数学物理方程(谷超豪) 第三章 调和方程习题解答
数学物理方程(谷超豪)-第三、四章 课后习题答案

第三章调和方程§1建立方程定解条件1.设)(),,,(21r f x x x u n = )(221n x x r ++=是n 维调和函数(即满足方程022212=∂∂++∂∂nx ux u),试证明221)(-+=n rc c r f )2(≠n rInc c r f 1)(21+=)2(=n 其中21,c c 为常数。
证:)(r f u =,rx r f x rr f x u i i i ⋅=∂∂⋅=∂∂)()(''32''22"22)(1)()(r x r f r r f rx r f x ui i i ⋅-⋅+⋅=∂∂312''212"122)()()(rx r f r nr f rx r f x uni i ni i ni i∑∑∑===⋅-⋅+⋅=∂∂)(1)('"r f rn r f -+=即方程0=∆u 化为0)(1)('"=-+r f rn r f rn r f r f 1)()('"--=所以)1(1')(--=n r A r f 若2≠n ,积分得1212)(c r n A r f n ++-=+-即2≠n ,则221)(-+=n r c c r f 若2=n ,则rA r f 1')(=故Inr A c r f 11)(+=即2=n ,则rInc c r f 1)(21+=2.证明拉普拉斯算子在球面坐标),,(ϕθr 下,可以写成sin 1)(sin sin 1(12222222=∂∂⋅+∂∂∂∂⋅+∂∂∂∂⋅=∆ϕθθθθθur u r r u r r r u 证:球坐标),,(ϕθr 与直角坐标),,(z y x 的关系:ϕθcos sin r x =,ϕθsin sin r y =,θcos r z =(1)222222z u yu xu u ∂∂+∂∂+∂∂=∆为作变量的置换,首先令θρsin r =,则变换(1)可分作两步进行ϕρcos =x ,ϕρsin =y (2)θρsin r =,θcos r z =(3)由(2)⎪⎪⎭⎪⎪⎬⎫∂∂+-∂∂=∂∂∂∂+∂∂=∂∂)cos ()sin (sin cos ϕρϕρϕϕϕρy ux u u y u x u u 由此解出⎪⎭⎪⎪⎬⎫⋅∂∂+∂∂=∂∂⋅∂∂-∂∂=∂∂ρϕϕϕρρϕϕϕρcos sin sin cos u u y u u u x u (4)再微分一次,并利用以上关系,得)sin cos (22ρϕϕϕρ⋅∂∂-∂∂∂∂=∂∂u u x xu)sin cos (sin )sin cos (cos ρϕϕϕρϕρϕρϕϕϕρρϕ⋅∂∂-∂∂∂∂⋅-⋅∂∂-∂∂∂∂=u u u u +∂∂⋅+∂∂∂⋅-∂∂=22222222sin cos sin 2cos ϕρϕϕρρϕϕρϕuu u ρρϕϕρϕϕ∂∂⋅+∂∂⋅+u u 22sin cos sin 2cos sin (22ρϕϕϕρ⋅∂∂+∂∂∂∂=∂∂u u y yu)cos sin (cos )cos sin (sin ρϕϕϕρϕρϕρϕϕϕρρϕ⋅∂∂+∂∂∂∂++⋅∂∂+∂∂∂∂=u u u u ρρϕϕρϕϕϕρϕϕρρϕϕρ∂∂⋅+∂∂⋅--∂∂⋅+∂∂∂+∂∂=u u uu u2222222222cos cos sin 2cos cos sin 2sin 所以ρρϕρρ∂∂⋅+∂∂⋅+∂∂=∂∂+∂∂uu u yu xu 11222222222(5)ρρϕρρ∂∂⋅+∂∂⋅+∂∂+∂∂=∂∂+∂∂+∂∂uuz uu z u y u x u112222222222222再用(3)式,变换2222zu u ∂∂+∂∂ρ。
数学物理方程(谷超豪)课后答案

第一章.波动方程§1方程的导出。
定解条件1.细杆(或弹簧)受某种外界原因而产生纵向振动,以u(x,t)表示静止时在x 点处的点在时刻t 离开原来位置的偏移,假设振动过程发生的张力服从虎克定律,试证明满足方程),(t x u ()⎟⎠⎞⎜⎝⎛∂∂∂∂=⎟⎠⎞⎜⎝⎛∂∂∂∂x u E x t u x t ρ其中为杆的密度,为杨氏模量。
ρE 证:在杆上任取一段,其中两端于静止时的坐标分别为与。
现在计算这段杆在时x +x x ∆刻的相对伸长。
