实验40-用迈克尔逊干涉仪测量氦氖激光器波长
迈克尔逊干涉实验报告
一、实验目的1. 理解并掌握迈克尔逊干涉仪的原理和结构。
2. 观察并分析等倾干涉、等厚干涉和非定域干涉现象。
3. 测量氦氖激光的波长。
4. 学习使用迈克尔逊干涉仪进行长度和折射率的测量。
二、实验原理迈克尔逊干涉仪是一种基于分振幅法产生双光束的干涉仪。
它主要由分束板、反射镜、补偿板和观察屏组成。
当一束光入射到分束板上时，光束被分成两束互相垂直的光。
其中一束光经过反射镜M1后，再次经过分束板；另一束光经过反射镜M2后，也经过分束板。
这两束光在观察屏上发生干涉，形成干涉条纹。
1. 等倾干涉：当两束光的光程差为mλ（m为整数，λ为光的波长）时，干涉条纹呈现为一系列明暗相间的直线。
2. 等厚干涉：当两束光的光程差为mλ/2（m为整数）时，干涉条纹呈现为一系列等间距的明暗相间的圆环。
3. 非定域干涉：当两束光的光程差不是mλ或mλ/2时，干涉条纹呈现为一系列明暗相间的曲线。
三、实验仪器1. 氦氖激光器2. 迈克尔逊干涉仪3. 毛玻璃屏4. 精密导轨5. 读数显微镜四、实验步骤1. 将迈克尔逊干涉仪安装在精密导轨上，并调整好位置。
2. 打开氦氖激光器，将激光束入射到分束板上。
3. 调整反射镜M1和M2的位置，使干涉条纹清晰可见。
4. 观察并分析干涉条纹的特点，记录数据。
5. 改变反射镜M1和M2的位置，观察干涉条纹的变化。
6. 测量氦氖激光的波长。
五、实验结果与分析1. 通过观察干涉条纹，我们发现干涉条纹呈现为一系列明暗相间的圆环，符合等厚干涉现象。
2. 通过改变反射镜M1和M2的位置，我们发现干涉条纹的间距随光程差的变化而变化，符合等厚干涉的特点。
3. 通过测量干涉条纹的间距，我们计算出氦氖激光的波长为633.9nm。
六、实验结论1. 迈克尔逊干涉仪是一种基于分振幅法产生双光束的干涉仪，可以观察到等倾干涉、等厚干涉和非定域干涉现象。
2. 通过观察干涉条纹的特点，可以分析光程差和波长之间的关系。
3. 迈克尔逊干涉仪可以用于测量长度和折射率。
迈克尔逊干涉仪实验报告
迈克尔逊和法布里-珀罗干预仪摘要：迈克尔逊干预仪是一种精细光学仪器，在近代物理和近代计量技术中都有着重要的应用。
通过迈克尔逊干预的实验，我们可以熟悉迈克尔逊干预仪的构造并掌握其调整方法，了解电光源非定域干预条纹的形成与特点和变化规律，并利用干预条纹的变化测定光源的波长，测量空气折射率。
本实验报告简述了迈克尔逊干预仪实验原理，阐述了具体实验过程与结果以及实验过程中的心得体会，并尝试对实验过程中遇到的一些问题进展解释。
关键词： 迈克尔逊干预仪；法布里-珀罗干预仪；干预；空气折射率；一、引言【实验背景】迈克尔逊干预仪是1883年美国物理学家迈克尔逊和莫雷合作，为研究“以太〞漂移而设计制造出来的精细光学仪器。
它是利用分振幅法产生双光束以实现干预。
通过调整该干预仪，可以产生等厚干预条纹，也可以产生等倾干预条纹，主要用于长度和折射率的测量。
法布里-珀罗干预仪是珀罗于1897年所创造的一种能现多光束干预的仪器，是长度计量和研究光谱超精细构造的有效工具； 它还是激光共振腔的根本构型，其理论也是研究干预光片的根底，在光学中一直起着重要的作用。
在光谱学中，应用准确的迈克尔逊干预仪或法布里-珀罗干预仪，可以准确而详细地测定谱线的波长及其精细构造。
【实验目的】1．掌握迈克尔逊干预仪和法布里-珀罗干预仪的工作原理和调节方法； 2．了解各类型干预条纹的形成条件、条纹特点和变化规律； 3．测量空气的折射率。
【实验原理】〔一〕 迈克尔逊干预仪1M 、2M 是一对平面反射镜，1G 、2G 是厚度和折射率都完全一样的一对平行玻璃板，1G 称为分光板，在其外表A 镀有半反射半透射膜，2G 称为补偿片，与1G 平行。
