第七章 微波谐振器
微波技术基础课件第七章微波谐振器

第7章 微波谐振器
从上述分析可知,谐振器的Q0和R0都与谐振器中的损 耗功率成反比,因而比值R0/Q0便与损耗无关,而只与几何 形状有关,而且R0/Q0与频率也无关。这就允许在任意频段 上对R0/Q0进行测量。因此在实际工程设计中,可将谐振器 的所有尺寸按线性缩尺方法做成模型,进行模拟测量。这 样,在较高频率时,就可以避免尺寸很小的精密加工困难 问题,而在频率较低时,则可不必浪费材料去加工尺寸很 大的谐振器。
E Ai Ei (r)e jit
同时由式(7.1-1)
H
j
Ai
Hi (r)e jit
1 Ei (r) ki Hi (r)
1 Hi (r) ki Ei (r)
(7.1-14) (7.1-15)
第7章 微波谐振器
对于谐振器任一自由振荡模式,可以证明其最大电场
We
1 | E |2 dv
V2
Wm
T(t) Aie jit
(7.1-8)
式中Ai为任意常数,由起始条件决定,亦即由谐振器起始激
励条件决定。
式(7.1-7)为本征值方程,ki为本征值。在选定坐标系后, 可用分离变量法求解。设其特解为Ei(r),于是得到式(7.1-3)
E Ei (r) Aie jit
(7.1-9)
E
E Ei (r) Aie jit i 1
联等效电路。设电路两端的电压为V=Vm sin (ωt+φ),则谐 振器中的损耗功率为 Pl G0Vm2 / 2
G0
2Pl Vm2
(7.1-26)
第7章 微波谐振器
图 7.1-3 微波谐振器的等效电路
第7章 微波谐振器
式中Vm是等效电路两端电压幅值。Pl可由式(7.1-23)求得。 这样,为了计算谐振器的损耗电导G0就必须确定Vm值,然 而,对于微波谐振器,其内不管哪个方向都不属于似稳场, 因而两点间的电压与所选择的积分路径有关,故G0不是单 值量。因此严格讲,在一般情况下,微波谐振器的G0值是 难以确定的。尽管如此,我们还是可以设法在谐振器内表 面选择两个固定点a和b,并在固定时刻可以沿所选择路径 进行电场的线积分,并以此积分值作为等效电压Vm的值,
微波谐振器

7.1 微波谐振器的基本特性与参数 7.2 串联和并联谐振电路 7.3 传输线谐振器 7.4 金属波导谐振腔 7.5 谐振器的激励
2021/7/17
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《第七章 微波谐振器》
广义电磁谐振器: 能够将电磁能量限制在一定体 积内震荡的物理结构;
微波谐振器: 由任意形状的电壁或磁壁所限定的 体积,其内产生微波电磁震荡;
传输线型谐振器
非传输线型谐振器
由一段微波传输线段构成; 由非微波传输线段构成;
如矩形波导空腔谐振器; 圆波导空腔谐振器; 同轴线谐振器;
几何形状复杂、多样; 如环型空腔谐振器;
微带线谐振器等;
2021/7/17
混合同轴线型谐振器等;
6
《第七章 微波谐振器》
微波谐振器的基本分析方法
对传输线型谐振器:
由此求得电磁场的波动方程为:
SV
2E
2E t 2
0
, nˆ
2H
2H t 2
0
2021/7/17
任意形状微波谐振器
8
第7章 微波谐振器
7.1 微波谐振器的基本特性与参数
采用分离变量法可求得 其波动方程的通解为:
1. 任意形状微波谐振器自 由振荡的基本特性
H Hi (r)Bie jit i 1
l 1
Z0 l
j
n 0
将的等该输效式 入电与 阻阻串 抗联 表R 谐 达 振式Z0电;l路 Zin R 2 jL
形式 相似
结等论效:电长感度为Lλ/
Z 2
0的n终(端2短0 )路线构成串联
RLC
谐
等效电振容器;C
1
(
微波技术基础 第07章 微波谐振器 1

( ) ( ) ( ) ( ) λ0 =
1
=
+ 2
1
λc
p2 2l
1
2
2
+ 1
1
λc
λg
7.1− 20
其中λc为波导的截止波长,为波导λc波长。
微波谐振器的基本参数 2——品质因数
定义:
Q0
= 2π W
WT
=
ω0
W Pl
其中W代表微波谐振器的储能,WT代表
始拉!
