基于偶应力理论的高阶弹塑性本构模型的无网格法
弹塑性力学-弹塑性本构关系ppt课件

为非负,即有 0
功,即 0
(应变硬化和理想塑性材料)
(应变软化材料)
工程弹塑性力学·塑性位势理论
(2) 德鲁克塑性公设的表述
德鲁克公设可陈述为:对于处在某一状态下的稳定材 料的质点(试件),借助于一个外部作用在其原有应力状态 之上,缓慢地施加并卸除一组附加压力,在附加应力的施 加和卸除循环内,外部作用所作之功是非负的。
Ñ W
0 ij
ij
0 ij
d ij 0
Ñ 由于弹性应变εije在应力循环
中是可逆的,因而
( ij
0 ij
)
d
e
ij
0
0 ij
于是有:
Ñ WD WDp
( ij
0 ij
)d
p
ij
0
0 ij
工程弹塑性力学·塑性位势理论
(3) 德鲁克塑性公设的重要推论
Ñ WD WDp
( ij
0 ij
)d
势理论。他假设经过应力空间的任何一点M,必有一
塑性位势等势面存在,其数学表达式称为塑性位势函
数,记为:
g I1, J2, J3, H 0
或
g ij , H 0
式中, H 为硬化参数。
塑性应变增量可以用塑性位势函数对应力微分的表达
式来表示,即:
d
p ij
d
g
ij
工程弹塑性力学·塑性位势理论
不小于零,即附加应力的塑性功不出现负值, 则这种材料就是稳定的,这就是德鲁克公设。
工程弹塑性力学·塑性位势理论
在应力循环中,外载所作的 功为:
Ñ W
0 ij
ij
d ij
0
不论材料是不是稳定,上述 总功不可能是负的,不然, 我们可通过应力循环不断从 材料中吸取能量,这是不可 能的。要判断材料稳定必须 依据德鲁克公设,即附加应 力所作的塑性功不小零得出
第5章 弹塑性本构模型理论

本构模型

2 应力-应变曲线
应力-应变反应与变形率无关的材料称为率无关;否则, 称为率相关。名义应变率定义为
x L0
因为
L 和
x x
L0 L L0 x
即名义应变率等于伸长率,例如 可以看出,对于 率无关材料的应力- 应变曲线是应变率独 立的,而对于率相关 材料的应力-应变曲 线,当应变率提高时 是上升的;而当温度 升高时是下降的。
4 非线性弹性
对于一个由三个彼此正交的对称平面组成的正交材料(如木 材或纤维增强的复合材料),仅有9个独立弹性常数,Kirchhoff 应力-应变关系为材料对称坐标平面,为正交各向异性体
对于各向同性材料,仅有3个常数
C11 C22 C33 C1 C21 C23 C31 C2 C44 C55 C66 C3
4 非线性弹性
小应变和大转动
许多工程应用包括小应变和大转动。在这些问题中,大变形 的效果主要来自于大转动,如直升机旋翼、船上升降器或者钓鱼 杆的弯曲。由线弹性定律的简单扩展即可以模拟材料的反应,但 要以PK2应力代替其中的应力和以Green应变代替线性应变,这称 为Saint-Venant- Kirchhoff材料,或者简称为Kirchhoff材料。 最一般的Kirchhoff模型为
3 一维弹性
2 2 应变能一般是应变的凸函数,例如, (w( 1 ) w( x ))( 1 x ) 0 x x
当
2 1 x x
公式的等号成立。
