α、β、γ衰变的规律总结上课讲义
三种衰变的总结范文
三种衰变的总结范文衰变是指原子核中核子的转变过程。
根据不同的转变方式，可以将衰变分为三种类型：α衰变、β衰变和γ衰变。
下面将对这三种衰变进行详细总结。
1.α衰变：α衰变是指原子核中的α粒子（即带有2个质子和2个中子的氦核）从原子核中射出，以达到更稳定的状态。
在α衰变过程中，原子核的质量数减少4，原子序数减少2、α衰变发生的主要原因是一些原子核的质子数超过了稳定线，通过α衰变可以使核子数逼近稳定线。
α衰变的特点是放出高能的α粒子，具有比较大的动能和较短的半衰期。
由于α粒子带有双电荷，使得其穿透能力相对较弱，只能在极短距离内被物质吸收。
因此，α衰变对人体的伤害较小，但是当α放射性核素被摄入或吸入体内时，其放射性的α粒子会直接损害人体内部组织，对人体健康造成较大威胁。
2.β衰变：β衰变是指在原子核内部，中子转化为质子或质子转化为中子，从而变成一个新的原子核和一个高速运动的β粒子的过程。
β衰变分为两种类型：β+衰变和β-衰变。
β+衰变发生在质子过多的原子核中，其中一个质子转化为一个中子，同时释放出一个正电子和一个电子中微子。
质子数减少1，质量数不变。
β+衰变的特点是放出高能的正电子，具有较强的穿透能力，对人体的伤害较大。
β-衰变发生在中子过多的原子核中，其中一个中子转化为一个质子，同时释放出一个负电子和一个反电子中微子。
中子数减少1，质量数不变。
β-衰变的特点是放出高能的负电子，具有较大的穿透能力。
3.γ衰变：γ衰变是指由于原子核中的能级变化，释放出高能的γ射线的过程。
γ射线是电磁波辐射，具有很高的能量和极强的穿透能力。
γ衰变通常伴随着α衰变或β衰变的发生，是一种补充辐射的方式。
γ射线对人体的伤害非常大，能够穿透人体组织，使得细胞内部的DNA等分子结构发生变化，导致细胞损伤和突变。
因此，γ衰变是最具有放射性危害的一种衰变方式。
总体来说，α衰变、β衰变和γ衰变是原子核中核子转变的三种方式。
α衰变和β衰变是核子数的改变，从而使原子核趋于稳定的过程；γ衰变则是原子核内能级变化释放出的高能射线。
19.2、放射性元素的衰变(上课用课件)
238＝206＋4x 92 = 82 + 2x - y
x＝8 y＝6
2002年 上海
•
10．完成核反应方程：23940
234
Th→ 91
Pa＋
0 1
e
。
•
经23940过Th6分衰钟变还为有23941
Pa
2
的半衰期是1.2分钟，则64克23940Th
克尚未衰变。
课堂总结
1
)
t T
2
2.不同的放射性元素，半衰期不同
放射性元素衰变的快慢是核内部自身因素决定。 放射性元素半衰变是一个统计规律。
听说过“点石成金”的传说吗？
第十九章 原子核 第二节 放射性元素的衰变
一、衰变
1.定义原：子核放出α粒子或β粒子转变为 新核的变化叫做原子核的衰变。
2.种类： (1)α衰变：放出α粒子的衰变，如
9 22 3U 8 9 20 3T 4 h4 2He
(2)β衰变：放出β粒子的衰变，如
2 9
0 3 T4 h9 21 3P 4 a 0 1e
1 0n 1 1H0 1e
阅读教材 “半衰期” 部分并思考问 题：
• 1、放射性元素的衰变有什么规律？ • 2、用什么物理量描述？ • 3、这种描述的对象是什么？
二、半衰期(T)
1.定义：放射性元素的原子核有半数发 生衰变所需的时间。 2.意义：表示放射性元素衰变快慢的物理量。
不同的放射性元素其半衰期不同。
3．规律：原子核发生衰变时，衰变前后的
电荷数和质量数都守恒。
衰 变
α衰变：
Z AX Z A 4 2Y4 2He
方 程
β衰变： Z AX Z A 1Y0 1e
放射性衰变规律知识点总结
放射性衰变规律知识点总结放射性衰变是指原子核自发地放出射线，转变为另一种原子核的过程。
这一现象在物理学、地质学、医学等众多领域都有着重要的应用和意义。
下面我们来详细总结一下放射性衰变规律的相关知识点。
