气溶胶光学厚度
2023年度气溶胶光学厚度
2023年度气溶胶光学厚度
气溶胶光学厚度是气溶胶在大气中的浓度与光线传播距
离的比值，它是大气环境质量的一个重要指标。
本文将介
绍2023年度气溶胶光学厚度的情况。
据统计，全球平均气溶胶光学厚度约为0.1~0.3，其中
人类活动对大气环境产生的影响占到了很大一部分。
2023
年度全球气溶胶光学厚度整体呈上升趋势，特别是发展中
国家和工业化程度较高的地区。
其中，中国东部沿海地区、印度、巴基斯坦、伊朗等国家和地区的气溶胶光学厚度增
长较为明显，其中中国东部沿海地区的气溶胶光学厚度达
到了0.6以上。
导致这种现象的原因不尽相同，但普遍存在的是工业污染、交通尾气排放、大气扰动等因素对气溶胶的影响。
此外，气候变化也对气溶胶光学厚度产生了一定的影响。
近
年来，全球气候异常，洪涝、干旱、台风等极端天气频繁
发生，这都会导致大气环境变化，同时也会对气溶胶光学
厚度产生一定的影响。
针对这种情况，有关部门采取了一系列措施，包括减少
工业排放、加强机动车管理、控制农村散煤等。
同时，气
象科学家也加强了测量和研究工作，依靠遥感技术、数值
模拟技术等手段对气溶胶光学厚度进行精细化测量和分析，以制定更为科学的大气环境保护政策和措施。
总之，2023年度全球气溶胶光学厚度普遍呈上升趋势，但有关部门和气象科学家已经采取了多种措施对气溶胶光
学厚度进行监测和控制，以确保大气环境的质量和人民健
康的安全。
气溶胶光学厚度遥感反演方法研究
气溶胶光学厚度遥感反演方法研究气溶胶光学厚度是指大气中可见光波段的气溶胶对光的吸收和散射能力，是研究大气污染和气候变化的重要参数之一。
随着遥感技术的发展，气溶胶光学厚度的遥感反演方法也越来越多样化。
本文将围绕气溶胶光学厚度的遥感反演方法展开探讨，并介绍其中几种常用的方法。
首先，我们来介绍一种基于太阳辐射的反演方法，即通过观测太阳辐射在大气中的衰减程度来推导气溶胶光学厚度。
该方法的基本原理是：利用太阳辐射的特定波段观测数据，与大气传输模型进行比对，通过比较模型计算的大气透过率和实际观测得到的透过率之间的差异，推导出气溶胶光学厚度。
这种方法的优点是简单且操作直观，但是需要准确的大气传输模型和太阳辐射观测数据。
另一种常用的反演方法是利用遥感数据中的多光谱信息进行反演。
这种方法利用多光谱数据中不同波长的光谱信息和气溶胶光学特性之间的关系，从而反演出气溶胶光学厚度。
常用的多光谱遥感数据包括MODIS卫星的数据和Landsat卫星的数据。
这种方法的优点是获取的数据较全面和准确，但是对大气参数和气溶胶光学特性的准确性要求较高。
此外，还有一些基于亮温数据的反演方法。
亮温是指地物在遥感图像中反射和辐射出的热能，不同的地物有不同的亮温值。
利用亮温数据可以推导出地表和大气的温度分布，从而推导出气溶胶光学厚度。
这种方法适用于全球遥感数据，但是对地表和大气温度的准确性有一定要求。
在不断深入研究中，一些新的反演方法也得到了发展。
例如，基于人工神经网络的反演方法。
通过训练神经网络，能够从遥感数据中学习到气溶胶光学厚度和其他大气参数之间的复杂非线性关系，从而实现准确的反演。
这种方法的优点是能够适应复杂的遥感数据，减少传统方法中的模型假设和参数要求，提高了反演的准确性。
综上所述，气溶胶光学厚度的遥感反演方法多样化且不断发展。
通过太阳辐射观测、多光谱数据分析、亮温数据推算和人工神经网络等方法，可以准确地反演出气溶胶光学厚度。
未来随着遥感技术的不断进步，反演方法将更加精细化和高效化，为大气污染和气候变化研究提供更加可靠的数据支持。
陆地气溶胶光学厚度反演原理与方法
陆地气溶胶光学厚度反演原理与方法陆地气溶胶光学厚度遥感监测原理与方法大气气溶胶是由大气介质和混合于其中的固体或液体颗粒物共同组成的多相体系。
