第三章变分法泛函极值问题
变分法求泛函极值-概述说明以及解释

变分法求泛函极值-概述说明以及解释1.引言1.1 概述概述部分的内容可以介绍本篇文章的主题和背景,以及变分法在数学和实际应用中的重要性。
概述:变分法是一种用于求解泛函极值的重要数学方法。
泛函是一个对函数进行操作的函数,如积分、微分等运算。
在数学领域,变分法广泛应用于各个领域,包括微分方程、优化问题、控制理论等。
在实际应用中,变分法被广泛用于物理学、工程学、经济学等学科中的模型建立和问题求解。
本篇文章旨在介绍变分法及其在求解泛函极值问题中的应用。
文章将从变分法的基本概念开始,进一步探讨其在求解泛函极值中的具体应用,以及相关的数学原理。
通过对变分法的深入分析和讨论,我们将探索变分法在求解泛函极值中的意义和局限性,并对未来研究方向进行展望。
通过阅读本篇文章,读者将能够了解变分法的基本概念和数学原理,并掌握如何应用变分法求解泛函极值的方法和技巧。
同时,本篇文章还将对变分法在实际应用中的意义和局限性进行讨论,以及未来研究方向的展望,为读者提供更深入的思考和研究的方向。
下一节将介绍本文的结构和各个部分的内容。
1.2 文章结构本文共分为三个主要部分:引言、正文和结论。
每个部分都有特定的目标和内容。
引言部分主要介绍本文的背景、研究意义和目的。
首先,我们将对变分法的基本概念和相关术语进行简要的介绍,以便读者对后续内容有初步的了解。
其次,我们将说明本文的结构和章节安排,帮助读者快速了解文章的整体框架和逻辑。
正文部分是本文的核心内容,主要包括三个小节。
首先,我们将详细介绍变分法的基本概念,包括泛函、变分和变分问题的定义。
然后,我们将探讨变分法在求泛函极值中的应用,介绍一些典型的例子和实际问题。
最后,我们将解释变分法的数学原理,包括欧拉-拉格朗日方程和变分问题的极值条件。
结论部分对本文的主要内容进行总结,并进行进一步的讨论和展望。
首先,我们将对整个文章进行简要回顾,概括出变分法求泛函极值的关键点。
然后,我们将探讨变分法在求泛函极值中的意义和局限性,以及对未来研究方向的展望。
泛函与变分简介 ppt课件

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11
泛函的极值――变分法
对于不同的自变量函数
,与此相应的泛函
也有不同的数值.找出一个确定的自变量函数
,使泛函
具有极值(极小或极大),这种泛函的极小值与极大
值统称为泛函的极值.
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12
引入泛函的概念后,对于上述的最速降线问题变为泛函 的极小值问题.物理学中常见的有光学
中的费马(Fermat)原理,分析力学中的哈密顿 (Hamiton)原理等,都是泛函的极值问题.
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5
变分法的基本概念
泛函 变分法研究的对象是泛函,泛函是函数概念的推广.
为了说明泛函概念先看2个例题:
பைடு நூலகம்
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10
泛函通常以积分形式出现,比如上面描述的最速降线 落径问题的公式.更为一般而又典型的泛函定义为
其中
称为泛函的核.
