数学分析(一):一元微积分 南京大学 6 第六章积分的推广和应用 (6.2.1) 可积的充要条件
数学分析(一):一元微积分 南京大学 6 第六章积分的推广和应用 (6.8.1) 曲线的长度和微元法

曲线的长度
设 σ 为 C1 曲线, 我们用以直化曲的方法来求它的长度.
将 [α, β] 分割为 α = t0 < t1 < · · · < tn = β, 曲线上的点 (x(ti ), y (ti )) 把曲线分 成若干段, 每一段的长度可以近似地用直线段的长度表示, 即
n
L(σ) ≈
i =1
(x (ti ) − x (ti−1))2 + (y (ti ) − y (ti−1))2,
n i =1
|y
(ηi ) − y
(ξi )|∆ti
≤
n i =1
ωi
(y
)∆ti
→
0,
因此有
n
L(σ) = lim
(x (ti ) − x (ti−1))2 + (y (ti ) − y (ti−1))2
π →0
i =1
n
= lim
(x (ξi ))2 + (y (ξi ))2∆ti
π →0
i =1
设 σ 为 C1 曲线, 我们用以直化曲的方法来求它的长度.
将 [α, β] 分割为 α = t0 < t1 < · · · < tn = β, 曲线上的点 (x(ti ), y (ti )) 把曲线分 成若干段, 每一段的长度可以近似地用直线段的长度表示, 即
n
L(σ) ≈
i =1
(x (ti ) − x (ti−1))2 + (y (ti ) − y (ti−1))2,
σ(t) = (x(t), y (t)), t ∈ I. 如果 x(t), y (t) ∈ C0(I), 则称 σ 为 R2 上的连续曲线. 如果 x(t), y (t) ∈ C1(I), 则 称 σ 为 C1 曲线.
一元微积分应用 共62页

(3) 计算面积
A2A1 2 0 31 2(1 co )2d s 3 21 2(3 co )2d s
3(12co s1co 2s )d
0
2
2
3
9(1cos2)d
2
5
4
平面图形的面.积 由对,称 求性 出上半部 A1,则 分 A2 的 A1. 面积
r3co s (1)求积分区 联间 立方程组
3
O
r1co s
x
r3co s
r1co s
cos 1
2
3
(2) 微分元素
当 0 3 时 ,曲r 边 1 c为 o ,dsA11 2(1co)s2d. 当 3 2时 ,曲边 r 3 c为 o , sdA11 2(3co)s2d.
(3) 计算面积
A 1 ( 2 x x )d x 2 ( 2 x x 2 )d x 7 .
0
1
6
如 何 判 定 积 分 变 量
1.用平行与y轴的直线穿过所求区域[a,b],若与边界线的 焦点有且仅有2个时,选择积分变量x,这时我们把该区域 称为x型区域,若超过两个时需要分区域进行求解.
A 2 O
(2 )微分 d A 元 [2 ( x ) 素 x 2 ]d x.
y x2 B xy2
1
x
(3) 计算面积
A 1 [2 (x ) x 2 ] d x [ 2 x x 2 x 3 ]1 4 1 .
2
23 2 2
例1 求曲y 线 x2与直x线 y2所围成的平积 面 . 图
于是, 所求面积为
b
数学分析(一):一元微积分 南京大学 6 第六章积分的推广和应用 (6.5.1) 积分的推广

1 dx √
1
= arcsin x = π.
1−x 2
−1 1 − x 2
−1
例4
设 p ∈ R, 讨论积分
1 0
dx xp
的敛散性.
解. 当 0 < a < 1 时,
1 dx a xp =
是收敛的.
− ln a,
1 1−p
(1
−
a1−p
),
p = 1, 因此只有 p < 1 时积分才 p = 1.
α→+∞
(Cauchy 准则) f 在 [a, ∞) 中的无穷积分收敛 ⇐⇒ 任给 ε > 0, 存在 M = M(ε),
β
使得当 β > α > M 时, f (x) dx < ε.
α
判别无穷积分收敛的基本方法
如果连续函数 f 在 [a, ∞) 中存在原函数 F , 则由微积分基本公式,
α
lim f (x) dx = lim F (α) − F (a),
−1 1 − x 2
解. √ 1
的原函数为 arcsin x, 因此
1 dx √
1
= arcsin x = π.