粒子的直径多在10-3～102μm之间。
气溶胶光学厚度指无云大气铅直气柱中气溶胶散射造成的消光程度，是大气遥感的重要指标，也是衡量大气污染的重要指标。
利用卫星遥感进行气溶胶监测主要有暗目标法（Kaufman et al,1988）、结构函数法(Tanréet al.,1988)、多角度偏振法(Herman et al,1997)等。
目前环境一号卫星CCD相机和超光谱相机的波段设置条件下，暗目标法可得到较好的应用，同时环境一号卫星CCD相机的高空间分辨率，为结构函数法的应用提供了可能。
由于环境一号卫星各相机的工作方式的（非偏振）限制，目前尚无法应用多角度偏振方法，环境一号后续星将加入偏振传感器。
1.暗目标法在可见近红外波段，传感器接收到的信号，既是气溶胶光学厚度的函数，又是下垫面地表反射率的函数。
当地表反射率很小时，卫星观测的辐射值主要是大气的贡献，能够提取大气气溶胶信息，暗目标法就是利用浓密植被地区红蓝波段的辐射值和气溶胶光学厚度的这种关系反演气溶胶光学厚度。
2.结构函数法对于高反射率地区，地表反射率较大，传感器测量的辐射值主要是地表的贡献项，对气溶胶的变化不再敏感，这时使用基于地表反射率的方法反演气溶胶光学厚度非常困难。
结构函数法是早期研究陆地污染气溶胶采用的卫星遥感算法。
该算法假设同一个地区一段时间内地表反射率是不变的，利用“清洁日”大气作为参考，反演“污染日”大气的气溶胶光学厚度。
利用结构函数法可以反演城市地区的气溶胶分布状况。
3.多角度偏振方法大气中的气溶胶和大气分子与入射太阳辐射相互作用，除了可以散射和吸收入射辐射，还可以使入射辐射发生偏振，卫星通过测量后向散射的偏振特性，可以得到气溶胶信息。
利用偏振信息进行气溶胶反演，具有受地表影响小、能够反演气溶胶物理性质的优势。
气溶胶光学厚度
气溶胶光学厚度
气溶胶光学厚度(AOD)是气溶胶浓度的物理量，可以用来衡量大气中空气污染物粒径，电
离辐射等的负荷。
气溶胶光学厚度是比较困难的，这取决于大气的液相和气溶胶的物理特性。
气溶胶光学厚度直接反映了大气负荷水平，是检测大气负荷污染水平和治理水平的主
要指标。
气溶胶光学厚度可以分为可见光波段和紫外线波段2个光谱段进行测量，可用于直接检测
大气液相的组成。
它的量化是通过将辐射从太阳到地面的路径长度转换为地址距离的有效
厚度来进行定量测定的。
通过测量气溶胶光学厚度，可以检测大气气溶胶的垂直分布状况，了解污染特征，评估污染源的位置，检测污染物的质量和浓度。
气溶胶光学厚度是研究大气空气污染、气象现象和大气环境变化的重要指标，也可以用来
研究表面太阳辐射对地表能量分布的影响。
此外，它还可以用于研究辐射传输的地球辐射
平衡，地面空间气溶胶变化的影响，以及卫星遥感技术探测大气污染的有效方法。
因此，气溶胶光学厚度具有非常重要的科学意义，需要结合表面和遥感观测技术，以及物
理化学模型，深入对气溶胶光学厚度进行研究，加强对大气污染的研究和控制。
基于随机森林模型的中国气溶胶光学厚度反演及变化分析
基于随机森林模型的中国气溶胶光学厚度反演及变化分析目录1. 内容描述 (2)1.1 研究背景与意义 (2)1.2 研究内容与方法 (4)1.3 文献综述 (6)2. 数据收集与处理 (8)2.1 数据来源与格式 (9)2.2 数据预处理 (9)2.2.1 数据清洗 (11)2.2.2 数据归一化 (12)2.2.3 数据分割 (12)3. 随机森林模型构建 (12)3.1 模型原理简介 (14)3.2 模型参数设置 (15)3.3 模型训练与验证 (17)4. 气溶胶光学厚度反演 (18)4.1 反演算法介绍 (19)4.2 反演结果展示 (21)4.3 反演精度评估 (22)5. 气溶胶光学厚度变化分析 (23)6. 结果讨论与影响因素分析 (25)6.1 反演结果的可能原因 (26)6.2 影响气溶胶光学厚度的因素分析 (28)6.2.1 大气环流 (29)6.2.2 地表覆盖 (31)6.2.3 人为活动 (32)7. 结论与展望 (33)7.1 研究结论总结 (35)7.2 政策建议与未来研究方向 (36)1. 内容描述本文将聚焦于基于随机森林模型的中国气溶胶光学厚度反演及变化分析。
