噪声在空气中的衰减规律
噪声距离衰减公式
噪声距离衰减公式自由场衰减公式是根据声波传播过程的特性推导而来的，其中最常见的是随距离平方衰减公式。
该公式表明，声波的声压级与距离的平方成反比。
数学上可以表示为：L1 = L0 - 20log(d1/d0)其中L1是目标距离d1处的声压级，L0是参考距离d0处的声压级。
这个公式假设了以下情况：声源和接收器之间没有障碍物，空气吸收和散射噪声的效应可以忽略，声波在自由空间中传播。
然而，在实际应用中，这些假设并不总是成立，因此可能需要使用其他修正因子来调整公式以考虑更多因素的影响。
半自由场衰减公式是用来描述在相对封闭的空间中声波如何传播和衰减的公式。
一个常见的模型是T60模型，它描述了声音从发声到衰减到原始强度的时间。
数学上可以表示为：V(t)=V0*10^(-t/T60)其中V(t)是时间t后的声量，V0是初始音量，T60是声波衰减到其初始音量的1/1000所需要的时间。
T60值的物理意义是“时间”，用来表示声音在房间中衰减到原始强度所需要的时间。
另外一个常见的半自由场衰减公式是反射面衰减公式，它描述了声波在墙壁和其他表面上反射的效应。
该公式假设反射面上的声波是完全独立于入射声波的，即波面完全平坦。
数学上可以表示为：L1 = L0 - 10nlog(r)其中L1是目标距离d1处的声压级，L0是参考距离d0处的声压级，n是反射系数，r是距离d1处的反射面距离与参考距离d0处的反射面距离之比。
需要注意的是，以上公式仅仅是一些常用的噪声距离衰减公式，实际应用中可能需要根据具体情况进行修改和调整。
例如，可以考虑到空气湿度、温度、频率和波长等因素对声波衰减的影响，以得到更准确的结果。
在实际应用中，通常会结合多个公式和模型，根据具体环境和情况进行综合分析。
这些公式和模型对于优化声波传播系统、进行噪声控制和评估环境噪声等方面都起着重要的作用。
噪声在空气中的衰减规律
噪声在空气中的衰减规律
1．点声源
(1)点声源随传播距离增加引起的衰减值：
AdiV=10lg[1/（4πr^2)]
式中：AdiV——距离增加产生衰减值，dB；
r——点声源至受声点的距离，m；
(2)在距离点声源r1处至r2处的衰减值：AdiV=10lg(r1/r2)
点声源声传播距离增加一倍，衰减值是6 dB。
2. 线状声源随传播距离增加的几何发散衰减
线声源随传播距离增加引起的衰减值为
A=10lg[1/（2πl)]
式中：
AdiV——距离衰减值，dB；
r——线声源至受声点的垂直距离，m；
l ——线声源的长度，m。
对于无限长线源（如一条延伸很长的公路）和有限长线源（如一个路段）应采用不同的计算公式。
3．面声源随传播距离的增加引起的衰减值与面源形状有关
例如，一个许多建筑机械的施工场地：
设面声源短边是a，长边是b，随着距离的增加，引起其衰减值与距离r的关系为：
当r<a/π，在r处Adiv＝0dB；
当b/π>r> a/π，在r处，距离r每增加一倍，Adiv＝－(0～3)dB；
当b>r> b/π，在r处，距离r每增加一倍，Adiv＝－(3～6)dB；
当r>b，在r处，距离r每增加一倍，
Adiv＝－6dB。
声音的传播和声强的衰减
声音的传播和声强的衰减声音是我们日常生活中不可或缺的一部分，它是通过空气中的振动传播而来的。
本文将探讨声音的传播以及声强的衰减的原理和影响因素。
一、声音的传播原理声音的传播是由物体的振动引起的，当某个物体振动时，会导致周围空气分子的振动，进而形成声波。
声波会以机械波的形式在空气中传播，并以压缩和稀疏的形式传递能量。
声波的传播速度取决于介质的性质，一般而言，在室温下空气中的声速大约为343米/秒。
然而，介质的温度、湿度和密度等因素也会对声速产生一定的影响。
声音的传播是以波动的形式进行的，即声波会向各个方向扩散，直到遇到障碍物或者其他媒介。
当声波传播到达人耳时，我们才能感知到声音。
二、声强的衰减原理声强是指声音的强度大小，与声音的能量有关。
在声音传播过程中，声强会随着距离的增加而逐渐减小，这种现象被称为声强的衰减。
声强衰减的原因主要有以下几个方面：1. 距离因素：声音传播的距离增加，声能分散到更大的空间，因此声强会逐渐减小。
