【材料课件】第四章-扭转
合集下载
材料力学 第四章 扭转
W = Me 2 n
60 外力偶每秒所做的功即为输入的功率
P 1000= Me 2 n
60
明德行远 交通天下
材料力学
P─kW
M e 9549
P n
n─r/min
M e ─N m
或
P─PS(马力）
Me
7024
P
n
n─r/min M e ─N m
明德行远 交通天下
材料力学
二、扭矩及扭矩图
D
2 d
2
2
2
d
32
(D4
d
4)
D4 (1 4 ) 0.1D4 (1 4 )
32
d
( Dd )
O
D
明德行远 交通天下
材料力学
④ 应力分布
（实心截面）
（空心截面）
工程上采用空心截面构件：提高强度，节约材料，重量轻，
结构轻便，应用广泛。
明德行远 交通天下
材料力学
⑤ 确定最大剪应力：
由
Ip—极惯性矩，纯几何量，无物理意义。
Ip A 2dA
单位：mm4，m4。
③ 尽管由实心圆截面杆推出，但同样适用于空心圆截面杆，只是Ip值不同。
明德行远 交通天下
材料力学
对实心圆截面：
D
I p A 2dA
2 2 2 d
0
D4 0.1D4
32
d
O
D
对于空心圆截面：
d
I p A 2dA
A
B
M1 =9.55 103
P1 n
9.55
103
500 300
N
m=15.9kN
m
M 2 =M3 =9.55103
60 外力偶每秒所做的功即为输入的功率
P 1000= Me 2 n
60
明德行远 交通天下
材料力学
P─kW
M e 9549
P n
n─r/min
M e ─N m
或
P─PS(马力）
Me
7024
P
n
n─r/min M e ─N m
明德行远 交通天下
材料力学
二、扭矩及扭矩图
D
2 d
2
2
2
d
32
(D4
d
4)
D4 (1 4 ) 0.1D4 (1 4 )
32
d
( Dd )
O
D
明德行远 交通天下
材料力学
④ 应力分布
（实心截面）
（空心截面）
工程上采用空心截面构件：提高强度，节约材料，重量轻，
结构轻便，应用广泛。
明德行远 交通天下
材料力学
⑤ 确定最大剪应力：
由
Ip—极惯性矩，纯几何量，无物理意义。
Ip A 2dA
单位：mm4，m4。
③ 尽管由实心圆截面杆推出，但同样适用于空心圆截面杆，只是Ip值不同。
明德行远 交通天下
材料力学
对实心圆截面：
D
I p A 2dA
2 2 2 d
0
D4 0.1D4
32
d
O
D
对于空心圆截面：
d
I p A 2dA
A
B
M1 =9.55 103
P1 n
9.55
103
500 300
N
m=15.9kN
m
M 2 =M3 =9.55103
材料力学 第四章扭转ppt课件
.
29
§4 — 4 圆轴扭转强度
1、强度条件： max
Tm a x WT
≤
2、强度计算：
1）校核强度:
max
Tmax ≤
WT
2）设计截面尺寸:W T
≥
T max [ ]
3）确定外荷载: Tmax ≤ WT []
WT
m
D3
16
D3
16
实,
(1 4 )
空.
.
30
已知：P＝7.5kW,n=100r/min,
5、剪应变的变化规律：
tg aa' Rd
dx dx
c
tg
bb 1 dx
d
dx
d
dx
二）物理关系：
弹性范围内 maxP
G → G
→
G
d
dx
方向垂直于半径。
.
ab
a’b '
18
应力分布
（实心截面）
（空心截面）
.
19
三）静力关系：
AdAdA dA
TAdAAG2
Gddx A2dA
ddA
dx
1、实验：
.
11
.