气溶胶光学厚度作为大气环境领域的重要参数，对于研究空气质量、气候变化以及环境影响具有重要意义。
随着工业化和城市化进程的加快，中国地区的气溶胶光学厚度呈现出复杂多变的特征，对其进行准确反演和变化分析尤为关键。
本文将首先介绍气溶胶光学厚度的基本概念及其重要性，阐述其在环境保护和气候研究中的应用价值。
将详细介绍随机森林模型的基本原理及其在气溶胶光学厚度反演中的应用优势。
通过结合中国地区的气象数据、遥感数据等多源数据，利用随机森林模型进行气溶胶光学厚度的反演，分析其时空分布特征。
在此基础上，进一步探讨气溶胶光学厚度的变化趋势及其影响因素，包括自然因素（如风场、气象条件等）和人为因素（如工业排放、交通排放等）。
将结合相关案例，分析气溶胶光学厚度变化对空气质量、气候变化等方面的影响。
气溶胶光学厚度定义及相关因素
气溶胶光学厚度定义及相关因素大气气溶胶是指悬浮在地球大气中的具有一定稳定性，沉降速度小，尺度范围在10吗∥m到102“m之间的分子团、液态或固态粒子所组成的混合物。
气溶胶光学厚度(aerosol optical thickness—AOT)是气溶胶的光学属性之一，表示的是单位截面的垂直气柱上的透过率，有时候又叫大气混浊度，它是一个无量纲的正值拴1(DtlBois，2002)。
在有些文章里AOT也写为AOD(aerosol optical deepness)。
数值范围在0’1之间，0代表完全不透明大气，1代表完全透明的大气，气溶胶光学厚度越大，大气透过率越低。
值的大小主要由气溶胶质粒的数密度、尺度分布、气溶胶类型等物理、光学属性来决定。
下面我们就根据近年南海北部海域的气溶胶光学厚度来深度了解气溶胶的相关学问。
此图是三亚湾口实验站气溶胶光学厚度随时间的变化曲线，可看出该站点单日内10~15时气溶胶的数值变化非常明显，以870nm波段为例，11时左右气溶胶光学厚度值最小为0.132，11时后气溶胶的光学厚度逐渐增大，13:00是左右达到最大值为0.247，而后光学厚度的值又有所下降，全天平均光学厚度的均值为0.189。
分析其他站位的数据，发现几乎所有站位的气溶胶的光学厚度的值日变化都非常明显，并且大多数站的数据与图中的变化趋势类似，两拨动变化，一些站位的曲线还出现了多个波峰波谷，870nm波段最小值可达0.1，最大值可达0.6。
这说明南海上空大气变化较快，气溶胶光学厚度的值变化比较剧烈。
这张12天日平均光学厚度随波长的变化关系，可以看出南海北部海域的气溶胶人平均光学厚度位于0.2~0.6之间，只有9月9、14日得光学厚度明显高于这个范围，27日数值则偏低，结合原始气象数据发现，其数据受到云量和风速的影响都会偏大。
总体而言，日平均光学厚度较集中在0.2~0.9之间，日平均光学厚度随波长的增加而减小。
而根据以下两张图我们可以更加清楚的看到风速对气溶胶光学厚度的影响，如下图中“14日三亚湾口站位气溶胶光学厚度”可看出随着风速的增大，气溶光学厚度呈上升趋势，风速越大，上升趋势就越明显，而相较17日图中光学厚度与风速的变化没有明显的关系，随着风速的增大，有些波段的气溶胶光学厚度甚至出现了降低的现象，结合当时原始记录，我们可发现风从海南岛方向吹来，较多陆源的沙尘、污染物等物质被输送到观测粘上空，从而引起气溶胶浓度分布的变化，导致光学厚度增大。
气溶胶光学厚度名词解释
气溶胶光学厚度名词解释
嘿，你知道气溶胶光学厚度不？这玩意儿啊，就像是天空中的一层
