激光光谱半反射镜
光学经典理论激光光学的几个重要原理
光学经典理论激光光学的几个重要原理激光是光学研究十分重要的一个方向，今天为大家整理了一些关于激光光学的几个重要原理，相信很多的朋友们应该会喜欢，可以收藏一下。
激光的产生说到激光的产生就要先从原子结构说起。
卢瑟福通过α粒子散射实验得出了原子的行星模型，依照公认的电动力学法则，绕核运动的电子将连续发光，并因能量损耗终将崩溃落人核内，这与观察到的分立光谱线并不一致。
女人上了年纪，改如何保养？广告为了解决这一矛盾，1913年，玻尔提出了两点假没：第一点假设认为，电子只能在某些确定的轨道上运动，这就是所谓的“定态”，电子只要停留在这些态中的任何一个，它就不会发光；第二点假设认为只有当电子从一个较高能量的定态跃迁到一较低能量的定态时，辐射才从原子中放出，放出的辐射能量等于两定态能量的差值，通过一个类似的逆过程，原子能够吸收一个辐射量子，使得一个电子跃迁到较高能量的定态。
玻尔原子理论解决了原子的稳定性问题，以及光谱规律与原子结构的本质联系问题展开剩余97%原子发光的机理原子从某一能级吸收或释放能量，变成另一能级，称之为原子跃迁。
爱因斯坦发现，若只有自发辐射和吸收跃迁，黑体和辐射场之间不可能达到热平衡，要达到热平衡，还必须存在受激辐射。
自发辐射与受激辐射当外来光子的频率满足hv=E2-E1时，使原子中处于高能级的电子在外来光子的激发下向低能级跃迁而发光。
受激辐射光子与入射光子属于同一光子态（或光波模式），具有相同的频率、相位、波矢、偏振。
——自发辐射系数——受激辐射系数受激吸收——受激吸收系数受激辐射与受激吸收的矛盾受激辐射使光子数增多，受激吸收使光子数减少。
受激辐射与自发辐射的矛盾要克服上述矛盾就需要粒子数反转。
受激辐射占优势，光通过工作物质后得到加强，获得光放大。
激光的产生条件：1、增益介质：激光的产生必须选择合适的工作物质，可以是气体、液体、固体。
在这种介质中可以实现粒子数反转，以制造获得激光的必要条件。
He-Ne激光器与激光谐振腔
He-Ne激光器与激光谐振腔一．实验目的通过实验，掌握激光调谐的原理和技巧，验证谐振腔理论和有关增益的概念，全面、深入的了解激光器的结构、特性、工作条件和相关理论。
二．实验仪器1.光学实验导轨：1000毫米一根2.准直光源：二维可调半导体激光器，650纳米3.5mW 一个3.小孔光栏屏一个4.激光管调整架：由两个二维调整架组成，可完成4个自由度的调整。
一个5.半内腔氦氖激光管：波长633nm，最大输出功率≥2mW（硬封长寿命管）一个6.激光电源：稳流，电流可调，范围4.5-8毫安一个7.二维反射镜架：精密细牙调整螺钉（含硬膜半反射镜）。
一付8.二维可调扩束镜一付9.激光功率指示计：3位半数子表头，测量范围：200微瓦、2、20、200毫瓦、可调档，含半导体激光电源。
一套10.显示屏：80毫米×100毫米一块三．实验原理1、半导体发光原理a.我们知道，白炽灯是把被加热钨原子的一部分热激励能转变成光能，发出宽度为1 000 nm 以上的白色连续光谱。
b.发光二极管（LED）却是通过电子在能带之间的跃迁，发出频谱宽度在几百 nm 以下的光。
c.在构成半导体晶体的原子内部，存在着不同的能带。
如果占据高能带（导带）的电子跃迁到低能带（价带）上，就将其间的能量差（禁带能量）以光的形式放出。
这时发出的光，其波长基本上由能带差所决定。
光的自发辐射、受激发射和吸收补充知识与举例：1)自发辐射---LED工作原理a.如果把电流注入到半导体中的P-N结上，则原子中占据低能带的电子被激励到高能带后；射b.当电子从高能带跃迁到低能带时，将自发辐射出一个光子，其能量为 hv。
c.电子从高能带跃迁到低能带把电能转变成光能的器件叫 LED。
