孔边应力集中 由于开孔
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孔边应力集中由于开孔，孔口附近的应力将远大于无孔时的应力，也远大于距孔口较远处的应力
圣维南如果把物体的一小部分便捷上的面力变换成分布不同，但静力等效，那么近处的应力分布将有显著变化，但远处所受影响可以忽略不计。可以简化局部边界上的应力边界条件
小挠度薄板弯曲问题的三个基本假设1垂直于中面方向的线应变，即可以不计2应力分量和z相关的3个、、，远小于其余三个应力分量，因而是次要的，他们所引起的形变可以不计3薄板中面内的各店都没有平行于中面的位移
弹性常数无关？具有相同的应理解常体力/在单连体的应力边界问题中，两个弹性体具有相同的边界条件，受同样分布的外力。
极小势能原理在给定的外力作用下，在满足位移边界条件的所有各组位移状态中，实际存在的一组位移应使总势能成为极值，如果考虑二阶变分总是大于或等于0.即（）就可以证明：对于稳定平衡状态，这个极值是极小值
平面应变物体截面形状、面力、体力、约束、沿z 方向均不变，只有平面应变分量（）仅为xy函数的弹性力学问题
对称如果弹性体的几何形状、约束情况、以及所受的力都是对称于某一轴，则所有应力、应变、位移、也都对称于这一轴。
平面应力只有平面应力分量（）存在，仅为xy函数的弹性力学问题、深梁平板坝的平板支墩
逆解法先设定各种形式、满足相容方程的应力函数、并求得应力分量，然后再根据应力边界条件和弹性体边界形状看这些应力分量对应边界上什么样的面力，从而得知所选取的应力函数可以解决问题。
半逆解法针对所要求解的问题，根据弹性体的边界形状和受力情况，假设部分或全部应力分量的函数形式，得出应力函数形式。带入相容方程求解应力函数，求解应力分量，看是否满足应力边界条件，是即可，不是另作假设。
孔边应力集中由于开孔，孔口附近的应力将远大于无孔时的应力，也远大于距孔口较远处的应力
圣维南如果把物体的一小部分便捷上的面力变换成分布不同，但静力等效，那么近处的应力分布将有显著变化，但远处所受影响可以忽略不计。可以简化局部边界上的应力边界条件
小挠度薄板弯曲问题的三个基本假设1垂直于中面方向的线应变，即可以不计2应力分量和z相关的3个、、，远小于其余三个应力分量，因而是次要的，他们所引起的形变可以不计3薄板中面内的各店都没有平行于中面的位移
弹性常数无关？具有相同的应理解常体力/在单连体的应力边界问题中，两个弹性体具有相同的边界条件，受同样分布的外力。
极小势能原理在给定的外力作用下，在满足位移边界条件的所有各组位移状态中，实际存在的一组位移应使总势能成为极值，如果考虑二阶变分总是大于或等于0.即（）就可以证明：对于稳定平衡状态，这个极值是极小值
平面应变物体截面形状、面力、体力、约束、沿z 方向均不变，只有平面应变分量（）仅为xy函数的弹性力学问题
对称如果弹性体的几何形状、约束情况、以及所受的力都是对称于某一轴，则所有应力、应变、位移、也都对称于这一轴。
平面应力只有平面应力分量（）存在，仅为xy函数的弹性力学问题、深梁平板坝的平板支墩
逆解法先设定各种形式、满足相容方程的应力函数、并求得应力分量，然后再根据应力边界条件和弹性体边界形状看这些应力分量对应边界上什么样的面力，从而得知所选取的应力函数可以解决问题。
半逆解法针对所要求解的问题，根据弹性体的边界形状和受力情况，假设部分或全部应力分量的函数形式，得出应力函数形式。带入相容方程求解应力函数，求解应力分量，看是否满足应力边界条件，是即可，不是另作假设。
孔边应力集中由于开孔，孔口附近的应力将远大于无孔时的应力，也远大于距孔口较远处的应力
圣维南如果把物体的一小部分便捷上的面力变换成分布不同，但静力等效，那么近处的应力分布将有显著变化，但远处所受影响可以忽略不计。可以简化局部边界上的应力边界条件