12
2、变形规律：
圆周线——形状、大小、间距不变，各圆周线只是绕轴线转动 了一个不同的角度。
纵向线——倾斜了同一个角度，小方格变成了平行四边形。
3、剪应变（角应变）：直角角度的改变量。
4、定性分析横截面上的应力
（1） 0, 0
（2）0 0
'
'
因为圆周上剪应变相同，所以剪应力沿圆周均匀分布。
2、外力：m （外力偶矩）
材料力学-扭转课件
T3
材 料 力 学
Mechanics of Materials
外力偶矩、扭矩和扭矩图
绘制扭矩图。 最大扭矩产生
在CA段上，其值为
Tmax=7103 (N ·m)
MB 1 MC 2
MA 3
MD
1
2
T (N·m)
3.5103
7.0103
3
4.68103
x
材 料 力 学
Mechanics of Materials
外力偶矩、扭矩和扭矩图
扭转时的内力——扭矩和扭矩图
杆件在扭力矩的作用下产生扭转变形， 同时在轴内产生反抗扭转变形的内力偶 矩T，称为扭矩
扭矩T 的计算仍采用截面法
材 料 力 学
Mechanics of Materials
外力偶矩、扭矩和扭矩图
假想截面m-m将杆 件分为两部分，根据平 衡关系，有
Mechanics of Materials
外力偶矩、扭矩和扭矩图
在工程中，功率通用千瓦 PkW (kW) 给 出，角速度用转速 n（转/分钟）给出， 则外力偶矩的计算公式为
M9549PkW (Nm) n
1 P k W (千 瓦 ) 1 0 0 0 N m /s
材 料 力 学
Mechanics of Materials
学
Mechanics of Materials
各段的扭矩为
MB 1 MC 2
MA 3
MD
T1=MB=3.5103 N·m
1
2
3
T2=MB+ MC =7103 N·m T3= -MD= -4.68103 N·m
MB
T1
若扭矩为正，表明
与所设方向相同（扭矩 MB MC
材料力学 第4章_扭转
z
d x d z d y d y d z d x 0
返回
4. 切应力互等定理
切应力互等定理： 也称切应力双生定理， 指在单元体相互垂直的两 个面上，切应力必成对存 在，且数值相等；两者都 垂直于两个平面的交线， 方向共同指向或背离这一 交线。
纯剪切
BC B
TCD mB mC 700N m
(b)
TDA mA 1146N m
可见:主动轮与从动轮位置不 同,轴内最大扭矩也不同,显 然(a)方案比(b)方案合理。
返回
§4.3 圆轴扭转时的应力与强度条件
返回总目录
一、薄壁圆筒扭转时的切应力 1. 变形现象 圆周线大小、形状、间距 不变，纵向线相同倾斜。 2. 横截面上应力分析 因纵向纤维无正应变， 有角应变，因此横截面上 无，有， 与圆周相切。 又因壁很薄，可近似认 为沿壁厚应力相等。
第4章 扭转
第4章 扭转
§4.1 扭转的概念 §4.2 外力偶矩、扭矩和扭矩图
§4.3 圆轴扭转时的应力与强度条件
§4.4 圆杆扭转时的变形及刚度条件
§4.5 非圆截面杆的扭转概念
§4.1 扭转的概念
返回总目录
工程中的受扭转杆件
拧紧螺母的工具杆产生扭转变形
返回
工程中的受扭转杆件
返回
工程中的受扭转杆件
r
d dx
横截面上任一点的 ⊥半 径，并与该点到轴线的距离 成正比。
返回
4. 应力公式 静力关系
T
dA
横截面上分布内力系对 圆心的矩等于扭矩T。
T d A A d d 2 G d A G d A A dx dx A
d x d z d y d y d z d x 0
返回
4. 切应力互等定理
切应力互等定理： 也称切应力双生定理， 指在单元体相互垂直的两 个面上，切应力必成对存 在，且数值相等；两者都 垂直于两个平面的交线， 方向共同指向或背离这一 交线。
纯剪切
BC B
TCD mB mC 700N m
(b)
TDA mA 1146N m
可见:主动轮与从动轮位置不 同,轴内最大扭矩也不同,显 然(a)方案比(b)方案合理。
返回
§4.3 圆轴扭转时的应力与强度条件
返回总目录