神秘面纱！比如说吧，你看那雾蒙蒙的天气，有时候感觉眼前好像隔
着一层什么，那其实就可能跟气溶胶光学厚度有关系呢！它其实就是
描述气溶胶对光的衰减作用的一个指标呀！
气溶胶是什么呢？简单来说，就是空气中那些小小的颗粒呀，像灰
尘啦、花粉啦、污染物啦等等。
这些小颗粒会散射和吸收光线。
而气
溶胶光学厚度呢，就是用来衡量这些小颗粒对光的影响程度有多深的。
想象一下，这就好比是一条路，本来光可以直直地通过，但是路上
突然多了很多障碍物，光就得绕来绕去，或者被挡住一部分，对吧？
气溶胶光学厚度就是在告诉我们这条路上的“障碍物”有多少呀！它的
值越大，说明气溶胶越多，对光的衰减就越厉害。
所以啊，气溶胶光学厚度可重要啦！它能影响我们看到的天空的明
亮程度、颜色，甚至对气候都有影响呢！这可不是开玩笑的呀！你说
它是不是很神奇呢？
我的观点结论就是：气溶胶光学厚度是个很关键且有趣的概念，对
我们理解大气环境有着重要意义。
气溶胶的光学特性参数
气溶胶的光学特性参数气溶胶的光学特性参数（1）气溶胶光学厚度气溶胶光学厚度,英文名称为AOD（Aerosol Optical Depth）或AOT（Aerosol Optical Thickness），表示的是单位截面的垂直气柱上的透过率，有时候又叫大气混浊度，它是一个无量纲的正值。
数值范围在0-1之间，0代表完全不透明大气，1代表完全透明的大气，气溶胶光学厚度越大，大气透过率越低。
值的大小主要由气溶胶质粒的数密度、尺度分布、气溶胶类型等物理、光学属性来决定。
气溶胶光学厚度的反演：公式：L=L0+F*T*P/[1-S*P]L：传感器收到的辐射；L0：大气路径辐射；F：下行辐射P：地表反射率；T：大气透过率；S：大气半球反射率F*T*P/[1-S*P]：地表反射辐射对于大气路径辐射项L0,它只是大气气溶胶光学厚度和几何参数的函数,假如地表反射辐射比较小或为零,就可以通过大气路径辐射项来反演获得气溶胶光学厚度,对于地表反射辐射（F*T*P/[1-S*P]）来说，仅是气溶胶光学厚度的函数,如果消去路径辐射信息,便可以通过它来反演气溶胶光学厚度。
（2）散射相函数散射相函数反映的是电磁波入射能量经粒子散射后在方向上的分布，或者称相函数是粒子(散射体)将某个方向的入射波散射到其他方向的概率。
定义相函数P(θ)为在θ角方向的散射辐射能量与各向同性散射时该方向的散射辐射能量之比。
目前，常用的相函数有Mie散射相函数、HG相函数、双HG相函数和改进的HG*相函数等，这些函数各有优缺点。
Mie散射相函数：P Mie(θ)= [S1(θ)2 +S2(θ) 2]/ 2πα2 Qscaα=2πR/λ：球形气溶胶粒子的尺寸参数；S1(θ)、S2(θ)：散射振幅矩阵元；Qsca：气溶胶粒子的散射效率因子；S1(θ)、S2(θ)和Qsca可由Mie展开系数求解，Mie散射相函数适合于球形粒子求解。
（3）单次散射反照率单次散射反照率（single scattering albedo,SSA），在随机介质中传播的光将会被介质中的粒子散射和吸收而衰减，我们称之为消光，其中因散射而导致入射光消光在总消光中所占的比例，可以用粒子的平均单次散射反照率来表示，其定义为：0（x，m）= Cs（x，m）/C（x，m）C、Cs：粒子的消光截面和散射截面，消光截面是粒子或粒子群在电磁波传播路径上对电磁波衰减能力的度量；x=2πr/λ：为粒子的尺度因子，r、λ分别为粒子的半径和入射光的波长；m：复折射率，为复数m=n–ki，式中实数部分n为介质的折射率，虚数部分的k为介质的吸收系数；如果用Ca表示粒子的吸收截面，则应满足C=Cs+Ca；如果粒子对入射光完全无吸收，即Ca=0，于是C=Cs，反照率为1，达到它的最大值。