e.当电子返回低能级时，它们各自独立地分别发射一个一个的光子。
因此，这些光波可以有不同的相位和不同的偏振方向，它们可以向各自方向传播。
f.同时，高能带上的电子可能处于不同的能级，它们自发辐射到低能带的不同能级上，因而使发射光子的能量有一定的差别，使这些光波的波长并不完全一样。
激光原理(周炳琨)
激光原理(周炳琨)概述激光（Laser）是指由物质在受到外界能量激发时，通过放射出的光束具有高度的单色性、相干性和方向性的一种光源。
激光原理是指实现激光的产生以及激光的特性与作用的基本原理。
激光技术已经广泛应用于科学研究、医疗、通信、材料加工等领域。
激光产生原理1. 激光器的构成激光器通常由激活介质、光腔和泵浦三部分构成。
其中，激活介质是激光的源头，光腔用于放大激光信号，而泵浦则用于向激活介质输送能量。
2. 激活介质激活介质是产生激光所必需的物质，它具有可以被激活、通过受激辐射放出高度单色的光等特性。
常见的激活介质有气体、固体和液体。
2.1 气体激光气体激光器是使用气体作为激活介质的激光器，常见的气体激光器有CO2激光器、氦氖激光器等。
它们的激活介质分别是二氧化碳和氦氖气体，通过电子激活气体分子，使其达到受激辐射的能级，从而产生激射。
2.2 固体激光固体激光器是使用固体晶体作为激活介质的激光器，常见的固体激光器有Nd:YAG激光器、Nd:YVO4激光器等。
它们的激活介质通常是镨钇掺杂的钇铝石榴石晶体，通常使用光泵或电泵的方式来激发晶体。
2.3 液体激光液体激光器是使用液体作为激活介质的激光器，常见的液体激光器有染料激光器、红宝石激光器等。
它们的激活介质通常是含有染料的溶液，通过外界刺激能激活染料分子，产生激射。
3. 光腔光腔是激光器中光信号的放大装置，其作用类似于谐振腔。
光腔有两端透明的镜子，称为半反射镜和全透射镜。
其中，半反射镜只透过一部分光，而全透射镜使光完全透过。
4. 泵浦泵浦是为激活介质提供能量的装置，通过各种能量输入方式将能量输入到激活介质中。
常用的泵浦方式有光泵和电泵两种。
光泵是指通过光能量向激活介质输送能量，而电泵则是指通过电流向激活介质输送能量。
激光特性与应用1. 激光特性激光具有以下几个独特的特性：•高度单色性：激光光束的频率很单一，其波长非常狭窄，通常只有几个纳米的范围。
•相干性：激光具有相位高度一致的性质，可以保持光束的干涉性质，实现干涉光的实验和应用。
反射镜和透镜的应用
反射镜和透镜的应用反射镜和透镜，作为光学仪器中常见的元件，具有广泛的应用。
它们在日常生活和科学研究中起着重要的作用，无论是各种光学设备的设计制造，还是医疗、通信、航天、军事等领域都需要它们的应用。
本文将探讨反射镜和透镜的不同应用，并分析其工作原理和优势。
一、反射镜的应用反射镜利用光的反射特性，对光束进行反射和聚焦，具有广泛的应用。
以下是一些常见的反射镜应用：1. 光学仪器：反射镜在望远镜、显微镜、光谱仪、激光器等光学仪器中起到关键作用。
通过反射镜的折射、反射和聚光作用，这些仪器能够产生清晰的图像、扩大视野、提高测量精度，从而满足科学研究和实验的需要。
2. 汽车后视镜：车内后视镜和外侧后视镜通常是由反射镜制成的。
反射镜能够将远处的景物反射到司机的眼睛，帮助司机观察后方交通情况，提高行车安全性。
3. 太阳能反射镜：太阳能反射镜是一种利用反射原理将阳光聚焦在太阳能电池板上的光学元件。
它可以增强太阳能电池板的光吸收效果，提高太阳能发电的效率。
4. 摄影和摄像：反射镜在相机和摄像机中用于反射和聚焦光线，产生清晰的图像和视频。
例如，单反相机中的反射镜能够将光线反射到取景器中，使摄影者能够实时观察到即将拍摄的画面。
二、透镜的应用透镜是一种利用折射原理对光线进行控制和聚焦的光学元件，它在光学仪器和日常生活中都有广泛的应用。
