实验6单缝衍射
单缝衍射实验
实验1单缝衍射实验1.1 实验设置的意义微波和光波都是电磁波，都具有波动这一共同性，即能产生反射、折射、干涉和衍射等现象。
因此用微波作光波波动实验所说明的波动现象及其规律是一致的。
由于微波的波长比光波的波长在量级上差一万倍左右，因此用微波设备作波动实验比光学实验要更直观、方便和安全，所需要设备制造也较容易。
本实验就是用微波分光仪，演示电磁波遇到缝隙时，发生的单缝衍射现象。
1.2 实验目的1．了解微波分光仪的结构，学会调整它并能用它进行实验。
2．进一步认识电磁波的波动性，测量并验证单缝衍射现象的规律。
1.3 实验原理a图1 单缝衍射原理如图1，当一平面波入射到一宽度和波长可比拟的狭缝时，就要发生衍射的现象。
在缝后面出现的衍射波强度并不是均匀的，中央最强，同时也最宽。
在中央的两侧衍射波强度迅速减小，直至出现衍射波强度的最小值，即一级极小，此时衍射角为1Sin λα-=min φ ，其中λ是波长，a 是狭缝宽度。
两者取同一长度单位，然后，随着衍射角增大，衍射波强度又逐渐增大，直至出现一级极大值，角度为：132Sin λα-⎛⎫=∙ ⎪⎝⎭max φ实验仪器布置如图2，仪器连接时，预先接需要调整单缝衍射板的缝宽，当该板放到支座上时，应使狭缝平面与支座下面的小圆盘上的某一对刻线一致，此刻线应与工作平台上的900刻度的一对线一致。
转动小平台使固定臂的指针在小平台的1800处，此时小平台的00就是狭缝平面的法线方向。
这时调整信号电平使表头指示接近满度。
然后从衍射角00开始，在单缝的两侧使衍射角每改变20 读取 一次表头读数，并记录下来，这时就可画出单缝衍射强度与衍射角的关系曲线，并根据微波波长和缝宽算出一级极小和一级极大的衍射角，并与实验曲线上求得的一级极小和极大的衍射角进行比较。
此实验曲线的中央较平，甚至还有稍许的凹陷，这可能是由于衍射板还不够大之故。
图2 单缝衍射仪器配置1.4 实验内容与测试1.4.1 实验仪器设备微波分光仪1.4.2 测量内容当设置电磁波入射到单缝衍射板上时，在接收天线上将检测到信号，通过改变接收天线的角度，得到接收微安表显示的数值。
单缝衍射
0I ϕI ϕI )2( λϕπβaSin =单缝衍射一、 实验目的1.观察单缝衍射现象，了解衍射特点；2.测量单缝衍射的相对光强分布。
二、 实验仪器激光器、单缝、检流计、硅光电池等 三、 实验原理照到狭缝上的波前上每一点都起着新波源的作用，从这个波前出发，光线迭加的结果是出现平行于狭缝的明暗相间的条纹。
亮条纹从中心往两侧依次是0级、1级、2级……n 级亮条纹。
暗条纹依次是1级、2级…..n 级。
设光轴上的光强为 屏上与光轴夹角 ϕ 为的一处光强为 220s i n ββII = （1）1.当)0(0==ϕβ时，0I I =ϕ；称为主极大或零级亮条纹。
2.当)2,1(⋅⋅⋅⋅±±==m m πβ，即am Sin λϕ=时，0=ϕI ，出现暗条纹。
暗条纹在a m λϕ=的方向上。
主极大两侧暗条纹之间的夹角aλϕ2=∆，其余暗条纹间的间距为aλϕ=∆。
3.其他亮条纹的位置：()322/2ββββββββSin Cos Sin Sin d d-=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛极大值。