2. 扩散因素：声波在传播过程中会以球面扩散的方式进行，导致声能的分散，也导致声强的衰减。
3. 吸收因素：不同介质对声波的吸收能力不同，如建筑物、墙壁和树木都会吸收一部分声音的能量，从而降低声强。
另外，实际生活中，环境噪声、空气湿度、温度等因素也会对声强产生一定的影响，使声音传播的距离和声强衰减程度发生变化。
三、影响声强的因素除了传播距离和介质吸收外，还有其他一些因素会影响声强的大小。
1. 声源功率：声源的功率越大，产生的声波能量就越大，声强也会相应增大。
2. 声源频率：不同频率的声音对人耳的感知不同，但在传播过程中，高频声音相比低频声音更容易受到吸收和衰减，因此声强衰减的程度也会与频率有关。
3. 周围环境：周围环境的噪声和回声会对声音的传播和衰减产生影响，如在嘈杂的环境中，声音的传播距离和衰减程度都会受到一定的限制。
结论声音的传播是通过物体的振动引起的声波在空气中传播的过程。
声强的衰减会随着距离的增加而逐渐减小，并受到介质吸收、扩散以及周围环境等因素的影响。
噪声距离衰减公式
噪声距离衰减公式噪声距离衰减公式是用来描述随着距离的增加，噪声信号强度如何衰减的数学表达式。
在实际生活中，我们经常会遇到噪声问题，如交通噪声、工业噪声等。
了解噪声距离衰减公式可以帮助我们定量地评估噪声的强度，从而采取相应的措施来减少噪声对人们的影响。
在直线传播情况下，噪声的强度与距离之间呈反比关系。
这是因为随着距离的增加，声波会在传播过程中遇到阻尼，导致能量的逐渐损失，从而使噪声信号的强度减小。
噪声距离衰减公式可以用以下形式表示：L1/L2 = (r1/r2)^n其中，L1和L2分别表示两个不同距离下的噪声强度，r1和r2表示对应的距离，n为衰减系数。
根据这个公式，我们可以得出以下结论：1. 噪声强度随着距离的增加而减小，这是由于声波传播过程中的能量损失导致的。
2. 衰减系数n的取值决定了衰减速度的快慢。
当n的值较大时，噪声强度随距离的增加衰减得更快；当n的值较小时，噪声强度的衰减速度较慢。
3. r1和r2的单位应该一致，通常是米（m）。
如果距离的单位不一致，需要进行单位转换。
需要注意的是，噪声的衰减还受到其他因素的影响，如空气湿度、温度、大气压力等。
这些因素会影响声波在传播过程中的衰减速度，从而对噪声距离衰减公式的适用性造成一定的影响。
在实际应用中，我们可以利用噪声距离衰减公式来计算不同距离下的噪声强度，从而帮助我们评估噪声对人们的影响。
例如，在城市规划中，可以根据噪声距离衰减公式来预测建筑物周围的噪声水平，从而合理规划建筑物的布局，减少噪声对居民的干扰。
总之，噪声距离衰减公式是描述噪声信号强度随距离增加而减小的数学表达式。
通过了解和应用这个公式，我们可以定量地评估噪声的强度，从而采取相应的措施来减少噪声对人们的影响，提高生活质量。
声学声音的速度和衰减
声学声音的速度和衰减声音是一种能够在空气或其他介质中传播的机械波。
它呈现出一定的速度和衰减特性，这些特性在声学领域中起着重要的作用。
本文将探讨声音的速度和衰减，并分析其应用和影响。
1. 声音的速度声音的速度是指声音在某一介质中传播的速度。
在大多数气体介质中，声音的速度是由介质的温度决定的。
根据理论计算，声音在空气中的速度约为每秒343米。
在常温下，声音在空气中的速度大致为每秒331米。
声音的速度也受到介质的密度和弹性系数的影响。
在固体和液体中，由于密度和弹性系数较大，声音的速度通常比在气体中更高。
例如，在水中，声音的速度约为每秒1482米。
了解声音的速度对于估计声音传播的距离和时间具有重要意义。
此外，声音的速度还用于声纳技术、声波测距和声学定位等应用中。
利用声音的速度，我们可以确定声源的位置，进行声音导航等。
2. 声音的衰减声音的衰减是指声音强度在传播过程中逐渐减弱的现象。
在传播过程中，声音会受到多种因素的影响而逐渐减弱，例如距离、传播介质、环境噪声等。
首先，声音的衰减与距离有关。
根据物理学原理，声音的强度与距离的平方成反比。
也就是说，声音在传播过程中会逐渐减小，直到几乎消失。
这就解释了为什么我们在较远的地方可以听到的声音会比在近处更微弱。
其次，传播介质也会对声音的衰减产生影响。
不同介质对声音的传播有不同的阻力和吸收能力，因此声音在不同介质中的衰减程度也不同。
