104033_实验09 穆斯堡尔效应在固体材料中的应用研究
穆斯堡尔谱
主要的不足之处是：只有有限数量的核有穆斯堡尔效应，且许多还必须在低温下或在具有制备源条件的实验 室内进行，使它的应用受到较多的限制，事实上，至今只有57Fe和119Sn等少的穆斯堡尔核得到了充分的应用。 即使如此，它仍不失为固体物理研究的重要手段之一，在有些场合甚至是其他手段不能取代的，并且随着实验技 术的进一步开发，可以预期，它将不断地克服其局限性，在各研究领域发挥更大的作用。
定义
原子核无反冲地发射或共振吸收射线的现象后来就称之为穆斯保尔效应。 凡是有穆斯堡尔效应的原子核,
简称为穆斯堡尔核。目前,发现具有穆斯堡尔效应的化学元素 (不包括铀后元素)只有 42种,80多种同位素的 100多个核跃迁.尤其是尚未发现比钾( K)元素更轻的含穆斯堡尔核素的化学元素.大多数要在低温下才能观察到, 只57 Fe的 1414keV和119Sn的 23. 87keV核跃迁在室温下有较大的穆斯堡尔效应的几率.对于不含穆斯堡尔原子 的固体,可将某种合适的穆斯堡尔核人为地引入所要研究的固体中,即将穆斯堡尔核作为探针进行间接研究,也能 得到不少有用信息。
感谢观看
应用
由于穆斯堡尔效应得到的穆斯堡尔谱线宽Γ与核激发态平均寿命所决定的自然线宽ΓH在同一量级，因而具有 极高的能量分辨率。以57Fe核14.4Kev的跃迁为例，自然线宽ΓH为4.6x10-9eV，能量分辨率约为10-13的量级 （原子发射和吸收光谱的能量分辨率在理想情况下可达10-8的量级），因此它是研究固体中超精细相互作用的有 效手段。如今已广泛在应用于物理学、化学、材料科学、物理冶金学、生物学和医学、地质学、矿物学和考古学 等许多领域，发展成为一门独立的波谱学----穆斯堡尔谱学。
穆斯堡尔谱
V (r ) =
V (r ) =
Ze r
Ze R r (3 （4）
(r ≤ R )
因此，有限体积原子核的静电能量为
E=
Zeρ R
∫
R
0
2 2 2π r R (3 2 − 2 R 2 − r ) 4πr dr = − 5 ZeρR =
2
2π 5
Ze 2 R 2 φ (0)
俘获一个 K 层电子时，形成处于高激发态的 57Fe，它分别有 9％和 91％的概率辐 射 137keV 和 123keV 的γ射线跃迁至第一激发态和基态。 当 57Fe 原子核由第一激发 态跃迁至基态时，辐射出穆斯堡尔实验所需的 14.4keV 的γ射线。119mSn 源是通过 中子辐照 118Sn 来获得的。 亚稳态的 119mSn 衰变到处于激发态的 119Sn， 然后跃迁到 基态发射出 23.875keV 的 γ 射线为穆斯堡尔实验所用。 为了观测到无反冲的γ射线 吸收现象，一般采用将穆斯堡尔源的放射性同位素扩散到固体晶格（基质材料） 中，对于
2
（5）
其中 Ze 为 核电荷， φ (0) 为核处的电子波函数， ρ 为电子密度。 原子核在激发态和基态时的半径不同， 因此原子核在激发态与基态之间的跃迁 中，由于静电相互作用所引起的γ射线能量改变为
∆E = δE e − δE g =
2π 5
2 Ze 2 φ (0) ( Re2 − R g )
2
γ 射线吸收强度随着温度降低而增强这一与当时共振吸收观点不一致的 “反常” 现
