塞曼效应对铁磁共振的影响
塞曼效应预实验报告
1. 理解塞曼效应的基本原理，掌握塞曼效应的实验方法。
2. 掌握使用光栅摄谱仪、偏振片等实验仪器进行塞曼效应实验的操作技能。
3. 通过实验，观察和分析塞曼效应现象，验证塞曼效应的基本规律。
二、实验原理塞曼效应是指在外加磁场的作用下，原子光谱线发生分裂的现象。
当原子处于外磁场中时，其能级会发生分裂，导致光谱线发生偏转和分裂。
根据分裂情况，塞曼效应可分为三种类型：横向塞曼效应、纵向塞曼效应和混合塞曼效应。
横向塞曼效应：原子能级在垂直于外磁场方向的分量发生分裂，导致光谱线在横向发生偏转和分裂。
纵向塞曼效应：原子能级在平行于外磁场方向的分量发生分裂，导致光谱线在纵向发生偏转和分裂。
混合塞曼效应：原子能级在垂直和平行于外磁场方向的分量同时发生分裂，导致光谱线在横向和纵向同时发生偏转和分裂。
三、实验仪器与材料1. 光栅摄谱仪2. 偏振片3. 笔形汞灯4. 电磁铁装置5. 聚光透镜6. 546nm滤光片7. F-P标准具8. 成像物镜与测微目镜组合而成的测量望远镜9. 标准具间距（d=2mm）10. 实验台1. 准备实验仪器，检查各部件是否完好，连接线路无误。
2. 将光栅摄谱仪、偏振片、笔形汞灯、电磁铁装置等实验仪器安装在实验台上，调整各仪器至合适位置。
3. 打开电磁铁电源，调整电流，使电磁铁产生所需的外加磁场。
4. 将笔形汞灯放置在实验台上，调整光路，使光束通过偏振片、546nm滤光片、F-P标准具等部件。
5. 调整F-P标准具的间距，观察光束在标准具内多次反射后形成的干涉条纹。
6. 逐渐调整电磁铁电流，观察光谱线的分裂情况，记录分裂条纹的间距、偏转角度等数据。
7. 重复实验，改变电磁铁电流，观察光谱线的分裂情况，记录数据。
8. 分析实验数据，验证塞曼效应的基本规律。
五、实验数据及处理1. 记录不同电磁铁电流下，光谱线的分裂条纹间距、偏转角度等数据。
2. 对实验数据进行处理，计算分裂条纹间距与电磁铁电流的关系，分析塞曼效应的规律。
塞曼效应实验说明
塞曼效应实验说明实验简介:塞曼效应是物理学史上一个著名的实验。
荷兰物理学家塞曼(Zeeman)在1896年发现把产生光谱的光源置于足够强的磁场中，磁场作用于发光体，使光谱发生变化，一条谱线即会分裂成几条偏振化的谱线，这种现象称为塞曼效应。
塞曼效应是法拉第磁致旋光效应之后发现的又一个磁光效应。
这个现象的发现是对光的电磁理论的有力支持，证实了原子具有磁距和空间取向量子化，使人们对物质光谱、原子、分子有更多了解。
塞曼效应另一引人注目的发现是由谱线的变化来确定离子的荷质比的大小、符号。
根据洛仑兹(H.A.Lorentz)的电子论，测得光谱的波长，谱线的增宽及外加磁场强度，即可称得离子的荷质比。
由塞曼效应和洛仑兹的电子论计算得到的这个结果极为重要，因为它发表在J、J汤姆逊(J、J Thomson)宣布电子发现之前几个月，J、J汤姆逊正是借助于塞曼效应由洛仑兹理论算得的荷质比，与他自己所测得的阴极射线的荷质比进行比较具有相同的数量级，从而得到确实的证据，证明电子的存在。
塞曼效应被誉为继X射线之后物理学最重要的发现之一。
1902年，塞曼与洛仑兹因这一发现共同获得了诺贝尔物理学奖（以表彰他们研究磁场对光的效应所作的特殊贡献）。
至今，塞曼效应依然是研究原子内部能级结构的重要方法。
本实验通过观察并拍摄Hg(546.1nm)谱线在磁场中的分裂情况，研究塞曼分裂谱的特征，学习应用塞曼效应测量电子的荷质比和研究原子能级结构的方法。
实验原理:一、塞曼分裂谱线与原谱线关系1、磁矩在外磁场中受到的作用(1)原子总磁矩在外磁场中受到力矩的作用：）绕磁场方向旋进。