1−x 2
−1 1 − x 2
−1
例4
设 p ∈ R, 讨论积分
1 0
dx xp
的敛散性.
瑕积分的简单例子
例3 计算积分 1 √ dx .
−1 1 − x 2
解. √ 1
的原函数为 arcsin x, 因此
α→+∞ a
α→+∞
即积分是否收敛与极限 lim F (α) 是否存在是一致的.
α→+∞
数学分析(一):一元微积分 南京大学 5 第五章微分学的应用 (5.7.1) 常见函数的Taylor展开

一元微积分与数学分析—常见函数的T aylor展开梅加强南京大学数学系如果f在x0附近是光滑的,则称形式和∞n=0f(n)(x0)n!(x−x0)n为f在x0处的T aylor展开(级数)或(无限)T aylor公式.如果f在x0附近是光滑的,则称形式和∞n=0f(n)(x0)n!(x−x0)n为f在x0处的T aylor展开(级数)或(无限)T aylor公式.T aylor展开在x0=0的特殊情形也称Maclaurin展开(级数)或Maclaurin公式.如果f在x0附近是光滑的,则称形式和∞n=0f(n)(x0)n!(x−x0)n为f在x0处的T aylor展开(级数)或(无限)T aylor公式.T aylor展开在x0=0的特殊情形也称Maclaurin展开(级数)或Maclaurin公式.如果limn→∞n−1k=0f(k)(x0)k!(x−x0)k=f(x),则记f(x)=∞n=0f(n)(x0)n!(x−x0)n.此时称f在x0处的T aylor展开收敛到自身.如果f在x0附近是光滑的,则称形式和∞n=0f(n)(x0)n!(x−x0)n为f在x0处的T aylor展开(级数)或(无限)T aylor公式.T aylor展开在x0=0的特殊情形也称Maclaurin展开(级数)或Maclaurin公式.如果limn→∞n−1k=0f(k)(x0)k!(x−x0)k=f(x),则记f(x)=∞n=0f(n)(x0)n!(x−x0)n.此时称f在x0处的T aylor展开收敛到自身.注意:f光滑并不意味着其T aylor展开收敛到自身.例如,考虑函数f(x)=e−1 x2(x=0),f(0)=0,则f在0处的各阶导数均为零,其Maclaurin展开恒为零.问题1:对于给定的函数,如何较快地求出它的T aylor展开呢?问题2:T aylor展开有什么用?问题1:对于给定的函数,如何较快地求出它的T aylor展开呢?问题2:T aylor展开有什么用?定理1(T aylor公式系数的唯一性)设f在x0处n阶可导,且f(x)=nk=0a k(x−x0)k+o(x−x0)n(x→x0),则a k=1k!f(k)(x0),k=0,1,···,n.证明.根据带Peano余项的T aylor公式,f(x)又可写为f(x)=nk=01k!f(k)(x0)(x−x0)k+o(x−x0)n(x→x0).如果令b k=a k−1k!f(k)(x0),k=0,1,···,n,则两式相减可得nk=0b k(x−x0)k=o(x−x0)n(x→x0).首先,在上式中令x→x0即得b0=0.其次,上式两边除以x−x0,再令x→x0可得b1=0.这个过程可以继续,当等式两边除以(x−x0)k并令x→x0时就得到b k=0(0≤k≤n).T aylor展开的运算性质设f,g在x0=0处的Taylor展开分别为∞n=0a n x n,∞n=0b n x n,则(1)λf(x)+µg(x)的Taylor展开为∞n=0(λa n+µb n)x n,其中λ,µ∈R.(2)f(−x)的Taylor展开为∞n=0(−1)n a n x n;(3)f(x k)的Taylor展开为∞n=0a n x kn,其中k为正整数;(4)x k f(x)的Taylor展开为∞n=0a n x k+n,其中k为正整数;(5)f (x)的Taylor展开为∞n=1na n x n−1=∞n=0(n+1)a n+1x n;(6)x0f(t)d t的Taylor展开为∞n=0a nn+1x n+1;例子例11=1+x+x2+···+x n+···,x∈(−1,1).1−x例111−x=1+x+x2+···+x n+···,x∈(−1,1).证明.由等比级数求和公式可得1 1−x =1−x n1−x+x n1−x=1+x+x2+···+x n−1+x n1−x,固定x∈(−1,1),当n→∞时余项x n1−x→0.