高能电子束射野剂量学

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高能电子束的应用技术

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高能电子束的应用技术
讲课人吴湘阳
关于高能电子束
高能电子束用于放射治疗始于50年代初期，现今，接受放射治疗的患者中，约80%的患者要应用到高能电子束
对于X射线，沿射线入射方向靶体积后方的正常组织，不可避免会接受到一定程度的辐射剂量，高能电子束则由于具有有限的射程，可有效地避免对靶区后深部组织的照射。基于上述特点，它主要用于治疗表浅和偏心的肿瘤以及浸润的淋巴结。
如7MEV表面剂量为85%表面剂量为高剂量坪区变宽，X线污染加大。故临床使用的高能电子束，能量应该在4-25Mev之间。
电子束射野剂量学
照射野对百分深度剂量的影响射野对输出剂量的影响非常复杂，无规律可循必须针对每一台加速器所配置的电子束限光筒进行测试
电子束等剂量曲线分布特点
随深度增加，低值等剂量线向外侧扩张，高值等剂量线向内侧收缩并随电子束能量而变化。
高能电子束的产生
一般由加速器产生，在本质上与β射线一样为带负电的高速电子组成。经加速和偏转后引出的电子束，基本是单能窄束通过散射箔扩展后，先经X射线准直器，再经电子束限光筒，形成治疗用野。电子限光筒的设计，除要形成治疗用射野外，可以利用电子束易散射的特点，借助限光筒壁增加射野中的散射电子，弥补野边缘剂量的不足
注意勿挤伤、刮伤病人。来自高能电子束的应用范围表浅病变：如皮肤病变，胸壁，内乳淋巴结，颈部表浅淋巴结。可单野照射。
电子束和高能X射线混合使用，提高皮下浅部组织剂量。
电子线的旋转照射，治疗面积较大，体表弯曲的浅表病变。
电子线的全身照射技术，电子线的术中照射治疗技术，对经手术切除的
瘤床、残存灶在直视下进行单次、大剂量照射
高能电子束在物质中容易被散射，且更易被阻挡

电子束全身照射的剂量学特性

维普资讯
第３５卷第Biblioteka ５期第６９页６２０６年】００月
华中科技大学学报（学版）医
ＡｅａＭｅｔｄＵｎｉｃｃｎｌＨａｈｎｖＳｉＴｅｈｏｕｚｏｇ
Ｖｏ＿ｊＮＯ．Ｐ．６９ｌ３５６
大学医学院建立的双机架多照射野方法，用ＣＳ公司的Ｄｎｓａ利Ｍｙａｃｎ三维水箱和Ｐｗ剂量仪及ＫＯＡＫ公司的ＸＴＤＶ２
胶片等设备，分别测量各项剂量学特性的指标。结果各项指标均符合电子束全身放疗的要求，效治疗深度达到有
关键词
加速器；电子束；全身照射
Ｒ８４２ｌ．
中图法分类号
ＤｏｉｅｒｃＣｈａａｔｒｓｉｓｏｔｌＳｎＥｌｃｒｎＴｈｒｐｓｍｔｉｒｃｅｉｔｃｆＴｏａｋｉｅｔｏｅａｙ
Ｌｉｎ，ＨａｕＱｉｎＪｎ，ＤｅｇＧｕｎｙｔｌｎａｇｕｅａ
ｌｎａｃｅｅａｏｒｍｏｄｌｏｆＰｒｍｕｉｅｒａｃｌｒｔｅｉｓＭｗａｓｕｅｏｐｏｄｅｅｅｔｏｓｄｔｒｕｃｌｃｒｎ，ａｄｔｅ６ｄｕｌｆｅｄｅｈｎｑｕｎｈａｉｌｓｔｃｉｅｗｈｉｈｗａｒｍａｉｙｕｓｄｂｃｓｐｉｒｌｅｙＳｔｆｄＵｎｖｅｓｔｈｌｏｆＭｅｃｎｅｗａｄｏｅＯｍｅｕｅｍｕｌｉａｒｏｕｏｉｅｒｃｃｒｔｉｔｃ．ＲｅｕｔＥｖｒａａｍｅａｎｏｒｉｒｉｙＳｃｏｏｄｉｉｓａｐｔｄｔａｓｒｔｆｉｓｄｓｍｔｉｈａａｃｅｒｓｉｓｓｌｓｅｙｐｒ — ｔｒ’ ｈｒｃｅｉｔｃａｈｉｖｄｈｓｍｅｒｃｓａｎａｒｆＴＳＥＴ．Ｔｈｅｅｆｃｉｒａｍｅｅｈｗａｓ．１ｃ。ｔｋｉｅＳｃａａｔｒｓｉｃｅｅｔｅｄｏｉｔｉｔｄｄｏｆｅｔｖｅｔｅｔｎｔｄｐｔ１５ｍｈｅｓｎｄｏｓｗａｅｓｍｏｒｈｎ８，ｔｆｒｉｙｏｆＩｔｋｉｏｓｓ１１，ｔｒｙｃａｍｉａｔｏｓｌｓｈａ．３，ｔｅａｓｕｔｏｓｅｔａ０ｈｅｕｎｉｏｍｔｏａｌｓｎｄｅｗａｈｅＸ— ａｏｎｔｎｉｎｗａｅｓｔｎ２ｈｂｏｌｅｄｅｏｆｔｅｔｅｏａｉｓ４６Ｇｙ，ｔｔｅｒａｍｎｔｌｃｔｏｎｗａ４．ｃｈｅａｔｎｕａｉｎｃｅｆｃｅｔｏｆｅｅ’ ｏｋｓｗａ，ｔｏｔｌｄｏｅｃｔｏｏｆｉｉｎｙＳｂｌｃｓ６ｈｅＩａｓｕｍｕａｔａｔｓ２．ｌｅｆｃｏｒｗａ５ａｄｔｅｆｓｅｄｅｆｃｆｐａｉｎｔｗａｅｙｐｒｉｎｅｄｉｇｔｅｔｅ．ＣｏｅｕｉｎＴｈｅａｔａｌｏｓｍｅｒｃｃｒｃｅｉｔｃｎｈｅｓｌ— ｈｉｌｆｅｔｏｔｅｓｖｒｏｍｎｅｃｕｒｎｒａｍｎｔｎｌｓｏｃｕｌｙｄｉｔｉｈａａｔｒｓｉｓ