一、薄壁圆筒扭转时的切应力 1. 变形现象 圆周线大小、形状、间距 不变，纵向线相同倾斜。 2. 横截面上应力分析 因纵向纤维无正应变， 有角应变，因此横截面上 无，有， 与圆周相切。 又因壁很薄，可近似认 为沿壁厚应力相等。
第4章 扭转
第4章 扭转
§4.1 扭转的概念 §4.2 外力偶矩、扭矩和扭矩图
§4.3 圆轴扭转时的应力与强度条件
§4.4 圆杆扭转时的变形及刚度条件
§4.5 非圆截面杆的扭转概念
§4.1 扭转的概念
返回总目录
工程中的受扭转杆件
拧紧螺母的工具杆产生扭转变形
返回
工程中的受扭转杆件
返回
工程中的受扭转杆件
r
d dx
横截面上任一点的 ⊥半 径，并与该点到轴线的距离 成正比。
返回
4. 应力公式 静力关系
T
dA
横截面上分布内力系对 圆心的矩等于扭矩T。
T d A A d d 2 G d A G d A A dx dx A
材料力学课件-第四章-扭转
d :扭转角沿轴线的变化率 dx
单位 rad/m
工程常用单位 () / m
等截面圆轴:
Tmax GI P
一般传动轴， [ ] = 0.5 ~1/m 180 1 rad / m /m 注意单位换算: π
Page27
BUAA
MECHANICS OF MATERIALS
BUAA
Page31
BUAA
MECHANICS OF MATERIALS
例： l 2m ，均布力偶矩 m 60Nm m, G 80GPa, 30MPa, 1 / m ， 设计实心轴直径 d
A
m
l
B
解：最大扭矩发生在B端（危险截面）
Tmax ml 60 2 120N
Page11
BUAA
MECHANICS OF MATERIALS
1. 几何方面
dd ' tan ad
其中
dd ' d ad dx
由此得
d dx
Page12
BUAA
MECHANICS OF MATERIALS
d dx
2. 物理方面
BUAA
MECHANICS OF MATERIALS
§4-3 圆轴扭转横截面上的应力
M
1
2
T M
M
问题：横截面应力大小、方向、分布均未知，仅知合成扭矩T 。 连续体的静不定问题 。 分析方法：几何、物理、静力学三方面。关键是几何方面：
几何方面： 截面上各点变形的规律 物理方面： 变形与应力之间的关系 静力学方面： 合成扭矩等于扭力矩
M M
M
M
材料力学：第4章 扭转
例题 图示传动轴上，经由A轮输入功率10KW，经由B、C、D轮 输出功率分别为2、3、5KW。轴的转速n=300r/min，求作该轴 的扭矩图。如将A、D轮的位置更换放置是否合理？
A
B
C
D
I
II
III
I
II
III
第四章 扭转/二 外力偶矩、扭矩和扭矩图
解： 经由A、B、C、D轮传递的外力偶矩分别为
mA
9.549
PA n
9.549
10 300
318.3(N
m)
mB
9.549
PB n
9549 2 300
63.7(N m)
mC 95.5(N m),
M D 159.2(N m),
A
B
C
D
I
II
III
I
II
III
第四章 扭转/二 外力偶矩、扭矩和扭矩图
mB
I
I M n1
mB
MC
III
mn3
m2
9550 120
557 N .M
,m3ຫໍສະໝຸດ 9550360185.7
max(E)= m1
Wp1
1114
d 3
1114
(0.07)3
16
16
= 16.54 MPa
m2
max(H)=
= 22.69 MPa
d
dx
G
G
d
dx
Mn
IP
dA M n
A
G
d
dx
A
2dA
M
n
d MT n
dx GIP
Ip 截面的极惯性矩
(3)受扭圆轴横截面上的剪 应力计算公式
材料力学-第4章 扭转 ppt课件
dA
T
O
dA
23
材料力学－第4章 扭转
圆轴扭转横截面上的应力
A dA T
代入：
G
G
d dx
得到：
G d 2dA T dx A
记： IP －2dA称为圆截面的极惯性矩
A
则：圆轴扭转角的变化率 d T
dx GIP
圆截面切应力
采用右手螺旋法则，如果用四指表示扭矩的转向， 拇指的指向与截面的外法线n的方向相同时，该扭矩为 正；反之，规定扭矩为负
