第4章 天线
天线原理课程知识点汇总及演示实验问题(2014春,II)
天线原理课程知识点汇总【A——了解，B——理解，C——掌握（深刻理解，熟练应用）】附表1常见天线的方向性系数附表2三种常见的均匀直线阵波瓣特性及方向性系数D（Nd＞＞λ）附表3 口径场分布及其辐射特性附表4口径场相差对辐射的影响【例题1】 在给定了增益和工作波长的情况下，设计由理想导体制作的最佳喇叭天线的口径尺寸的求解过程如下：（1）首先确定喇叭波导的尺寸a 和b ，请写出单模传输时a 和b 与波长λ满足的关系： a<λ<2a λ>2b（2）确定了a 和b 以后，依次列写最佳喇叭所满足的两个关系式（不要求）：x x R D λ3=①y y R D λ2=②（3）根据给定的增益G 和工作波长λ，结合最佳喇叭的口面利用系数ν就可以确定D x 和D y 的关系式，请写出这个关系式：πνλ42GD D y x =（4）请写出ν的值：ν=0.51【例题2】 某圆锥喇叭天线A 口面直径为20cm ，工作波长为3.0cm ，H 面主瓣内的方向性函数可以用公式3||100()10F ϕϕ-=表示，φ以度为单位，取值范围|φ|≤5º。
若采用该喇叭A 作为发射天线，测试另一个口面直径为10cm 的相同波段的圆锥喇叭B 的方向图，请计算： [1]仅满足相位条件（接收天线中心和边缘处的最大相差不超过π/8）的最小测试距离； [2]仅满足幅度条件（接收天线中心和边缘处的最大幅度比不超过0.25dB ）的最小测试距离； [3]设发射天线A 的发射功率为10mW ，增益为23dB ，不计线缆损耗，若接收天线B 的口面利用系数为0.56，则B 天线按照[1]、[2]确定的最小测试距离摆放所能获得的最大接收功率是多少？ 【解】 [1] ()cm 6002221min =+=λD D r[2] 3||100()10F ϕϕ-=，|φ|≤5º，20lg ()0.6||0.25dB F ϕϕ=-≥- 4167.0||≤ϕ实际上要求)4167.0tan(2/min2 ≤r D ，得cm 5.687min ≥r [3]取r min =687.5cm ，t r t r G G r P P 2min 4⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛=πλP t =10mW=10×10-3W ，G t =23dB=200， ν=0.56νλππ22244⎪⎭⎫ ⎝⎛=D G r∴P r =14.8 μW附图1 利用矢量网络分析仪、自动测试转台、辅助天线和计算机测试天线方向图和增益的基本原理框图演示实验问题汇总1、微波暗室包括吸收层和屏蔽层两部分组成，请回答这两部分是用什么材料实现的？2、请分析一下微波暗室的吸收层的工作原理。
第4章_卫星电视接收系统
4.1系统概况------工作过程（２）
• 高频头的作用有两个：(1)低噪声放大；(2) 下变频。由于卫星到地面接收地点的距离 在40000km左右，因此卫星天线输出的信号 是十分微弱的，故高频头一定要有相当高 的增益，同时为了保证接收的质量，高频 头内部产生的噪声一定得非常小。 • 在高频头的内部设有低噪声放大器(LNA)， 它产生的噪声很小，同时又具备足够高的 增益，从而兼顾了低噪声和高增益两方面 的要求。
• 注意，不同的数字卫星广播制式要使用不 同的卫星接收机。
4.2卫星电视接收天线
• 卫星电视接收天线是卫星电视接收系统的输入 端口，其性能的优劣直接影响着信号的接收质 量，在整个卫星电视接收系统之中的地位是十 分重要的。 • 卫星电视接收天线是收集广播卫星转发的电视 信号的装臵，有时也称为天馈系统。 • 卫星电视接收天线的组成
4.2天馈系统------旋转抛物面天线(1) • 旋转抛物面天线是最常用的卫星天线形式， 它是一种主瓣尖锐、副瓣电平比较低、高 增益的天线。 • 它由一个反射面和馈源组成，广泛地应用 在卫星接收系统中，由于它的馈源位于反 射面的前方，故人们又称它为前馈天线， 见下图。当反射面的直径不超过4.5m时， 卫星接收天线一般均采用前馈天线的形式。
