第二章 传输线理论2.1 2.2(2011完成)1
合集下载
第2章传输线理论
j z
1 2Z0
(U1
I1Z0 )e
j z
(2―2―14)
同样可以写成三角函数表达式
U (z)
U1 cos z
jZ0
sin z
I
(
z)
j
U1 Z0
sin
z
I1
cos
z
(2―2―15)
第2章 传输线理论
三、入射波和反射波的叠加 由式(2―2―5)和式(2―2―6)两式可以看出,传输线 上任意位置的复数电压和电流均有两部分组成,即有
U (z)
A1e j z
A2e j z
Ui(z) Ur(z)
I
(z)ຫໍສະໝຸດ 1 Z0A1e j z
1 Z0
A2e j z
Ii(z)
Ir(z)
(2―2―16)
第2章 传输线理论
根据复数值与瞬时值的关系,并假设A1、A2为实数, 则沿线电压的瞬时值为
u(z,t) Re[U (Z )e ji ] A1 cos(t z) A2 cos(t z)
式中v0为光速。由此可见,双线和同轴线上行波电
压和行波电流的相速度等于传输线周围介质中的光速,
它和频率无关,只决定周围介质特性参量ε,这种波称为
无色散波。
第2章 传输线理论
(三) 相波长λp
相波长λp是指同一个时刻传输线上电磁波的相位相 差2π的距离,即有
p
2
vp f
vpT
0 r
(2―3―5)
第2章 传输线理论
这种路的分析方法,又称为长线理论。事实上,“场” 的理论和“路”的理论既是紧密相关的,又是相互补充 的。有些传输线宜用“场”的理论去处理,而有些传输 线在满足一定条件下可以归结为“路”的问题来处理, 这样就可借用熟知的电路理论和现成方法,使问题的处 理大为简化。
第二章-传输线理论
第二章 传输线理论
根据传输线上的分布参数是否均匀分布，可将其分为 均匀传输线和不均匀传输线。我们可以把均匀传输线分割
成许多小的微元段dz (dz<<λ)，这样每个微元段可看作集 中参数电路，用一个Γ型网络来等效。于是整个传输线可
等效成无穷多个Γ型网络的级联
第二章 传输线理论
2 - 2 无耗传输线方程及其解 一、传输线方程
即：
( ) I (z) = Ii2e jβ z + Ir2e- jβ z = Ii2 e jβ z + e- jβ z = 2Ii2 cos β z
( ) u(z,t) =
2Ui2
sin
β
z cos ω t
+
φ 2
+π
2
i(z,t) =
2
Ii2
cos β
z cos(ω t
+
φ) 2
第二章 传输线理论
=
-
Ur (z) Ir (z)
=
R0 + jωL1 G0 + jωC1
对于无耗传输线( R0 = 0, G0 = 0 )，则
Z0 =
L1 C1
对于微波传输线 ,也符合。
平行双线 同轴线 特性阻抗
在无耗或低耗情况下，传输线的特性阻抗为一实数， 它仅决定于分布参数L1和C1，与频率无关。
第二章 传输线理论
l = (2n +1) λ (n = 0,1,2,)
4
1.传输线上距负载为半波长整数倍的各点的输入阻抗等于负载阻抗；
2.距负载为四分之一波长奇数倍的各点的输入阻抗等于特性阻抗的
平方与负载阻抗的比值；
3.当Z0为实数，ZL为复数负载时，四分之一波长的传输线具有变换阻 抗性质的作用。
第二章 传输线理论
ZG
EG
I0
+ V0 -
I
IL
+
a, β , Z0
z
V
-
VL
+ -
ZL
d
l
Z=0 d=0
1. 终端条件解
V ( z ) = A1e
−γ z
+l ) 已知
VL = A1e −γ l + A2 eγ l IL = 1 ( A1e −γ l − A2 eγ l ) Z0
传输线的电路模型
∆z
G0
G0
G00 G
图1 传输线路的等效电路图
∆z
∂v( z , t ) ∆z ∂z ∂i ( z , t ) i ( z + ∆z , t ) = i ( z , t ) + ∆z ∂z v( z + ∆z , t ) = v( z , t ) +
G0