=
ω0
Wm
+ Pl
We
= ω0
2Wm Pl
= ω0L
R
=
1
ω0RC
在谐振频率附近: ω = ω0 + Δω
Zin
=
R+
jω
L
⎜⎝⎛1
−
ω
1 2 LC
⎞ ⎟⎠
=
R+
jω
L
⎛ ⎜ ⎝
ω
2 −ω ω2
2 0
⎞ ⎟ ⎠
ω2
−
ω
2 0
=
(ω
−ω0 )(ω
+ ω0 )
≈
2ω0Δω
Zin
R
+
j2LΔω
R+
第七章 微波谐振器
主要内容
• 微波谐振器概述 • 微波谐振器的基本特性与参数 • 集总串联/并联RLC谐振电路的基本特性 • 传输线谐振器、金属波导谐振腔、介质
ห้องสมุดไป่ตู้谐振器的特性与设计方法 • Fabry—Perot开式谐振器 • 论微波谐振器的激励与谐振腔的微扰
微波技术基础讲义6—谐振器

0
1 LC
减小L、C,高频时获得较低感抗和容抗
微波技术基础
微波谐振器
用途:
选频 滤波 灵敏测量(波长计、介质测量等)
主要参数:
谐振频率0 品质因数Q
微波技术基础
谐振频率
谐振频率0(f0)
谐振器中该模式的场发生谐振的频率。它是描 述谐振器中电磁能量振荡规律的参量。 在谐振时, 谐振器内电场能量和磁场能量达到 某种电磁平衡,可以自行彼此转换, 故谐振器 内总的电纳(电抗)为零。如果采用某种方法 得到谐振器的等效电路, 并将所有的电纳(电 抗)归算到同一个参考面上, 则在谐振时, 此参 考面上总的电纳(电抗)为零, 即
Wm
1 1 2 1 I L,We I 2 2 4 4 C
0
1 LC
Z in
2 Pin R 2 |I|
Wm We 平均存贮能量 0 Q 0 能量损耗 谐振时 Pl
2Wm Q 0 0 Ploss
2 I L / 4
2
谐振时
I R/2
2
0 L
R
1 0 RC
串联和并联谐振电路
串联谐振电路
输入阻抗
1 Z in R j L C
1 2 I R 2 1 Wm I 2 L 4 We 1 Vc 2 C 4 Ploss Pin
电阻R上损耗的功率
储存在电感L中的平均磁能
1 I2 1 4 2C
储存在电容C中的平均电能
由此可见,当外导体内直径D一定时,Q0是(D/d)的函数 计算结果表明,(D/d) 3.6时,Q0值达最大, 而且在2 (D/d) 6范围内, Q0值的变化不大。
6_微波技术基础_微波谐振器

北京交通大学
Beijing Jiaotong University
(二)电纳法 谐振时,谐振器内电场和磁场能量自行转换,谐 振器内总电纳为零。如果采用某种方法得到谐振 器的等效电路,并将所有的电纳归算到同一个参考 面上,则在谐振时,此参考面上总的电纳为零,即
B f 0
0
利用上式可以求得谐振频率。
工作模式给定 时为常数A
V Q0 2 A S
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V/S越大,越小,则Q0 越高。为了提高Q0 ,在抑 制干扰的前提下,尽可能增大V,减小S,并选用 电导率较大的材料作为腔壁内表面,且内表面尽 量光滑。
(二)有载品质因数
有载品质因数QL:考虑外界负载作用的腔体品质 因数。 负载使腔的固有谐振频率发生变化,增加腔的功 率损耗,导致品质因数下降。
环形腔中的磁场可近似认为主要是集中于腔内圆 柱体周围的环形体积内,设该体积内总的磁通量, 沿圆柱体表面流动的高频电流的幅值为I,则等效 电感L为:
L I
在距离腔体轴线r处,由电流I产生的磁场强度值 I 为: H 2r 通过宽度为dr的环形体积横截面面积ds=hdr的磁 通量d为: I d Hds hdr 2r
fr 1 2 LC
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环形谐振腔及其等效电路
如上图的环形腔中的电场可近似认为主要是集中 于腔内圆柱体的端面和与之相对的腔体底部内表 面之间的区域内(略去边缘电容),并把它近似 看做平板电容C,则 r02
C d
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微波技术基础-微波谐振器

回忆——传输线上的波传播
¾传输线上电压与电流的波动方程
d
2U ( dz 2
z)
−
γ
2U
(
z)
=
0
d
2I ( z) dz 2
−
γ
2I
(z)
=
0
d 2U (z) dz 2
=
−(R
+
jω L)
dI (z) dz
代入
dI (z) = −(G + jωC)U (z)
dz
γ = α + jβ = (R + jωL)(G + jωC) ——复传播常数
30
矩形波导谐振器
¾矩形波导谐振器的谐振波长与谐振频率
北京邮电大学——《微波技术基础》
2
概述
¾什么是微波谐振器?