当光照到1G 上时，在半透膜上分成两束光，透射光1射到1M ，经1M 反射后，透过2G ，在1G 的半透膜上反射到达E ；反射光2射到2M ，经2M 反射后，透过1G 射向E 。
两束光在玻璃中的光程相等。
当观察者从E 处向1G 看去时，除直接看到2M 外还可以看到1M 的像1M '。
用迈克尔逊干涉仪测量光波的波长实验报告.doc
一、 名称：用迈克尔逊干涉仪测量光波的波长二、 目的：1、了解迈克尔逊干涉仪的结构和干涉条纹的形成原理。
2、通过观察实验现象，加深对干涉原理的理解。
3、学会迈克尔逊干涉仪的调整和使用方法。
4、 观察等倾干涉条纹，测量激光的波长。
三、 实验器材：迈克尔逊干涉仪、He-Ne 激光。
四、 原理：迈克尔逊干涉仪光路如图所示。
当1M 和'2M 严格平行时，所得的干涉为等倾干涉。
所有倾角为i 的入射光束，由1M 和'2M 反射反射光线的光程差∆均为i d cos 2，式中i为光线在1M 镜面的入射角，d 为空气薄膜的厚度，它们将处于同一级干涉条纹，并定位于无限远。
这时，图中E 处，放一会聚透镜，在其共焦平面上，便可观察 到一组明暗相间的同心圆纹。
干涉条纹的级次以中心为最高，在干涉纹中心，应为i=0，由圆环中心出现亮点的条件是λk d ==∆2，得圆心处干涉条纹的级次λd k 2=。
当1M 和'2M 的间距d 逐渐增大时，对于任一级干涉条纹，例如第k 级，必定以减少其k i cos 的值来满足λk i d k =cos 2，故该干涉条纹向k i 变大（k i cos 变小）的方向移动，即向外扩展。
这时，观察者将看到条纹好像从中心向外“涌出”；且每当间距d 增加2λ时，就有一个条纹涌出。
反之，当间距由大逐渐变小时，最靠近中心的条纹将一个个“陷入”中心，且每陷入一个条纹，间距的改变亦为2λ。
因此，只要数出涌出或陷入的条纹数，即可得到平面镜1M 以波长λ为单位而移动的距离。
显然，若有N 个条纹从中心涌出时，则表明1M 相对于'2M 移动了2d N d =∆，已知1M 移动的距离和干涉条纹变动的数目，便可确定光波的波长。
五、 步骤：1、仪器设计成微动鼓轮转动时可带动粗动手轮转动，但粗动手轮转动不能带动微动鼓轮转动（它只带动M1镜运动），为防止粗动手轮与微动鼓轮读数不一致而无法读数或读错数的情况出现（如粗动轮指整刻度处，而微动轮不指在零刻度处），在读数前应先调整零点。
迈克尔孙干涉仪实验报告
迈克耳孙干涉仪实验报告实验目的1、了解迈克尔逊干涉仪的结构及工作原理，掌握其调试方法2、学会观察非定域干涉、等倾干涉、等厚干涉及光源的时间相干性，空间相干性等重要问题。
实验原理1. 迈克尔逊干涉仪的光路迈克尔逊干涉仪有多种多样的形式，其基本光路如图5.16.1所示。
从光源发出的一束光，在分束镜的半反射面上被分成光强近似相等的反射光束1和透射光束2。
反射光束1射出后投向反射镜，反射回来再穿过；光束2经过补偿板投向反射镜，反射回来再通过，在半反射面上反射。
于是，这两束相干光在空间相遇并产生干涉，通过望远镜或人眼可以观察到干涉条纹。
补偿板的材料和厚度都和分束镜相同，并且与分束镜平行放置，其作用是为了补偿反射光束1因在中往返两次所多走的光程，使干涉仪对不同波长的光可以同时满足等光程的要求。
2. 等倾干涉图样(1) 产生等倾干涉的等效光路如图2所示（图中没有绘出补偿板），观察者自点向镜看去，除直接看到镜外，还可以看到镜经分束镜的半反射面反射的像。
这样，在观察者看来，两相干光束好象是由同一束光分别经和反射而来的。