则线元∆z上的电压、电流的变化（减小）为： ∂v( z , t ) v ( z , t ) − v ( z + ∆z , t ) = ∆z ∂z ∂i ( z , t ) ∂v( z, t ) ∂i( z, t ) − ∆z = R1∆z ⋅ i( z, t ) + L1∆z ⋅ i ( z , t ) − i ( z + ∆z , t ) = ∆z ∂z ∂z ∂z 应用基尔霍夫定律，得
dV ( z ) = −( R1 + jω L1 ) I ( z ) = − Z1 I ( z ) dz dI ( z ) = −(G1 + jωC1 )V ( z ) = −Y1V ( z ) dz
Z1 = R1 + jω L1 Y1 = G1 + jωC1
第二章 传输线理论总结
当Z0为实数时，电压入射波与电流入射波的相位 相同；电压反射波与电流反射波相位相反。
三、 传输线的特性参数
1、特性阻抗Z0
将传输线上导行波的电压与电流之比定义为传输线的 特性阻抗, 用Z0来表示, 其倒数称为特性导纳, 用Y0来表
示。
由定义得 Z 0
R1 jL1 G1 jC1
可见特性阻抗Z0通常是个复数, 且与工作频率有关。 它由传输 线自身分布参数决定而与负载及信源无关, 故称为特性阻抗。
或者
二、传输线方程
2. 时谐均匀传输线方程
a. 时谐传输线方程
对于时谐电压和电流, 可用复振幅表示为 v(z, t)=Re［V(z)e jωt］ i(z, t)=Re［I(z)e jωt］ 将上式代入（2.1-1）式, 即得时谐传输线方程：
dV ( z ) ( R1 jL1 ) I ( z ) Z1 I ( z ) dz （2.1-3） dI ( z ) (G1 jC1 )V ( z ) Y1V ( z ) dz Z1 R1 jL1 传输线单位长度的串联阻抗 式中 传输线单位长度的并联导纳 Y1 G1 jC1
（2.1-11）
二、传输线方程
2. 时谐均匀传输线方程
c. 电压、电流的定解
V (d ) VL chd I L Z 0 shd VL I (d ) shd I L chd Z0
写成矩阵形式：
（2.1-12）
chd V (d ) I (d ) shd Z0
无耗线 j L1C1
低耗线
0, L1C1
（2.1-22）
R1 G1Z 0 c d 2Z 0 2
（2.1-23）
传输线理论
u(z,t) → U (z) i(z,t) → I(z)
∂ → jω, ∂ → d
∂t
∂z dz
∂2 → ( jω )2 = −ω 2
∂t 2
⎧ ⎪⎪ ⎨ ⎪ ⎪⎩
∂u ∂z ∂i ∂z
= =
− R0 −G0
⋅
i
−
L0
⋅
∂i ∂t
⋅
u
−
C0dz
`
C0dz
G0dz
dz
z
z + dz
dz
,
t
)
dz → 0
⎧ ⎪⎪ ⎨ ⎪ ⎪⎩
∂u(z,
∂z
t
)
=
− R0
∂i(z,
∂z
t
)
=
−G0
⋅ i(z, t ) ⋅ u(z, t )
− −
L0 C0
⋅ ⋅
∂i(z, t
∂t
∂u(z,
∂t
)
t
)
称为时域传输线方程或电报方程
时域 → 频域
[ ] ⎪⎧u(z,t) = Re U (z)e jωt [ ] ⎪⎩⎨i(z,t) = Re I(z)e jωt
输送市电的电力传输线(f=50Hz, λ = 6000 km)，长达6千 米， l /λ=0.001,为短线；对远距离电力传输线，线路可 能长达几百或几千千米时，则又应视为长线。
在微波技术中，所讨论的传输线都属于长线范畴。
长线和短线有何不同？
l < 0.05λ
“短线”是集总参数电路结构 l ≥ 0.05λ
u(z,t) → U (z), i(z,t) → I(z)，∂ → jω, ∂ → d
∂t
2-传输线理论-1
V R= I
？
E0l l = = = 2.07(Ω/ m) I 2πr0σδs
损耗要增加1500倍 损耗要增加1500倍 1500
R/R0 =1515
使损耗与直流保持相同：？ 使损耗与直流保持相同：？
r0 = 303m .
