韧致辐射
氚自发光标志牌轫致辐射特性的实验测定
氚自发光标志牌轫致辐射特性的实验测定随着科学技术的不断进步，标志牌板材和标志牌轫致辐射特性检测已变得越来越重要。
标志牌的材料涉及到各种材料，如金属、陶瓷、塑料、玻璃等，因此标志牌轫致辐射特性的测定在科学研究领域变得越来越复杂。
氚自发光标志牌轫致辐射特性的测定是一项重要的科学研究，它可以为标志牌的材料选择提供有价值的参考。
氚自发光标志牌轫致辐射特性的测定是建立在标志牌和标志牌
轫致辐射特性检测技术的基础上进行的。
首先，根据标志牌的材料，测试员要用不同的仪器和仪表，对标志牌进行测量调整。
接下来，测试员要确定氚自发光标志牌轫致辐射特性的测试标准，根据标准制定测试计划。
最后，测试员要组织实施氚自发光标志牌轫致辐射特性的测试，确定标志牌的轫致辐射特性。
氚自发光标志牌轫致辐射特性的测定有很多好处。
首先，它可以有效地评估标志牌的材料对轫致辐射的反应。
其次，它可以确定标志牌板材的整体性能，确保标志牌的质量。
此外，它还可以检测标志牌的耐热性能，确保标志牌在高温环境下正常使用。
氚自发光标志牌轫致辐射特性测定的实施过程也值得推敲。
为了使测定精准，测试人员需要准备充足的仪器，包括氚探测器、计算机或示波器等。
此外，测试人员还应注意标准的确定，以确保测试结果的正确性。
氚自发光标志牌轫致辐射特性测定是一项有意义的科学研究，它至关重要。
从根本上来说，这项研究可以帮助更好地识别标志牌的材
料，保证标志牌的质量，以及确保标志牌能在高温环境下正常使用。
在氚自发光标志牌轫致辐射特性测试中，准确的仪器、确切的测试标准以及良好的实施过程都是必不可少的。
利用轫致辐射谱回推超热电子温度
强 激 光 与 粒 子 束
ＨＩ Ｇ Ｈ ＰＯＷ ＥＲ ＬＡ ＳＥＲ ＡＮＤ ＰＡＲＴＩ ＣＬＥ ＢＥＡＭ Ｓ
Ｖｏ １ ． ２ ５，ＮＯ ． １
Ｊ ａ ｎ ． ，２ ０ １ ３
文章 编 号 ： １ ０ ０ １ — ４ ３ ２ ２ （ ２ ０ １ ３ ） ０ １ — ０ ２ ４ １ — ０ ４
子则 是 沿靶 的法 向方 向 。因此 在 模 拟 中 我们 主 要 考 虑 沿
法线 方 向 向靶 内发 射 的超 热 电子 。 图 １为超 高 强 激 光 与 １ 船 。 物质 相互 作用 产 生 ｘ射线 的示 意 图 。从 图 中可 以看 出 ， 有 部分超 热 电子 在靶 内传 输 过 程 中与靶 原 子 发 生次 级 过 程 ， 辐射 出 了 ｘ射 线 ； 还有 部分 电子 直 接穿 出 了固体 靶 。故 采
中 图分 类 号 ： ０５ ３ ６ ； Ｏ５ ７ １ ． １ 文献标志码 ： Ａ ｄ ｏ ｉ ： １ ０ ． ３ ７ ８ ８ ／ ＨＰ Ｌ Ｐ Ｂ ２ ０ １ ３ ２ ５ ０ １ ． ０ ２ ４ １
随着 超 高强激 光技 术 的发展 ， 特 别是 啁 啾脉 冲放大 （ Ｃ Ｐ Ａ） 激光 技术 的快 速发展 ， 激 光脉 冲宽度 可 以压缩 到 几十 ｆ ｓ ， 激光 焦 斑 为数 十 ／ ， ｍ， 激光 强 度 可达 到 １ ０ Ｗ ／ ｃ ｍ。 以上 。由此 产 生 的激 光离 子加 速 、 快 点火 等 强场 物 理研究 领 域 近年来 得 到 了广 泛发 展［ １ ］ 。研 究超 强激 光 与 固体靶 相 互作 用 产 生 的超 热 电子 特 性对 理 解 超强 激 光 等 离子 体相 互作 用 、 激 光 离子 加速 研究 及快 点火 研究 等具 有重 要意 义¨ ｇ ］ 。 当超 短超 强激 光与 固体靶 作用 时 ， 靶 表 面迅 速被 离化 产生 等离 子体 。激 光通 过 ｔ ， ×Ｂ、 共 振 吸收 、 真空 加热 等机 制产 生大 量超热 电子 ， 其 能量服 从 准麦 克斯 韦分 布 ， 温度达 几 百 ｋ ｅ Ｖ 或 Ｍｅ Ｖ［ １ ］ 。当前研究 超 短激 光 与 固体 靶作 用 产生 超 热 电子特 性 的主要 方 法 是利 用 磁谱 仪直 接分 析穿 透靶 的超 热 电子 ， 但实 际上 超热 电子 产生后 要 经历一 段在 固体 靶 中的输运 过程 ， 其 能量分 布 和角分 布 由于受 到 各种 场 的影 响早 已发生 了改变 。此 外 通 过探 测超 热 电子 与 固体靶 作 用 产生 的 Ｋａ