正扭矩
负扭矩
——保证了无论从哪一段计算，扭矩的大小和符号 都相同
12
材料力学－第4章 扭转
扭力偶矩计算与扭矩
讨论：如图受扭圆轴，m-m截面上扭矩为多少？
Me
m
2M e
m m
T Me
17
材料力学－第4章 扭转
圆轴扭转横截面上的应力
几何变形：
1. 横截面绕圆轴的轴线转动
？
主要
2. 圆轴中段的横截面缩小 几何变形特征
有剪切应变 rz 次要
3. 圆轴的长度略有增长
有轴向应变 z 次要
– 变形后，横截面仍保持为平面，其形状和大小均不
改变，半径仍为直线
– 变形后，相邻横截面的间距保持不变，相邻横截面 绕圆轴轴线转动一定的角度
外力偶矩的计算
• 工程中的传动轴，通常给出传动轴所传递的功率和转 速，而不直接给出外力偶矩的数值
• 设外力偶矩为Me，传动轴的功率为P，角速度为w，则
有（理论力学）
Me
P
w
外力偶矩Me 单位：N·m (牛顿·米) 功率为P 单位：J (焦耳)
第四章 扭转PPT课件
②两端施加一对外力偶 m。
× 第12页/共49页
2.实验后： ①圆周线不变； ②纵向线变成螺旋线。
3.结果： ①圆筒表面的各圆周线的形状、大小和间距均未改 变，只是绕轴线作了相 对转动。圆周线实际代表一个横截面，此结果表明横截面仍保持平面，且大小、 形状不变，满足平面假设。
②各纵向线长度不变，但均倾斜了同一微小角度 。 ③所有矩形网格均歪斜成同样大小的平行四边形。
§4–1 扭转的概念
× 第1页/共49页
扭转：
直杆在外力偶作用下，且力偶的作用面与直杆的轴线垂直，则杆件发生 的变形为扭转变形。
B
A
O
A
m ——扭转角（两端面相对转过的角度）
——剪切角，剪切角也称切应变。
× 第2页/共49页
O
B
m
§4–2 扭转的内力—扭矩与扭矩图
一、扭矩
圆杆扭转横截面的内力合成结果为一合 力偶，合力偶的力偶矩称为截面的扭矩，用 T 表示之。
T
T
max
max
实心圆截面切应力分布图 最大切应力在外圆处。
空心圆截面切应力分布图
× 第24页/共49页
⒌ 最大切应力
max
T IP
max
I 令：
W , t
P
Wt 称为抗扭截面模量，单位：m3
max
max
T Wt
Wt
1 6
D3
16 D3 (1
d4 D4
)
× 第25页/共49页
实心圆截面 空心圆截面
扭矩是根据外力偶矩来计算，对于传动轴，外力偶矩可通过传递功率和转 数来换算。
若传动轴的传递功率为P，每分钟转数为n ，则每分钟
功率作功： 力偶作功：
× 第12页/共49页
2.实验后： ①圆周线不变； ②纵向线变成螺旋线。
3.结果： ①圆筒表面的各圆周线的形状、大小和间距均未改 变，只是绕轴线作了相 对转动。圆周线实际代表一个横截面，此结果表明横截面仍保持平面，且大小、 形状不变，满足平面假设。
②各纵向线长度不变，但均倾斜了同一微小角度 。 ③所有矩形网格均歪斜成同样大小的平行四边形。
§4–1 扭转的概念
× 第1页/共49页
扭转：
直杆在外力偶作用下，且力偶的作用面与直杆的轴线垂直，则杆件发生 的变形为扭转变形。
B
A
O
A
m ——扭转角（两端面相对转过的角度）
——剪切角，剪切角也称切应变。
× 第2页/共49页
O
B
m
§4–2 扭转的内力—扭矩与扭矩图
一、扭矩
圆杆扭转横截面的内力合成结果为一合 力偶，合力偶的力偶矩称为截面的扭矩，用 T 表示之。
T
T
max
max
实心圆截面切应力分布图 最大切应力在外圆处。
空心圆截面切应力分布图
× 第24页/共49页
⒌ 最大切应力
max
T IP
max
I 令：
W , t
P
Wt 称为抗扭截面模量，单位：m3
max
max
T Wt
Wt
1 6
D3
16 D3 (1
d4 D4
)
× 第25页/共49页
实心圆截面 空心圆截面
扭矩是根据外力偶矩来计算，对于传动轴，外力偶矩可通过传递功率和转 数来换算。
若传动轴的传递功率为P，每分钟转数为n ，则每分钟
功率作功： 力偶作功：
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
