磁场中的安培环路定理

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磁场的安培环路定理

磁场的安培环路定理

电荷均匀分布

E
2 0r
E0

E
2 0r
E

r 2 0 R2
E 2 0r
电流均匀分布
B 0I 2r
B0
B 0I 2r
B

0 Ir 2R 2
B 0I 2r
(16)磁场的安培环路定理 (2)面对称
无限大载流导体薄板
I
已知:导线中电流强度 I
单位长度
位置移动
I1 I2
I4
I3
l
不变
? B dl 0 Ii 0 ( I2 I3 )
? 改变
?
不变
(16)磁场的安培环路定理
注意3
安培环路定理

n
B dl 0 Ii
i 1
当电流呈体分布时 B dl 0 S j dS
闭合路径包围的电流为电流
导线匝数n
解:分析对称性
磁力线如图 作积分回路如图
ab、cd与导体板等距
dB
ba
.........
cd
(16)磁场的安培环路定理
计B算 d环l 流abBdl cos 0

c
b
Bdl
cos

2
cd Bdl cos 0

da
Bdl
cos

2
B ab B cd
2B ab
l

B B1 B2 B3
Bdl
l

0 (I 2
I3)
【总结】以上结果对任意 形状的闭合电流(伸向无 限远的电流)均成立.
安培环路定理

大学物理 5.4 磁场的安培环路定理

大学物理  5.4  磁场的安培环路定理
r



l
B
例2 载流长直螺线管磁场分布
如图,均匀密绕无限长直
螺线管通有电流为I,单位
长度匝数为n)
I
解:对称性分析—— 管内垂轴

b
Ba
平面上任意一点与 B轴平行
cd b c d a
(3)磁场是有旋场 —— 电流是磁场涡旋的轴心
B dl —— 不代表磁场力的功,仅是磁场与电流的关系
L
(4)安培环路定理只适用于闭合的载流导线,对于任 意设想的一段载流导线不成立
2. 安培环路定理的应用
在静电场中,当带电体具有一定对称性时 可以利用高斯定理很方便的计算其电场分布。 在恒定磁场中,如果电流分布具有某种对称性, 也可以利用安培环路定理计算电流磁场的分布。
由 于 这 时 I 内 =0 , 所 以 有 B=0 (在螺线环外)
l2



l1


可见,螺线环的磁场集中在
环内,环外无磁场。
对载流长直密绕螺线管,若线圈中通有电流强度为I的电
流,沿管长方向单位长度上的匝数为n,则由安培环路定理容
易求得:管内: B onI
说明
(1)积分回路绕行方向与电流方向呈右螺旋
关系
满足右螺旋关系时 Ii 0 反之 Ii 0
I
1
I
I
3
2l
I I
l
l B dl o ( I1 I2 ) l B dl o ( 2I I) oI
(2)公式中的 B 是环路上的磁感应强度,使
空间所有电流共同激发的。
L
B
LB
dr

§7.3 磁场的安培环路定理

§7.3 磁场的安培环路定理
L
L //

Chapter 7. 稳恒电流与稳恒磁场 作者:杨茂田§7. 3 磁场的安培环路定理
P. 7 / 31 .
结论:对闭合回路 L,环流
0 I ( L 包围 I ) B dr 0 ( L 不包围 I ) L
B dr B dr 0 I
Chapter 7. 稳恒电流与稳恒磁场 作者:杨茂田§7. 3 磁场的安培环路定理
P. 1 / 31 .
§7.3 磁场的安培环路定理
Chapter 7. 稳恒电流与稳恒磁场 作者:杨茂田§7. 3 磁场的安培环路定理
P. 2 / 31 .
一、定理的引入
0 I 对∞载流直导线: B( r ) 2 r
r dr
B
0 I dl 0 I 2 r L

B
Chapter 7. 稳恒电流与稳恒磁场 作者:杨茂田§7. 3 磁场的安培环路定理
P. 4 / 31 .
在磁感线平面内作一闭合回路L:

L I I
d
0 I 1 | dr | cos LB dr 2 r L
过,求磁感应强度分布。已知 R。

I
L
B
分析:将薄圆柱壳等效成无数多个∞载 流直导线捆扎而成。
dB
dB 2
柱对称!
dB1
r


0 I B 2 r
r R
L
Chapter 7. 稳恒电流与稳恒磁场 作者:杨茂田§7. 3 磁场的安培环路定理
P. 17 / 31 .
例 电流 I 均匀沿轴向从无限长金属薄圆柱壳的侧面流
P. 10 / 31 .

安培环路定理

安培环路定理

(1)管内:取L矩形回路 abcda
边在轴上,两边与轴平行,另
aP b
两个边垂直于轴。
LB dl Bab ab Bcd cd Bab ab
e
Q
f
0I 0nI ab
d
c

B内 onI 其方向与电流满足右手螺旋.
(2)管外 :
取回路efbae同理可证,无限长直螺线管外任一点的磁场为
A(rQ )
0I 2
ln
r Q
r P
A(rP )
A(rQ
)
0I 2
ln
r Q
r
-I
r P
P
两式相加,得:
A(rP )
A(rQ )
0I 2
ln
rQ rP
rP rQ
0I 2
ln
rP rP
A(rP )
A(rQ )
0I 2
ln
r P
r P
若选Q点的矢势为零,则
A(rP )
0I 2
ln
r P
r P
例2.一无限长载流圆柱导体,半径为R, 电流I均匀分布
ldr
0I 2
l
ln
rQ r
A(rP ) A(rQ )
0I 2
ln
rQ rP
+I
Q
若选Q点的矢势为零,则
A(rp
)
0I 2
ln
rQ rP
r P
注意:若选Q点在无穷远处或导线
上,磁矢势将无意义.
讨论:两根平行的载流直导线,电流大 小相等方向相反,求磁矢势.
选Q点在两直线电流之间垂线的中点处.
A(rP )
B dS 0

安培环路定理

安培环路定理

小结
s B dS s BdS cos
二、磁场的高斯定理
S B dS S BdS cos 0
三、安培环路定理
B dl
L
0
Ii
i
四、利用安培环路定理求磁场
自己总结几种常见磁场公式(长直、圆环或盘、螺线管等)
B1
μ0 Jr 2
a
B1
J
B2 b O M O
dJ
B2 dl B2 2π(d r) 0π(d r)2 J
B2
μ0 J(d 2
r)
M点磁感强度为 B = B1+B2
B
B1
B2
μ0 Jd 2
方向垂直两轴线联线。从上式可见两轴联线上各点的
磁感强度B大小和方向均相同。
(2) 证明:设N为腔内任一点, 由安培环路定理分别求得
讨论: 如图所示一段导线可以用安培环路定理求出B吗?
B dl
L
θ1 θ2 / 4
L
0I
4a
cos1
cos
2
dl
0I 2 2 2a
4a 2
I
2
a L 1
0 2I
2
0I
☆ 安培环路定理只适用于闭合的载流导线(或无限
长),对于任意设想的一段载流导线不成立!!
⑤安培环路定理揭示了磁场的基本性质,磁场是涡旋 的,而电流是磁场涡旋的中心。磁场是无源有旋场, 是非保守场,故不能引入势能的概念。
μ 0
I
2πr
r
B
如图示,当 r 时R
作积分回路如图
则B沿该闭合回路的环流为:
B
l
dl
Bdl
l
2πrB B
μ 0
I

磁场的安培环路定理 及其应用

磁场的安培环路定理 及其应用

磁场的安培环路定理及其应用
, ,


例题讲解 8
设无限长载流直螺线管的缠绕密度(即单位长度上的线圈匝数)为 n,通有电流 I,求该螺线管内的
磁场。
穿过矩形回路 ABCDA 的线圈匝数为 n AB ,通过每匝线圈的电流为 I,所以穿过回路的电流总和为
nI AB ,于是由安培环路定理得 B AB 0nI AB 所以 B 0nI 可以看出:磁感应线 B 的大小与环形回路 AB 边在管内的位置无关,表明无限长载流直螺线管的磁
由于在圆柱体内电流密度是均匀的,即电流密度为
j
I R2