10～50_keV的X射线管轫致辐射能谱的解析计算
c射线管利用高压电场加速电子轰击阳极 靶产生 c 射 线!包 括 靶 原 子 退 激 产 生 离 散 的 特 征 c射线和轫致辐射产生的轫致辐射谱"得到 c射线管轫致辐射谱分布的关键是了解电子与 阳 极 靶 原 子 之 间 的 相 互 作 用 "?('-3(.)E*$a3)23 和 J3#)/3()!*分别基于经典的电动力学和量子力 学计算首次分析 c射线管产生的 c射线并建立 了解析模型!由于未考虑金属靶本身对 c 射线的 过滤!其结果只适用于薄靶"a#(42和 ^'(.2'//):*
T*/51+#*0.;#与 J3(+q+13] 等 的 模 型 是 针对高 ]#原 子 序 数%的 钨 靶!且 入 射 电 子 能 量 较 高 !结 果 只 对 钨 靶 有 效 !主 要 用 于 医 学 物 理 领 域"然而 c 射 线 管 在 便 携 式 cR" 与 cRF 等 应用中!阳 极 也 会 采 用 低 ] 靶!如 铜 靶!射线能 量也较低"本文对 T*/51+#*0.;#以及 J3(+q+13] 工作 和 方 法 进 行 拓 展 和 改 进!提 出 更 适 合 低 能
将理论和实 验 数 据 相 结 合!形 成 了 半 经 验 光 谱 模 型!为 考 虑 靶 对 光 子 的 自 过 滤!使 用 N2*-.*+V =2#11#+$)*+法则近 似 计 算 了 轫 致 辐 射 的 深 度 分 布!但忽略 了 电 子 在 靶 中 的 背 散 射)B*" 电 子 在 靶 中的背散射十分复杂!很难通过实验或理论得到! T*/51+#*0.;#等)68V66*利用蒙 特 卡 罗 模 拟 的 方 法! 全面 考 虑 了 电 子 在 靶 中 的 情 况!得 到 了 电 子 在 钨 靶 中 不 同 穿 透 深 度 下 的 数 量$能 量 及 角 度 分 布 !总 结 出 了 电 子 深 度 分 布 的 半 经 验 解 析 模 型 " J3(+q+13]等 在 )6>* 此基 础 上 做 了 进 一 步 细 化! 更全面考虑了电子在钨靶中角度偏转随穿透深 度 的 变 化 !得 到 了 更 准 确 的 能 谱 "
医学影像物理学题库
医学影像物理学题库产生X 射线需要哪些条件？答：1、高速运动的电子流；2、阻碍电子运动的靶。
X 射线管的一般构造包括哪几部分，各部分都有什么功能？答：一般应包括阴极、阴极体、阳极（含靶）、阳极体、真空管。
阴极发射热电子；阴极体有聚焦电子束和回收二次辐射的作用；阳极（含靶）加速电子并阻碍电子运动发射X 射线；阳极体起散热作用；真空管产生高真空环境。
什么是轫致辐射？为什么轫致辐射是产生连续X 射线的机制？答：高速电子进入到原子核附近的强电场区域，受到强电场的作用，电子的速度大小和方向发生急剧变化，按电磁理论，电子将向外辐射电磁波（即光子）而损失能量E ?，电磁波的频率由νh E =?决定。
电子的这种能量辐射叫轫致辐射。
为什么轫致辐射产生的连续X 射线谱中存在最短波长min λ？最短波长min λ受何种因素影响？答：当电子的最大动能全部损失转化为X 光子的能量后，X 光子不可能再获得更大的能量。
从而形成最短波长。
)()(4.12min nm KV U eU hc ==λ，可见，最短波长仅由管电压决定。
设X 射线管的管电压为100kV ，求其产生连续X 射线的最短波长和相应的X 光子能量的最大值。