在时刻这段杆两端的坐标分别为:t t ),();,(t x x u x x t x u x ∆++∆++其相对伸长等于),()],([)],([t x x u xxt x u x t x x u x x x ∆+=∆∆−+−∆++∆+θ令,取极限得在点的相对伸长为。
由虎克定律,张力等于0→∆x x x u ),(t x ),(t x T ),()(),(t x u x E t x T x =其中是在点的杨氏模量。
)(x E x 设杆的横截面面积为则作用在杆段两端的力分别为),(x S ),(x x x ∆+x u x S x E )()(x u x x S x x E t x )()();,(∆+∆+).,(t x x ∆+于是得运动方程tt u x x s x ⋅∆⋅)()(ρx ESu t x =),(x x x x x ESu x x |)(|)(−∆+∆+利用微分中值定理,消去,再令得x ∆0→∆x tt u x s x )()(ρx∂∂=x ESu ()若常量,则得=)(x s =22)(tu x ∂∂ρ)((x u x E x ∂∂∂∂即得所证。
2.在杆纵向振动时,假设(1)端点固定,(2)端点自由,(3)端点固定在弹性支承上,试分别导出这三种情况下所对应的边界条件。
解:(1)杆的两端被固定在两点则相应的边界条件为l x x ==,0.0),(,0),0(==t l u t u (2)若为自由端,则杆在的张力|等于零,因此相应的边l x =l x =xux E t l T ∂∂=)(),(l x =界条件为|=0xu∂∂l x =同理,若为自由端,则相应的边界条件为∣0=x xu∂∂00==x (3)若端固定在弹性支承上,而弹性支承固定于某点,且该点离开原来位置的偏移l x =由函数给出,则在端支承的伸长为。
数学物理方程(谷超豪)课后答案

第一章.波动方程§1方程的导出。
定解条件1.细杆(或弹簧)受某种外界原因而产生纵向振动,以u(x,t)表示静止时在x 点处的点在时刻t 离开原来位置的偏移,假设振动过程发生的张力服从虎克定律,试证明满足方程),(t x u ()⎟⎠⎞⎜⎝⎛∂∂∂∂=⎟⎠⎞⎜⎝⎛∂∂∂∂x u E x t u x t ρ其中为杆的密度,为杨氏模量。
ρE 证:在杆上任取一段,其中两端于静止时的坐标分别为与。
现在计算这段杆在时x +x x ∆刻的相对伸长。
在时刻这段杆两端的坐标分别为:t t ),();,(t x x u x x t x u x ∆++∆++其相对伸长等于),()],([)],([t x x u xxt x u x t x x u x x x ∆+=∆∆−+−∆++∆+θ令,取极限得在点的相对伸长为。
由虎克定律,张力等于0→∆x x x u ),(t x ),(t x T ),()(),(t x u x E t x T x =其中是在点的杨氏模量。
)(x E x 设杆的横截面面积为则作用在杆段两端的力分别为),(x S ),(x x x ∆+x u x S x E )()(x u x x S x x E t x )()();,(∆+∆+).,(t x x ∆+于是得运动方程tt u x x s x ⋅∆⋅)()(ρx ESu t x =),(x x x x x ESu x x |)(|)(−∆+∆+利用微分中值定理,消去,再令得x ∆0→∆x tt u x s x )()(ρx∂∂=x ESu ()若常量,则得=)(x s =22)(tu x ∂∂ρ)((x u x E x ∂∂∂∂即得所证。
2.在杆纵向振动时,假设(1)端点固定,(2)端点自由,(3)端点固定在弹性支承上,试分别导出这三种情况下所对应的边界条件。
解:(1)杆的两端被固定在两点则相应的边界条件为l x x ==,0.0),(,0),0(==t l u t u (2)若为自由端,则杆在的张力|等于零,因此相应的边l x =l x =xux E t l T ∂∂=)(),(l x =界条件为|=0xu∂∂l x =同理,若为自由端,则相应的边界条件为∣0=x xu∂∂00==x (3)若端固定在弹性支承上,而弹性支承固定于某点,且该点离开原来位置的偏移l x =由函数给出,则在端支承的伸长为。
