非线性拟抛物方程解的Blow—up
具混合边值条件非线性扩散方程解的Blow-up性质
具混合边值条件非线性扩散方程解的Blow-up性质非线性扩散方程，作为一类重要的抛物型偏微分方程，有深刻物理背景，是自然界中广泛存在的扩散现象的一种数学抽象，非线性扩散方程涉及了很多数学或是数学物理方面的科学研究领域，比如渗流理论及生物群体动力学等领域都提出了这类方程，其中最基本但也是相当重要的类型是以（?）u/（?）t=Δu<sup>m</sup>为代表的Newton渗流方程和以（?）u/（?）t=div(|▽u|<sup>p-2</sup>▽u)为代表的非Newton渗流方程，这两个方程共同的特点是都具有退化性，即分别在u=0和|▽u|=0时退化，由于这类具退化性的非线性方程比线性方程和不具退化性的拟线性方程更能够反映某些物理实际，因此，早在三十多年前就吸引了国内外众多的数学工作者的注意力，他们致力于有关这类方程的理论和应用方面的研究，包括解的存在性、唯一性、渐近性以及Blow-up性质等等，相应这方面的文献也有很多，可参见[1]，[2]，[3]，[8]，[19]等等。
在对解性质的研究中，Bfow一up性质的研究长期以来受到了许多数学工作者的重视，而且获得了非常丰富的研究成果.下面我们来回顾一下这方面的研究成果. 对抛物型方程解Blow一t[l，性质的研究起源于如下的具非线性源的线性扩散方程{5}.证明了指数满足一定条件下的整体解性质.1985年，后来，一些作者就相应方程（1）的一维情形的初边值问题做了细致的研究.1990年，零边值问题.在这篇文章里对初值的要求就没有那么严格，他们指出，只要初值适当地大，则该问题的解。
将在有限时间T爆破，而爆破时间T依赖于初值.具混合边值条件非线性扩散方程解的性质上述研究大多是针对零边值问题或是问题或是线性扩散而进行的，而其余类型的初边值问题的研究结果就相对地少了一些.1993年，王明新在中讨论了带有非线性边界条件的非线性抛物型方程初边值问题的整体解存在的条件.其中，界单位外法向.其主要结论是: i)当p+q=2时，该问题有整体; ii)当p+q>2且时，对于大初值，该问题的解在有限时对于小初值，该问题有整体解. 值得注意的是，一些作者将区域边界进行了分割，研究了具混合边值条件的方程解的函数法讨论了如下具非线性边界条件的线性方程其中，是中的扇形区域，且边界分段光滑是边界单位外法向该问题的所有正解在有限时间Bfow一tll〕:对足够小的初值，该问题存在整体解. 2002年，中研究了具非线性源，边界条件是线性的半线性反应扩散方程混合边值问题的有界区域，表示外法向导数，要研究方法是采用一个非线性变换.在一定的条件假设下，结合所研究的问题推导,出满足的具混合边值的抛物方程，利用最大值原理得到了一个微分不等式，从而进一步得到了光滑解的下，只要初值大于零，方程的解必然在有限时间具混合边值条件非线性扩散方程解的第一部分我们讨论如下的发展型方程的混合边值问题由于上述问题中方程的退化性，我们首先运用抛物正则化的方法得到了该问题的逼近解“:，利用经典的抛物方程的理论，我们对逼近解做了一些必要的估计，通过一个极限过程我们最终得到了该问题广义解的局部存在性.其次，利用Gronwall不等式等工具，我们得到了上述问题广义解的唯一性. 最后，受到，中方法的启发，我们对正则化问题采用相同的非线性变换少满足一些必要的条件).由先前所做的必要的估计，通过对逼近解取极限，我们得到了非线性变换在分布意义下满足的抛物方程.利用抛物型方程的极值原理及强极值原理，我们导出了一个对于证明该问题十分关键的微分不等式，从这个不等式出发，我们讨论了这一具有混合边界条件苦称走季硕士学位论文文章的第二部分讨论渗流方程如下的混合边值问题八“川+.厂（.，、.“，才），r.约任QT. 一一山一决之I=O，t)任r lx（O.T）.t)任T:x（0 .T），，（t，、.0）=之，o（，‘·任D.其中川全1.问题涉及的其他条件如第一部分所述. 我们仍采取抛物正则化方法来得到该退化性问题的逼近解。
一类非线性反应扩散方程解的blow—up问题
一类非线性反应扩散方程解的blow—up问题近几十年来，以前所未知的blow-up问题在数学领域中引起了极大的关注，尤其是非线性反应扩散方程的blow-up问题，这一问题的研究有助于深入理解不同的非线性模型的结构和运行规律，以及多个变量相互作用的动力学特征。
本文将针对某一类非线性反应扩散方程的blow-up问题进行深入的分析，旨在为此类问题的研究提供更多的理论依据，以及更全面的结果。
首先，本文介绍了某一类非线性反应扩散方程，强调了其blow-up 现象、介质和参数变化或状态变化可能导致的blow-up过程。