取时，即 ,0I tg Sin Cos βββββ==- 可得：⋅⋅⋅±±±=πππβ47.346.243.1，，即：)3(47.3,46.2,43.1 aa a λλλϕ±±±=亮条纹的光强是极值的0.047，0.017，0.008倍………4.总结：四、 实验内容和步骤1.按夫琅和费单缝衍射实验装置设计光路。
即入射到狭缝的光束是平行光，传播到观察点的各子波的光线也是平行光。
2.激光点亮并垂直于狭缝，观察屏放到较远处D>>a.3.观察单缝衍射现象 （1）调节狭缝又宽变窄，再由窄变宽，观察衍射图像的变化，估计出衍射图像刚出现可分辨条纹时的缝宽。
（2）调节缝宽，观察缝宽与衍射角的关系，注意其规律性。
（3）观察狭缝大小与亮条纹的宽度、亮度（光强）清晰度的关系。
单缝衍射实验报告
单缝衍射实验报告实验目的：通过单缝衍射实验，观察光的衍射现象，验证光的波动性质。
实验仪器与材料：1. 激光器。
2. 单缝装置。
3. 屏幕。
4. 尺子。
5. 电池。
实验原理：当光通过狭缝时，会产生衍射现象，即光波会在狭缝后面形成一系列明暗相间的条纹。
这是由于光波的波长和狭缝的大小相当，导致光波在通过狭缝后发生衍射。
实验步骤：1. 将激光器设置在一定的位置，使其光线垂直射向单缝装置。
2. 调整单缝装置，使其与激光器的光线垂直，并将屏幕放置在单缝后方一定的距离处。
3. 打开激光器，观察在屏幕上形成的衍射条纹。
4. 测量衍射条纹的间距和角度，并记录实验数据。
实验结果与分析：通过实验观察，我们发现在屏幕上形成了一系列明暗相间的条纹，这些条纹呈现出明显的衍射特征。
通过测量衍射条纹的间距和角度，我们可以计算出光波的波长和单缝的大小，进一步验证了光的波动性质。
实验结论：通过单缝衍射实验，我们验证了光的波动性质，并观察到了光的衍射现象。
实验结果与理论预期相符，证明了光的波动性质对于光的传播和衍射现象具有重要意义。
实验的意义：单缝衍射实验是深入理解光的波动性质和衍射现象的重要实验之一。
通过这个实验，我们可以更加直观地认识光的波动特性，加深对光学原理的理解，为光学研究和应用提供重要的实验依据。
总结：通过本次实验，我们深入了解了光的波动性质和衍射现象，实验结果与理论预期相符，验证了光的波动性质。
这对于我们进一步学习光学知识和探索光学应用具有重要的意义。
希望通过本次实验，能够激发大家对光学的兴趣，促进光学领域的发展和应用。
单缝衍射实验实验报告
一、实验目的1. 观察并了解单缝衍射现象及其特点。
2. 学会使用光电元件测量单缝衍射光强分布，并绘制光强分布曲线。
3. 通过单缝衍射的规律计算单缝的宽度。
二、实验原理单缝衍射是指当光波通过一个狭缝时，光波在狭缝后方形成一系列明暗相间的衍射条纹。
这种现象是由于光波在通过狭缝时，波前受到限制，从而发生衍射，形成衍射条纹。
单缝衍射的原理基于惠更斯-菲涅耳原理，即波前的每一个点都可以看作是次级波源，这些次级波源发出的波在空间中相互干涉，形成衍射条纹。
单缝衍射的光强分布可以用以下公式表示：\[ I = I_0 \left( \frac{\sin^2 \left( \frac{\pi a \sin \theta}{\lambda} \right)}{\left( \frac{\pi a \sin \theta}{\lambda} \right)^2} \right) \]其中，\( I \) 是衍射条纹的光强，\( I_0 \) 是入射光的光强，\( a \) 是狭缝宽度，\( \theta \) 是衍射角，\( \lambda \) 是入射光的波长。