一、放射性衰变的类型1、α衰变α衰变是指原子核放出一个α粒子（即氦核，由两个质子和两个中子组成），从而转变为另一种原子核的过程。
α粒子具有较大的能量和电荷，穿透能力较弱。
例如，铀-238 经过α衰变会变成钍-234。
2、β衰变β衰变分为β⁻衰变和β⁺衰变。
β⁻衰变是原子核中的一个中子转变为一个质子，并放出一个电子和一个反中微子；β⁺衰变则是一个质子转变为一个中子，放出一个正电子和一个中微子。
β粒子（电子或正电子）的穿透能力比α粒子强。
3、γ衰变γ衰变通常是在α衰变或β衰变之后发生，原子核从激发态跃迁到较低能态时放出γ射线（即高能光子）。
γ射线的穿透能力很强。
二、放射性衰变的规律1、衰变常数（λ）衰变常数是表示某种放射性核素衰变快慢的物理量，它是单位时间内一个原子核发生衰变的概率。
不同的放射性核素具有不同的衰变常数。
2、半衰期（T₁/₂）半衰期是指放射性原子核数目衰变到原来一半所需要的时间。
半衰期与衰变常数的关系为：T₁/₂＝ 0693 ／λ 。
半衰期是放射性衰变的一个重要特征参数，它不随外界条件的变化而改变。
3、平均寿命（τ）平均寿命是指放射性原子核平均存在的时间，它与半衰期和衰变常数的关系为：τ ＝ 1 ／λ 。
三、放射性衰变的数学表达式假设初始时刻（t ＝ 0）放射性原子核的数目为 N₀，经过时间 t 后，剩余的原子核数目为N，则它们之间的关系可以用以下指数函数表示：N ＝ N₀ e^（λt)这一表达式反映了放射性原子核随时间的衰变情况。
四、放射性衰变的应用1、地质年代测定通过测量岩石中放射性元素的衰变产物与剩余放射性元素的比例，可以确定岩石的形成年代，从而了解地球的演化历史。
2、医学诊断和治疗放射性同位素在医学诊断中，如 PET（正电子发射断层扫描）和SPECT（单光子发射计算机断层扫描），可以帮助医生了解人体内部器官的功能和代谢情况。
放射性元素的衰变 课件
【解析】 本题主要考查对衰变规律的应用和计算能力．
解法一：由于 β 衰变不会引起质量数的减少，故可先根据质量数 的减少确定 α 衰变的次数，因为每进行一次 α 衰变，质量数减 4，所 以 α 衰变的次数为：x＝232－4 208次＝6 次
再结合核电荷数的变化情况和衰变规律来判断 β 衰变的次数.6 次 α 衰变，电荷数减少 2×6＝12 个，而每进行一次 β 衰变，电荷数增加 1，所以 β 衰变的次数为：y＝[12－(90－82)]次＝4 次．
3．影响因素：放射性元素衰变的快慢是由原子核内部因素决定的， 跟原子所处的物理状态(如温度、压强)或化学状态(如单质、化合物) 无关．
4．适用条件：半衰期是一个统计概念，是对大量的原子核衰变规 律的总结，对少量的原子核的衰变，上述规律不成立，比如有两个镭 226 原子核，不是经过一个半衰期就应该有一个发生衰变，这两个原 子核何时衰变就是不可预测的．
1．衰变规律：原子核衰变时，电荷数和质量数都守恒． 2．衰变方程 (1)α 衰变：AZX→AZ－－24Y＋42He (2)β 衰变：AZX→Z＋A1Y＋－01e
3．衰变方程的书写特点 (1)核衰变过程一般是不可逆的，所以核衰变方程只能用箭头，不 能用等号．
(2)核衰变的生成物一定要以实验为基础，不能只依据两个守恒而 杜撰出不符合实际的生成物来书写核反应方程．
【方法归纳】
应用半衰期公式
m＝m021
t T
计算．
2．半衰期公式 根据半衰期的定义，原子核的数目半数发生衰变所用的时间叫做 该元素的一个半衰期．所以可推测出如下公式：剩余的数目是原来数 目的几分之几或剩余的这种元素的质量是原来的几分之几．
α、β、γ衰变的规律总结
分立谱，发射丫光子 的能量也可用于测 量原子核的能级图；
跃迁选择 定则
1，角动量守恒：
a的角动量：
L||I,If|,|l,I J 1L ,I,
2,宇称守恒：
if(1)1
允许跃迁：△1=0,±1
An=+1；
I一级禁戒跃迁：AI=0,±1,
±2An=-1；
