维多辛斯基曲线方程
基于CFD的喷嘴轮廓对喷嘴能量损失影响分析_梁钦
厂、溴化锂吸收式机组等形成冷热电联供系统，达到 能源“品位对口、梯级利用”的目的，对于煤矿能源 综合利用、降低制冷设备的电耗具有重要的意义。因 此，对于具有火力发电 (如瓦斯电厂、矸石电厂等)、 井下热害较严重的煤矿，以高低压转换装置为核心的 冷热电联供系统有很大的推广价值。
参 考 文 献
[1] 王永炜．中国煤炭资源分布现状和远景预测 [J]．煤，2007， 91(5)，44-45. [2] 杨德源， 杨天鸿．矿井热环境及其控制 [M]．北京：冶金工 业出版社， 2009： 309. [3] 马宝萍， 徐治泉．基于改进的 Elman 网络的内模控制及其应 用 [J]．热能动力工程， 2000(7)： 429-431. [4] 刘华波， 王 雪， 何文雪．组态软件 WinCC 及其应用 [M]． 北京： 机械工业出版社， 2009：20-35. [5] 甄立东．西门子 WinCC V7 基础与应用 [M]．北京：机械工业 出版社， 2011(1)：55-100. □ (收稿日期：2013-01-17) (修订日期：2013-09-16)
导致喷嘴能量损失的影响因素有很多如液体的流动状态液体本身的物理性质以及喷嘴本身的结构轮廓等其中喷嘴轮廓是主要影响因素为此笔者基于流体力学理论利用流体力学软件fluent对锥形和流线形喷嘴的内部流场进行了模拟仿真研究了工程中常用的压力式雾化喷嘴内壁的压力分布情况分析了喷嘴轮廓曲线对局部能量损失的影响
第 42 卷 2014 年第 3 期
5 结论
高低压转换装置与高低压换热器相比较，具有以 下优点。 (1) 理论上的冷水温度跃升可以完全消失，但因 钢制水管具有良好的导热性，冷水流经管道温度必然 发生跃升。冷水侧温度跃升小于 1 ℃，而采用高低压 换热器的温度跃升可达 3 ~ 6 ℃。 (2) 低温水可以直接供给工作面，因此制冷效果 更好，与高低压换热器相比较循环水量将有所下降， 进而降低了运行费用 (包括循环水泵的能耗和制冷机 组的能耗)。 (3) 进入空冷器的水温较低，提高了空冷器的换 热量。 (4) 造价也比高低压换热器低。 实际运行情况表明，高低压转换装置的温度跃升 小于 0.7 ℃，供给空冷器的冷冻水温度更低，因此制 冷效果更好；系统运行平稳、能源利用效率高。 另外，高低压转换装置可以和煤矿的火力发电
曲线增长的形式
曲线增长的形式主要有以下几种：
1. J型曲线增长：在食物和空间条件充裕、气候适宜、没有敌害等理想条件下，种群的增长率保持不变，数量会连续增长，呈现J型曲线。
2. S型曲线增长：在自然界中，由于环境条件是有限的，种群不可能按照“J”型曲线无限增长。
当种群在一个有限的环境中增长时，随着种群密度的上升，个体间由于有限的空间、食物和其他生活条件而引起的竞争加剧，导致种群的出生率降低，死亡率增高，数量会趋于稳定，呈现S型曲线。
3. 逻辑斯谛曲线（Logistic Curve）：这是一种特殊的S型曲线，描述了一个种群在资源有限的环境中增长的过程。
该曲线的公式为N(t)=K*e^rt，其中
N(t)表示在时间t的种群数量，K表示环境容量，r表示种群增长率。
当种群数量小于K时，种群以一个恒定的比率增长；当种群数量超过K时，种群增长率开始下降，最终导致种群数量趋于稳定。
以上信息仅供参考，如有需要，建议您查阅相关资料。
种群增长j型曲线的公式
种群增长j型曲线的公式
对于种群增长的j型曲线，我们可以使用Logistic方程来描述
其增长模式。
Logistic方程是一个常见的种群增长模型，其公式如
下所示：
\[ \frac{dN}{dt} = rN \left(1 \frac{N}{K}\right) \]
在这个公式中，\( \frac{dN}{dt} \) 表示种群数量随时间的
变化率，\( r \) 是种群的内禀增长率，\( N \) 是种群数量，
\( K \) 是环境容纳量。
种群增长的j型曲线通常描述了一种增长模式，即种群数量开
始以指数增长，然后随着种群数量接近环境容纳量而逐渐趋于稳定。
这种曲线在生态学和种群生物学中具有重要的意义，能够帮助我们
理解种群数量的动态变化以及环境对种群增长的影响。
在实际应用中，Logistic方程和j型曲线的模型可以帮助我们
