一种有效吸收边界条件的MATLAB实现
有限差分法Matlab实现课件
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Matlab实现的代码示例及解析
一维有限差分法的代码示例及解析
隐式差分法
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03
边界条件处理
基于一维偏微分方程的隐式差分 法，将连续的函数离散化，用差 分方程近似代替原方程。
对于一维有限差分法，需要特别 处理边界条件，以保证求解的精 度和稳定性。
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有限差分法的Matlab实现
一维有限差分法的Matlab实现
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显式差分法
基于一维偏微分方程的显式差分 法，将连续的函数离散化，用差 分方程近似代替原方程。
有限差分法matlab 实现
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目录
• 有限差分法概述 • Matlab编程基础 • 有限差分法的Matlab实现 • 有限差分法在解决实际问题中的应用 • Matlab实现的代码示例及解析
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matlab求解最简单的一阶偏微分方程
matlab求解最简单的一阶偏微分方程一、引言在科学和工程领域，偏微分方程是非常重要的数学工具，用于描述各种现象和过程。
而MATLAB作为一种强大的数值计算软件，可以用来求解各种复杂的偏微分方程。
本文将以MATLAB求解最简单的一阶偏微分方程为主题，探讨其基本原理、数值求解方法以及具体实现过程。
二、一阶偏微分方程的基本原理一阶偏微分方程是指只含有一个未知函数的偏导数的微分方程。
最简单的一阶偏微分方程可以写成如下形式：\[ \frac{\partial u}{\partial t} = F(x, t, u, \frac{\partial u}{\partial x}) \]其中，\(u(x, t)\) 是未知函数，\(F(x, t, u, \frac{\partial u}{\partial x})\) 是给定的函数。
一阶偏微分方程可以描述很多实际问题，比如热传导、扩散等。
在MATLAB中，我们可以使用数值方法求解这类方程。
三、数值求解方法1. 有限差分法有限差分法是一种常用的数值求解偏微分方程的方法。
其基本思想是用离散的方式来逼近偏导数，然后将偏微分方程转化为代数方程组。
在MATLAB中，我们可以使用内置的求解器来求解离散化后的代数方程组。
2. 特征线法特征线法是另一种常用的数值求解方法，它利用特征线方程的特点来求解偏微分方程。
这种方法在求解一维情况下的偏微分方程时特别有效，可以提高求解的效率和精度。
四、MATLAB求解过程在MATLAB中，我们可以使用`pdepe`函数来求解一阶偏微分方程。
该函数可以针对特定的方程和边界条件，利用有限差分法进行离散化求解。
下面给出一个具体的例子来说明如何使用MATLAB求解最简单的一阶偏微分方程。
假设我们要求解如下的一维热传导方程：\[ \frac{\partial u}{\partial t} = \alpha \frac{\partial^2 u}{\partial x^2} \]其中，\(\alpha\) 是热传导系数。
matlab数值薛定谔方程
matlab数值薛定谔方程薛定谔方程是描述量子力学中粒子的行为的基本方程。
在数值计算中，我们可以使用数值方法来求解薛定谔方程。
下面我将从多个角度来回答关于在MATLAB中数值求解薛定谔方程的问题。
1. 数值方法的选择：在MATLAB中，我们可以采用多种数值方法来求解薛定谔方程，其中常用的方法包括有限差分法、有限元法和谱方法等。