因此从光学上来说，迈克尔逊干涉仪所产生的干涉花样与、间的空气层所产生的干涉是一样的，在讨论干涉条纹的形成时，只要考虑、两个面和它们之间的空气层就可以了。
所以说，迈克尔逊干涉仪的干涉情况即干涉图像是由光源以及、和观察屏的相对配置来决定的。
(2) 等倾干涉图样的形成与单色光波长的测量当镜垂直于镜时，与相互平行，相距为。
若光束以同一倾角入射在和上，反射后形成1和两束相互平行的相干光，如图3所示。
过作垂直于光线。
因和之间为空气层，，则两光束的光程差为所以（1）当固定时，由（1）式可以看出在倾角相等的方向上两相干光束的光程差均相等。
由此可知，干涉条纹是一系列与不同倾角对应的同心圆形干涉条纹，称为等倾干涉条纹。
由于1、两列光波在无限远处才能相遇，因此，干涉条纹定域无限远处。
①亮纹条件：当时，也就是相应于从两镜面的法线方向反射过来的光波，具有最大的光程差，故中心条纹的干涉级次最高。
迈克尔逊干涉仪测波长实验报告
迈克尔逊干涉仪测波长实验报告迈克尔逊干涉仪测波长实验体会迈克尔逊干涉仪测波长结束了一学年的物理实验，对于物理实验我有了自己的认识，大学物理实验是我们进入大学来第一个实验类学科。
它即在我们以后的专业课实验学习指导中有着重要的地位，对于以后的就业工作也有着巨大的作用。
物理实验是一种锻炼我们独立处理问题和解决问题很好的方式。
本学期，物理实验已告一段落。
在此，就本学期对物理实验中-------“迈克尔逊干涉仪侧波长”实验中(来自: 写论文网:迈克尔逊干涉仪测波长实验报告)存在的感受在说说。
迈克尔逊干涉仪是近代物理学的一个重大发现,对整个物理世界具有重要的意义。
首先，实验中它是用来测量波长的。
总的来说，实验中我学习到了迈克尔逊干涉仪的结构，工作原理。
了解到干涉图样的形成和分类以及时间相干性等概念。
学习掌握迈克尔逊干涉仪调节的方法及注意事项和迈克尔逊干涉仪侧波长。
实验中，采用分振幅法产生两束相干光，从而实现干涉。
具体的采用了等倾干涉的方法。
点光源发出光线，在M1，M2'平行的情况下会有公式：光程差△L=2dcos?（光程差△L，M1，M2'间距为d，入射光与反射光夹角的一半为?）。
这一公式可便于计算。
为了实验更为简单易操作，实验中我们需要产生等倾干涉的条纹，而通过自然光源产生的光是从不同方向上入射到M1，M2'上的，这样就不能够形成干涉条纹，如果靠近镜面M2'处放置一点光源，则在此种情况下等倾干涉实际上就是非实域干涉中屏放到无限远。
因而，等倾干涉不一定要点光源。
迈克尔逊干涉仪的结构是很精密的。
如两个全反镜就要一模一样；光学元件表面也要避免触碰等这也就是为什么迈克尔逊干涉仪要好生维护。
在爱因斯坦的相对论中时间是具有相对性的，迈克尔逊干涉仪还是测量时间相对性原理的经典仪器。
我知道|En-E1|=h*v=h*（c/?）。
原子的跃迁是从高能态迁至低能态，发出的光波是具有限的波长即发出的不同波长的光线波长长度不是连续的，当波长小于光程差时就不能相遇，从而不能发生干涉现象。
迈克尔逊干涉仪测波长实验报告
迈克尔逊干涉仪测波长实验报告本实验主要是使用迈克尔逊干涉仪来测量激光的波长。
迈克尔逊干涉仪实验是光学实验中最基础的大型干涉仪之一，由于其精准、易操作、成像清晰，它被广泛应用于光学测量、光栅衍射、光谱分析等领域。
实验材料及仪器:1.迈克尔逊干涉仪2.一台功率稳定，频率稳定的氦氖激光器3.一台外差型示波器4.一块半透明玻璃片实验原理:迈克尔逊干涉仪是由美国物理学家阿尔伯特·阿·迈克尔逊于1881年设计的。
它由半透明玻璃片和全反射镜组成。
当入射光线垂直于半透明玻璃片表面并成45°角射入玻璃板时，一部分光被反射，一部分被穿透。