• 下图为一个典型的卫星接收系统的组成框图，它 包括了水平极化和垂直极化两个部分，这两部分 的结构是完全一样的。在接收圆极化波时，接收 系统的组成也是这样的，只是将水平换成右旋， 垂直换成左旋就可以了。
4.1系统概况------基本组成（2）
C：3.7~4.2GHz Ku：11.7~12.5GHz 950~1450MHz 950~1750MHz V A V A V A V
4.2天馈系统------卫星接收天线的主要参数（9）
天线理论与设计—第4章
第四章 图 1.4 基本磁振子的辐射
第四章
稳态场有这种特性, 时变场也有这种特性。 小电流环的 辐射场与磁偶极子的辐射场相同。
基本磁振子是一个半径为r的细线小环, 且小环的周长满足 条件：2πr<<λ, 如图 1.4所示。假设其上有电流i(t)=Icosωt, 由 电磁场理论, 其磁偶极矩矢量为
cos kL cos cos kL
2
2
s in
方向图 函数
cos kL cos cos kL
f 2
2
s in
第四章
电性能
归一化场强方向图
F
f fm
k
f
L
3 2
时
k
f
m
1
0
0.7148
半波振子归一化方向图
cos cos
F 2
s in
k
1
fm
带宽
对称振子是谐振式结构，频带宽度窄
10%左右，VSWR<2.0
第四章
方向性系数
D
2
4 fm 0 2 f 2 sindd
00
2
4
F , 2 sindd
00
2 fm 0 2 f 2 sind
0
Pr
1 2
I
2 m
60
0
f
2
s in d
1 2
I
2 m
Rrm
1
Pm az Ib2 az pm
磁振子： I M l jPm
根据电与磁的对偶性原理,
问题a 电流元
J1
E1
H1
理想导电体
问题b 磁流元
M2=J1
第4章-大尺度衰落
习题
假定某接收机灵敏度为－100dBm，接收 机输入阻抗为50Ω，不考虑天线损耗，试 计算以dBμV计的接收机灵敏度。 (答案：7dB μV) ， 相当于2.23 μV 10－10mW =10－13W
7
无线电波传播概述
信道特性的分类：
恒参信道 随参信道
信道的传播模型（以波长或时间为参考 值）
，其中D为天线长度。
22
自由空间的电波传播
所谓自由空间传播系指天线周围为无限大真空 时的电波传播，它是理想传播条件。电波在自 由空间传播时，其能量既不会被障碍物所吸收， 也不会产生反射或散射。实际情况下，只要地 面上空的大气层是各向同性的均匀媒质，其相 对介电常数ε和相对导磁率μ都等于1，传播路 径上没有障碍物阻挡，到达接收天线的地面反 射信号场强也可以忽略不计，在这样情况下， 电波可视作在自由空间传播。
自由空间传播损耗为：
4d 4d PL(dB) 10lg (dB) (dB) 20lg
2
或
PL(dB) = 32.44+20lg d(km)+20lg f(MHz)
式中，d的单位为km，频率单位以MHz计。
27
习题：f=900MHz，d=10km，计算 PL(dB)； f=2.4GHz，d=100m，计算 PL(dB)；
20
4）天线的有效面积（口径，Ae）
天线的有效面积Ae：
D2 Ae 4
其中，D为天线的方向因子，对于无损耗天 线，G＝D。则，
G 4Ae
2
2 Ae G 4
21
远场条件
天线远场区指离天线足够远的区域。在远场处， 球面波看上去像平面波。之所以发生这种“局 部平面波行为”是因为：此时，球面波曲率半 径是如此之大，在局部区域的相位波前近似为 平面。满足条件时，可以将电磁波的传播看作 像光线那样的射线传播。具体的条件由远场距 离（df）确定为： 2D2 df
电子科技大学课件《天线测量》第四章增益测量
第四章 增益测量第一节 引言天线的方向增益（通常称方向性系数）是表征天线所辐射的能量在空间分布情况的量，定义为在相同辐射功率情况下，该天线辐射强度),(ϕθp 与平均辐射强度之比，即0p 0),(),(p p D ϕθϕθ=（4﹒1） 由于辐射强度正比于电场强度的平方，因此，方向性系数也可写为 22),(),(E E D ϕθϕθ=（相同辐射功率） （4﹒2）式中，),(ϕθE 是该天线在),(ϕθ方向产生相同电场强度的条件下，点源天线的总辐射功率与该天线的总辐射功率之比，即 ),(),(0ϕθϕθT TP P D =（相同电场强度） （4﹒3）一般情况均指最大辐射方向的方向性系数，因此，式（4﹒1）、（4﹒2）、（4﹒3）可写为2020E Ep p D m m m == （相同辐射功率）mToTP P =（相同电场强度） （4﹒4） 方向性系数是以辐射功率为基点，没有考虑天线能量转换率。