以下是一些透镜的常见应用：1. 眼镜：近视眼、远视眼和散光患者通常需要佩戴透镜矫正视力。
透镜能够通过对光的折射来改变入射光线的方向和焦距，帮助眼睛聚焦光线到正确的位置，使患者能够看清楚物体。
2. 显微镜：显微镜使用透镜来放大细小物体的图像。
显微镜透镜的组合可以形成一个放大倍数很高的显微系统，用于观察微观世界中的细胞、纤维等微小结构。
3. 光学测量仪器：透镜在光学测量仪器中通过对光线的折射来测量物体的尺寸、形状和折射率等参数。
例如，透镜显微镜可用于检查和测量微小零件的尺寸和品质，透镜投影仪可用于大规模的尺寸测量。
《FP腔的调节》课件
FP腔长度调节
固定镜子位置的方法
通过加入或移除一个补偿板，改变FP腔的长度。
移动镜子位置的方法
使用压电陶瓷通过变形来调整FP腔的长度，以提 高调节的精度和速度。
温度控制
对FP腔长度的影响
FP腔长度受FP腔内空气折射率的影响而改变，而气体折射率又与温度密切相关。
温度控制方法及实现
常用的方法包括热电偶和热水控制，使FP腔的温度保持恒定，从而控制FP腔的长度。
FP腔调节：让激光更精确
调节FP腔是激光器和光谱仪中的常见任务。无论你是初学者还是专家，本课 程的PPT课件都将帮助你理解FP腔的作用和调节方法。
什么是FP腔？
FP腔的定义
FP腔是由半透反射镜和完全反射镜组成的 Resonator，可以增强激光信号。
FP腔的构造
完全反射镜可以反射全部光线，但半透镜只反射 部分光线，这构成了FP腔的基本结构。
FP腔的作用
增广显色效应
FP腔可以使窄光带通过多次反射而拓宽，从而产生显色的效应。
精准测量光谱
FP腔可用于精确测量激光的频率和波长，因此在光谱学中有广泛应用。
镜子位置调节
1
垂直调节
通过调节FP腔中的半透反射镜相对于完全反射镜的垂直位置以调节信号强度和频率。
2
水平调节
通过调节FP腔中的两个完全反射镜的水平位置，以最大化增广效应和最小化失谐。
调节注意事项
1
温度与失谐的关系
2
FP腔的气体折射率随温度变化而变化，
从而导致发射波长的失谐，需要注意
控制温度。
3
稳定性问题
FP腔对体振动、温度波动等环境因素 敏感，需要采取措施以保证系统稳定 性。
光纤偏振状态的影响
现代激光应用技术知识第三章激光谐振腔与模式
04
功率计
频谱分析仪
05
用于产生激光，常用的有固体激光器、气体激光器和半导体 激光器等。 用于反射激光，形成谐振腔，通常使用高反射率的反射镜。
用于测量激光的光束质量，包括光束直径、发散角等参数。
用于测量激光的功率。
用于测量激光的频率和线宽。
实验步骤与方法
1. 准备实验设备与器材，搭建实验装置。
03
激光谐振腔的设计与优化
谐振腔的设计原则与步骤
高效输出
谐振腔应能将尽可能多的光束限制在 激光介质中，以提高光束输出效率。
单模输出
为了获得高相干性和高光束质量，谐 振腔应能实现单模工作。
谐振腔的设计原则与步骤
• 稳定性：谐振腔应具有足够的稳定性，以抵抗外部扰动和内部热效应。
谐振腔的设计原则与步骤
反射镜间距
合适的反射镜间距可以控制谐 振腔的长度，进而影响输出波 长和模式质量。
反射镜曲率
通过调整反射镜的曲率，可以 改变光束在谐振腔内的反射路 径，进而影响输出光束的形状 和大小。
光束截面形状
优化光束截面形状可以提高光 束质量和减少热效应，例如使 用圆形或矩形截面。
谐振腔的稳定性分析
热效应
激光工作过程中产生的热量会导致光束漂移和折 射率变化，进而影响谐振腔的稳定性。
结论
根据实验结果，可以得出激光谐振腔的性能参数 和应用范围，为后续的激光应用提供参考和依据 。
05
激光谐振腔的应用与发展趋势
激光谐振腔的应用领域
通信与光通信
激光谐振腔在光纤通信中作为信号源，实现高速、大容量、长距离的 通信。
工业制造