例111−x=1+x+x2+···+x n+···,x∈(−1,1).证明.由等比级数求和公式可得1 1−x =1−x n1−x+x n1−x=1+x+x2+···+x n−1+x n1−x,固定x∈(−1,1),当n→∞时余项x n1−x→0.例2ln(1−x)=−∞n=1x nn=−x−x22−···−x nn−···,∀x∈[−1,1).(1)对数函数的展开证明.利用积分可得ln(1−x)=−xd t1−t=−x1+t+···+t n−1+t n1−td t=−x−x22−···−x nn−xt n1−td t.如果−1≤x<0,则xt n1−td t≤xt n d t=|x|n+1n+1→0;(n→∞)如果0≤x<1,则xt n1−td t≤11−xxt n d t=x n+1(1−x)(n+1)→0.(n→∞)由此即得(1).将(1)中x换成−x,则得ln(1+x)=∞n=1(−1)n−1nx n=x−x22+x33−···,∀x∈(−1,1].(2)特别地,在上式中取x=1,得ln2=1−12+13−14+15−16+···.将(1)中x换成−x,则得ln(1+x)=∞n=1(−1)n−1nx n=x−x22+x33−···,∀x∈(−1,1].(2)特别地,在上式中取x=1,得ln2=1−12+13−14+15−16+···.例3arctan x=∞n=1(−1)n−1x2n−1(2n−1)!=x−x33+x55−x77+···,∀x∈[−1,1].(3)证明.利用积分可得arctan x=xd t1+t2=x−x33+x55+···+(−1)n−1x2n−12n−1+R n(x),其中余项R n(x)=(−1)nxt2n1+t2d t.当x∈[−1,1]时|R n(x)|≤|x|0t2n d t=|x|2n+12n+1→0(n→∞),这说明(3)式成立.特别地,取x=1,我们就重新得到了Leibniz公式π4=1−13+15−17+···.(Leibniz-Gregory)例4e x=1+x+x22!+x33!+···+x nn!···,∀x∈(−∞,∞).(4)例4e x=1+x+x22!+x33!+···+x nn!···,∀x∈(−∞,∞).(4)证明.e x的各阶导数仍为它自己,由Lagrange余项可得e x=n−1n=0x kk!+R n(x),R n(x)=eθxn!x n,其中θ∈(0,1).此时有如下估计|R n(x)|≤e|x||x|nn!→0(n→∞).这说明(4)式成立.例5sin x=∞n=1(−1)n−1x2n−1(2n−1)!=x−x33!+x55!+···+,∀x∈(−∞,∞).(5)cos x=∞n=0(−1)n x2n(2n)!=1−x22!+x44!−···,∀x∈(−∞,∞).(6)例5sin x=∞n=1(−1)n−1x2n−1(2n−1)!=x−x33!+x55!+···+,∀x∈(−∞,∞).(5)cos x=∞n=0(−1)n x2n(2n)!=1−x22!+x44!−···,∀x∈(−∞,∞).(6)证明.利用sin x=cos x,cos x=−sin x可得sin(2k+1)(0)=(−1)k,sin(2k)(0)=0.由带Lagrange余项的T aylor公式可得sin x=x−x33!+x55!+···+(−1)n−1x2n−1(2n−1)!+(−1)n x2n+1cosθx(2n+1)!,(θ∈(0,1))当n→∞时余项趋于零.cos x的展开类似可得.。
南理工高等数学上第6章定积分应用61课件

3)以所求量U 的元素 f ( x)dx 为被积表达式,在
区间[a, b]上作定积分,得U
b
a
f
( x)dx ,
即为所求量U 的积分表达式.
这个方法通常叫做微元法.
应用方向:
平面图形的面积;体积;平面曲线的弧长 ;功;水压力;引力和平均值等.
二、平面图形的面积
直角坐标系情形
y y f (x)
y
旋转体就是由一个平面图形饶这平面内 一条直线旋转一周而成的立体.这直线叫做 旋转轴.
圆柱
圆锥
圆台
一般地,如果旋转体是由连续曲线 y f ( x)、
直线 x a 、 x b及x 轴所围成的曲边梯形绕
x 轴旋转一周而成的立体,体积为多少?