数学物理方程 谷超豪 课后答案

第一章.波动方程§1方程的导出。
定解条件1.细杆(或弹簧)受某种外界原因而产生纵向振动,以u(x,t)表示静止时在x 点处的点在时刻t 离开原来位置的偏移,假设振动过程发生的张力服从虎克定律,试证明满足方程),(t x u ()⎟⎠⎞⎜⎝⎛∂∂∂∂=⎟⎠⎞⎜⎝⎛∂∂∂∂x u E x t u x t ρ其中为杆的密度,为杨氏模量。
ρE 证:在杆上任取一段,其中两端于静止时的坐标分别为与。
现在计算这段杆在时x +x x ∆刻的相对伸长。
在时刻这段杆两端的坐标分别为:t t ),();,(t x x u x x t x u x ∆++∆++其相对伸长等于),()],([)],([t x x u xxt x u x t x x u x x x ∆+=∆∆−+−∆++∆+θ令,取极限得在点的相对伸长为。
由虎克定律,张力等于0→∆x x x u ),(t x ),(t x T ),()(),(t x u x E t x T x =其中是在点的杨氏模量。
)(x E x 设杆的横截面面积为则作用在杆段两端的力分别为),(x S ),(x x x ∆+x u x S x E )()(x u x x S x x E t x )()();,(∆+∆+).,(t x x ∆+于是得运动方程tt u x x s x ⋅∆⋅)()(ρx ESu t x =),(x x x x x ESu x x |)(|)(−∆+∆+利用微分中值定理,消去,再令得x ∆0→∆x tt u x s x )()(ρx∂∂=x ESu ()若常量,则得=)(x s =22)(tu x ∂∂ρ)((x u x E x ∂∂∂∂即得所证。
2.在杆纵向振动时,假设(1)端点固定,(2)端点自由,(3)端点固定在弹性支承上,试分别导出这三种情况下所对应的边界条件。
解:(1)杆的两端被固定在两点则相应的边界条件为l x x ==,0.0),(,0),0(==t l u t u (2)若为自由端,则杆在的张力|等于零,因此相应的边l x =l x =xux E t l T ∂∂=)(),(l x =界条件为|=0xu∂∂l x =同理,若为自由端,则相应的边界条件为∣0=x xu∂∂00==x (3)若端固定在弹性支承上,而弹性支承固定于某点,且该点离开原来位置的偏移l x =由函数给出,则在端支承的伸长为。
数学物理方程第二版(谷超豪)解答

[x
x
u(x
x,t)] [x x
u(x,t)]
x
ux (x
x, t )
令 x 0 ,取极限得在点 x 的相对伸长为 u x (x,t) 。由虎克定律,张力T (x,t) 等于
T (x,t) E(x)ux (x,t)
其中 E(x) 是在点 x 的杨氏模量。
设杆的横截面面积为 S(x), 则作用在杆段 (x, x x) 两端的力分别为
x 2
t2
x2
y2
3 2
3t2
x2
y2
5 2
x
2
t2
x2
y2
5 2
t2
2x2
y2
同理
2u
t2
x2
y2
5 2
t2
x2
2y2
y 2
所以
2u
2u
t2
x2
y2
5 2
2t 2 x2 y 2
x
(ESu x
)
若 s(x) 常量,则得
即得所证。
(x)
2u t 2
=
x
(E(x)
u x
)
2.在杆纵向振动时,假设(1)端点固定,(2)端点自由, (3)端点固定在弹性支承上,试
分别导出这三种情况下所对应的边界条件。
数学物理方程答案
解:(1)杆的两端被固定在 x 0, x l 两点则相应的边界条件为
T (x) g(l x)
数学物理方程第三版答案谷超豪

数学物理方程第三版答案谷超豪【篇一:数学物理方程_答案_谷超豪】/p> 1 方程的导出。
定解条件1.细杆(或弹簧)受某种外界原因而产生纵向振动,以u(x,t)表示静止时在x点处的点在时刻t离开原来位置的偏移,假设振动过程发生的张力服从虎克定律,试证明u(x,t)满足方程???u????u????x????e? ?t??t??x??x?其中?为杆的密度,e为杨氏模量。
证:在杆上任取一段,其中两端于静止时的坐标分别为 x与x??x。
现在计算这段杆在时刻t的相对伸长。