例如，在空气中，声音会因为空气分子的碰撞而逐渐减弱；而在水中，声音的衰减程度相对较小。
此外，环境噪声也会对声音的衰减产生影响。
环境中存在的其他声音或噪音会与目标声音相互干扰，导致声音的衰减或听觉上的遮蔽。
这对于在嘈杂环境下进行声音识别或传播具有重要意义。
3. 声音速度和衰减的应用声音的速度和衰减特性应用广泛。
以下是几个重要的领域：3.1 声学工程声学工程师利用声音的速度和衰减特性来设计和优化建筑物和空间的声学环境。
通过合理设计和布局，在室内空间中降低噪音水平，提高声音的传递效果，创造良好的听觉体验。
中低频噪声信号的传播衰减分析
中低频噪声信号的传播衰减分析陈娟娟;欧阳玉花;张孝强;王涛;廖涛【摘要】声音在大气中传播的过程中，因介质吸收而衰减。
不同的大气环境，介质吸收会有很大差别。
在大气中传播较长距离的可听频段声波，大气吸收的影响不容忽视。
基于分子动力学、振动弛豫过程、Navier-Stokes 方程、Laplace方程以及声传播理论，计算了复杂大气环境下的吸声系数，分析了吸声系数随环境参数的变化规律。
最后实测了两种不同频率的汽车喇叭声信号传播不同距离的声强，并计算出相应的吸声系数，所得结果与理论值吻合。
%In the process of sound propagation in the atmosphere,it is necessary to consider absorp-tion and attenuation.In different atmospheric environments,sound absorption is different.The impact of atmospheric absorption cannot be ignored for audible frequency sound waves propaga-ting long way in the atmosphere.The absorption coefficients in air are calculated and their varia-tions with environmental factors are analyzed based on molecular kinetics,vibrational relaxation processes,Navier-Stokes equations,Laplacian and the propagation theory of acoustic waves.The environmental factors mainly include air pressure,temperature and humidity.A detailed analysis of the environmental effect of air pressure on the absorption of sound is presented.The figures make it possible to estimate accurately the absorption at any values of atmospheric pressure in the range 60 kPa to the pressure of standard atmosphere (p0).Moreover,the sound intensity of car honking signal is also measured.The measure locations are selected in accordance with different propagation distances.The car honking signal isrespectively generated by two cars'horns,and its frequency is different.And then the corresponding absorption coefficient is calculated.The re-sults obtained are in good agreement with the theoretical value.