第八章 刚体的基本运动

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刚体的基本运动

刚体的基本运动

转速:刚体每分钟转过的圈数。单位:r / min。 转速 n 与角速度 2n n 60 30
的关系:
(7-6)
角加速度
d d 2 lim 2 t 0 t dt dt
(7-7)
刚体的角加速度(Angular acceleration)
等于其角速度对时间的一阶导数,也等于其转角对
v r 0.4 50 20 m / s
an r 0.4 50 1000 m /s
2 2
2
例7-4 定轴轮系如图7-9所示,主动轮I通过轮齿
与从动轮II轮齿啮合实现转动传递。主动轮I和从动轮 II的节圆半径分别为r1、r2,齿数分别为z1、z2。设I轮 的角速度为 1 (转数为n1),角加速度为 1 ;II轮的 角速度为 2(转数为n2),角加速度为 2 。试求上
2 a a2 an (r )2 (rω2 )2 r 2 ω4
tan
a an


ω
2
(7-13)
在给定瞬时,刚体的角速度和角加速度有确 定的值,对刚体上任何点都是一样。因而,在同一瞬 时,转动刚体上各点的速度 v 和加速度 a 的大小均与
该点的转动半径 r 成正比;各点速度 v 的方向都垂直
O轴作定轴转动,其转动方程为 t 2 4t (1)当t = 1 s时,试求轮缘上M点速度和加速度;
(2)若轮上绕一不可伸长的绳索,并在绳索下端
悬一物体A,求当t = 1 s时,物体A的速度和加速度。 解:圆轮在任一瞬时的角速 a M 度和角加速度为 d 2t 4 rad / s

t 1s,直杆AB上D点的速度和加速度。
解:由于O1A与O2B平行等

大学_理论力学第2版(唐国兴王永廉主编)课后答案_1

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本书按主教材的章节顺序编写,每章分为知识要点、解题方法、难题解析与习题解答四个部分。

其中,“知识要点”部分提纲挈领地对该章的基本概念、基本理论和基本公式进行归纳总结,以方便读者复习、记忆和查询;“解题方法”部分深入细致地介绍解题思路、解题方法和解题技巧,以提高读者分析问题和解决问题的能力;“难题解析”部分精选若干在主教材的例题与习题中没有涉及的典型难题进行深入分析,以拓展读者视野,满足读者深入学习的需要;“习题解答”部分对主教材中该章的全部习题均给出求解思路和答案,但不提供详细解题过程,以期在帮助读者自主学习和练习的同时为他们留出适量的思考空间。

本书继承了主教材的风格特点,结构严谨、层次分明、语言精练、通俗易懂。

本书虽与主教材配套,但其结构体系完整,亦可单独使用。

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理论力学08刚体的基本运动

理论力学08刚体的基本运动

[例5] 图示仪表机构中,已知各齿轮齿数 z1 = 6、z2 = 24、z3 = 8、 z4 = 32,齿轮 5 的啮合圆半径 R = 4 cm。如齿条 AB 下移1 cm,试 求指针 OC 转过的角度。
解: 轮 5 转过的角度
5
1 4
轮 4 转过的角度
4
5
1 4
轮 3 转过的角度
3
4
i43
z4 z3
aMn
a
n A
π202l
16
cos
2
πt 4
aMt 0
aM
aMn
π202l
16
[例3] 如图,鼓轮绕轴 O 转动,已知鼓轮的半径 R = 0.2 m,转动方
程 = -t2+4t (t 以 s 计, 以 rad 计);不可伸长的绳索缠绕在鼓
轮上,绳索的另一端悬挂重物 A。试求当 t = 1 s 时,轮缘上的点 M 和重物 A 的速度和加速度。
[例1] 杆AO 套在套筒 B 中绕轴 O 转动,套筒 B 在竖直滑道中运动。 已知套筒 B 以匀速 v = 1 m/s 向上运动,滑道与轴 O 的水平距离 l =
400 mm,运动初始时 = 0°。试求 = 30°时,杆AO 的角速度和角
加速度。
解: 杆AO 的转动方程
arctan
BB0 OB0
第二节 刚体绕定轴转动
一、绕定轴转动刚体的转动方程
t
说明:1)转角 为代数量,正负号表示
转向,一般可按右手螺旋法则 确定。
2)转角 的单位:rad(弧度)
z
A A0
二、绕定轴转动刚体的角速度
d
dt 说明:1)绕定轴转动刚体的角速度 为代数
量,其正负号表示转向,角速度 的正 负号规定与转角 一致。 2)角速度 的单位:rad/s 3)角速度 与转速 n (r/min) 的换算关系