激光谐振腔用于激光切割、焊接、打标等工业制造领域，提高加工精 度和效率。
第四章激光光谱学中的光源
的光放大。但是把工作物质作得无限长是不现实的。
所谓光学谐振腔，实际上是在激光器两端，面对面地装上两块反射率很高的 平面镜，一块平面镜对光几乎全反射，另一块则让光大部分反射，少部分透 射出去，以使激光可透过这块镜子而射出。光学谐振腔的作用为：①提供光 学正反馈，②限制激光的模式。
l
全反射镜
. 激光光束
适当的工作物质，在适当的激励条件下可在特定的高低能级间实现粒子 数反转。
第三节 激光器基本结构
1．激光工作物质 必须能在该物质中实现粒子数反
转。可以是气体、液体、固体或半导 体。现已有工作物质近千种，可以产 生波长从紫外到远红外波段
2. 激励源（泵） 为使工作物质中出现粒子数反转，必须用一定的方法激励原子体系，使处
小信号增益越来越大， 但同时对激光作贡献的原子减少, 特别是 q 0 时，只有一群 uz 0 原子对激光贡献
输出功率反而下降--- 烧孔
第五节 光谱学中常用激光光源
1． 固体激光器
√将可激活离子掺杂到晶体或玻璃体中的一大类激光器； √一般采用光激发泵浦，如采用闪光灯或另一台激光来泵浦； √激光介质加工成圆柱状，称为激光棒； √为了有效地利用泵浦光能，需要加上聚光器；
第四节 激光振荡
激光原理技术基础实验之一-试用版-董全力
鲁东大学光电技术专业基础实验材料内部材料,注意保存用后回收,方便下级修改后再用He-Ne激光调腔实验一、实验目的与要求１、目的： １）使学生对＂激光谐振腔＂有直观的概念，并通过动手操作，进一步体会谐振腔的形成条件； ２）使学生掌握激光输出的＂阈值＂概念。
２、要求： 本套实验装置的核心－Ｈｅ－Ｎｅ激光器，采用的是一种半内腔结构，激光器的一个全反射镜与毛细管、储气套等作成一体，并在出厂前将全反射镜与毛细管调至垂直。
而另一个半反射镜则被安装在一个精密二维调整架上，可灵活移动。
、 １）学生需要通过一准直光源调整激光管和半反射镜，精确建立起谐振腔，产生激光输出。
用功率指示计检测这束激光并进一步调整膜片使之达到最佳状态（功率最大）。
２）调整工作电流，观察输出功率的变化，并绘制输入电压ｘ电流－输出功率曲线，粗估激光形成阈值。
二、实验类型综合型（基本认知，实际操作，技能训练） 三、实验原理及说明激光器是一种利用物质的受激辐射现象来工作的光学器件，受激辐射最早是由爱因斯坦于１９１７年提出的，其基本意思为：当物质与光波相互作用时，将产生受激辐射现象，有可能将物质中的一定能量加到入射的光波中去，其结果是光波的能量获得了放大。
如果光波在物质中传播时损耗足够的小，并同时引入适当的正反馈，就可以构成一个光学振荡器－激光器，就象我们在电学中使用的自激振荡电路一样。
激光器的物理基础是光的受激辐射放大，激光的英文单词ｌａｓｅｒ就是来自于light amplification by stimulated emission of radiationd 中的头几个字母。
光与物质的相互作用主要可以归结为三个方面：吸收、自发辐射和受激辐射。
１．受激吸收：吸收是激光工作物质从外界吸收能量的过程，在这里我们关心一种特殊的吸收过程－受激吸收。
受激吸收是一种与后面将要介绍的受激辐射相反的过程，既一个外界光子将使一个处于低能级E1的粒子跃迁到一个较高能级E2上，且外来光子的频率ν与粒子能级差有如下关系： ν=（E2−E1）/h ，其中ｈ为普朗克常数。
光栅常数的测定
光栅常数的测定一、引言光栅常数是指光栅上单位长度内所刻的凹槽或凸起的数量，它是测量光谱线波长的重要参数。
因此，测定光栅常数对于研究物质的结构和性质具有重要意义。
本文将介绍几种常见的测定光栅常数方法及其原理。
二、方法一：迈克尔逊干涉法迈克尔逊干涉法是一种通过干涉条纹来测量物体长度或间距的方法。