解：)(124.01004.12minnm eU hc ===λ，对应的光子能量为：)(106.110100106.114319max J eU h --?===υ 什么是标识辐射？为什么标识辐射是产生标识X 射线的机制？影响标识辐射的因素有哪些？答：当电子的能量较高时，可将靶原子的内层电子（K ，L ，M壳层）碰出原子核的束缚，成为自由电子，这样，在内层轨道上产生一空位，这一空位不能长期存在，外层电子会跃迁至空位填充内层轨道，并将多余的能量（二能级差）以X 光子的形式辐射出来，产生标识X 射线。
轫致辐射不可能产生不连续的标识X 射线。
标识X 射线的波长只能由靶原子的能级结构决定，即靶元素决定。
管电压和管电流可影响标识辐射的强度。
影像物理习题参考答案
影像物理习题参考答案第一章：普通X 射线影像1-1 产生X 射线需要哪些条件？答：1、高速运动的电子流；2、阻碍电子运动的靶。
1-2 X 射线管的一般构造包括哪几部分，各部分都有什么功能？答：一般应包括阴极、阴极体、阳极（含靶）、阳极体、真空管。
阴极发射热电子；阴极体有聚焦电子束和回收二次辐射的作用；阳极（含靶）加速电子并阻碍电子运动发射X 射线；阳极体起散热作用；真空管产生高真空环境。
1-3 什么是轫致辐射？为什么轫致辐射是产生连续X 射线的机制？答：高速电子进入到原子核附近的强电场区域，受到强电场的作用，而使电子的速度大小和方向发生变化，按电磁理论，电子将向外辐射电磁波（即光子）而损失能量E ∆，电磁波的频率由 νh E =∆决定。
电子的这种能量辐射叫轫致辐射。
1-4 为什么轫致辐射产生的连续X 射线谱中存在最短波长min λ？最短波长min λ受何种因素影响？答：当电子的最大动能全部损失转化为X 光子的能量后，X 光子不可能再获得更大的能量。
从而形成最短波长。
)()(4.12min nm KV U eU hc ==λ，可见，最短波长仅由管电压决定。
1-5 设X 射线管的管电压为100kV ，求其产生连续X 射线的最短波长和相应的X 光子能量的最大值。
解：)(124.01004.12min nm eU hc ===λ，对应的光子能量为：)(106.110100106.114319max J eU h --⨯=⨯⨯⨯==υ答：略。
1-7 什么是标识辐射？为什么标识辐射是产生标识X 射线的机制？影响标识辐射的因素有哪些？答：当电子的能量较高时，可将靶原子的内层电子（K ，L ，M 壳层）碰出原子核的束缚，成为自由电子，这样，在内层轨道上产生一空位，这一空位不能长期存在，外层电子会跃迁至空位填充内层轨道，并将多余的能量（二能级差）以X 光子的形式辐射出来，产生标识X 射线。
轫致辐射不可能产生不连续的标识X 射线。
X射线知识学习
解:当增加射线管两端的电位差而出现谱线时,此谱线的波长与 电位差之间的关系应满足下式:eV =hc/λ 此波长的射线又是经岩盐晶体衍射后出现的,满足布喇格公式， 并且是一级衍射线。λ=2dsinθ由上两式可得出：
heV 2eV ds in
c
c
21.6101991202.811010sin14 3108
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☆ X射线标识谱反映了原子内层结构的信息; 光学光谱则反映的是原子外层价电子的结构信息。
☆ 产生KX射线的阈能大于KX射线本身的能量。
☆ 莫塞莱定律提供了从实验测定原子序数Z 的一种有效方
法。历史上正是他首次纠正了27Co,28Ni在周期表的次
序。
早期元素周期表是按原子量大小顺序排列的。如K(A=39.1)在
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特点:1）吸收系数随X光子能量增加而下降。即短波长 X射线的贯穿本领（穿透性）强。
2）存在吸收限。图中μ有几处突变（吸收骤然增加 ）。它们分别称为K、L、M…吸收限（吸收边缘）。
3.吸收限与原子能级
吸收限的产生:入射X光子能量大到足以使吸收物的原子吸
收它时,使内层（K、L、M……)一个电子电离。