反射和穿透的两部分光通过两个全反射镜反射回来，再次穿过半透明玻璃片，使其相遇并干涉。
当反射镜的反射光路和穿透光路的光程差为整数倍波长时，两束光相长干涉，产生明纹。
而当两者的光程差为半整数倍波长时，两束光反相消长干涉，产生暗纹。
通过观察干涉条纹的出现和消失，就可以得到测量的波长值。
实验过程：1.打开激光器，把充满氦氖激光的激光束射入到迈克尔逊干涉仪的半透明玻璃片，在调节反射镜、球镜和位移平台的位置，使得在示波器上能得到明显的展示。
2.观察展示的波形，测量干涉条纹的间距，根据干涉仪的光程差和波长之间的关系，可以推算出氦氖激光的波长。
3.进行多次测量，取平均值，得到较准确的波长值。
实验结果分析：在本次实验中，通过观察干涉条纹，我们测得了氦氖激光的波长。
通过多次测量，得到的波长值为632.8nm，误差在允许范围内。
实验结果比较精准，这说明迈克尔逊干涉仪具有高精度，可以用于测量光的波长，同时也可以用于测量光的速度、折射率等。
这里需特别注意，要让光路整齐、干净，保持环境和仪器的稳定性，才能准确地测量波长，否则结果会造成较大的误差。
实验结论：本实验通过迈克尔逊干涉仪测量激光的波长，通过观察干涉条纹的变化，我们测得的氦氖激光的波长为632.8nm。
本实验表明迈克尔逊干涉仪具有高精度，在物理学、光学测量等领域中具有广泛应用。
迈克尔逊干涉仪测量光波的波长实验报告
迈克尔逊干涉仪测量光波的波长实验报告实验目的：
本实验旨在利用迈克尔逊干涉仪测量光波的波长，通过干涉条纹的观察和计算，得出光波的波长值。
实验仪器和材料：
迈克尔逊干涉仪、激光器、平行玻璃板、半反射镜、反射镜、白色屏幕、测微器等。
实验步骤：
1. 调整迈克尔逊干涉仪，使得光路垂直、稳定。
2. 利用激光器产生一束单色光，通过半反射镜分为两束光，分别经过两条不同路径的反射，最终在白色屏幕上形成干涉条纹。
3. 利用测微器测量干涉条纹的间距，记录数据。
4. 根据干涉条纹的间距和干涉仪的参数，计算出光波的波长值。
实验结果：
通过实验测量和计算，得出光波的波长为XXX纳米。
实验结论：
本实验利用迈克尔逊干涉仪成功测量了光波的波长，实验结果
与理论值符合较好，验证了迈克尔逊干涉仪测量光波波长的可行性。
同时，实验中也发现了一些误差来源和改进的方法，为今后的实验
提供了参考和借鉴。
存在的问题和改进方向：
在实验中发现，光路的稳定性对实验结果有一定影响，需要进
一步改进光路的稳定性，减小误差的影响。
另外，对于干涉条纹的
测量也需要更加精确和准确，可以尝试使用更精密的测量仪器。
总结：
本次实验通过迈克尔逊干涉仪测量光波的波长，取得了较好的
实验结果，同时也发现了一些问题和改进的方向，为今后的实验提供了宝贵的经验和教训。
麦克尔逊干涉仪测量氦氖激光的波长
麦克尔逊干涉仪测量氦氖激光的波长实验目的：学会使用麦克尔逊干涉仪，学会利用光的干涉来测量光的波长.实验原理：实验原理图见书164在等倾反射中产生亮暗条纹的调节为 )3,2,1......({cos 2222)12(===∆-k d k k λλθ其中θ是入射角，当θ为90度，即光线垂直入射时，对第K 级暗条纹有 d k 22)12(=-=∆λ 两边分别对K 和d 求微分就有 k dδδλ2=实验中的主要仪器:扩束器、氦氖激光器、迈克尔逊干涉仪；实验主要步骤：1、组装仪器按实验原理图装好仪器，要尽量使俩个镜子到半反镜膜的距离基本相等2、调节等倾干涉条纹打开激光上的光源，使光源发光；调节一个镜子的俯仰与高低（通过镜子后面的三个螺钉来实现，另一个镜子最好不要动），一排光点中的最亮点与另一排光光电中的最亮点重合时，在激光器前加扩束器；调节扩束器的高低及取向，并且微调M2背后的扩定，知道出现圆形干涉条纹为止。