选择合适的数值方法取决于问题的特点和计算资源的可用性。
2. 离散化：在数值计算中，我们需要将薛定谔方程离散化为有限个点上的代数方程。
通常，我们会将空间离散化为网格，并在每个网格点上计算波函数的值。
时间离散化则是通过迭代的方式逐步求解时间演化。
3. 有限差分法：有限差分法是一种常见的数值方法，它将导数近似为有限差分。
在薛定谔方程中，我们可以将二阶导数近似为中心差分，然后使用差分方程来求解离散化的薛定谔方程。
4. 有限元法：有限元法是一种广泛应用于偏微分方程求解的数值方法。
在薛定谔方程中，我们可以使用有限元法将波函数表示为一组基函数的线性组合，并通过求解线性方程组来确定系数。
5. 谱方法：谱方法是一种基于函数展开的数值方法，它使用一组特定的基函数来表示波函数。
在薛定谔方程中，我们可以使用傅里叶级数或其他正交多项式作为基函数，并通过求解线性方程组来确定系数。
6. 边界条件：在数值求解薛定谔方程时，我们需要指定合适的边界条件。
常见的边界条件包括固定边界条件和周期性边界条件，具体取决于问题的物理背景。
7. 算法实现：在MATLAB中，我们可以使用内置的数值计算函数和工具箱来实现数值求解薛定谔方程。
例如，可以使用MATLAB的PDE Toolbox来求解偏微分方程，或者使用MATLAB的FFT函数来进行傅里叶变换。
总结起来，数值求解薛定谔方程是一个复杂而重要的问题，需要根据具体情况选择合适的数值方法并进行适当的离散化和边界条件处理。
MATLAB提供了丰富的数值计算工具和函数，可以帮助我们实现数值求解薛定谔方程的算法。
matlab 蛙跳算法求解微分方程
MATLAB中的蛙跳算法在求解微分方程中具有重要应用。
蛙跳算法是一种新型的启发式优化算法，通过模拟蛙类在生存环境中的跳跃行为，寻找最优解。
本文将介绍蛙跳算法的原理及其在微分方程求解中的应用。
一、蛙跳算法原理蛙跳算法是一种基于自然界蛙类跳跃行为的一种全局优化算法。
其基本原理是模拟蛙类在寻找食物时的跳跃过程，蛙在寻找食物时会不断地跳跃，每一次跳跃的路径可能会有所不同，最终蛙会选择一条能够到达食物的最短路径。
而蛙跳算法也是通过模拟这种过程，通过不断地跳跃来寻找最优解。
蛙跳算法的具体步骤如下：1. 初始化蛙裙，确定蛙的数量和初始位置。
2. 计算每只蛙的适应度，确定每只蛙的跳跃能力。
3. 根据蛙的适应度和跳跃能力进行跳跃，更新蛙的位置。
4. 重复步骤2和步骤3，直到满足终止条件。
通过不断地迭代，蛙跳算法能够寻找到全局最优解，具有较好的收敛性和全局搜索能力。
二、蛙跳算法在微分方程求解中的应用微分方程是自然科学和工程技术领域中的重要数学工具，广泛应用于描述现实世界中的变化规律。
而蛙跳算法作为一种优化算法，能够有效地求解微分方程的最优解，具有较好的适用性和鲁棒性。
蛙跳算法在求解微分方程中的应用主要包括以下几个方面：1. 微分方程的参数优化问题微分方程中常常存在一些未知参数，如初始条件、边界条件等，而这些参数往往需要通过优化算法来确定。
蛙跳算法可以通过对参数进行跳跃优化，寻找最优解，从而求解微分方程的参数优化问题。
2. 微分方程的最优控制问题微分方程在描述动力系统、控制系统等方面具有重要应用，而最优控制问题则是在微分方程描述的系统中寻找最优控制策略。
蛙跳算法可以通过优化系统的控制变量，寻找最优控制策略，从而求解微分方程的最优控制问题。
3. 微分方程的边值问题微分方程的边值问题是一类常见的微分方程求解问题，常常需要求解微分方程在给定边界条件下的解析解。
蛙跳算法可以通过优化微分方程的解函数，求解微分方程的边值问题。
通过对微分方程求解的不同应用场景，蛙跳算法能够提供有效的数值优化方法，为微分方程的求解提供了新的思路和方法。
matlab传热计算程序
matlab传热计算程序
传热计算在工程学和科学领域中是一个重要的应用。
Matlab是一个功能强大的工程计算软件，可以用于传热计算。
在Matlab中，你可以使用各种方法来进行传热计算，比如有限元法、差分法、有限体积法等。
以下是一些常见的传热计算程序的示例：
