6、高能电子束射野剂量学.
高能电子束的应用技术
谢谢
高能电子束的 应用技术
讲课人 吴湘阳
关于高能电子束
高能电子束用于放射治疗始于50年代初期，现 今，接受放射治疗的患者中，约80%的患者要 应用到高能电子束
对于X射线，沿射线入射方向靶体积后方的正 常组织，不可避免会接受到一定程度的辐射剂 量，高能电子束则由于具有有限的射程，可有 效地避免对靶区后深部组织的照射。基于上述 特点，它主要用于治疗表浅和偏心的肿瘤以及 浸润的淋巴结。
如7MEV表面剂量为85%表面剂量为高剂 量坪区变宽，X线污染加大。故临床使用 的高能电子束，能量应该在4-25Mev之间。
电子束射野剂量学
照射野对百分深度剂量的影响 射野对输出剂量的影响非常复杂，无规 律可循必须针对每一台加速器所配置的 电子束限光筒进行测试
电子束等剂量曲线分布特点
随深度增加，低值等剂量线向外侧扩张， 高值等剂量线向内侧收缩并随电子束能 量而变化。
高能电子束的产生
一般由加速器产生，在本质上与β射线一 样为带负电的高速电子组成。经加速和 偏转后引出的电子束，基本是单能窄束 通过散射箔扩展后，先经X射线准直器， 再经电子束限光筒，形成治疗用野。电 子限光筒的设计，除要形成治疗用射野 外，可以利用电子束易散射的特点，借 助限光筒壁增加射野中的散射电子，弥 补野边缘剂量的不足
注意勿挤伤、刮伤病人。来自高能电子束的应用范围表浅病变：如皮肤病变，胸壁，内乳淋巴结， 颈部表浅淋巴结。可单野照射。
电子束和高能X射线混合使用，提高皮下浅部 组织剂量。
电子线的旋转照射，治疗面积较大，体表弯曲 的浅表病变。
电子线的全身照射技术， 电子线的术中照射治疗技术，对经手术切除的
瘤床、残存灶在直视下进行单次、大剂量照射
高能电子束在物质中容易被散射，且更易被阻 挡
肿瘤放射物理学基础
基本措施
1.时间防护 尽量缩短受照时间 2.距离防护 增大与辐射源的距离 3.屏蔽防护 人与源之间设置防护屏障
能量和照射野的选择
常用能量 4~25Mev
能量与治疗深度的关系 E = 3d+2~3Mev
照射野 电子束射野≥靶区横径的1.18倍
近距离照射剂量学
剂量学特点 放射源周围的剂量分布按照与放射
源之间的距离的平方而下降，即平方反 比定律。 基本特征 肿瘤剂量 高而不均匀，而邻 近正常组织受量低
近距离治疗的主要特点
康普顿效应：
当光子与原子内
一个轨道电子发生相互 作用时，光子损失一部 分能量，并改变运动方 向，电子获得能量而脱 离原子，这种现象叫做 康普顿效应。在 0.03~25MeV的范围占 优势，骨和软组织的吸 收剂量相近
电子对效应：
入射光子能量 大于1.02MV时，光 子可以与原子核相 互作用，使入射光 子的全部能量转化 成为具有一定能量 的正电子和负电子 ，这就是电子对效 应。在25~100MeV 的范围占优势。
任何物质。
名词解释
放射源（S） 一般规定为放射源前表面 的中心，或产生辐射的靶面中心。
照射野 射线束经准直后垂直通过模体的 范围。
临床剂量学中规定模体内50%等剂量线 的延长线交于模体表面的区域定义为照射野 的大小
参考点 规定模体表面下射野中心轴 上某一点作为剂量计算或测量参考的点。 400kV以下X射线参考点取在模体表面，对 高能X（γ）射线参考点取在模体表面下射 野中心轴上最大剂量点位置
60Co治疗机
原理：利用放射性同位素60Co发射出的γ 射线治疗肿瘤，平均能量1.25MeV，与一 般深部X射线机相比有一下特点
特点：①能量较高，射线穿透力强；② 皮肤反应轻；③康普顿效应为主，骨吸 收类似于软组织吸收；④旁向散射少， 放射反应轻；⑤经济可靠，维修方便。
电子剂量学概要