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第2章 气溶胶光学厚度反演的原理和方法气溶胶光学厚度（Aerosol Optical Depth ）简称AOD ，定义为介质的消光系数在垂直方向上的积分，描述的是气溶胶对光的消减作用[7]。
它是气溶胶最重要的参数之一，表征大气浑浊程度的关键物理量，也是确定气溶胶气候效应的重要因素。
通常高的AOD 值预示着气溶胶纵向积累的增长，因此导致了大气能见度的降低。
现阶段对于AOD 的监测主要有地基遥感和卫星遥感两种方法。
其中地基遥感又有多种形式：多波段光度计遥感、全波段太阳直接辐射遥感、激光雷达遥感等。
其中多波段光度计遥感是目前地基遥感研究中采用的最广泛的方法。
美国NASA 和法国LOA-PHOTONS 联合建立的全球地基气溶胶遥感观测网AERONET 所使用的就是多波段太阳光度计（Sun/SkyPhotomerers ），在全球共布设1217个站点长期观测全球气溶胶的光学特性，积累了大量的AOD 数据，并用作检测气溶胶光学厚度反演精度的标准。
而近年来卫星遥感技术的快速发展，多种传感器被用来研究气溶胶特性，加上经济发展带来的大气污染问题使得利用卫星遥感资料反演AOD 成为热门课题。
2.1 气溶胶光学厚度反演的基本原理大气光学厚度是指沿辐射传输路径单位截面上气体吸收和粒子散射产生的总消弱，是无纲量值。
在可见光和近红外波段，它可以由下列公式计算得出：)()()()()()(a 21m λτ+λτ+λτ+λτ+λτ=λτμωω (2-1)其中)(λτ表示大气总的光学厚度，)(m λτ表示整层大气的分子散射光学厚度，)(1λτω表示氧气的吸收光学厚度，)(2λτω表示臭氧的吸收光学厚度，)(λτμ表示水汽的吸收光学厚度，)(a λτ表示气溶胶光学厚度[21; 22]。
卫星遥感反演大气气溶胶是利用卫星传感器探测到的大气顶部的反射率，也称为表观反射率，可以表示为[23]：F /L s s *μπ=ρ (2-2)其中，L 表示卫星传感器探测到的辐射值，F s 表示大气上界太阳辐射通量，μs 表示太阳天顶角θs 的余弦值。
ρ*与地表二项反射率之间的关系可以表达为：ρ-θθφθθρ+φθθρ=φθθρνννν*s d s s a s *s 1)(T )(F ),,(),,(),,( (2-3)其中，θν表示传感器天顶角，θs 表示太阳天顶角，φ表示太阳方位角和卫星方位角确定的相对方位角；),,(s a φθθρν表示由大气分子和气溶胶散射造成的路径辐射，它与地表状况无关；)(F s d θ表示地表反射率归一化为零时总的向下辐射通量，也可以称为总的向下透过率，由于气溶胶粒子对太阳光的吸收和散射作用，它的值小于1.0；)(T θν是向上进入卫星传感器视场方向的总透过率，S 是大气后向散射比。
在单次散射近似中，路径辐射),,(s a φθθρν与气溶胶光学厚度τa 和单次散射反射率ω0之间的关系如下[24]：),,(s a φθθρν=μμφθθτω+φθθρνννSs a a 0s m 4),,(P ),,((2-4)其中),,(s m φθθρν是分子散射造成的路径辐射，它取决与大气模式，μν表示传感器天顶角的余弦值，μS表示太阳天顶角的余弦值。
在式（2-3）中，)(F s d θ、)(T θν和S 取决于ω0，τa 和),,(P s a φθθν。
假设地表是均匀朗伯表面，大气垂直均匀变化，将式（2-4）代入（2-3）得：ρτω-τωθτωθφθθρ+μμφθθτω+φθθρ=φθθρννννν*a a 0a a 0S a a 0S d s Ss a a 0s m s *)P ,,(s 1)P ,,,(T )P ,,,(F ),,(4),,(P ),,(),,( (2-5)上式中),,(s φθθρν为假设的朗伯体特性的地表反射率，卫星传感器接收到的表观发射率),,(s *φθθρν既是地表反射率),,(s φθθρν的函数，又是气溶胶光学厚度τa 的函数[25]。