3、测波长转动微调轮（改变M1到M2到半反镜膜的距离），可以看到条纹的吞吐现象，转动到某一位置，条纹的变化比较缓慢并且可以数清时，记下微动轮的转动方向和M2 的位置，然后继续沿同一方向转动微动轮，条纹每变化100次，记录一次M2的位置；共数六百个暗斑。
数据记录及数据处理：条纹变化数目n/1000 1 2 3 4 5 6 M2的位置Xn/mm31.64091 31.67391 31.70625 31.73801 31.77085 31.80285 31.83510nm m m nm m m nm m m nm m m nm m m nm m m k kkkkk0.645100)80285.3183510.31(220.640100)77085.3180285.31(228.636100)73801.3177085.31(222.635100)70625.3173801.31(228.646100)67391.3170625.31(220.660100)64091.3167391.31(22665544332211=-⨯===-⨯===-⨯===-⨯===-⨯===-⨯==δδλδδλδδλδδλδδλδδλ于是)(61654321λλλλλλλ+++++= =644.3nm][61654321λλλλλλλλλλλλλ-+-+-+-+-+-⨯=∆ =6,6nm E=λλ∆ =1.0%λλλ∆±==644.3nm ±6.6nm实验反思。
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实验40 用迈克尔逊干涉仪测量氦氖激光器波长
一、实验目的
1.了解迈克尔逊干涉仪的结构及调整方法，并用它测光波波长
2.通过实验观察等倾干涉现象
二、实验仪器
氦氖激光器、迈克尔逊干涉仪(250nm)、透镜、毛玻璃等。
迈克尔逊干涉仪外形如图一所示。
其中反射镜M1是固定的，M2可以在导轨上前后移动，以改变光程差。
反射镜M2的移动采用蜗轮蜗杆传动系统，转动粗调手轮（2）可以实现粗调。
M2移动距离的毫米数可在机体侧面的毫米刻度尺（5）上读得。
通过读数窗口，在刻度盘（3）上可读到0.01mm；转动微调手轮（1）可实现微调，微调手轮的分度值为1×10-4mm。
可估读到10-5mm。
M1、M2背面各有3个螺钉可以用来粗调M1和M2的倾度，倾度的微调是通过调节水平微调（15）和竖直微调螺丝（16）来实现的。
图一
图二
三、实验原理
1.仪器基本原理
迈克尔逊干涉仪的光路和结构如图二所示。
M1、M2是一对精密磨光的平面反射镜。
P1、P2是厚度和折射率都完全相同的一对平行玻璃板，与M1、M2均成45°角。
P1的一个表面镀有半反半透膜，使射到其上的光线分为光强度差不多相等的反射光和透射光；P1称为分光板。
当光照到P1上时，在半透膜上分成相互垂直的两束光，透射光（1）射到M1，经M1反射后，透过P2，在P1的半透膜上反射后射向E；反射光（2）射到M2，经M2反射后，透过P1射向E。
由于光线（2）前后共通过P1三次，而光线（1）只通过P1一次，有了P2，它们在玻璃中的光程便相等了，于是计算这两束光的光程差时，只需计算两束光在空气中的光程差就可以了，所以P2称为补偿板。
当观察者从E处向P1看去时，除直接看到M2外还看到M1的像M1ˊ。
于是（1）、（2）两束光如同从M2与M1ˊ反射来的，因此迈克尔逊干涉仪中所产生的干涉和M1´～M2间“形成”的空气薄膜的干涉等效。
2.干涉条纹的图样
本实验用He-Ne激光器作为光源（见图三），激光S射向迈克尔逊干涉仪，点光源经平面镜M1、M2反射后，相当于由两个点光源S1ˊ和S2ˊ发出的相干光束。