电子剂量学及临床应用电子束的产生、电子束的特点、电子与物质的相互作用剂量学：1.PDD 2.电子束的能量（模体表面的最大可几能量、模体表面的平均能量、平均能量和深度）3.输出因子4.射程5.OAR和Profile 6.平坦度和对称性7.等剂量分布8.射野的均匀性和半影9.虚源射野的设计：1.能量和照射野的选择2.斜入射3.不均匀组织4.补偿5.射野衔接6.挡铅特殊技术：旋转照射、全身电子线照射高能电子束特点1.有限的射程2.易散射皮肤剂量高3.电子束限光筒随到皮肤距离的增加，射野均匀性迅速变劣，半影变宽。
4.PDD在射野小的时候变化明显5.不均匀组织对PDD影响显著6.拉长源皮距，输出剂量不按平方反比定律计算7.不规则射野计算仍存在问题8.主要治疗浅表或偏心的肿瘤和浸润的淋巴结。
电子线模式时：X射线靶和均整滤过器从电子射线束范围内移去电子束强度比产生X射线所需电子束小2-3量级笔形电子束引出窗：金属铍（铍的低原子序数使电子束的散射和韧致辐射很低）散射箔：1.单一散射箔（射束展宽，先经过准直器再经过限光筒）2.双散射箔（射束展宽和使射线变的均匀）磁场扫描：射束展宽（优点：1.能谱窄，剂量跌落更为陡峭。
2.减少X射线污染3.较易形成电子束不规则调强射野）电子限光筒：封闭式（弥补边缘射线剂量不足，能谱变宽，改善射野的均匀性）。
边框式（仅起到限定射野的大小）射野跟随系统改善了剂量分布特性，减轻电子限光筒的重量。
PDD曲线:韧致辐射尾部Ds:入射或表面剂量Dm:最大剂量点深度（Zmax）Dx:电子束中X射线剂量Rt:有效治疗深度R50:50%Dm或半峰值深度（HVD）Rp:电子束的射程Rq:剂量跌落最陡点的切线与Dm水平的交点的深度最大射程：中心轴剂量曲线尾部外推与本底辐射相交的深度实际射程Rp：最陡的切线与本底辐射相交的深度约等于E（Mev）/2的值深度R90（治疗射程）：E（Mev）/4称为有效深度有时候也放宽到R85R50（半峰值深度）深度Rq:通过剂量拐点的切线和最大剂量水平线相交的深度。
肿瘤放射物理学复习考试课件-放射物理-6、高能电子束射野剂量学
胸壁照射的示例：不加补偿时，肺前缘的剂 量较高(80％)，并有一高剂量区(139％)；沿胸 壁填加补偿材料，并有意增加高剂量区位置处 补偿材料的厚度，既降低了肺前缘的受量，又 减弱了高剂量区
图6－29 电子束照射胸壁的剂量分布
临床常用的补偿材料有石蜡、聚苯乙烯和 有机玻璃。
电子束的物理半影
P80/20 (由特定平面内80％与20％等剂量曲线 之间的距离确定。)
一般条件下:
限光筒到表面距离 电子束能量 半影
5 cm以内
低于10MeV 10～12mm
10～20MeV 8～10mm
超过10cm
超过15mm
四、电子束的“虚源”及有效源皮距
“虚源”：加 速管中一窄束加速 的电子束，经偏转 穿过出射窗、散射 箔、监测测电离室、 限束系统等而扩展 成一宽束电子束， 好像从某一位置(或 点)发射出来，此位 置(或点)称为电子 束的“虚源”位置。
小结：
高能电子束，其剂量分布特点如下： （1）从皮肤表面到一定的深度，剂量高且分 布比较均匀，随着能量增加，此深度也不断增 加。表面剂量大小依能量不同而不同：能量低， 表面剂量低；能量高，表面剂量高。
如7MeV，表面剂量为85％ 18MeV，表面剂量为98％。 因而不能保护皮肤。
（2）在一定的深度之后，剂量突然下降。如 果临床医生将病变选在80％区域内，则病变后 正常组织的受量极小。但是随着能量不断增加， 此特点逐渐消失，对45MeV电子束，此特点几 乎全部失去。因此，电子加速器的电子能量选 得过高是没有实际意义的，一般最有用的电子 能量选在25MeV以内。
度剂量的基本特性及有关参数。
高能电子束的百分深度剂量分布，大致 可分为四部分：
剂量建成区
高剂量坪区 剂量跌落区 x射线污染区
6第六章光子照射剂量学.