其效果是磁矩绕磁场方向旋进，也就是总角动量（PJ(2)磁矩在外磁场中的磁能：由于或在磁场中的取向量子化，所以其在磁场方向分量也量子化：∴原子受磁场作用而旋进引起的附加能量M为磁量子数g为朗道因子，表征原子总磁矩和总角动量的关系，g随耦合类型不同（LS耦合和jj耦合）有两种解法。
塞曼效应实验 简介
塞曼效应实验简介
塞曼效应，是指在外加磁场下，各种光谱线的分裂现象。
这个效应首先由瑞典物理学
家塞曼（Pieter Zeeman）于1896年发现的，由此获得1902年的诺贝尔物理学奖。
实验过程中，需要使用较强的磁场，通常是1特斯拉以上。
然后，通过光源照射气体，观察气体光谱的变化。
光谱中原来只有一条谱线，但是在磁场的作用下，谱线会被分裂成
多条并排的细线。
这些细线的数量和排列方式与磁场的性质、气体类型和光源的特性有
关。
塞曼效应的理论证明来源于量子力学的结论。
磁场将影响原子的能级，使能级发生分裂。
原子发射的光子带有特定的能量，对应特定的波长和频率。
然而，在磁场中，能级发
生分裂，这会导致原子的光谱线分裂成多条。
这个效应可以通过塞曼效应的公式来计算，
公式的形式基于原子的量子力学特性和磁场的特性。
塞曼效应不仅仅在光谱分析方面应用广泛，它还有重要的应用于磁共振成像技术（MRI）。
MRI是一种医学成像技术，它使用强磁场和无线电波来生成人体内部的图像。
磁共振现象来源于塞曼效应，MRI中使用的磁场通常在1至3特斯拉之间。
通过改变磁场的强度和方向，可以对人体不同区域产生不同的成像结果，从而获取体内组织的详细信息。
总之，塞曼效应是磁场对原子光谱线分裂的影响，是现代物理学基础研究的重要内容。
其在光谱分析、物理学和医学成像等领域均有广泛的应用。
塞曼效应的原理与应用
塞曼效应的原理与应用引言塞曼效应是指在磁场中运动的粒子所产生的谱线被磁场分裂成多个频率的现象。
这一现象是由瑞典物理学家塞曼于1896年首次发现的，随后被广泛应用于物理学和化学领域的研究中。
本文将介绍塞曼效应的原理及其在科学研究与应用中的重要性。
塞曼效应的原理塞曼效应是基于磁光现象的原理而产生的。
当光线穿过磁场时，由于光波的电矢量与磁场方向垂直，会受到磁场的作用而发生改变。
具体来说，如果原子或分子的能级结构中存在着电子的紧密能级，那么在磁场中，原子或分子的电子将发生能级的分裂和重新排列，从而产生出不同频率的谱线。
塞曼效应的原理可以用以下公式来表示： \[ ΔE = g \cdot μ_B \cdot B \cdot m \] 其中，\[ ΔE \]表示能级的分裂，\[ g \]表示磁量子数，\[ μ_B \]表示玻尔磁子，\[ B \]表示磁场强度，\[ m \]表示电子的自旋量子数。
根据这个公式，我们可以推断出塞曼效应与磁场强度、自旋量子数等因素密切相关。
塞曼效应的应用塞曼效应在科学研究和实际应用中有着广泛的应用价值。
以下是其中几个重要的应用领域：1. 光谱学塞曼效应在光谱学中起着重要的作用。
利用塞曼效应可以对物质的结构和性质进行分析和研究。
通过测量物质在磁场中的吸收或发射谱线的分裂情况，可以获得有关原子或分子的信息，比如其能级结构、转动和振动等特性，从而推断出物质的组成和结构。
2. 核磁共振成像（MRI）核磁共振成像是一种非侵入式的医学成像技术，广泛应用于医学诊断中。
在核磁共振成像中，利用塞曼效应可以对人体组织中的氢原子进行分析和成像。
通过对核磁共振现象的观察，可以获得具有空间分辨能力的影像，用于检测和诊断人体内部的病变。
3. 量子计算塞曼效应也在量子计算领域得到了应用。
量子计算是一种利用量子力学原理设计和实现的计算方法，相较于传统计算机具有更高的计算效率和存储容量。
塞曼效应在量子比特的控制和测量中扮演着重要的角色，通过调节磁场强度可以实现量子比特的耦合和操作，从而实现量子计算。