在时刻t这段杆两端的坐标分别为:x?u(x,t);x??x?u(x??x,t)其相对伸长等于令?x?[x??x?u(x??x,t)]?[x?u(x,t)]??x?x?ux(x???x,t),取极限得在点x的相对伸长为ux(x,t)。
由虎克定律,张力t(x,t)等于t(x,t)?e(x)ux(x,t)其中e(x)是在点x的杨氏模量。
设杆的横截面面积为s(x),则作用在杆段(x,x??x)两端的力分别为e(x)s(x)ux(x,t);e(x??x)s(x??x)ux(x??x,t).于是得运动方程 ?(x)s(x)??x?utt(x,t)?esu利用微分中值定理,消去?x,再令?x?0得??(x)s(x)u?(esux)?x若s(x)?常量,则得?u?t22x(x??x)|x??x?esux(x)|x?(x)即得所证。
=(e(x)?u?x)2.在杆纵向振动时,假设(1)端点固定,(2)端点自由,(3)端点固定在弹性支承上,试分别导出这三种情况下所对应的边界条件。
解:(1)杆的两端被固定在x?0,x?l两点则相应的边界条件为u(0,t)?0,u(l,t)?0.(2)若x?l为自由端,则杆在x?l的张力t(l,t)?e(x)的边界条件为?u?x?u?x|x?l等于零,因此相应|x?l=0?u同理,若x?0为自由端,则相应的边界条件为?x(3)若x?l端固定在弹性支承上,而弹性支承固定于某点,且该点离开原来位置的∣x?0?0偏移由函数v(t)给出,则在x?l端支承的伸长为u(l,t)?v(t)。
数学物理方程第二版习题解答 第三章教学文稿

x = r sinθ cosϕ , y = r sinθ sinϕ , z = r cosθ
(1)
∆u = ∂ 2u + ∂ 2u + ∂ 2u ∂x 2 ∂y 2 ∂z 2
为作变量的置换,首先令 ρ = ρ sinθ ,则变换(1)可分作两步进行
x = ρ cosϕ , y = ρ sin ϕ
(2)
∂ϕ ρ
= sinϕ ∂ ( ∂u sinϕ + ∂u ⋅ cosϕ ) +
∂ρ ∂ρ
∂ϕ ρ
+ cosϕ ∂ ( ∂u sinϕ + ∂u ⋅ cosϕ )
ρ ∂ϕ ∂ρ
∂ϕ ρ
= sin 2 ∂ 2u + 2sin ϕ cosϕ ∂ 2u + cos2 ϕ ⋅ ∂ 2u −
∂ρ 2
ρ
∂ρ∂ϕ ρ 2 ∂ϕ 2
⋅
∂2u ∂ϕ 2
=
0
3. 证明拉普拉斯算子在柱坐标 (r,θ , z) 下可以写成
∆u
=
1 r
⋅
∂ ∂r
(r
∂u ) ∂r
+
1 r2
⋅
∂2u ∂θ 2
+
∂2u ∂z 2
证:柱坐标 (r,θ , z) 与直角坐标 (x, y, z) 的关系
x = r cosθ , y = r sinθ , z = z
第三章 调 和 方 程
§1 建 立 方 程 定 解 条 件
1. 设 u(x1, x2 ,, xn ) = f (r) (r = x12 + + xn2 ) 是 n 维调和函数(即满足方程
∂ 2u + + ∂ 2u = 0 ),试证明
数学物理方程第二版(谷超豪)答案

( x) (1 ) 2
若 E ( x) E 为常量,则得
x h
2u x u [ E (1 ) 2 ] 2 x h x t
E
x u x 2u [(1 ) 2 ] (1 ) 2 2 x h x h t
数学物理方程答案
4. 绝对柔软逐条而均匀的弦线有一端固定,在它本身重力作用下,此线处于铅垂平衡 位置,试导出此线的微小横振动方程。 解:如图 2,设弦长为 l ,弦的线密度为 ,则 x 点处的张力 T ( x) 为
其中
其中 k 为支承的刚度系数。由此得边界条件
(
k E
特别地,若支承固定于一定点上,则 v(t ) 0, 得边界条件
(
u u ) ∣ x l 0 。 x
同理,若 x 0 端固定在弹性支承上,则得边界条件
即
u ∣ x 0 k[u(0, t ) v(t )] x u ( u ) ∣ x 0 f (t ). x E
x u( x, t ); x x u( x x, t )
其相对伸长等于 令
[ x x u ( x x, t )] [ x u ( x, t )] x u x ( x x, t ) x
x 0 ,取极限得在点 x 的相对伸长为 u x ( x, t ) 。由虎克定律,张力 T ( x, t ) 等于