放射性核素的活度（强度）减少一半时所需 要的时间称为该放射性核素的半衰期（half life time）.
二.几何学概念
1.放射源：产生辐射的靶面中心； 2.照射野： 几何学：表示射线束经准直器后垂直通过模体,距源特
定距离（SSD、SAD）处的平面上的投影； 剂量学：在上述特定平面上，在辐射范围内，相对中
4．深度量
在组织某一深度的放射量，实际上应为深度的吸收剂量，是 原射线的吸收量加上组织散射量，根据不同照射条件，用体 模测出。
5．肿瘤量（DT）
在肿瘤深度处的吸收剂量，即各照射方向的原射线 和散射线到达此点的剂量之和。
6．容积量
指某一体积的吸收剂量，此吸收剂量的多少与射线 的质及所照射的体积有关。容积量包含了照射靶区 和射线经过区域内正常组织的剂量，这在考虑放射 损伤和放射防护时有用。
TAR根据放射源能量、深度及照射野面积可以查表得到。 在固定野照射时，由于入射野面积和源皮距是固定不变的，照
射野范围内的任何深度的剂量均可通过某种能量射线的百分深 度量表查得。但当用放射源以肿瘤为中心旋转治疗时，由于人 体体表曲面的不规则和肿瘤不在体内中心部，其源皮距、入射 野面积（A）和皮肤量（或最大参考点剂量）均在不断改变， 只有放射源到肿瘤中心距离（F）和肿瘤水平的面积是固定不变 的，因此不能用计算固定野照射的肿瘤剂量方法来计算旋转治 疗时的肿瘤剂量。必须用组织－空气比（TAR）的方法计算。
11．反向散射因子（BSF）
定义为射野中心轴上最大剂量深度处的组织空气比。 实际上是TAR的一个特例。
BSF=Dm/ Dm空气
12．散射空气比（SAR）
定义为体模内某一点的散射剂量与该点空气中吸收 剂量之比。与组织空气比的性质类似，散射空气比 与源皮距无关，只受射线能量、组织深度和射野大 小影响。因为体模内某一点的散射剂量等于该点的 总吸收剂量与原射线剂量之差，因此某射野在深度 d处散射空气比在数值上等于该野在同一深度处的 组织空气比减去零射野的组织空气比。
电子线照射剂量学
第七章 电子线照射剂量学高能电子线在现代肿瘤放射治疗中有着重要的地位，特别是对表浅肿瘤(深度小于5cm)的治疗，其射野设计的简明和剂量分布的优越使之几乎成为唯一的选择。
高能电子线因其剂量特性而能避免靶区后深部组织的照射，这是电子线优于高能X 线的地方，也是电子线最重要的剂量学特点。
据统计，在接受放射治疗的患者中，10～15%的患者在治疗过程中要应用高能电子线，主要用于治疗表浅或偏心的肿瘤和浸润的淋巴结。
高能电子线应用于肿瘤的放射治疗始于20世纪50年代初期，一开始由电子感应加速器产生，后来发展为由直线加速器产生。
现代医用直线加速器除提供两档高能X 线外，通常还提供能量范围在4～25 MeV 之间的数档高能电子线。
第一节 电子线中心轴深度剂量分布类似于X 线，对电子线我们最关心的也是深度剂量分布，和高能X 线的区别以及它自身的一些特点是在临床使用之前必须掌握的。
一、中心轴深度剂量曲线的基本特点高能电子线的中心轴深度剂量定义与高能X 线相同，归一化后称为百分深度剂量，用PDD 表示，形状显然有别于高能X 线，见图7-1，图中照射野大小均为10cm ×10cm ，SSD 为100cm 。
与高能X 线相比，高能电子线具有更高的表面剂量，一般都在75%～80%以上；随着深度的增加，很快在最大剂量深度max d 达到最大剂量点(表面至max d 段称为剂量建成区)；在max d 后形成高剂量坪区；然后剂量迅速跌落(剂量跌落区)；最后在曲线后部形成一条长长的低剂量韧致辐射“拖尾”(X 线污染区)。
这些剂量学特性使得高能电子线在治疗表浅的肿瘤或浸润的淋巴结时，具有高能X 线无可比拟的优势。