肿瘤放射物理学基础

基本措施
1.时间防护尽量缩短受照时间 2.距离防护增大与辐射源的距离 3.屏蔽防护人与源之间设置防护屏障
能量和照射野的选择
常用能量 4~25Mev
能量与治疗深度的关系 E = 3d+2~3Mev
照射野电子束射野≥靶区横径的1.18倍
近距离照射剂量学
剂量学特点放射源周围的剂量分布按照与放射
源之间的距离的平方而下降，即平方反比定律。基本特征肿瘤剂量高而不均匀，而邻近正常组织受量低
近距离治疗的主要特点
康普顿效应：
当光子与原子内
一个轨道电子发生相互作用时，光子损失一部分能量，并改变运动方向，电子获得能量而脱离原子，这种现象叫做康普顿效应。在 0.03~25MeV的范围占优势，骨和软组织的吸收剂量相近
电子对效应：
入射光子能量大于1.02MV时，光子可以与原子核相互作用，使入射光子的全部能量转化成为具有一定能量的正电子和负电子，这就是电子对效应。在25~100MeV 的范围占优势。
任何物质。
名词解释
放射源（S）一般规定为放射源前表面的中心，或产生辐射的靶面中心。
照射野射线束经准直后垂直通过模体的范围。
临床剂量学中规定模体内50%等剂量线的延长线交于模体表面的区域定义为照射野的大小
参考点规定模体表面下射野中心轴上某一点作为剂量计算或测量参考的点。 400kV以下X射线参考点取在模体表面，对高能X（γ）射线参考点取在模体表面下射野中心轴上最大剂量点位置
60Co治疗机
原理：利用放射性同位素60Co发射出的γ 射线治疗肿瘤，平均能量1.25MeV，与一般深部X射线机相比有一下特点
特点：①能量较高，射线穿透力强；② 皮肤反应轻；③康普顿效应为主，骨吸收类似于软组织吸收；④旁向散射少，放射反应轻；⑤经济可靠，维修方便。

电子剂量学概要

电子剂量学及临床应用电子束的产生、电子束的特点、电子与物质的相互作用剂量学：1.PDD 2.电子束的能量（模体表面的最大可几能量、模体表面的平均能量、平均能量和深度）3.输出因子4.射程5.OAR和Profile 6.平坦度和对称性7.等剂量分布8.射野的均匀性和半影9.虚源射野的设计：1.能量和照射野的选择2.斜入射3.不均匀组织4.补偿5.射野衔接6.挡铅特殊技术：旋转照射、全身电子线照射高能电子束特点1.有限的射程2.易散射皮肤剂量高3.电子束限光筒随到皮肤距离的增加，射野均匀性迅速变劣，半影变宽。