n级禁戒跃迁：A1=土n,±(n+1)An=(-1)n
取大能量在几十kev~Mev
Kev~Mev
反应式
Ax:42丫+；
;
:AXay—
・ZXZ1Ye
・Axay
・Z八Z 1 Te
ec・；xeZAYe；
:XZAX；
；
发生的条 件（能量）
MX(Z,A)>My(Z-2,A-
4)+Ma(2,4)
3-:
MX(Z,A)>MY(Z+1,A)or△
(Z,A)>△(Z+1,A)
在B衰变的孤立系统中，角 动量守恒，轻子带走的轨道 角动量越大，跃迁级次越咼， 即跃迁矩阵元越小，衰变越 难发生
角动量守恒，(0T0跃迁不发射丫光子， 这是由于无法提供 丫光子的内禀角动 量为1)影响后面的 选择定则，同时角动 量越大，跃迁概率越 小，越难发生。
宇称对衰 变的影响 是怎样
的？为什 么？
宇称守恒(在强相 互作用和电磁相互 作用中，宇称是守 恒的)
if( 1)1其
中1a是a带走的总 角动量(因为a自 旋为0,故就等于它 的轨道角动量)
宇称不守恒(弱相互作用中 宇称不守恒),B衰变中放出 电子和中微子，电子-中微子 场与原子核的相互作用为弱 相互作用；但在非相对论情
αβγ衰变的规律总结
αβγ衰变的规律总结α、β和γ衰变是放射性核衰变的三种常见形式。
它们都是放射性核素自发放出粒子或电磁辐射以达到稳定态的过程。
下面对它们的规律进行总结：一、α衰变：α衰变是指放射性核素放出一个α粒子，即一个质子数为2、中子数为2的氦离子。
α衰变的规律如下：1.α衰变是对重元素而言的：α衰变一般发生在重元素中，如铀（U）系列放射性核素。
这是因为重元素的核子数较多，核内的相互作用导致核力相对较弱，不足以克服库伦斥力，因而核强力作用下核子数较多的重元素倾向于α衰变来达到稳定态。
2.生成新的原子核并释放能量：在α衰变时，原子核会变成另一个具有较小质量数和原子序数的新原子核。
同时，放出的α粒子携带正电荷和动能。
这个过程中，核质量减少，因此释放的能量与质量差相关。
3.放射性核素半衰期长：α衰变的半衰期较长，一般在数千年至几十亿年之间，例如铀-238的半衰期为44.5亿年。
这是由于其放出的α粒子相对较大，具有较高的能量状态，进一步衰变所需的时间相对较长。
二、β衰变：β衰变是指放射性核素中的一个中子衰变为质子，并释放出一个带负电荷的β粒子（可以是电子e-或正电子e+）。
β衰变的规律如下：1.β-衰变与β+衰变：β-衰变是指中子转化为质子，并释放出一个电子，例如钴-60放射性核素。
β+衰变是指质子转化为中子，并释放出一个正电子，例如氯-37放射性核素。
2.生成新的原子核并释放能量：在β衰变时，核子的数量发生改变，进一步生成具有不同质量数和原子序数的新原子核。
放出的β粒子带有电荷和动能。
同时，根据能量守恒定律，可能会产生伽马光子和可能的其他衰变产物。
3.半衰期较短：β衰变的半衰期通常较短，从几分钟到几十年不等，例如碳-14的半衰期为5730年。
这是由于β衰变涉及到较小的质量变化和粒子释放。
三、γ衰变：γ衰变是指放射性核素核外电子在跃迁时释放出γ光子，即高能量的电磁辐射。
γ衰变的规律如下：1.不改变原子核的结构：γ衰变不涉及原子核内的粒子数量变化，该过程只涉及到放出高能量的γ光子。
放射性元素的衰变 课件
发生衰变所需的时间．
(2)决定因素 放射性元素衰变的快慢是由 核内部自身
的因素决
定的，跟原子所处的化学状态和外部条件没有关系．不同的 放射性元素，半衰期 不同 ．
(3)应用 利用半衰期非常稳定这一特点，可以测量其衰变程度、 推断时间． 2．思考判断 (1)半衰期可以表示放射性元素衰变的快慢．(√) (2)半 衰期是放射性元 素的大量原子核 衰变的统计规 律．(√) (3)半衰期可以通过人工进行控制．(×)
2．α 衰变的实质是原子核中的 2 个质子和 2 个中子结合 在一起发射出来的，α 衰变方程为：AZX→AZ－－24Y＋24He，实质是： 211H＋201n→42He.