取积分变量为x ,
y
y f (x)
x [a,b]
在[a, b]上任取小区 o
一、微元法
回顾 曲边梯形求面积的问题
曲边梯形由连续曲线 y
y f ( x)( f ( x) 0) 、
x 轴与两条直线 x a 、
x b所围成。
oa
b
A a f ( x)dx
y f (x)
bx
面积表示为定积分的步骤如下
(1)把区间[a, b]分成n 个长度为xi 的小区间,
相应的曲边梯形被分为n 个小窄曲边梯形,第i
r h
x
2
dx
r 2 h2
x3 h 3 0
hr2 . 3
2
2
2
例 10 求星形线 x 3 y 3 a 3(a 0) 绕x 轴旋转
构成旋转体的体积.
y
2
2
2
解 y3 a3 x3,
y2
数学分析(一):一元微积分 南京大学 5 第五章微分学的应用 (5.3.1) 凸函数

一元微积分与数学分析—凸函数梅加强南京大学数学系导数是函数的变化率.对于质点的位移函数来说,一阶导数表示质点的速度,二阶导数表示加速度.在物理中,二阶导数反映的是作用力或作用强度;导数是函数的变化率.对于质点的位移函数来说,一阶导数表示质点的速度,二阶导数表示加速度.在物理中,二阶导数反映的是作用力或作用强度;在几何中,二阶导数反映的是曲率或几何对象的弯曲程度.以函数图像为例,反映其弯曲性质的有所谓的凸凹性.导数是函数的变化率.对于质点的位移函数来说,一阶导数表示质点的速度,二阶导数表示加速度.在物理中,二阶导数反映的是作用力或作用强度;在几何中,二阶导数反映的是曲率或几何对象的弯曲程度.以函数图像为例,反映其弯曲性质的有所谓的凸凹性.定义1(凸函数)设f为区间I中定义的函数.如果任给a=b∈I以及t∈(0,1),均有fta+(1−t)b≤tf(a)+(1−t)f(b),(1)则称f为I中的凸函数,不等号反向时称为凹函数.不等号为严格小于号时称为严格凸函数,不等号为严格大于号时称为严格凹函数.凸性的几何含义yf(x)ℓ(x)a bO x图1:凸函数注1凸函数的几何形象是很直观的:它的图像总是位于满足同样边界条件的线性函数图像的下方.事实上,满足条件 (a)=f(a), (b)=f(b)的线性函数可以表示为(x)=b−xb−af(a)+x−ab−af(b),于是(1)可以表示为f(x)≤ (x),∀x∈(a,b).(2)事实上,满足条件 (a)=f(a), (b)=f(b)的线性函数可以表示为(x)=b−xb−af(a)+x−ab−af(b),于是(1)可以表示为f(x)≤ (x),∀x∈(a,b).(2)命题1设f为区间I中定义的函数,我们有(1)如果f二阶可导且二阶导数处处非负,则f为凸函数.(2)反之,如果f为凸函数且在I的内点x0处二阶可导,则f (x0)≥0.证明.(1)任取a,b∈I,不妨设a<b.对函数f− 在[a,b]中应用“极值和最值”那一单元例3即可.(2)由x0为内点可知,存在δ>0,使得(x0−δ,x0+δ)⊂I.当h∈(−δ,δ)时,记g(h)=[f(x0+h)+f(x0−h)]/2.如果f为凸函数,则由x0=(x0−h)/2+(x0+h)/2以及(1)可知h=0是g的最小值点.由“极值和最值”那一单元推论1可知g (x0)≥0.另一方面,g (x0)=f (x0),因此f (x0)≥0.证明.(1)任取a,b∈I,不妨设a<b.对函数f− 在[a,b]中应用“极值和最值”那一单元例3即可.(2)由x0为内点可知,存在δ>0,使得(x0−δ,x0+δ)⊂I.当h∈(−δ,δ)时,记g(h)=[f(x0+h)+f(x0−h)]/2.如果f为凸函数,则由x0=(x0−h)/2+(x0+h)/2以及(1)可知h=0是g的最小值点.由“极值和最值”那一单元推论1可知g (x0)≥0.另一方面,g (x0)=f (x0),因此f (x0)≥0.Y oung不等式回顾.指数函数e x的二阶导数恒正,因此为(严格)凸函数.当a,b>0,p,q>1且1/p+1/q=1时,有ab=e1p ln a p+1q ln b q≤1pe ln a p+1qe ln b q=a pp+b qq.Jensen不等式定理1(Jensen不等式)设f是区间I中的凸函数.