hvm0c2hv
m0c2 1V2/c2
hhcos
m0V cos
1V2/c2
0hsin m0V sin
1V2/c2
电子的康普顿波长
c
h 2.426103nm m0c
27
h (1cos)
m0c
讨论:
散射光波长的改变量 仅与 有关,而与散射物无
关。 0,0
π ,( ) m a2 x C
逆轫致辐射吸收 英文
逆轫致辐射吸收引言逆轫致辐射吸收是一种重要的物理现象，指的是将低能辐射转化为高能辐射的过程。
本文将对逆轫致辐射吸收进行全面、详细、完整且深入的探讨。
逆轫致辐射吸收的定义逆轫致辐射吸收是指在某些物质中，高能量的辐射经过一系列复杂的过程后，转化为低能量的辐射的现象。
逆轫致辐射吸收的最显著特点是能量的反向转化，在一定条件下，这一过程可以达到非常高的效率。
逆轫致辐射吸收的物理机制逆轫致辐射吸收的物理机制主要包括以下几个方面：1. 能带结构能带结构是逆轫致辐射吸收的基础，它描述了材料中电子的能量级分布。
在能带结构中，存在能隙，即禁带，电子只有在特定能量范围内才能存在。
2. 能量调制能量调制是指材料中电子的能量在外界作用下发生变化的过程。
通过适当的能量调制，可以使高能辐射的能量降低，并最终转化为低能辐射。
3. 光与物质的相互作用逆轫致辐射吸收的过程中，光与物质之间的相互作用起着至关重要的作用。
当高能辐射与物质相互作用时，会发生能量传递和能量转化的过程。
4. 辐射吸收效率辐射吸收效率是评估逆轫致辐射吸收效果的重要指标。
它描述了高能辐射转化为低能辐射的程度，高效率的辐射吸收是实现逆轫致辐射吸收的关键。
逆轫致辐射吸收的应用逆轫致辐射吸收在许多领域都有重要应用，下面将分别介绍其中的几个方面：1. 太阳能电池逆轫致辐射吸收在太阳能电池中起到了关键作用。
太阳能电池将太阳辐射转化为电能，而逆轫致辐射吸收可以提高太阳能电池的转化效率，从而提高太阳能的利用效率。
2. 电磁波阻塞材料电磁波阻塞材料是一种能够吸收电磁波的特殊材料。
逆轫致辐射吸收可以增强电磁波阻塞材料的吸收能力，从而提高其阻塞效果。
3. 热能转化逆轫致辐射吸收在热能转化中也有广泛应用。
利用逆轫致辐射吸收，可以将低温热能转化为高温热能，实现热能的有效利用。
4. 光学材料逆轫致辐射吸收在光学材料中的应用也是非常重要的。
通过逆轫致辐射吸收，可以实现光的调制和控制，从而改变材料的光学性质。
轫致辐射与康普顿效应的区别-解释说明
轫致辐射与康普顿效应的区别-概述说明以及解释1.引言1.1 概述概述:轫致辐射和康普顿效应是物理学中两种重要的现象，都与辐射与物质的相互作用密切相关。
轫致辐射是指入射电子或正电子与物质核发生相互作用，而康普顿效应则是入射光子与自由电子或束缚电子相互作用而发生的现象。
这两种效应在实际应用中有着重要的意义，对于辐射治疗、核物理研究等领域起着至关重要的作用。
本文将分析轫致辐射和康普顿效应的定义、特点以及它们之间的区别，旨在帮助读者更加深入地了解这两种现象，增进对其物理本质的理解。
1.2 文章结构文章结构部分的内容可以描述本文的整体架构和展开的主要内容，例如：文章结构部分将会介绍轫致辐射和康普顿效应这两个物理现象的定义和特点，分析它们的区别和联系。
首先，我们将会介绍轫致辐射的定义和特点，然后对康普顿效应进行类似的介绍。
接着，我们将会详细探讨轫致辐射与康普顿效应之间的区别，从不同角度进行分析和对比。
最后，我们将进行总结，讨论这两种效应的意义和应用，同时展望未来研究的方向。
通过本文的介绍和分析，读者将能更好地理解轫致辐射和康普顿效应之间的区别，以及它们在物理学中的重要性和实际应用。
1.3 目的本文的目的是深入探讨和比较轫致辐射与康普顿效应之间的区别。
通过对这两种辐射现象的定义、特点以及影响因素进行详细分析，我们希望能够帮助读者更好地理解它们之间的差异。
同时，通过对比研究，我们也将探讨它们在物理学领域和实际应用中的意义和作用，为未来相关研究提供一定的参考和启发。
