。
衍射屏
观察屏
衍射屏
观察屏
*
S
a
S
L
L
一般a ≯ 103
孔的衍射
缝的衍射
7
2. 衍射分类
障碍物
观察屏
光源
S
*
L B D P
第7章 光的衍射

光源 障碍物 几 何 阴 影 区
光能绕过障碍物进入几何阴影区, 光能绕过障碍物进入几何阴影区,并出现光强的 不均匀分布。 不均匀分布。 4
衍射屏
观察屏
衍射屏
观察屏 L
S
*
λ
a
S λ
L′ ′
一般a ≯ 10-3 λ
孔的衍射
缝的衍射
5
2. 分类
障碍物 光源 S
观察屏
*
L B
D P
(1)菲涅耳(Fresnel)衍射(近场衍射) )菲涅耳( )衍射(近场衍射) L 和 D中至少有一个是有限值。 中至少有一个是有限值。 中至少有一个是有限值
23
§7.3 光栅衍射 光栅( 一、光栅(grating) ) 光栅是现代科技中常用的重要光学元件。 光栅是现代科技中常用的重要光学元件。 明亮尖锐的亮纹 光通过光栅衍射可以产生明亮尖锐的亮纹, 光通过光栅衍射可以产生明亮尖锐的亮纹, 复色光入射可产生光谱 用以进行光谱分析。 光谱, 复色光入射可产生光谱,用以进行光谱分析。 演示: 演示: 衍射光栅 1. 光栅的概念 光栅是由大量的等宽等间距的平行狭缝 光栅是由大量的等宽等间距的平行狭缝 或反射面)构成的光学元件。 (或反射面)构成的光学元件。 从广义上理解, 从广义上理解,任何具有空间周期性的 衍射屏,都可叫作光栅。 衍射屏,都可叫作光栅。
演示: 演示:
夫琅禾费单缝衍射
13
λ
三、图像特点 1.条纹位置: 条纹位置: 条纹位置 中央明纹: θ 中央明纹: =0 y=± 其余各级条纹: 其余各级条纹: ±ftgθ 2.条纹宽度: 条纹宽度: 条纹宽度 由第一级暗纹公式: 由第一级暗纹公式: asinθ0 ≈ aθ0 = ±λ,
∴θ 0 = ±
光能绕过障碍物进入几何阴影区, 光能绕过障碍物进入几何阴影区,并出现光强的 不均匀分布。 不均匀分布。 4
衍射屏
观察屏
衍射屏
观察屏 L
S
*
λ
a
S λ
L′ ′
一般a ≯ 10-3 λ
孔的衍射
缝的衍射
5
2. 分类
障碍物 光源 S
观察屏
*
L B
D P
(1)菲涅耳(Fresnel)衍射(近场衍射) )菲涅耳( )衍射(近场衍射) L 和 D中至少有一个是有限值。 中至少有一个是有限值。 中至少有一个是有限值
23
§7.3 光栅衍射 光栅( 一、光栅(grating) ) 光栅是现代科技中常用的重要光学元件。 光栅是现代科技中常用的重要光学元件。 明亮尖锐的亮纹 光通过光栅衍射可以产生明亮尖锐的亮纹, 光通过光栅衍射可以产生明亮尖锐的亮纹, 复色光入射可产生光谱 用以进行光谱分析。 光谱, 复色光入射可产生光谱,用以进行光谱分析。 演示: 演示: 衍射光栅 1. 光栅的概念 光栅是由大量的等宽等间距的平行狭缝 光栅是由大量的等宽等间距的平行狭缝 或反射面)构成的光学元件。 (或反射面)构成的光学元件。 从广义上理解, 从广义上理解,任何具有空间周期性的 衍射屏,都可叫作光栅。 衍射屏,都可叫作光栅。