08-理论力学-第二部分运动学第八章刚体的平面运动

08-理论力学-第二部分运动学第八章刚体的平面运动

形S在该瞬时的位置也就确定了。
88
运动学/刚体的平面运动
四、平面运动的分解 ——平移和转动
当图形S上A点不动时,则
刚体作定轴转动 。
当图形S上 角不变时,
则刚体作平移。
故刚体平面运动可以看成是 平移和转动的合成运动。
例如:车轮的平面运动可以看成: 车轮随同车厢的平移 和相对车厢的转动的合成。
99
2121
如图示平面图形,某瞬时速度瞬心为P点, 该瞬时平面图形内任一点B速度大小
vB vP vBP vBP
B
大小:vB BP
方向:BP,指向与 转向相一致。
vB
S
vA
C
vC
同理:vA=ω·AP, vC=ω·CP
由此可见,只要已知图形在某一瞬时的速度瞬心 位置和角速度 ,就可求出该瞬时图形上各点的速度。
的平面Ⅱ内的运动。
66
运动学/刚体的平面运动
二、平面运动的简化 刚体的平面运动可以简化为
平面图形S在其自身平面内的运动。 即在研究平面运动时,不需考虑 刚体的形状和尺寸,只需研究平 面图形的运动,确定平面图形上 各点的速度和加速度。
三、平面运动方程 为了确定代表平面运动刚体的
平面图形的位置,我们只需确定平 面图形内任意一条线段的位置。
vBA
s
B
vB vA
A
vA
方向: AB, 指向与 转向一致。
即:平面图形上任一点的速度等于基点的速度与该点随
平面图形绕基点转动的速度的矢量和。 ——基点法
基点法是求解平面图形内一点速度的基本方法。 1414
运动学/刚体的平面运动
二、速度投影法
由于A, B点是任意的,因此

刚体基本运动

刚体基本运动

第八章刚体的基本运动一、内容提要刚体的基本运动包括刚体的平动和定轴转动。

1、刚体的平动(1)刚体的平动的定义:刚体在运动过程中,若其上任一条直线始终保持平行于它的初始位置,称这种运动为刚体的平动。

(2)刚体平动的运动特征:刚体平动时,其上各点的轨迹形状相同并彼此平行;在每一瞬时,刚体上各点的速度相同,各点的加速度也相同。

因此刚体的平动可简化为一个点的运动来研究。

2、刚体的定轴转动(1)刚体的定轴转动的定义:刚体运动时,若其上(或其延伸部分)有一条直线始终保持不变,称这种运动为刚体的定轴转动。

(2)刚体的定轴转动的运动特征:刚体定轴转动时,其上各点均在垂直于转轴的平面内绕转轴作圆周运动。

(3)刚体的转动规律转动方程ϕ=f(t)角速度ω=dϕ /d t角加速度ε=dω t(4)转动刚体上各点速度和加速度速度V=Rω加速度aτ=Rεa n=Rω2全加速度大小和方向a=√ aτ +a n(5)转动刚体上各点速度和加速度的矢积表示:若沿转轴作出刚体的角速度矢ω和角加速度矢ε,则定轴转动刚体内任一点的速度V=ω⨯ r4142 加速度 a=a τ+a n =ε ⨯ r + ω ⨯ V二、基本要求1、熟练掌握刚体平动的运动特征。