4.PDD在射野小的时候变化明显5.不均匀组织对PDD影响显著6.拉长源皮距，输出剂量不按平方反比定律计算7.不规则射野计算仍存在问题8.主要治疗浅表或偏心的肿瘤和浸润的淋巴结。

电子线模式时：X射线靶和均整滤过器从电子射线束范围内移去电子束强度比产生X射线所需电子束小2-3量级笔形电子束引出窗：金属铍（铍的低原子序数使电子束的散射和韧致辐射很低）散射箔：1.单一散射箔（射束展宽，先经过准直器再经过限光筒）2.双散射箔（射束展宽和使射线变的均匀）磁场扫描：射束展宽（优点：1.能谱窄，剂量跌落更为陡峭。

2.减少X射线污染3.较易形成电子束不规则调强射野）电子限光筒：封闭式（弥补边缘射线剂量不足，能谱变宽，改善射野的均匀性）。

边框式（仅起到限定射野的大小）射野跟随系统改善了剂量分布特性，减轻电子限光筒的重量。

PDD曲线:韧致辐射尾部Ds:入射或表面剂量Dm:最大剂量点深度（Zmax）Dx:电子束中X射线剂量Rt:有效治疗深度R50:50%Dm或半峰值深度（HVD）Rp:电子束的射程Rq:剂量跌落最陡点的切线与Dm水平的交点的深度最大射程：中心轴剂量曲线尾部外推与本底辐射相交的深度实际射程Rp：最陡的切线与本底辐射相交的深度约等于E（Mev）/2的值深度R90（治疗射程）：E（Mev）/4称为有效深度有时候也放宽到R85R50（半峰值深度）深度Rq:通过剂量拐点的切线和最大剂量水平线相交的深度。

放疗物理与放疗技术讲义第一章

表1 课程学时分配表剂量学篇第1章外照射光子射野剂量学（6学时）教学目标1.人体模型和百分深度剂量比了解：组织替代材料间的转换，模体的分类，剂量准确性的要求；理解：组织替代材料的概念，模体及其各个类别的概念和特点；应用：组织替代材料的选择。

2.百分深度剂量分布应用：照射野及其相关的概念，百分深度剂量的定义和建成效应及其各个影响因素。

3.组织空气比了解：不同源皮距百分深度剂量的计算(组织空气比法)，旋转治疗剂量计算和散射空气比；理解：组织空气比的概念及其影响因素，反散因子的概念和影响因素及其关系；应用：组织空气比与百分深度剂量的关系及其应用。

4.组织最大剂量比了解：原射线和散射线区别；理解：射野输出因子和模体散射因子的概念和作用，散射最大剂量比的概念；应用：组织模体比和组织最大剂量比的概念和意义。

5.等剂量分布与射野离轴比理解：等剂量曲线的概念，加速器X射线束射线质变化的规律；应用：等剂量曲线的特点及其影响因素，射野离轴比的概念和影响因素及其意义，束流权重和等剂量曲线的合成。

6.处方剂量计算了解：加速器和钴-60的剂量计算；理解：离轴点剂量计算-Day氏法及其本质；应用：处方剂量的概念和表示方法及其含义。

本章主要参考书1.肿瘤放疗物理学,胡逸民主编,原子能出版社,1999年9月出版，P149~2262.田志恒编，辐射剂量学（初版）（M），高等学校试用教材，1992年6月第一版，P197~P237讲稿:第1章外照射光子射野剂量学（6学时）外照射剂量学（external radiation dosimetry）研究以人体为主的各种客观受体外辐射源照射的剂量学问题。