图7-1 高能电子线与高能X 线深度剂量曲线的比较高能电子线还有其它的一些特点：1、从加速器偏转磁铁出来的电子线可以被认为是单一能量的，在经过散射箔、监测电离室、X 射线准直器和电子线限光筒等装置时，与这些物质相互作用，一方面展宽了电子线的能量谱，另一方面产生了X 射线污染，在深度剂量曲线后部形成一条长长的低剂量韧致辐射“拖尾”；2、在电子线进入水模体的入射表面，定义表面平均能量0E ，数值小于偏转磁铁出来的电子线能量值；3、与高能X 线不同，电子线能量在水模体中随着深度增加越来越小；4、一般电子线的深度剂量曲线测量采用与高能X 线一致的标准源皮距概念，而事实上，电子线并非是由加速器治疗头中的一个实在的放射源辐射产生的，而是加速管中的一窄束电子线，经偏转磁铁穿过出射窗、散射箔、监测电离室及限束系统等扩展成一宽束电子线，似乎从某一位置(或点)发射出来，此位置(或点)称为电子线的“虚源”位置，依赖于电子线能量和电子线限光筒大小。
【精品】电子线照射剂量学
第七章电子线照射剂量学高能电子线在现代肿瘤放射治疗中有着重要的地位，特别是对表浅肿瘤（深度小于5cm)的治疗,其射野设计的简明和剂量分布的优越使之几乎成为唯一的选择.高能电子线因其剂量特性而能避免靶区后深部组织的照射，这是电子线优于高能X 线的地方，也是电子线最重要的剂量学特点.据统计，在接受放射治疗的患者中，10~15%的患者在治疗过程中要应用高能电子线，主要用于治疗表浅或偏心的肿瘤和浸润的淋巴结。
高能电子线应用于肿瘤的放射治疗始于20世纪50年代初期，一开始由电子感应加速器产生，后来发展为由直线加速器产生。
现代医用直线加速器除提供两档高能X 线外，通常还提供能量范围在4～25MeV 之间的数档高能电子线。
第一节电子线中心轴深度剂量分布类似于X 线，对电子线我们最关心的也是深度剂量分布，和高能X 线的区别以及它自身的一些特点是在临床使用之前必须掌握的。
一、中心轴深度剂量曲线的基本特点高能电子线的中心轴深度剂量定义与高能X 线相同,归一化后称为百分深度剂量,用PDD 表示,形状显然有别于高能X 线,见图7—1,图中照射野大小均为10cm ×10cm ，SSD 为100cm 。
与高能X 线相比，高能电子线具有更高的表面剂量，一般都在75％～80％以上；随着深度的增加，很快在最大剂量深度max d 达到最大剂量点（表面至max d 段称为剂量建成区）；在max d 后形成高剂量坪区；然后剂量迅速跌落（剂量跌落区);最后在曲线后部形成一条长长的低剂量韧致辐射“拖尾"（X线污染区）.这些剂量学特性使得高能电子线在治疗表浅的肿瘤或浸润的淋巴结时，具有高能X线无可比拟的优势。
图7-1高能电子线与高能X线深度剂量曲线的比较高能电子线还有其它的一些特点：1、从加速器偏转磁铁出来的电子线可以被认为是单一能量的,在经过散射箔、监测电离室、X射线准直器和电子线限光筒等装置时，与这些物质相互作用，一方面展宽了电子线的能量谱，另一方面产生了X射线污染，在深度剂量曲线后部形成一条长长的低剂量韧致辐射“拖尾”;2、在电子线进入水模体的入射表面，定义表面平均能量E,数值小于偏转磁铁出来的电子线能量值;3、与高能X线不同，电子线能量在水模体中随着深度增加越来越小；4、一般电子线的深度剂量曲线测量采用与高能X线一致的标准源皮距概念，而事实上，电子线并非是由加速器治疗头中的一个实在的放射源辐射产生的，而是加速管中的一窄束电子线，经偏转磁铁穿过出射窗、散射箔、监测电离室及限束系统等扩展成一宽束电子线，似乎从某一位置（或点）发射出来，此位置（或点）称为电子线的“虚源"位置，依赖于电子线能量和电子线限光筒大小。
放射物理学基础第六章高能电子束射野剂量学
高能电子束射野剂量学
高能电子束应用于肿瘤的放射治疗 始于上世纪50年代初期。
据估计约15％的患者在治疗过程中 要应用高能电子束。
计划设计要求在给予靶区足够剂量 的同时，必须注意保护正常器官。