演示: 演示:
夫琅禾费单缝衍射
13
λ
三、图像特点 1.条纹位置: 条纹位置: 条纹位置 中央明纹: θ 中央明纹: =0 y=± 其余各级条纹: 其余各级条纹: ±ftgθ 2.条纹宽度: 条纹宽度: 条纹宽度 由第一级暗纹公式: 由第一级暗纹公式: asinθ0 ≈ aθ0 = ±λ,
∴θ 0 = ±
大学物理课件-光的衍射

kmax
ab
2 106 5.9 107
3.4
kmax 3 最多能看到第三級譜線
[2]斜入射時:
i
j (a b)(sinj sin i ) k
最大級次滿足:
(a b)(sin900 sin 300) kmax
(a b) 3 2 106 3
kmax
2
2 5.9 107
5.1
B
2
(3)條紋寬度
暗條紋到中心的距離為:
l
xk sinjk f jk f
f k
a
x1 l0
中央明紋寬度:l0
2x1
2
f
a
xk
其他明紋寬度:l
(4)白光衍射
xk1
xk
f
a
白光照射時,中央為白色條紋,兩側對
稱排列形成彩色條紋。
15.3 光柵衍射(grating diffraction)
一、衍射光柵
[2]第一明紋寬度,兩個第三級暗紋距離;
解:[1]
a sin j (2k 1)
P
j
sin j
2
tgj
x
a=1.0mm
O
f
則有:
f=100cm
(2k 1)λf
x 1max
2a
7.5 10 4 m
由暗紋公式: a sin j k
k 3
x3min
kλf a
1.5 10 3 m
[2]第一級明紋寬度是
條紋重合說明j相同則有
( 2k'1)' ( 2k 1)
代入得:
λ 2k 1 λ 45001010m (2k 1)
0
0
第7章-光的衍射

b
k
b
b
11
§7-3 衍射光栅
大量等宽等间距的平行狭缝(或反射面)构成的光学元件。 广义上说,任何具有空间周期性的衍射屏都可叫作光栅。
a不透光
b透光
光栅可分透射、反射 两大类,如图所示:
12
★ 实验装置和现象定性解释 a -- 不透光(不反光)部分的宽度, b -- 透光(反光)部分的宽度, d = a + b -- 光栅常数。(两缝之间的距离)
b
很小时, sin
k
b
9
10
中央亮纹以k =±1的最小值位置为界限,故中央明纹角宽度:
2 2
b
若透镜L2焦距为f2,则中央明纹的线宽度:
f 2 l f 2 ( 2 ) 2 b
任何两相邻暗纹之间为亮纹,两侧亮纹的角宽度为:
( 0-3mm或4.5×10-3mm 。
20
(3) 根据光栅方程 d sin j
j
sin 1
d
sin j d 10
由于第4级缺级,故呈现的全部级数为第0、±1 、 ± 2 、± 3 、± 5 、± 6 、± 7 、± 9共15条。 思考:光栅衍射图样中是否一定存在缺级现象?