凸应变能函数的一个例子如图所示。在这种情况下,函数 是单调递增的,如果w 是非凸函数,则 s 先增后减,材料应变 软化,这是非稳定的材料反应, ds d x 0 如右下图。
非线性专题-本构模型

非线性关系
4 非线性有限元的分类 非线性有限元的分类
非线性分析包含下列步骤: 非线性分析包含下列步骤: • 建立模型- 建立模型-Pre-process • 基本方程的公式 • 离散方程 • 求解方法 • 表述结果- 表述结果-Post-process
TSINGHUA UNIVERSITY
4 非线性有限元的分类 非线性有限元的分类
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4 非线性有限元的分类 非线性有限元的分类
边界非线性
如果边界条件在分析过程中发生变化, 如果边界条件在分析过程中发生变化 , 就会产生 边界非线性问题。 边界非线性问题。悬臂梁随着施加的载荷产生挠曲。 悬臂梁随着施加的载荷产生挠曲。 梁端点在接触到障碍物以前, 梁端点在接触到障碍物以前 , 其竖向挠度与载荷 成线性关系( 成线性关系 ( 如果挠度是小量)。 如果挠度是小量 )。当碰到障碍物时梁 )。 当碰到障碍物时梁 端点的边界条件发生了突然的变化, 端点的边界条件发生了突然的变化 , 阻止了任何进一 步的竖向挠度, 步的竖向挠度 , 因此梁的响应将不再是线性的。 因此梁的响应将不再是线性的 。 边界 非线性是极度的不连续; 接触 时 , 结 非线性是极度的不连续 ; 当在模拟中发生接触 当在模拟中发生 接触时 构中的响应在瞬时会发生很大的变化。 构中的响应在瞬时会发生很大的变化。 另一个边界非线性的例子是将板材材料冲压入模 具的过程。 具的过程 。 在与模具接触前, 在与模具接触前 , 板材在压力下比较容易 发生伸展变形。 发生伸展变形 。 在与模具接触后, 在与模具接触后 , 由于边界条件的改 变,必须增加压力才能使板材继续成型。 必须增加压力才能使板材继续成型。
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基于虚拟纤维的各向异性超弹性材料本构模型设计

基于虚拟纤维的各向异性超弹性材料本构模型设计
卢子璇;何浩;吴笛;刘学慧
【期刊名称】《计算机辅助设计与图形学学报》
【年(卷),期】2024(36)4
【摘要】为了拓展图形学弹性体模拟中的各向异性超弹性虚拟材料种类,建立了基于虚拟纤维的本构模型.首先从能量可加性出发,将超弹性体应变能量密度函数分解为轴向、剪切、体积分量的纤维加和形式,然后建立单根纤维的轴向应变、剪切应变、体积应变的应变度量,最后推导出各分量的应力表示.仿真实验使用基于四面体的非线性有限元法(finite element method,FEM),半隐式时间积分进行解算,并采用CPU串行算法,测试了不同场景下非线性能量函数以及纤维权重组合对虚拟纤维材料刚度、泊松效应、轴向特性的影响.结果表明,虚拟纤维本构模型具有大变形稳定性,材料参数设置可良好地展现上述物理特性,相比现有的横观各向同性模型具有更丰富的可调节能力.