2u u g [(l x) பைடு நூலகம் 。 2 x x t
5. 验证
u ( x, y , t )
1 t x y
2 2 2
在锥 t 2 x 2 y 2 >0 中都满足波动方程
2u 2u 2u 1 2 2 证:函数 u ( x, y, t ) 在锥 t 2 x 2 y 2 >0 内对变量 2 2 2 2 t x y t x y
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∆u = 0 ,所以 u 为调和函数
(2) x 2 − y 2 和2 xy
∂ 2u ∂ 2u = 2 , = 2, 。所以 ∆u = 0 。u 为调和函数 ∂x 2 ∂y 2
令
v = 2 xy
∂ 2v ∂x 2 = 0,
则
∂ 2v = 0 。所以 ∆v = 0 。v 为调和函数 ∂y 2
(3) x 3 − 3 xy 2 和3 x 2 y − y 3
所以 u, v 皆为调和函数。 (5) 。证明用极坐标表示的下列函数都满足调和方程 (1) ln r和θ 证: 令u = ln r ,由第1题知, u为调和函数 。
令v = θ , 则显然
∂ 2v ∂ 2v ∂v 0 , = 0 , = 0, 故 = ∂r ∂r 2 ∂θ 2 ∂ 2 v 1 ∂v 1 ∂ 2 v =0 + + ∂r 2 r ∂r r 2 ∂θ 2
x = ρ cos ϕ ,
y = ρ sin ϕ
z = r cosθ
(2) (3)
ρ = r sin θ ,
由(2)
∂u ∂u ∂u = cos ϕ + sin ϕ ∂ρ ∂x ∂y ∂u ∂u ∂u = (− ρ sin ϕ ) + ( ρ cos ϕ ) ∂ϕ ∂x ∂y
证: 令
∂u = chx(chx + cos y ) −1 − sh 2 x (chx + cos y ) −2 ∂x
= (chx + cos y ) −2 (1 + chx cos y )
∂ 2u ∂x
2
= (chx + cos y ) −2 shx cos y − 2(chx + cos y ) −3 shx(1 + chx cos y )
= (chx + cos y ) −3 ( shxchx cos y + shx cos 2 y + shxchx cos y )
∂ 2u ∂x
2
+
∂ 2u ∂y
2
= (chx + cos y ) −3 (2 shx cos 2 y − 2shx + 2shx sin 2 y )
= (chx + cos y ) −3 [2 shx (cos 2 y + sin 2 y ) − 2shx ] = 0 令v = sin y (chx + cos y ) −1
f (r ) = c1 + A1 Inr
1 r
f (r ) = c1 + c 2 In
2. 证明拉普拉斯算子在球面坐标 (r ,θ , ϕ ) 下,可以写成
∆u = =0
1 r2
⋅
∂ 2 ∂u 1 ∂ ∂u 1 ∂ 2u (r )+ 2 ⋅ (sin θ )+ 2 ⋅ ∂r ∂r ∂θ r sin θ ∂θ r sin 2 θ ∂ϕ 2
2
=
∂ 2u ∂ρ 2 ∂ 2u ∂z
2
+
1
ρ 2 ∂ϕ 2
∂ 2u ∂ρ
2
⋅
∂ 2u
+
1 ∂u ⋅ ρ ∂ρ 1 ⋅ ∂ 2u ∂ϕ
2
(5)
+
+
=
+
∂ 2u ∂z
2
+
ρ
2
+
1 ∂u ⋅ ρ ∂ρ
再用(3)式,变换
∂ 2u ∂ρ 2
+
∂ 2u ∂z 2
。这又可以直接利用(5)式,得
∂ 2u ∂ρ 2
1 r
(n ≠ 2) (n = 2)
f (r ) = c1 + c 2 In
其中 c1 , c 2 为常数。 证:
u = f (r ) ,
∂ 2u ∂xi2
n
x ∂u ∂r = f ' (r ) ⋅ = f ' (r ) ⋅ i ∂xi ∂xi r
= f " (r ) ⋅
n
Hale Waihona Puke xi2xi2 1 ' ' + f ( r ) ⋅ − f ( r ) ⋅ r r2 r3
= (chx + cos y ) −3 (2 sin y + sin y cos ychx − 2 sin ych 2 x)