通过截面积 r2
的电流为
L内
Ii
jr 2
Ir 2 R2
于是有
B dl
L
2rB
0
L内
Ii
0
Ir 2 R2
可得 B
0 Ir
2R2
(r
R)
作出 B 的值随 r 的变化曲线,如图所示。
磁场的安培环路定理及其应用 1.2 安培环路定理的应用
2.长直载流螺线管的磁场
长直螺线管是常用的电气器件,一般都是密绕的。当通有电流时,螺线管内产生匀强磁场,而 在螺线管外部远离两端的磁场很弱,可以认为磁感应强度B的大小为零。
下面通过例题来说明长直载流螺线管内的磁场。
磁场的安培环路定理及其应用
, ,


例题讲解 8
设无限长载流直螺线管的缠绕密度(即单位长度上的线圈匝数)为 n,通有电流 I,求该螺线管内的
磁场。
过管内任意场点作如图所示矩形回路 ABCDA,在回路的 CD 段上以及 BC 和 DA 段的管外部分,均
有 B 0 ,在 BC 和 DA 段的管内部分,B 与 dl 相互垂直,即 B dl 0 ,回路的 AB 段上各点 B 的大小

11-5 磁场的安培环路定理

11-5  磁场的安培环路定理

I
o NI 在环管内: 在环管内 B= 2π r
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o ∑I内 B= 2πr
r
o
B
l
Hale Waihona Puke 例2 载流长直螺线管磁场分布
如图, 如图,均匀密绕无限长直 螺线管通有电流为I, 螺线管通有电流为 ,单位 长度匝数为n) 长度匝数为
解:对称性分析——管内垂轴 对称性分析 管内垂轴 平面上任意一点与B轴平行
上页 下页
(3)磁场是有旋场 (3)磁场是有旋场 —— 电流是磁场涡旋的轴心
不代表磁场力的功, ∫ B dl —— 不代表磁场力的功,仅是磁场与电流的关系
L
(4)安培环路定理只适用于闭合的载流导线, (4)安培环路定理只适用于闭合的载流导线,对于任 安培环路定理只适用于闭合的载流导线 意设想的一段载流导线不成立 2. 安培环路定理的应用
= B∫a dl + B∫c dl = 2Bab = 0abi
b
d
B = 0i / 2
上页 下页
重点和难点: 重点和难点:
★ 磁场安培环路定理 ★安培环路定理在典型载流体磁场计
算中的应用
{
无限长载流直导线 无限长载流圆柱体( 无限长载流圆柱体(面) 载流螺绕线管 无限大载流平面
上页
下页

§11-5 磁场的安培环路定理
1. 磁场的安培环路定理
以无限长载流直导线为例, 以无限长载流直导线为例, 其在P店产生的磁感应强度 店产生的磁感应强度: 其在 店产生的磁感应强度:
I
L
B=
对于包含电流的环路L 对于包含电流的环路L
2πr
0I
r
P
∫LB dl = ∫LBcosθdl