预测种群数量的增长趋势，评估环境对种群增长的影响，以及制定
保护和管理措施来维持种群的健康和稳定。
总之，种群增长的j型曲线及其对应的Logistic方程为我们提
供了一种重要的工具，帮助我们理解和预测自然界中种群数量的动
态变化，为保护生物多样性和生态平衡提供了理论基础和实践指导。
维曲线方程大全
1.碟形弹簧圆柱坐标方程：r = 5theta = t*3600z =(sin*theta-90))+24*t2.叶形线.笛卡儿坐标标方程：a=10x=3*a*t/(1+(t^3))y=3*a*(t^2)/(1+(t^3))3.螺旋线(Helical curve) 圆柱坐标（cylindrical）方程： r=ttheta=10+t*(20*360)z=t*34.蝴蝶曲线球坐标方程：rho = 8 * t theta = 360 * t * 4 phi = -360 * t * 85.渐开线采用笛卡尔坐标系方程：r=1ang=360*ts=2*pi*r*tx0=s*cos(ang)y0=s*sin(ang)x=x0+s*sin(ang)y=y0-s*cos(ang)z=06.螺旋线.笛卡儿坐标方程：x = 4 * cos ( t *(5*360)) y = 4 * sin ( t *(5*360))z = 10*t7.对数曲线笛卡尔坐标系方程：z=0x = 10*ty = log(10*t+8.球面螺旋线采用球坐标系方程：rho=4 theta=t*180 phi=t*360*209.双弧外摆线卡迪尔坐标方程： l=b=x=3*b*cos(t*360)+l*cos(3*t*360) Y=3*b*sin(t*360)+l*sin(3*t*360)10.星行线卡迪尔坐标方程：a=5x=a*(cos(t*360))^3y=a*(sin(t*360))^311.心脏线圆柱坐标方程：a=10r=a*(1+cos(theta))theta=t*36012.圆内螺旋线采用柱座标系方程：theta=t*360 r=10+10*sin(6*theta)z=2*sin(6*theta)13.正弦曲线笛卡尔坐标系方程：x=50*ty=10*sin(t*360)z=014.太阳线（这本来是做别的曲线的，结果做错了，连方程也忘了，不好意思）15.费马曲线（有点像螺纹线）数学方程：r＊r = a*a*theta圆柱坐标方程1: theta=360*t*5a=4r=a*sqrt(theta*180/pi)方程2: theta=360*t*5a=4r=-a*sqrt(theta*180/pi)由于Pro/e只能做连续的曲线，所以只能分两次做曲线卡笛尔坐标方程：theta=t*360a=b=c=sin(theta)f=1x = (a*a+f*f*c*c)*cos(theta)/a y = (a*a-2*f+f*f*c*c)*sin(theta)/b叶线（一个方程做的，没有复制）曲线采用笛卡尔坐标系方程：theta=t*360*4x=25+(10-6)*cos(theta)+10*cos((10/6-1)*theta) y=25+(10-6)*sin(theta)-6*sin((10/6-1)*theta)19. 抛物线笛卡儿坐标方程：x =(4 * t)y =(3 * t) + (5 * t ^2)z =020.螺旋线圆柱坐标方程：r = 5theta = t*1800z =(cos(theta-90))+24*t21.三叶线圆柱坐标方程：a=1theta=t*380b=sin(theta)r=a*cos(theta)*(4*b*b-1)22.外摆线迪卡尔坐标方程：theta=t*720*5b=8a=5x=(a+b)*cos(theta)-b*cos((a/b+1)*theta) y=(a+b)*sin(theta)-b*sin((a/b+1)*theta)z=023. Lissajous 曲线theta=t*360a=1b=1c=100n=3x=a*sin(n*theta+c)y=b*sin(theta)24.长短幅圆内旋轮线卡笛尔坐标方程：a=5b=7c=theta=360*t*10x=(a-b)*cos(theta)+c*cos((a/b-1)*theta) y=(a-b)*sin(theta)-c*sin((a/b-1)*theta)25.