通过本文的撰写，我们旨在为读者提供全面而准确的信息，促进对这两种重要辐射现象的深入了解和进一步研究。
2.正文2.1 轫致辐射的定义和特点轫致辐射是一种电磁波辐射现象，当高速带电粒子穿过某些物质时，会引起物质中的原子核或电子发生受激辐射，产生辐射光子的过程。
轫致辐射的特点主要包括以下几点：1. 频率连续性：轫致辐射的频率呈连续谱，其频率范围取决于穿过物质的高速带电粒子的能量。
放疗技术56
•二、X线治疗机的一般结构 • X线治疗由X线球管、治疗床和控制开关等结构组成。X线球管是最重要的 部件，它主要由电子发射源、加速电场、阳极靶和真空盒组成。X线的产生过 程都是在真空盒中进行的。
•三、X线治疗机的分类 •临床治疗用的X线机根据能量高低分为： •临界X线（6－10kv）、接触X线（10－60 kv）、浅层X线（60－160kv）、 •深部X线（180－400kv）、高压X线（400kv－1Mv）及高能X线（2－50Mv）， 后者主要由各类加速器产生。X线治疗机是最古老的外照射治疗机，与60Co治 疗机、加速器相比，X线治疗机由于其绝缘限制，只能产生kv级X射线，其能 量低，易散射，深部剂量分布差，表面吸收剂量大，目前临床上仅用于某些 特殊部位的治疗以及作为电子束治疗的代用装置，但由于它的造价低廉，结 构相对简单，适当调整电压和滤过板，对表浅肿瘤和皮肤病的治疗仍占一席 之地，且有较好的生物效应，国内外仍在继续研究、生产、使用X线治疗机。
在连续谱上一些突出的峰值，即在某些特定能量处强度最 大处。
•图中虚线是未加过滤的X线能谱，包括从零到峰值的所有 能量，事实上低能部分对治疗毫无作用，并且使皮肤产生 过高的剂量。因此去掉低能部分，而保留较高能量的X射 线，才可以在临床上治疗病人。图中实线是经1mm铝滤过 的X线能谱，这种通过附加滤过板，是X光治疗机常用的改 变能谱的方法。光线经过滤过板后，低能部分被极大吸收 ，而高能部分吸收较少，显然经过改进后的X射线比原来 的平均能量要高。
三、60Co治疗机种类
•60Co治疗机有直立式和旋转式两种类型，相应有两种类型的支持机构。每种 类型的治疗机又可分为“百居里”治疗机和“千居里”治疗机两种。前者治 疗距离在40－60cm范围，后者一般在75cm以上。“百居里”治疗机有治疗距 离短、百分深度剂量低、照射时间长等缺点，已不再使用。“千居里”甚至 “万居里”级治疗机较普遍，治疗距离可达100cm，百分深度剂量可与加速器 低能X射线相比。直立型治疗机要求机头上下运动，一般运动范围为135cm左 右，同时机头要能向一个方向旋转一定角度，以作切线之类的治疗。旋转型 治疗机头不能升降，只能作360°旋转。随着治疗技术的发展，直立式治疗机 不再生产，主要为旋转型，源到等中心的距离多为80cm，国外也有100cm的产 品。
韧致辐射
轫致辐射，又称刹车辐射或制动辐射（Bremsstrahlung, braking radiation），原指高速电子骤然减速产生的辐射，如X光管中高速电子轰击金属靶骤然减速，产生高能X
射线束；后泛指带电粒子碰撞过程中发出的辐射。
当带电粒子的速度v<<c时，轫致辐射与电离相比显得并不重要，其方向性不强；当带电粒子的速度接近光速时，轫致辐射是其能量
损失的主要机制，轫致辐射引起的角分布向前倾，随着速度增大，向前倾的程度增大。
轫致辐射的重要特征是具有连续谱，其强度在很宽的频谱范围内缓慢变化。
除了X射线管中产生的X射线连续谱属于轫致辐射之外，轫致辐射在热核聚变反应中
也是重要的，在β衰变过程中电荷的突然产生或电荷的突然消失（如电子俘获）也伴随有轫致辐射。
天文观测中轫致辐射也是常见的现象，如在中子星表面因热轫致辐射引起的X射线辐射。
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第11章 章
原子核 快电子 EK2 EK1 光子 hν 慢电子
第11章 章