8
§2.1 引言
总结： 总结：为什么要研究微波传输线 不能称为微波传输线，而应称之为微波传输“ 不能称为微波传输线，而应称之为微波传输“柱” 柱内部几乎物， 柱内部几乎物，并无能量传输 km， 低频电路中，50周市电其 =6000km 线上任一点的电压、 低频电路中，50周市电其λ=6000km，线上任一点的电压、 电流近似为一样。绕地球一圈只有三个波长。 电流近似为一样。绕地球一圈只有三个波长。 λ >> l (短 线） 微波波段， =3cm, 则在l =3cm的线上 的线上U 微波波段， f =10GHz, λ =3cm, 则在 =3cm的线上U、I不 可以近似为一样大。 长线）， 可以近似为一样大。λ < l (长线）， U、I是位置与时间的函 数。 3 在沟通大西洋海底电缆时，开尔芬首先发现了长线效应： 在沟通大西洋海底电缆时，开尔芬首先发现了长线效应： 电报信号的反射。 电报信号的反射。
17
§ 2.3 : 阻抗与驻波
归一化输入阻抗 zin
Z in 1 + Γ z L + j t g ( β z ) = = zin = Z c 1 − Γ 1 + jz L t g ( β z )
λ /2 •？ 的周期性 ？ •？ 的倒置性 ？ λ /4
z L + j t g ( β z + π / 2) zin ( z + λ / 4) = 1 + jz L t g ( β z + π / 2) z L − jct g ( β z ) z L t g ( β z ) − j 1 + jz L t g ( β z ) = = = 1 − jz L ct g ( β z ) t g ( β z ) − jz L zL + j tg(β z)
传输线理论
第二章 传输线理论
2-3 传输线的特性参量
传输线的特性参量主要包括：传播常数、特性阻抗、相速和相波长、输入 阻抗、反射系数、驻波比(行波系数)和传输功率等。
一、传播常数 传播常数一般为复数，可表示为
R0 jL0 G0 jC0 j
对于低耗传输线有(无耗传输线
R0 0, G0 0 )
U2
Z0I2
A2
1 2
U2
Z0I2
U z U2chz I2 Z0shz 将A1, A2代入式(2-6)得整理后可得 I z U2 shz Z0 I2chz
第二章 传输线理论
2. 已知传输线始端电压U1和电流I1，沿线电压电流表达式 这时将坐标原点z=0选在始端较为适宜。将始端条件U (0)=U1,
第二章 传输线理论
1. 已知传输线终端电压U2和电流I2，沿线电压电流表达式
U z A1e z A2e z
1
Iz Z0
A1e z A2 e z
将终端条件U (0)=U2, I (0)=I2代入上式可得
U 2 A1 A2
I2
1 Z0
A1
A2
解得
，。A1
1 2
R0 jL0 G0 jC0
对于无耗传输线(
R0 0),，G则0 0
对于微波传输线 ,也符合。
Z0
L0 C0
在无耗或低耗情况下，传输线的特性阻抗为一实数，它仅决定于分布 参数L0和C0，与频率无关。
第二章 传输线理论
三、相速和相波长 相速是指波的等相位面移动速度。
入射波的相速为
vp
dz dt
I (0)=I1代入式(2-5)，同样可得沿线的电压电流表达式为
Uz U1chz I1Z0shz
第二章 传输线理论2.1 2.2(2011完成)1
据称这一组微分方程为一佚 名的电报员导出，故称之为 电报员方程，后又简化为电 报方程。
图 2.1 传输线分布参数等效电路
对式（2.2.5）再求导，并将式（2.2.6）代入，得
d V dz
2 2
( R 1 j L1 )( G 1 j C 1 )V
2 .2 .7
dV dz
( R 1 j L1 ) I 2 .2 .5 j C 1 )V 2 .2 .6
3 L
很小，并联阻抗 X
C
1
c
6 . 37 10 / m
7
很大 。