安培环路定理的三个公式

安培环路定理的三个公式

安培环路定理的三个公式安培环路定理是电磁学中的一个重要定理,它描述了磁场的环流与电流之间的关系。

在这个定理中,有三个常用的公式,下面咱们就来好好唠唠这三个公式。

咱们先来说说第一个公式,这个公式表述为:在真空中,磁感应强度 B 沿任何闭合回路的线积分,等于穿过该回路所包围面积的电流的代数和乘以真空磁导率μ₀。

这听起来可能有点绕,咱举个例子啊。

就比如说,你想象有一个环形的电线,电流在里面流动。

咱们把这个环形电线想象成一个跑道,而磁场呢,就像是在跑道上奔跑的运动员。

这个运动员沿着跑道跑一圈,他跑的路程就是磁感应强度 B 的线积分。

而跑道里面的电流,就决定了这个运动员跑得有多快、跑的路程有多长。

再来讲讲第二个公式。

这个公式在有介质存在的情况下适用。

啥是介质呢?简单说,就是除了真空以外的其他物质。

这时候,磁感应强度 B 沿闭合回路的线积分,等于穿过回路所包围面积的传导电流和磁化电流的代数和乘以真空磁导率μ₀。

咱还是举个例子。

假设你有一块磁铁,周围有一些铁粉。

这些铁粉会被磁铁吸引,形成特定的分布。

这个分布就相当于一种介质。

在这种情况下,磁场的环流就不仅仅取决于传导电流,还和磁化电流有关。

最后说说第三个公式。

这个公式是在时变电磁场中的情况。

它可就更复杂一点啦,磁感应强度 B 沿闭合回路的线积分,等于穿过回路所包围面积的全电流的代数和乘以真空磁导率μ₀。

这里的全电流包括传导电流、位移电流。

那啥是位移电流呢?想象一下,有一个电容器正在充电,虽然没有电荷在电容器极板之间流动,但是电场在变化,就好像有电流在流动一样,这就是位移电流。

我记得之前给学生们讲这部分内容的时候,有个小家伙瞪着大眼睛一脸懵地问我:“老师,这也太抽象了,到底有啥用啊?”我笑着跟他说:“孩子,你想想咱们家里用的电器,比如电灯泡能亮、风扇能转,这里面可都离不开这些知识呢。

”那孩子似懂非懂地点点头。

其实啊,安培环路定理的这三个公式虽然看起来复杂,但在实际的电磁学应用中可是非常重要的。

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磁场中的安培环路定理
磁场中的安培环路定理是电磁学中的一条重要定理,它描述了磁场中的电流与磁场的相互作用关系。

根据安培环路定理,一个封闭的电流环路所受的磁场力的总和等于该环路所包围的电流的总和乘以真空中的磁导率。

让我们来了解一下什么是磁场。

磁场是由电流或磁体产生的一种力场,它可以对其他电流或磁体施加力。

磁场的强度可以用磁感应强度B来表示,单位是特斯拉(T)。

磁感应强度的方向可以用磁力线来表示,磁力线是磁场中的力线,表示磁场的方向和强度。

在磁场中,当有电流通过一个导线时,该导线周围会形成一个磁场。

根据安培环路定理,沿着一个封闭的回路,该回路内的电流与回路所包围的磁场的相互作用力之和等于回路内电流的总和乘以磁导率的乘积。

这个定理可以用一个简单的公式来表示:
∮B·dl=μ0I
其中,∮B·dl表示环路所包围的磁场力的总和,μ0表示真空中的磁导率,I表示环路内电流的总和。

安培环路定理的应用非常广泛。

在电磁铁中,安培环路定理可以用来计算铁芯中的磁感应强度。

在计算电感的时候,我们也可以利用安培环路定理来计算电流所产生的磁场。

此外,在电磁感应中,安培环路定理也可以用来计算感应电动势。

为了更好地理解安培环路定理,我们可以通过一个简单的实例来说明。

假设有一个平面圆环,环上有电流I流过。

我们想要计算该圆环所包围的磁场力。

根据安培环路定理,我们可以选择一个闭合的路径,沿着该路径计算环所包围的磁场力的总和。

在这个例子中,我们可以选择圆环的周长作为路径。

然后,我们需要计算路径上的磁场力。

根据安培环路定理,路径上的磁场力等于路径内电流的总和乘以磁导率。

假设路径上的磁感应强度为B,根据安培环路定理,我们可以得到以下等式:
B·2πr=μ0I
其中,r表示圆环的半径。

通过这个等式,我们可以计算圆环所包围的磁场力。

总结一下,磁场中的安培环路定理是描述磁场中的电流与磁场的相互作用关系的定理。

根据该定理,一个封闭的电流环路所受的磁场力的总和等于该环路所包围的电流的总和乘以真空中的磁导率。

安培环路定理在电磁学中有着广泛的应用,可以用于计算磁场、电感和感应电动势等。

通过理解和应用安培环路定理,我们可以更好地理解和研究磁场的性质和行为。

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