21
习
题
P107 1、6
22
18
例:波长 600nm 的单色光垂直入射到一光栅上,有两个 相邻主最大分别出现在 sin2 0.20 与 sin3 0.30 处,且 第4级缺级。求: (1)光栅常数;(2)光栅上狭缝的宽度; (3)在屏上实际呈现出的全部级数。 解: (1) 根据光栅方程
2024版大学物理光的衍射课件

圆孔衍射
实验装置与原理
圆孔衍射实验采用圆形小孔作为分波前装置,当单色光波通过圆孔时,会在屏幕上形成明暗相间的衍射环。 实验装置包括光源、圆孔、屏幕等部分。
衍射环特点
圆孔衍射环呈现中间亮、外围暗的特点。亮环的半径随着衍射角的增大而减小,暗环则相反。环的间距与圆 孔直径、光波长以及观察距离有关。
衍射公式与计算
光谱分辨率
光谱分辨率是指光谱仪器能够分辨的最 小波长间隔。光栅作为分光元件,其光 谱分辨率取决于光栅常数、入射光波长 和观测角度等因素。
多缝干涉与衍射光栅
多缝干涉
当多个相干光源发出的光波在空间某一点叠加时,会产生多缝干涉现象。在衍 射光栅中,透光缝相当于多个相干光源,因此衍射光栅可以产生多缝干涉现象。
X射线衍射在材料科学中的应用
物相分析
通过X射线衍射可以确定材料的物相组成,即材料中各种晶 体的类型和含量。这对于研究材料的性能和应用具有重要 意义。
晶体结构研究
X射线衍射是研究晶体结构的重要手段之一。通过分析衍射 数据,可以揭示晶体中原子的排列方式和化学键的性质, 进而深入了解材料的物理和化学性质。
材料性能表征
X射线衍射还可以用于表征材料的各种性能,如晶体取向、 晶格畸变、内应力等。这些信息对于优化材料的制备工艺 和提高材料性能具有重要指导作用。
05
激光全息与光学信息处理
全息照相原理及特点
原理
全息照相是利用激光的相干性,通过记录物体反射或透射光波与参考光波干涉形成 的全息图,再经过再现过程,得到物体的三维立体像。
根据基尔霍夫衍射理论,可以推导出圆孔衍射的公式,用于计算衍射环的位置和强度分布。同时,也可以利 用该公式分析圆孔直径、光源波长等因素对衍射环的影响。
大学物理光的衍射

XX,
汇报人:XX
01
02
03
04
05
06
光的衍射是指光在传播过程中遇到障碍物时,会绕过障碍物继续传播的现象。
光的衍射是光的波动性的表现,与光的干涉、反射等现象一起构成了光的传播规律。
光的衍射现象在光学、物理学、天文学等领域有着广泛的应用。 光的衍射现象的发现,为光的波动说提供了有力的证据,推动了光学的发展。
单缝衍射:光通过单缝时,形成明暗相间 的条纹
双缝干涉:光通过双缝时,形成明暗相间 的条纹
薄膜干涉:光通过薄膜时,形成彩色的条 纹
光栅衍射:光通过光栅时,形成彩色的条 纹
菲涅尔衍射:光通过菲涅尔透镜时,形成 彩色的条纹
光子衍射:光子通过狭缝时,形成明暗相 间的条纹
光的衍射:光在传 播过程中遇到障碍 物时,会发生衍射 现象
衍射图样:单缝衍 射图样是明暗相间 的条纹,条纹间距 与狭缝宽度有关
单缝衍射的条纹间距与狭缝 的宽度、光的波长和观察屏 的距离有关。
单缝衍射是光的衍射现象之 一,当光通过狭缝时,会在 其后形成明暗相间的条纹。
单缝衍射的条纹亮度与狭缝 的宽度和光的强度有关。
单缝衍射的条纹形状与狭缝 的形状有关,可以是直线、