对于医学照射、工业照射、各种照射实验和某些事故照射，可以利用受特定射束照射的体模来测量或者计算照射剂量。

这些测量和计算结果也是确定辐射防护水平照射剂量的基础资料。

第一节人体模型一、组织替代材料X（γ）射线、电子束及其他重粒子入射到人体并与组织发生相互作用，由于散射和吸收，能量和强度逐渐损失。

电子束全身照射的实施和剂量学研究

英国产ＦＲＲ５０剂量仪，．ｃ２７ＡＭＥ２７０６ｃ５１石墨电离室，
美国ＭＥＤ—ＴＣ公司生产ＭＯＦＴ多通道半导体剂量仪，ＥＳＩ多用人体仿真体模，国柯达ＥＲ一美Ｄ２慢感光胶片，国ＰＯ美Ｒ．ＣＥＫ胶片分析软件，国ＥＥＴＨＣ英ＬＫＡ公司ｐｅｉｒｃｓｅ三光子直线加速器，有多档电子线能量，、０１、５１、０Ｅ具８１、２１、８２ＭＶ。
维普资讯
２０ｏ７年８月
第１５卷第８
・
１７・１９
放疗技术夺
电子束全身照射的实施和剂量学研究
吴湘阳，李勤，常晓彬，军安张
【指示性摘要】自行设计了全身电子线照射（ＳＩ的患者固定用标准体位架，ＴＥ）以及可以人工３０度旋转的６特制旋转盘。分别应用剂量仪、仿真石蜡固体体模、固体水，柯达慢感光胶片，片分析仪等多种剂量测试胶工具，对开展该技术所需的临床剂量学参数进行系统的数据采集，并加以分析。总结出一套对临床行之有
由于各个治疗中心在放疗设备、称治疗距离、标限光筒大小等条件不同，很大的差别，要实测得到。我科采取的测有需
电子线全身皮肤照射技术，最早由美国斯坦福大学发明并实施，已开展多年，内中国医学科学院肿瘤医院也较国早开展了此项技术。但由于该技术需要特定的辅助设施。我院从临床需要出发，临床、在放射物理、工程技术以及模室协作的基础上，自行设计、制造了该技术所需相关辅助装置，并完成了相应的剂量学测试，为临床开展该项技术提供了理论依据。使该技术的适应证患者能够有机会得到相应的治疗，同时也为准备开展此项技术的医疗单位提供结论。

高能X线和电子束吸收剂量的测量与计算

１．材料与方法
１．１材料美国ＶＡＲＩＡＮＣｌｉｎａｃ２３ＥＸ直线加速器，德国
ＰＴＷ公司的ＵＮＩＤＯＳＥ型剂量仪和ＴＷ３００１３０．６ｃｃ指型防水电离室，３０ｃｍ×３０ｃｍ×３０ｃｍ四支点可调水箱，２０ｍ长ＴＮＣ三同轴电缆，并且剂量仪，电离室及ＴＮＣ电缆均每年送国家标准实验室校准。１．２方法１．２．１高能Ｘ线吸收剂量测量方法
面的深度为校准深度ｄｃ，对６ＭＶＸ线而言，ｄｃ＝５ｃｍ；
对１５ＭＶＸ线而言ｄｃ＝１０ｃｍ．每次加速器出束１００
ＭＵ，重复测量三次，取其平均值。高能Ｘ线在水中有
效测量点处的吸收剂量ＤＷ为：
ＤＷ＝Ｍ·ＮＣ·（Ｗ／ｅ）·（Ｋａｔ·ｔｋｍ）·
ＳＷ，ａｉ·ｒＰｕ·Ｐｃｅｌ×２．５８×１０－４×１００
量不准确［２］，由此可见，加强吸收剂量测量的规范和测量的准确性，不仅有着重要的临床意义，并且也是医院放疗物理师的基本任务之一。
目前有多种方法用于吸收剂量的测量，但在临床上大多用指型电离室在水模体中测量，并使用ＩＡＥＡ２７７报告方法对高能Ｘ线和电子束进行测量与计算，使用此方法简便，易行，快速而精度很高，因此对临床物理师有着积极的意义。
６１．３２．３２５．４１２．４２２．５０１．０８４０．９５５
ＬＩＪｕｎ，ＺＨＡＮＧＸｉ－ｚｈｉ，ＴＡＮＦｅｉ（ＤｅｐａｒｔｍｅｎｔｏｆＲａｄｉａｔｉｏｎＯｎｃｏｌｏｇｙ，ＴｈｅＰｅｏｐｌｅ＇ｓＨｏｓｐｉｔａｌｏｆＳｕｂｅｉ，ＹａｎｇｚｈｏｕＪｉａｎｇｓｕ２２５００１，Ｃｈｉｎａ）