1-5塞曼效应
1-5塞曼效应引言塞曼效应实验在物理学史上是一个著名的实验，它是继法拉第（M.Faraday ，1791-1867，英国物理学家）在1845年发现旋光效应，克尔（J.Kerr ，1824-1907，英国物理学家）在1875年发现电光效应、1876年发现克尔磁光效应之后的又一个磁光效应。
1862年，法拉第出于“磁力和光波彼此有联系”的信念，曾试图探测磁场对钠黄光的影响，但因仪器精度欠佳而未果。
塞曼（P.Zeeman ，1865－1943，荷兰物理学家）在法拉第信念的影响下，经过多次实验，最终用当时分辨本领最高的罗兰凹面光栅和强大的电磁铁，于1896年发现了钠黄线在磁场中变宽的现象，后来又发现了镉蓝线在磁场中的分裂。
洛伦兹（H.A.Lorentz ，1853-1928，荷兰物理学家）根据他的电磁理论，恰当地解释了正常塞曼效应和分裂谱线的偏振特性。
塞曼根据实验结果和洛伦兹的电磁理论，估算出的电子的核质比与几个月后汤姆逊（J.J.Thomson ，1856－1940，英国物理学家）从阴极射线得到的电子核质比近乎相同。
塞曼效应不仅证实了洛伦兹电磁理论的正确性，也为汤姆逊发现电子提供了证据，同时也证实了原子具有磁距并且其空间取向是量子化的。
1902年，塞曼和洛伦兹因此而共享了诺贝尔物理学奖。
经典的电磁理论（电子论）无法解释反常塞曼效应，对反常塞曼效应及复杂光谱的研究，使得朗德（nde ）于1921年提出了g 因子（朗德因子）概念，乌伦贝克（G.E.Uhlenbeck ）和哥德斯密特（S.A.Goudsmit ）于1925年又提出了电子自旋的概念，从而推动量子理论的发展。
塞曼效应证实了原子具有磁距并且其空间取向是量子化的；由塞曼效应还可以推断能级分裂情况，确定朗德因子，从而获得有关原子结构的信息。
至今，塞曼效应仍是研究原子内部结构的重要方法之一。
实验原理一、塞曼效应1．原子的总磁矩与总角动量的关系原子的总磁矩由电子磁矩与核磁矩两部分组成，但由于核磁矩比电子磁矩小三个数量级以上，所以可只考虑电子磁矩这一部分。
塞曼实验报告
一、实验目的1. 通过实验观察塞曼效应现象，加深对原子物理中塞曼效应理论的理解。
2. 掌握使用光栅摄谱仪、偏振片等实验仪器的操作方法。
3. 通过实验测定电子的荷质比，验证量子力学的基本原理。
二、实验原理塞曼效应是指当原子处于外磁场中时，其能级发生分裂的现象。
根据量子力学理论，电子在外磁场中的运动受到磁矩与磁场相互作用的约束，导致能级分裂。
实验中，通过观察汞谱线的塞曼分裂，可以测定电子的荷质比，并验证量子力学的基本原理。
三、实验仪器1. 光栅摄谱仪2. 偏振片3. 汞灯4. 电磁铁5. 聚光透镜6. 546nm滤光片7. 记录仪四、实验步骤1. 将汞灯放置在光栅摄谱仪的入射光路中，调节光栅和汞灯的位置，使汞灯发出的光通过光栅。
2. 在光栅摄谱仪的出射光路中，放置偏振片，调节其角度，观察偏振光的性质。
3. 将汞灯放置在电磁铁的磁场中，调节电磁铁的电流，使磁场强度逐渐增大。
4. 观察汞灯发出的光谱线，记录其位置和亮度变化。
5. 改变电磁铁的电流，重复上述步骤，观察光谱线的分裂情况。
6. 利用记录仪记录光谱线的位置和亮度变化，绘制塞曼分裂谱线图。
五、实验结果与分析1. 观察到汞灯发出的光谱线在电磁铁的磁场中发生分裂，分裂的条数随磁场强度的增大而增加。
2. 根据塞曼效应理论，分裂的条数与能级分裂的数目相等。
通过计算分裂的条数，可以推算出电子的荷质比。
3. 通过实验测定的电子荷质比与理论值相符，验证了量子力学的基本原理。
六、实验讨论1. 实验过程中，电磁铁的磁场强度对塞曼效应的影响较大。
在实验过程中，应严格控制电磁铁的电流，以保证实验结果的准确性。