在测量光栅常数时，我们可以利用迈克尔逊干涉仪来进行测量。
1. 实验原理迈克尔逊干涉仪由分束器、反射镜、半反射镜和目镜等组成。
当平行入射的单色光通过分束器后被分为两束，其中一束经过反射镜反射后再次回到分束器处，另一束则经过半反射镜反射后进入目镜。
当两束光在分束器处重新合成时，会产生干涉现象。
在测定光栅常数时，我们可以将一个平行入射的单色激光垂直照射到光栅上，使其发生衍射，通过调整反射镜和半反射镜的位置，使得两束光路程相等，即干涉现象最强。
此时可以通过目镜观察到干涉条纹，并通过测量干涉条纹的间距来计算出光栅常数。
2. 实验步骤（1）将迈克尔逊干涉仪放置在水平台面上，并调整好分束器、反射镜和半反射镜的位置。
（2）将单色激光垂直照射到光栅上，并调整反射镜和半反射镜的位置，使得两束光路程相等。
（3）观察目镜中的干涉条纹，并用刻度尺测量条纹间距。
（4）根据公式计算出光栅常数。
3. 实验注意事项（1）确保迈克尔逊干涉仪放置在水平台面上。
（2）调整好分束器、反射镜和半反射镜的位置，保证两束光路程相等。
（3）使用单色激光进行测量，以保证精度。
三、方法二：法布里-珀罗干涉法法布里-珀罗干涉法是一种通过干涉条纹来测量物体长度或间距的方法。
在测量光栅常数时，我们可以利用法布里-珀罗干涉仪来进行测量。
1. 实验原理法布里-珀罗干涉仪由半反射镜、反射镜和透明薄膜等组成。
当平行入射的单色光经过透明薄膜后发生反射和透射，其中一部分光线经过半反射镜反射后再次进入透明薄膜，另一部分光线则直接进入目镜。
当两束光在目镜处重新合成时，会产生干涉现象。
基于法布里—珀罗干涉仪的激光谱线特性测量研究
２
物 理 实 验
第 ３９ 卷
了基于 ＦＰ 干涉仪 的 激 光 谱 线 特 性 的 测 量 方 法， 重点介绍了 使 用 不 同 种 类 的 ＦＰ 干 涉 仪 进 行 激 光谱线特性测量实验．
１ 犉犘 干涉仪的基本特性
１．１ 基 本 结 构 ＦＰ 干涉仪是产生多光束干涉 的精密 测 量 仪
青 年 基 金 （Ｎｏ．ＬＲ１９Ｄ０５０００１） 作者简介：王彬宇（１９９６－），男，陕西西安人，浙江 大 学 光 电 科 学 与 工 程 学 院 ２０１８ 级 博 士 研 究 生，研 究
方向为大气遥感激光雷达． 通信作者：刘 东（１９８２－），男，辽宁大连人，浙江大 学 光 电 科 学 与 工 程 学 院 教 授，博 士，主 要 从 事 光 电
随着激光干 涉 技 术 的 发 展，ＦＰ 干 涉 仪 的 结 构也趋于多样化．原先２块 平行平面 板可以 设计 成１对曲率半径相等的反射镜构成共焦球面谐振 腔，被测光束在谐 振 腔 内 传 播 多 次 输 出 形 成 多 光 束干 涉，这 种 ＦＰ 干 涉 仪 被 称 为 共 焦 ＦＰ 干 涉 仪［３］．在干涉仪 的 １ 块 腔 镜 上 安 装 压 电 陶 瓷，实 现对 ＦＰ 干涉仪两板间距的 周 期 性 调 节，这 种 Ｆ Ｐ 干涉仪被称为 扫 描 ＦＰ 干 涉 仪．ＦＰ 干 涉 仪 不 仅能够研究输出 激 光 光 谱 特 性，而 且 可 以 测 量 激 光 波 长 ，实 现 模 式 选 择 ，并 且 实 现 进 行 精 细 距 离 的 测 定［４５］．ＦＰ 干 涉 仪 还 作 为 干 涉 光 谱 鉴 频 器 实 现 光 散 射 回 波 信 号 的 分 析 与 检 测 ［６］．
第 ３９ 卷
第８期
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滤
长，偏光状态以及入射角的不同而变化。反射率越高，其变化量越大。
光
片
● 使用平行基板时，会产生光路偏移和反面反射引起的重影现象。采用楔形基板
可以防止重影。
偏 光 类 产 品