长短幅圆外旋轮线卡笛尔坐标方程：theta=t*360*10a=5b=3c=5x=(a+b)*cos(theta)-c*cos((a/b+1)*theta) y=(a+b)*sin(theta)-c*sin((a/b+1)*theta)26. 三尖瓣线a=10x = a*(2*cos(t*360)+cos(2*t*360)) y = a*(2*sin(t*360)-sin(2*t*360))27.概率曲线！方程：笛卡儿坐标x = t*10-5y = exp(0-x^2)28.箕舌线笛卡儿坐标系a = 1x = -5 + t*10y = 8*a^3/(x^2+4*a^2)29.阿基米德螺线柱坐标a=100theta = t*400r = a*theta30.对数螺线柱坐标theta = t*360*a =r = exp(a*theta)31.蔓叶线笛卡儿坐标系a=10y=t*100-50solvex^3 = y^2*(2*a-x)for x曲线笛卡儿坐标系x = t*y = tan(x*20)33.双曲余弦x = 6*t-3y = (exp(x)+exp(0-x))/234.双曲正弦x = 6*t-3y = (exp(x)-exp(0-x))/235.双曲正切x = 6*t-3y = (exp(x)-exp(0-x))/(exp(x)+exp(0-x))36.一峰三驻点曲线x = 3*y=(x^2-1)^3+137.八字曲线x = 2 * cos ( t *(2*180)) y = 2 * sin ( t *(5*360))z = 038.螺旋曲线r=t*(10*180)+1theta=10+t*(20*180)z=t39.圆x = cos ( t *(5*180)) y = sin ( t *(5*180))z = 040.封闭球形环绕曲线rho=2theta=360*tphi=t*360*1041.柱坐标螺旋曲线x = 100*t * cos ( t *(5*180)) y = 100*t * sin ( t *(5*180))z = 042.蛇形曲线x = 2 * cos ( (t+1) *(2*180))y = 2 * sin ( t *(5*360))z = t*(t+1)字形曲线柱坐标theta = t*360r=10+(8*sin(theta))^244.椭圆曲线笛卡尔坐标系a = 10b = 20theta = t*360x = a*cos(theta)y = b*sin(theta)45.梅花曲线柱坐标theta = t*360r=10+(3*sin(theta*)^246.另一个花曲线theta = t*360r=10-(3*sin(theta*3))^2z=4*sin(theta*3)^247.改一下就成为空间感更强的花曲线了;)theta = t*360r=10-(3*sin(theta*3))^2z=(r*sin(theta*3))^248.螺旋上升的椭圆线a = 10b = 20theta = t*360*3x = a*cos(theta)y = b*sin(theta)z=t*1249.五星螺旋花曲线theta = t*360*4r=10+(3*sin(theta*)^2z = t*1650 鼓形线笛卡尔方程r=5+*sin(t*180)+t theta=t*360*10z=t*1051 长命锁曲线笛卡尔方程：a=1*t*b=q2*t*360c=q3*t*360rr1=w1rr2=w2x=rr1*cos(a)+rr2*cos(b)+rr3*cos(c) y=rr1*sin(a)+rr2*sin(b)+rr3*sin(c)52 簪形线球坐标方程：rho=200*ttheta=900*tphi=t*90*1053.螺旋上升曲线theta=t^3*360*6*3+t^3*360*3*3z=t^3*(t+1)54.蘑菇曲线rho=t^3+t*(t+1)theta=t*360phi=t^2*360*20*2055. 8字曲线a=1b=1x=3*b*cos(t*360)+a*cos(3*t*360) Y=b*sin(t*360)+a*sin(3*t*360)56.梅花曲线theta=t*360r=100+50*cos(5*theta) z=2*cos(5*theta)57.