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即为
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不显含 ,故其E-L方程为(17.2.7)式
令
,故有
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令 再令
,分离变量得到 ,代入上式得到
即得到
此即为摆线的参p数pt课方件 程,积分常数可由初始位置28
.由(17.1.8),有
,即
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(17.2.3)
泛函和泛函的极值

泛函和泛函的极值泛函和泛函的极值泛函是指某一个量,它的值依赖于其它一个或者几个函数。
变分法的基本问题是求解泛函的极值。
作为变分法的简单例题。
考察x,y平面上连接两个定点的所有曲线中,求满足边界条件的任意曲线y(x)中最短曲线。
设P(x,y)和P(x,y)为平面上给定的两点,y(x)为连接两点的任意曲111222 线。
于是,这一曲线的长度为连接P,P2两点的曲线有无数条,每一条曲线都有一个L值与其对应。
满1 足边界条件的(xy)称为容许函数,问题是要从这些曲线,容许函数中找出使得曲线长度L最小的一条。
根据上式,L [y]依赖于y(x),而y(x)是x的函数,因此称y(x)为自变函数;L [y]是倚赖于自变函数的函数,称为泛函。
求解最短程线问题,即在满足边界条件在x=x时, y(x)=y y'(x)= y' 1111在x=x时, y(x)=y y'(x)= y' 2211的函数y(x)中,求使得泛函L [y]为极值的特定函数。
因此 y(x)称为容许函数。
上述问题应用变分法可以概括为求解泛函在边界条件 y(x)=y, y(x)=y2的极小值问题。
112假设函数y(x)是使得泛函L [y]为最小的特定函数(真实的)。
变分法有兴趣研究的是邻近于y(x)的任意容许函数引起泛函L []的改变。
设其中, 为小参数,而, (x)为边界值为零的任意函数。
当x固定时,容许函数与y(x)的差 , y 称为泛函自变函数的变分,即类似地,容许函数的斜率与y(x)斜率的差, y', 称为泛函自变函数斜率的变分,即应该注意 , y 与函数y(x)的微分dy之间的差别,dy是自变量x的改变量dx 引起的y(x)的无穷小增量。
而变分, y 是 y(x)的任意一个微小的改变量。
设泛函增量按泰勒级数展开,则设泛函的增量由泛函的变分表示,有分别定义为泛函的一阶,二阶或k阶变分,分别为, 的一次,二次或者k次齐次式。
数学中的泛函方程与变分法

数学中的泛函方程与变分法泛函方程与变分法是数学中重要的概念和方法,广泛应用于物理学、工程学等领域。
本文将介绍泛函方程的定义和变分法的基本原理,并通过实例来说明其在数学中的应用。
一、泛函方程的定义泛函方程是指以函数为未知量的方程。
与常见的代数方程不同,泛函方程涉及到函数的变化与整体性质,需要运用变分法来求解。
以泛函方程的典型形式为例,设函数空间F中的函数为y(x),泛函方程可写为:J[y]=∫(a, b) F(x, y, y') dx = 0其中,a和b是给定的常数;F是一个关于x、y和y'(即y的导数)的已知函数。
二、变分法的基本原理变分法是通过对泛函进行极值问题的求解方法,其基本原理是最小作用量原理,即作用量的极值对应于物理系统的真实运动。
对于泛函J[y],设有函数y(x)在区间[a, b]上有连续的变分δy(x),则可定义泛函的变分为:δJ = J[y + δy] - J[y]根据变分的数学性质,可以将δJ展开为:δJ = ∫(a, b) [∂F/∂y δy + ∂F/∂y' δy'] dx其中,δy和δy'分别是y和y'的变分。
根据变分法的基本原理,要使泛函J[y]取得极值,必须满足变分δJ=0的条件。
三、泛函方程与变分法的应用举例1. 最小作用量原理最小作用量原理是变分法的典型应用之一。
以经典力学中的拉格朗日力学为例,根据哈密顿原理,系统的运动轨迹为使作用量S取极值的轨迹。
作用量S可以表示为:S = ∫(t1, t2) L(q, q', t) dt其中,q是广义坐标;q'是广义速度;L是拉格朗日函数。
根据变分法的原理,要使作用量S取得极小值,即变分δS=0。
通过对作用量S进行变分运算,可以得到系统的欧拉-拉格朗日方程,从而求解系统的运动方程。
2. 微分方程的边界值问题变分法还可以应用于求解微分方程的边界值问题。