反面：防反射多层膜
反射面由此箭头指示 入射角：45°
透 镜
形状：平行基板，或楔形基板
组
合
透
镜
技术指标
材料
面精度
棱 镜
光学膜
入射角
镜
PSMH-30C03-10-355
PSMH-30C05-10W-355
PSMH-50C05-10-355
PSMH-50C08-10W-355
PSMH-30C03-10-405
PSMH-30C03-10W-405
组
PSMH-30C03-10-405
合
PSMH-30C03-10W-405
透 镜
PSMH-25.4C03-10-1064
棱
镜
100
P
S
80
AV
60
40
20
0 900
950
1000
1050
1100
1150
1200
窗 口
半导体激光（700 〜 900 nm）
100
80
60 T ʤ%ʥ 40
基
20
板
2 5 )8
0
600
700
800
900
1000
Еʤnmʥ
中心波长：800 nm LD 半导体激光：780, 830 nm
PSMH-193〔Ar*F〕
PSMH-30C05-10W-800
PSMH-50C05-10-800
PSMH-50C08-10W-800
PSMH-30C03-10-1400
基
PSMH-30C05-10W-1400
板
光
学
样
/chinese/
international@
偏光状态
表面质量
有效尺寸范围
窗
口
尺寸公差
基 板 光 学 样 板
正面：电介质多层膜(R：T＝1：1)
平行基板
楔形基板
BK7 SFS（人造熔融石英） CFU（紫外用 CaF2 结晶） λ/10（BK7，SFS） 光学研磨（CFU） 正面：电介质多层膜（反射与透过比例 R∶T＝1∶1） 反面：防反射多层膜 45 ° 无偏光 或 圆偏光 （波长为 523 nm 时为 S 偏光） 20 － 10（BK7，SFS） 60 － 40（CFU） 实际尺寸的 90% 直径 ＋ 0 〜－ 0.1 mm 厚度 ± 0.1 mm 楔形角 ≤± 5 分
板
反
72 诱多膜平板半反射镜
射
镜
PSMH-157〔F 〕 2
分 光
"7
镜
3
ʤʥ
ЕʤONʥ
滤
PSMH-248〔Kr*F〕
光
片
100
80
P
60
S
T
AV
ʤ%ʥ 40
20
偏
0
光
220
250
300
350
400
类
Еʤnmʥ
产
400
Еʤnmʥ
1 4 "7
450
500
PSMH-405〔LD〕
5 ʤʥ
ЕʤONʥ
1 4 "7
可见光（400 〜 700 nm）
100
80
60 T ʤ%ʥ 40
20
0
400
500
600 Еʤnmʥ
半导体激光（1300 〜 1550 nm）
光
PSMH-50C08-10W-308
类 产
PSMH-30C03-10-325
品
PSMH-30C05-10W-325
PSMH-50C05-10-325
PSMH-50C08-10W-325
PSMH-30C03-10-352
PSMH-30C05-10W-352
PSMH-50C05-10-352
透
PSMH-50C08-10W-352
PSMH-25.4C05-10W-550
PSMH-30C03-10-550
PSMH-30C05-10W-550
PSMH-40C04-10-550
PSMH-50C05-10-550
窗
PSMH-50C08-10W-550
口
PSMH-50.8C05-10-550
PSMH-50.8C08-10W-550
PSMH-30C03-10-800
PSMH-50C05-10-248
滤
PSMH-50C08-10W-248
光
PSMH-30C03-10-266
片
PSMH-30C05-10W-266
PSMH-50C05-10-266
PSMH-50C08-10W-266