象。穆斯堡尔及时敏锐地抓住这个“反常”现象，以严谨的科学态度从实验上进 行了多次重复，证实了其实验结果的可靠性，最终认识到在他的实验中共振原子 核是置于紧束缚的晶格中，部分原子核在发射和吸收 γ 射线时，消除了反冲能量 的损失，实现了无反冲共振吸收。他在两年多的时间内从实验上和理论上对这一 “反常”现象进行了解释，攻下这个当时许多物理学家为之努力近三十年而未能 解决的难题。穆斯堡尔实验非常精确，具有非常高的能量灵敏度，利用它可方便 地研究共振核与周围环境的超精细相互作用，为研究物质的微观结构提供了十分 重要的信息，而且对设备的要求相对简单，可以在一般大学实验室中进行。因此， 在很短时间内，这个效应便得到公认，并付诸于应用。由于穆斯堡尔本人在这方 面做出的杰出贡献， γ 射线无反冲共振发射和吸收现象被命名为穆斯堡尔效应， 并 于 1961 年被授予诺贝尔物理学奖。利用穆斯堡尔效应研究物质微观结构已经发展 成为一门独立的学科穆斯堡尔谱学，它是迄今为止能量分辨本领最高的物理研 究手段。经过四十多年的发展，穆斯堡尔谱学已在物理学、化学、生物学、地质 学、冶金学、材料科学、环境科学以及考古学等科学的领域中得到了广泛的应用。 3.11.18.1 穆斯堡尔效应无反冲 γ 射线共振发射和吸收 共振吸收是自然界存在的一种普遍现象。在 1929 年后的二十多年的时间内， 不断有人试图通过实验来观测 γ 射线共振吸收现象，但是都没有成功，其原因是 由于他们没有考虑和解决自由原子核在发射 γ 射线时存在反冲作用所产生的影 响。 自由的激发态原子核在发射γ射线时将发生反冲,其反冲能量 E R 为 ER ≅
第7章穆斯堡尔效应剖析
E E0 ER
E0为激发态和基态的能量差。
6
核分析基础及应用
第一节 穆斯堡尔效应及穆斯堡尔谱
一、穆斯堡尔效应
同理，自由的、静止的原子核在吸收γ射线时，原子核也受 到反冲，因此光子的能量不是全部被用来激发原子核，有 一部分提供为核的反冲能ER，即要将吸收和从基态激发到 激发态所需的γ射线能量为：
14
核分析基础及应用
第一节 穆斯堡尔效应及穆斯堡尔谱
二、基本原理
➢穆斯堡尔谱学的特点： ①穆斯堡尔谱具有极高的能量分辨本领，很容易探测出原子 核能级的变化。 ②利用穆斯堡尔谱可以方便地研究原子核与其周围环境间的 超精细相互作用，可以灵敏地获得原子核周围的物理和化学 环境的信息。
15
核分析基础及应用
34
核分析基础及应用
第三节 穆斯堡尔实验装置
5.其它附属设备 ➢为使共振吸收效应显著，有时需在低温条件下实验，因此 要有附属的低温装置来冷却源和吸收体(或只冷却其中之一)。 ➢为研究穆斯堡尔参数随温度的变化关系，又常需要附属的 加温设备。
35
核分析基础及应用
第三节 穆斯堡尔实验装置
6.样品(吸收体)的制备 ➢对金属和合金材料，先要经锻造或轧制后制成较小的棒状、
20
核分析基础及应用
第二节 穆斯堡尔参数
2.四极矩分裂 ②四极矩分裂是穆斯堡尔谱的一个重要参数，通过分裂谱 可以了解原子核的对称性，即电子云分布情况和电子云的 分布梯度。如表面原子相对本体原子有较低的对称性，根 据这个差别可以区分这两种不同原子。 表面化学吸附物质的存在可以改变电场 梯度，而这又与化学吸附键的强度以及 化学吸附物质相对于表面原子的位置有 关。因此，测量四极矩分裂的大小变化， 可以提供表面状况的信息。
fe团簇的穆斯堡尔谱
fe团簇的穆斯堡尔谱
穆斯堡尔谱是一种研究原子核与电子之间相互作用的谱学技术。
对于fe团簇的穆斯堡尔谱，可以提供关于其原子核的信息，例如原子核的电荷状态、磁性以及与周围电子的相互作用等。
穆斯堡尔谱的实验通常通过测量样品辐射出的γ射线频率和能量分布来获得。
对于fe团簇的穆斯堡尔谱，可以观察到不同的峰，每个峰对应于不同的穆斯堡尔参数。
穆斯堡尔参数可以提供关于样品中铁原子的信息。
其中，最重要的参数是穆斯堡尔位移，它表示了γ射线相对于无磁场时的频率偏移。
穆斯堡尔位移可以反映铁原子的电子云密度以及与周围电子的相互作用。
正的穆斯堡尔位移通常表示电子云密度较大，而负的穆斯堡尔位移则表示电子云密度较小。
另一个重要的参数是穆斯堡尔宽度，它表示了穆斯堡尔峰的宽度。
穆斯堡尔宽度可以提供关于铁原子的磁性信息。
对于磁性样品，穆斯堡尔宽度通常较大，而对于非磁性样品，穆斯堡尔宽度较小。