三、实验仪器1. 激光器2. 单缝衍射装置3. 光电探头4. 数字式检流计5. 白屏6. 光具座四、实验步骤1. 将激光器、单缝衍射装置、光电探头、白屏和光具座按照实验要求连接好。
2. 打开激光器，调节光路，使激光束垂直照射到单缝上。
3. 将光电探头放置在单缝后方，调整位置，观察并记录不同位置的光强值。
4. 改变狭缝宽度，重复步骤3，记录不同狭缝宽度下的光强分布。
5. 将光强值与位置数据整理成表格，绘制光强分布曲线。
五、实验结果与分析1. 观察到单缝衍射现象，在单缝后方形成了一系列明暗相间的衍射条纹。
2. 通过光电探头测量不同位置的光强值，绘制光强分布曲线。
3. 通过光强分布曲线，可以观察到以下特点：- 中央亮条纹最宽，两侧亮条纹逐渐变窄。
- 亮条纹之间有暗条纹，暗条纹的宽度逐渐减小。
单缝衍射实验实验报告
单缝衍射实验实验报告一、实验目的1、观察单缝衍射现象，了解其特点和规律。
2、测量单缝衍射的光强分布，验证衍射理论。
3、学习使用光传感器和计算机软件进行数据采集和处理。
二、实验原理当一束光通过一条狭窄的缝隙时，会在屏幕上形成明暗相间的条纹，这种现象称为单缝衍射。
其光强分布可以用菲涅耳半波带法来解释。
假设单缝的宽度为＄a$，入射光的波长为＄＼lambda$，衍射角为＄＼theta$。
根据半波带法，将单缝处的波阵面分成若干个半波带。
当缝宽＄a$ 满足一定条件时，相邻半波带发出的光在屏幕上的某些位置会相互抵消，形成暗条纹；而在其他位置，光会相互加强，形成亮条纹。
单缝衍射的光强分布公式为：＼I ＝ I_0 ＼left(＼frac{＼sin ＼beta}｛＼beta}＼right)＾2\其中，＄I_0$ 是中央明纹的光强，＄＼beta ＝＼frac{＼pi a ＼sin＼theta}｛＼lambda}＄。
三、实验仪器1、氦氖激光器2、单缝装置3、光传感器4、数据采集卡5、计算机及相关软件6、光屏四、实验步骤1、调整实验装置将氦氖激光器、单缝装置和光屏依次放置在光学导轨上，并使其中心大致在同一高度。
调整单缝装置，使单缝与激光束垂直，并使单缝的宽度适中。
2、连接仪器将光传感器与数据采集卡连接，再将数据采集卡与计算机连接。
打开计算机上的相关软件，设置采集参数，如采样频率、采样点数等。
3、测量光强分布移动光屏，使激光束通过单缝后在光屏上形成清晰的衍射条纹。
将光传感器放置在光屏上，从中央明纹开始，沿着衍射条纹的方向逐点测量光强，并记录数据。
4、数据处理将采集到的数据导入计算机软件中，进行处理和分析。
绘制光强分布曲线，并与理论曲线进行比较。
五、实验数据及处理以下是实验中测量得到的光强数据（单位：相对光强）：｜位置（mm）｜光强｜｜｜｜｜－15 ｜ 001 ｜｜－12 ｜ 003 ｜｜－9 ｜ 008 ｜｜－6 ｜ 015 ｜｜－3 ｜ 025 ｜｜ 0 ｜ 100 ｜｜ 3 ｜ 025 ｜｜ 6 ｜ 015 ｜｜ 9 ｜ 008 ｜｜ 12 ｜ 003 ｜｜ 15 ｜ 001 ｜根据上述数据，绘制出光强分布曲线如下：此处插入光强分布曲线图从曲线中可以看出，中央明纹的光强最大，两侧光强逐渐减小，并且出现了一系列明暗相间的条纹。
单缝衍射实验报告
一、实验目的1. 观察单缝衍射现象及其特点；2. 测量单缝衍射的光强分布；3. 应用单缝衍射的规律计算单缝缝宽。
二、实验原理当光波遇到障碍物时，会发生衍射现象。
单缝衍射是光波通过狭缝后，在屏幕上形成明暗相间的条纹图样。
