直流电机磁场
直流电机励磁的方法有哪些
直流电机励磁的方法有哪些
直流电机的励磁方法主要有以下几种：
1.磁铁励磁：在电机磁极上安装恒定磁场的永磁体。
这种方法简单易行，但磁场强度无法调节。
2.串联励磁：将电枢线圈和磁场线圈串联连接，由电枢提供电流激励磁场。
这种方法使电机具有稳定磁场，但需要较大的电枢电流。
3.并联励磁：将电枢线圈和磁场线圈并联连接，共享同一电源，由电枢电流和磁场电流一起激励磁场。
这种方法可以调节磁场强度，但对电枢电流的稳定性要求较高。
4.复合励磁：同时采用串联和并联励磁的方式，使电机具有较大的励磁范围和灵活性。
以上是常见的直流电机励磁方法，根据实际应用需求选择适合的方法。
直流电机的磁场
磁化曲线的纵坐标有时不用F0，而用If表示，它们之间只差一个与励磁绕组匝数有关的比例系数，此外，纵坐标也可以用空载时的电枢电压U代替，当电机转速恒定时，U与Φ0，之间也只相差一个与电枢绕组匝数有关的比例系数。因此，磁化曲线可表示为U＝f(If)和Φ0=f(If)或U=f(F0)等多种形式，只需变换一下有关比例系数即可。
3.2 直流电机的电枢磁动势和磁场
电刷放在几何中性线上时的电枢磁动势和磁场
电刷不在几何中性线上时的电枢磁动势
直流电机空载时的气隙磁场仅由主极的励磁磁动势所建立。当电机有负载时，电枢绕组中有电流通过，产生的磁动势称为电枢磁动势。此时，气隙磁场就由主极磁动势与电枢磁动势两者的合成磁动势所建立。正是由于这两个磁动势的互相作用，直流电机才能进行机电能量转换。
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两个齿，计算高度为2hz，磁场强度为Hz。
两个主极，计算高度为2hm，磁场强度为Hm。
一个定子轭，平均长度为Lj，磁场强度为Hj。
一个转子(电枢)轭，平均长度为La，磁场强度为Ha，用磁路计算方法求得磁动势F0，以及相应的励磁电流If。
两个气隙，计算长度为2δ，磁场强度为Hδ。
当电刷放在几何中性线上时，电枢磁势全部为交轴分量，直轴分量为零。因此这时只有交轴电枢反应。此时电机中的磁场应由主极磁势和交轴电枢磁势共同建立，如图a所示。由图可见磁场发生了畸变，电枢圆周上连接电刷的几何中性线处出现了磁通，而实际的磁密为零之点偏移了一个α角。我们将电枢圆周上通过圆心和磁密为零之点的直线称为物理中性线。
直流电机有负载时，由于电枢反应的去磁作用和电枢回路的电阻压降，使发电机端电压比空载时低。为了保持发电机的端电压不变，负载时必须增加主极的励磁电流， 以补偿电枢反应和电阻压降。
直流电机励磁原理
直流电机励磁原理
直流电机励磁原理是指在直流电机中通过一定的方式产生磁场，使电机能够正常工作。
励磁是指给电机的磁场提供电能，使电机能够产生磁场。
直流电机的励磁方式通常有磁场励磁和电流励磁两种形式。
磁场励磁是通过外部线圈产生的磁场来励磁。
具体而言，将直流电源接通到电机的励磁线圈上，通过产生的磁场相互作用，使电机的磁场得以形成。
电流励磁是通过通电线圈在产生磁铁旁引线产生磁场来励磁。
具体而言，将直流电源接通到电机的绕组上，电流在线圈中流动，产生磁场，从而使电机获得励磁。
通常来说，直流电机的励磁线圈被称为电枢线圈或者励磁绕组。
电枢线圈是由细线圈绕制而成的，能够产生足够的磁场来使电机正常运转。
在直流电机的励磁过程中，需要根据实际需要调整励磁电流的大小和方向，以控制电机的运转速度和输出功率。
这通常通过调整励磁电流的大小来实现。
总结起来，直流电机的励磁原理是通过磁场励磁或电流励磁的方式来产生电机所需的磁场，使电机正常工作。
励磁电流的大小和方向可以通过调节来控制电机的运转速度和输出功率。
直流永磁同步电机原理
直流永磁同步电机原理
直流永磁同步电机是一种基于永磁体和直流电源驱动的电动机。
它采用永磁体产生磁场，通过电流与磁场之间的相互作用产生转矩，实现机械能转换。