桃形曲线rho=t^3+t*(t+1)theta=t*360phi=t^2*360*10*1058.名称:碟形弹簧建立环境:pro/e圆柱坐r = 5theta = t*3600z =(sin*theta-90))+2459.环形二次曲线笛卡儿方程：x=50*cos(t*360)y=50*sin(t*360)z=10*cos(t*360*8)60 蝶线球坐标：rho=4*sin(t*360)+6*cos(t*360^2)theta=t*360phi=log(1+t*360)*t*36061.正弦周弹簧笛卡尔：ang1=t*360ang2=t*360*20x=ang1*2*pi/360y=sin(ang1)*5+cos(ang2)z=sin(ang2)62.环形螺旋线x=（50+10*sin(t*360*15))*cos(t*360) y=(50+10*sin(t*360*15))*sin(t*360)z=10*cos(t*360*5)63.内接弹簧x=2*cos(t*360*10)+cos(t*180*10)y=2*sin(t*360*10)+sin(t*180*10)64.多变内接式弹簧x=3*cos(t*360*8)*cos(t*480*8) y=3*sin(t*360*8)*sin(t*480*8)z=t*865.柱面正弦波线柱坐标：r=30theta=t*360z=5*sin(5*theta-90)66. ufo （漩涡线）球坐标：rho=t*20^2 theta=t*log(30)*60 phi=t*720067. 手把曲线thta0=t*360thta1=t*360*6r0=400r1=40r=r0+r1*cos(thta1) x=r*cos(thta0) y=r1*sin(thta1)z=068.篮子圆柱坐标r=5+*sin(t*180)+ttheta=t*360*30z=t*569. 圆柱齿轮齿廓的渐开线方程：afa=60*tx=10*cos(afa)+pi*10*afa/180*sin(afa)x=10*sin(afa)-pi*10*afa/180*cos(afa)z=0注：afa为压力角，取值范围是0到60，10为基圆半径。
维辛斯基曲线 solidworks
维辛斯基曲线solidworks全文共四篇示例，供读者参考第一篇示例：维辛斯基曲线（Viviani's Curve）是一种螺线曲线，由意大利数学家维辛斯基（Vincenzo Viviani）于1692年首次给出。
这条曲线是通过在一个等边三角形上运动一个小球而形成的，球的运动轨迹将形成一个螺旋形态的三维曲线。
维辛斯基曲线在几何学和工程学中有广泛的应用，也是一个很好的数学问题，许多人纷纷求解这种奇妙的曲线和其性质。
为了更好地了解维辛斯基曲线，我们可以使用solidworks这一CAD（计算机辅助设计）软件来绘制并探索这一曲线的几何特性。
solidworks是一款功能强大的三维设计软件，可以帮助工程师和设计师们轻松地创建和编辑复杂的几何图形。
下面我们将介绍如何使用solidworks来制作维辛斯基曲线。
第一步是打开solidworks软件并创建一个新的空白零件。
选择“新建”>“零件”，然后在空白文件中开始绘制我们的维辛斯基曲线。
接下来，我们需要绘制一个等边三角形作为我们的基础。
选择“画”>“草图”>“矩形”来绘制一个等边三角形，然后在三角形的中心绘制一个圆。
这个圆将代表小球在三角形内部运动的轨迹。
完成上述步骤后，我们可以在solidworks中查看维辛斯基曲线的三维模型。
使用“拉伸”或“旋转”命令来将绘制的曲线扩展为一个完整的三维几何体。
这样我们就可以清楚地看到维辛斯基曲线的形状和结构。
通过solidworks软件，我们不仅可以绘制维辛斯基曲线的几何模型，还可以对曲线的性质进行进一步的分析和研究。
我们可以测量曲线的长度、曲率和其他几何参数，从而更深入地理解这种奇特的螺旋曲线。
维辛斯基曲线是一种极具艺术性和科学性的曲线，通过solidworks这一先进的CAD软件，我们可以更好地理解和应用这种曲线。
通过实践操作和深入研究，我们可以进一步探索维辛斯基曲线的各种奇妙性质和应用价值，从而提高我们的数学和工程学水平。
著名的曲线方程