为了更完整地描述天线的特性，我们以天线输入功率为基点，将该天线与点源天线作比较，于是，仿照方向性系数所定义的量就叫做天线的功率增益（通常称为增益系数），即22),(),(E E G ϕθϕθ= （相同输入功率） （4﹒5）或),(),(0ϕθϕθin inP P G =（相同电场强度） （4﹒6）式中，和in P 0),(ϕθin P 分别是点源天线和该天线的输入功率。
若指天线最大辐射方向的增益，则式（4﹒5）和（4﹒6）可写为 22E E G m m =（相同输入功率）inminP P 0=（相同电场强度） （4﹒7） 将式（ 4﹒7）进行简单的换算，则有Am inm mTmT oT oT in inm oin m D P P P P P P P P G ηη••=•==00 （4﹒8） 式中，0η和A η分别是点源天线和某天线的效率。
令点源天线效率10=η，并因一般谈及方向性系数或增益系数均指最大发射方向，为简化书写，我们将足标“”去掉，于是式（4﹒8）就变为m D G A η= （4﹒9） 可见，天线的增益系数等于天线的效率与方向性系数之积。
第4章_天线
3）坡印亭矢量的瞬时值为正值，即 S 为实数
4）场强与Il成正比 Il 称为电流矩
第二节 电小环天线
定义：环天线的尺寸远小于所辐射电磁波 的最大波长 场强计算公式 2
120 I sin A E 2 r I sin A H 2 r
与电偶极子的区别
第三节 天线的特性参数
60 Idl E sin r 2 dl sin 2 2 Sav 30 I ( ) r2 2 2 dl 2 P 80 I ( )
Sav ( m, m ) G P 4 r 2
30 I 2 (
dl
)2
sin dl
2
2 4 r 2 1.5
r2 )2
E
EZ E sin
Z
0
接收机 d0 i0
Z
Z
E0 sin e jkzcos
根据互易定理，有
l
Ezdz i2
l
d 0 EZ dz i2 i0
d 0 EZ i2 i0 dz
EZ：振子上Z处单位长度感应出的电动势
i2 令 f z i0
线天线：
天线的直径远小于其几何长度
可不考虑天线横截面上的电流分布
天线品种繁多，以供不同频率、不同用途、 不同场合、不同要求等不同情况下使用。
偶极子天线
单极天线
环天线
螺旋天线
一、电流元
电流元：长度l<<的流有电流的导线。 特点：由l<<，得电流元上的电流I处处相等
各种天线都可以看成是由很多电流元构 成的，因此天线的辐射场也可以看成是 这许多电流元辐射场的叠加。
第四章-偶极子天线
• 短偶极子：
• 有限长度偶极子：偶极子天线，对称振子
偶极子天线是一种经典的、迄今为止使 用最广泛的天线，单个半波偶极子可简单地 独立使用或用作为抛物面天线的馈源，也可 采用多个半波偶极子天线组成天线阵。
标准半波偶极子天线
实际偶极子天线
用于电视接收 用于宽带通信
一、偶极子天线
二、输入阻抗的求解
1. 测量得到 2. 由辐射阻抗求输入阻抗 3. 由等效传输线法求输入阻抗
由辐射阻抗求输入阻抗
振子的输入阻抗：
PA
1 2
I
2 0
Z
A
辐射功率：
P
1 2
I
2 m
Z
设振子没有损耗，则 PA P
I
2 m
Z
I
2 0
Z
A
ZA
Im I0
2 Z
设天线振子上的电流近似按正弦规律分布，则
I0 Im sin kl
流分布是均匀的，则 dz 所产生的场为：
Z
M dz 1 r1
r0
z 0 r2 z 2
dE
j
60I zdz sine jkr r
dz
天线在M点产生的场是无数 dz 在M点产生
的场的积分：
E
l j 60I zdz sine jkr l r
代入：
Iz
I m I m
sin sin
k l k l
X
30sin