【期刊名称】《兰州交通大学学报》【年(卷),期】2016(035)004【总页数】6页(P122-126,140)【关键词】吸声系数;温度;湿度;压强;汽车喇叭声【作者】陈娟娟;欧阳玉花;张孝强;王涛;廖涛【作者单位】兰州交通大学数理学院，甘肃兰州 730070;兰州交通大学数理学院，甘肃兰州 730070;兰州交通大学数理学院，甘肃兰州 730070;兰州交通大学数理学院，甘肃兰州 730070;兰州交通大学数理学院，甘肃兰州 730070【正文语种】中文【中图分类】O42大气中传播的可听频段声波属于弹性介质波.介质对声波能量的吸收，是与分子有序运动相关联的声能转换为与无规热噪运动相关联的热能[1].由于大气是非均匀介质波，声波能量从大气分子的集总平动转移到分子内自由度的振动和转动，使得声脉冲发生复杂的不可逆过程[1-3]，由于声压只决定于分子的平动，所以这种能量转移就导致声能的衰减；另外，声波在大气中传播会引起大气分子的微小湍流，而大气黏性使其振动能量部分地消耗于分子之间的内摩擦，每个受影响的分子失去部分能量波直到最后波的能量逐渐消弱为零.衰减是媒质特性的一个重要参数，可以用来表述媒质某方面的属性.探索声吸收是研究降噪技术的基础和关键[4]，比如绿化带噪声衰减分析、铁路系统噪音处理以及室内声学的大气吸声效果等[5-6].声信号，因大气的非均匀性、各向异性、且局部湍流特性，经过一段距离后频谱必然会发生很大变化，即信号衰弱且频谱失真[2].现有文献资料中涉及吸声系数随温度和湿度变化的研究较多，而压强对吸声系数影响的研究则很少[3].Few计算了典型大气条件下的声吸收系数，发现对于低于100 Hz的声信号，传播10 km其大气吸收很小，几乎可以忽略不计[1].Bass and losely计算了湿度为50%、温度为293 K情况下400 Hz声信号传播5 km的声吸收，计算结果是吸收因子为3 dB，而频率为50～100 Hz时，吸收因子几乎为0[1].尽管压强对声吸收的影响没有温度和湿度明显，但是在许多实际工程中，压强的影响是必须考虑的.本文详细分析了温度、湿度、压强对吸声系数的影响规律，并与兰州秋季晴天大气环境下的实测结果对比，验证了仿真结果的正确性.声波在传播过程中，由于衰减，声压A是随着距离x变化的，其函数关系如下：α=αcl+αrot+αvib,O+αvib,N=f2{1.83×10-11(P0/P)(T/T0)1/2+(T0/T)5/2[1.278×10-2e-2 239.1/T/(fr,O+f2/fr,O)]+[1.069×10-1e-3 352/T/(fr,N}+f2/fr,N)]}．式中：总吸声系数α是经典吸声系数αcl、分子转动吸声系数αrot和分子振动吸声系数αvib的叠加，振动吸声系数αvib主要由氧分子振动(αvib,O)和氮分子振动(αvib,N)引起；f是声频带的中心频率；T为环境温度；p0为标准压强(p0=101.325 kPa)；T0为参考温度(T0=293.15 K).振动吸收系数是与振动受激分子弛豫过程相关联的损耗，是一项非常复杂的表达式，既依赖于温度、压强和频率，还依赖于所涉及的特定大气成分(主要是O2和N2)以及所含水汽的摩尔百分数，fr,O、fr,N分别是氧和氮分子振动过程的弛豫频率，由下列两式给出：fr,O=(p/p0){24+4.41×104h[(0.05+h)/(0.391+h)]}，fr,N=(p/p0)(T/T0)-1/2{9+350 h exp[-6.142((T/T0)-1/3-1)]}.式(3)和式(4)中：h是湿度，表征水蒸气的含量，且其中:hr是相对湿度;psat是水蒸汽压强.psat /p0 可以由下式计算:lg(psat/p0)=8.422-10.06(T0/T)-5.023lg(T0/T)+23×10-4.44(T0/T).如果已知大气参数(温度、压强、气压)，利用式(2)～(6) 就可以计算吸声系数α, 并且分析α随不同环境参数的变化规律，α的单位为Np/m.本文主要分析20～2 000 Hz中低频率范围波谱的声吸收.