光的波动性:光 波在传播过程中 具有周期性和振 幅变化的特点。
干涉现象:当两 束或多束相干光 波相遇时,它们 在空间某些区域 会相互加强或减 弱,形成明暗相 间的干涉条纹。
双缝干涉实验: 通过双缝干涉实 验可以观察到明 暗交替的干涉条 纹,证明了光波
的波动性。
干涉条件:只有 相干光波才能产 生干涉现象,而 相干光波需要满 足频率相同、振 动方向相同和相 位差恒定等条件。
曲线或折线等。
光学仪器制造:利用 单缝衍射现象制造各 种光学仪器,如望远 镜、显微镜等。
汇报人:XX
01
02
03
04
05
06
光的衍射是指光在传播过程中遇到障碍物时,会绕过障碍物继续传播的现象。
光的衍射是光的波动性的表现,与光的干涉、反射等现象一起构成了光的传播规律。
光的衍射现象在光学、物理学、天文学等领域有着广泛的应用。 光的衍射现象的发现,为光的波动说提供了有力的证据,推动了光学的发展。
单缝衍射:光通过单缝时,形成明暗相间 的条纹
双缝干涉:光通过双缝时,形成明暗相间 的条纹
薄膜干涉:光通过薄膜时,形成彩色的条 纹
光栅衍射:光通过光栅时,形成彩色的条 纹
菲涅尔衍射:光通过菲涅尔透镜时,形成 彩色的条纹
光子衍射:光子通过狭缝时,形成明暗相 间的条纹
光的衍射:光在传 播过程中遇到障碍 物时,会发生衍射 现象
衍射图样:单缝衍 射图样是明暗相间 的条纹,条纹间距 与狭缝宽度有关
单缝衍射的条纹间距与狭缝 的宽度、光的波长和观察屏 的距离有关。
单缝衍射是光的衍射现象之 一,当光通过狭缝时,会在 其后形成明暗相间的条纹。
单缝衍射的条纹亮度与狭缝 的宽度和光的强度有关。
单缝衍射的条纹形状与狭缝 的形状有关,可以是直线、
光的波动性:光 波在传播过程中 具有周期性和振 幅变化的特点。
干涉现象:当两 束或多束相干光 波相遇时,它们 在空间某些区域 会相互加强或减 弱,形成明暗相 间的干涉条纹。
双缝干涉实验: 通过双缝干涉实 验可以观察到明 暗交替的干涉条 纹,证明了光波
的波动性。
干涉条件:只有 相干光波才能产 生干涉现象,而 相干光波需要满 足频率相同、振 动方向相同和相 位差恒定等条件。
曲线或折线等。
光学仪器制造:利用 单缝衍射现象制造各 种光学仪器,如望远 镜、显微镜等。
大学物理光的衍射

k1bsin
2
b213000A &
对于 , k1是明纹
则 bsin(2k1)
2
b s in 3 0 0 3, 4 3 3 ( 0A & )是 紫 光
2
.
例1:如图,波长为
的单色平行光垂直照 A
射单缝,若由单缝边
缘发出的光波到达屏
上P、Q、R三点的光
o
程差分别为2、2.5
P
3.5 ,比较P、Q、 R B
.
离得远 可分辨
瑞利判据 刚能分辨
离得太近 不能分辨 小孔(直径D)对两个靠近的遥远的点光源的分辨
.
S1
D
*
0
*
I
S2
最小分辨角
分辨本领
1
1.22 D
R 1 D
1.22
.
D
R
望远镜: 不可选择,可D R
▲ 世界上最大的光学望远镜: D=8m
建在了夏威夷山顶。 ▲世界上最大的射电望远镜:
f
Q
三点的亮度。
R
解题思路:2=22 第二级暗纹
2.5(221)
2
第二级明纹
2
3.5(231) 第三级明纹
2.