1. 热传导方程求解，你可以编写一个Matlab程序来求解热传导方程，根据给定的边界条件和初始条件，使用差分法或有限元法来离散方程，并进行时间步进求解，得到温度场的分布。
2. 对流换热计算，对于流体内部的对流换热问题，你可以编写一个Matlab程序来求解Navier-Stokes方程和能量方程，结合有限体积法来进行流场和温度场的耦合求解。
3. 辐射换热计算，针对辐射换热问题，你可以编写一个Matlab程序来计算辐射传热，比如使用辐射传热方程和辐射传热模型，结合离散方法进行求解。
4. 传热系统优化，除了单一的传热计算，你还可以使用Matlab进行传热系统的优化设计，比如通过建立传热模型和耦合其
他工程模型，使用优化算法来寻找最优的传热系统设计参数。
总之，Matlab提供了丰富的工具和函数，可以用于传热计算的各个方面。
通过编写程序，你可以灵活地进行传热计算，并且可以根据具体的问题需求进行定制化的计算和分析。
希望这些信息对你有所帮助。
如何在Matlab中进行模拟和仿真
如何在Matlab中进行模拟和仿真引言：模拟和仿真是数字化时代不可替代的工具，在众多领域具有广泛的应用。
Matlab作为一种强大的数学计算软件，提供了丰富的工具和函数，可以帮助我们进行各种模拟和仿真分析。
本文将介绍如何在Matlab中进行模拟和仿真，以及一些常用的技巧和注意事项。
一、Matlab中的模拟和仿真工具1. Matlab的基本特性Matlab具有高效的计算能力和友好的用户界面，支持多种数学运算、绘图和数据处理功能。
它提供了丰富的工具箱，可以满足不同领域的模拟和仿真需求。
2. Matlab SimulinkMatlab Simulink是Matlab中的一款强大的系统仿真工具，可用于建立各种复杂的动态系统模型。
通过使用Simulink中的模块和线路连接，可以直观地建立并仿真各种系统，如电路、机械系统、控制系统等。
3. Matlab中的其他工具箱除了Simulink，Matlab还提供了许多其他工具箱，如Signal Processing Toolbox、Control System Toolbox、Communication Toolbox等，可以用于处理和分析特定领域的信号、控制和通信问题。
这些工具箱提供了丰富的函数和算法，大大简化了模拟和仿真的过程。
二、Matlab模拟和仿真的基本步骤1. 建立模型在进行模拟和仿真之前，首先需要明确模型的目标和要求。
然后，根据模型的特点和公式，使用Matlab提供的函数和工具箱，建立相应的数学模型。
可以根据需要将模型分为多个子系统，以便更好地组织和管理模型。
2. 参数设置模型建立完成后，需要设置各个参数的数值。
这些参数可能包括模型的物理特性、控制参数等。
根据具体情况，可以通过手工输入、数据拟合或对已有数据的分析来确定参数的取值。
3. 运行仿真参数设置完成后，即可运行仿真。
Matlab提供了多种仿真方法，如连续仿真、离散仿真、Monte Carlo仿真等。
matlab求解二维抛物线型偏微分方程
一、简介二维抛物线型偏微分方程是一类常见的偏微分方程，在科学与工程领域有着重要的应用。
利用Matlab求解二维抛物线型偏微分方程是一种常见的数值求解方法，它可以帮助我们快速地得到方程的数值解，并对问题进行分析和研究。
二、二维抛物线型偏微分方程的一般形式二维抛物线型偏微分方程一般可表示为：∂u/∂t = ∂^2u/∂x^2 + ∂^2u/∂y^2 + f(x, y, t)其中，u是未知函数，f(x, y, t)是给定的函数，代表外力或源项。
这类偏微分方程描述了许多现实世界中的问题，如传热传质、扩散反应等。
三、使用Matlab求解二维抛物线型偏微分方程的基本步骤1. 网格划分：将求解区域进行离散化，构建网格。
2. 离散化方程：将偏微分方程进行差分处理，得到一个离散的代数方程组。
3. 求解代数方程组：利用Matlab中的求解器求解得到问题的数值解。
4. 后处理：对数值解进行可视化和分析，得出结论并进行讨论。