通常情况下大气参数范围如下：相对湿度20～80%，温度270～315 K，压强60 000～101 325 Pa.2.1 湿度对声吸收的影响大气中的声吸收主要是由于声波与大气分子相互作用的结果，同时也是大气中水分子含量的函数.N2和O2是空气的主要成分，加之其中混有水蒸气，而水蒸气恰好相当于N2和O2振动吸收的催化剂，因此这部分吸收对大气湿度是非常敏感的. 假设某大气环境温度T=293 K、压强p=75 730 Pa，利用方程(2)～(6)便可求出吸声系数随相对湿度的变化特性，计算结果如图1所示.图1表明吸声系数和相对湿度之间并非简单的线性关系.对于频率小于1 000 Hz 的声信号来说，随着频率降低，声吸收峰值向着低湿度方向移动；对于频率在1 000～2 000 Hz之间的声信号，随着湿度增加，吸收减弱，达到最低点之后又略有增强趋势.可见对于1 000～2 000 Hz之间的声信号，湿度越小吸声系数越大，越不利于声传播；而对于小于1 000 Hz的低频信号，湿度的影响不是很明显，相对湿度在40%左右吸声系数较大.也就是说，常温常压下，相对湿度大约为40%最有利于消声降噪.2.2 温度对声吸收的影响环境温度也会影响大气对声信号的吸收情况.图2是计算所得的吸声系数随温度的变化曲线.由图2可以看出，当声信号频率低于300 Hz的情况下，每一条曲线都有一个极大值，曲线的变化趋势一样，但是极值点所对应的温度随频率不同而不同，显然，随着频率增大极值点向着高温方向移动；而对于频率大于300 Hz的声信号，变化趋势呈单调递增，温度越高吸收越明显.所以对于中低频信号温度在300 K以上，声吸收对温度的变化就比较敏感.2.3 压强对声吸收的影响在通常大气环境下，压强对声吸收的影响虽然没有温度和湿度那么明显，大气压强随高度的增大明显降低，况且不同地域或不同气候条件的大气压强差别也很大，因此大气压强对声吸收的影响也是不容忽视的.气压的本质就是分子数密度，在研究多孔材料的吸声特性时，孔内分子数密度是重要的影响因素，因此分析声吸收随压强的变化对进一步研究多孔材料的吸声特性是很有用的.本文中分别计算了(T=293 K，hr=20%)、(T=293 K，hr=50%)和(T=293 K，hr=80%)这3种情况下吸声系数随压强的变化趋势.这里只给出了最常见的大气环境(T=293 K，hr=50%)下的曲线图，如图3所示.图3表明，对于不同频率段的声信号，吸声系数随压强的变化趋势不尽相同.压强对低频声信号的衰减几乎没影响，在hr=50%、T=293 K大气条件下，低于190 Hz的声信号在大气中的衰减随压强的增大略微呈增强趋势，在190 Hz处出现了拐点，高于190 Hz的声信号其衰减随压强的增大而减弱，而且频率越高，衰减随压强的变化越敏感.本文还计算绘制了hr=20%、T=293 K和hr=80%、T=293 K 两种环境条件下吸声系数随压强的变化特性曲线，发现每种环境条件下，变化趋势都存在拐点频率.比如hr=20%、T=293 K条件下的拐点频率为50 Hz；hr=50%、T=293 K条件下的拐点频率为190 Hz；hr=80%、T=293 K条件下的拐点频率为275 Hz.低于拐点频率的变化趋势和高于拐点频率的变化趋势是相反的.不论是哪种情况，在20～2 000 Hz范围内，越高频声信号其吸收对压强的依赖性越强，大气越稀薄对声波的吸收越显著.2.4 总的声吸收随频率的变化在式(2)中带入典型大气环境值hr=50%，p=75 730 Pa，T=293 K就可得到声吸收系数曲线图，如图4所示.衰减强弱与声信号的频率有关.图4中，实线表示总的吸声系数(tot)，主要有三方面的贡献：1)经典吸收和大气分子的转动吸收(cl. and rot.)；2)氧分子的振动吸收(O2 Vib.)；3)氮分子的振动吸收(N2 Vib.).从图4中明显看出：氧分子振动吸收的贡献显然大于其它两种；由大气分子的粘性和导热性引起的经典吸收和分子的转动吸收曲线是抛物线，在小于500 Hz的低频段几乎为零；氮分子的振动吸收几乎不随频率而变；在20～300 Hz之间总的吸声系数随频率的增大而陡然增大，之后的变化趋于平缓.对于20～300 Hz的低频噪声，其穿透力强，不易被吸收，但是相对于大多数固体吸声材料来说，空气中的吸声系数还是较大的，所以往往在多孔吸声材料背后附加空气层以增加低频吸收. 