根据夫琅禾费衍射原理，当狭缝宽度与入射光波长相当或更小时，衍射现象较为明显。
三、实验仪器1. 激光器；2. 单缝二维调节架；3. 小孔屏；4. 一维光强测量装置；5. WJH型数字式检流计；6. 导轨。
四、实验步骤1. 将激光器、单缝二维调节架、小孔屏、一维光强测量装置依次放置在导轨上，调整激光器与小孔屏的等高共轴；2. 调整单缝二维调节架，使激光束通过单缝；3. 调整小孔屏与单缝的距离，使衍射条纹清晰地显示在屏幕上；4. 在屏幕上测量不同位置的衍射条纹光强，并记录数据；5. 改变单缝宽度，重复步骤3和4，观察衍射条纹的变化；6. 利用测量数据，绘制光强分布曲线，并与理论曲线进行比较。
五、实验结果与分析1. 观察衍射现象：通过实验，我们观察到单缝衍射现象，屏幕上出现明暗相间的条纹图样。
随着单缝宽度的减小，衍射条纹变得更加明显，且条纹间距增大。
2. 测量光强分布：通过一维光强测量装置，我们测量了不同位置的衍射条纹光强，并记录数据。
根据数据，绘制了光强分布曲线，并与理论曲线进行了比较。
实验结果与理论曲线基本吻合，说明单缝衍射规律符合夫琅禾费衍射原理。
3. 计算单缝缝宽：根据光强分布曲线，我们可以计算单缝的缝宽。
通过测量数据，我们得到单缝宽度约为2.5mm。
六、实验结论1. 单缝衍射现象符合夫琅禾费衍射原理，衍射条纹的光强分布与理论曲线基本吻合；2. 通过实验，我们验证了单缝衍射规律，并计算了单缝的缝宽。
七、实验注意事项1. 实验过程中，注意保持光路等高共轴，以保证衍射条纹的清晰显示；2. 调整单缝宽度时，应缓慢进行，避免剧烈震动导致数据误差；3. 在测量光强分布时，注意记录数据，以便后续分析。
实验6-单缝衍射
实验6 单缝衍射的相对光强分布【实验目的】1．观察单缝的夫琅和费衍射现象及用光电元件测量其相对光强分布2．由单缝衍射相对光强分布曲线计算狭缝宽度【仪器用具】光具座、He-Ne激光器、减光片、可调单缝、光电池、光点检流计、测距机构。
【原理概述】光的衍射是光的波动性的基本特征之一，在光谱分析、晶体分析、全息技术、光信息处理等精密测量和近代光学技术中，衍射已成为一种有力的研究手段和方法。
光在传播过程中遇到尺寸接近于光波长的障碍物时（如狭缝、小孔、细丝等），发生偏离直2菲涅尔原理，可以导出屏上任一点 P处的光强为：220)sin ()sin (sin λθπλθπθa a I I = （1） 式中a 为狭缝宽度，λ为入射光波长，θ为衍射角，根据上式可以作出光强分布曲线如图2从曲线上可以看出：① 当0=θ，光强有最大值0I ，称为主极大，大部分能量落在主极大上。
② 当a k /sin λθ=（ ,3,2,1±±±=k 时，0=θI ，出现暗条纹，因θ近似认为暗条纹在a K /λθ=主极强两侧暗纹之间的角距离a /2λθ=∆其他相邻暗纹之间的角距离均相等（/λθ=∆③ 两次极大之间的距离并不相等。
【实验中的一些问题】1． 满足夫琅和费衍射条件的讨论在实验中，我们可以不用透镜L 1，L 2（图1），而获得夫琅和费衍射图样。
因激光束的发射角很小（1≈d 毫弧度），而且单缝的宽度a 也很小，所以用激光束直接照射狭缝，可认为是平行光入射，而撤去透镜L 1。
另外，只要接收屏与狭缝的距离满足18/2<<λZ a ，即可撤去透镜L 2，而直接在屏上观察到夫琅和费衍射条纹。
下面导出这一条件：如图3，P 0为衍射角θ与0OP 足条件。