2. 在实验过程中，观察光谱线时，应注意观察其位置和亮度变化，以便准确记录实验数据。
3. 实验过程中，应保持实验环境的清洁和稳定，以减小外界因素对实验结果的影响。
七、结论通过本次实验，我们成功观察到了塞曼效应现象，并利用实验数据测定了电子的荷质比。
实验结果表明，量子力学的基本原理在原子物理中得到了验证。
塞曼效应的应用
塞曼效应的应用塞曼效应是指在外加磁场作用下，原子或分子能级的能量发生变化，进而导致光谱线的产生。
这一现象已经在物理学和化学学科中得到了广泛的应用。
在下文中，我们将探讨塞曼效应在几个关键应用领域中的应用情况。
一、物理学领域在物理学领域，塞曼效应被广泛应用于核磁共振的研究。
核磁共振用于研究分子的结构和动力学行为。
它是基于一个有机分子中的氢原子核，在强磁场的作用下，会有一个旋转运动，从而产生一个磁矩的现象。
当一个外部磁场作用在这个分子上时，这个磁矩的方向会发生改变，根据塞曼效应，这将导致辐射能量的变化。
这种变化可以被用来研究分子的结构和运动。
此外，塞曼效应还可以用于研究材料中的磁性行为。
当一种材料暴露在一个外部磁场下时，它的磁性可能发生变化，从而对材料的电子结构和磁性行为产生影响。
通过观察材料在不同磁场下的吸收光谱，科学家们可以深入了解材料的电子结构和磁性行为。
二、化学领域在化学领域，塞曼效应被广泛应用于研究开合反应。
在一些分子中，由于某些原因，一些原子之间的距离可能会发生逐渐变化的现象。
这种变化可以在塞曼效应的作用下引起能量的变化，从而导致分子的开合反应。
通过观察开合反应的光谱图谱，可以研究分子在反应过程中的动力学行为。
不仅如此，塞曼效应还被用于研究金属离子的电子结构。
在一些金属化合物中，金属中心周围的配位因子会影响金属的电子结构。
当一个外部磁场作用于这样的化合物时，由于配位因子的影响，金属中心的电子结构将发生变化。
通过观察这些化合物的光谱，化学家们可以更好地了解金属离子的电子结构。
三、医学领域在医学领域，塞曼效应被广泛用于研究生命物质的结构和动力学行为。
例如，在核磁共振成像中，医生可以使用塞曼效应的原理来生成图像。
通过使用外加磁场产生的能量变化，核磁共振方法可以产生三维图像，使医生可以更好地了解人体器官的结构和功能。
除此之外，医学家们还使用塞曼效应来研究生物分子的结构和动力学行为，这些分子在发病机理和药物研发中具有重要作用。
不同磁场作用下的塞曼效应
不同磁场作用下的塞曼效应塞曼效应是指在磁场作用下的光谱线的分裂现象。
当原子或分子处于磁场中时，由于磁场的作用，电子的轨道和自旋运动会发生变化，从而导致能级的细微分裂和能级转移，进而引起光谱线的分裂。
塞曼效应是物质在磁场作用下的一种光谱效应，对于研究原子结构和分子结构非常重要。
在不同的磁场条件下，塞曼效应表现出不同的特点。
首先，我们来看在弱磁场下的塞曼效应。
在较弱的磁场中，自旋和轨道运动耦合较弱，在塞曼效应中主要表现为能级的细微分裂。
根据洪特定则，能级的细微分裂数量等于2J+1，其中J是原子或分子的总角动量量子数。
对于自由原子而言，总角动量J等于自旋角动量S加上轨道角动量L，而对于多电子原子系统，总角动量J等于自旋角动量S和轨道角动量L之和。
接下来，我们来看在强磁场下的塞曼效应。
在强磁场中，自旋和轨道运动之间的相互作用显著增强，塞曼效应主要表现为能级的分割。
此时，能级的分裂数量取决于S和L之间的关系。
当S大于L时，塞曼效应的分裂数量等于2S+1；当S小于L时，分裂数量等于2L+1、对于多电子原子系统来说，不同的电子轨道和自旋的组合会导致分裂光谱的不同特征。
除了磁场的强弱，塞曼效应还与光谱线的性质有关。
对于具有不同的自旋量子数（上自旋和下自旋）的能级，塞曼效应会导致两条分裂的光谱线。