此外，穆斯堡尔谱还可以提供关于铁原子与周围晶格的相互作用以及样品中可能存在的其他相的信息。
需要注意的是，fe团簇的穆斯堡尔谱可能会受到多种因素的影响，例如样品的制备方法、温度、压力等。
因此，在
进行穆斯堡尔谱实验和解析时，需要综合考虑这些因素，以获得准确的结果。
穆斯堡尔谱学研究论文综述
东南大学物 理实验报告姓 名林海学 号 10309102 指导教师 寇朝霞日 期 2012-04-24 座位号 报告成绩实验名称 穆斯堡尔谱学研究一．实验目的1、了解穆斯堡尔效应基本原理2、学习测定 α -Fe 的穆斯堡尔谱并解谱．实验原理穆斯堡尔效应是一种原子核无反冲的 γ 射线共振吸收或共振散射现象。
由于核激发态有一定寿命， 相应的跃迁谱线宽度很窄， 而核发射的 γ 射线能量较大， 造 成核的反冲， 所以即使考虑到热运动的多普勒展宽造成的发射谱线与吸收谱线的重叠， 一般 也无法观察到核共振吸收现象。
穆斯堡尔考虑把靶原子核镶嵌在晶格中， 发射 γ射线时带着 整个晶体一起反冲， 这样的反冲很小， 有很大的概率观察到核共振吸收现象， 这就是穆斯堡 尔效应。
(一) γ 射线共振吸收 1、谱线的自然线宽核的激发态存在有限长的寿命 τ ，回到基态时发出的强度与光子频率 ω之间有关，为：1(E E 0)2424γ射线存在一定的线宽，谱线I( )( 0)2412即洛仑兹线性。
将 E=hω/2 π代入， I(E)则当E E0 /2 时 I(E)强度下降为最大值的一半，这时曲线宽度为/ ，称为谱线的自然线宽 Γ。
2、自由原子核的反冲 由能量、动量守恒定律可知核反冲能量 E R 为：212p ER MuR2 2 M即 M 越大，反冲能量 E R 越小。
如以 57Fe 为例， E 0=14.4keV，则有 E R ≈ 2×10-3eV 比自然 线宽大得多。
故对 57Fe ，当谱线不存在其他展宽，发射与吸收谱线之间不存在任何重叠， 所以不可能观察到 γ射线的共振吸收现象。
3、多普勒展宽由相对论性的多普勒效应DTE v2 E kT2 10 2eV室温下的多普勒效应不是观察到的 57Fe 发射γ射线的共振吸收。
(二) 穆斯堡尔谱线的强度和宽度原子发射 γ 射线时，反冲能量一般不足以激发声子，则发射前后晶格处于相同的状态， 这种无声子跃迁过程的概率称为无反冲分数 f 。
穆斯堡尔效应及其应用
穆斯堡尔效应及其应用
郑裕芳
【期刊名称】《国际学术动态》
【年(卷),期】1994(000)001
【总页数】2页(P49-50)
【作者】郑裕芳
【作者单位】无
【正文语种】中文
【中图分类】O481.6
【相关文献】
1.穆斯堡尔效应应用会议概述 [J], 张秀芳
2.穆斯堡尔效应在瓦斯突出中的应用 [J], 韩同春
3.穆斯堡尔效应及分析在磁性材料研制中的应用 [J], 徐海斌
4.含油气盆地中粘土矿物的穆斯堡尔效应及应用：以柴达木盆地第三系为例 [J], 王随继
5.穆斯堡尔效应在T12钢深冷处理研究中的应用 [J], 严敏杰;钱士强
因版权原因，仅展示原文概要，查看原文内容请购买。
穆斯堡尔谱ppt课件.pptx
（3）原子核的共振吸收：原子核（发射体）发射出的 γ光子，在通过处于基态的同种元素原子核（吸收体） 时，将被原子核吸收，其能量可跃迁到激发态，为原 子核的共振吸收。
（4）原子核的反冲：原子核在发射或吸收γ光子时，核将 受到一个相反方向的反冲，自身要产生反冲作用。
（5）核反冲作用的消除：将发射体和吸收体都冷却到液态 空气温度（约88K），使原子核由于键合作用被牢牢固定 在点阵晶格上，反冲动能趋向于零。无反冲核γ发射和共 振吸收，可使穆斯堡尔效应大大增强。
12
穆斯堡尔效应是原子核对γ射线的无 反冲共振 吸收现象.此效应自1957年发现以来,激起的研 究热情至今不衰,它不仅在理论上具有深刻的 意义,又有着广泛的应用价值.被公认为是20世 纪物理学实验的里程碑之一