2015-09-26，在兰州采用Binaural Microphone Type4101型双耳传声器分别观测记录了两辆汽车喇叭的声音信号(频率不同)，采集器是LMS16通道的便携式采集器.车辆1喇叭声的基频为430 Hz，车辆2喇叭声的基频为660 Hz.当日天晴，测量过程的大气参数为温度T=296 K、湿度hr=50%、压强p=83 100 Pa.观测地点在兰州皋兰，一段刚建成但尚未投入使用的平直公路上.周围比较空旷，所以声场条件属于自由场[12-14]，环境安静，背景噪声小.每次测量点都位于车辆正前方，分别测量了离汽车不同距离处喇叭声信号的声压级，以便分析喇叭声的衰减特性.为了保持与汽车喇叭的高度一致，每次测量中，传声器固定在支架上，距地面0.9 m[15].测量及分析结果见表1.分析表1，在实验观测当时的大气环境下，对于频率为430 Hz的声信号，可以计算出吸声系数的理论值为6.658×10-4 Np/m，而频率为660 Hz的声信号，吸声系数的理论值为8.039×10-4 Np/m.用模拟人耳的双耳传声器测得了这两种喇叭声传播不同距离的声压级，进一步计算得到吸声系数的实验值.比较表1中的实验值和理论值，发现两者符合得很好，实验值的相对误差均小于10%，在正常的误差范围内；另外还会发现每一次的实验数据所得到的吸声系数均大于理论值，初步判断可能是由于汽车喇叭声向前传播其方向不是很集中，有一定角度的扩散，从而导致观测点接收到的声能量更小.本文计算了声波在大气中传播的吸声系数，研究了大气温度、湿度、压强对吸声系数的影响特性，发现在通常的大气条件范围内，温度对声吸收影响最大，其次是湿度，大气压强对声吸收的影响相对较小.频率小于100 Hz情况下，相对湿度和温度对吸声系数的影响较小，衰减可以忽略；频率大于1 000 Hz时吸声系数较大，并且随相对湿度的增加而快速递增；稀薄大气利于声吸收.一定环境参数下的总吸声系数是频率的函数，在20～300 Hz范围吸声系数随频率急剧增加，300～2 000 Hz频段增加缓慢.在相同气象条件下，一般来说高频声波的衰减远较低频声波的大，所以低频声波在空气中可传播很远.总之，小于100 Hz的低频信号，吸声系数很小，不易衰减，就是通常所说的“有很好的穿透性”，信号失真小，越高频声信号衰减越明显.实验观测了频率不同的两种汽车喇叭声信号，分析了其衰减特性，计算了相应的吸声系数，实验值与理论值很吻合，一定程度上证实了理论分析的部分衰减特性.随着城市化进程的步伐加快，噪声污染越来越为人们所关注，比如在车辆声环境中，需要考虑材料的吸声性能.在本工作的基础上可以进一步研究多孔材料的吸声降噪，以便为了车内安静舒适而选择适当的吸声材料提供理论依据.【相关文献】[1] 欧阳玉花,袁萍,贾向东,等．用信号处理技术及传播理论还原雷声频谱[J]．物理学报,2013,62(8):084303.[2] 浦宏杰,邱小军,王季卿.耦合空间中不同衰变类型声场的边界研究[J].声学学报,2009,28(6):533-538．[3] 幸高翔,蔡志明,张卫.直接数据域局域联合混响抑制方法研究[J].声学学报,2013,32(4):459-466．[4] 柏会宁,马建仓,李军杰,等.仿听觉频率分解特性的轴承振动信号处理方法[J].轴承,2015,27(4):49-53．[5] Martellota F,Cirillo E.Experimental 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噪声控制技术
四、噪声随距离的衰减规律
2. 线声源随传播距离的衰减
（1）线声源：如一列火车，或公路上一长串首尾 相接的汽车等可看作是线声源。柱面声波 （2）线声源随传播距离的衰减规律： △L= 10lg（1/2πrL） 当r/L≤1/10时，在距线声源r1、 r2处的衰减值： △L= 10lg（ r1/ r2 ） 规律：距离增加一倍，衰减值是3dB。 当r/L≥1时，可视为点声源。
式中： LA——t 时刻的瞬时A 声级； T——规定的测量时间段。
3. 累计百分声级LN