• 外力偶矩 ( Torsion couple ) 力偶（ Force couple )作用下产生的力矩 ( Force moment)
• 扭矩 ( Torsion torque ) 使杆绕轴线发生扭转变形的外力偶矩
• 扭矩图( Torsion torque graph)
2020/10/23 7
电机传递扭矩 转动机器
11
图（c）中最大切应力对应于图（b）哪一个切应力？ 答：图（c）最大切应力对应于图（b）右边切应力。
注意：图（c）切应力按线性分布，原因再讲
切应2020变/10/2的3 定义
(d)y /d xb'b /ba12
郑玄—虎克剪切定律
G
E
Gtg
Etg
G E
说明3个性能只有2个独立
2(1 ) 此式在第9章给出证明
4
扭转的例子
2020/10/23 5
本章主要内容
• 4.1 外力偶矩、扭矩和扭矩图 • 4.2 纯剪切、切应力互等定理、剪切胡克定律 • 4.3 圆轴扭转横截面应力和强度条件 • 4.4 圆轴扭转时的变形和刚度条件 • 4.5 圆轴扭转斜截面上的应力
2020/10/23 6
4.1 外力偶矩、扭矩和扭矩图
T600N 00954N9(牛顿米）
2n
n
8
•当N为千瓦
扭矩 T 9549NkW（N m)
n
•当N为马力
扭矩 T7024NH.P.（N m)
注意：第2个公式不需要记，因为 n
1 H. P.(马力, horsepower) = 0.7355 kW(千瓦特, k-watt )
所以 N H .P .(H .P . )0 .73 N H 5 .P .(k 5W )
(aa b b t) b c (bb c tc ) ab
故得 ab bc
类似可证明 —— 每两个邻近边切应力值相等
注意：不仅纯剪切，而且任何平衡力作用，
都成立切应力互等定理 2020/10/23
( Reciprocal theorem of shear stresses
或 Theorem of conjugate shearing stress )
stresses 郑玄—胡克剪切定律 Zhengxuan — Hooke’s
law in shear • 纯剪切: 只有切应力的应力状态
2020/10/23
切 应 力 互 等 定 理
10
• 切应力互等定理
单元体上两个互垂面上剪应力的大小相等、方向相反
（共同指向交线或背离交线）
证明：以 d 轴取矩 ，得上面剪力和右面剪力平衡方程
代入第1式，得
T 95490.7355NH .P. n
例4.1[P90] （1）算出外力偶矩7024 NH .P. n
（2）外力偶矩要平衡
2020/10/23
（3）双箭头矢量做，同轴力图类似
9
4.2 纯剪切 Pure shear 切应力互等定理 Reciprocal theorem of shear
2020/10/23 15
•静力平衡
微元 dA 对轴心产生的力矩
dMdA
dA
TdMdA r
A
A
因切应力是个未知函数——无穷个未知数
而方程只有一个，故为 超静定问题
2020/10/23 16
2020/10/23 17
•变形协调
平衡不足变形补 —— 先实验，后（推广得）假定
2020/10/23 18
2020/10/23 13
郑玄—虎克剪切定律只是弹性阶段
本构关系全程本构关系如何？
要做纯剪切实验 b
（如薄壁圆管扭转）
得到 图
s p
其中
p —— 剪切比例极限应力（线弹性阶段）
s —— 剪切屈服极限应力（进入塑性阶段）
b —— 剪切强度极限应力（破坏阶段）
2020/10/23 14
4.3 圆轴扭转横截面应力和强度条件 受扭圆轴截面上切应力分布
GI p
Ip
还是通过静力、变形、本构三方面解决了问题
对圆截面 dA2d 于是
I2p 020 /10/22 3 D d//2 23d(D 3 4d 2 4)3 D 4( 2 14) 22
圆轴扭转的强度条件
r
轴半径 r = D/2
T Ip
最大切应力在截面边缘
其中
2020/10/23
Wt
Ip r
匀速转速—n转/分钟
输出功率—N千瓦