由此可见，低频时，由分布电感产生的串联阻抗很小，可以忽略， 由分布电容产生的并联阻抗很大，可以忽略。即可近似认为传输线 上没有阻抗，也就是在传输线上没有电场、磁场能量的储存，也没 有能量的损耗，而认为所有的阻抗都集中在电感、电容和电阻等元 件中，认为能量储存在电感、电容元件中，损耗存在于电阻中，它 们构成的是集中参数电路。 结论：在低频时，传输线的分布参数阻抗远小于线路元件（电 感、电容和电阻）的阻抗，故可忽略分布参数效应，认为这样的电 路是集总参数电路，电磁能量存在于电感、电容元件中。 （2）微波频率时，分布参数效应 平行双线单位长度的分布电感为 L 2 H / m , 平行双线单位长度的分布电容为 C 5 pF / m , 工作频率f=5GHz时, 串联阻抗 X L 6 . 28 10 / M 很大，
V (z) z ( R 1 j L1 ) I 2 .2 .2
V I ( R1 j L1 ) z 2 .2 .1
图 2.1 传输线分布参数等效电路
类似地，流过并联导纳 ( G 1 j C 1 ) z 的电流 ΔI为
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
处处相同的，所以它的V（I）仅仅是时间t的函数，而与空间位置z 处处相同的，所以它的V 仅仅是时间t的函数，而与空间位置z 无关，可以认为，短线与工作波长相比较可以认为是一点。 无关，可以认为，短线与工作波长相比较可以认为是一点。 这样 , 波在传输过程中的相位滞后效应可以忽略 , 而且 , 一般地 电压和电流也都有确定的定义。 也不计趋肤效应和辐射效应的影响 ; 电压和电流也都有确定的定义。 因 此 , 在稳态下 , 系统内各处的电压或电流可近似地认为是同时地 只随时间变化的量 , 而与空 间位置无关 ; 总之，一段线，低频时可以不考虑它的长度（或位置） 、 总之，一段线，低频时可以不考虑它的长度（或位置）对I、V 的影响，微波时要考虑它的长度，因为线上每点有很多效应， 的影响，微波时要考虑它的长度，因为线上每点有很多效应，如有 电感、电容、损耗、辐射效应、趋肤效应等， 电感、电容、损耗、辐射效应、趋肤效应等，这些都会引起信号的 变化。 变化。 3、分布参数效应（以平行双线为例） 分布参数效应（以平行双线为例） 低频时，分布参数效应：（前面的课程曾经给出） ：（前面的课程曾经给出 （1）低频时，分布参数效应：（前面的课程曾经给出） 平行双线单位长度的分布电感（ 平行双线单位长度的分布电感（无论低频高频都存在）为 L = 2 µH / m 无论低频高频都存在） 平行双线单位长度的分布电容（无论低频高频都存在）为 C = 5 pF / m 工作频率f=500Hz, f=500Hz,则它所产生的串联阻抗 工作频率f=500Hz,则它所产生的串联阻抗 X L = ωL = 6.28 × 10 −3 Ω / M 很小， 很小，并联阻抗 X C =
2.2 传输线波动方程和它的解
2.2.1 传输线波动方程
以平行双线为例讨论传输线方程及其解，如图示传输线系统。 以平行双线为例讨论传输线方程及其解，如图示传输线系统。
IO Zg Eg － － d Z O ＋ Vo Z0 L I ＋ V ILF ＋
I
VFL V
－
ZL Z
F
求解步骤： 求解步骤： 一、求出分布参数等效电路 利用克希霍夫定律建立线上电压V和电流I 二、利用克希霍夫定律建立线上电压V和电流I的微分方程 三、求解方程
补充第一节 引言 补充第一节
一、传输线的基本概念
1、定义
是用来引导传输电磁波能量和信息的装置， 传输线:是用来引导传输电磁波能量和信息的装置，例如： 是用来引导传输电磁波能量和信息的装置 例如： 信号从发射机到天线或从天线到接收机的传送都是由传输线来 完成的。 完成的。(或凡是用来把电磁能从电路的一端送到电路的另一端 的设备统称为传输线) 如图所示。 的设备统称为传输线)。如图所示。
IO Zg Eg
L
I
IL
＋
Vo Z0
＋
V
＋
VL ZL
一、传输线的分布参数及其等效电路 分布参数: 1． 分布参数:
－
－
d Z
－
O