放疗照射野计量学

五。电子束深度剂量
。
• 剂良跌落区是临床应用高能电子束极为重要的一个概念。 • 加速器产生的电子束都包含有一顶量的x线，行成曲线后部一长长的尾巴，电子束在经过散射箱，电离室,X准直器，电子限光筒，与这些物质相互起作用产生X线
术语简介
• • • 8.标准模体（standard phantom）： 30*30*30cm立方体水模，用于X（r）线等吸收剂量的测定与比对。 9.平方反比定律（inverse square law）：放射源在空气中放射性强度（可表示为照射量率和吸收剂量率）随距离变化的基本规律。 10.等效野：如果使用矩形或不规则形在其射野中心轴上的百分深度剂量与某一方形野的相同时，该方野叫做所使用的矩形或不规则形野的等效野。Sterling 经验方法：面积与周长比值等效 c=2ab/a+b c:正方形边长， a,b :长方形边长
• 2 照射野的影响：模体内某一点的剂量是原射线和散射线共同作用的结果。当照射野很少的时候，主要是原射线的贡献，而散射线很少，随着照射野的变大，散射线对吸收剂量的贡献增加，由于模体中较深处的散射剂量要大于最大剂量点处。因此表现为随着照射野尺寸增加， PDD也增加。
• 3 源皮距影响： PDD随 SSD的变化规律，是由于平方反比定律的影响，如下图，任一点实际剂量随着距放射源的距离增加而减少，但任意两点剂量减少的速率，近源处大于远源处。即近源处 PDD下降要比远源处快的多。换而言之，PDD随着SSD的增加而增加。
• Ds:入射线表面剂量Ds,以表面下0。5mm处的剂量表示， Dm:最大剂量点剂量。R100: 最大剂量点深度，Dx:电子束中的X剂量，R85:有效深度，既治疗剂量规定值处的深度。Rp:电子束的射程。 Rq:百分深度剂量曲线上，过剂量跌落点的切线与Dm 水平分叉点的深度。 • PDD分布，分为四部分：剂量建成区，高剂量坪区，剂量跌落区和X线污染区。 • 与高能X或r线相比，高能电子束的剂量建成效应不明显，表现为：表面剂量高， 75%~80%以上，随能量增加而增加，随深度的增加， PDD很快达到最大点，然后行成高剂量坪区。