【总页数】10页(P533-542)
【作者】卢子璇;何浩;吴笛;刘学慧
【作者单位】中国科学院软件研究所计算机科学国家重点实验室;中国科学院大学计算机科学与技术学院;中国科学院软件研究所人机交互技术与智能信息处理实验室;中国科学院力学研究所微重力重点实验室
【正文语种】中文
【中图分类】TP391.41
【相关文献】
1.人体椎间盘纤维环各向异性超弹性材料本构模型的数值验证
2.帘线/橡胶复合材料各向异性黏-超弹性本构模型
3.基于Voigt模型和Reuss模型的三方晶粒各向异性集合的弹性本构关系
4.考虑纤维弯曲刚度的橡胶-帘线复合材料各向异性超弹性本构模型
5.涤纶增强橡胶基复合材料各向异性超弹性本构研究
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非线性有限元9弹塑性本构关系ppt课件

对塑性变形基本规律的认识来自于实验: • 从实验中找出在应力超出弹性极限后材料的特性; • 将这些特性进行归纳并提出合理的假设和简化模型,
确定应力超过弹性极限后材料的本构关系; • 建立塑性力学的基本方程; 1) 求解这些方程,得到不同塑性状态下物体内的应力和
应变。
• 塑性阶段:继续加载,材料可承受 更大应力,称为材料强化,并伴随 出现塑性应变。至A点以前卸载, 路径接近直线,即处于弹性卸载状 态,其斜率等于加载斜率E。
1) 破坏点:继续加载至可承受的最大 极限应力,试件出现颈缩而破坏,
称为强度极限。
在日常生活中,随处都可以看到浪费 粮食的 现象。 也许你 并未意 识到自 己在浪 费,也 许你认 为浪费 这一点 点算不 了什么
1913年:泰勒(Taylor)的实验证明,LevyMises本构关系是真实情况的一阶近似。
1924年:提出塑性全量理论,伊柳辛(Ilyushin) 等苏联学者用来解决大量实际问题。
1930年:罗伊斯(Reuss)在普朗特(Prandtle) 的启示下,提出包括弹性应变部分的三维塑性应力 -应变关系。至此,塑性增量理论初步建立。
(屈服点),描写多维问题的屈服条件就需要应力或应变空间的一个临界曲面,该
曲面称为屈服面。
考虑到塑性变形与静
水压力无关的特点
f1,2,3C
FJ2,J3C
至今已出现许多屈服理论。俞茂宏教授在这方面做出了重要贡献。 屈服函数:
是描写屈服条件的函数。不同屈服条件,其屈服函数不尽相同。
在日常生活中,随处都可以看到浪费 粮食的 现象。 也许你 并未意 识到自 己在浪 费,也 许你认 为浪费 这一点 点算不 了什么
基本实验有两个: • 简单拉伸实验:实验表明,塑性力学研究的应力与应变
应变梯度理论的新进展_一_偶应力理论和SG理论

第21卷第2期机 械 强 度V o l.21N o.2 1999年6月JOU RNAL O F M ECHAN I CAL STR EN GTH June1999应变梯度理论的新进展(一)Ξ——偶应力理论和SG理论RECENT AD VANCES IN STRA IN GRAD IENT PLAST I C IT Y-——Couple stress theory and SG theory黄克智ΞΞ 邱信明 姜汉卿(清华大学工程力学系,北京100084)Hw a ng Ke hchih Q iu X inm ing J ia ng Ha nq ing(D ep a rt m en t of E ng ineering M echan ics,T sing hua U n iversity,B eij ing100084,Ch ina) 摘要 介绍两种应变梯度塑性本构模型:CS应变梯度塑性理论——偶应力理论、SG应变梯度塑性理论。
并对它们在断裂力学中的应用进行了评述。
给出一种考虑可压缩性的方法,并根据这种模型用薄梁弯曲的例子给出了可压缩性的影响。
本文的讨论虽限制在形变理论范围内,但按照相应的方法也可以得到流动理论的形式。
关键词 应变梯度 塑性 偶应力 高阶应力 断裂中图分类号 O344Abstract In the paper tw o k inds of fram ew o rk of strain gradien t p lasticity recen tly developed and their app licati on s are review ed:strain gradien t p lasticity fo r CS so lid——the coup le stress2theo ry,strain gradien t p lasticity fo r SG so lid.T he app licati on s are m ain ly focu ssed on the fractu re p rob lem s.O ne w ay of accoun ting fo r m aterial comp ressib ility is suggested.T he review is confined to the defo rm ati on theo ry versi on,though the flow theo ry versi on can be parallelly con structed.Key words stra i n grad ien t,pla stic ity,couple stress,h igher-order stress,fracture1 引言新近的试验表明,当非均匀塑性变形特征长度在微米量级时,材料具有很强的尺度效应。