当高频信号通过传输线时，将产生如下分布参数效应： 当高频信号通过传输线时，将产生如下分布参数效应： 由于电流流过导线， （a）.由于电流流过导线，而构成导线的导体为非理想的，所 ） 由于电流流过导线 而构成导线的导体为非理想的， 以导线就会发热，这表明导线本身具有分布电阻；（ ；（单位长度 以导线就会发热，这表明导线本身具有分布电阻；（单位长度 表示.） 传输线上的分布电阻用 R1 表示 ） （b）.由于导线间绝缘不完善（即介质不理想）而存在漏电 由于导线间绝缘不完善（即介质不理想） 这表明导线间处处有分布电导；（ ；（单位长度分布电导用 流，这表明导线间处处有分布电导；（单位长度分布电导用 G1 表示. 表示.） 由于导线中通过电流，其周围就有磁场， （c）.由于导线中通过电流，其周围就有磁场，因而导线上 存在分布电感的效应； 表示。 存在分布电感的效应；(单位长度分布电感用 表示。) L （d）.由于导线间有电压，导线间便有电场，1 由于导线间有电压，导线间便有电场，于是导线间存 在分布电容的效应； 用表示.) 在分布电容的效应；(单位长度分布电容 C1 用表示.) R1为单位长度损耗电阻；G1为单位长度损耗电导；L1为单 为单位长度损耗电阻； 为单位长度损耗电导 为单位长度损耗电导； 为单 为单位长度损耗电阻 位长度电感，简称分布电感； 为单位长度电容 为单位长度电容， 位长度电感，简称分布电感；C1为单位长度电容，简称分布 电容。 时称为无耗传输线。 电容。当 R1=0、G1=0时称为无耗传输线。 、 时称为定义 设传输线的几何长度为l ，其上工作波长为λ 。（下面定义 几个参数） 几个参数） 为传输线的电长度（电刻度）。 电长度：一般称 l λ 为传输线的电长度（电刻度）。 0.05)的传输线是长线 的传输线是长线。 长线：一般认为电长度 l λ > 0.1 (或0.05)的传输线是长线。 小的多的传输线就是短线。）。 （相应地 l 比 λ 小的多的传输线就是短线。）。 在微波下工作的传输线， 在微波下工作的传输线，其几何长度与它的工作波长相比 较， 比 λ 还长或者两者可以相比拟，也就是说一般在微波波段 还长或者两者可以相比拟， l 满足长线这个条件。 满足长线这个条件。 注意：长线是一个相对的概念， 注意：长线是一个相对的概念，它指的是电长度而不是几 何长度。 何长度。
1 = 6.37Ω / m 很小。 很小。 并联阻抗 X C = ωc
由此可见, 由此可见, X L 、 X 率下不能被忽略。 率下不能被忽略。
C
不能忽略， 不能忽略，也就是说分布参数效应在微波频
结论： 结论： 在微波频率时， 在微波频率时，传输线的分布参数效应 不能被忽略， 不能被忽略，而认为传输线的各部分都存在 有电感、电容、电阻和电导，也就是说， 有电感、电容、电阻和电导，也就是说，这 时传输线和阻抗元件已融为一体， 时传输线和阻抗元件已融为一体，它们构成 的是分布参数电路， 的是分布参数电路，即在传输线上处处有贮 处处有损耗。也正是如此，在微波下， 能、处处有损耗。也正是如此，在微波下， 传输线的作用除传输信号外还可用于构成各 种微波电路元件。 种微波电路元件。
第二章
第一节 引言
传输线理论
一、传输线的基本概念 二、分布参数电路
第二节 传输线方程及其解答
一、传输线的分布参数及其等效电路 二、均匀传输线方程及其解 三、传输线上行波的传播特性参数
2传输线理论 传输线理论 2.1 引言 随着信息系统工作频率的提高和高速数字电路的发展， 随着信息系统工作频率的提高和高速数字电路的发展 ， 必 须考虑传输距离对信号幅度相位（ 频域）和波形时延（ 时域） 须考虑传输距离对信号幅度相位（ 频域）和波形时延（ 时域） 的影响。本章从电路的观点出发， 的影响 。 本章从电路的观点出发 ， 将传输线看作分布参数电路 与下一章导波理论相比较， ， 与下一章导波理论相比较 ， 传输线理论不考虑具体传输线的 结构和横向纵向的场分布， 结构和横向纵向的场分布 ， 只关心电压电流或等效电压电流沿 传输线的变化。相对于场的理论而言， 传输线的变化 。 