四、具体例子考虑二维热传导方程：∂u/∂t = α(∂^2u/∂x^2 + ∂^2u/∂y^2)其中，α是热传导系数。
假设我们要求解一个长方形区域上的热传导问题，边界条件已知，初值条件也已给出。
我们可以利用Matlab 进行数值求解。
五、Matlab代码示例下面是一个简单的Matlab代码示例，用于求解二维热传导方程：定义问题的基本参数Lx = 1; 区域长度Ly = 1; 区域宽度Nx = 100; 网格数Ny = 100;dx = Lx / Nx; 网格步长dy = Ly / Ny;alpha = 0.01; 热传导系数dt = 0.001; 时间步长Nt = 1000; 时间步数初始化温度场u = zeros(Nx, Ny);设置边界条件和初值条件...用有限差分方法离散化方程for n = 1:Nt计算下一个时间步的温度场...end可视化结果...后处理...六、结论利用Matlab求解二维抛物线型偏微分方程是一种高效、便捷的数值方法，能够帮助我们快速地得到问题的数值解，并对问题进行分析和研究。
matlab一维插值方法
matlab一维插值方法
在MATLAB中，一维插值是一种常见的数据处理技术，用于估计在给定数据点之间的数值。
MATLAB提供了几种一维插值方法，包括线性插值、多项式插值、样条插值和基于数据拟合的插值方法。
1. 线性插值，MATLAB中的线性插值方法使用两个最接近目标点的数据点之间的线性函数来估计目标点的值。
可以使用`interp1`函数进行线性插值，该函数可以指定插值的方法和边界条件。
2. 多项式插值，MATLAB中的多项式插值方法使用最接近目标点的数据点来构造一个低阶多项式函数，然后使用该多项式函数来估计目标点的值。
可以使用`polyfit`函数拟合数据点，然后使用`polyval`函数进行插值。
3. 样条插值，样条插值是一种更平滑的插值方法，它使用分段低阶多项式来逼近数据点。
在MATLAB中，可以使用`interp1`函数并指定插值方法为"pchip"来进行样条插值。
4. 基于数据拟合的插值方法，MATLAB中还提供了基于数据拟合的插值方法，例如使用`fit`函数进行数据拟合，然后使用
`feval`函数进行插值。
总之，MATLAB提供了多种一维插值方法，每种方法都有其适用的场景和特点。
在选择插值方法时，需要根据具体的数据特点和需求来进行选择，以获得最合适的插值结果。
MATLAB中的偏微分方程数值解法
MATLAB中的偏微分方程数值解法偏微分方程（Partial Differential Equations，PDEs）是数学中的重要概念，广泛应用于物理学、工程学、经济学等领域。
解决偏微分方程的精确解往往非常困难，因此数值方法成为求解这类问题的有效途径。
而在MATLAB中，有丰富的数值解法可供选择。
本文将介绍MATLAB中几种常见的偏微分方程数值解法，并通过具体案例加深对其应用的理解。
一、有限差分法（Finite Difference Method）有限差分法是最为经典和常用的偏微分方程数值解法之一。
它将偏微分方程的导数转化为差分方程，通过离散化空间和时间上的变量，将连续问题转化为离散问题。
在MATLAB中，使用有限差分法可以比较容易地实现对偏微分方程的数值求解。
例如，考虑一维热传导方程（Heat Equation）：∂u/∂t = k * ∂²u/∂x²其中，u为温度分布随时间和空间的变化，k为热传导系数。
假设初始条件为一段长度为L的棒子上的温度分布，边界条件可以是固定温度、热交换等。
有限差分法可以将空间离散化为N个节点，时间离散化为M个时刻。
我们可以使用中心差分近似来计算二阶空间导数，从而得到以下差分方程：u(i,j+1) = u(i,j) + Δt * (k * (u(i+1,j) - 2 * u(i,j) + u(i-1,j))/Δx²)其中，i表示空间节点，j表示时间步。
Δt和Δx分别为时间和空间步长。
通过逐步迭代更新节点的温度值，我们可以得到整个时间范围内的温度分布。
而MATLAB提供的矩阵计算功能，可以大大简化有限差分法的实现过程。