金属材料在复杂应力状态下的塑性流动特性及本构模型

金属材料在复杂应力状态下的塑性流动特性及本构模型
秦彩芳;许泽建;窦旺;杜雨田;黄风雷
【期刊名称】《爆炸与冲击》
【年(卷),期】2022(42)9
【摘要】工程应用中,金属材料和结构往往处于复杂应力状态。
材料的塑性行为会受到应力状态的影响,要精确描述材料在复杂应力状态下的塑性流动行为,必须在本构模型中考虑应力状态效应的影响。
然而,由于在动态加载下材料的应变率效应和应力状态效应相互耦合、难以分离,给应力状态效应的研究和模型的建立造成很大困难。
通过对Ti-6Al-4V钛合金材料开展不同加载条件下的力学性能测试,提出了一个包含应力三轴度和罗德角参数影响的新型本构模型,并通过VUMAT用户子程序嵌入ABAQUS/Explicit软件。
分别采用新提出的塑性模型和Johnson-Cook模型对压剪复合试样的动态实验进行了数值模拟。
结果表明,新模型不仅在对材料本构曲线的拟合方面具有较强的优势,而且由该模型所得到的透射脉冲和载荷-位移曲线均更加准确。
因此,该模型能够更精确地描述和预测金属材料在复杂应力状态下的塑性流变行为。
【总页数】11页(P77-87)
【作者】秦彩芳;许泽建;窦旺;杜雨田;黄风雷
【作者单位】北京理工大学爆炸科学与技术国家重点实验室
【正文语种】中文
【中图分类】O347.3
【相关文献】
1.复杂应力状态下超细晶材料的塑性
2.金属材料在双拉应力状态下塑性变形过程的声发射检测
3.复杂应力状态下高强混凝土的损伤本构理论及应用
4.复杂应力状态下金属材料屈服模型及有限元验证
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文 章 编 号 :1671-6906(2019)03-0006-05
基于偶应力理论的高阶弹塑性本模型的无网格法
王瑞昌,孙玉周
(中原工学院 建筑工程学院,河南 郑州 450007)
摘 要: 高阶连续理论包含材料内禀特征长度,可以反映材料尺度效应或微尺度特征对宏观性能的影 响,但 是,高 阶 连 续理论需要考虑位移的高阶导数,给数值模拟带来很大困 难。利 用 无 网 格 法 能 够 方 便 构 造 具 有 高 阶 连 续 特 征 形 函 数 的 优点,建立基于偶应力理论的高阶弹塑性本构模型的无网格 法,对 二 维 悬 臂 梁 弯 曲 变 形 进 行 数 值 模 拟,并 分 析 了 结 构 变 形中的尺度效应。结果表明:无网格法计算结果与有限元软件 ANSYS计算结果相 吻 合,且 尺 度 因 子 对 结 构 变 形 有 一 定 的影响。 关 键 词 : 高 阶 理 论 ;弹 塑 性 ;尺 度 效 应 ;无 网 格 法 ;数 值 模 拟 中 图 分 类 号 : O302 文 献 标 志 码 : A DOI:10.3969/j.issn.1671-6906.2019.03.002
第3期
王 瑞 昌 ,等 :基 于 偶 应 力 理 论 的 高 阶 弹 塑 性 本 构 模 型 的 无 网 格 法
·7·
1 基 于 偶 应 力 理 论 的 高 阶 弹 塑 性 本 构 模 型
1.1 本 构 模 型
偶应力理论的几何方程为
ε犻犼
=
1 2
(狌犻,犼
+狌犼,犻),χ犻犼
= ω犼,犻
(1)
室 开 挖 过 程 进 行 了 研 究 。 [8] 整 体 上 说 ,由 于 数 值 离 散 时要 求位 移 函 数 满 足 C1 连 续 性 ,高 阶 连 续 理 论 、特 别是高阶弹塑性理论的数值模拟仍然是工程数值仿 真领域的研究热点。
无网格法是一种 新 型 数 值 计 算 方 法,与 传 统 有 限 元 法 相 比 ,具 有 形 函 数 满 足 高 阶 连 续 特 征 、不 受 网 格 限 制等特点,特别适合 大 变 形、位 移 不 连 续、裂 纹 扩 展 和 高速碰撞等问题的数值模拟 。 [9] 本文尝试用无网 格 法 建立基于偶应力理论的高阶弹塑性本构模型的数值计 算框架 ,用 Fortran语言编写计算程序,对悬臂梁进行 数值模拟,以研究无 网 格 法 在 高 阶 弹 塑 性 问 题 数 值 模 拟中的应用。
WANG Ruichang,SUNYuzhou.Meshfreemethodforthehighorderelasticplasticconstitutivemodelbasedonthecouplestresstheory[J]. JournalofZhongyuan UniversityofTechnology,2019,30(3):6-10(inChinese).