小挠度薄板弯曲问题的三个基本假设1垂直于中面方向的线应变，即可以不计2应力分量和z相关的3个、、，远小于其余三个应力分量，因而是次要的，他们所引起的形变可以不计3薄板中面内的各店都没有平行于中面的位移
弹性常数无关？具有相同的应理解常体力/在单连体的应力边界问题中，两个弹性体具有相同的边界条件，受同样分布的外力。
极小势能原理在给定的外力作用下，在满足位移边界条件的所有各组位移状态中，实际存在的一组位移应使总势能成为极值，如果考虑二阶变分总是大于或等于0.即（）就可以证明：对于稳定平衡状态，这个极值是极小值
平面应变物体截面形状、面力、体力、约束、沿z 方向均不变，只有平面应变分量（）仅为xy函数的弹性力学问题
对称如果弹性体的几何形状、约束情况、以及所受的力都是对称于某一轴，则所有应力、应变、位移、也都对称于这一轴。
平面应力只有平面应力分量（）存在，仅为xy函数的弹性力学问题、深梁平板坝的平板支墩
逆解法先设定各种形式、满足相容方程的应力函数、并求得应力分量，然后再根据应力边界条件和弹性体边界形状看这些应力分量对应边界上什么样的面力，从而得知所选取的应力函数可以解决问题。
半逆解法针对所要求解的问题，根据弹性体的边界形状和受力情况，假设部分或全部应力分量的函数形式，得出应力函数形式。带入相容方程求解应力函数，求解应力分量，看是否满足应力边界条件，是即可，不是另作假设。孔边应力集中由于开孔，孔口附近的应力将远大于
无孔时的应力，也远大于距孔口较远处的应力
圣维南如果把物体的一小部分便捷上的面力变换
成分布不同，但静力等效，那么近处的应力分布将有
显著变化，但远处所受影响可以忽略不计。可以简化
局部边界上的应力边界条件
小挠度薄板弯曲问题的三个基本假设1垂直于中面
方向的线应变，即可以不计2应力分量和z相关的3
个、、，远小于其余三个应力分量，因而是次要的，他
们所引起的形变可以不计3薄板中面内的各店都没
有平行于中面的位移
弹性常数无关？具有相同的应理解常体力/在单连
体的应力边界问题中，两个弹性体具有相同的边界条
件，受同样分布的外力。
极小势能原理在给定的外力作用下，在满足位移边
界条件的所有各组位移状态中，实际存在的一组位移
应使总势能成为极值，如果考虑二阶变分总是大于或
等于0.即（）就可以证明：对于稳定平衡状态，这个
极值是极小值
平面应变物体截面形状、面力、体力、约束、沿z
方向均不变，只有平面应变分量（）仅为xy函数的
弹性力学问题
对称如果弹性体的几何形状、约束情况、以及所受
的力都是对称于某一轴，则所有应力、应变、位移、
也都对称于这一轴。
平面应力只有平面应力分量（）存在，仅为xy函
数的弹性力学问题、深梁平板坝的平板支墩
逆解法先设定各种形式、满足相容方程的应力函
数、并求得应力分量，然后再根据应力边界条件和弹
性体边界形状看这些应力分量对应边界上什么样的
面力，从而得知所选取的应力函数可以解决问题。
半逆解法针对所要求解的问题，根据弹性体的边界
形状和受力情况，假设部分或全部应力分量的函数形
式，得出应力函数形式。带入相容方程求解应力函数，
求解应力分量，看是否满足应力边界条件，是即可，
不是另作假设。
孔边应力集中由于开孔，孔口附近的应力将远大于
无孔时的应力，也远大于距孔口较远处的应力
圣维南如果把物体的一小部分便捷上的面力变换
成分布不同，但静力等效，那么近处的应力分布将有
显著变化，但远处所受影响可以忽略不计。可以简化
局部边界上的应力边界条件
小挠度薄板弯曲问题的三个基本假设1垂直于中面
方向的线应变，即可以不计2应力分量和z相关的3
个、、，远小于其余三个应力分量，因而是次要的，他
们所引起的形变可以不计3薄板中面内的各店都没
有平行于中面的位移
弹性常数无关？具有相同的应理解常体力/在单连
体的应力边界问题中，两个弹性体具有相同的边界条
件，受同样分布的外力。
极小势能原理在给定的外力作用下，在满足位移边
界条件的所有各组位移状态中，实际存在的一组位移
应使总势能成为极值，如果考虑二阶变分总是大于或
等于0.即（）就可以证明：对于稳定平衡状态，这个