该电机的工作原理可以分为磁场产生和转矩产生两个方面。
首先，永磁体产生的磁场是这种电机工作的关键。
在直流永磁同步电机中，通过永磁体内的稀土磁材料，形成一个强大且稳定的磁场。
这个磁场的方向和强度都是固定的，永磁体不需要外界电源来维持其磁场。
其次，当电机施加外界电源时，电流通过定子绕组，在定子绕组中产生一个磁场。
这个磁场与永磁体的磁场相互作用，形成一个转矩。
当电流的方向与永磁体磁场的方向一致时，转矩达到最大值；当电流方向相反时，转矩为零。
为了保持直流永磁同步电机在运行时的稳定性，电机的驱动器通常采用闭环控制，通过传感器实时监测电机的速度和位置，并调整电流的大小和方向。
通过闭环控制，可以使电机在不同负载条件下保持恒定的速度和转矩输出。
总的来说，直流永磁同步电机的工作原理是基于永磁体产生稳定磁场，并通过电流和磁场相互作用产生转矩。
这种电机具有高效率、高转矩密度和快速动态响应的特点，在工业和汽车领域得到广泛应用。
直流电机工作原理
直流电机工作原理直流电机是一种将直流电能转化为机械能的装置。
它是由一个固定部分（定子）和一个旋转部分（转子）组成的。
当电流通过定子线圈时，会在定子中产生一个磁场。
而当磁场与转子上的磁场相互作用时，就会产生一个电力矩，推动转子旋转。
直流电机的工作原理可以分为以下几个方面来说明：1.磁场产生：当直流电流通过定子线圈时，会在定子内部产生一个磁场。
这是因为电流通过线圈时，会在线圈周围产生一个磁场。
而由于定子线圈是直接与电源相连的，因此它会持续地产生磁场。
2.磁场与转子相互作用：转子上有一个磁场。
当转子与定子中的磁场相互作用时，就会产生一个电力矩。
这是因为两个磁场之间会相互吸引或排斥，从而产生一个力矩作用在转子上。
3.反向作用力：当转子开始转动时，它会产生一个逆向的电动势，也就是所谓的自感电势。
这个电动势会抵消部分输入电流，从而减少了电流在定子线圈上的流动，进而减小了定子产生的磁场。
4.固定磁场方向：为了确保转子始终朝向磁场运动，直流电机在定子中使用了一个永久磁体。
这个永久磁体在定子中产生一个固定的磁场，确保转子在该磁场方向上运动。
5.制动和调速：直流电机可以通过改变输入电流来调节转速。
当增加电流时，定子内部的磁场将会变强，从而增大了电力矩。
反之，当降低电流时，定子内部的磁场将会变弱，进而减小了电力矩。
通过这种方式，可以实现对直流电机的调速。
直流电机的工作原理可以通过施加电流和控制磁场来实现。
通过改变电流的大小和方向，可以控制转子的转动方向和速度。
这使得直流电机在许多应用中非常有用，例如在电动汽车和工业机械等领域。
直流电机的磁场要点
场越强，电枢反应的影响就越大，正是电枢磁场与主极 磁场的相互作用而产生电磁转矩，从而实现了机电能量 的转换。
1.2.3 电枢反应
所谓电枢反应是指电枢磁场对主磁场的影响，电 枢反应对电机的运行性能有很大的影响。如图1.18（c） 所示为主极磁场和电枢磁场合在一起而产生的合成磁 场。与图1.18（a）比较可见由于带负载后出现的电枢 磁场，对主极磁场的分布有明显的影响，这种影响称 为电枢反应，对磁场的影响如下；
一点，励磁电流If 增加的 很快，如图所示。未饱和 和饱和的转折点称为膝点。
o直流电动机的磁化曲线F0 (If)
同时交链励磁绕组和电枢绕组的这部分磁通，是
直流电机进行电磁感应和能量转换所必须的，称为主
磁通。另一小部分磁通从N极出来后并不进入电枢
绕组，而是经过气隙直接进入相邻的磁极或磁轭，它 对电机的能量转换工作不起作用，相反，使电机的损 耗加大，效率降低，增大了磁路的饱和程度，这部分
磁通称为漏磁通，一般=（15～20）％。
图1.18（a）为主磁场在电机中的分布情况。按照 图中所示的励磁电流方向，应用右手螺旋定则，便可 确定主极磁场的方向。在电枢表面上磁感应强度为零 的地方是物理中性线m-m，它与磁极的几何中性线n-n 重合。几何中性线与极磁轴线互差90电角度,即正交.