其次，本文运用Riemann-Lebesgue变换技术，根据反应扩散方程介绍了非线性反应扩散方程的渐进性解析，给出了blow-up问题的有界渐近解，并采用某种变量作为一类基本的blow-up问题的估计参数。
最后，本文结合示例，对一类blow-up问题进行了充分的数值模拟，得出了相应的结果。
综上所述，本文针对一类非线性反应扩散方程的blow-up问题进行了深入的分析，旨在为此类问题的研究提供更多的理论依据，以及更全面的结果。
由于非线性反应扩散方程的blow-up问题有着极其复杂的特征，因此本文也提出了有关本问题的未来研究方向，以期能够更进一步深入研究此问题，取得更全面的结果。
近年来，许多学者们都投入到了深入研究非线性反应扩散方程的blow-up问题，从而进一步发展数学模型和其他相关研究。
本文基于某类非线性反应扩散方程，以其blow-up问题为研究对象，深入地探讨了相关的数学方法，包括Riemann-Lebesgue变换技术、数值模拟方法和渐近解析等。
通过对此问题进行有针对性的研究，本文得出的结论可作为研究非线性反应扩散方程的blow-up问题的重要参考，为今后的研究发展提供一定的借鉴和指导。
具Sobolev—Galpern型湿气迁移方程解的渐近性和Blow—up
关 键 词 ： 非 线 性 ； Ｓ ｂ ｌｘＧａｐ ｒ 型 ； 迁 移 方 程 ； 解 的 渐 近 行 为 和 爆 破 ｏ ｏｃ， ｌ ｅｎ 一
中图分类号 ： Ｏ ｌ ５ ７
Ｍ Ｒ 分类 号 ： ３ Ｋ５ ；３ Ｋ２ ５ ７ ５ ０
文献 标识码 ： 、
文章编号 ：１０ ６ ６ ２ ０ ）３ ０ ０ ６ ０ ９ ２ （０ ２０ ３ ５ ０ １
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及 更 一 般 的方 程 Ⅱ ｔＡｕ —ｃｔｕ ＝ ｇ ｕ ． ＋Ｆ ｔＶｕ＋ ｆ ｘ ｔＡ“ （ ） ｔ （）ｔ （． ） （ ） ｃ ， （ ，）
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关于带梯度的波动方程解的blow—up性质
关于带梯度的波动方程解的blow—up性质当今，研究带梯度的波动方程解的blow—up性质的成果越来越多，引起了学术界的广泛关注。
一、什么是blow-up？Blow-up指的是某类初值问题解中，随着时间的推移，解的某个或多个特征量在某一时刻有无穷大现象出现。
它从某一时刻开始，解的一部分特征量或全部特征量无穷大化，它们的具体大小取决于初值。
二、定义带梯度的波动方程解带梯度的波动方程是一种描述活性流体动力学的有效模型，可以说是流体动力学的一个重要分支，具有实用性和理论性等重要意义。
其形式可以写作：u_t + (a(u)u)_x = 0其中，u表示流体的速度，t代表时间，x表示空间，a(u)表示活性运动方程中的活性系数。
三、带梯度波动方程解blow-up性质研究1、对恒定a(u) blow-up研究对于恒定的a(u)，引入变量S=-u_t/u_x，可以将带梯度的波动方程转换为一个非线性的可解方程，设定初值后，可以解出一组解，然后观察这组解的特征量是否会发生无穷大现象，也就是blow-up现象。
2、对于等确定a(u)的blow-up研究当a(u)不是恒定的时候，再次用S=-u_t/u_x表示波动方程，变为非线性可解方程，我们将其称为等确定a(u)方程。
研究发现，当我们选取合适的初值时，这类可解方程也会发生blow-up现象。
四、结论从上述介绍看出，研究带梯度的波动方程解的blow-up性质取得了较为可观的进展，对于恒定以及变动a(u)，当我们设定合适的初值条件时，将会出现blow-up现象，也就是说，此类方程解会在某一时间有某一或多个特征量变得无穷大。
一类具非线性强耗散项的发展方程初边值问题解的Blow up
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关 键 词 非 线 性发 展 方 程 ； 耗 散 ； 进 值 珂题 ； ｌｗ ｕ 强 初 ｂｏ ｐ 中国分类号 ： ．９ Ｏ１ ５ ２ ７ 文 献标 识 码 ： Ａ 文章 编 号
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收 藕 日期 ０ １０—２ ２０ — ９２ 基金项 目； 国家 自然 科 学 基 金 资 助 项 目 （９ ７０ ８ １ ９ １６ ）