二、有限元法（Finite Element Method）有限元法是另一种常用的偏微分方程数值解法，特点是适用于复杂的几何形状和边界条件。
它将求解区域离散化为多个小单元，通过构建并求解代数方程组来逼近连续问题。
在MATLAB中，我们可以使用Partial Differential Equation Toolbox提供的函数进行有限元法求解。
中心差分法 matlab代码
中心差分法(matlab代码)中心差分法是一种常用的数值求导方法，它利用函数在一点的两侧点进行逼近求导。
在matlab中，可以通过编写简单的代码来实现中心差分法的数值求导。
下面我将介绍如何使用matlab编写中心差分法的求导代码。
1. 准备工作在编写中心差分法的代码前，首先需要准备工作。
确保已经安装了matlab软件，并且已经打开了matlab编辑器。
需要确定要求导的函数，以及求导点的位置。
2. 编写函数在matlab中，可以使用函数来表示要求导的函数。
假设要求导的函数为f(x)，则可以使用如下代码来定义这个函数：```matlabfunction y = f(x)y = x^2; 示例：定义要求导的函数为x^2end```在这个示例中，我们定义了一个简单的函数f(x) = x^2作为要求导的函数。
3. 编写中心差分法代码编写中心差分法的代码需要考虑到求导点的选择。
中心差分法的原理是利用函数在求导点两侧的函数值来逼近求导值。
假设求导点为x0，假设步长为h，则中心差分法的求导公式为：```latexf'(x0) ≈ (f(x0+h) - f(x0-h)) / (2*h)```可以使用如下matlab代码来实现中心差分法的数值求导：```matlabfunction y = central_difference(x0, h)y = (f(x0 + h) - f(x0 - h)) / (2 * h);end```在这个示例中，我们定义了一个名为central_difference的函数，它接受两个参数x0和h，分别表示求导点的位置和步长。
在函数内部，我们使用了中心差分法的公式来计算数值导数的近似值。
4. 调用函数编写完中心差分法的代码后，可以通过调用这个函数来得到数值导数的近似值。
假设我们要在x=2的位置求函数f(x)=x^2的导数近似值，可以使用如下代码来进行计算：```matlabx0 = 2; 求导点的位置h = 0.01; 步长result = central_difference(x0, h); 调用central_difference函数进行计算disp(['数值导数的近似值为：', num2str(result)]); 显示计算结果```在这个示例中，我们通过调用central_difference函数来计算在x=2的位置的函数f(x)=x^2的导数近似值，并使用disp函数来显示计算结果。
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一种有效吸收边界条件的MATLAB实现 陈敬国 中国地质大学（北京） 地球物理与信息技术学院 （100083） E-mail: chenjg_cugb@163.com 摘要：用有限差分法模拟地震波场是研究地震波在地球介质中传播的有效方法。但我们在实验室进行波场数值模拟时有限差分网格是限制在人工边界里面，即引入了人工边界条件。本文采用Clayton_Engquist_Majda二阶吸收边界条件，通过MATLAB编程实现了这一算法。依靠MATLAB具有更加直观的、符合大众思维习惯的代码，为用户提供了友好、简洁的程序开发环境，方便同行们交流。 关键词：有限差分法，地震波场，数值模拟，吸收边界条件，MATLAB
1. 引言
用有限差分法模拟地震波场是研究地震波在地球介质中传播的有效方法[1]。但我们在实验室进行波场数值模拟时，只能在有限的空间进行，所以有限差分网格是限制在人工边界里面，即引入了人为的边界条件。这种人为边界条件的引入将对有限区域内的波场值的计算带来严重影响，所以必须进行特殊的边界处理。边界条件处理的好坏直接影响地震正演模拟的最终效果。本文中我们采用Clayton_Engquist_Majda二阶吸收边界条件[2]。