加速器 偏转磁铁
钨靶
散射片
均整器
扩大和均匀射野
电子束治疗
X射线治疗
加速器治疗机产生的射线
（7）不规则射野输出剂量的计算，仍存在问 题。
基于高能电子束的上述特点，它主要用 于治疗表浅或偏心的肿瘤和浸润的淋巴结。
一、中心轴百分深度剂量曲线
1、百分深度剂量曲线的特点 图6-5示出了模体内电子束中心轴百分深
度剂量的基本特性及有关参数。
有关参数：
Ds：入射或表面剂量，以表面下0.5mm处的 剂量表示；
对采用散射箔系统的医用直线加速器， x射线污染水平随电子束能量的增加而增加。
2、百分深度剂量的 影响因素
（1）能量的影响
电子束百分深 度剂量分布随电子 束能量的改变有很 大变化。
基本特点是：由于电子束易于散射，所以 随着射线能量的增加，表面剂量增加，高剂量 坪区变宽，剂量梯度减小，X射线污染增加， 电子束的临床剂量学优点逐渐消失。
（3）源皮距 的影响
当源皮距不同时，一些主要参数的变化规律， 主要表现为：当限光筒至皮肤表面的距离增 加时，表面剂量降低，最大剂量深度变深， 剂量梯度变陡，X射线污染略有增加，而且 高能电子束较低能电子束变化显著。造成这 一现象的主要原因，是由于电子束有效源皮 距的影响和电子束的散射特性。由于电子束 百分深度剂量随源皮距变化的这一特点，要 求临床应用中，除非特殊需要，应保持源皮 距不变，否则要根据实际的临床使用条件， 具体测量百分深度剂量有关参数的变化。
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（3）随着电子束限光筒到患者皮肤距离的增 加，射野的剂量均匀性迅速变劣、半影增宽；
（4）百分深度剂量随射野大小特别在射野较 小时变化明显；
（5）不均匀组织对百分深度剂量影响显著；
（6）拉长源皮距照射时，输出剂量不能准确 按平方反比定律计算；（应考虑有效源皮距）
钨靶
散射片
均整器
扩大和均匀射野
电子束治疗
X射线治疗
加速器治疗机产生的射线
第一节 治疗电子束的产生
对于医用直线加速器，经加速和偏转后 引出的电子束，束流发散角很小，基本是单 能窄束，必须加以改造，才能用于临床。
改造方法主要有两种： 利用散射箔展宽电子束。 利用电磁偏转原理展宽电子束。
方法之一：利用散射箔展宽电子束
高剂量坪区 剂量跌落区 x射线污染区
与高能x(γ)射线相比，高能电子束的剂量 建成效应不明显，表现为：
表面剂量高，一般都在75％～85％ 以上，并随能量增加而增加；
随着深度的增加，百分深度剂量很 快达到最大点；
然后形成高剂量“坪区”。
这主要是由于电子束在其运动径迹上，很容 易被散射，使得单位截面上电子注量增加。
将单一散射箔改用为双散
射箔系统，可进一步改善电于 束的能谱和角分布。第一散射 箔的作用，是利用电子穿射时 的多重散射，将射束展宽；第 二散射箔类似于x射线系统中 的均整器，增加射野周边的散 射线，使整个射线束变得均匀 平坦。使用双散射箔系统，电 子束限光筒可不再使用单一散 射箔通常采用的封闭筒壁式结 构而改用边框式，此时边框式 限光筒仅起确定射野大小(几 何尺寸)的作用。
（7）不规则射野输出剂量的计算，仍存在问 题。
基于高能电子束的上述特点，它主要用 于治疗表浅或偏心的肿瘤和浸润的淋巴结。
一、中心轴百分深度剂量曲线
1、百分深度剂量曲线的特点 图6-5示出了模体内电子束中心轴百分深
度剂量的基本特性及有关参数。
高能电子束的百分深度剂量分布，大致 可分为四部分：
剂量建成区
根据电子束易于散射的特点，将其射 束展宽。所用散射箔材料的原子序数和厚度， 要依据电子束能量选择。散射箔可以有效地 将电子束展宽到临床所需要的最大射野范围。 电子束通过散射箔展宽后，先经x射线治疗准 直器，再经电子束限光筒形成治疗用射野。