考虑一个一维边界值问题,设函数y(x)在区域[a, b]上满足微分方程和边界条件:F(x, y, y') = 0, G(y(a), y(b)) = 0通过引入拉格朗日乘子λ(x)和一个新的泛函K[y, λ],可以将边界值问题转化为极值问题。
泛函极值问题的求解

泛函极值问题的求解泛函极值问题的求解使用变分法。
泛函极值问题是指在给定约束条件下,求一个泛函的极值。
泛函是一个函数的函数,即输入是函数,输出是一个实数。
假设有一个泛函J[f],其中f是一个函数,我们要求使得J[f]取得极小值或极大值。
解决这个问题的方法是通过变分法,变分法的基本思想是将函数f沿着任意变化,并计算J[f]的变化。
如果变化很小,那么我们可以认为J[f]的变化主要来自于f的变化。
为了使用变分法求解泛函极值问题,需要定义一个变分算子δ,表示函数f的变分。
变分算子的定义如下:δ[f(x)] = εh(x)其中,ε是一个很小的实数,h(x)是一个任意函数。
使用变分算子之后,泛函的变化可以表示为:δJ[f] = J[f + εh(x)] - J[f]对δJ[f]进行展开,再取ε趋近于0的极限,得到以下关系:δJ[f] = 0这个关系成为欧拉方程,它是求解泛函极值问题的基本方程。
根据具体的泛函形式和约束条件,可以使用欧拉方程得到具体的解。
需要注意的是,在变分法中,要求函数f满足一定的边界条件。
边界条件是泛函极值问题中的附加条件,通过这些条件可以得到具有特定特征的解。
总结起来,求解泛函极值问题的步骤如下:1. 定义泛函J[f]以及函数f满足的边界条件;2. 引入变分算子δ并计算δJ[f];3. 使用欧拉方程δJ[f] = 0 求解得到f的表达式;4. 检验解是否满足边界条件,如果不满足,则舍去;5. 找到所有满足边界条件的解,分别计算J[f],选择其中极小值或极大值作为泛函的极值。
需要注意的是,求解泛函极值问题需要具备一定的数学知识和技巧,对欧拉方程的求解以及边界条件的选择都有一定的要求。
因此,在具体求解时可能需要借助一些数学工具和方法。
有限元基础(泛函、变分与变分法)

因此
aT K a = aT K a
= aT( Ka - P ) = 0 由 a 的任意性,就得到(1.3.6)式:
Ka — P = 0
1.3.2 变分原理的建立
1.线性、自伴随微分算子
线性算子
具有以下性质的算子 L 称为线性算子
其中和是两个常数
内积
算子L(u)与任意函数v的 内积 定义为
则被积函数 (x) 在区间 a ≤x≤b 上必处处为零,即
1.3 变分原理和里兹方法
1.3.1 变分原理
变分原理定义
部分物理问题存在一个泛函: 而问题的解 u 使泛函取驻值,即 利用此式求解的方法称为变分法或变分原理
里兹(Ritz)法
选择试探函数:
其中N为已知函数,a为待定参数
代入泛函积分式,泛函变为普通实函数 令泛函变分为零
5. 变分法
求泛函极值的数学方法称为变分法。 泛函极值的必要条件: J = 0
充分条件:J = 0 且:2J >0 极小值 2J < 0 极大值
变分法基本预备定理:
设 (x) 是闭区间 a ≤x≤b 上的连续函数,y 是该区间上自变函数 y(x) 的变分,如果 y 在满足 约束条件的前提下任意变化时,下式始终成立
与以上微分提法相等效的伽辽金提法为
(1.3.21)
若算子L是线性、自伴随的,则有如下关系:
将其代入(1.3.21)式得
若令 则上式可表示为变分原理:
(1.3.23) 此处Π就是原问题的泛函,因为此泛函中u的最高 次为二次,所以是二次泛函。
3. 泛函的极值性
条件:
1.算子L是偶数(2m)阶的;
由于 y 与 y, y, , y(n) 无关,所以
泛函和变分法

四】
依赖于多个函数的泛函
泛函的一般形式
欧拉J [ 方y 1 , 程y 2 , ,y m ]= x x 0 1 F ( x ,y 1 ,y 2 , ,y m ,y 1 ,y 2 , ,y m ) d x
F-d(F)=0, i=1,2, ,m yi dxyi
例:求解以下泛函的极值问题
J[y,z]=/2(y2z22y)zdx 0
L y = l r 【x】 y
本征值:l一 l二 l三 …
本征函数:y一【x】!! y二【x】!! y三【x】!! … 构成完备正
lr r d 交系L n ( x ) y = n( x ) y n ( x ),a b y m ( x ) y n ( x )( x ) d x = mn
任意函数 f【x】 【要求一阶导数连续、二阶导数分段连
√
泛函和变分的基本概念【四/四】
最简泛函的一阶和二阶变分
其中 d J 称为泛函的一阶变分!!d 二J 称为二阶变分 泛函的极值条件就是一阶变分为零:d J = 0
√
最简泛函的极值问题【一/九】