2、熟练掌握刚体的转动规律和转动刚体上各点速度和加速度的求解。

三、典型例题1、曲柄O 1A 和O 2B 的长度均为2R ,分别绕水平固定轴O 1和O 2转动,固连于连杆AB 的齿轮Ⅰ带动齿轮Ⅱ绕O 轴转动。

若已知曲柄O 1A 的角速度为ω、角加速度为ε,O 1O 2=AB , 齿轮Ⅰ和齿轮Ⅱ的半径均为R 。

试求齿轮Ⅱ节圆上任一点D 的加速度。

解 轮Ⅰ与AB 杆固连在一起作平动。

设N 点是轮Ⅰ节圆与轮Ⅱ的接触点,则有 V N =V A =2R ω ;a τN =a τA =2R ε ; a n N =a n A =2R 2ω又设M 点是轮Ⅱ节圆与轮Ⅰ的接触点,因两轮之间无相对滑动,所以有εM τ43V M =V N =2R ω ; a τM = a τN =2R ε因为轮Ⅱ作定轴转动,设其角速度为2ω,角加速度为2ε,则又有 V M = R 2ω,a τM =R 2ε,所以有 2ω=2ω ; 2ε=2ε 轮Ⅱ节圆任一点D 的切向和法向加速度大小分别为 a τD = R 2ε=2R ε ; a n D =R 22ω=4R 2ω 故点D 的加速度大小为 a D =()()222242ωετ+=+R a a nDD方向可由a D 与D 点处半径夹角α的正切表示为 tan α=22ωετ=nDD aa。

《理论力学》第八章 刚体平面运动

《理论力学》第八章 刚体平面运动

平面运动刚体绕基点转动的角速 度和角加速度与基点的选择无关!
HOHAI UNIVERSITY ENGINEERING MECHANICS
以蓝点为基点
以红点为基点
平移的速度与加速度与基点选择有关不同,而绕 基点转动的角速度与角加速度与基点的选择无关
例1: 已知曲柄-滑块机构中OA=r , AB=l;曲柄OA 以匀角速度绕O轴转动。求连杆AB的运动方程。 解: 建立图示参考坐标系,
已知图形上两点的速度平行,但两点 连线与速度方位不垂直 可以认为速度
0
瞬心在无穷远
平面 运动
平动图形上各点 的速度和加速度 是相同的,但瞬 时平动其上各点 的速度相同而各 点的加速度一般 不同
作平面运动的刚体上求各点速度的方法的适 用范围 1、基点法:已知基点速度和作平面运动刚体
的角速度。是基本方法,可求平面图形的速度 和角加速度,图形上一点的速度。
例2:曲柄滑块机构如图所示,曲柄OA以匀角速度 ω转动。已知曲柄OA长为R,连杆AB长为l。当曲柄 在任意位置 = ωt时,求滑块B的速度。
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解: 一、基点法
因为A点速度 vA已知,故选A为基点
vA
AB

v B v A v BA
平动方程 y
称O为基点
y
P
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f3 ( t )
讨论:
1. 为常数
刚体平 面运动 方程
y0 转动方程 O1 x 0
O

S x
x 刚体随基点平移 (随同动系平移)
2. (xO,yO)为常数

第八章:刚体的平面运动


y
w
M
O
A
B
vA
x
y vMD vM
M
vD O A
D
w vD B
1、求vM
vD= vA= 2m/s vA 基点:D点 x
vMD MD w 2rw 2.12 m S
vM vVM VD O
w VD B
vMD 2.12 m S
vM vM2 x vM2 y 3.8 m
B
C
A II wII
D
wO
O
I
vA wO OA wO (r1 r2 )
分析两轮接触点D
vD=0
vD vA vDA
0 vA vDA
vDA=vA=wO(r1+r2)
wII
vDA DA
wO (r1
r2
r2 )
B
C
vA A II wII
vA D
wO
vDA
O
I
以A为基点,分析点B的速度。
第八章 刚体的平面运动
§8–1 刚体平面运动的概述和运动分解 §8–2 求图形内各点速度的基点法 §8–3 求平面图形内各点速度的瞬心法 §8–4 用基点法求平面图形内各点的加速度 §8–5 运动学综合应用
注重学习分析问题的思想和方法
刚体的平面运动
• 重点 • 刚体平面运动的分解; • 熟练应用各种方法求平面图形上任一 点的速度。 • 求平面图形上任一点的加速度。
3、刚体绕基点转动的角速度ω和角加速度α是刚体自 身的运动量 与基点的选择无关。
注意:
虽然基点可任意选取
选取运动情况已知的点作为基点。
§8-2 求图形内各点速度的基点法
一.基点法
va ve vr