任给{x i}ni=1⊂I,当λi≥0且ni=1λi=1时,均有fni=1λi x i≤ni=1λi f(x i).(3)定理1(Jensen不等式)设f是区间I中的凸函数.任给{x i}ni=1⊂I,当λi≥0且ni=1λi=1时,均有fni=1λi x i≤ni=1λi f(x i).(3)证明.对n用数学归纳法.n=1是显然的,n=2由凸函数定义直接得到.假设不等式(3)对n=k成立.当n=k+1时,不妨设0<λk+1<1,此时k i=1λi1−λk+1=1.证明(续).由归纳假设,有fk+1i=1λi x i=f(1−λk+1)ki=1λi1−λk+1x i+λk+1x k+1≤(1−λk+1)fki=1λi1−λk+1x i+λk+1f(x k+1)≤(1−λk+1)ki=1λi1−λk+1f(x i)+λk+1f(x k+1) =k+1i=1λi f(x i).这说明不等式对n=k+1也成立,从而定理得证.例1设a1,···,a n>0,p i≥0且ni=1p i=1,证明加权算术–几何平均值不等式:p1a1+···+p n a n≥a p11a p22···a p n n.例1设a1,···,a n>0,p i≥0且ni=1p i=1,证明加权算术–几何平均值不等式:p1a1+···+p n a n≥a p11a p22···a p n n.证明.考虑函数f(x)=−ln x(x>0).由f (x)=x−2>0可知f为(严格)凸函数.根据Jensen不等式,当a1,···,a n>0时−ln(p1a1+···+p n a n)≤−(p1ln a1+p2ln a2+···+p n ln a n),即p1a1+···+p n a n≥a p11a p22···a p n n.当p i都等于1/n时就重新得到了算术–几何平均值不等式.设P=(c,d)为平面上的一个固定点.考虑X轴上的点到P的距离函数,它可以表示为ρ(x)=(x−c)2+d2,x∈R.设P=(c,d)为平面上的一个固定点.考虑X轴上的点到P的距离函数,它可以表示为ρ(x)=(x−c)2+d2,x∈R.我们来说明ρ(x)为凸函数.当P落在X轴上时,d=0,ρ(x)=|x−c|,此时显然ρ(x)是凸函数.设P=(c,d)为平面上的一个固定点.考虑X轴上的点到P的距离函数,它可以表示为ρ(x)=(x−c)2+d2,x∈R.我们来说明ρ(x)为凸函数.当P落在X轴上时,d=0,ρ(x)=|x−c|,此时显然ρ(x)是凸函数.O c|x−c|图2:绝对值函数的凸性下设d =0.对ρ(x )求导可得ρ (x )=d 2 (x−c )2+d 2 −3/2,这说明ρ(x )为严格凸函数.特别地,ρ (a +b )/2 ≤[ρ(a )+ρ(b )]/2.下设d =0.对ρ(x )求导可得ρ (x )=d 2 (x−c )2+d 2 −3/2,这说明ρ(x )为严格凸函数.特别地,ρ (a +b )/2 ≤[ρ(a )+ρ(b )]/2. 考虑平面上以P ,(a ,0),(b ,0)为顶点的三角形.上式可以解释为从P 出发的中线的长度不超过从P 出发的两条边的长度之和的一半.下设d =0.对ρ(x )求导可得ρ (x )=d 2 (x−c )2+d 2 −3/2,这说明ρ(x )为严格凸函数.特别地,ρ (a +b )/2 ≤[ρ(a )+ρ(b )]/2. 考虑平面上以P ,(a ,0),(b ,0)为顶点的三角形.上式可以解释为从P 出发的中线的长度不超过从P 出发的两条边的长度之和的一半.P =(c,d )a b O xy 图3:中线长度与距离函数的凸性。
数学分析(一):一元微积分 南京大学 6 第六章积分的推广和应用 (6.6.1) 广义积分的收敛判别法

定理 1 (Dirichlet)
α
设 F (α) = f (x) dx 关于 α ∈ [a, ∞) 为有界函数, 函数 g(x) 在 [a, ∞) 中单调, 且
a
∞
lim g(x) = 0, 则积分 f (x)g(x) dx 收敛.
a
通过求极限来判断收敛性
α
α
证明. 当 α ≥ a 时, 记 F (α) = f (x) dx, G(α) = g(x) dx. 由已知条件可得
a
a
0 ≤ F (α) ≤ MG(α), ∀ α ∈ [a, ∞).