1.2 直流电机的磁场
直流电机的磁场是由主磁极产生的励磁磁场和电 枢绕组电流产生的电枢磁场合成的一个合成磁场，它 对直流电机产生的电动势和电磁转矩都有直接的影响， 而且直流电机的运行特性在很大程度上也取决于磁场 特性。因此，研究直流电机的磁场是十分必要的。
1.2.1 直流电机的空载磁场 直流电机空载（发电机与外电路断开，没有电流
直流电机磁场的典型特点
直流电机磁场的典型特点直流电机是一种将电能转化为机械能的电动机。
它的磁场是由电枢和磁极产生的交替磁通量所形成的。
直流电机的磁场具有以下典型特点。
1. 磁场方向可控制直流电机的磁场方向可以通过改变电枢电流的方向来控制。
这使得直流电机可以轻松地实现正反转。
2. 磁场强度随电流变化直流电机的磁场强度随着电枢电流的变化而变化。
当电枢电流增大时，磁场强度也随之增大。
3. 磁场分布不均匀直流电机的磁场在空间中分布不均匀。
磁场的强度在磁极之间最大，在磁极附近逐渐减小。
这种不均匀分布的磁场使得直流电机的转子会受到一定的扭矩作用。
4. 磁场线密集分布直流电机的磁场线密集地分布在磁极的周围。
这种密集的磁场线分布使得直流电机的转子可以产生较大的电磁力和扭矩。
5. 磁场稳定性高直流电机的磁场稳定性较高。
在恒定电流和稳定工作状态下，直流电机的磁场保持不变。
在以上典型特点的基础上，直流电机的磁场还具有以下特点：1. 磁场对电机性能影响较大直流电机的磁场对电机的性能影响很大。
磁场的大小和方向会影响电机的输出功率、效率和转速等性能指标。
2. 磁场的设计需要考虑电机的特性直流电机的磁场设计需要考虑电机的特性。
不同类型的直流电机，其磁场设计也有所不同。
3. 磁场的优化可以提高电机性能优化直流电机的磁场设计可以提高电机的性能。
例如，通过改变磁极的形状和位置、增加永磁体的数量和强度等方式，可以优化磁场分布，提高电机的效率和输出功率。
直流电机的磁场具有多种典型特点，这些特点对电机的性能和工作状态都有着重要的影响。
通过深入了解和优化直流电机的磁场设计，可以提高电机的性能和使用寿命。
直流电机的磁场和ppt
电枢磁场、电枢反应的定义
直流电机负载后，电枢绕组有电流通过，该电 流建立的磁场简称电枢磁场，电枢磁场对主磁 场的影响就称为电枢反应。
当电机带上负载后，电机的气隙磁场由主磁 场和电枢两个磁场共同决定。电枢磁动势的出 现，使气隙磁场发生畸变，即电枢反应。
各支路电流都是通过电刷引入获引出，因此电 刷是电枢表面上电流分布的分界线。电枢磁买的VIP时长期间，下载特权不清零。
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计算方法：1。先求经过某一段的磁通； 2。根据该段的截面积SX计算该段的磁密BX； 3。由Bx在磁化曲线上查HX。
气隙磁场
在一个磁极的范围内，励磁磁势大小一样， Bδ大小完全与气隙长度成反比。
在主极直轴附近的气隙较小，并且气隙均 匀，磁阻小，即此位置的主磁场较强，在 此位置以外，气隙逐渐增大，主磁场也逐 渐减弱，到两极之间的几何中线处时，磁 密等于0。
包权
人书友圈7.三端同步
磁通、磁路
主磁通、主磁路：由N极出 发， 经气隙进入电枢齿部， 经电枢铁心的磁轭到另外的 电枢齿，通过气隙进入S极， 再经定子轭回到原来N极。
漏磁通、漏磁路：不进入 电枢铁心，直接经过相邻 的磁极或定子轭。
主磁通交链励磁 绕组和电枢绕组， 在电枢绕组中感 应电势，产生电
磁转矩。
具体表现： •使气隙磁场分布发生畸变； •使物理中性线位移（空载时，电机物理中性线 与几何中性线重合；负载时，物理中性线发生 偏转； •呈去磁作用