著名的曲线方程摘要：1.曲线方程的定义与重要性2.曲线方程的发展历程3.曲线方程在数学及其他领域的应用4.著名的曲线方程及其特点5.结论正文：1.曲线方程的定义与重要性曲线方程，是数学中描述曲线形状的方程，它是一种非常重要的数学工具。
曲线方程能够形象、准确地描绘出曲线在空间中的位置和形态，对于研究曲线的性质以及解决实际问题具有重要的意义。
2.曲线方程的发展历程曲线方程的发展历程可以追溯到古代数学。
最初，人们通过简单的几何图形来描述曲线，例如圆、椭圆等。
随着数学的发展，曲线方程也逐渐丰富和发展起来。
在17 世纪，牛顿和莱布尼茨创立了微积分学，为曲线方程的研究提供了强大的工具。
此后，曲线方程的研究进入了一个全新的阶段，许多重要的曲线方程相继被发现和研究。
3.曲线方程在数学及其他领域的应用曲线方程在数学领域具有广泛的应用，例如在微积分、微分方程、拓扑学等方面。
此外，曲线方程在其他领域也有重要应用，如物理学、工程学、计算机图形学等。
例如，在物理学中，通过曲线方程可以描述天体的运动轨迹；在工程学中，曲线方程可以用来设计复杂的结构；在计算机图形学中，曲线方程是绘制光滑曲线的关键。
4.著名的曲线方程及其特点在数学史上，有许多著名的曲线方程，如圆的方程、椭圆的方程、双曲线的方程、抛物线的方程等。
这些曲线方程有各自独特的特点，如圆的方程具有旋转对称性，椭圆的方程具有焦点和离心率等。
这些著名的曲线方程不仅丰富了数学的内涵，也为人们理解和掌握曲线的性质提供了基本工具。
5.结论曲线方程是数学中描述曲线形状的重要工具，它具有广泛的应用。
从古代数学到现代数学，曲线方程的发展历程充满了人类的智慧和创造力。
苏教版数学高二- 选修4-4素材 4.2曲线的极坐标方程知识总结
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高中数学
曲线的极坐标方程知识总结
1．曲线与方程的关系
在平面直角坐标系中，平面曲线C 可以用方程f(x ，y)＝0表示．曲线与方程满足如下关系：
(1)曲线C 上点的坐标都是方程f(x ，y)＝0的解； (2)以方程f(x ，y)＝0的解为坐标的点都在曲线C 上．
2．曲线的极坐标方程
一般地，在极坐标系中，如果平面曲线C 上任意一点的极坐标中至少有一个满足方程f(ρ，θ)＝0，并且坐标适合方程f(ρ，θ)＝0的点都在曲线C 上，那么方程f(ρ，θ)＝0叫做曲线C 的极坐标方程．
3．常见曲线的极坐标方程
曲 线
图 形
极坐标方程 圆心在极点，半径为r 的圆
ρ＝r (0≤θ<2π) 圆心为(r,0)，半径为r 的圆
ρ＝2rcos_θ
(－π2≤θ≤π2) 圆心为(r ，π
2)，半径为r 的圆
ρ＝2rsin_θ
(0≤θ<π) 过极点，倾斜角为α的直线
θ＝α或θ＝α＋π
过点(a,0)，与极轴垂直的直线
ρcos _θ＝a
(－π2<θ<π2) 过点(a ，π
2
)，与极轴平行的直线
ρsin _θ＝a (0<θ<π)。
喷嘴范例
一．二维轴对称维多辛斯基曲线喷嘴
图1喷嘴示意图
图1为维多辛斯基曲线喷嘴示意图。图中的维多辛斯基曲线虽然在gambit中也能创建，但曲线的光滑效果不如CAD中的好。因此在遇到复杂几何体时，可以考虑在CAD中绘制部分图形然后在GAMBIT中进行组装。
（一）在Autocad中创建维多辛斯基曲线
1．利用pline命令将维多辛斯基曲线上的各点坐标连成一条折线。
2．将原来的对称面划分为六个面（见图17）。
图17
3．将原来的几何体划分还原为六个标准的几何体（见图18）。
图18
（三）划分网格
对于三维的几何体，划分四边形网格一般采用Cooper的方法。这就相当于三维建模中的放样，先给定首尾两个面以及路径，再创建整个几何体。具体的网格划分就不在这里赘述。
5．将网格输出为.msh文件。
二．三维双孔喷嘴
图10显示的最终创建的几何体。由于流场的对称性，因此取一半的流场进行计算。喷嘴上游管径为36mm，喷嘴直径为6mm，两喷嘴中心距为12mm。喷嘴和上游管径连接处有1mm的倒角。
三维双孔喷嘴模型创建的难点还在于网格的划分。对于这种复杂几何体的组合，并不是简单的多个三维基本几何体的堆砌，而要进行布尔运算，否则在体与体的交接处就会出现两个重叠的面，导致计算时出错。而布尔运算后的几何体为一个整体，这种复杂的几何体要划分四边形网格是很困难的，这时可以再创建一些线、面，将复杂的几何体重新划分为几个标准的几何体。这些复杂的操作其目的只有一个：保证体与体的交接处只有一个面。