《工程力学》教学课件 第8章 刚体的平面运动


行四边形,并由图中几何关系得
因此,B 端的速度为
vB
vA
tan
tan vA , sin φ vA
vB
v BA
设杆 AB 的角速度为 ,由于 vBA AB l ,则
vBA
vA sin φ
l
因此,杆 AB 的角速度为 ω vA l sin φ
03 用瞬心法求平面图形内各点 的速度
3 用瞬心法求平面图形内各点的速度
其方向垂直于 OA; vBA 垂直于杆 AB,大小未知; vB 沿水平方向,大小未知。由此可以得出速度平行
四边形,并由图中几何关系得 其方向水平向左。
vB
vA cos15
162.54
(cm/s)
2 用基点法求平面图形内各点的速度
例 8-2 如图 8-8 所示的机构中,A 端以速度 vA 沿 x 轴负方向运动, AB l 。试求:当杆 AB 与 x 轴负方向的夹角为 φ 时,B 端的速度以及杆 AB 的 角速度。
动可看作是先随基点 A 平动到位置 O2 A1 ,然后再绕点 A1
顺时针转过 2 到位置 O1A1 。
图8-4
1.2 刚体平面运动的分解
实际上平动和转动是同时进行的。当 t 0 时,上述分析就趋近于真实情况。因此,平面图
形的运动,即刚体的平面运动,可以分解为随基点的平动和绕基点的转动。
根据上述分析可知,在平面图形上选取不同的基点,平动的位移 OO1 或 AA1 是不同的。因而, 平动的速度和加速度也是不同的,即平面图形随基点的平动规律与基点的选择有关。
此时车轮的角速度为 ω vO v r 3a
于是可求得点 A,B,D,E 的速度大小为
v 7v vA AC ω (R r) ω (4a 3a) 3a 3

工程力学:第八章 刚体的平面运动


大小
at BA
AB
方向垂直于 AB,指向同
大小 aBnA 2 AB
aBnA 方向由 B指向 A
动力学
研究受力物体的运动与作用力之间的关系
➢质点动力学的基本方程 ➢动量定理 ➢动量矩定理 ➢动能定理
质点动力学
牛顿三定律:
第一定律(惯性定律)
第二定律(力与加速度之间的关系的定律)
第三定律(作用与反作用定律)
刚体绕定轴的转动微分方程
主动力: F1, F2 , , Fn
Jz
d
dt
M z (Fi )
或 J z M z (F )

Jz
d2
dt 2
Mz(F)
转动微分方程
简单形状物体的转动惯量计算
(1)均质细直杆对一端的转动惯量
Jz
1 3
ml 2
均质细直杆对中心轴 ml 2
的转动惯量
12
(2)均质薄圆环对中心轴的转动惯量
质点和质点系的动量矩
质点Q对点 O 的动量矩
MO (mv) r mv
对 z 轴的动量矩 M z (mv) MO (mv)xy
z
MO(mv) Mz(mv)
q
O
r
A mv
Q y
A
x
Q
[M O (mv )]z M z (mv )
质点系的动量矩
z
vi
m2
O ri
mi m1
y
x m3 mn
二者关系
求平面图形内各点速度
基点法
已知平面图形内A 点的速度和图形 的角速度,则另一点B 点的速度:
vB vA vBA
其中 vBA AB
速度投影定理

刚体的定轴转动定律

物体2这边的张力为
T2、 T2’(T2’= T2)
T1
T2
T1
T2
am
a
1
a
m
m1
m1g 2
m2
m2g
因m2>m1,物体1向上运动,物体2向下运动,滑轮以
顺时针方向旋转,Mr的指向如图所示。可列出下列方