PSMH-30C03-10-308
PSMH-30C05-10W-308
偏
PSMH-50C05-10-308
D (mm)
ø30 ø50 ø30.0 ø30.0 ø50.0 ø50.0 ø30.0 ø30.0 ø50.0 ø50.0 ø30.0 ø30.0 ø50.0 ø50.0 ø30.0 ø30.0 ø50.0 ø50.0 ø30.0 ø30.0 ø50.0 ø50.0 ø30.0 ø30.0 ø50.0 ø50.0 ø30.0 ø30.0 ø50.0 ø50 ø30 ø30 ø30 ø30.0 ø25.4 ø25.4 ø30.0 ø30.0 ø50.0 ø50.0 ø50.8 ø50.8 ø25.4 ø25.4 ø30.0 ø30 ø40.0 ø50.0 ø50.0 ø50.8 ø50.8 ø30.0 ø30.0 ø50.0 ø50.0 ø30.0 ø30.0
激光类型
F2 F2 Ar*F Ar*F Ar*F Ar*F Kr*F Kr*F Kr*F Kr*F YAG（4） YAG（4） YAG（4） YAG（4） Xe*Cl Xe*Cl Xe*Cl Xe*Cl He-Cd He-Cd He-Cd He-Cd Xe*F Xe*F Xe*F Xe*F YAG（3） YAG（3） YAG（3） YAG（3） LD LD LD LD YAG YAG YAG YAG YAG YAG YAG YAG － － － － － － － － － － － － － － －
于偏光的场合，分光比将随偏光状态而变化。 ● 曾有客户向我们提出，多层电介质膜的分光镜的分光比和样本上的数值不一
致。出现这种情况，请先检查光源的偏光状态。这里特别需要指出的是，半 导体激光一般是线偏光。 ● 楔形基板分光镜，在楔形面镀有防反射多层膜。 ● 检查光路和调整光轴时，请一定戴好激光防护镜。
注意
● 透过率曲线是样品的实测值，而且可能随制造批次不同而变化。 ● 面精度是镀膜前的反射波面精度。请注意，镀膜后面精度会发生变化。 ● 楔形基板分光镜可以防止反面反射引起的重影现象，但和使用平行基板时比
较，会产生较大的光路偏移，请注意。 ● 镀多层电介质膜的分光镜是根据非偏光或圆偏光条件而设计的。如果您使用
71 诱多膜平板半反射镜
反
射
镜
型号
PSMH-30C03-P-157
分
PSMH-50C03-P-157
光
PSMH-30C03-10-193
镜
PSMH-30C05-10W-193
PSMH-50C05-10-193
PSMH-50C08-10W-193
PSMH-30C03-10-248
PSMH-30C05-10W-248
"7
5 ʤʥ
ЕʤONʥ
PSMH-266〔YAG（4）〕
100
80
60 T ʤ%ʥ 40
20
0
220
250
1 4 "7
300
350
400
Еʤnmʥ
PSMH-325〔He-Cd〕
100
80
60 T ʤ%ʥ 40
20
0
250
300
350
平行度
3分 3分 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 ° 5秒 楔形角 1 °
t (mm)
3 5 3 5 5 8 3 5 5 8 3 5 5 8 3 5 5 8 3 5 5 8 3 5 5 8 3 5 5 8 3 5 5 8 3 5 3 5 5 8 5 8 3 5 3 5 4 5 8 5 8 3 5 5 8 3 5
材料
CFU CFU SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS SFS BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7 BK7