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1、百分深度剂量曲线的特点图6-5示出了模体内电子束中心轴百分深度剂量的基本特性及
有关参数。
Ds：入射或表面剂量，以表面下0.5mm处的剂量表示；
Dm：最大剂量点剂量； R100：最大剂量点深度； Dx：电子束中x射线剂量； Rt（R85）：有效治疗深度，即治疗剂量规定值(如85％Dm) 处的深度；
R50：50％Dm或半峰值处的深度（HVD）；
Rp：电子束的射程；
Rq：百分深度剂量曲线上，过剂量跌落最陡点的切线与Dm水平线交点的深度。
高能电子束的百分深度剂量分布，大致可分为四部分：
剂量建成区高剂量坪区剂量跌落区 x射线污染区
与高能x(γ)射线相比，高能电子束的剂量建成效应不明显，表现为：表面剂量高，一般都在75％～85 ％以上，并随能量增加而增加；随着深度的增加，百分深度剂量很快达到最大点；
根据电子束易于散射的特点，将其射束展宽。所用散射箔材料的原子序数和厚度，要依据电子束能量选择。散射箔可以有效地将电子束展宽到临床所需要的最大射野范围。电子束通过散射箔展宽后，先经x射线治疗准直器，再经电子束限光筒形成治疗用射野。
电子束经x射线准直器及电子限光筒壁时，也会产生散射电子，从而改变电子束的角分布并使其能谱变宽，从而改善射野均匀性，使其剂量建成区的剂量显著增加，但随限光筒到表面的距离的增加而影响减少。
然后形成高剂量“坪区”。
这主要是由于电子束在其运动径迹上，很容易被散射，使得单位截面上电子注量增加。
剂量跌落是临床使用高能电子束时极为重要的一个概念。用剂量梯度G表示:
记为，G=Rp/(Rp-Rq) 该值一般在2.0～2.5之间。
任何医用加速器产生的电子束都包含有一定数量的X 射线，从而表现为百分深度剂量分布曲线后部有一长长的 “拖尾”。
（3）源皮距的影响
当源皮距不同时，一些主要参数的变化规律，主要表现为：当限光筒至皮肤表面的距离增加时，表面剂量降低，最大剂量深度变深，剂量梯度变陡，X射线污染略有增加，而且高能电子束较低能电子束变化显著。
造成这一现象的主要原因，是由于电子束有效源皮距的影响和电子束的散射特性。由于电子束百分深度剂量随源皮距变化的这一特点，要求临床应用中，除非特殊需要，应保持源皮距不变，否则要根据实际的临床使用条件，具体测量百分深度剂量有关参数的变化。
第六章高能电子束射野剂量学
高能电子束应用于肿瘤的放射治疗始于上世纪50年代初期。
据估计约15％的患者在治疗过程中要应用高能电子束。计划设计要求在给予靶区足够剂量的同时，必须注意保护正常器官。
加速器
偏转磁铁
钨靶
临床最早使用的电子束多是由电子感应加速器产生的，60年代后期，医用直线加速器逐渐取代了电子感应加速器，成为放射治疗中产生电子束和高能x射线的最主要设备。
方法之二：利用电磁偏转原理展宽电子束。
可以减少或避免因电子束穿过散射箔时产生的x射线污染，它采用类似电视光栅式扫描或螺旋式扫描的方法，将窄束电子打散，从而使电于束展宽。其特点是能谱窄，剂量跌落的梯度更为陡峭，较低的x射线污染等。
第二节电子束射野剂量学
高能电子束的特点：
（1）高能电子束具有有限的射程，可以有效地避免对靶区后深部组织的照射。这是高能电子束最重要的剂量学特点；（2）易于散射，皮肤剂量相对较高，且随电子能量的增加而增加；（3）随着电子束限光筒到患者皮肤距离的增加，射野的剂量均匀性迅速变劣、半影增宽；
（4）百分深度剂量随射野大小特别在射野较小时变化明显；
（5）不均匀组织对百分深度剂量影响显著；
（6）拉长源皮距照射时，输出剂量不能准确按平方反比定律计算；（应考虑有效源皮距）
（7）不规则射野输出剂量的计算，仍存在问题。
基于高能电子束的上述特点，它主要用于治疗表浅或偏心的肿瘤和浸润的淋巴结。
一、中心轴百分深度剂量曲线
将单一散射箔改用为双散射箔系统，可进一步改善电于束的能谱和角分布。第一散射箔的作用，是利用电子穿射时的多重散射，将射束展宽；第二散射箔类似于x射线系统中的均整器，增加射野周边的散射线，使整个射线束变得均匀平坦。使用双散射箔系统，电子束限光筒可不再使用单一散射箔通常采用的封闭筒壁式结构而改用边框式，此时边框式限光筒仅起确定射野大小(几何尺寸)的作用。
对较高能量的电子束，因射程较长，使用较小的照射野时，相当数量的电子被散射出照射野，百分深度剂量随射野的变化较大。当照射野增大时，较浅部位中心轴上电子的散射损失被照射野边缘的散射电子补偿逐渐达到平衡，百分深度剂量不再随射野的增加而变化。一般条件下，当照射野的直径大于电子束射程的二分之一时，百分深度剂量随照射野增大而变化极微。
电子束能量愈低，电子束愈易于被散射，散射角愈大，剂量建成更迅速，距离更短。表面剂量相对于最大剂量点剂量的比值，低能电子束要小于高能电子束。
综上所述，为了充分发挥高能电子束的上述特点，临床中应用的高能电子束，其能量应在4～25 MeV范围。
（2）照射野的影响
低能时，因射程较短，射野对百分深度剂量的影响较小；
散射片
均整器
扩大和均匀射野电子束治疗X射源自治疗加速器治疗机产生的射线
第一节治疗电子束的产生
对于医用直线加速器，经加速和偏转后引出的电子束，束流发散角很小，基本是单能窄束，必须加以改造，才能用于临床。
改造方法主要有两种：利用散射箔展宽电子束。利用电磁偏转原理展宽电子束。
方法之一：利用散射箔展宽电子束
电子束在经过散射箔、监测电离室、x射线准直器和电子限光筒装置时，与这些物质相互作用，产生了X射线。
对采用散射箔系统的医用直线加速器，x射线污染水平随电子束能量的增加而增加。
2、百分深度剂量的影响因素
（1）能量的影响
电子束百分深度剂量分布随电子束能量的改变有很大变化。
基本特点是：由于电子束易于散射，所以随着射线能量的增加，表面剂量增加，高剂量坪区变宽，剂量梯度减小，X射线污染增加，电子束的临床剂量学优点逐渐消失。