T1 G1 m1a
G2 T2 m2a
T2r T1r M J
式中是滑轮的角加速度,a是物体的加速度。滑轮
t 0
方向:
t dt
右手螺旋方向
z (t)
x
参考平面
参考轴
刚体定轴转动(一
维转动)的转动方向可
以用角速度的正负来表
示.
角加速度
d
dt
定轴转动的特点
z
>0
z
<0
1) 2)
每一质点均作圆周运动,圆面为转动平面;
任一质点运动
,
,
均相同,但
v,
a不同;
3) 运动描述仅需一个坐标 .
三、 匀变速转动公式
轴的力矩 Mzk
r
F
z
F
k
O rFz
F
M z rF sin
z
Байду номын сангаас
F
M
O
r P
d
五. 定轴转动刚体的转动定律:
Fit
Fi
fit

ri
fi
mi• fin
Fin
O

j
d
fij
fji
i
Fit ri (miri2 )
I miri2
i
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dw d 2 2 dt dt
匀变速运动:
0 wt w w0 t
w 2 w0 2 2
23
1 2 0 w 0 t t 2
24
a 0
点的运动 加速度 v an a 0 0 v C 0 0 a =C
v v0 at
s
s f ( t ) vt
1 s v0 t at 2 2
dv v v0 tadt a 0 dt
v2
s 0vdt
t
an an

a
a
v2

v C
v v0 at t
5
结论: 平动刚体任一瞬时各点的运动轨迹形状、速度、加速度 都相同。 平动刚体的运动可以简化为刚体上任意一个点的运动。
可以是直线 点的轨迹? 可以是曲线
6
§8-2
一 定义
刚体的定轴转动(转动)
刚体运动时,其上或延长部分有一条直线始终不动。这条
不动的线称为转轴。
二 刚体转动的特点 除转轴上,其余各点都在垂直于转轴的 平面上做圆周运动。 三 转角和转动方程
法向,指向圆心
2 2 | a全 || an at | an at r 2 w 4 at r t g 2 2 an w r w
an

at
a
11
结论: ① 速度方向 r ,与 r 成正比。 ②各点的全加速度方向与各点转动半径夹角都一致
t
s vt
s v0 t
t
v2
dv v2 at an dt
2 at2 an a 2 t 2 n
1 at t 2 2
s 0vdt 22 a a v v0 0 at dt
刚体定轴转动 转动方程:
f (t )
w
d dt
角速度:
角加速度: 匀速转动:


s r 0.3185.4m
③ w w0 t 3 2 3 9 rad/s
vB rw 0.392.7m/s

19

t = 0 时,
aC a A 1m/s2 , aC n Rw 0 2 0.532 4.5m/s2
⑤ t=3s 时,
vA
vB
多级传动比
i14 i12 i23 i34
15
[例2] 已知电动机转速n=1450rpm,各轮齿数为Z1=14,Z2=42, Z3=20,Z4=36。求总的传动比i14=?轴3的转速n3=? 解:1)轮1与轮2 (轴1与轴2)的传动比 n1 z2 i12 n2 z1 轮2与轮3(同轴)的传动比 Z4 i23 1 轮3与轮4(轴2与轴3)的传动比 n2 z4 i34 n3 z3 轮1至轮4 (轴1与轴3)的总传动比
vA vB
aA

aB
各点速度分布图
各点加速度分布图
12
[例1] 试画出图中刚体上M、N两点在图示位置时的速度和 加速度。 (O1 AO2 B,O1O2 AB)
t aM
aA
vA
aN
vN
n aM
vM
n aN
t aN
aM
vM
vN
13
§8-4 绕定轴转动刚体的传动问题 一 齿轮传动
单位:rad/s2 (代数量)
与w方向一致为加速转动,与w 方向相反为减速转动 3 匀速转动和匀变速转动 当w =常数——匀速转动; 当 =常数——匀变速转动。
9
§3
转动刚体内各点的速度和加速度 关系?
v
w , 对整个刚体而言 (各点都一样)
v , a 对刚体中某个点而言 (各点不一样) 一 线速度 v
1
第八章
刚体的基本运动
§8–1 刚体的平行移动 §8–2 刚体的定轴转动
§8–3 转动刚体内各点的速度与加速度
§8–4 绕定轴转动刚体的传动问题
2