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电机的主磁场一般由套在主极铁心上的励磁绕组通过电流产生。
励磁绕组与电枢回路之间的连接方式有：他励、并励、串励、复励。
不同的励磁方式对电机的性能将产生较大的影响。
直流电机空载时的磁场由励磁绕组单独激励，其分布取决于磁路的情况。
一般情况下，直流电机的空载磁通密度分布呈平顶波。
当直流电机负载时，电枢绕组绕组中的电枢电流将产生电枢磁势，电枢磁势对主磁场的分布和主磁通的大小将产生一定的影响，这种影响称为电枢反应。
交轴电枢反应将使主磁场发生畸变，当磁路饱和时会对主磁场产生去磁作用。
当电刷偏离几何中性线时，还将产生去磁或者增磁的直轴电枢反应。
发电机和电动机是直流电机的两种运行状态。
在两种状态下，电枢绕组中均产生感应电势。
感应电势的公式Ea=CeΦn表明感应电势的大小正比于转速及每极磁通。
在发电机中Ea>U，在电动机中U>Ea。
同样，直流发电机和电动机中均存在电磁转矩。
其公式T=CTΦIa表明电磁转矩的大小正比于电枢电流和每极磁通。
在发电机中，电磁转矩是阻力转矩，在电动机中电磁转矩是拖动转矩。
直流电机的电势平衡方程反映了电机电路中各种量之间的关系。
功率平衡方程表明了输入功率、输出功率和各种损耗之间的关系。
电磁功率PM=TΩ=EaIa显示了机械功率和电磁功率之间的转换关系。
1.4直流电机的磁场（返回顶部）直流电机中除主极磁场外，当电枢绕组中有电流流过时，还将会产生电枢磁场。
电枢磁场与主磁场的合成形成了电机中的气隙磁场，它是直接影响电枢电动势和电磁转矩大小的。
要了解气隙磁场的情况，就要先分析清楚主磁场和电枢磁场的特性。
1.4.1 直流电机的空载磁场（返回顶部）直流电机的空载是指电枢电流等于零或者很小，且可以不计其影响的一种运行状态，此时电机无负载，即无功率输出。
所以直流电机空载时的气隙磁场可以看作就是主磁场，即由励磁磁通势单独建立的磁场。
当励磁绕组通入励磁电流，各主磁极极性依次呈现为极和极，由于电机磁路结构对称，不论极数多少，每对极的磁路是相同的，因此只要分析一对极的磁路情况就可以了。
图1.16是一台四极直流电机空载时的磁场分布示意图（一对极的情形）。
从图中看出，由极出来的磁通，大部分经过气隙进入电枢齿部，再经过电枢磁轭到另一部分的电枢齿，又通过气隙进入极，再经过定子磁轭回到原来出发的极，成为闭合回路。
这部分磁通同时匝链着励磁绕组和电枢绕组，电枢旋转时，能在电枢绕组中感应电动势，或者产生电磁转矩，把这部分磁通称为主磁通，用φ表示。
此外还有一小部分磁通不进入电枢而直接经过相邻的磁极或者定子磁轭形成闭合回路，这0部分磁通仅与励磁绕组相匝链，称为漏磁通，用φ表示。
由于主磁通磁路的气隙较小，磁导较大，漏磁通磁路的气隙较大，磁导较小，而作用在这两条磁路的磁通势是相同的，所以漏磁通在数量上比主磁通要小得多，大约是主磁通的20%左右。
图1.16直流电机空载时的磁场分布示意图1—极靴；2—极身；3—元子磁轭；4—励磁绕组；5—气隙；6—电枢齿；7—电枢磁轭由于主磁极极靴宽度总是比一个极距要小，在极靴下的气隙又往往是不均匀的，所以主磁通的每条磁力线所通过的磁回路不尽相同，在磁极轴线附近的磁回路中气隙较小；接近极尖处的磁回路中气隙较大。
如果不计铁磁材料中的磁压降，则在气隙中各处所消耗的磁通势均为励磁磁通势。
因此，在极靴下，气隙小，气隙中沿电枢表面上各点磁密较大；在极靴范围外，气隙增加很多，磁密显著减小，至两极间的几何中性线处磁密为零。