例:在单缝夫朗和费衍射实验中,屏上第3级暗纹 对应的单缝处波面可划分为——6 —个半波带?若 将缝宽缩小一半,原来第3级暗纹处将是明——纹。
例:波长为600nm的单色平行光,垂直入射 到缝宽为b=0.60mm的单缝上,缝后有一焦 距f=60cm的透镜。在透镜焦平面上观察衍射 图样. 则中央明纹宽度为—1— .2m—m。两个第3级暗纹之 间的距离为—3.6—m—m 。
sb
显 示
几何
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显然在对应于衍射角为30°的方向,屏上出现第2极暗条纹,单缝处波阵 面可分成4个半波带。
5
2. 设光栅平面、透镜均与屏幕平行.则当入射的平行单色光从垂直于 光栅平面入射变为斜入射时,能观察到的光谱线的最高级数k (A) 变小; (B) 变大; (C) 不变; (D) 的改变无法确定。 答案:(B) 参考解答: 平行单色光从垂直于光栅平面入射时
由光栅衍射主极大公式得
当两谱线重合时有 y kR y k B
即
d siny kR kR R B d siny kR kB
k R B 0.46 2 4 R 0.69 3 6 kB
则红光的第4级与蓝光的第6级还会重合.设重合处的衍射角为y , ∴ y = 55.9° 则 siny 4R / a b 0.828
8
6. 以波长为 = 500 nm (1 nm = 10-9 m)的单色平行光斜入射在光栅常数为 d = 2.10 mm、缝宽为a = 0.700 mm的光栅上,入射角为i = 30.0°,求能看 到哪几级光谱线. 光栅 屏
解:(1) 斜入射时的光栅方程
G
透镜
L2
C
d sin d sin i k
(2) 红光的第二、四级与蓝光重合,且最多只能看到四级,所以纯红光谱 的第一、三级将出现. siny 3 3R / a b 0.621 siny 1 R / a b 0.207
y1 = 11.9°
y3 = 38.4°
11
8. 一光源含有氢原子与它的同位素氘原子的混合物,这光源发射的光中 有两条红线在波长 = 656.3 nm (1 nm = 10-9 m)处,两条谱线的波长间 隔 = 0.18 nm.今要用一光栅在第一级光谱中把这两条谱线分辨出来, 试求此光栅所需要的最小缝数. 解:光栅的分辨本领R与光栅狭缝总数N和光栅光谱的级数k有关. 光栅分辨本领公式为
k R B 0.46 2 4 R 0.69 3 6 kB
10
则红光的第4级与蓝光的第6级还会重合.
7. 用每毫米300条刻痕的衍射光栅来检验仅含有属于红和蓝的两种单色成 分的光谱.已知红谱线波长R在 0.63─0.76 mm范围内,蓝谱线波长B在 0.43─0.49 mm范围内.当光垂直入射到光栅时,发现在衍射角为24.46° 处,红蓝两谱线同时出现. (1) 在什么角度下红蓝两谱线还会同时出现? (2) 在什么角度下只有红谱线出现? 红光最大级次 kmax= (a + b) / R=4.8, 蓝光最大级次 kmax= (a + b) / B=7.2.
6
1.22 D
D
1.22
0
1.22 550109 1.39101 (m) 13.9(cm) 6 4.8610
7
5. 如图所示,设波长为的平面波沿与单缝平面法线成角的方向入射, 单缝AB的宽度为a,观察夫琅禾费衍射.试求出各极小值(即各暗条纹)的 衍射角. 解:1、2两光线的光程差,在如图情况下为
I 0 sin 2 ( πa sin
2 2 π a sin 2 2
)
或写成
sin 2 u I I0 u2
u
πa sin
A
da
P
a
C
每一份都是一个面光源,面光 源上每一点都是子光源。 在 方向,相邻面元之间的光 程差为
P0
B
1
相位差为
1
设想把单缝处的波阵面分成N个(N为很大的数) 等宽的面元(垂直于画面)。
3
3. 光学仪器分辨率
最小分辨角。
0.610
1
R
分辨率
4
1. 单缝夫琅禾费衍射实验中,波长为的单色光垂直入射在宽度为 a=4的单缝上,对应于衍射角为30°的方向,单缝处波阵面可分 成的半波带数目为 (A) 2 个.
答案:(B)
(B) 4 个.
(C) 6 个.
(D) 8 个.
取整数 kmax1 = 2. 取整数 kmax1 = 6.
(3) 对应于i = 30°,设 = 90°,k = kmax2,则有
d sin(90) d sin 30 k max 2
k max 2 (d / )[sin(90) d sin 30]
(4) 但因 d / a = 3,所以,第 -6,-3,… 级谱线缺级. (5) 综上所述,能看到以下各级光谱线:
BC a sin N N
1
2 a sin N
14
A
da
P
1
BC a sin N N
a
C
1
2 a sin N
P0
B
假设每一个面元在P点引起的光 波振幅为,根据多个等幅同 频振动的合振幅公式
A a sin N sin 2 2
6
3. 一束平行单色光垂直入射在光栅上,当光栅常数(a+b)为下列哪种情况 时(a代表每条缝的宽度), k=3,6,9等极次的主极大均不出现? (A) a+b=2a . (C) a+b=4a . (B) a+b=3a . (D) a+b=6a .