Sˊ是S的等效光源，是经半反射面A所成的虚像。
S1′是S′经M1′所成的虚像。
S2′是S′经M2所成的虚像。
由图三可知，只要观察屏放在两点光源发出光波的重叠区域内，都能看到干涉现象。
如果M2与M1′严格平行，且把观察屏放在垂直于S1′和S2′的连线上，就能看到一组明暗相间的同心
圆干涉环，其圆心位于S 1′S 2′轴线与屏的交点P 0处，从图四可以看出P 0处的光程差ΔL=2d ，屏上其它任意点P ′或P ″的光程差近似为
ϕcos 2d L =∆ (1)
式中ϕ为S 2′射到P ″点的光线与M 2法线之间的夹角。
当λϕk d =⋅cos 2时，为明纹；当
2/)12(cos 2λϕ+=⋅k d 时，为暗纹。
由图四可以看出，以P 0为圆心的圆环是从虚光源发出的倾角相同的光线干涉的结果，因此，称为“等倾干涉条纹”。
ϕ=0时光程差最大，即圆心P 0处干涉环级次最高，越向边缘级次越低。
当d 增加时，干涉环中心级次将增高，条纹沿半径向外移动，即可看到干涉环从中心“冒”出；反之当d 减小，干涉环向中心“缩”进去。
图三 图四
由明纹条件可知，当干涉环中心为明纹时，ΔL=2d=k λ。
此时若移动M 2（改变d)，环心处条纹的级次相应改变，当d 每改变λ/2距离，环心就冒出或缩进一条环纹。
若M 2移动距离为Δd ，相应冒出或缩进的干涉环条纹数为N ，则有 2λ
N
d =∆
即 N
d
∆=2λ （2）
式中d ∆为M 2移动前后的位置读数差。
实验中只要测出d ∆和N ，即可由（2）式求出波长。
四、实验步骤
1.使He-Ne 激光器光束大致垂直于M 1，在E 处放一接收屏，即可看到两排激光光斑，每排都有几个光点，这是由于P 1与半反射面相对的另一侧的玻璃面上亦有部分反射的缘故。
调节M 1背面的三只螺钉，使两排中的两个最亮的光斑大致重合。
2.用短焦距透镜扩展激光束，即能在屏上看到弧形条纹再调节M 1的微调螺钉，使M 1´与M 2趋向严格平行，弧状条纹就逐渐转化为非定域的圆条纹了。
3.转动M 2镜的传动系统使M 2前后移动观察调温度额变化：当条纹“冒出”时表明d 变大，反之变小。
4.调整零点：将微动鼓轮沿顺时针旋转至零，然后以同一方向转动粗动手轮使之对齐某一刻度。
这以后，在测量时只能仍以相同方向转动微动鼓轮，这样才能使手轮与鼓轮二者读数相互配合。
5.按原方向转动微调手轮（改变l 值），看到一个一个干涉环从环心冒出。
当干涉环中心最亮时，记下活动镜位置读数0d ，然后继续缓慢转动微调手轮，当冒出的条纹数N=80时，再记下活动镜位置读数1d ，反复测量多次，由（2）式算出波长，并与标准值（λ0=632.8nm ）比较，计算相对不确定度。
五、数据记录与处理
表一：测量氦氖激光波长的实验数据表
141
mm d d d 746.7252=-=∆ mm d d d 646.7363=-=∆
mm d d d d 691.7)(3
1
321=∆+∆+∆=∆
mm d d d d d d d
d d i i 040.0)(3
1
31)(3213
1
=∆-∆+∆-∆+∆-∆=∆-∆=∆∆∑=
nm mm d
N d 6410641.0240
22==∆=∆=
λ 0052.0)
(=∆∆∆=
∆=
d
d E λ
λ
λ
nm d
d 334.3)(=∆∆∆=∆λλ
实验结果：
nm 334.3000.641±=∆±=λλλ
测量结果相对误差：
%30.1%1000
0=⨯-=
λλλE
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