被称作是第四代计算机语言的MATLAB语言，利用其丰富的函数资源把编程工作者从繁琐的程序代码中解放出来。MATLAB用更加直观的、符合大众思维习惯的代码，为用户提供了友好、简洁的程序开发环境。本文介绍运用MATLAB实现带有吸收边界条件的地震波场数值模拟方法和步骤，便于同行们交流，亦可用于本科地震理论的教学中，让学生们在程序演示中理解地震波的传播规律。
2. Clayton_Engquist_Majda二阶吸收边界条件 我们给定二维标量声波波动方程（含震源）： 2222221(,)PPfxz2Pxzv∂∂∂
++=
∂∂∂t （1）
式中：是声波波场，是声波速度，P(,,)Pxztv(,)vxz(,)fxz是震源。 对（1）式进行时间和空间2阶精度有限差分离散（见图1），整理后可得 112,,,1,1,122,1,2( 4)()()kkkkkijijijijijijkkijijPPPAPPPPPvtSrck+−,1k+−+
+−
=−++++−+Δ （2）
式中，，,
(,,kijPPixjzkt=ΔΔΔ),,xztΔΔΔ
为别为空间、时间离散步长，vtAhΔ=，
- 1 -
http://www.paper.edu.cn hx=Δ=Δz/100，为震源函数。 ()Srck
震源函数： 2188(3/100)sin(50),06/1000, 6ttetSrctπππ−−⎧
×≤≤⎪
=⎨
>⎪
⎩
（3）
Clayton_Engquist_Majda二阶吸收边界条件的微分表达式可参见文献[2]，其左、右、上、下边界的差分格式分别为： 222
(0,,1)(22)(0,,)2(1)(1,,) (2,,)(21)(0,,1)2(1,,1) (4-1)(,,1)(22)(,,)2(1)(1,,) PjkAAPjkAAPjkAPjkAPjkAPjkPMjkAAPMjkAAPMjk
+=−−++−+−−−−+=−−++−222
(2,,)(21)(,,1)2(1,,1) (4-2)(,0,1)(22)(,0,)2(1)(,1,) (,2,)(21)(,0,1)2(,1,1) (4-3)(,,APMjkAPMjkAPMjkPikAAPikAAPikAPikAPikAPikPiNk−−+−−−−−+=−−++−+−−−−221)(22)(,,)2(1)(,1,) (,2,)(21)(,,1)2(,1,1) (4-4)AAPiNkAAPiNk
APiNkAPiNkAPiNk
⎧⎪⎪⎪⎪⎪⎪
⎨
⎪⎪⎪⎪+=−−++−
⎪−−+−−−−−⎪
⎩
3. 基本算法步骤 从图1可以看出，k+1时刻的波场值由k时刻和k-1时刻的波场值决定。所以在MATLAB里实现的基本算法步骤如下： (1) 初始时刻的全波场值均为零，P(i, j, dt)=0（在MATLAB中初始从dt开始，不能从0开始）； (2) 时刻2dt时，在炮点S (m, n)给出一个脉冲震源Src(t)（见式（3）），其它点波场P =0；
- 2 -
http://www.paper.edu.cn (3) 时刻t大于或等于3dt时，P(i, j, k+1)根据式（2）计算，其它点波场P=0； (4) 在波传播到四周边界时，左、右、上和下边界的波场值分别由式（4-1）、（4-2）、（4-3）和（4-4）计算出来。
4. 数值模拟 由于是计算机模拟，为了能说明问题且便于计算，我们设地质模型边界为1，具体详细参数如下见表1： 表1 波场模拟参数一览表 模型边界 采 样 间 隔 总 采 样 点 数 声波波速 X Z dx dz dt Nx Nz Nt V1 V21 1 0.01 0.01 0.002101 101 500 1 2
4.1 地质模型的构造 本文选取了两个较为简单的地质模型，分别是均匀介质模型（见图2）和层状均匀介质模型（见图3）。