收 稿 日 期 :2019-03-10 基 金 项 目 :国 家 自 然 科 学 基 金 项 目 (11472316);河 南 省 高 校 科 技 创 新 人 才 支 持 计 划 项 目 (164200510020) 引 文 格 式 :王 瑞 昌 ,孙 玉 周 .基 于 偶 应 力 理 论 的 高 阶 弹 塑 性 本 构 模 型 的 无 网 格 法 [J].中 原 工 学 院 学 报 ,2019,30(3):6-10.
近年来 ,各 种 特 殊 材 料 以 及 微/纳 米 量 级 新 型 构 件被 越 来 越 多 地 应 用 到 工 程 实 际 中 ,偶 应 力 理 论 和 [1] 应变 梯 度 理 论 等 [2] 高 阶 连 续 理 论 被 广 泛 用 在 微/纳 米 结构或者需 要 考 虑微尺 度 影响 的 宏观 结 构的 研 究 中[3]。BORST 等 率 先 提 出 了 基 于 Von- Mises屈 服 准 则 的 Cosserat弹 塑 性 理 论[4];FLECK 等 分 别 从 统 计 存 储 位 错 和 几 何 必 需 位 错 两 个 角 度 出 发,改 进 了 Cosserat弹 塑 性 模 型[5];李 锡 夔 等 基 于 Drucker- Prager屈服 准 则 给 出 了 Cosserat弹 塑 性 理 论 的 塑 性 一 致 性 算 法[6];冀 宾 等 基 于 偶 应 力 弹 塑 性 理 论 ,对 软 化行 为 的 剪 切 带 问 题 进 行 了 有 限 元 数 值 模 拟[7];张 建 成 等 利 用 非线性 Cosserat扩展模型对层状 岩体的洞
式中:ε犻犼为常规应 变,狌犻、狌犼 为 位 移,下 标 “,”表 示 对 其 后坐标求偏导,χ犻犼为微曲率,ω犼 为微转角。
第 30 卷 第 3 期 2019 年 6 月
中原工学院学报 JOURNAL OFZHONGYUAN UNIVERSITY OFTECHNOLOGY
Vol.30 No.3 Jun.2019
孙 玉 周 :男 ,汉 族 ,1974 年 生 ,本 科 、硕 士 毕 业 于 兰 州 大 学 力 学 系 ,博 士 毕 业 于 香 港 城 市 大 学 建 筑 系 。 现 任 中 原 工 学 院 建 筑 工 程 学 院 教 授 ,研 究 生 处 处 长 。 主 要 研 究 方 向 为 微 纳 米 力 学 和 计 算 力 学 。 主 持 国 家 自 然 科 学 基 金 项 目 2 项 ,省 (部 )级 科 研 项 目 5 项 ,发 表 学 术 论 文 70 多 篇 ,其 中 SCI收 录 30 多 篇 ,出 版 学 术 专 著 1 部 。 先 后 被 评 为 全 国 优 秀 力 学 教 师 、河 南 省 教 育 系 统 优 秀 教 师 、河 南 省 高 校 青 年 骨 干 教 师 、河 南 省 教 育 厅 学 术 技 术 带 头 人 ,入 选 河 南 省 高 校 科 技 创 新 人 才 、河 南 省 科 技 创 新 杰 出 人 才 和 教 育 部 新 世 纪 优 秀 人才。