这种分裂称为正常塞曼效应。
如果能级的自旋量子数相同，但具有不同的轨道量子数，塞曼效应会导致各种光谱线的分裂，这种分裂称为反常塞曼效应。
除了光谱线的分裂，塞曼效应还可以导致光谱线的极化改变。
在磁场的作用下，光子的偏振方向会发生旋转，这种现象称为塞曼旋转。
极化的改变和旋转角度与光源的极化状态、磁场的强度和方向有关。
总之，不同磁场作用下的塞曼效应表现出不同的特点。
在弱磁场下，主要表现为能级的细微分裂；在强磁场下，主要表现为能级的分裂。
能级的分裂数量取决于自旋和轨道之间的相互作用以及自旋和轨道的差异。
此外，塞曼效应还可以导致光谱线的极化改变和旋转。
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1 序言1.1铁磁共振的发展概述1.1.1 实验的背景介绍铁磁共振是于20世纪40年代发展起来的，它和核磁共振、电子自旋共振一样，成为研究物质宏观性能和微观结构的有效手段。
它利用磁性物质从微波磁场中强烈吸收能量的现象，与核磁共振、顺磁共振一样在磁学和固体物理学研究中占有重要地位。
早在1935年，著名联物理学家兰道（Lev Davydovich Landau 1908—1968）等就提出铁磁性物质具有铁磁共振特性。
经过若干年在超高频技术发展起来后，才观察到铁磁共振现象。
多晶铁氧体最早的铁磁共振实验发表于1948年。
以后的工作则多采用单晶样品1.1.2 磁共振的发展磁共振是在固体微观量子理论和无线电微波电子学技术发展的基础上被发现的。
1945年首先在顺磁性Mn盐的水溶液中观测到顺磁共振。
1946年，分别用吸收和感应的方法发现了石蜡和水中质子的核磁共振；用波导谐振腔方法发现了Fe、Co和Ni薄片的铁磁共振。
1950年在室温附近观测到固体Cr2O3的反铁磁共振。
1953年在半导体硅和锗中观测到电子和空穴的回旋共振。
1953年和1955年先后从理论上预言和实验上观测到亚铁磁共振。
1957年和1958年又发现了磁有序系统中高次模式的静磁型共振和自旋波共振。
1956年开始研究两种磁共振耦合的磁双共振现象。
这些磁共振被发现后，便在物理、化学、生物等基础学科和微波技术、量子电子学等新技术中得到了广泛的应用。
例如顺磁固体量子放大器，各种铁氧体微波器件，核磁共振谱分析技术和核磁共振成像技术及利用磁共振方法对顺磁晶体的晶场和能级结构、半导体的能带结构和生物分子结构等的研究。
原子核和基本粒子的自旋、磁矩参数的测定也是以各种磁共振原理为基础发展起来的1.2 本课题的研究容及意义铁磁共振是研究物质宏观性能和微观结构的有效手段，它在磁学和固体物理中都占有重要地位。
许多高校在近代物理实验教学中都开设了铁磁共振的实验容12实验中比较重要的参数是共振频率、共振磁场和共振线宽，由共振频率和共振磁场可以计算出材料的磁旋比和g因数，给出材料微观结构的信息。
共振线宽表示铁磁材料磁损耗的大小，是描述铁磁材料性能的一个重要指标。
测量共振线宽对研究铁磁共振的机理和提高微波铁氧体器件的性能是十分重要。
共振线宽是通过测量铁磁共振曲线计算出来的，而频散效应对铁磁共振曲线线形和线宽有很大的影响，如果在实验时不能消除频散效应的影响，测量的共振线宽会很不准确。
在实验过程中，大部分学生因为缺少相关的理论知识对频散效应所引起的铁磁共振曲线的变化以及频散效应的物理本质并不知其所以然。
本文从理论上分析了频散效应的来源及对铁磁共振曲线的影响2 实验原理2.1 磁共振2.1.1 磁共振的基本原理具有磁矩的物质，在恒定磁场作用下对电磁辐射能的共振吸收现象。
磁共振吸收谱在射频和微波波段围，是物质的整个电磁波谱中的长波区域。
自旋不为零的粒子，如电子和质子，具有自旋磁矩。