因此, 如果 G(α) 有界, 则 F (α) 也有界; F (α) 无界时, G(α) 也无界.
a
对于瑕积分, 与函数 x−p 进行比较可以得到完全类似的 Cauchy 判别法.
非负情形的简单例子
例1
判别积分
∞
√
dx
的敛散性.
1 x x2 + x + 1
非负情形的简单例子
例1
判别积分
∞
√
dx
的敛散性.
1 x x2 + x + 1
解. 当 x ≥ 1 时 0 ≤ √ 1 ≤ x−2, 故积分是收敛的.
如果 p > 1, 且存在常数 C > 0, 使得当 x 充分大时 0 ≤ f (x) ≤ Cx−p, 则
∞
f (x) dx 收敛; 如果 p ≤ 1, 且存在常数 C > 0, 使得当 x 充分大时
a
∞
f (x) ≥ Cx−p, 则 f (x) dx 发散;
数学分析(一元微积分)考试大纲

数学分析(一元微积分)考试大纲考查内容第一章 数列极限(一) 数列极限的定义数列极限的N -ε定义;会用“N -ε语言”证明数列的极限存在。
(二) 收敛数列的性质收敛数列的性质,运用收敛数列的四则运算法则计算数列的极限。
(三) 数列极限存在的条件会用单调有界原理和柯西收敛准则证明某些极限问题。
第二章 函数极限(一) 函数极限概念会用“A x f x =∞→)(lim 的ε-X 定义” 和“A x f x x =→)(lim 0的ε-δ定义”证明简单函数的极限。
(二)函数极限的性质运用函数极限的四则运算法则计算函数的极限。
(三) 函数极限存在的条件(1)归结原则;(2)柯西收敛准则。
(四) 两个重要的极限利用两个重要极限求极限的方法。
(五) 无穷小量与无穷大量无穷小量和无穷大量的性质和关系,无穷小量的比较。
用无穷小量和无穷大量求极限。
第三章 函数的连续性(一) 连续性概念函数在一点的连续性,用定义证明函数在一点连续,间断点及其分类。
(二) 连续函数的性质连续函数的局部性质,闭区间上连续函数的基本性质。
用连续函数求极限。
(三) 初等函数的连续性证明基本初等函数在定义域内连续,判断初等函数间断点的类型。
第四章导数与微分(一) 导数的概念导数的定义,导数的几何意义。
会求曲线切线的斜率。
(二)求导法则导数的四则运算,会用各种求导法则计算初等函数的导数。
(二)参变量函数的导数参变量函数的导数的定义、几何意义;会求参变量函数所确定函数的导数。
(三)高阶导数高阶导函数的概念。
高阶导数的计算。
(四)微分微分概念、微分的几何意义,导数与微分的关系。
第五章微分中值定理及其应用(一) 拉格朗日定理和函数单调性罗尔中值定理和拉格朗日中值定理的内容、几何意义。
用拉格朗日中值定理证明函数的单调性,证明某些恒等式和不等式。
(二)柯西中值定理和不定式极限柯西中值定理的内容, 用柯西中值定理证明某些带中值的等式。
会求不定式极限。
(三)泰勒公式泰勒定理的实质。
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可积函数类
Riemann 定理告诉我们, 可积函数波动剧烈(振幅较大)的地方并不是很多. 或者 说, 间断点(振幅不为零的点)并不是很多. 从 Riemann 定理出发, Lebesgue 得到了关于可积函数的进一步刻画.
可积函数类
Riemann 定理告诉我们, 可积函数波动剧烈(振幅较大)的地方并不是很多. 或者 说, 间断点(振幅不为零的点)并不是很多. 从 Riemann 定理出发, Lebesgue 得到了关于可积函数的进一步刻画. Lebesgue 说有界函数为可积函数当且仅当它“几乎处处”连续! (以后我们将讨论 其准确含义)
lim
ωi ∆xi =
π →0
i =1
lim [Sπ(f
π →0
)
−
sπ (f
)]
=
inf
π
Sπ (f
)
−
sup
π
sπ (f
).