求扭矩T（图中 T是机器对于
电机扭矩的反作用力矩）
解:
《出发点 —— 计算一分钟的功 W 》
从电机看 WN(千瓦） 6（ 0 秒）
N(100牛 0 顿米 6（ ） 0 秒）
从扭矩看 WT(牛顿米 ） （弧度 ）
T(牛顿米 2） n（弧度）
两式得扭矩
2020/10/23
•本构关系
上面求出了
T dA A
d
dx
因变量不统一，还是解不出
如何把切应变 切应力？
根据本构关系（郑玄—胡克定律）
G G d
dx
代入平衡公式
d
TG
2020/10/23
dxA
2dA Gd dxIp
21
其中
Ip 2dA
A
代入应变公式 d
d T
dx GI p
得
dx
T
T
图(b)是实验结果： 1、圆周线保持形状、大小、间距不变，仅绕轴转动 2、母线仍是直线，仅绕轴转动
图(c)是由表及里的想象 —— 假定：
1、横截面保持为平面，形状、大小、间距不变
2、20半20/10径/23 保持为直线
19
dxd
d
dx
切应变沿半径线性变化，虽然函数解出了， 但是系数尚不知
2020/10/23 20
不用切应力相等，用抗扭模 量相等去求解,可否？ （2）注意重量的增加，为什么？
maxrTImpaxITpm/arxTW mtax
23
max[]
注意
max
Tm a x Wt
1、对阶段轴，要选大的 max 不是看 Tmax
2、对塑性材料 [](0.50.6) [t]
3、轴类零件考虑到动荷因素，许用切应力值比 静荷下的值小
2020/10/23 24
例4.2 [P99] 最好会推出抗扭模量的公式 例4.3 [P99] （1）有没有更好的解法？
【材料课件】第四章－扭转
• （2）（剪子剪）（6）（扭）的共同点 —— 剪力作用 • （2）（剪子剪）（6）（扭）的不同点 ——
（2）的剪切面相邻两侧平行错动 （6）的剪切面相邻两侧转动错动 可见扭转现象同剪切相关，本章专门研究它 三、常见的扭转现象 • 扭水龙头 • 用钥匙扭转开门 • 酒瓶软木塞的开瓶器 • 小轿车的方向盘工作 • 自行车的脚蹬工作 • 机器轴的转动 • 202改0/10锥/23 上螺丝钉
• 扭矩 ( Torsion torque ) 使杆绕轴线发生扭转变形的外力偶矩
• 扭矩图( Torsion torque graph)
2020/10/23 7
电机传递扭矩 转动机器
11
图（c）中最大切应力对应于图（b）哪一个切应力？ 答：图（c）最大切应力对应于图（b）右边切应力。
注意：图（c）切应力按线性分布，原因再讲
切应2020变/10/2的3 定义
(d)y /d xb'b /ba12
郑玄—虎克剪切定律
G
E
Gtg
Etg
G E
说明3个性能只有2个独立
2(1 ) 此式在第9章给出证明
4
扭转的例子
2020/10/23 5
本章主要内容
• 4.1 外力偶矩、扭矩和扭矩图 • 4.2 纯剪切、切应力互等定理、剪切胡克定律 • 4.3 圆轴扭转横截面应力和强度条件 • 4.4 圆轴扭转时的变形和刚度条件 • 4.5 圆轴扭转斜截面上的应力
2020/10/23 6
4.1 外力偶矩、扭矩和扭矩图
T600N 00954N9(牛顿米）
2n
n
8
•当N为千瓦
扭矩 T 9549NkW（N m)
n
•当N为马力
扭矩 T7024NH.P.（N m)
注意：第2个公式不需要记，因为 n
1 H. P.(马力, horsepower) = 0.7355 kW(千瓦特, k-watt )
所以 N H .P .(H .P . )0 .73 N H 5 .P .(k 5W )
(aa b b t) b c (bb c tc ) ab
故得 ab bc
类似可证明 —— 每两个邻近边切应力值相等
注意：不仅纯剪切，而且任何平衡力作用，
都成立切应力互等定理 2020/10/23
( Reciprocal theorem of shear stresses
或 Theorem of conjugate shearing stress )
stresses 郑玄—胡克剪切定律 Zhengxuan — Hooke’s