2kl c
ln
1 ka
ci4kl
2 ci2kl
cos2klsi4kl 2si2kl
2si2kl
当a 0, l 时，
4 R 73.1
第四章 双极与单极天线
第四章 双极与单极天线双极天线就是前面提到的对称振子天线，这种天线从馈电输入端看去有两个臂。
所谓单极天线，就是从输入端看去只有一个臂的天线，如导电平板上的鞭天线，垂直接地天线等。
4.1近地水平与垂直半波天线1、近地水平半波天线近地水平半波振子天线广泛应用于短波通信中(10~100λ=米)，其振子臂可由黄铜线、钢包线和多股软铜线水平拉直构成，中间由高频绝缘子连接两臂，可由双线传输线馈电，如图4-1所示。
图4-1 架设在地面上方的水平天线近地水平天线的分析方法前面已经介绍，可采用镜像法和考虑地参数的反射系数法，这里采用镜像法。
求上图问题yz 平面和xz 平面内的方向图函数。
用镜像法求解时，可看作是等幅反相的二元阵。
天线轴在y 方向，阵轴在z 方向。
■上半空间辐射场的模60|||(,)|m T I f rθϕ=E ， 20/θπ≤≤ (4.1) 式中，0(,)(,)(,)T a f f f θϕθϕθϕ=，20cos(cos )(,)sin f πθϕΔ=Δ，为半波振子方向图函数， △为天线轴与射线之间的夹角，cos sin sin Δθϕ=。
(,)2sin(cos )a f H θϕβθ=，为等幅反相馈电的二元阵因子。
面内(/2■yz 平)ϕ=π的方向图函数采用地面与射线之间的夹角Δ来表示，注意关系/2θπ=−Δ，有20cos(cos )2()()()2sin(sin )sin T a f f f H ππλΔΔ=ΔΔ=⋅ΔΔ(4.2a) ■xz 平面内(H 面，0=的方向图函数)ϕ半波振子：(/2πΔ=)0(,)1f θϕ=，二元阵阵因子(用角表示)：Δ(,)2sin(sin )a f H θϕβ=ΔΔ 2()2sin(sin )T f H πλΔ=Δ (4.2b)由式(4.2a)可画出yz 面内的方向图随架高H 的变化，如图4-1-1所示。
图4-1-1 yz 面内水平振子的方向图随架高H 的变化由式(4.2b)可画出xz 面(H 面)内的方向图随架高H 的变化，如图4-1-2所示。
天线原理及设计复习
λ
分析对称振子天线的已知条件是什么？ 对称振子天线上的正弦电流分布是基于什么原理得到的？ 正弦电流分布 I ( z ) = I m sin[ β (l − | z |)] , − l ≤ z ≤ l 三角形电流分布 I ( z ) = I m (1− | z | / l ) , − l ≤ z ≤ l 单行波天线上的电流分布 I ( z ) = I 0e − j β ′z ,
6
cos( sin θ ) 2 yz 面： f (θ ) = , 0 cosθ
π
⎛ βd ⎞ ⎛π ⎞ f12 (θ ) = 2 cos ⎜ sin θ ⎟ = 2 cos ⎜ sin θ ⎟ ⎝ 2 ⎠ ⎝2 ⎠
0 ≤θ ≤π
⎛π ⎞ f12,1' 2 ' (θ ) = 2 sin ( β H cos θ ) = 2 sin ⎜ cosθ ⎟ , ⎝2 ⎠
Байду номын сангаас
2l
ρ
) − 1] ，输入阻抗随长度的
5 、二元耦合振子天线的阻抗方程总辐射阻抗
⎧U1 = I1m Z11 + I 2 m Z12 阻抗方程 ⎨ ⎩U 2 = I1m Z 21 + I 2 m Z 22
7
I 2m ⎧ Z = Z + Z12 1 11 r ⎪ I1m ⎪ 单元的辐射阻抗 ⎨ ⎪ Z = I1m Z + Z r2 21 22 ⎪ I 2m ⎩ 总辐射阻抗 Z ∑ = Z r1 + Z r 2
f12 = 2 sin(
βd
2
cos θ ) ；
cos θ ) ；
βd
2
■形成心脏形方向图的二元阵阵因子：
(α = ±
π
微波技术与天线第4章
2 zTE10
此时波导任意点处旳传播功率为
P 1 Re[U (Z )I (Z )] ab E120
2
4 ZTE10
与式（2. 2. 26）相同, 也阐明此等效电压和等效电流满足 第②条要求。
第4章 微波网络基础
2.