常见的刚体运动有两种基本运动形式:平动和转动
复杂的刚体运动都可归结为这两种基本运动的组合。
3
§8-1
一 定义
刚体的平行移动(平动)
刚体在运动中,其上任意两点的连线始终保持方向不变, 即其方向始终与原来的方向平行——平行移动(平动)。
Z4 C
17
S 1 5 代入上式得1 4rad R 4
(常数)初瞬时速度 v0 1.5m/s [练习题2] 已知重物A的a A 1m/s2 初始转角为零,方向如图示。 R 0.5m, r 0.3m

求:
①滑轮3s内的转数;
②重物B在3s内的行程; ③重物B在t=3s时的速度; ④滑轮边上C点在初瞬时的加速度; ⑤滑轮边上C点在t=3s时的加速度。
aC a A 1m/s2 ,aC n Rw 2 0.59 2 40.5m/s2
20
点的运动学和刚体的基本运动总结
一.基本概念和基本运动规律及基本公式 1. 基本概念:直线运动,曲线运动 (点) ;
平动,定轴转动 (刚体)。
2. 基本运动规律与公式:
21
匀 速 直 匀 at=C 线 变 运 动 变 dv a 速 dt 曲 线 运 动 匀 速 匀 变 变 速 0 at=C
1 Z 2 2 i12 ; i 23 1 2 Z1 3
3 Z 4 4 i34 ; i45 1 4 Z 3 5
i15 i12 i32 i34 i45 Z2 Z4 1 1 Z1 Z3
Z5
A
O Z1 Z3 Z2
Z2 Z4 1 5 Z1 Z 3
18
解:① 绳子不可以伸长 aC a A 1m/s2 , aC 1 )常数 2 rad/s2 ( R 0.5 vC 1.5 vC v A 1.5m/s, w0 3rad/s ( ) R 0.5 1 w0t t 2 18rad , n 2.86( rmp / min ) 2 2
vF vE
vF vE
纯滚动(即没有相对滑动)
rF wF rEwE
定义齿轮传动比
iEF
wE wF
二 传动比:通常称主动轮与从动轮角速度之比
即i1, 2
主动轮 w1 n1 r2 z2 从动轮 w2 n2 r1 z1
转速 半径
齿数
14
三 皮带轮系 链轮系传动 适用
Z2 1 Z3 Z1
3
2
n1 i14 i12 i23 i34 =5.4 n3
2)轴3转速 n 1450 n3 1 268.5rpm i14 5.4
16
[练习题1] 已知各齿数Z1=6,Z2=24,Z3=8,Z4=32,轮5 R=4cm, 当齿条下移1cm时,求指针OA转过的角度φ。 解:设OA转过φ1角 B
门窗的移动
4
二 刚体平动的特点
A,B 两点的运动方程式:
rA rA ( t),rB rB (t) rB rA rAB
drB d drA drAB vB (rA rAB ) vA ( 0) dt dt dt dt 2 2 2 d rB d rA d 同理:aB 2 (rA rAB ) aA 2 2 dt dt dt
dS d v r rw dt dt
切向,指向与ω一致
转动角速度
v rw
该点距离转轴的距离
rr
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二 加速度 at an
dv d dw at (wr ) r r dt dt dt
切向,指向与 一致
(wr ) 2 an rw 2 r v2
---转角,单位弧度(rad)
= (t)---转动方程
方向规定: 右手法则
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四 角速度和角加速度
1 角速度
w
d dt
工程中常用单位 n = 转/分(r / min)
则n与w的关系
2n n n w (rad/s ) 60 30 10
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2 角加速度
dw d 2 f (t ) 2 dt dt
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