law in shear • 纯剪切: 只有切应力的应力状态
2020/10/23
切 应 力 互 等 定 理
10
• 切应力互等定理
单元体上两个互垂面上剪应力的大小相等、方向相反
（共同指向交线或背离交线）
证明：以 d 轴取矩 ，得上面剪力和右面剪力平衡方程
代入第1式，得
T 95490.7355NH .P. n
例4.1[P90] （1）算出外力偶矩7024 NH .P. n
（2）外力偶矩要平衡
2020/10/23
（3）双箭头矢量做，同轴力图类似
9
4.2 纯剪切 Pure shear 切应力互等定理 Reciprocal theorem of shear
2020/10/23 15
•静力平衡
微元 dA 对轴心产生的力矩
dMdA
dA
TdMdA r
A
A
因切应力是个未知函数——无穷个未知数
而方程只有一个，故为 超静定问题
2020/10/23 16
2020/10/23 17
•变形协调
平衡不足变形补 —— 先实验，后（推广得）假定
2020/10/23 18
2020/10/23 13
郑玄—虎克剪切定律只是弹性阶段
本构关系全程本构关系如何？
要做纯剪切实验 b
（如薄壁圆管扭转）
得到 图
s p
其中
p —— 剪切比例极限应力（线弹性阶段）
s —— 剪切屈服极限应力（进入塑性阶段）
b —— 剪切强度极限应力（破坏阶段）
2020/10/23 14
4.3 圆轴扭转横截面应力和强度条件 受扭圆轴截面上切应力分布
GI p
Ip
还是通过静力、变形、本构三方面解决了问题
对圆截面 dA2d 于是
I2p 020 /10/22 3 D d//2 23d(D 3 4d 2 4)3 D 4( 2 14) 22
圆轴扭转的强度条件
r
轴半径 r = D/2
T Ip
最大切应力在截面边缘
其中
2020/10/23
Wt
Ip r
匀速转速—n转/分钟
输出功率—N千瓦
求扭矩T（图中 T是机器对于
电机扭矩的反作用力矩）
解:
《出发点 —— 计算一分钟的功 W 》
从电机看 WN(千瓦） 6（ 0 秒）
N(100牛 0 顿米 6（ ） 0 秒）
从扭矩看 WT(牛顿米 ） （弧度 ）
T(牛顿米 2） n（弧度）
两式得扭矩
2020/10/23
•本构关系
上面求出了
T dA A
d
dx
因变量不统一，还是解不出
如何把切应变 切应力？
根据本构关系（郑玄—胡克定律）
G G d
dx
代入平衡公式
d
TG
2020/10/23
dxA
2dA Gd dxIp
21
其中
Ip 2dA
A
代入应变公式 d
d T
dx GI p
得
dx
T
T
图(b)是实验结果： 1、圆周线保持形状、大小、间距不变，仅绕轴转动 2、母线仍是直线，仅绕轴转动
图(c)是由表及里的想象 —— 假定：
1、横截面保持为平面，形状、大小、间距不变
2、20半20/10径/23 保持为直线
19
dxd
d
dx
切应变沿半径线性变化，虽然函数解出了， 但是系数尚不知
2020/10/23 20
不用切应力相等，用抗扭模 量相等去求解,可否？ （2）注意重量的增加，为什么？
maxrTImpaxITpm/arxTW mtax
23
max[]
注意
max
Tm a x Wt
1、对阶段轴，要选大的 max 不是看 Tmax
2、对塑性材料 [](0.50.6) [t]
3、轴类零件考虑到动荷因素，许用切应力值比 静荷下的值小
2020/10/23 24
例4.2 [P99] 最好会推出抗扭模量的公式 例4.3 [P99] （1）有没有更好的解法？
【材料课件】第四章－扭转
• （2）（剪子剪）（6）（扭）的共同点 —— 剪力作用 • （2）（剪子剪）（6）（扭）的不同点 ——
（2）的剪切面相邻两侧平行错动 （6）的剪切面相邻两侧转动错动 可见扭转现象同剪切相关，本章专门研究它 三、常见的扭转现象 • 扭水龙头 • 用钥匙扭转开门 • 酒瓶软木塞的开瓶器 • 小轿车的方向盘工作 • 自行车的脚蹬工作 • 机器轴的转动 • 202改0/10锥/23 上螺丝钉