13
三、穆斯堡尔谱的应用
由于穆斯堡尔效应得到的穆斯堡尔谱线宽Γ与 核激发态平均寿命所决定的自然线宽ΓH在同一 量级，因而具有极高的能量分辨率。
（γ射线是不稳定的原子核从能量较高的激发态跃迁到能量 较低的能级或基态时，放出的电磁波） 含铁样品中Fe 的能级差为B； 设ΔE=A-B
49
（3）当标样相对含铁样品运动，则样品接受的γ射线能 量为hv+/- ΔE；
（4）当速度达到某值， 使： B= hv+/-ΔE=A+/-VE/C；则形成共振吸收， 就得到 Mossbauer谱
18
3、不足之处是：只有有限数量的核有穆斯堡尔 效应，且许多还必须在低温下或在具有制备源条 件的实验室内进行，使它的应用受到较多的限制， 事实上，至今只有Fe和Sn等少的穆斯堡尔核得 到了充分的应用。
19
即使如此，它仍不失为固体物理研究的重要手 段之一，在有些场合甚至是其他手段不能取代 的，并且随着实验技术的进一步开发，可以预 期，它将不断地克服其局限性，在各研究领域 发挥更大的作用。
论穆斯堡尔谱效应及其在陶瓷领域中的应用
图1γ射线共振吸收原理示意图γ射线辐射源吸收体共振吸收多普勒效应也是一种物理现象。
在科学意义上,多普勒效应定义是:当一个发射电磁波或声音的辐射体,由于图257Fe 的放射波宽度辐射能量示意图123137keV123keV14.4keV基态第一激发态第一激发态图357Fe 穆斯堡尔谱仪的基本结构示意图计数振动器57Co样品探测器多道分析记录器速度(毫米/秒)不同能量的γ射线辐射中,以第三种能量辐射作为观察穆斯堡尔效应的辐射源。
它是57Fe 核的基态到第一激发态的能级之间的辐射源。
357Fe 穆斯堡尔谱仪的结构与基本工作原理57Fe 穆斯堡尔谱仪的基本结构示意图如图3所示穆斯堡尔仪的工作原理是:辐射源57Co 与振动器联结在一起,使辐射的γ射线获得等加速运动(产生多普勒图5四极分裂图E 0E I γ射线E M计数-V+V第一激发态基态Q ·S±1/2±1/2±1/2图6磁分裂能级状态示意图及相应的共振吸收速度谱E 03γ射线460-V+V123/21/25346125图4同质异能位移能级状态示意图及共振吸收速度谱E 0E Sγ射线E 0E A计数0-V +VI ·SV '0同质异能位移(I ·S)在一些文献中也称为化学位移(C ·S),它的大小与Fe 的三种结构状态有关。
(1)与Fe 的氧化状态有关按规律性来说,三价Fe 3+离子的同质异能位移小于二四极分裂值的大小与Fe 的结构状态有如下关系。
(1)与Fe 氧化状态有关。
二价Fe 2+离子的四极分裂的共振吸收的速度值大于三价Fe 3+离子的数值。
前者一般都大于2mm/s,后者一般均小于1mm/s。
因此,根据四极分57Fe 穆斯堡尔谱在陶瓷领域中的应用. All Rights Reserved.。
测铁的穆斯堡尔谱
测铁的穆斯堡尔谱
测铁的穆斯堡尔谱是一种用于研究铁化合物的非破坏性技术。
它是由德国物理学家鲁道夫·穆斯堡尔于1957年发明的。
这种技术利用了铁原子核的特殊性质，即铁原子核具有不同的能级。
当铁原子核被放置在一个恒定的磁场中时，它们会发出电磁辐射。
这些辐射的频率与铁原子核的能级有关。
通过测量这些辐射的频率和强度，可以确定铁原子核的能级和化学环境。
这样就可以研究铁化合物的结构、配位、氧化状态等信息。
测铁的穆斯堡尔谱在材料科学、化学、地球化学、生物化学等领域有广泛的应用。
它可以用来研究铁矿物、铁蛋白、铁氧化酶等复杂的铁化合物，还可以用于分析土壤、矿物、岩石等样品中的铁含量和形态。
总之，测铁的穆斯堡尔谱是一种非常重要的分析技术，可以为各种领域的研究提供有用的信息。
穆斯堡尔效应的发现