微波谐振器又称微波谐振腔,是一种具有储能和选频特性的 微波谐振元件,一般是指一个由任意形状的导电壁所封闭的 体积,在其中能产生电磁振荡。
功能与应用——相当于低频电路中的LC谐振回路,是一种基 本微波元件。是微波振荡器和放大器的主要部分,也广泛应 用于微波信号源、滤波器、波长计、倍频器、选频器中。
L
⎛ ⎜ ⎝
ω ω0
−
ω0 ω
⎞ ⎟ ⎠
谐振腔在外电路中呈现的输入阻抗在窄
带内具有这样的特性,就可等效为串联谐
振回路。
⎧ ⎪
Pin
⎨ ⎪⎩
Z
in
= =
Ploss + 2 jω(Wm − We )
2Pin = Ploss + 2 jω(Wm
| I |2
| I |2 2
− We )
北京邮电大学——《微波技术基础》
微波技术 第七章 微波谐振器

第七章微波谐振器§7-1 引言在微波领域中,具有储能和选频特性的元件称为微波谐振器,它相当于低频电路中的LC振荡回路,它是一种用途广泛的微波元件。
低频LC振荡回路是一个集中参数系统,随着频率的升高,LC回路出现一系列缺点,主要是,①损耗增加。
这是因为导体损耗、介质损耗及辐射损耗均随频率的升高而增大,从而导致品质因数降低,选频特性变差。
②尺寸变小。
LC回路的谐振频率,必须减少LC数值,回路尺寸相应地需要变小,这将导致回路储能减少,可见为了提高功率容量降低,寄生参量影响变大。
因为这些缺点,所以到分米波段也就不能再用集中参数的谐振回路了。
在分米波段,通常采用双线短截线作谐振回路。
当频率高于1GHz时,这种谐振元件也不能满意地工作了。
为此,在微波波段必须采用空腔谐振器作谐振回路。
实际上,我们可以把空腔谐振器(简称谐振腔)看成是低频LC回路随频率升高时的自然过渡。
图7-1-1表示由LC回路到谐振腔的过渡过程。
为了提高工作频率,就必须减小L 和C,因此就要增加电容器极板间的距离和减少电感线圈的匝数,直至减少到一根直导线。
然后数根导线并接,在极限情况下便得到封闭式的空腔谐振器。
§7-2 微波谐振器的基本参量根据不同用途,微波谐振器的种类也是多种多样。
图7-2-1示出了微波谐振器的几种结构。
(a)为矩形腔,(b)为圆柱腔,(c)为球形腔,(d)为同轴腔,(e)为一端开路同轴腔,(f)为电容加载同轴腔,(g)为带状腔,(h)为微带腔。
在这些图中,省略了谐振器的输入和输出耦合装置,目的是使问题简化。
但在实际谐振器中,必须有输入和输出耦合装置。
微波谐振器的主要参量是谐振波长(谐振频率或、固有品质因数Q0及等Array效电导G0。
图7-2-1 几种微波谐振器的几何形状一、谐振波长与低频时不同,微波谐振器可以在一系列频率下产生电磁振荡。
电磁振荡的频率称为谐振频率或固有频率,记以。
对应的为谐振波长。
是微波腔体的重要参量之一,它表征微波谐振器的振荡规律,即表示在腔体内产生振荡的条件。
微波工程基础第7章

第七章 微波与物质相互作用 7.1 微波与电子相互作用—微波的产生 速调管
第七章 微波与物质相互作用 7.1 微波与电子相互作用—微波的产生 速调管
靠近阴极的腔体称为输入腔或者群聚腔,它使电子注产生速度调制,另一腔称为输出腔,它将群聚电子注的能量转换为微波能量。 1)假定电子注横截面上密度均匀 2)忽略空间电荷效应 3)假定输入的微波信号幅度远小于直流加速电压 速度调制过程 电子注进入群聚腔前首先被直流高压加速,其速度是均匀的
螺旋线行波管原理简图
高频输入
螺旋线行波管简化电路
第七章 微波与物质相互作用 7.1 微波与电子相互作用—微波的产生 7.1.2 螺旋线行波管(TWT) 互作用过程
慢波线上基波的每周相移是
0是平均速度下电子注的相位常数,而P是周期或者螺距.