3．β 衰变的实质是原子核内的一个中子变成一个质子和 电子，放出高速电子流，β 衰变的方程为：AZX→Z＋A1Y＋－10e， 实质是：10n→11H＋－10 e.
放射性元素的衰变
原子核的衰变
1.基本知识 (1)定义 原子核放出 α粒子 或 β粒子 ，则核电荷数变了， 变成另一种 原子核 ，这种变化称为原子核的衰变．
(2)衰变分类
放出 α 粒子的衰变叫 α衰变
叫 β衰变
．
．放出 β 粒子的衰变
(3)衰变方程
29328U→29304Th＋ 42He
29304Th→29314Pa＋ －01e.
3．探究交流 某放射性元素的半衰期为 4 天，若有 100 个这样的原子 核，经过 4 天后还剩 50 个，这种说法对吗？ 【提示】 半衰期是大量放射性元素的原子核衰变时所 遵循的统计规律，不能用于少量的原子核发生衰变的情况， 因此，经过 4 天后，100 个原子核有多少发生衰变是不能确 定的，所以这种说法不对.
.
(4)衰变规律
α、β、γ衰变的规律总结
所采用的物理模型
穿透库仑势垒；
费米理论
单质子模型；
α，β或γ的能量与衰变能的关系
；
Tβ=Eβmax≈E0
γ光子的动能近似等于衰变能：Eγ=E0-TR≈E0
影响衰变常数大小的因素有哪些？
衰变能，原子序数
对于偶偶核：
（其中A，B为常数，与原子序数有关）
用费米积分表示衰变常数，
表明λ与跃迁类型（轻子带走的角动量），以及衰变能，原子序数都有一定关系，其中λ~E05
其中L为轻子带走的角动量
宇称守恒，γ衰变为电磁力作用的结果，电磁相互作用中宇称守恒。
电多级辐射：
磁多级辐射：
其中L为γ带走的角动量（L>=1）
发射粒子的能谱
分立谱，可以此测量原子核的能级图；
β-和β+衰变中β粒子的能量是连续谱(三体问题),而EC衰变的中微子能量是分立谱；
分立谱，发射γ光子的能量也可用于测量原子核的能级图；
在其它条件不变的情况下：
λ随着衰变能的增大而增大，
随着γ带走角动量的增加（即跃迁级次）而减小，
电多级辐射，磁电多级辐射对应的衰变常数也不同
衰变能对衰变的影响
一般而言，衰变能越大，α粒子穿透库仑势垒概率越大，衰变常数越大，α衰变越容易发生；
萨金特定律：β衰变的半衰期与β粒子最大能量（λ~E05）存在很强的依赖关系；衰变能越大，衰变越容易发生；
其他条件一定的情况下，衰变能越大，γ跃迁概率越大，γ衰变越容易发生；
角动量对衰变的影响是怎样的？为什么？
α衰变过程中角动量守恒，这影响后面的选择定则；同时α粒子带走的角动量越小，衰变越容易发生，因为α粒子穿透势垒的离心势会变小。
在β衰变的孤立系统中，角动量守恒，轻子带走的轨道角动量越大，跃迁级次越高，即跃迁矩阵元越小，衰变越难发生பைடு நூலகம்
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β-和β+衰变中β粒子的能量是连续谱(三体问题),而EC衰变的中微子能量是分立谱；
分立谱，发射γ光子的能量也可用于测量原子核的能级图；
跃迁选择定则
1，角动量守恒：
α的角动量：
2，宇称守恒：
允许跃迁：ΔI=0，±1
Δπ=+1；