4．创建两个直径6mm，高19mm的圆柱，并将它们分别沿Y方向移动-6，6个单位，沿X方向移动17个单位（见图12）。
图12
5．创建一个直径60mm，高180mm的圆柱，将其沿X轴移动36mm（图13）。
曲线的极坐标方程乐乐课堂
曲线的极坐标方程在数学中，我们常常通过极坐标方程来描述平面上的曲线。
极坐标方程给出了曲线上每个点的极径和极角，通过这两个参数，我们可以唯一确定曲线上的每个点。
极坐标系极坐标系是一种用于描述平面上的点的坐标系统。
与直角坐标系不同的是，极坐标系使用极径（r）和极角（θ）来表示点的位置。
极径是指点到坐标原点（极点）的距离，可以是正数或零。
极角是指点与极坐标的极轴（通常是x轴）之间的夹角，可以是0到360度之间的任意实数。
极坐标方程极坐标方程是指通过极径和极角来描述一个曲线上的点的方程。
一般来说，极坐标方程可以写成以下形式：r = f(θ)其中r是极径，f是一个描述极径和极角关系的函数。
不同的曲线对应不同的极坐标方程。
下面介绍一些常见的曲线及其极坐标方程。
极坐标方程示例：圆圆是最简单的曲线之一。
它在极坐标系中的方程为：r = a其中a是圆的半径。
不论极角θ取任何值，r都等于a，表示圆上的每个点都与极点的距离相等。
极坐标方程示例：直线直线也可以用极坐标方程来表示。
假设直线与极轴的夹角为α，离极点的距离为d，则直线在极坐标系中的方程为：r = d / cos(θ - α)这个方程描述了直线上每个点的极径与极角之间的关系。
极坐标方程示例：螺线螺线是一种极坐标方程非常复杂的曲线。
它的方程可以写成：r = a + bθ其中a和b是常数，可以控制螺线的形状。
螺线是一种既有径向增长，又有角度变化的曲线。
极坐标方程示例：心形线心形线是一种非常美丽的曲线。
它有多种极坐标方程的表示形式，其中一种常见的方程是：r = a(1 - cos(θ))这个方程描述了心形线上每个点的极径与极角之间的关系。
通过改变参数a的值，可以调整心形线的大小。
总结极坐标方程是一种用于描述平面上曲线的方程。
通过极径和极角，可以准确地表示曲线上每个点的位置。
不同的曲线对应不同的极坐标方程。
在解决一些特定的几何问题时，极坐标方程有时比直角坐标方程更加方便和简洁。
风洞收缩段曲线的数值模拟研究
风洞收缩段曲线的数值模拟研究
李军 上海交通大学动力机械与工程教育部重点实验室，上海（200030）
E-mail：lljjj@
摘 要：由于计算机技术和计算流体力学(CFD)的发展，本文采用商用软件 fluent 对两种收 缩段曲线进行了数值模拟，对于风洞设计及流动优化提供了重要依据。从流函数、静压、速 度图中可以看到，收缩段曲线一各横截面参数均匀，可以达到很好的收敛效果，在当今风洞 设计使用的选择上，曲线一有利于风洞流场综合效果的提高，其是被推荐的。 关键词：风洞，收缩段，数值模拟，收缩曲线 中图分类号：V211.7 文献标识码：A
图 1 两种收缩段曲线壁型
2.1 曲线一
图 2 示为参考文献一提出的收缩段曲线模型[1]：
-1-
收缩段端壁曲线方程为：
图 2 三维收缩段曲线模型
y(or
⋅
z)
=
⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧((1(hh1−1−−Xhhm22))⎢⎢⎣⎡)21⎜⎝⎛−1
1
X
2 m
−x L
-4-
收缩段壁型对风洞流场效果起着至关重要的作用，从流函数、静压、速度图中可以看到， 收缩段曲线一各横截面参数均匀，曲线一的数值模拟结果要好于曲线二的模拟结果，可以达 到很好的收敛效果。研究证明，在当今风洞设计使用的选择上，曲线一有利于风洞流场综合 效果的提高。
参考文献
[1] Fuh-MinFang, J.C.Chen, Experimental and analytical evaluation of flow in a square-to-square wind tunnel contraction, Journal of Wind Engineering and Industrial Aerodynamics[J], 2001,89：247–262