作者简介 ： 尚亚东 （９ ３）男 ， １ ６ 一 ， 陕西周至＾ ， 博士后 ， 主要从事偏微分方程理论与应用 研究
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信 阳 师 范 学院 学 报 （ 自然科 学 版 ） 第 １卷 第 ２ ５ 期 ２０ ０２年 ４月
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非线性sobolev-galpern方程解的blow up
非线性sobolev-galpern方程解的blow up线性方程通常是小振幅波的良好模型，但更大振幅的波需要非线性方程。
已经看到并拍摄了每天出现在两个相对平坦的海滩上相互作用的非线性波；一个著名的非线性波动方程具有与的观察非常相似的解。
甚至牛顿（1642-1727）也对给出水波的数学描述非常感兴趣，但许多年过后，这才成为可能。
1757年欧拉推导出了流体动力学的无粘性（inviscid）方程。
不久之后，拉普拉斯和拉格朗日就发现了水波方程的线性近似。
1816年，柯西对水波线性初值问题的研究获得了法国科学院颁发的奖项。
这项工作是傅立叶分析的一个早期应用，但在当时并没有被人们完全理解。
但一般情况下，由于波振幅不是特别小，所以水波动力学满足非线性方程。
1847年，Stokes推导出了水自由面上的正确非线性边界条件，并用它证明了深水中的行波速度依赖于振幅。
19世纪70年代，在了解到浅水或长波情况下非线性水波方程可以被简化后，Boussinesq推导出了（1 + 1）维方程（一维空间和一维时间）；他发现了局域的（localized）、非周期的（nonperiodic）孤立波解。
1895年，Korteweg和他的学生de Vries沿着Boussinesq的开创性道路，导出了单向（1 + 1）维浅水非线性方程，这个方程通常被称为Korteweg–de Vries（KdV）方程。
他们还发现了特殊的周期解，他们称之为椭圆余弦波（cnoidal waves），该解可以用雅可比椭圆函数的形式来表示。
在一个特殊极限下，椭圆余弦波将变成一个孤立波。
1834年，一位海军工程师Russell观察到了一个孤立波，他发现波速依赖于振幅，这与KdV方程的孤立波是一致的。
在1895年到1960年间，大多数KdV方程的应用都涉及水波。
但在20世纪60年代，数学家们发现KdV方程是通用的（universal）：它出现在具有弱色散和弱二次非线性的波问题中。
半线性拟抛物方程解的Blow—up
第 ２ ８卷第 ８ 期
２０ ０ ７年 ８月
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证 明 令
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Ｗ 解 ， 改进 和推 广 了已有 结果 ， 但关 于该 问题整 体
解 的不存 在性 至今 尚未 见到 任何 结果 ． 该 文继续 研 问题 （ ） （ ） 其 中 ｇＣＲ １～ ３ ， ２ ”为有 界
一类退化抛物型方程初边值问题的blowup
一类退化抛物型可以被定义为在给定初边值下满足偏微分方程。
这类
方程常被用于在物理，天文学和其他学科中的应用，它们的解决方案
可以提供有关被研究系统的机制和行为的信息。
然而，这类方程可能会面临一个叫做blowup的挑战，这是指这一类的
解析解会在某个时刻爆炸，而不是一直收敛到某个常数值。
研究表明，在特定的初边值和参数中，抛物型方程的解可能会出现动力学爆炸行为，而不是一直收敛到某个常数值。
动力学爆炸通常可以由垂直双曲
分支解析地表示出来，其在偏微分方程解上存在极限行为。
抛物型方程的blowup在经典动力系统理论中得到广泛应用，它可以用
来模拟复杂现象，比如发散、涟漪、共振、数学不稳定性等。
空间上
可以表示为数学模型的抛物型就可以考虑物理系统的动力学，这些物
理系统会产生blowup的行为，并可以通过抛物型方程研究。
此外，blowup也在动力计算领域引入了新的挑战，由于抛物型方程具
有无限可变的对流特性，数值方法一般无法有效地解决。
为了解决这
一问题，研究者们提出了一些学术工作，他们提出了一些复杂的数值
方案，使用数值代替解析解，从而解决了抛物型方程的blowup问题。
因此，从多领域的角度来看，blowup仍然是重要的研究课题，从理论
到实践，它都给大家带来了新的挑战，同时也提供了新的突破口。
研
究者们也在不断努力完善已有的研究成果，希望能够更好地理解抛物
型方程blowup的机制和行为，从而潜心研究并获得成功。