不考虑齿槽影响时，直流电机空载磁场的磁密分布如图1.17所示。
图1.17直流电机空载磁场的磁密分布在直流电机中，为了感应电动势或产生电磁转矩，气隙里要有一定数量的主磁通φ，也就是需要有一定的励磁磁通势，或者当励磁绕组匝数一定时，需要有一定的励磁电流。
把空载时主磁通φ0与空载励磁磁通势或空载励磁电流的关系，即φ=或φ=，称为直流电机的磁化曲线，它表明了电机磁路的特性。
电机的磁化曲线可通过电机磁路计算来得到。
直流电机磁路计算内容是：已知气隙每极磁通为φ，求出直流电机主磁路各段中的磁压降，各段磁压降的总和便是励磁磁通势。
对于给定的不同大小的φ0用同一方法计算，得到与φ相应的不同，经多次计算，便得到了空载磁化曲线φ。
直流电机主磁通的磁回路从图1.16中可看出主要包括这样几段：两段主磁极、两段气隙、两段电枢齿部、电枢磁轭、定子磁轭。
对于每一段磁路，都是根据已知的φ，算出磁密B，再找出相应的磁场强度H，分别乘以各段磁路长度后便得到磁压降。
气隙部分的磁导率是常数，不随φ而变，或者说气隙磁压降与φ成正比。
但其它各段磁路，都是铁磁材料构成，它们的B与H之间是非线性关系，具有磁饱和的特点，也就是说它们的磁压降与φ0不成正比，也具有饱和现象，当φ大到一定程度后，出现饱和，φ0再增大，H或磁压降就急剧增大。
因此，造成了直流电机φ大到一定程度后，磁路总磁压降即励磁磁通势急剧增大，电机的磁化曲线具有饱和现象，如图2.18所示。
图1.18电机的磁化曲线考虑到电机的运行性能和经济性，直流电机额定运行的磁通额定值的大小取在磁化曲线开始弯曲的地方（称为膝部），如图1.18中的a点（称为膝点），对应的φN系指在空载额定电压时的每极磁通，对应的励磁磁通势为FfN。
1.4.2 直流电机负载时的磁场和电枢反应（返回顶部）当电机带上负载后，电枢绕组中就有电流流过，在电机磁路中，又形成一个磁通势，这个磁通势称为电枢磁通势。
因此，负载时的气隙磁场将由励磁磁通势和电枢磁通势共同作用所建立。
电枢磁通势的出现，必然会影响空载时只有励磁磁通势单独建立的磁场，有可能改变气隙磁密分布及每极磁通量的大小。
通常把负载时电枢磁通势对主磁场的这种影响称为电枢反应，电枢反应对直流电机的运行性能影响很大。
电枢磁通势如何影响电机中的主磁场呢？下面先分析清楚电枢磁通势和电枢磁场的特性，然后把两种磁场合成起来，再考虑到饱和问题，就可以看清楚电枢磁通势对主磁场的影响了。
1．电枢磁通势和电枢磁场电枢磁通势是由电枢电流所产生的，从对电枢绕组的分析可知，不论什么型式的绕组，其各支路中的电流是通过电刷引入或引出的。
在一个极下元件边中电流方向是相同的，相邻的不同极性的磁极下元件边中电流方向总是相反的。
因此，电刷是电枢表面电流分布的分界线。
在电枢磁通势的作用下，电刷在几何中性线上时的电枢磁场分布如图1.19所示。
图1.19电刷在几何中性线上时的电枢磁场分布由于电刷和换向器的作用，尽管电枢是旋转的，但是每极下元件边中的电流方向是不变的，因此电枢磁通势以及由它建立的电枢磁场是不动的。
电枢磁场的轴线总是与电刷轴线重合，并与励磁磁通势产生的主磁场轴线相互垂直。
现在研究电枢磁通势的大小和电枢磁场的磁密沿电枢表面分布的情况。
首先讨论一个元件所产生的电枢磁通势。
设电枢槽内仅嵌放一个元件，该元件轴线（即元件的中心线）与磁极轴线垂直，即元件边位于磁极轴线上，如图1.20（a）所示。
元件有匝，元件中的电流为，则元件边所产生的磁通势为安培导线数。
由该元件所建立的磁场的磁力线的路径如图1.20（a）所示。
设想将电机从处切开，展平如图1.20（b）所示。
根据全电流定律可知，每个磁回路的磁通势均为。