由前面分析可知, 不均匀性旳存在使传播系统中出现多模 传播, 因为每个模式旳功率不受其他模式旳影响, 而且各模式旳 传播常数也各不相同, 所以每一种模式可用一独立旳等效传播 线来表达。
Ze 1
e 1
Ze 2
e 2
…
ZeN
eN
(a)
(b)
图 4 – 1 多模传播线旳等效
第4章 微波网络基础
在离开不均匀处远某些旳地方, 高次模式旳场就衰减到能 够忽视旳地步, 所以在那里只有工作模式旳入射波和反射波。 一般把参照面选在这些地方, 从而将不均匀性问题化为等效网 络来处理。如图 4-2 所示是导波系统中插入了一种不均匀体及 其等效微波网络。
U1=AU2+B(-I2)
I1=CU2+D(-I2) 因为电流I2旳正方向如图 4 . 4 所示, 而网络转移矩阵要求 旳电流参照方向指向网络外部, 所以在I2前加负号。这么要求， 在实用中更为以便。 将式(4. 3 - 13)写成矩阵形式, 则有
由电磁场理论可知, 各模式旳传播功率可由下式给出:
第4章 微波网络基础
Pk
1 2
Re
EK
(
x,
y,
z
)
H
K
(
x,
y
,
z
)
ds
1 2
Re [U k
(z)I
( z )]
eK (x, y) hK (x, y) ds
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谢谢
第4章 天 线
4.8 天线的方向 性函数
一、天线的方向性
天线的辐射场强与方向有关的特性，称 为天线的方向性。
以电流元为例：
E
j
60Il r
sin e jkr
H
j
Il
2r
sin e jkr
Er E Hr H 0
（一）天线的方向性函数和方向性图 1. 用于表示天线方向性特性的函数：f (,)
室内吸顶天线
室内壁挂天线
单极天线
扩频天线
背射天线
谢谢
第4章 天 线
4.3 电偶极子
一、电偶极子（电流元、赫芝偶极子）
电偶极子：长度l<<的流有电流的导线。 特点：由l<<，得电偶极子上的电流I处处相等。
各种天线都可以看成是由很多电偶极子构 成的，因此天线的辐射场也可以看成是这 许多电偶极子辐射场的叠加。
谢谢
第4章 天 线
4.5 电偶极子的 近场区与辐射场
2. 电偶极子的近区场
靠近电流元 kr 2 r 1
近区场近似表达为：
e jkr 1
H
Idl
4 r2
sin
恒定磁场中的毕奥一萨伐尔公式
Er
j
Idl
2 r3
cos
E
j
Idl
4 r3
sin
I jq
谢谢
第4章 天 线
4.4 电偶极子的 辐射
二、电偶极子（电流元）的辐射场
1. 电偶极子所产生的场的计算
z
M r I
电偶极子沿Z轴放置 M为远离电偶极子的观察点
电偶极子的电流：I Im sint
y
x
滞后位 A
滞后位：随时间的变化落后于源的变化的位函数
H
1
A
E
Hr H 0
4. 自由空间中电偶极子的辐射场
1）波阻抗=媒质的特性阻抗：
Z E k
H
Z0 120
2）自由空间中电偶极子的辐射场：
E
j
60Il sine jkr r
H
j
Il sine jkr 2r NhomakorabeaEr E Hr H 0
P I 2R 定义辐射电阻
P 80 2I 2(dl )2
R
80 2(dl )2
4. 电偶极子辐射场的特性
E
j
60Il r
sin e jkr
H
j
Il
2r
sin e jkr
Er E Hr H 0
1）电偶极子辐射的波在远区为横电磁波
电偶极子的辐射功率为：
P
I2 2
2
3
l
2
R
2
3
l
2
在自由空间中，
R
80
2
l
2
例：把长度为0.2m的导线做成线状天线及环状天 线，试求频率为30MHz时，这两种天线的辐射电 阻。
30MHz所对应的波长为10m，而导线长度仅为 0.2m，因此，可近似地认为导线上的电流是均匀 分布的。这样，就可以把直的线状天线视为电偶 极子，把环状天线视为磁偶极子。
r sine
0 0
H
Idle jkr
4 r
(
jk
1) sin
r
Hr H 0
第三步，直接用麦氏方程由 H求 E
H jE
E
1