极值是极小值
平面应变物体截面形状、面力、体力、约束、沿z
方向均不变，只有平面应变分量（）仅为xy函数的
弹性力学问题
对称如果弹性体的几何形状、约束情况、以及所受
的力都是对称于某一轴，则所有应力、应变、位移、
也都对称于这一轴。
平面应力只有平面应力分量（）存在，仅为xy函
数的弹性力学问题、深梁平板坝的平板支墩
逆解法先设定各种形式、满足相容方程的应力函
数、并求得应力分量，然后再根据应力边界条件和弹
性体边界形状看这些应力分量对应边界上什么样的
面力，从而得知所选取的应力函数可以解决问题。
半逆解法针对所要求解的问题，根据弹性体的边界
形状和受力情况，假设部分或全部应力分量的函数形
式，得出应力函数形式。带入相容方程求解应力函数，
求解应力分量，看是否满足应力边界条件，是即可，
不是另作假设。
孔边应力集中由于开孔，孔口附近的应力将远大于
无孔时的应力，也远大于距孔口较远处的应力
圣维南如果把物体的一小部分便捷上的面力变换
成分布不同，但静力等效，那么近处的应力分布将有
显著变化，但远处所受影响可以忽略不计。可以简化
局部边界上的应力边界条件
小挠度薄板弯曲问题的三个基本假设1垂直于中面
方向的线应变，即可以不计2应力分量和z相关的3
个、、，远小于其余三个应力分量，因而是次要的，他
们所引起的形变可以不计3薄板中面内的各店都没
有平行于中面的位移
弹性常数无关？具有相同的应理解常体力/在单连
体的应力边界问题中，两个弹性体具有相同的边界条
件，受同样分布的外力。
极小势能原理在给定的外力作用下，在满足位移边
界条件的所有各组位移状态中，实际存在的一组位移
应使总势能成为极值，如果考虑二阶变分总是大于或
等于0.即（）就可以证明：对于稳定平衡状态，这个
极值是极小值
平面应变物体截面形状、面力、体力、约束、沿z
方向均不变，只有平面应变分量（）仅为xy函数的
弹性力学问题
对称如果弹性体的几何形状、约束情况、以及所受
的力都是对称于某一轴，则所有应力、应变、位移、
也都对称于这一轴。
平面应力只有平面应力分量（）存在，仅为xy函
数的弹性力学问题、深梁平板坝的平板支墩
逆解法先设定各种形式、满足相容方程的应力函
数、并求得应力分量，然后再根据应力边界条件和弹
性体边界形状看这些应力分量对应边界上什么样的
面力，从而得知所选取的应力函数可以解决问题。
半逆解法针对所要求解的问题，根据弹性体的边界
形状和受力情况，假设部分或全部应力分量的函数形
式，得出应力函数形式。带入相容方程求解应力函数，
求解应力分量，看是否满足应力边界条件，是即可，
不是另作假设。
孔边应力集中由于开孔，孔口附近的应力将远大于
无孔时的应力，也远大于距孔口较远处的应力
圣维南如果把物体的一小部分便捷上的面力变换
成分布不同，但静力等效，那么近处的应力分布将有
显著变化，但远处所受影响可以忽略不计。可以简化
局部边界上的应力边界条件
小挠度薄板弯曲问题的三个基本假设1垂直于中面
方向的线应变，即可以不计2应力分量和z相关的3
个、、，远小于其余三个应力分量，因而是次要的，他
们所引起的形变可以不计3薄板中面内的各店都没
有平行于中面的位移
弹性常数无关？具有相同的应理解常体力/在单连
体的应力边界问题中，两个弹性体具有相同的边界条
件，受同样分布的外力。
极小势能原理在给定的外力作用下，在满足位移边
界条件的所有各组位移状态中，实际存在的一组位移
应使总势能成为极值，如果考虑二阶变分总是大于或
等于0.即（）就可以证明：对于稳定平衡状态，这个
极值是极小值
平面应变物体截面形状、面力、体力、约束、沿z
方向均不变，只有平面应变分量（）仅为xy函数的
弹性力学问题
对称如果弹性体的几何形状、约束情况、以及所受
的力都是对称于某一轴，则所有应力、应变、位移、
也都对称于这一轴。
平面应力只有平面应力分量（）存在，仅为xy函
数的弹性力学问题、深梁平板坝的平板支墩
逆解法先设定各种形式、满足相容方程的应力函