穆斯堡尔（科学2001，3．46～49）研究背景γ射线无反冲核共振吸收（常简称M效应），是共振荧光的一种。
事实上，我的故事开始于本世纪初．那时英国物理学家伍德（R．Wood）通过观察钠蒸气黄线的共振散射，成功地发现了共振荧光的存在．光共振现象可以用原子能级来解释，但对γ辐射的核共振现象来说，即把原子能级代之以核能级，情况并不明显相当．早在1929年，库恩（W．Kuhn）就指出了光现象与核现象的差别。
他指出，即使在气体中，光学跃迁时的反冲作用仍小于多普勒宽度．而对于γ跃迁，反冲起主要作用．但库恩文章发表以后的ZO年中没有什么实质性进展．直到1951年，伯明翰的穆恩（P．B．Moon）通过198Hg衰变为198An时产生的4．11×105电子伏的γ辐射，在一台超速离心机的末端第一次观察到了核共振荧光．他把，射线辐射源加速到670米／秒的高速，使线性多普勒效应补偿了源和吸收体之间的能量亏损．在他的实验中，散射截面增加了104倍，用这种方法观察到了核共振现象．另一个方法是由挪威物理学家马尔姆福斯（K．G．Malmfors）提出的．他利用加热过程增加了发射线和吸收线之间的重叠部分，从而观察到了核共振荧光．之后几年里，穆恩和费城富兰克林研究所（Franklin Institute of Philadelphia）的梅茨格（F．Metzger）做了不少包括核共振荧光在内的实验，他们主要应用了超速离心机，也利用了上述的跃迁和核反应时的反冲．这些实验还测出了约50种核激发态的寿命．后来马尔姆福斯对这些实验作了综述．前期工作我自己的研究工作开始于1953年．论文指导教师是迈尔一莱布尼兹（Maier－Leib士ti）教授。
他让我硕士论文和博士论文做同一个题目，建议我把马尔姆福斯的加热方法用于另一种同位素．从1953年夏到1955年3月期间，我在慕尼黑完成了硕士论文．根据导师的建议，我完成了两项工作：（l）制作12个正比计数管．这组计数管对被测同位素有约5％的总效率。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
实验九 穆斯堡尔效应在固体材料中的应用研究
实验目的
该实验是材料物理专业的重要专业方向实验之一。通过该实验使学生较系统与全面地掌
握穆斯堡尔效应在固体材料中研究的理论和技术，提高学生在材料科学研究方面的实验动手
能力和分析问题能力。
教学要求
1．掌握穆斯堡尔效应给出固体材料微观信息的基本理论;
2．掌握样品(吸收体)制备的理论与技术；
3．掌握穆斯堡尔效应的常温实验测试技术；
4．掌握穆斯堡尔效应的低温实验测试技术；
5．掌握穆斯堡尔谱的数据拟合技术；
6．穆斯堡尔效应研究矿物材料的微结构。
课程内容与学时分配
实验内容与学时分配表（总学时：36）
内 容 学 时
穆斯堡尔效应给出固体材料微观信息的基本理论
6
样品(吸收体)制备的理论、技术与实践
4
穆斯堡尔效应的常温实验测试
6
穆斯堡尔效应的低温实验测试
8
穆斯堡尔谱的数据拟合
6
矿物材料的穆斯堡尔参数及其微结构的研究
6
实验原理
穆斯堡尔效应是指原子核对射线的无反冲发射和共振吸收现象。自1957年由西
德物理学者穆斯堡尔发现以来，已在物理学，化学，生物学，矿物学和考古学等许
多科学领域得到了广泛应用，成为研究物质微观结构的一种有力手段，并迅速地发
展成为跨学科的新技术领域——穆斯堡尔谱学。
从穆斯堡尔谱的研究可得到如下的一些穆斯堡尔参数：①同质异能移IS; ②四极
分裂QS; ③超精细场(内场)H；④线宽; ⑤谱线面积A等，它们都与穆斯堡尔核的
周围环境(物质的晶体结构、有序程度、化合物价态、外界的温度、压力、磁场等情
况)；有密切关系，能提供与此相关的许多十分重要的微观结构信息。例如，图—给
出了铁化合物的同质异能移范围；图二给出了铁化合物中的IS、QS与配位数的关系，