∂ 2v ∂x
2
+
∂ 2v ∂y
2
= (chx + cos y ) −3 (2 sin ysh 2 x − 2 sin ych 2 x + 2 sin y )
= (chx + cos y ) −3 [−2 sin y (ch 2 x − sh 2 x) + 2 sin y ] = 0
n −1 ' f (r ) = 0 r
n −1 r
所以 若 n ≠ 2 ,积分得
f ' (r ) = A1r −( n−1)
f (r ) =
A1 r −n+ 2 + c1 −n+2
即 n ≠ 2 ,则
f (r ) = c1 +
f ' (r ) = A1 r
r n−2
故
c2
若 n = 2 ,则 即 n = 2 ,则
∑ ∂x 2
i =1 i
∂ u
2
= f " (r ) ⋅ i =1 2 r
∑ xi2
+ f ' (r ) ⋅
n − f ' (r ) ⋅ i =1 3 r r
∑ xi2
n
= f " (r ) +
n −1 ' f (r ) r
即方程
∆u = 0 化为
f " (r ) +
f " (r ) f ' (r ) =−
证:柱坐标 (r ,θ , z ) 与直角坐标 ( x, y , z ) 的关系
x = r cosθ ,
利用上题结果知
y = r sin θ ,
z=z
∂ 2u ∂x
2
+
∂ 2u ∂y
2
=
∂ 2u ∂r
2
+
1 ∂ 2u r ∂θ
2 2
+
1 ∂u r ∂r
1 ∂ ∂u 1 ∂ 2u = (r ) + 2 r ∂r ∂r r ∂θ 2
第三章
§1 建 立 方
调
程
和
定 解
方
条
程
件
1. 设 u ( x1 , x 2 , L , x n ) = f ( r ) ( r =
2 2 x1 + L + xn ) 是 n 维调和函数(即满足方程
∂ 2u
2 ∂x1
+L+
∂ 2u
2 ∂x n
= 0) ,试证明
c2
f (r ) = c1 +
r n−2
= (chx + cos y ) −3 ( shxcox 2 y − 2shx − shxchx cos y )
∂u = shx sin y (chx + cos y ) −2 ∂y
∂ 2u ∂y
2
= shx sin y (chx + cos y ) −2 + 2(chx + cos y ) −3 shx sin 2 y
⋅
∂ 2 ∂u 1 ∂ ∂u 1 ∂ 2u (r )+ 2 ⋅ (sin θ )+ 2 ⋅ =0 ∂r ∂r ∂θ r sin θ ∂θ r sin 2 θ ∂ϕ 2
3. 证明拉普拉斯算子在柱坐标 (r ,θ , z ) 下可以写成
∆u =
1 ∂ ∂u 1 ∂ 2u ∂ 2 u ⋅ (r ) + 2 ⋅ 2 + 2 r ∂r ∂r r ∂θ ∂z
+
∂ 2u ∂z 2
=
∂ 2u ∂r 2
+
1
r 2 ∂θ 2
⋅
∂ 2u
1 ∂u + ⋅ r ∂r
再利用(4)式,得
∂u ∂u ∂u cosθ = sin θ + ⋅ ∂ρ ∂r ∂θ r
所以
∂ 2u ∂x +
2
+
∂ 2u ∂y
2
+ ⋅
∂ 2u ∂z
2
= +
∂ 2u ∂r
2
+
1 r
2
⋅
1 ∂u + ⋅ + r ∂r ∂θ
即∆( shny sin nx ) = 0
( shny sin nx ) xx = − (shny sin nx) yy
shny sin nx为调和函数
同理,其余三个函数也是调和的 (5)
shx (chx + cos y ) −1 和 sin y (chx + cos y ) −1 u = shx (chx + cos y ) −1
∂v = − shx sin y (chx + cos y ) −2 ∂x
∂ 2v ∂x
2
= − sin ychx(chx + cos y ) −2 + 2(chx + cos y ) −3 sh 2 x sin y
= (chx + cos y ) −3 (2 sh 2 x sin y − sin ych 2 x − sin ychx cos y )
∆v = [n(n − 1)r n− 2 + nr n− 2 − n 2 r n − 2 ] sin nθ = 0