数、并求得应力分量，然后再根据应力边界条件和弹
性体边界形状看这些应力分量对应边界上什么样的
面力，从而得知所选取的应力函数可以解决问题。
半逆解法针对所要求解的问题，根据弹性体的边界
形状和受力情况，假设部分或全部应力分量的函数形
式，得出应力函数形式。带入相容方程求解应力函数，
求解应力分量，看是否满足应力边界条件，是即可，
不是另作假设。
孔边应力集中由于开孔，孔口附近的应力将远大于
无孔时的应力，也远大于距孔口较远处的应力
圣维南如果把物体的一小部分便捷上的面力变换
成分布不同，但静力等效，那么近处的应力分布将有
显著变化，但远处所受影响可以忽略不计。可以简化
局部边界上的应力边界条件
小挠度薄板弯曲问题的三个基本假设1垂直于中面
方向的线应变，即可以不计2应力分量和z相关的3
个、、，远小于其余三个应力分量，因而是次要的，他
们所引起的形变可以不计3薄板中面内的各店都没
有平行于中面的位移
弹性常数无关？具有相同的应理解常体力/在单连
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极小势能原理在给定的外力作用下，在满足位移边
界条件的所有各组位移状态中，实际存在的一组位移
应使总势能成为极值，如果考虑二阶变分总是大于或
等于0.即（）就可以证明：对于稳定平衡状态，这个
极值是极小值
平面应变物体截面形状、面力、体力、约束、沿z
方向均不变，只有平面应变分量（）仅为xy函数的
弹性力学问题
对称如果弹性体的几何形状、约束情况、以及所受
的力都是对称于某一轴，则所有应力、应变、位移、
也都对称于这一轴。
平面应力只有平面应力分量（）存在，仅为xy函
数的弹性力学问题、深梁平板坝的平板支墩
逆解法先设定各种形式、满足相容方程的应力函
数、并求得应力分量，然后再根据应力边界条件和弹
性体边界形状看这些应力分量对应边界上什么样的
面力，从而得知所选取的应力函数可以解决问题。
半逆解法针对所要求解的问题，根据弹性体的边界
形状和受力情况，假设部分或全部应力分量的函数形
式，得出应力函数形式。带入相容方程求解应力函数，
求解应力分量，看是否满足应力边界条件，是即可，
不是另作假设。
孔边应力集中由于开孔，孔口附近的应力将远大于
无孔时的应力，也远大于距孔口较远处的应力
圣维南如果把物体的一小部分便捷上的面力变换
成分布不同，但静力等效，那么近处的应力分布将有
显著变化，但远处所受影响可以忽略不计。可以简化
局部边界上的应力边界条件
小挠度薄板弯曲问题的三个基本假设1垂直于中面
方向的线应变，即可以不计2应力分量和z相关的3
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有平行于中面的位移
弹性常数无关？具有相同的应理解常体力/在单连
体的应力边界问题中，两个弹性体具有相同的边界条
件，受同样分布的外力。
极小势能原理在给定的外力作用下，在满足位移边
界条件的所有各组位移状态中，实际存在的一组位移
应使总势能成为极值，如果考虑二阶变分总是大于或
等于0.即（）就可以证明：对于稳定平衡状态，这个
极值是极小值
平面应变物体截面形状、面力、体力、约束、沿z
方向均不变，只有平面应变分量（）仅为xy函数的
弹性力学问题
对称如果弹性体的几何形状、约束情况、以及所受
的力都是对称于某一轴，则所有应力、应变、位移、
也都对称于这一轴。
平面应力只有平面应力分量（）存在，仅为xy函
数的弹性力学问题、深梁平板坝的平板支墩
逆解法先设定各种形式、满足相容方程的应力函
数、并求得应力分量，然后再根据应力边界条件和弹
性体边界形状看这些应力分量对应边界上什么样的
面力，从而得知所选取的应力函数可以解决问题。
半逆解法针对所要求解的问题，根据弹性体的边界
形状和受力情况，假设部分或全部应力分量的函数形
式，得出应力函数形式。带入相容方程求解应力函数，
求解应力分量，看是否满足应力边界条件，是即可，
不是另作假设。