(3) =⇒ (4): 这是显然的. (4) =⇒ (2): 如果存在分割 π, 使得 Sπ(f ) − sπ(f ) < ε, 则由
sπ(f ) ≤ sup sπ (f ) ≤ inf Sπ (f ) ≤ Sπ(f )
n
ωi ∆xi =
ωi ∆xi +
ωi ∆xi ≤ ε(b − a) + (M − m)ε.
i =1
{i|ωi <ε}
{i|ωi ≥ε}
由定理 1 (4) 知 f 可积.
可积函数类
推论 1 设 f 为有界函数, 若 f 只有有限个间断点, 则 f 可积.
可积函数类
推论 1 设 f 为有界函数, 若 f 只有有限个间断点, 则 f 可积.
证明. 任给 ε, η > 0, 取以间断点为中心的小区间, 使得这些小区间互不相交, 且其总长度小 于 ε. 挖去这些小区间以后 f 连续, 根据 Cantor 定理, 可以对挖去小区间以后剩下的 部分做分割, 使得 f 在这些分割小区间中的振幅都小于 η. 由 Riemann 定理即知 f 可 积.
可积的两个因素
从上面的讨论中可以看出, 连续函数可积是因为可以找分割, 使得每一个小区间 中它的振幅都很小, 而小区间的总长度是固定的;
单调函数可积是因为振幅的总和固定不变, 而每一个小区间的长度都很小.
综合考虑振幅和区间长度这两个因素, 可以得出: 若要函数可积,只需振幅较大 的那些小区间的总长度很小. 这可以总结为下面的结果.
Darboux 和与可积性
我们继续用 Darboux 和来研究有界函数的可积性. 对于固定的分割, Riemann 和介于 Darboux 下和与 Darboux 上和之间. 当分割的模趋于零时, 要看 Riemann 和是否收敛, 可以考察 Darboux 上和与 Darboux 下和的差, 看看它是否趋于零. 给定分割 π, 有界函数 f 在第 i 个小区间中的下确界和上确界分别记为 mi 和 Mi , 称 ωi = Mi − mi 为 f 在第 i 个小区间中的振幅.
Darboux 和与可积性
我们继续用 Darboux 和来研究有界函数的可积性. 对于固定的分割, Riemann 和介于 Darboux 下和与 Darboux 上和之间.
当分割的模趋于零时, 要看 Riemann 和是否收敛, 可以考察 Darboux 上和与 Darboux 下和的差, 看看它是否趋于零.
定理 2 (Riemann) 设 f 为 [a, b] 中的有界函数, 则 f 可积的充分必要条件是任给 ε, η > 0, 存在 [a, b] 的 某个分割 π, 使得
∆xi < ε.
{i|ωi ≥η}
Riemann 定理
证明. (必要性) 设 f 可积. 由定理 1 (4), 任给 ε, η > 0, 存在分割 π,
π
π
可知 0 ≤ infπ Sπ (f ) − supπ sπ (f ) ≤ Sπ(f ) − sπ(f ) < ε. 由 ε 的ห้องสมุดไป่ตู้意性即知 f 的上积 分与下积分相等.
可积函数类
命题 1 (1) 若 f ∈ C0[a, b], 则 f 可积; (2) 若 f 为 [a, b] 中的单调函数, 则 f 可积;
给定分割 π, 有界函数 f 在第 i 个小区间中的下确界和上确界分别记为 mi 和 Mi , 称 ωi = Mi − mi 为 f 在第 i 个小区间中的振幅.
n
Darboux 上和与 Darboux 下和的差可以表示为 ωi ∆xi , 其中 ∆xi 是第 i 个小
i =1
区间的长度.
可积的充要条件
定理,
任给
ε
>
0,
存在
δ
>
0,
当 π < δ 时, 有
n
I − ε < sπ(f ) ≤ f (ξi )∆xi ≤ Sπ(f ) < I + ε,
i =1
这说明 f 在 [a, b] 中可积, 积分为 I.
可积的充要条件
证明(续). (2) ⇐⇒ (3): 这可由 Darboux 定理及下式得到
n
问题 1 Riemann 函数的间断点有哪一些?