一级禁戒跃迁：ΔI=0，±1，±2Δπ=-1；
EC：
MX(Z,A)>MYபைடு நூலகம்Z-1,A)+εi/c2orΔ(Z,A)>Δ(Z-1,A)+εi；
原子核处于激发态；
所采用的物理模型
穿透库仑势垒；
费米理论
单质子模型；
α，β或γ的能量与衰变能的关系
；
Tβ=Eβmax≈E0
γ光子的动能近似等于衰变能：Eγ=E0-TR≈E0
影响衰变常数大小的因素有哪些？
衰变能，原子序数
α、β、γ衰变的规律总结
α、β、γ衰变的规律总结
万阳 2008011762 工物83
α衰变
β衰变
γ跃迁
定义
不稳定核自发地放出α粒子，并转变成另一种原子核的现象，成为α衰变；
核电荷Z发生改变，而核子数不变的自发衰变过程，称为β衰变；
原子核从激发态通过发射γ光子或其它过程跃迁到较低能态，称为γ跃迁或γ衰变；
一般而言，衰变能越大，α粒子穿透库仑势垒概率越大，衰变常数越大，α衰变越容易发生；
萨金特定律：β衰变的半衰期与β粒子最大能量（λ~E05）存在很强的依赖关系；衰变能越大，衰变越容易发生；
其他条件一定的情况下，衰变能越大，γ跃迁概率越大，γ衰变越容易发生；
角动量对衰变的影响是怎样的？为什么？
α衰变过程中角动量守恒，这影响后面的选择定则；同时α粒子带走的角动量越小，衰变越容易发生，因为α粒子穿透势垒的离心势会变小。
对于偶偶核：
（其中A，B为常数，与原子序数有关）
用费米积分表示衰变常数，
表明λ与跃迁类型（轻子带走的角动量），以及衰变能，原子序数都有一定关系，其中λ~E05
在其它条件不变的情况下：
λ随着衰变能的增大而增大，
随着γ带走角动量的增加（即跃迁级次）而减小，
电多级辐射，磁电多级辐射对应的衰变常数也不同
衰变能对衰变的影响
n级禁戒跃迁：ΔI=±n,±(n+1)Δπ=(-1)n
光子的角动量：
光子的宇称：
电多级辐射：
磁多级辐射：
宇称不守恒（弱相互作用中宇称不守恒），β衰变中放出电子和中微子，电子-中微子场与原子核的相互作用为弱相互作用；但在非相对论情况下，前后宇称满足：
其中L为轻子带走的角动量
宇称守恒，γ衰变为电磁力作用的结果，电磁相互作用中宇称守恒。
电多级辐射：
磁多级辐射：
其中L为γ带走的角动量（L>=1）
发射粒子的能谱
在β衰变的孤立系统中，角动量守恒，轻子带走的轨道角动量越大，跃迁级次越高，即跃迁矩阵元越小，衰变越难发生
角动量守恒，（0→0跃迁不发射γ光子，这是由于无法提供γ光子的内禀角动量为1）影响后面的选择定则，同时角动量越大，跃迁概率越小，越难发生。
宇称对衰变的影响是怎样的？为什么？
宇称守恒（在强相互作用和电磁相互作用中，宇称是守恒的） 其中lα是α带走的总角动量（因为α自旋为0，故就等于它的轨道角动量）
发射的粒子的能量范围
4~9Mev
最大能量在几十kev~Mev
Kev~Mev
反应式
；
，
，
；
；
发生的条件（能量）
MX(Z,A)>MY(Z-2,A-4)+Mα(2,4)
β-：
MX(Z,A)>MY(Z+1,A)orΔ(Z,A)>Δ(Z+1,A)
β+：MX(Z,A)>MY(Z-1,A)+2meorΔ(Z,A)>Δ(Z-1,A)+2mec2