最简泛函的欧拉方程
最简泛函的极值——欧拉方程
欧拉方程的解仅仅对应极值函数!!不关心泛函的大小
解:
√
四】
依赖于多元函数的泛函
泛函的一般形式
J[u1(x,y)u ,2(x,y)]=DF(x,y,u1,u2,p1,p2,q1,q2)dxdy
p1= u x1,
q1= u y1,
p2= u x2,
q=u2 y
欧拉方程
F - ( F ) - ( F )= 0 , F - ( F ) - ( F )= 0 u 1 x p 1 y q 1 u 2 x p 2 y q 2
变分法和泛函分析的研究

变分法和泛函分析的研究变分法和泛函分析是数学中的两个重要分支。
变分法是研究函数极值问题的数学方法,泛函分析则是研究无限维函数空间及其性质的数学方法。
本篇文章将简单讨论这两个领域的研究方向和应用。
一、变分法变分法是研究函数极值问题的数学方法,主要应用于微积分,控制论,力学,量子力学等领域。
它的主要思想是将函数极值问题转化为求函数满足一定条件下使得某一个积分或泛函取得最小值。
在变分法中,关键是如何寻找函数使得积分或泛函取得最小值。
常见的变分法问题有:1. 线性泊松方程问题。
研究在区域Ω内满足边界条件和齐次边界条件的调和函数u(x,y)的最大值和最小值。
2. 自然边界问题。
研究在区域Ω内满足边界条件和齐次边界条件的函数u(x,y)的最大值和最小值。
3. 牛顿优化问题。
研究带有约束条件的非线性优化问题。
4. 最小化曲线问题。
研究如何使得曲率最小的曲线,或满足特定要求的曲线。
在变分法中,最重要的数学工具是变分和变分运算。
a. 变分对于一个函数f,定义其变分为δf。
变分的数学表达式为:δf= lim(ε→0) (f(x+ε)-f(x))/ε,其中ε为一个很小的正数,x为函数的自变量。
b. 变分运算变分运算就是利用变分对函数进行改变,以求出最小值或最大值。
变分运算有以下几种形式:1. 线性变分对于一个函数f(x),它的线性变分为:δf= ∫ δf(x)φ(x)dx其中φ为一个定义在R上的函数。
2. 泛函的导数对于一个泛函F(f),它的导数为:dF(f)/dt= lim(ε→0) [F(f+εh)-F(f)]/ε其中h为定义在R上的函数。
3. 求极值将要求的极值代入泛函的导数中,得到求极值的条件。
dF(f)/dt=0以上就是变分法的基本理论和方法。
二、泛函分析泛函分析是研究无限维函数空间及其性质的数学方法。
它的研究对象是无限维的函数空间和在此空间上的函数,例如Sobolev空间,L2空间等。
泛函分析发展起来的原因是线性代数和实变函数分析的方法无法处理无限维空间中的问题。
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F (x)ttf
x(tf )0
(3-7)
F (x)tt0
x(t0)0
(3-8)
(3-7)、(3-8)称为横截条件。
.
当边界条件全部给定(即固定端点)时,不需 要这些横截条件。当 x(t0 ) 给定时,不要(38)。当 x(t f ) 给定时,不要(3-7)。
.
3.2.2 泛函的自变量函数为向量函数的情况
Jtf t0
XT X Fd d(t X F ) d tXT X F tt0 f
向量欧拉——拉格朗日方程为
式中
F X
X Fd dt( X F ) 0
F
x
1
F
x
2
F
x n
F
x 1
F
F X
x 2
F
x n
.
(3-11)
横截条件为(自由端点情况)
可得
tf t0
udvuvtt0f
tf vdu t0
Jtf t0
F xd d(t F x )xd tF x xtt0 f
.
(3-2)
J取极值的必要条件是 J 等于零。因 x 是任 意的,要使(3-2)中第一项(积分项)为零, 必有
Fd (F)0 x dt x
(3-3)
上式称为欧拉——拉格朗日方程。
J tf Fx(t),x (t),tdt t0 .
(3-1)
为此,让自变量函数 x (t )、x(t )在极值曲线x* (t)、x* (t) 附
近发生微小变分x、x,即
x(t)x*(t)x(t)
x (t)x *(t)x (t)
于是泛函J 的增量J 可计算如下(以下将*号省去)
Jtf t0
为了判别是极大还是极小,要计算二阶变 分 2 J。但在实际问题中根据问题的性质容易
判别是极大还是极小,故一般不计算 2 J 。
.
3.2 无约束条件的泛函极值问题
3.2.1 泛函的自变量函数为标量函数的情况
为简单起见,先讨论自变量函数为标量函数 (一维)的情况。我们要寻求极值曲线 x(t)x*(t), 使下面的性能泛函取极值
(3-2)式中第二项为零的条件要分两种情况来讨论:
.