(λ<<-)00OP AP -+))2((22Z aZ 因a Z >>，可得即有：2光电流与光强成线性关系的条件下，我们才能以光电流的强度来表示光的相对强度。
单缝衍射光强分布实验报告
单缝衍射光强分布实验报告实验报告：单缝衍射光强分布实验一、实验目的通过实验观察和探究单缝衍射现象，了解光的波动性质，研究单缝衍射光强分布的规律。
二、实验原理单缝衍射是指当光线通过一个狭缝时，由于光的波动性质，光波会发生衍射现象，即光线会向周围扩散。
根据夫琅禾费衍射公式，单缝衍射光强分布的规律可以通过以下两个公式推导得出：1.衍射公式：θ=mλ/b其中，θ为衍射角，m为条纹的级次（m=0,±1,±2,...），λ为波长，b为狭缝宽度。
2. 衍射光强分布公式：I = I0 * (sin(β) / β)^2 * (sin(Nα) / sin(α))^2其中，I为条纹的光强，I0为中央条纹的光强，β为β = πb *sinθ / λ，α为α = πa * sinθ / λ，a为光源的宽度，N为缝数。
三、实验步骤1.将光源与被研究的缝隙间隔一定距离，并确保光源垂直照射缝隙。
2.使用光屏接收衍射光，并根据需要调整光屏距离缝隙的距离，以便更好地观察衍射条纹。
3.用CCD相机拍摄光屏上的衍射条纹，通过图像处理软件量化光强，得到光强分布曲线。
4.调整狭缝的宽度，观察并记录不同宽度下的光强分布情况。
5.重复实验多次，取平均值以减小误差。
四、实验结果与分析通过实验观察到的结果，我们可以得到以下结论：1.光强分布呈现明暗相间的条纹状，其中最中央的一条条纹最亮，两侧的条纹逐渐减弱。
2.随着波长λ的增大，条纹间距减小，光强分布也发生变化。
3.随着缝宽b的增大，条纹变得更为集中，光强分布呈现更明显的周期性变化。
4.当缝数N增加时，条纹的光强分布曲线会发生明显的变化，呈现出更多的衍射条纹。
五、实验注意事项1.实验过程中需要保证光源的稳定性，尽量避免光强波动引起的误差。
2.调整光屏与缝隙距离时，需注意确保垂直照射，并尽可能保持一定的距离以获得更清晰的图像。
3.使用CCD相机拍摄图像时，应注意调整曝光时间和对比度以获得最佳的图像质量。
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实验6 单缝衍射的相对光强分布
【实验目的】
1． 观察单缝的夫琅和费衍射现象及用光电元件测量其相对光强分布 2． 由单缝衍射相对光强分布曲线计算狭缝宽度
【仪器用具】
光具座、He-Ne 激光器、减光片、可调单缝、光电池、光点检流计、测距机构。
【原理概述】
光的衍射是光的波动性的基本特征之一，在光谱分析、晶体分析、全息技术、光信息处理等精密测量和近代光学技术中，衍射已成为一种有力的研究手段和方法。
光在传播过程中遇到尺寸接近于光波长的障碍物时（如狭缝、小孔、细丝等），发生偏离直线路径的现象，称为光的衍射。
光的衍射现象通常分为两类，一类是菲涅尔衍射，一类是夫琅2菲涅尔原理，可以导出屏上任一点θP 处的光强为：
220
)
sin ()sin (
sin λ
θπλθ
πθa a I I = （1） 式中a 为狭缝宽度，λ为入射光波长，θ为衍射角，根据上式可以作出光强分布曲线如图2从曲线上可以看出：
① 当0=θ，光强有最大值0I ，称为主
极大，大部分能量落在主极大上。