H
j
Er
1
j
H r
1
j
1
r sin
G dBi
10lg4.5
2D
0
式中， D 为抛物面直径； λ0 为中心工作波长。 ④ 对于直立全向天线，可用下式近似计算其增益：
G dBi
10lg
2l
0
式中， l 为天线长度； λ0 为中心工作波长。
谢谢
第4章 天 线
4.12 天线的效率
2．天线增益：
在任意方向 (1,1), 辐射功率密度与将相等
的输入功率均匀辐射时的平均功率密度之比， 即天线增益为：
G S(1,1) SG SG PA 4r2
物理意义： 为了在观察点有相等的辐射功率密度，
方向性天线的输入功率应小于均匀辐射天线 输入功率的G倍。
增益的单位： • dBi：表示比较对象是各向均匀辐射的理想点源； • dBd：表示以半波对称振子为比较对象。
F(,) E,/ Emax , f ,/ fmax,
—— 反映了天线在不同方向的场分布。
2. 归一化方向性图： 表示归一化方向性函数的空间立体图形。
通常用两个互相垂直的平面上（子午面和赤道 面/E面和H面）的平面图来表示。
CDMA天线
CDMA垂直极化定向天线
H sin
H
j
2Il cos 4
1 r3
j
k r2
e jkr
E
1
j
H
1 1
jr sin
Hr
r
rH
j
Il sin 4
1 r3
j
k r2
k2 r
e jkr
A
jA
j
2 A k2 A J k为传播常数，k 2
E
A t
2 k2
第一步，求电流元的动态矢量位A
电流元
az I
dl
az
I S
S dl
J d
式中的S为电流元的横截面积。
2）电偶极子辐射的波在远区为球面波 3）坡印亭矢量的瞬时值为正值，即 S 为实数
4）场强与Il成正比 Il 称为电流矩
电偶极子的辐射特性
谢谢
第4章 天 线
4.6 天线的辐射 功率
天线特性参数
机械特性参数：形状，尺寸，材料，可靠性等
电特性参数
一次参数：方向性图，输入阻抗，效率
二次参数：方向性系数，增益，波瓣宽度， 前后比，极化特性等
P
40
2
Il
2
谢谢
第4章 天 线
4.7 天线的辐射 电阻
2. 辐射电阻： 将辐射功率视为一个电阻所消耗的功率，并 使流过电阻的电流等于天线上的电流振幅， 则该电阻就称为天线的辐射电阻。
根据定义，
P
1 2
I
2 m
R
R
2P
I
2 m
R 称为辐射电阻
例：求电偶极子的辐射电阻？
Er
qdl
2 r3
cos
偶极子
的
E
qdl
4 r3
sin
静电场
3. 电偶极子的辐射场
将表达式中正比于1/r3 和1/r2的项略去， 即可得到电流元的辐射场：
E
j
Ilk2
4r
sine jkr
Er E 0
H
j
Ilk
4r
sine jkr
1）电流元在赤道面内的方向性函数和方向性图：
f () l
180
90
E
0
270
2）电流元在子午面内的方向性函数和方向性图：
f () l sin
0
E
90
90
180
（二）天线的归一化方向性函数和归一化方向性图
1. 归一化方向性函数： 天线辐射场与最大方向上的场强值之比。
三、天线的效率
1. 定义： 天线辐射功率与输入有功功率的比值，
称为天线的效率。
PA P Pn
Pn
1 2
I
2 m
Rn
P
1 2
I
2 m
R
P PA P P Pn R R Rn
R
R
Rn
1
1 Rn
R
2. 物理意义：
表示有百分之几的高频电流的输入有功
谢谢
第4章 天 线
4.2 线天线
线天线：
天线的直径远小于其几何长度
可不考虑天线横截面上的电流分布
天线品种繁多，以供不同频率、不同用途、 不同场合、不同要求等不同情况下使用。
偶极子天线
单极天线
环天线
螺旋天线
常见的天线类型
微带天线
反射天线
天线阵
八木天线
对数周期天线
高增益栅状抛物面天线
00
物理意义： 由于天线有方向性，使某方向的辐射功
率密度比均匀辐射时增加的倍数D。实际上， D反映了天线集中辐射能量的特性。
通常方向性系数指的是天线最大辐射方向上的方
向性系数。
D
2
4
F 2,sindd
00
DdB 10lg D
谢谢
第4章 天 线