（1）定义：指占测量时间段一定比例的累积时间内A 声 级的最小值，用LN 表示，单位为dB（A）。 （2）最常用的是L10、L50 和L90，其含义如下： L10——在测量时间内有10％的时间A 声级超过的值， 相当于噪声的平均峰值； L50——在测量时间内有50％的时间A 声级超过的值， 相当于噪声的平均中值； L90——在测量时间内有90％的时间A 声级超过的值， 相当于噪声的平均本底值。 LAeq≈ L50 +（ L10- L90）2/60
2. 声级计的工作原理和结构
3. 声级计的校准
为保证测量的准确性，声级计使用前要进 行校准。校准时，首先小心地卸去传声器 的保护罩，将校准器的套筒紧套在传声器 上，然后使校准器振动发声，按校准器指 定的频率拨正声级计上的滤波器，此时声 级计上的示数与校准器标定的声级数应相 符，如有偏差，则利用声级计上的微调衰 减器调节到两者相符为止。目前，对声级 计校准通常使用的校准器是活塞发生器或 声级校准器 。
（1） 声级计的校准——活塞发生器
活塞发生器：这是一种较精确的校准器，它在 传声器的膜片上产生一个恒定的纯音信号。活 塞发生器的信号频率一般为250Hz，所以在使 用活塞发生器校准声级计时，频率计权必须放 在“线性”档或“C”档，不能放在“A”档校准。 国产的NX6型活塞发生器可产生声压级为 124dB±0.2dB，频率为250Hz的纯音信号， 非线性失真不大于3％。
第三章_噪声的评价和标准
制订不同的噪声评价标准。
国际上已提出数十种噪声评价量或评价指标。
本章主要介绍几种最基本和常用的评价量。
一 噪声的评价量和评价方法
（一）响度、等响曲线和响度级 （二）计权声级 （三）A声级和等效连续A声级 （四）昼夜等效声级 （五）统计声级 （六）更佳噪声标准（PNC）曲线 （七）噪声评价数（NR）曲线
N
N
（四）昼夜等效声级
表示一昼夜24h噪声的等效作用，用来评价区
域环境噪声。
若昼间等效声级为 Ld ，夜间等效声级为 Ln ，
则定义昼夜等效声级 Ldn 为
1 0.1 Ln 10 0.1Ld Ldn 10lg 16 10 8 10 24
(2-101)
由于人们对夜间噪声比较敏感，因dB（A）； t ——噪声暴露时间，h或min； L A ——时间t内的A声级，dB（A）。
2.等效连续A声级
计算公式2： 对于等时间间隔取样，若时间 划分的段数为 N ，则有
1 0.1LAi Leq 10lg[ 10 i ] T i
1 0.1LAi 10lg[ 10 ] N i
倍频程频率 125 声压级 响度指数 声压级 68 4.3 67 250 76 8.8 71 500 88 23.0 73 1000 84 21.4 74 2000 82 23.0 72 4000 A声级 80 24.7 71 76 88
响度指数
4.0
6.6
8.8
11.1
11.8
13.5
总响度：
Nt Nmax F ( Ni Nmax )
对于噪声控制工程，可以采用下面的半经 验公式来估算空气吸收衰减。在20℃时：
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噪声在空气中的衰减规律
1．点声源
(1)点声源随传播距离增加引起的衰减值：
AdiV=10lg[1/（4πr^2)]
式中：AdiV——距离增加产生衰减值，dB；
r——点声源至受声点的距离，m；
(2)在距离点声源r1处至r2处的衰减值：AdiV=10lg(r1/r2)
点声源声传播距离增加一倍，衰减值是6 dB。
2. 线状声源随传播距离增加的几何发散衰减
线声源随传播距离增加引起的衰减值为
A=10lg[1/（2πl)]
式中：
AdiV——距离衰减值，dB；
r——线声源至受声点的垂直距离，m；
l ——线声源的长度，m。
对于无限长线源（如一条延伸很长的公路）和有限长线源（如一个路段）应采用不同的计算公式。
3．面声源随传播距离的增加引起的衰减值与面源形状有关
例如，一个许多建筑机械的施工场地：
设面声源短边是a，长边是b，随着距离的增加，引起其衰减值与距离r的关系为：
当r<a/π，在r处Adiv＝0dB；
当b/π>r> a/π，在r处，距离r每增加一倍，Adiv＝－(0～3)dB；
当b>r> b/π，在r处，距离r每增加一倍，Adiv＝－(3～6)dB；
当r>b，在r处，距离r每增加一倍，
Adiv＝－6dB。