Riemann 函数
解. 显然, 0 ≤ R(x) ≤ 1. 任给 ε, η > 0, 当 1/q ≥ η, 即 q ≤ 1/η 时, [0, 1] 中形如 p/q 的 既约分数只有有限个. 因此满足 R(x) ≥ η 的只有有限个点. 取以这些点为中心的小 区间, 使得这些小区间互不相交, 且其总长度小于 ε. 在这些小区间以外, R(x) 的振幅 小于 η. 由 Riemann 定理即知 R(x) 可积.
定理 1 (可积的充要条件) 设 f 为 [a, b] 中的有界函数, 则以下命题等价: (1) f 在 [a, b] 中 Riemann 可积. (2) f 在 [a, b] 中的上积分和下积分相等.
n
(3) lim ωi ∆xi = 0, 其中 ωi = ωi (f ) = Mi − mi 是 f 在 [xi−1, xi ] 中的振幅.
问题 1 Riemann 函数的间断点有哪一些?
问题 2 Riemann 函数的积分等于多少?
n
n
n
ωi ∆xi =
f (xi ) − f (xi−1) ∆xi ≤
f (xi ) − f (xi−1) ε
i =1
i =1
i =1
= f (b) − f (a) ε,
由定理 1 (3) 知 f 可积.
可积的两个因素
从上面的讨论中可以看出, 连续函数可积是因为可以找分割, 使得每一个小区间 中它的振幅都很小, 而小区间的总长度是固定的;
可积函数类
命题 1
(1) 若 f ∈ C0[a, b], 则 f 可积; (2) 若 f 为 [a, b] 中的单调函数, 则 f 可积;
证明.
(1) 根据连续函数的一致连续性(Cantor 定理), 任给 ε > 0, 存在 δ > 0, 当 π < δ 时 ωi < ε 均成立. 用定理 1 (3) 即知 f 可积. (2) 不妨设 f 单调递增. 任给 ε > 0, 当 π < ε 时
可积的两个因素
从上面的讨论中可以看出, 连续函数可积是因为可以找分割, 使得每一个小区间 中它的振幅都很小, 而小区间的总长度是固定的; 单调函数可积是因为振幅的总和固定不变, 而每一个小区间的长度都很小.
可积的两个因素
从上面的讨论中可以看出, 连续函数可积是因为可以找分割, 使得每一个小区间 中它的振幅都很小, 而小区间的总长度是固定的; 单调函数可积是因为振幅的总和固定不变, 而每一个小区间的长度都很小. 综合考虑振幅和区间长度这两个因素, 可以得出: 若要函数可积,只需振幅较大 的那些小区间的总长度很小. 这可以总结为下面的结果.
一元微积分与数学分析
— 可积的充要条件
梅加强
南京大学数学系
Darboux 和与可积性
我们继续用 Darboux 和来研究有界函数的可积性. 对于固定的分割, Riemann 和介于 Darboux 下和与 Darboux 上和之间.
Darboux 和与可积性
我们继续用 Darboux 和来研究有界函数的可积性. 对于固定的分割, Riemann 和介于 Darboux 下和与 Darboux 上和之间. 当分割的模趋于零时, 要看 Riemann 和是否收敛, 可以考察 Darboux 上和与 Darboux 下和的差, 看看它是否趋于零.
使得
n i =1
ωi
∆xi
<
εη.
这说明
n
η
∆xi ≤
ωi ∆xi +
ωi ∆xi = ωi ∆xi < εη.
{i|ωi ≥η}
{i|ωi ≥η}
{i|ωi <η}
i =1
(充分性) 由已知条件, 任给 ε > 0, 存在 [a, b] 的分割 π, 使得 {i|ωi≥ε} ∆xi < ε. 此时
例1 讨论 Riemann 函数 R(x) 在 [0, 1] 中的可积性, 其中
1/q, R(x) = 1,
0,
x = p/q, p < q 为互素正整数, x = 0, 1, x ∈ (0, 1) 为无理数.
Riemann 函数
解. 显然, 0 ≤ R(x) ≤ 1. 任给 ε, η > 0, 当 1/q ≥ η, 即 q ≤ 1/η 时, [0, 1] 中形如 p/q 的 既约分数只有有限个. 因此满足 R(x) ≥ η 的只有有限个点. 取以这些点为中心的小 区间, 使得这些小区间互不相交, 且其总长度小于 ε. 在这些小区间以外, R(x) 的振幅 小于 η. 由 Riemann 定理即知 R(x) 可积.