表观反射率),,(s *φθθρν以及太阳和传感器的几何参数),,(s φθθν可以从卫星遥感资料中获取，假如可以得知地表反射率),,(s *φθθρν，并用气溶胶类型和大气模式来确定ω0和),,(P s a φθθν的相关参数，理论上就可以计算得出地面上空的气溶胶光学厚度τa 。
反之，若已知地面上空气溶胶光学厚度τa 、气溶胶类型以及大气模式，也可以反演出地表反射率),,(s *φθθρν[26]。
由式（2-3）可以得出反演气溶胶的最优条件是地表反射率低且光谱波段波波长较短。
在地表反射率角度的情况下，气溶胶散射引起的路径辐射),,(s a φθθρν（与地表状况无关）对表观反射率),,(s *φθθρν起主要作用，此时反演气溶胶光学厚度误差较小；而在地表反射率较大的情况下，地表贡献项ρ-θθφθθρνν*s d s s 1)(T )(F ),,(对表观反射率),,(s *φθθρν影响较大，此时反演精度较低[27]。
2.2 气溶胶光学厚度反演的主要方法自20世纪70年代中期开始，利用卫星数据反演气溶胶光学厚度的研究已经有40年的历史，反演的方法有单通道算法、多通道算法、暗像元法、结构函数法、深蓝算法、多星协同反演法、海陆对比法、多角度偏振法、热辐射对比等[28]。
目前有代表性的常用气溶胶光学厚度反演算法有两种：一种是通过路径辐射项求取气溶胶光学厚度的暗像元法，另一种是通过透过率求取气溶胶光学厚度的对比法。
2.2.1暗像元法暗像元算法英文全称为Dense Dark Vegetation ，简称DDV ，它是通过路径辐射项来计算气溶胶光学厚度。
由于地表物体的复杂多样性造成反射率变化范围很大，很难从辐射值中分理处辐射项，如果想通过辐射项来获取气溶胶信息，就必须使地表辐射值较小且能确定其精确值，这样就能够最大限度的消除地表反射率的不确定性带来的影响。
在卫星影像中，大量浓密植被区由于在可见光波段反射率极低(约为0.01~0.02)，它们被称作暗像元。
1988年Kaufman 等利用大多数地物在红（0.60~0.68μm ）蓝(0.40~0.48μm)波段反射率低的特性,根据归一化植被指数（NDVI ）或近红外通道（2.1μm ）的表观反射率进行暗像元的识别，并假定已知这些暗像元在红蓝通道的地表反射率，依据一定的关系反演气溶胶光学厚度[29]。
通过大量的卫星影像资料，考虑到多种地表覆盖物，拟合得到红（0.66μm ）蓝（0.47μm ）和中红外通道（2.1μm ）地表反射率的关系[29]：42*1.2blue*1.2red ρ=ρρ=ρ (2-6)对于2.1μm 通道卫星观测表观反射率几乎不受气溶胶影响，其值接近地表反射率，因此可以用2.1μm 通道的表观反射率代替地表反射率，根据式（2-6）计算出红蓝通道的地表反射率。
再假定合适的气溶胶模型，就可以计算出气溶胶光学厚度。
然而对于干旱、半干旱以及冬季城市等高发射率地区，用暗像元法来反演气溶胶光学厚度还存在不少困难，在以上地区由于地表的非均一性使确定地表反射率的精确值十分不易[30]。
当地表反射率升高时，气溶胶的指示作用降低[31]。
一般情况下，当地表反射率较低时，传感器接收到的辐射值随着气溶胶的增多而迅速变大，暗像元法就是利用浓密植被在红、蓝波段的地表反射了和气溶胶的这种关系来反演光学厚度；随着地表反射率的不断增大，接收到的辐射值随气溶胶的增多而增大速度减缓，当地表反射率增大到某一程度时，辐射值将不随气溶胶的增多而增大，甚至会出现降低的趋势。