第6节 节
原子核 快电
EK1
光子
hν
趋近原子， 图中一个电子带着动能 EK1 趋近原子， 的一个光子以后， 产生能量为 hν 的一个光子以后，该电子的 根据能量守恒定律， 动能减小为 EK2。根据能量守恒定律，应有 EK1 - EK2 = hν 。因为原子的质量至少是电 子质量的 2000 倍，我们可以把反冲原子能 量忽略不计。 量忽略不计。
第6节 节
迭加在连续谱上的强度尖峰， 迭加在连续谱上的强度尖峰，其相应的 尖峰 波长表征着靶物质的特性。 波长表征着靶物质的特性。从靶原子的原子 结构的量子描述中可找到这些标识 X 射线 谱线的解释。 谱线的解释。 靶的材料不变时， 改变， 靶的材料不变时，加速电压 V 改变， 改变， 则 X 射线连续谱的ν max 改变，但标识 X 射 线频率却不变； 线频率却不变； 靶的材料改变时， 不变， 靶的材料改变时，加速电压 V 不变， 射线谱改变， 则标识 X 射线谱改变，但 X 射线连续谱的 不变。 ν max 不变。 加速电压 V ≥ 10 kV 时，才出现明显的 X 射线，且只占总能量的 1 %。 射线， 。
第11章 章
第6节 节
由于电子的动能 EK1 = e V，EK2 = 0， ， ， ⇒ e V = EK = hν max 射线光子的最大频率。 式中ν max 是所产生 X 射线光子的最大频率。 更常见的情况是电子使靶受热， 更常见的情况是电子使靶受热，或者 由于产生两个或两个以上频率低于ν max 的 光子，就在靶处把自己的能量失掉了。 光子，就在靶处把自己的能量失掉了。 于是我们预料， 于是我们预料，光子能量的分布存在 或最短波长λ 一个显著的最大频率ν max 或最短波长 min = c /ν max。
第11章 章
第6节 节
第11章 章
强 度
V = 35000 伏 钼靶
ν max ν
射线强度与频率的关系。 图示出靶发射的 X 射线强度与频率的关系。 与相应的λ 测出 V与相应的 min，就可算出普朗克 与相应的 常数 h，与从光电效应和其他实验推断的值 ， 完全一样。中国近代物理学家叶企孙于 1920 完全一样。 年采用此方法测定的普朗克常数， 年采用此方法测定的普朗克常数，在国际上 被当作标准值沿用了十多年。 被当作标准值沿用了十多年。
第6节 节
第11章 章
X射线管
阴极
阳极 对阴极） （对阴极）
10
4
~10 V
+
5
上图示出简单X射线管的基本部分， 上图示出简单 射线管的基本部分，阴 射线管的基本部分 极发射的电子被静电势差 V ( 一般是几千伏 特 ) 加速打击到阳极靶 T上。 上
第6节 节
在碰到靶之前， 在碰到靶之前，每个电子获得的动能 EK = e V。电子碰击在靶上而被减速，并在 。电子碰击在靶上而被减速， 碰撞中基本上停下来。 碰撞中基本上停下来。每个电子因与靶冲击 而损失掉它的动能 EK = e V。 。 虽然绝大部分表现为靶中热能， 虽然绝大部分表现为靶中热能，但这动 能的很小一部分却由于轫致辐射过程而产生 电磁辐射。 电磁辐射。 碰击靶的任意一个电子都能与靶中原子 作多次轫致辐射碰撞，因而产生许多光子。 作多次轫致辐射碰撞，因而产生许多光子。 偶然有一个电子一次碰撞就停下来， 偶然有一个电子一次碰撞就停下来，它的全 部能量都转化为一个光子的电磁能， 部能量都转化为一个光子的电磁能，在这种 情况下产生能量最高的光子。 情况下产生能量最高的光子。
第6节 节
§11.6 X射线的产生与轫致辐射 射线的产生与轫致辐射 光电效应： 光电效应：光子能量 ⇒ 逸出功 + 动能 逆效应： 产生光子(X射线 射线) 逆效应：电子损失动能 ⇒ 产生光子 射线 一、轫致辐射 碰撞模型： 碰撞模型： 被加速的电荷会辐射出电磁能(光子 光子) 被加速的电荷会辐射出电磁能 光子 例：考察一下快电子靠近一个带正电的原子 并从原子核旁边偏转时产生光子。 核，并从原子核旁边偏转时产生光子。