电子的直流渡越时间为:
第n次空间谐波的相位常数则为
第七章 微波与物质相互作用 7.1 微波与电子相互作用—微波的产生 速调管 群聚过程
对tb时刻的电子来说,从群聚间隙到电子密度群聚位置的距离为
对于ta和tc时刻的电子而言,距离分别是
(7.9)
(7.10)
(7.11)
第七章 微波与物质相互作用 7.1 微波与电子相互作用—微波的产生 速调管
第七章 微波与物质相互作用 7.1 微波与电子相互作用—微波的产生 速调管(速度调制和电流调制)
从阴极发射的所有电子以均匀速度到达第一腔,在间隙电压(或信号电压)为零时通过第一腔间隙的电子速度不变。在腔间隙电压正半周通过的电子速度加快。在腔间隙电压负半周通过的电子速度减慢。这样的作用使电子在漂移过程中逐渐产生群聚。漂移空间电子速度的变化速度调制。在第二腔缝隙处电子密度随时间周期地变化。电子注包含有交变分量电流调制。电子注应该在第二腔间隙的中间达到最大群聚并处于减速相位,于是电子的动能便转变为第二腔的微波场能。从第二腔出来而被减速了的电子最后终止在收集极上。
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集总LC谐振电路在微波频段的缺点: 1. 波长与谐振回路的几何尺寸可以相比拟,存在显著的辐射损耗。 2. 趋肤效应引起的导体损耗和介质极化损耗随频率的升高而急剧增大。
3. 由于工作频率很高,构成回路的电感和电容量很小,因而元件体积很小,加工困难,
且功率容量大大下降 4. 由于损耗大,谐振回路的Q值很小,选择性很差。 基本内容: 1. 论述微波谐振器的基本特性与基本参数; 2. 金属波导谐振腔的特性和设计; 3. 谐振腔的激励与耦合; 4. 谐振腔的微扰。
圆柱腔:
umn kc , (TEmnp 模) a u kc mn , (TM mnp 模) a
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2. 品质因数(quality factor)
品质因数表示微波谐振器的频率选择性,表示谐振器的储能与损耗之间的关系, 定义为:
(谐振器储存能量)W W Q0 2 0 (一周期内谐振器的能量损耗)WT (谐振器的平均功率损耗)Pl
2 2 2 2 1 1 1 1 W E dV H dV H dV E dV 4 V 4 V 2 V 2 V
2 2 1 1 0 Pl J s (面电流)R (表面电阻) dS H tan (磁场切向分量)dS s S S 2 2 2 2 2 2 W 0 V H dV 0 V H dV 2 V H dV Q0 0 Q0 2 2 2 2 Pl Rs 2 H tan dS H tan dS H tan dS
2 2
mnp
波导谐振器
结论:谐振波长与谐振器的尺寸和模式有关。
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k
2 mnp
(2 f mnp ) k
2 2 c
2 mn
p 2 k ( ) l
2 c
f mnp
1 2
kc2 (
p 2 k ( ) l
2 c
矩形腔:
m 2 n 2 ) ( ) a b
定义:由任意形状的电壁或磁壁所限定的体积内,产生电磁震荡的结构。 分类:根据结构可分为传输线谐振器和非传输线谐振器。
传输线谐振器可由一段两端短路或两端开路的传输线段组成,电磁波在不仅在横向 上呈驻波分布,而且在纵向上也呈驻波分布,即电磁能量不能传输,只能来回振荡。因 此,微波谐振器是具有储能与选频特性的微波元件。 微波谐振器可以定性地看作是由 集中参数LC谐振回路过渡而来的, 如图所示。
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7.7
微波谐振器的激励
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7.8
微波微波谐振腔的微扰理论
在实际应用中,空腔谐振器常通过使形状产生微小改变,或者引入介质或金 属材料小片进行有关调整。
对于低频LC振荡电路,电能和磁能分别集中在C和L上,而微波谐振器是分布参数电 路,电场能量和磁场能量是空间分布的,电磁场分不开,时间相位差电为90度,电场最 大时,磁场为零,磁场最大时,电场为零,两者最大储能相等,能量只在电场和磁场之 间不断交换,形成振荡。
3. 高Q性: 微波谐振器的品质因数要比低频LC振荡电路高很多,因此损耗小,能达到10^4-10^5.