[ B ]
k
ab k (k 1, 2, 3, ...;k只能取整数 ) a
1 3 1 3
当 k =2时, a =2×d/3 = 2×2.4 /3 mm = 1.6 mm.
13
10. 在单缝夫琅禾费衍射实验中,用单色光垂直照射,若衍射图样的中央 明纹极大光强为I0,a为单缝宽度, 为入射光波长,则在衍射角 方向上 的光强度I = __________________.
d sin k
k 2 600 2.4 10 3 (nm) 2.4 (mm) sin sin 30
据光栅分辨本领公式
R
kN
得: N
60000 k
在 = 30°的方向上,波长2 = 400 nm的第3级主极大缺级,因而在此处恰 好是波长2的单缝衍射的一个极小,因此有: k d a , k 1或2 d sin 30 32 , a sin 30 k 2 3 缝宽a有下列两种可能: 当 k =1 时, a d 2.4( mm) 0.8(mm)
(a b) sin k (1).
斜入射时,如图所示有两种情况需要考虑,
显然,按公式(2)解出的 最高级次k大于按公式(1) 解出的最高级次k.
( AC AD) (a b)(sin sin ) k (2),
( AC BD) (a b)(sin sin ) k (3).
1
因为N非常大,所以1非常小, sin
1
2
1
2
N1 N1 A A 令 sin 2 NA sin 1 2 所以 A A N1 a sin 2 1 N1 u 2 2 2 则 sin u sin u 1, A NA 0 , u 0 , 当 A NA u u sin
对于红光,取k=2 , 则 R=0.69 mm; 对于蓝光,取k=3, 则 B=0.46 mm.
红光最大级次 kmax= (a + b) / R=4.8, 蓝光最大级次 kmax= (a + b) / B=7.2. 由光栅衍射主极大公式得 当两谱线重合时有 y kR y k B 即
d siny kR kR R B d siny kR kB
计算缺级的基本公式。
4. 设天空中两颗星对于一望远镜的张角为4.84×10-6 rad,它们都发出波 长为550 nm的光,为了分辨出这两颗星,望远镜物镜的口径至少要等于 _____________ cm.(1 nm = 10-9 m) 参考解答:根据光学仪器的最小分辨角公式 0 令 0 4.8410
参考解答:根据半波带法讨论,单缝处波阵面可分成的半波带数目取决 于asin 的大小,本题中
a 4, 300.
比较单缝衍射明暗条纹的公式:
a sin 2 4 , 2
a sin 2k
a sin (2k 1)
2
, (k 1,2...)
2
, (k 1,2...)
2
2. 衍射光栅
光栅明纹公式: (a b) sin k , k= 0, 1, 2...
缺级公式:
光栅暗纹公式
ab k k a
(k 1, 2, 3, ...;k取整数)
(m Nk , k 0)
d sin
R
m N
光栅的分辨本领
kN
5 3 2a 2a
I
A
3 2a
5 2a
a
3λ 2 a a a
a
2 a
3λ a
sin
a sin (2k 1)
B
λ λ λ 2 2 2
a sin 2k
λ (k 1,2,3...), 暗纹, 2
λ (k 1,2,3...), 明纹。 2
A
CA BD a sin a sin
由单缝衍射极小值条件
B
a(sin -sin ) = k k = 1,2,……
得 = sin—1( k / a+sin ) k = 1,2,……(k 0)
A
1
E
C
B D
1
2
1、2两光线的光程差,
2
CA AE a sin a sin
R
Nk