应用此图可以获得未知铁化合物铁的氧化态、自旋态、配位数和配位体分布对称性
(分子结构)等信息。又如，由谱线面积比可以确定两个不同位置上铁原子的相对比
例。
穆斯堡尔谱原始数据是在一定条件(如温度、压力、磁场等)下测计数y（j）与多
道分析器道数j的关系，为了获取物质微观结构信息的上述各种穆斯堡尔参数，一般
来说，都需要将原始数据在微机中进行拟合。因此，在穆斯堡尔谱学技术中，对谱
数据进行拟合和分析，是极其重要的组成部分。
本实验用国内外较流行的MOSFUN程序对新疆铬铁矿* 的穆斯堡尔谱原始数据进
行拟合和分析。
在源和吸收体厚度较薄(例如对Fe57，只要样品中不超过10毫克／厘米2)的情
况下，可以认为实测谱是一系列洛仑兹线型的迭加，每一个峰由位置、强度、峰宽
来标识。于是整个图谱可以表示为：
121120niiiixxABxy
式中x为多普勒速度，y为相应的计数，它应是n个洛仑兹线的包络，其中iiixA,,0分别为 第i
个吸收峰的强度、位置和半高处全宽度, 而B为本底计数。最后，考虑到余弦效应和镜像谱对称
中心位置的确定对包络线影响，还要引入两个修正本底的参数。由此可见，对于由n个洛仑兹线
构成的镜像谱，y(x)是(3n+3)个参数的函数，我们将这些待求参数记为
33,,2,1,nkq
k
，
则式（1）可表示为kqxy,的函数形式，用式(1)拟合实验谱线，一般用加权最小二乘法，使
maxmin22,jjjkjyqxyW
（2）
为最小。式中Njjyj,,2,1道是第的实测计数，但是拟合不一定要从第1道至第N道,所以
取最小，为使。权重因子至从2maxmin1,jjyWjjj必须选择（3n+3）个参数的初估值（根
据原始实验数据画出的草图并作简单的计算可得），并用方程：
02
kq
（3）
来确定每个kkqq的修正值，然后由修正后的值kkqq作为下一次迭代的初值，重复上述过
程,直到满足5.18.02为止，此时的拟合结果在数学上可以认为是合理的。必须汪意的是：
正确的拟合结果还应该同时接受相应物理模型的合理解释。否则，这个结果是没有物理意义的。
对于复杂的实验谱，通常将其拟合为若干套洛仑兹谱线的迭加，配合其他的实验手段得到的
信息，可以确定各套谱线可能是顺磁单峰、四极分裂双峰或磁分裂六指峰，它们分别是处于相同
的化学环境中的穆斯堡尔共振核所贡献的，有一组谱参数与之对应。整个理论谱表达式中的谱线
位置均为超精细参数所代替。单峰、双峰和六指峰的谱线位置与相应的超精细参数之间的关系，
可由下列公式决定：
单峰 vKPPIS）（01 （4）
双峰 vvKPPQSKPPPIS120122 （5）
六指峰 vvvKPPHKPPPPQSKPPPPPIS161256065210.31214 （6）
式中的P单位为道，IS、QS的单位为mm/s. H的单位为Koe
道/657.10116smmPPK
v
(7)
式中Kv为谱仪的道增益。
v
KPPPPP4
6521
0
（8）
式中P0 为谱仪零速度的道数，其中6,5,2,16521的为，，，FePPPP峰位，Fe为相
应于实验所用特定基体的Co57对应的同质异能移，可查表得到，本实验Co57的基体
为Pd, 为：-0.1798mm/s.
在分析复杂的穆斯堡尔谱时，可根据正确的物理模型在拟合中附加—些约束条
件，从而使待求参数的个数减少，这往往能加速收敛或防止发散。所谓约束条件是
指对于其中某些穆斯堡尔参数加以限制，例如限制某些谱线的宽度，强度必须相等，
某些谱线的面积之间存在某种比例关系，令某些谱线或参数暂不参加拟合等。
教材与参考书
实验指导：自编讲义
参考书：
1. 《穆斯堡尔谱学》马如璋,徐英庭主编,科学出版社,1998.
2. 《矿物穆斯堡尔谱学》李哲，应育浦著 科学出版社 / 1996.7
考核方式
实验操作 60%， 实验报告 40%