相对于场的理论而言 ， 传输线是一种简化的模 它不包括横向（ 垂直于传输线的截面）场分布的信息， 型，它不包括横向（ 垂直于传输线的截面）场分布的信息，却 保留了纵向（ 沿传输线方向）波动现象的主要特征。 保留了纵向（ 沿传输线方向）波动现象的主要特征。对于许多 微波工程中各种器件部件， 微波工程中各种器件部件 ， 采用这种简化的模型进行分析计算 仍然是非常有效的和简洁的。在频域， 仍然是非常有效的和简洁的 。 在频域 ， 我们所关心的是稳态解 应用入射波、反射波、幅度、 ， 应用入射波 、 反射波 、 幅度 、 相位等概念来描述线上的工作 状态；在时域，我们所关心的是瞬态解，应用入射波、 状态 ； 在时域 ， 我们所关心的是瞬态解 ， 应用入射波 、 反射波 时延、瞬态波形等概念来描述线上的工作状态。 、 时延 、瞬态波形等概念来描述线上的工作状态 。 传统的传输 线理论注重频域稳态解。在实际工作中， 线理论注重频域稳态解 。 在实际工作中 ， 由于高速数字电路的 飞速发展， 飞速发展， 传输线上时域信号的瞬态解正日益引起人们的关注 和研究。 和研究。
（a）矩形波导 （b）圆形波导 （c）脊形波导
（3）.表面波传输线：如介质波导、介质镜像线、单根线等。 表面波传输线：如介质波导、介质镜像线、单根线等。 其传输模式一般为混合波型。适用于毫米波。 其传输模式一般为混合波型。适用于毫米波。
（a）介质波导 （b）镜像线 ） ）
（c）单根表面波传输线 ）
1、长线效应
c 3 × 108 λ = 0.03 米＝3厘米， 例如：当 f = 10GHz 时， = = 例如： 厘米， 9 f 10 × 10
则几厘米的传输线就应视为长线； 则几厘米的传输线就应视为长线；
c 3 × 108 = 6000 千米，即使长为几百米 千米， 当 f = 50Hz 时， 则 λ = = f 50 长的线却仍是短线。 长的线却仍是短线。 思考题： 为的两根传输线， 思考题：长度分别 l = 10 4 m和l = 0.01cm 为的两根传输线， 是长线，还是短线？ 是长线，还是短线？
3 、传输线的分类
（1） 横电磁波（TEM波）传输线，如双导线、同轴线、带状 横电磁波（TEM波 传输线，如双导线、同轴线、 线等。常用波段米波、分米波、厘米波。 线等。常用波段米波、分米波、厘米波。
(a)平行双导线 (a)平行双导线
（b）同轴线
（c）带状线
(2）.波导传输线（TE和TM波），如矩形、圆形、脊形和椭圆形 (2） 波导传输线（TE和TM波），如矩形、圆形、 如矩形 波导等。厘米波、豪米波低端。 波导等。厘米波、豪米波低端。
1 = 6.37 × 107 Ω / m ωc
很大 。
由此可见，低频时，由分布电感产生的串联阻抗很小，可以忽略， 由此可见，低频时，由分布电感产生的串联阻抗很小，可以忽略， 由分布电容产生的并联阻抗很大，可以忽略。 由分布电容产生的并联阻抗很大，可以忽略。即可近似认为传输线 上没有阻抗，也就是在传输线上没有电场、磁场能量的储存， 上没有阻抗，也就是在传输线上没有电场、磁场能量的储存，也没 有能量的损耗，而认为所有的阻抗都集中在电感、 有能量的损耗，而认为所有的阻抗都集中在电感、电容和电阻等元 件中，认为能量储存在电感、电容元件中，损耗存在于电阻中， 件中，认为能量储存在电感、电容元件中，损耗存在于电阻中，它 们构成的是集中参数电路。 们构成的是集中参数电路。 结论：在低频时，传输线的分布参数阻抗远小于线路元件（ 结论：在低频时，传输线的分布参数阻抗远小于线路元件（电 电容和电阻）的阻抗，故可忽略分布参数效应， 感、电容和电阻）的阻抗，故可忽略分布参数效应，认为这样的电 路是集总参数电路，电磁能量存在于电感、电容元件中。 路是集总参数电路，电磁能量存在于电感、电容元件中。 微波频率时， （2）微波频率时，分布参数效应 平行双线单位长度的分布电感为 L = 2 µH / m , 平行双线单位长度的分布电容为 C = 5 pF / m , 工作频率f=5GHz f=5GHz时 很大， 工作频率f=5GHz时, 串联阻抗 X L = ω L = 6 . 28 × 10 4 Ω / M 很大，