1、 固定端点的情况
这时 x(t0)x0,x(tf)xf,它们不发生变化,所 以 x(t0)x(tf)0。而(3-2)中第二项可写成
F tf F
F
x x t0
(x )ttf
x(tf)(x )tt0
x(t0)
(3-4)
当 x(t0)x(tf)0 时,(3-4)式自然为零。
.
2、自由端点的情况
这时 x(t0 )和 x(t f ) 可以发生化,x(t0)0,x(tf)0,
而且可以独立地变化。于是要使(3-2)中第二项 为零,由(3-4)式可得
F (x)ttf
x(tf )0
F (x)tt0
x(t0)0
(3-5) (3-6)
.
因为这里讨论 x (t )是标量函数的情况,x(t0 ) 和 x(t f ) 也是标量,且是任意的,故(3-5)、(3-6)可化 为
F X
0
(当 t t0 和 t t f 时)
.
例3-1 求通过点(0,0)及(1,1)且使
J 1(x2 x2)dt 0
取极值的轨迹 x * (t )。
.
解 这是固定端点问题,相应的欧拉——拉格朗日方
程为 即
2x d (2x) 0 dt
x x0
它的通解形式为
式中:
x(t)AchB t sht
.
3.1 变分法基础
先来给出下面的一些定义。
1、泛函: 如果对某一类函数X(t)中的每一个函
数X (t),有一个实数值J与之相对应,则称J为依赖于
函数X (t)的泛函,记为
JJX(t)
粗略来说,泛函是以函数为自变量的函数。
.
2、泛函的连续性:若对任给的 0,存在 0
当 X(t)Xˆ(t) 时,就有
第三章 用变分法解最优控制 —泛函极值问题
.
本章主要内容
➢ 3.1 变分法基础 ➢ 3.2 无约束条件的泛函极值问题 ➢ 3.3 有约束条件的泛函极值——动态系
统的最优控t f 制问题 ➢ 3.4 小结
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在动态系统最优控制问题中,性能指标是一个 泛函,性能指标最优即泛函达到极值。解决泛函极 值问题的有力工具是变分法。所以下面就来列出变 分法中的一些主要结果,大部分不加证明,但读者 可对照微分学中的结果来理解。
et et
et et
ch t
, sht
2
2
.
由初始条件 x(0) 0 ,可得A=0。 再由终端条 件 x(1) 1 ,可得 B1 sh1,
的线性主部。
.
6、泛函的极值:若存在 0 ,对满足的 X X* 一切X,J(X)J(X*)具有同一符号,则
称 J ( X ) 在 XX*处有极值。
.
定理:J (X ) 在 XX*处有极值的必要条件是对 于所有容许的增量函数 X(自变量的变分), 泛函 J (X )在 X *处的变分为零
J(X*,X)0
F xx ,x x ,t F x ,x ,t d
t
tt0 f F xx F x & x & o (x)2,(x & )2 d t
上式中 o[(x)2,(x&)2]是高阶项。
.
根据定义,泛函的变分 J 是 J的线性
主部,即
J
tf t0
F xx F x x d
t
对上式第二项作分部积分,按公式
现在,将上面对 x(t) 是标量函数时所得到的公式推 广到X (t)是n维向量函数的情况。这时,性能泛函为
式中
J tf F(X,X,t)dt t0
x1(t)
X
x
2
(
t
)
x n (t)
x1 ( t )
X
x2
(
t
)
xn
(
t).(3-) (3-10)泛函变分由(3-2)式改为
J(X)J(Xˆ)
则称J (X )在 Xˆ 处是连续的。
.
3、线性泛函:满足下面条件的泛函称为线性泛函
JXJX
J(X Y ) J(X ) J(Y )
这里是实数,X和 Y是函数空间中的函数。
.
4、自变量函数的变分:自变量函数 X (t)的变分 X
是指同属于函数类X(t)中两个函数X1(t) 、X2(t) 之差
XX 1(t)X2(t)
这里, t 看作为参数。当 X (t) 为一维函数时,X 可用图3-1来表示。
.
图3-1自变量函数的变分
.
5、泛函的变分:当自变量函数 X (t)有变分X时, 泛函的增量为
J J X X J X
JX,XX
这里,JX,X是X 的线性泛函,若 X 0时, 有 0,则称JX,X是泛函 JX的变分。J 是 J