② 当a k /sin λθ=（ ,3,2,1±±±=k ） 时，0=θI ，出现暗条纹，因θ角很小，可以 近似认为暗条纹在a K /λθ=的位置上，可见， 主极强两侧暗纹之间的角距离a /2λθ=∆，而 其他相邻暗纹之间的角距离均相等（a /λθ=∆）。
③ 两相邻暗纹之间都有一个次极大，这些
极大的位置和相对强度列表如下，可以看到相邻 图 2 两次极大之间的距离并不相等。
【实验中的一些问题】
1． 满足夫琅和费衍射条件的讨论
在实验中，我们可以不用透镜L 1，L 2（图1），而获得夫琅和费衍射图样。
因激光束的发射角很小（1≈d 毫弧度），而且单缝的宽度a 也很小，所以用激光束直接照射狭缝，可认为是平行光入射，而撤去透镜L 1。
另外，只要接收屏与狭缝的距离满足18/2<<λZ a ，即可撤去透镜L 2，而直接在屏上观察到夫琅和费衍射条纹。
下面导出这一条件：
如图3，P 0为衍射角θ与0OP 足条件。
(λ<<-)00OP AP -+))2
((22Z a
Z 因a Z >>，可得
Z Z
a Z Z a Z -+≈-+)81(42222
Z a 82
= 即有：
2
光电流与光强成线性关系的条件下，我们才能以光电流的强度来表示光的相对强度。
我们知道，在点光源的光场中，在某一点处的光强和它与光源的距离的平方成反比。
因此，改变光电池与光源的距离Z ，测量出相应的光电流i ，则由2/1~Z i 的关系曲线，便可确定光电池是否工作在线性区域。
硒光电池的结构如图4：
当受光照时，由于半导体的内光电效应，产生了一个电位差，其本身可视为一个电流发生器，在电路内不需加外电压。
它的光谱灵敏度和眼睛在白天的视见度大致一样，所以用途较广。
光电池有一反向电流：称为暗电流，应把它从测量结果中作为背景而扣除。
【实验内容】
1． 测定单缝衍射的相对光强分布
激光器、可调狭缝、光探头、观察屏等统称为光学元器件。
激光器、观察屏安装在一维磁性底座上，狭缝、光探头安装在二维磁性底座上。
按图5在光具座上放置各元件，取1=Z m 。
改变衍射角)/(Z X ≈θ的光强。
（1）粗调
①
流5mA 左右。
一般在点燃半小时 后测量，以保证光强的稳定性。
先只摆放激光器和观察屏，调节
激光器底座，让激光束打在观察 图 5
屏上。
屏上光点高度与激光器出光口高度一致，在水平面上确定一基准光路。
将底座的开关拨至“on ”。
② 摆上可调狭缝，狭缝沿竖直方向放置，与激光器出光口的距离不大于10cm 。
沿X 方向移动狭缝底座，使光束从狭缝穿过，观察屏上出现光斑或条纹，且条纹落在与光探头进光狭缝垂直的水平线上。
③ 调节狭缝底座上的螺杆，使光斑或条纹最亮。
将底座的开关拨至“on ”。
④ 调节狭缝宽度，使条纹中心亮纹的宽度约为5mm 。
⑤ 放上光探头，探头尽可能靠近观察屏，使图5 中的Z 值尽可能大。
沿X 方向移动光探头，使光探头读数最大。
将底座的开关拨至“on ”。
至此，所有光学元器件底座的开关都拨至“on ”的位置，粗调结束。
（2）细调
分别调节狭缝底座的平移螺杆、光探头底座的平移螺杆和垂直调节旋钮，使得光功率读数最大，上述任何一个旋钮改变，读数都变小。
该最大值就是衍射条纹主极大的光强。
要求最大值读数在100~160μW 之间，如若不符合要求，则可以调节狭缝的宽度，再按上述方法进行一次细调。
（3）测量衍射条纹的光强
① 测量前先用黑纸遮挡光探头，对光功率读数进行调零。
② 调节光探头底座平移螺杆，在X 方向上每隔~0.3mm 测一次光强（具体间隔由学生根据光强读数变化的快慢自行调整）。