电子束经x射线准直 器及电子限光筒壁时， 也会产生散射电子，从 而改变电子束的角分布 并使其能谱变宽，从而 改善射野均匀性，使其 剂量建成区的剂量显著 增加，但随限光筒到表 面的距离的增加而影响 减少。
剂量趺落是临床使用高能电子束时极为重 要的一个概念。
用剂量梯度G表示:
记为，G=Rp/(Rp-Rq)
该值一般在2.0～2.5之间。
任何医用加速器产生的电子束都包含有 一定数量的X射线，从而表现为百分深度剂 量分布曲线后部有一长长的“拖尾”。
电子束在经过散射箔、监测电离室、x射 线准直器和电子限光筒装置时，与这些物质 相互作用，产生了X射线。
二、电子束的等剂量分布
高能电子束等剂量分布的显著特点为： 随深度的增加，低值等剂量线向外侧扩张， 高值等剂量线向内侧收缩，并随电子束能量 而变化。
特别是能量大于7MeV以上时，后一种 情况更为突出。
除能量的影 响外，照射野大 小也对高值等剂 量线的形状有所 影响。右图中， 其90％等剂量线 的底部形状，由 弧形逐渐变得平 直。
电子束能量愈低，电子束愈易于被散射， 散射角愈大，剂量建成更迅速，距离更短。表 面剂量相对于最大剂量点剂量的比值，低能电 子束要小于高能电子束。
这一现象的最简单解释，如图6-8所示。对 于 相 同 入 射 的 电 子 注 量 (cm-2) ， 低 能 电 子 束 的 剂量跌落要比高能电子束的更陡。
综上所述，为了充分发挥高能电子束的上 述特点，临床中应用的高能电子束，其能量应 在4～25 MeV范围。
（2）照射野的影响
低能时，因射程较短，射野对百分深度 剂量的影响较小；
对较高能量的电子束，因射程较长，使 用较小的照射野时，相当数量的电子被散射 出照射野，百分深度剂量随射野的变化较大。 当照射野增大时，较浅部位中心轴上电子的 散射损失被照射野边缘的散射电子补偿逐渐 达到平衡，百分深度剂量不再随射野的增加 而变化。一般条件下，当照射野的直径大于 电子束射程的二分之一时，百分深度剂量随 照射野增大而变化极微。
肿瘤放射射物理学
程品晶 （cheng-pj@) 核科学技术学院
第六章 高能电子束射野剂量学
高能电子束应用于肿瘤的放射治疗 始于上世纪50年代初期。
据估计约15％的患者在治疗过程中 要应用高能电子束。
计划设计要求在给予靶区足够剂量 的同时，必须注意保护正常器官。
加速器 偏转磁铁
（3）源皮距 的影响
当源皮距不同时，一些主要参数的变化规律， 主要表现为：当限光筒至皮肤表面的距离增 加时，表面剂量降低，最大剂量深度变深， 剂量梯度变陡，X射线污染略有增加，而且 高能电子束较低能电子束变化显著。造成这 一现象的主要原因，是由于电子束有效源皮 距的影响和电子束的散射特性。由于电子束 百分深度剂量随源皮距变化的这一特点，要 求临床应用中，除非特殊需要，应保持源皮 距不变，否则要根据实际的临床使用条件， 具体测量百分深度剂量有关参数的变化。
对采用散射箔系统的医用直线加速器， x射线污染水平随电子束能量的增加而增加。
2、百分深度剂量 的影响因素
（1）能量的影响
电子束百分深 度剂量分布随电子 束能量的改变有很 大变化。
基本特点是：由于电子束易于散射，所以 随着射线能量的增加，表面剂量增加，高剂量 坪区变宽，剂量梯度减小，X射线污染增加， 电子束的临床剂量学优点逐渐消失。
方法之二：利用电磁偏转原理展宽电子束。
可以减少或避免因电子束穿过散射箔时 产生的x射线污染，它采用类似电视光栅式扫 描或螺旋式扫描的方法，将窄束电子打散，从 而使电于束展宽。其特点是能谱窄，剂量跌落 的梯度更为陡峭，较低的x射线污染等。
Байду номын сангаас
第二节 电子束射野剂量学
高能电子束的特点：
（1）高能电子束具有有限的射程，可以有 效地避免对靶区后深部组织的照射。这是高 能电子束最重要的剂量学特点；