如果我们把这样的粒子放入稳恒的外磁场中，粒子的磁矩就会和外磁场相互作用使粒子的能级产生分裂，分裂后两能级间的能量差为：0hB E γ=∆ （2.1）如果此时再在稳恒外磁场的垂直方向加上一个交变电磁场，该电磁场的能量为:hv E = （2.2）当该能量等于粒子分裂后两能级间的能量差时，即：0hB hv γ= 02B v γπ= （2.3）则低能极上的粒子就要吸收交变电磁场的能量产生跃迁，即所谓的磁共振2.1.2 磁共振类型顺磁共振：产生磁共振的磁矩是顺磁体中的原子（离子）磁矩； 核磁共振（NMR ）：磁矩是原子核的自旋磁矩；电子自旋共振（SR ）：电子自旋磁矩的能级跃迁产生的磁共振； 铁磁共振（FMR ）：磁矩为铁磁体中的电子自旋磁矩。
除此之外，还有核电四极共振（NQR ）、光泵磁共振、亚铁磁共振 、反铁磁共振（AFMR ） 、回旋共振 （抗磁共振 ）、磁双共振等。
2.1.3 磁共振技术的应用利用顺磁共振可研究分子结构及晶体中缺陷的电子结构等。
核磁共振谱不仅与物质的化学元素有关，而且还受原子周围的化学环境的影响，故核磁共振已成为研究固体结构、化学键和相变过程的重要手段。
核磁共振成像技术与超声和X 射线成像技术一样已普遍应用于医疗检查。
铁磁共振是研究铁磁体中的动态过程和测量磁性参量的重要方法。
磁共振成像（MRl ）术最大的优点是对人体不产生损害，它不仅能显示病变组织，还能反映活体组织功能和代过程中生理生化信息2.2 铁磁共振（FMR ）铁磁物质在一定的外加恒定磁场和一定频率的微波磁场中当满足共振条件时产生强烈吸收共振的现象称为铁磁共振。
铁磁物质总磁矩在稳恒磁场作用下，绕作进动，其进动方程和进动频率可分别为：⎪⎭⎪⎬⎫=⨯-=→→→H H M dtMd γϖγ( （2.4）式中为旋磁比，由于铁磁性反映了电子自旋磁矩的集体行为，取电子的朗德因子g =2。
上述情况未考虑阻尼作用。
在外加恒磁场作用下，磁矩M 绕H 进动不会很久，因为磁介质部有损耗存在，实际上铁磁物质的自旋磁矩与周围环境之间必定存在着能量的交换，与晶格或邻近的磁矩存在着某种耦合，使磁化强度矢量M 的进动受到阻力，绕着外磁场进动的幅角θ会逐渐减小。
则M 最终趋近磁场方向，这个过程就是磁化过程，磁性介质所以能被磁化，就说明其部有损耗，如果要维持其进动，必须另外提供能量。
因此一般来说外加磁场由两部分组成：一是外加恒磁场H ，二是交变磁场h （即微波磁场）。
阻尼的大小还意味着进动角度θ减小的快慢，θ减小得快，趋于平衡态的时间就短，反之亦然。
因此，这种阻尼也可用驰豫时间τ来表示。
τ的定义是进动振幅减小到原来最大振幅的的时间。
磁化强度M 进动时所受到的阻尼作用是一个极其复杂的过程，不仅其微观机理还在探讨中，其宏观表达式也并不统一，这里我们采用朗德阻尼力矩的形式：⎥⎦⎤⎢⎣⎡--=→→→H M T D01χτ 000H M =χ为静磁化率。
所以完整的进动方程为：⎪⎭⎫⎝⎛--⎪⎭⎫ ⎝⎛⨯-=+⎪⎭⎫ ⎝⎛⨯-=→→→→→→→→H M H M T H M dt M d D 01χτγγ （2.5） 磁学常用磁导率μ来表示磁性材料被磁化的难易程度。
磁导率与磁化率的定义分别为：H B 0μμ=HM=χ χμ+=1 在交变磁场下，μ要用复数表示： u i u u ''-'=其中实部u '为铁磁介质在恒定磁场中的磁导率，它决定磁性材料中储存的磁能，虚部u ''反映交变磁场能在磁性材料中的损耗。
如果铁磁介质处在直流磁场和交变磁场的共同作用下，该铁磁样品就会出现两个新的特征——旋磁性和共振吸收。
当改变直流磁场或微波频率时，我们总能发现在某一条件下，铁磁体会出现一个最大的磁损耗，也就是进动的磁矩会对微波能量产生一个强烈的吸收，这时最大，这就是共振吸收现象。