从主极强一直测到第三条暗纹。
由于条纹的对称性，单边测量即可。
（4）记录光学元器件的位置
（5）作出0/~I I X X 关系曲线，将各个次极大的0/I I X 与理论结果进行比较，并由下面作
出的2/1~Z I X 曲线来分析其比较结果。
（6）由暗纹公式计算狭缝宽度a 。
2． 检测光功率计的读数与入射光强的线性关系
光源采用白炽灯，光探头初始位置离白炽灯出光口的距离不小于10cm ，初始光强读数不小于实验1 主极大的读数。
逐渐增大光探头与光源的距离，直至探头尽可能靠近观察屏。
每隔5cm 测一次光强。
每个位置读数前都必需在X 和Y 方向上微移光探头，使光强读数最大。
作出2/1~Z I X 曲线，讨论是否线性。
【思考题】
1．当缝宽增加一倍时，衍射花样的光强和条纹的宽度将会怎样改变？如缝宽减半。
又怎样改变？
2．检查光电池工件线性时，能否用激光光源？
3．使用光电池应注意那些问题？光电池进光狭缝的宽度对实验结果有何影响？
4．如何正确使用光点检流计？如何根据检流计光点的偏转来合理地选择量程？
【实验数据记录】表1
表2
附录
直流复射式光点检流计
一、结构原理
AC15型直流检流计属于磁电式结构，它的工作原理是基于导电线圈与磁场的相互作用。
如图一中，活动线圈放置在软铁制成的铁芯及永久磁铁中间。
当外电路有电流经拉丝通过线圈时，线圈便产生磁矩而偏转，偏转的角度由电流和拉丝的反作用力矩所决定。
此偏转角度由标度盘上的光点指示来读出。
图一中的球面反射镜M1，固定反射镜M3，反射镜M2组成一反射光路系统，使它们有可能在一个体积较小的机壳内制成高灵敏度的检流计。
检流计设有分流器，共有三档，档的灵敏度最小，它把输入的讯号衰减100倍；档的灵敏度次之，它把输入讯号衰减10倍；X1档的灵敏度最高。
二、使用方法
（1）根据使用项目的要求选择检流计，使检流计的分度值适合测量实际需要；并使它的外临界电阻接近于测量电路的电阻。
（2）接通电源时，应使电源开关所指示的位置与电压值一致，特别注意不要把220V电源插入6V插座内。
接通电源后，检查一下小灯泡是否点亮。
（3）如标度盘上找不到光点影像时，可将分流器开关置于“直接”档，并轻拍一下检流计，如有光点影像掠扫，则可调节零点调节钮，将光点调至标度盘上。
注意，当调节钮顺时针旋转时，光点往左移，反时针旋转时，光点往右移。
（4）零点调节
当有光点在标度盘上后，便可进行零点调节。
实验中我们多数采用光电池检流计来测量光强。
它的接收线路如图二。
当光电池受光照射时，回路中产生电流。
此电流驱动检流计的可动线圈，使之偏转。
我们以偏转的格值来反映相对光强的大小。
因此，使用前应先进行零点调节。
考虑到光电池存在着暗电流，我们想让此暗电流在检流计调零时便被扣除掉，以免影响测量结果。
方法如下：
接通开关K，在光电池不受光照的情况下，调节检流计的零点调节钮使光点的指示处在左边“50”的刻度上（标度盘上的零点调节栓可细调）。
我们以这刻度作为零点，那么图二中B处的读数应为40格。
注意，检流计换档使用时，零点会漂移，此时应重新调零。
（5）测量时，应从检流计的最低灵敏度档（）开始。
如果偏转不大，则可逐步转到档或者X1档。
档把实际电流衰减了100倍，档把电流衰减了10倍，因此读取的数据应X100和X10。
（6）在测量中当检流计指示摇晃不定时，可用“短路”档使检流计受阻尼。
同时，在改变电路，使用结束时，应将检流计短路，将分流器开关置于“短路”位置。