每根磁力线通过两次气隙，若不计铁磁材料中的磁压降，则磁通势全部消耗在气隙中。
在直流电机中，与磁极轴线等距离处的气隙大小相等，所以磁力线通过一次气隙所消耗的磁通势则为磁力线所包围的全电流的一半，即1/2。
若以几何中性线为纵轴，电枢周长为横轴，但规定磁通势方向与磁力线方向一致，即正磁通势表示由它产生的磁通方向从电枢到主磁极，负磁通势则为从主磁极到电枢。
作这些规定后，一个元件所消耗于气隙的磁通势的空间分布为（1.15）将式（1.15）用曲线形式表示，如图1.20（b）中所示。
从图中看出，一个宽度为一个极距的元件所产生的电枢磁通势在空间的分布为一个以2为周期，幅值为1/2的矩形波。
图1.20一个元件所产生的电枢磁通势a)磁力线分布 b）磁通势分布若电枢表面均匀分布四个元件，如图1.21所示。
根据上面分析，每个元件的磁通势空间分布均为一个高为1/2、宽度为的矩形波。
把这样的四个矩形波叠加起来，可得一个每级高度为、阶梯级数为2的阶梯形波。
图1.21四个元件所产生的电枢磁通势如果电枢表面均匀分布的元件数目较多，那么总的电枢磁通势波形会接近图1.21中所表示的三角形波。
由于实际电机中，电枢上元件很多，可近似地认为电枢磁通势分布波形为一三角形波，其轴线即位于三角形的顶点上。
设为电枢绕组的总导线数，为元件数，为极对数，为极距，为电枢直径，则阶梯级数为，且阶梯形波或三角形波的幅值为（1.16）把和代入式（2.16）得（1.17）式中——电枢表面单位长度上的安培导体数，称为线负荷（A/m）。
知道了电枢磁通势分布曲线，在忽略铁心中磁阻的情况下，即可求出电枢磁场的磁密沿电枢表面的分布曲线。
这条曲线表示为（1.18）式中——气隙长度（m）；——真空中的磁导率，。
如果气隙是均匀的，即为常数，则在极靴范围内，磁密分布也是一条直线。
但在两极极靴之间的空间内，因气隙长度大为增加，磁阻急剧增加，虽然此处磁通势较大，磁密却反而减小，因此磁密分布曲线是马鞍形，如图1.22中所示。
图1.22磁场分布和电枢反应2．负载时的合成磁场和电枢反应以直流电动机为例，把主磁场与电枢磁场合成，将合成磁场与主磁场比较，便可看出电枢反应的作用。
在图2.22中，表明了磁极极性和极下元件边中的电流方向。
根据左手定则，决定转动方向为由右向左。
再按磁力线方向与磁通势方向一致的原则，分别画出主磁场分布曲线及电枢磁场分布曲线。
若磁路不饱和，可用迭加原理，将沿电枢表面逐点相加，便得到负载时气隙内合成磁场分布曲线（如图2.22中实线所表示）。
将和比较，得出：（1）使气隙磁场发生畸变。
每一磁极下，因为电枢磁场使主磁场一半被削弱，另一半被加强，并使电枢表面磁密为零的位置由空载时在几何中性线逆转向移动了一个角度。
称通过电枢表面磁密为零的这条直线为物理中性线。
故在空载时，物理中性线与几何中性线重合；负载时，由于电枢反应的影响，气隙磁场发生畸变，物理中性线与几何中性线不再重合，而且磁场的分布曲线也与空载时不同。
（2）对主磁场起去磁作用。
在磁路不饱和时，主磁场被削弱的数量恰好等于被加强的数量（图2.22中表示出面积），因此负载时每极下的合成磁通量与空载时相同。
但在实际电机中，磁路总是饱和的。
因为在主磁极两边磁场变化情况不同，一边是增磁的，另一边是去磁的。
主极的增磁作用会使饱和程度提高，铁心磁阻增大，从而使实际的合成磁场曲线（图中用虚线表示）比不计饱和时要低些，与不饱和时相比，增加的磁通要少些；主极的去磁作用可使饱和程度降低，铁心磁阻减小，结果使实际的合成磁场曲线（图中用虚线表示）比不计饱和时略高些，与不饱和时相比，减少的磁通要少些。