S
S
S
高 Q性
1V S
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3. 损耗电导(loss conductance) :
V Vm sin(t )
2 Vm 2P Pl G0 G0 2l 2 Vm
谐振器单模等效电路 在工程计算中,常把单模工作的谐振器在不太宽的频带内等效为LC振荡回路,用等 效电导或损耗电阻来表示谐振器的功率损耗。等效电路两端电压的幅值可通过设法在谐 振器内表面选择两个固定的点a和b,并在固定时刻沿所选择路径进行电场的线积分求出。 2
例如: 1. 利用旋入腔体内的小螺钉来调整谐振频率 ; 2. 在谐振腔内放入小的介质样品,通过测量谐振频率的偏移来测量介电 常数 在一些情况下,这种微扰对谐振腔的影响可以精确计算,但大多数情况下 需要进行近似处理,其中微扰法就是一种有用的技术。 材料微扰:
腔内填充材料的部分或全部的介电常数或磁导率的改变使腔受到的 扰动。
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7.1
微波谐振器的基本特性与基本参数
从本质上讲,微波谐振器与低频集中参数的LC谐振回路的物理过程都是电场能量和 磁场能量相互转化的过程,但基本特性与基本参数与低频LC又不一样。
一、微波谐振器的基本特性:
1. 多谐性: 微波谐振器中可以存在无穷多不同振荡模式的自由振荡,不同振荡模式具有不同的 震荡频率。 2. 分布性:
形状微扰: 改变腔的尺寸或插入可调螺丝使腔的形状改变而产生的扰动。
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二、微波谐振器的基本参数:
低频LC振荡电路的基本参数是R、L、C,而表示微波谐振器的基本参数是谐振波长 (或谐振频率)、品质因数、等效电导。 1. 谐振波长(resonant wavelength) (或谐振频率): 谐振波长是指谐振器中该模式发生谐振时的波长,也经常用谐振频率表示。它是描 述谐振器中电磁能量振荡规律的参量,即表示微波谐振器内振荡的条件。
2 2 k k c g
2 2 c 2
2
2
lp
0
g
2
p 1,2,3...
2
1 1 1 c g
2
1 1 p c 2l
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第七章
微波谐振器
在300MHz以下的电磁振荡,谐振器是用集总电容器和电感器构成。当高于300MHz 的电磁振荡时,由于集总RLC回路的导体损耗、介质损耗、辐射损耗都将增大,以及所 要求的很小的电容和电感量很难实现,必须采用微波谐振器。
微波谐振器又称作微波谐振腔,它广泛应用于微波信号源、微波滤波器及波长计中。 它相当于低频集中参数的 LC谐振回路,其实质与低频RLC震荡回路相同,是一种基本的 微波元件。谐振腔是速调管、磁控管等微波电子管的重要组成部分。
Vm
b
a
2P Em dl G0 2l Rs Vm
E dl
b a m
S
H tan dS
2
计算谐振器的谐振波长、品质因数和损耗电导三个参数需要知道谐振器的模式及其 场分布,这对于极少数形状简单规则的谐振器是可行的。对于形状复杂的谐振器,常用 等效电路概念,通过测量来获得。