4.2 程序及相关说明 根据上述我们建立的地质模型，生成相应的速度文件，再联合表1中的模拟参数和吸收边界条件，就可以编程实现波场模拟。平时表示波场的习惯u(x,z,t)对应在matlab程序中，为了便于成图则被表示为u(z,x,t)，即u(i,j,k)变为u(j,i,k)。详细过程如下： 第一步：速度文件的载入及相关整理（替换） clc; clear; %清除工作空间及显示屏幕 load vm_0.mat; % 载入速度文件，里面包含v(j, i) Nx=101; Nz=101; Nt=800;hx=0.01;hz=0.01;dt=0.002; % 模拟参数见表1 for i=1:Nx for j=1:Nz r(j,i)=v(j,i)*dt/hx; r2(j,i)=(v(j,i)*dt/hx)^2; - 3 -
http://www.paper.edu.cn s(j,i)=2-4*(v(j,i)*dt/hx)^2; end end % 简缩“常量” u=zeros(Nz,Nx,Nt); % 分布空间，预值充零 第二步：赋初值 for k=1:2 for j=1:Nz for i=1:Nx u(j,i,k)=0; end end end 第三步：边界条件处理及7点差分计算波场延拓 for k=2:Nt-1 for j=1:Nz for i=2:Nx-1 if j==1 u(j,i,k+1)=(2-2*r(j,i)-r2(j,i))*u(j,i,k)+2*r(j,i)*(1+r(j,i))*u(j+1,i,k)-r2(j,i)*u(j+2,i,k)+(2*r(j,i)-1)*u(j,i,k-1)-… 2*r(j,i)*u(j+1,i,k-1); % 上边界吸收 elseif j==Nz u(j,i,k+1)=(2-2*r(j,i)-r2(j,i))*u(j,i,k)+2*r(j,i)*(1+r(j,i))*u(j-1,i,k)-r2(j,i)*u(j-2,i,k)+(2*r(j,i)-1)*u(j,i,k-1)-… 2*r(j,i)*u(j-1,i,k-1); % 下边界吸收 elseif j==30&i==51&(k-1)*dt <= 6*pi/100 %炮点S(30,51)，子波持续时间条件 u(j,i,k+1)=c(j,i)^2*dt^2*sin(50*(k-1)*dt)*exp(-188*((k-1)*dt-3*pi/100)^2)+r2(j,i)*(u(j,i+1,k)+u(j,i-1,k)+… u(j+1,i,k)+u(j-1,i,k))+s(j,i)*u(j,i,k)-u(j,i,k-1); else u(j,i,k+1)=r2(j,i)*(u(j,i+1,k)+u(j,i-1,k)+u(j+1,i,k)+u(j-1,i,k))+s(j,i)*u(j,i,k)-u(j,i,k-1); end end end for i=1:Nx for j=2:Nz-1 if i==1 u(j,i,k+1)=(2-2*r(j,i)-r2(j,i))*u(j,i,k)+2*r(j,i)*(1+r(j,i))*u(j,i+1,k)-r2(j,i)*u(j,i+2,k)+(2*r(j,i)-1)*u(j,i,k-1)-… 2*r(j,i)*u(j,i+1,k-1); % 左边界吸收 elseif i==Nx u(j,i,k+1)=(2-2*r(j,i)-r2(j,i))*u(j,i,k)+2*r(j,i)*(1+r(j,i))*u(j,i-1,k)-r2(j,i)*u(j,i-2,k)+(2*r(j,i)-1)*u(j,i,k-1)-… 2*r(j,i)*u(j,i-1,k-1); % 右边界吸收 elseif j==30&i==51&(k-1)*dt <= 6*pi/100 % 同上 u(j,i,k+1)=c(j,i)^2*dt^2*sin(50*(k-1)*dt)*exp(-188*((k-1)*dt-3*pi/100)^2)+r2(j,i)*(u(j,i+1,k)+u(j,i-1,k)+…
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