在研究铁磁共振现象时，通常保持微波频率稳定，而改变直流磁场的强度。
际上铁磁谐振损耗并不用u''来说明，而是采用铁磁共振线宽ΔΗ来表示。
ΔΗ的定义可根据u''-H曲线（左图）来说明。
在发生共振时u''有最大值m u''，令"=''muu21处的磁场分别为H1和H2，则ΔΗ=H2–H1就是共振吸收线宽。
一般，ΔΗ越窄，磁损耗越低。
ΔΗ的大小也同样反映磁性材料对电磁波的吸收性能，并在实验中可以直接测定。
2.3微波谐振腔2.3.1微波的特点①微波波长很短。
具有直线传播的性质，能在微波波段制成方向性极强的无线系统，也可以接收到地面和宇宙空间各种物体发射回来的微弱回波，从而确定物体的方向和距离。
这使微波技术广泛的应用于雷达中。
②微波的频率很高，电磁振荡周期很短。
比电子管中电子在电极经历的时间还要小。
普通电子管不能用作微波振荡器、放大器和检波器，而必须用原理上完全不同的微波电子管来代替。
③许多原子和分子发射和吸收的电磁波的波长正好处在微波波。
用这特点研究分子和原子的结构，发展了微波波谱学和量子无线电物理学等尖端学科, 还研制了低噪音的量子放大器和极为准确的分子钟与原子钟。
④微波可以畅通无阻的穿过地球上空的电离层。
微波波段为宇宙通讯、导航、定位及射电天文学的研究和发展提供了广阔的前景。
2.3.2矩形导波管矩形截面的空心导体管构成矩形波导，它是传播微波最常用的传输线。
矩形谐振腔实际上是一段封闭的矩形波导，即在波导入射端和出射端加装了反射电磁波的金属片。
在波导管中传播的电磁波可以分为两大类：横电波又称为磁波（TE波或H波）：磁场可以有纵向和横向分量，但电场只有横向分量。
矩形波导管传播的基本波形是TE10波。
横磁波又称为电波（TM波或E波）：电场可以有纵向和横向分量，但磁场只有横向分量。
在实际应用中，总是把波导管设计成只能传播单一波形。
我们使用的波导管只能传播TE10波。
2.3.3 TE10波在波导管截面为a×b （a>b ）的矩形波导管的一端输入角频率为ω的电磁波，使它沿着z 轴传播。
忽略传输中的损耗，由麦克斯维方程组和边界条件，可以得到矩形波导管中TE10波的电磁场分量。
TE10波有以下特点：①电力线：只有平行于b 面（窄边）的电力线Ey 存在。
②磁力线：环绕电力线，始终与a 面平行，无y 分量。
③电场在y 方向均匀分布，沿y 方向无变化。
④在z 方向（传播方向），任意给定时刻场呈现周期性变化。
2.3.4矩形谐振腔如果波导终端负载始终是匹配的，所有的能量全部被吸收，这时波导中呈现的是行波。
如果波导终端是短路的，波导发生完全反射。
入射波和反射波迭加形成驻波。
这时波的能量不能传播。
在一般情况下，波将发生部分反射，形成混合波。
谐振腔中驻波的成分远大于行波。
实验用的样品应装在谐振腔磁场分量最大的位置。
矩形谐振腔发生谐振产生驻波的条件为：2gpl λ= ()...3,2,1=p 其中l 是谐振腔的长度。
λ g 是波导波长： ()221ag λλλ-=λ是微波在自由空间的波长。
上式说明，矩形谐振腔产生驻波的条件是腔长为半波导波长的整数倍。
谐振时电磁场的分布形式（振荡模式），如下：jetjetx jety y z x e l z p a x E ua p Hz el z p a x E ua p H el z p a x E E H E E ⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛-====ππϖπππϖπππcos sin 2cos sin 2sin sin 200000 （2.6） 谐振腔中电磁场的特点：电磁场沿x 、z 方向形成驻波，沿x 方向有一个驻立半波，沿z 方向有p 个驻立半波，沿y 方向是均匀的。