为了使暗像元方法的应用更为广泛，2002年Kaufman 等通过大量的数据验证，对以前的方法进行了扩展：对于星下点，暗像元法适用于中红外通道表观反射率小于0.4的区域；对于非星下点，需要考虑太阳和卫星的几何参数，适用范围可以扩展到中红外通道表观反射率小于)11(0.1250μ+μ的地区（其中μ为卫星天顶角的余弦值，0μ为太阳天顶角的余弦值），红蓝通道的地表反射率依然遵循式（2-6）的函数关系。
2.2.2扩展的暗像元法（V5.2算法）扩展后的暗像元法是由Levy 和Remer 等人提出的称为V5.2的气溶胶反演算法[32; 33]。
与原来的算法相比，它主要有两方面的改进：首先提出VIS/SWIR （可见光和中红外通道的反射率比值）不再是一个常量，而是一个函数关系；其次考虑了NDVI （植被指数）对于地表反射率的影响，红蓝通道和中红外通道的地表反射率关系如式（2-7）所示[34]：)(g )(f s 66.0s 47.0s 1.2s 66.0ρ=ρρ=ρ (2-7)该方法中的VIS/SWIR 的变化跟不但跟地表植被指数有关，根据Remer 和Gatebe 等的研究表明它还与太阳天顶角、传感器方位角、散射角有关，尤以散射角的影响最大[35; 36]。
它可以表示为：)cos sin sin cos cos (cos 001φθθ+θθ-=Θ-(2-8)其中θ表示观测天顶角， θ0表示太阳天顶角，φ表示太阳方位角和卫星方位角的相对方位角。
根据式（2-8）可将式（2-7）扩展为：int y slope )(g int y slope )(f 66.047.066.047.0s66.0s 66.0s 47.01.66.01.266.0s12.2s1.2s66.0+ρ=ρ=ρ+ρ=ρ=ρ (2-9)其中005.0yint 49.0slope 003.000025.0yint 27.0002.0slope slope 66.047.066.047.01.266.0NDVI 1.66.01.266.0RSWI ==+Θ=-Θ+= (2-10)NDVI SWIR 可表示为：)()(NDVI m1.2m2.1m 1.2m 2.1SWIR ρ+ρρ-ρ=(2-11)其中，ρm 2.1和ρm1.2分别表示MODIS 第5波段和第7波段接收到的辐射值，当NDVI SWIR 大于0.6时，表示该地区的植被状况较好；当NDVI SWIR 小于0.2时，表示该地区植被稀疏[37]。
当25.0NDVI SWIR <时，48.0slope NDVI 1.266.0RSWI =； 当0.75NDVI SWIR >时，58.0slope NDVI 1.66.0R SWI =； 当0.75NDVI 25.0SWIR ≤≤时，)25.0NDVI (*2.048.0slope SWIR NDVI 1.266.0R SWI -+= 其中slope 和yint 为统计方程的经验系数，slope 为偏移量，yint 为截距。
将（2-10）代入（2-9）可得出： a ． 植被指数小于0.25的情况：005.049.0033.000025.0)27.0002.048.0(s66.0s 47.0s1.2s66.0+⨯ρ=ρ+Θ+-Θ+⨯ρ=ρ (2-12)b ．植被指数大于0.75的情况：005.049.0033.000025.0)27.0002.058.0(s66.0s 47.0s1.2s66.0+⨯ρ=ρ+Θ+-Θ+⨯ρ=ρ (2-13)c ． 植被指数介于0.25和0.75之间的情况：005.049.0033.000025.0]27.0002.0)25.0NDVI (2.048.0[s66.0s47.0SWIR s1.2s66.0+⨯ρ=ρ+Θ+-Θ+-+⨯ρ=ρ (2-14)2.2.3结构函数法对于旱季和中高纬度地区的冬季，植被覆盖少，地物反射率高，此时应用暗目标法会造成一定的误差，因此，针对陆地亮地表的情况，发展了结构函数法来反演气溶胶光学厚度。